Поток кажущийся

Так как величина АТ обычно мала, то полученную теплоемкость в большинстве случаев можно считать равной истинной теплоемкости при средней температуре опыта. Теплоемкость калориметра не входит в это выражение, так как измерения производят только после достижения стационарного состояния. Если теплоемкость калориметра очень велика, то для достижения стационарного состояния требуется довольно продолжительное время. При этом методе невозможно работать в строго адиабатических условиях, так как в самом калориметре неизбежно имеется температурный градиент. Надо заботиться о том, чтобы свести к минимуму как теплообмен с окружающей средой, так и теплообмен между различными частями калориметра (вызванный не током газа, а другими причинами). Полное исключение этих источников ошибок невозможно. Относительное влияние утечки тепла от калориметра и теплообмена между нагревателем и термометрами, происходящего вследствие теплопроводности материала калориметра и излучения, должно снижаться с повышением скорости потока. Поэтому обычно измеряют кажущуюся теплоемкость при различных скоростях потока и экстраполируют ее к бесконечно большой скорости потока. Кажущаяся [c.104]

Вследствие этого присутствие в жидкости дисперсной фазы внешне выражается в том, что объемная скорость истечения такой жидкости (расход), например, в капиллярном канале при ламинарном режиме потока перестает быть пропорциональной действующему перепаду давления, в результате чего создается эффект зависимости вязкости такой жидкости, точнее кажущейся ее вязкости, от величины действующего на жидкость усилия или величины перепада давления. [c.8]

Лэф — эффективный коэффициент теплопроводности в радиальном направлении G — кажущаяся массовая скорость потока, отнесенная к незаполненному реактору Гр — скорость реакции Ь — коэффициент в уравнении (И, 230) [c.213]

Характер потока пламени может быть ламинарным или турбулентным. Если течение ламинарное внутри и вне фронта пламени, то устанавливается узкая реакционная зона, определяемая химической реакцией и процессом ламинарного переноса. При турбулентном течении пламени зона реакции утолщается и кажущаяся скорость распространения пламени увеличивается. [c.64]

Проблема синтеза теплообменной системы состоит в определении поверхности теплообмена и поиске такого способа соединения теплообменников, при котором попарное взаимодействие потоков (теплоносителей и хладоагентов) обеспечивает оптимальное значение критерия функционирования всей системы (обычно экономического). Однородность элементов системы, легкость формулирования и относительная простота задачи привлекают внимание многих исследователей к разработке алгоритмов автоматизированного синтеза технологических схем теплообмена. Однако, несмотря на кажущуюся простоту, комбинаторная природа задачи приводит к значительным трудностям вычислительного характера. Поэтому все известные методы синтеза (а их известно уже большое количество) отличаются главным образом способами снижения размерности задачи. Примечательно, что большинство алгоритмов синтеза технологических схем своим появлением обязано теплообменным системам. [c.452]

Наиболее серьезная проблема при определении эффективной разности температур возникает в связи с наличием байпасных потоков в кожухе, которые являются причи-но ухудшения эффективности поверхности теплообмена. Это иллюстрирует рис. 4. Поток / полностью участвует в теплопередаче, поскольку является поперечным потоком в кожухотрубном теплообменнике. Поток 2 как поток, протекающий в обход пучка труб, лишь частично участвует в теплопередаче, а поток 3 ие участвует совсем. Средневзвешенная температура на выходе из кожуха характеризует кажущуюся разность температур, намного меньшую, чем в действительности. Если разность температур невелика, то любое отклонение от идеального случая, такое, как наличие байпасных потоков, может привести к настолько серьезному искажению профиля температуры, что теплообменник станет абсолютно непригодным к эксплуатации. [c.53]

Причина отклонений от требований теории, в действительности лишь кажущихся, заключается в росте давления в процессе сгорания, которое происходило при таких измерениях. Используемые при измерениях камеры сгорания следует отнести к классу полузамкнутых (см. гл. 1, разд. 2). Камеры сообщались с окружающим пространством только единичными каналами огнепреградителей, имеющими малое общее сечение и потому оказывающими значительное сопротивление потоку истекающего газа. К моменту, когда пламя достигало огнепреградителя, давление значительно превосходило начальное. [c.107]

V — удельный расход газового потока, см сж катализатора в 1 сек (по кажущейся плотности катализатора). [c.160]

Кажущуюся скорость смещения определяют по результатам испытаний на аналогичном электрофильтре при такой же скорости потока. Если подобного электрофильтра нет, то кажущуюся скорость смещения можно рассчитать, зная к. п. д. при различных скоростях газа. [c.575]

Вопрос о природе и механизме резко заниженных кажущихся значений критерия Нуссельта при Re < 200 обсуждался сравнительно мало. По-видимому, как это было показано нами для аналогичного случая межфазного теплообмена в неподвижном слое [31, 173], истинные значения коэффициента теплообмена а в этой области совсем не падают на 1—2 порядка с уменьшением размеров зерен и скорости псевдоожижающего потока. Поэтому в отсутствие других причин со снижением скорости потока и и относительная высота активной зоны должна была пропорционально снижаться. Реальная же растянутость температурного про- [c.133]

Было установлено, что резкое изменение наклона кривых на рис. 5.15 связано с присутствием или отсутствием водяной пыли в газовой фазе. По мере того, как происходило увеличение расхода газа от низких значений без какого-либо существенного содержания водяной пыли в газовом потоке, увеличивалась высота волн в пленке жидкости даже в том случае, когда расход жидкости оставался постоянным. Как можно видеть из рис. 5.16, такое увеличение высоты волны (и соответствующее увеличение фактора трения) продолжается до тех пор, пока от волн не начнут отрываться капли, после этого высота волн начинает понижаться по мере того, как возрастающие касательные силы вырывают больше и больше капель жидкости с гребней волн. Влияние кажущегося числа Рейнольдса жидкости иа величину кажущегося числа Рейнольдса газа, при котором совершается такой переход, отображено на рис. 5.17 (условия такие же, как и использованные для построения рис. 5.15). Нанесенные точки включают результаты как визуальных наблюдений начала образования водяной пыли, так и наблюдений, отвечающих перемене режима течения, которую можно определить по пикам кривых на рис. 5.15. [c.102]

Определения кажущейся вязкости потока в трубе [c.191]

Уравнение (Х,14) получено путем сопоставления уравнений (Х,1) и (Х,13). Кажущаяся вязкость ( Ik)i — вязкость жидкости, которая была бы ньютоновской при определенной величине характеристики потока 8u/d. [c.191]

Рассмотрим применение определения 5 для описания кажущейся вязкости потока жидкости в трубе. Перепишем уравнение (Х,34) для средней скорости сдвига в трубе в виде [c.195]

Рнс. Х-7. Зависимость кажущейся вязкости от характеристики потока по данным Левер Бразерс и К° [c.198]

Рнс. Х-9. Соотношения между средней скоростью сдвига ( ), характеристикой потока (2) и скоростью турбинной мешалки (3) при постоянной кажущейся [c.199]

Рис. Х-9 иллюстрирует соотношения между скоростью сдвига у, характеристикой потока 8u/d и скоростью турбинной мешалки N для определенных значений кажущейся вязкости

Этап 17 метода построения кривых мощности при перемешивании неньютоновских жидкостей, рассмотренного при описании перемешивания псевдопластичных жидкостей (стр. 187), можно модифицировать, использовав данные но течению в трубах, следующим образом. На этапе 8 экспериментально определяют кажущуюся вязкость для неньютоновской жидкости при различных значениях характеристики потока 8u/d в трубе затем на этапах 9, 10 и И скорость сдвига заменяют характеристикой потока 8u/d. На этапе 12 получают константу С, уравнения (Х,47), измеряя наклон прямой графика зависимости 8u/d от N. На этапе 14 находят характеристику потока 8u/d, соответствующую определенной скорости мешалки N, используя значение Ст. м в уравнении (Х,47). На этапе 15 скорость сдвига у заменяют характеристикой потока 8u/d. [c.200]

Выбор системы модифицированных эффективностей тарелки по Мерфри. Форма выраи епия для модифицированной эффективности тарелки может вызвать затруднения при расчете, поскольку многие кажущиеся разумными значения эффективности тарелки дают отрицательные величины потока жидкости (или пара). Была разработана методика определения и корректировки таких значении эффективности. В своей основе эта методика состоит в следующем. [c.313]

Пример 6.3. Определить потерю напора газового потока в одной из зон регенерации на установке каталитического крекинга со сплошным слоем движущегося шарикового катализатора. Высота слоя катализатора в зоне А-=1,5 м усредненный [по формуле (6.88)] диаметр гранул катализатора =3,2 мм, насыпная плотность рн = 700 кг/л( , кажущаяся плотность зерен [c.220]

Энергия активации горения электродного угля силь по уменьшается с ростом температуры. Если в области низких температур (около 500 С) она составляет примерно 104.75 кДж/моль, то для той же скорости газового потока (0.06 м/сек) она снижается до 37.7 и даже до 12.57 кДж/ моль при 800 С. Авторы [3.45] также считают, что наблюдаемое снижение энергии активации выгорания коксовых отложений с поверхности алюмосиликатных катализаторов крекинга при повышении температуры вызвано диффузионными ограт(чеииями и поэтому ие яи.чяется истинным снижением энергии активации. Для области высоких температур кажущаяся энергия активации равна [3.44-3.47] [c.74]

Было установлено что теоретически облака и кильватерные зоны могут легко перекрывать друг друга. Если = 0,4 и / = = 0,5, то применительно к гидродинамическим следам искомая доля составит 0,2. Если кажупщеся константы скорости реакции, протекающей во внешнедиффузионной области, уменьшатся в 10 раз, то они все еще будут оставаться весьма значительными г например, для частиц размером 100 мкм (d = 10 см) кажущаяся константа скорости понизится от 3 -10 до 3 -10 с . В этом случае реакция будет протекать в пузыре и его гидродинамическом следе (или облаке). Какой процесс будет лимитировать скорость превращения реагента в гидродинамическом следе (или облаке) зависит от конвективного и диффузионного потоков. [c.313]

Решение задачи о характеристиках свободной струи, несущей твердые или капельно-жидкие примеси, с учетом описанной модели явления приведено в работе [5]. Сравнение расчета этих характеристик с экспериментальными данными [87] показало вполне удовлетворительную их сходимость. Согласно расчетам [5] запыленная струя становится уже и дальнобойнее не только тогда, когда в ней содержатся тяжелые примеси, но и тогда, когда чистая газовая струя распространяется в запыленном газовом потоке. Выше было отмечено, что если иримесь не имеет начальной скорости (например, когда газовая струя вытекает в спутный поток газа большей плотности), то затухание скорости происходит быстрее, чем в незапыленном потоке, т. е. интенсивность расширения такой струи увеличивается с увеличением плотности спутного потока. Это кажущееся противоречие [5] объясняется тем, что в случае распространения газовой струи в запыленном потоке на степень расширения струи влияют два фактора с одной стороны, большая плотность окружающей среды, с увеличением которой степень расширения струи увеличивается, а с другой стороны, подавление турбулентности частицами, попадающими из внешнего потока в струю, которое с ростом концентрации частиц в потоке растет и, следовательно, уменьишет степень расширения струи. Согласно расчету, второй фактор оказывает более сильное влияние на степень расширения струи, чем плотность окружающей среды. [c.317]

Благодаря поперечному перемешиванию, часть тепла довольно быстро передается в слое непосредственно частицами путем прово-димостп между ними, а также газом — путем термической радиации. Ирп отсутствии потока в расчетах используют величину — коэффициент кажущейся (изотропической) теплопроводности слоя. [c.189]

При разработке схемы конвекции веществ было принято, что в начальный период процесса гравитационной дифференциации более интенсивное погружение веществ повышенной плотности происходит вблизи оси 00 . Это приводит к образованию первичного блока с центральной (ОО СО) и периферийной (ОСС О) зонами, размеры которых определяются углами и д. Однако рассмотрение соответствующей схемы образования вторичной полости пониженного давления приводит к выходу, что вещества повышенной плотности погружаются преимущественно у границы ОС или даже несколько правее. Вблизи же оси 00 существует не погружающийся, а восходящий поток. Это кажущееся противоречие указывает на возможность объяснения циклических процессов, сопровождающихся опусканием и поднятием слоя легких веществ в опре 1еленных областях центральной зоны. Если в первичном блоке значительно смещается ось симметрии погружающегося потока веществ повышенной плотности, то это приводит к образованию другой вторичной полости пониженного давления, положение которой определяется описанным выше способом. Например, если считать границу ОаС новой осью симметрии погружающегося потока веществ повышенной плотности, то осью новой вторичной полости пониженного давления является прямая линия, проведенная под углом з к главной оси. [c.145]

Распространению теплового излучения в порошках препятствует, вероятно, экранирующее действие частиц порошка, образующих систему малоэффективных (главным образом из-за прозрачности порошков), но многочисленных экранов. В пространстве, заполненном п экранами, лучистый теплообмен, как это следует из уравнения (33), пропорционален Vn+1, уменьшается с увеличением расстояния между граничными поверхностями и почти не зависит от степени их черноты [128]. Установлено, что суммарный тепловой поток через вакуумнопорошковую изоляцию пропорционален толщине слоя изоляции, поэтому свойства ее принято характеризовать эффективным коэффициентом теплопроводности, являющимся функцией температуры. Обычно пользуются средних эффективным, или кажущимся, коэффициентом теплопроводности в определенном температурном диапазоне. Кажущийся коэффициент теплопроводности А, при толщине слоя изоляции более 2—3 см. практически не зависит от толщины и почти не зависит от степени черноты граничных поверхностей. При меньшей толщине коэффициент возрастает из-за непосредственного проникновения излучения сквозь относительно небольшое число полупрозрачных частиц. С увеличением плотности проницаемость порошков снижается и зависимость коэффициента теплопроводности от степени черноты становится более слабой. [c.115]

Экспериментально показано, что суммарный тепловой поток через многослойную изоляцию обратно пропорционален толщине ее, что позволяет характеризовать ее свойства кажущимся коэффициентом теплопроводности, значения которого почти не зависят от толщины изоляции [6, 119, 129]. Значения кажущегося коэффициента теплопроводности для некоторых образцов вакуумно-многослойной изоляции, исследованных за рубежом и во ВНИИКИМАШе, представлены соответственно в табл. 15 и 16. [c.121]

Осборн Рейнольдс [83] в 1883 г. показал, что отклонения, полученные при определении вязкости способом истечения из капилляров и выражаю щиеся в кажущемся повышении вязкости, обусловливаются переходом линейного (ламинарного) потока в турбулентный (вихревой). Рейнольдс уста новил, что, чем больше внутреннее трение жидкости, тем слабее проявляется ее тенденция к турбулентному движению, причем в данной трубке жидкость,, обладающая меньшей кинематической вязкостью, образует завихрения при меньших скоростях, чем жидкость с большей кинематической вязкостью.. [c.252]

Практически обычно измеряют и используют некий эффективный (или кажущийся ) коэ< ициент массообмена Р, рассчитываемый в предположении режима идеального вытеснения по газу без учета упомянутых выше осложняющих факторов. Для оценки последних была сделана попытка [175] характеризовать отклонение от режима идеального вытеснения введением некоторого коэффициента продольной диффузии / эфф. г аналогично только что введенной продольной теплопроводности Ядфф. р. Уравнение баланса концентрации примеси с (х, t) в потоке [c.135]

Перетечки газа через неплотности клапанов линии всасывания в процессе расширения газа из мертвого пространства уменьшают массу газа в цилиндре. Утечки через неплотности тронкового поршня оказываюттакое же действие. Они увеличивают кажущийся показатель политропы процесса. В начале процесса расширения потоки газа через эти неплотио ти велики и показатель политропы расширения Пр > к. [c.30]

Рассчитаем критерий Рейнольдса на основе определения 1 кажущейся вязкости жидкости для потока в трубе. Поскольку в экспериментальной работе [12] для водных растворов карбокси-мети.лцеллюлозы показано, что р = t, то с очень небольшой ошибкой примем р = п — 1, и уравнение (Х,38) запишем в виде [c.200]

Со времени открытия 5-минут1шх колебаний Солнца они интенсивно изучаются многими группами исследователей [42]. При наблюдениях период 5-минутных колебаний подвергается случайным флуктуациям в диапазоне примерно 3-7 мин. Такие кажущиеся флуктуации периода являются результатом интерференции большого числа колебаний разных частот со, с различшзш горизонтальным волновым числом К и различными амплитудами. Наблюдения с высоким пространственным и временным разрешением определили спектр мощности периодического сигнала в координатах К , ш в виде отчетливо разделенных полос. Наблюдаемые колебания захватывают лишь внешние слои конвективной зоны, но потенциально несут информацию о строении Солнца вплоть до ее нижней границы, которая определяется условием конвективной устойчивости. Собственные колебания Солнца с периодами 7-70 мин были зарегистрированы в периоды 41 мин в записях солнечного микроволнового излучения 50 мин в разности интенсивностей солнечного радиоизлучения на двух близких частотах при изучении более длинных записей этот период распался на два -около 57 и 33 мин в среднем поле скоростей в фотосфере были зарегистрированы колебания с периодом примерно 40 мин в доп-леровском смещении солнечной линии поглощения уста1ювлены колебания с периодами 58 и 40 мин в верхних слоях земной атмосферы с периодами 11,7 0,1 12,7 0,1 15,8 0,2 23,2 0,2 33 1 мин были обнаружены вариации потока гамма-квантов. Наиболее детальные результаты получены Хиллом и его коллегами [44]. [c.67]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология