Измерение толщины стенки и слоя

Устройство стеклянного электрода видно из рис. 56. Из специального, хорошо проводящего ток стекла готовят тонкостенный шарик 1 (толщина стенок менее 0,001 мм) и заполняют его электролитом, например раствором КС1. Шарик помещают в сосуд 2, в которой через воронку 3 наливают испытуемый раствор либо воду для промывки электрода, а также раствор кислоты для его хранения в промежутках между измерениями. Эти растворы сливаются через кран 4. Электрод включают в систему с помощью платиновой проволоки 5, пропущенной через пробку 6 и слой парафина 7. Электродом сравнения служит обычно каломельный полуэлемент 8. Таким образом, составляется цепь (1) [c.190]

Наружные и внутренние поверхности труб должны быть гладкими, без канавок, борозд, плен, закатов, раковин и трещин. Незначительные шероховатости, забоины, риски, закаты, тонкий слой окалины и следы зачистки допускаются при условии, что толщина стенок и наружный диаметр трубы не превышает предела допускаемых отклонений. Концы должны быть обрезаны под прямым углом и зачищены от заусенцев. По требованию, у труб, подлежащих сварке, концы могут быть скошены угол скоса и ширина торцового кольца указываются в заказе. При измерении толщины стенки заусенцы с кромки следует снять. Правку мятых концов выполняют при помощи разжимных приспособлений с гидравлическим, пневматическим или механическим приводом. [c.84]

Какой толщины Лг должен быть слой иммерсионной жидкости (воды), чтобы погрешность вносимая этим фактором в измерение толщины стенки стальной трубы (номинальная толщина Лз=1 мм) иммерсионно-резонансным методом, была не более 0,2% [c.170]

ИЗМЕРЕНИЕ ТОЛЩИНЫ СТЕНКИ И СЛОЯ [c.629]

Иммерсионный резонансный толщиномер применяют для измерения толщины непрерывно движущихся труб. Трубу протягивают через локальную иммерсионную ванну, где толщина слоя воды между нею и ПЭП составляет 40. ..50 мм. Через воду в ОК вводят ультразвуковые колебания, частоту которых варьируют. В результате в слое иммерсионной жидкости возникают резонансные колебания. Толщина слоя во много раз больше длины волны на минимальной частоте (около 3 МГц), поэтому резонансных пиков будет очень много и они близко расположены на линии развертки. Коэффициент отражения от границы иммерсионная жидкость — ОК зависит от толщины стенки ОК. На частотах, определяемых [c.169]

Измерение суммарной толщины стенки и осадков в сопоставлении с толщиной стенки, осуществляемое обычными методами и средствами УЗ-дефектоскопии и толщинометрии, эффективно только в случае, если осадки плотные и хорошо проводят УЗ. Пористость слоя осадков затрудняет образование резонанса при резонансном методе или четкое отражение при импульсном методе. Кроме того, необходимо вьшолнять несколько измерений в одном сечении, так как поверхность осадков далека от цилиндрической. [c.729]

Была измерена толщина парового слоя. Для этого сфероид превращался в своего рода гальваническую ванну путем добавления к нему небольшого количества медного купороса. Каплю прокалывали платиновой проволокой (катод), которая своим острием упиралась в горячую стенку. На несколько секунд в каплю слегка погружали анод (медь), в результате чего платина, охваченная каплей, покрывалась медью, однако кончик, упиравшийся в стенку, оставался чистым. Длина его п и измерениях с погрешностью 0,002 мм оказалась равной примерно 0,06—0,16 мм, причем эта длина соответствовала сфероидам высотой примерно 5 и диаметром примерно 15 мм. Паровой зазор под каплей возрастал с увеличением температуры стенки. [c.47]

Схемы второго типа (рис. 43, б) основаны на измерении толщины слоя жидкости (сыпучего материала) в емкости. В ряде случаев, особенно при измерении сильно поглощающих объектов, удобной оказывается схема, основанная на резком изменении характера поглощения при совпадении положения передвигающихся вдоль стенки сосуда источника и приемника излучений с уровнем жидкости либо сыпучего материала (рис. 43, в). [c.231]

Используем уравиение (6-8) для расчета толщины пограничного слоя на поверхности плоской стенки пря установившемся потоке. Как уже упоминалось выше, у паверхности плиты близ ее переднего края существует ламинарный пограничный слой (рис. 6-5). Пусть скорость движе-ния жидкости за пределами пограничного слоя будет постоянной вдоль всей плиты. Тогда согласно уравнению Бернулли и давление также будет постоянным, поэто- му последний член уравнения (6-8) обращается в нуль. Как показали измерения, кривая распределения скоростей в ламинарном пограничном слое имеет форму кривой, изображенной на рис. 6-10. [c.177]

Типичным толщиномером для контроля сравнительно толстых слоев металла является толщиномер ТОР-3, предназначенный для измерения толщин листов, стенок труб и емкостей из листов углеродистых сталей при одностороннем доступе (рис. 7.29). [c.348]

Экспериментальные исследования движения дисперсных материалов в вертикальных каналах показывают, что поршне- образное движение слоя в режиме полного вытеснения, строго говоря, не имеет места. В центральной части аппарата частицы двигаются вниз равномерно, без каких-либо поперечных перемещений, но вблизи стенки скорости частиц меньше и пристенный слой частиц несколько разрыхляется частицы получают возможность вращаться, перемещаться в поперечном направлении и проскальзывать в направлении движения потока дисперсного материала. Измерениями установлено, что толщина пристенного слоя обычно составляет 3—10 диаметров частиц и в пределах этого слоя скорости частиц линейно возрастают по мере удаления от стенки. В отличие от пристенного слоя вязкой жидкости, где скорость на стенке равна нулю, лри движении слоя дисперсного материала скорость перемещения частиц по стенке не равна нулю, а стремится к некоторому минимальному значению, зависящему от свойств внутреннего трения частиц друг о друга и о стенку аппарата. [c.71]

В первом методе в кювету помещают чистую жидкость, имеющую заведомо известную удельную поглощательную способность. По данным измерения поглощения толщину поглощающего слоя Ь рассчитывают из закона Бера. Во втором методе проводят измерения интерференционных полос в результате многократного отражения от стенок незаполненной кюветы. Для этого требуется, чтобы окна кюветы (пластинки) были плоскими и параллельными. Если эти условия выполняются, незаполненную кювету помещают в ИК-спектрофотометр и снимают спектр . Этот спектр проявляется в виде серий волн (интерференционных полос), расположение которых зависит от расстояния между пластинками. Затем считают число интерференционных полос (п) меж- [c.732]

Сила взаимодействия магнита со стальной стенкой трубопровода тем больше, чем ближе находится от нее магнит (чем меньше толщина изоляции трубопровода). Под действием этой силы взаимодействия магнит поворачивается на определенный угол, зависящий от толщины изоляционного слоя, а стрелка но шкале указывает его толщину в мм. Магнитный толщиномер рассчитан на измерение толщины покрытий (нормальной, усиленной и весьма усиленной) стальных трубопроводов в пределах 0—10 мм. [c.248]

Максимальная толщина стенки, отделяющей спаи термопар от слоя жидкости, не превышает 0,5 мм. Термоэлектроды термопар проложены в узких боковых каналах медных стержней, плотно входящих в отверстия и прижимающих спаи к стенкам. Такой способ установки термопар уменьшает возмущение температурного поля в месте измерения температур. [c.26]

Так как наиболее чувствительным способом измерения количества Кг внутри детали является счет -частиц, то для количественных измерений всегда необходимо знать толщину степок, от которой интенсивность проникающего через стенки излучения зависит экспоненциально. Слой половинного поглощения для меди равен 20 мг см . Неоднородность толщины стенки несущественна, так как может быть исключена повторными измерениями одного и того же сильфона. [c.285]

В то время как у -излучения интенсивность рассеянного излучения растет с увеличением порядкового номера, для относительно жестких у-квантов (например, цезий-137) с увеличением порядкового номера достигается максимум (см. основные положения, работа 3.3). Таким образом, оказывается, что железо имеет большую скорость счета насыщения, чем алюминий и свинец. У веществ с большим порядковым номером наблюдается. резкое увеличение числа у-квантов обратного рассеяния вплоть до величины насыщения поэтому чувствительность измерения в этой области больше, чем у веществ с меньшим порядковым номером. Измерение толщин при помощи обратного рассеяния у-излучения проводится в первую очередь в тех случаях, когда материал недоступен с обеих сторон (определение толщин труб, стенок котлов и др.). Несколько труднее монтаж установки в тех случаях, когда сцинтилляционный кристалл и препарат у-излучателя должны быть отделены друг от друга слоем свинца, чтобы на сцинтилляционный кристалл не попадало прямое излучение. Недостатком этой установки (не говоря уже о ее весе) является слишком большое расстояние между источником, счетчиком и измерительным устройством, для чего требуются повышенные активности. [c.407]

Если производились измерения активности долгоживущего радиоактивного элемента, т. е. такого элемента, активность которого практически за время измерения не меняется, то график может быть построен непосредственно по данным таблицы, после внесения поправок на массу слоя воздуха, толщину стенок счетной трубки и /з толщины излучающего препарата, подсчитанных в г/сж . Все данные прибавляются к значению толщины экранов. [c.145]

Толщиномеры электропроводящего слоя. Вихретоковые толщиномеры целесообразно применять для контроля электропроводящих слоев толщиной не более 5-10 мм. Эги приборы особенно эффективны для измерения толщин до 0,3 мм как правило, их применяют для контроля неферромагнитных слоев. Существуют одно-, двух - и трехпараметровые толщиномеры. Однопараметровые приборы практически не применяют из-за больших погрешностей, вызываемых влиянием вариации зазора (даже при плотном притяжении ВТП). Из двухпараметровых приборов наиболее широко применяются толщиномеры для контроля толщины стенок труб и аппаратов го неферромагнитных материалов с малой удельной электрической проводимостью. Погрешность толщиномера не превышает допустимой лишь при постоянном значении удельной электрической проводимости объекта. Микропроцессорный вихретоковый толщиномер ВТ-51НП предназначен для контроля диэлектрических покрытий на деталях из немагнитных металлов (рисунок 3.4.20). В толщиномере используется микропроцессор, благодаря которому введено кнопочное управление установкой нуля и верхнего предела, упрощающее процесс подготовки к работе [c.178]

В ультрафиолетовой области спектра применяют кюветы из плавленого или кристаллического кварца. Толщина поглощающего слоя колеблется от 0,1 до 10 см, но чаще всего измерения проводят в кювете с толщиной поглощающего слоя 1 см. Необходимо следить за тем, чтобы на стенках кюветы не оставались следы пальцев работающего, так как это сильно изменяет величину интенсивности поглощения. [c.34]

При измерении (прибором с радиоизотопным датчиком) уровня сжиженных газов в танках необходимо оценить погрешность измерения, поскольку толщина просвечиваемого слоя и толщина стенок будут зависеть от высоты уровня. [c.240]

Мерой аппаратурной ошибки измерений служит так называемая погрешность смещения, которая обусловлена изменением геометрических параметров объекта и прибора. Погрешность смещения является функцией этих параметров она всегда может быть сведена к нулю в начале работы прибора для любой точки шкалы при изменении же геометрических параметров объекта и прибора погрешность отличается от нуля. В рассматриваемом случае (рис. 130) погрешность смещения можно свести к нулю только в диаметральном сечении танка. Во всех остальных случаях при изменении уровня геометрические параметры объекта (толщина просвечиваемого слоя по хорде и путь излучения через стенки танка) непрерывно меняются. Таким образом, общая погрешность смещения складывается из погрешностей, связанных с изменением пути излучения через стенки объекта измерения и толщины просвечиваемого слоя. [c.240]

Характерная картина двухслойного течения представлена на рис, 3. Нижний , прилегающий к стенке, слой жидкости имеет гладкую свободную поверхность, покрытую сетью мелких волн. Верхний слой жидкости состоит из дискретных волн, которые с большой скоростью движутся по поверхности нижнего слоя. Как показали измерения, с ростом числа Не до (6—8)-10 толщина нижнего слоя остается неизменной, а скорость больших волн и их амплитуда возрастают. При этом происходит постепенная турбулизация нижнего слоя и при числе Ке (6—8)-10 вся его поверхность приобретает турбулентную структуру. Из рис. 3 видно, что именно в этой области и" происходит изменение угла наклона на кривой теплоотдачи. Таким образом, область изменения числа Ке от 2,5-10 до (6—8)-10 следует считать переходной. Полное развитие турбулентного течения наступает лишь при Ке>8-10 . [c.35]

Таким образом, локальное уменьшение толщины барьерного слоя является автокаталитическим процессом, ответственным за образование пор. Согласно рассмотренному выше механизму, на дне поры образуется новый барьерный слой растворение стенок пор незначительно, так как ток, идущий через них, мал и разогревания их почти не происходит. Эта общая картина не дает полного объяснения факту образования правильной системы пор, хотя можно думать, что факторы, связанные с макроскопическим распределением тока, должны приводить к плотной упаковке пор в двух измерениях. Неясны также причины локального уменьшения толщины первичных участков. Келлер, Хантер и Робинсон [221] получили электронные микрофотографии, свидетельствующие о том, что поры развиваются сначала вдоль границ зерен металла и, предположительно, вдоль границ зерен барьерного слоя возможно, что толчком к локальному растворению является местный разогрев — следствие устойчивого или временного повышения формирующего тока на этих до некоторой степени несовершенных участках барьерного слоя. Как уже было отмечено, повышение формирующего напряжения ведет к утолщению слоя основания пор и к увеличению расстояния между ними. Можно предположить, что локальное растворение, приводящее к образованию пор, не наступает, пока толщина барьерного слоя не приблизится к определенному значению, характерному для данного формирующего напряжения, и пока скорость образования слоя не упадет до низкой величины. На этой стадии любые изменения плотности тока по поверхности пленки приобретают большое значение, ибо остаточный ток может теперь проходить только через дефектные, пусть даже в небольшой степени, участки барьерного слоя. Возможно, такие участки расположены вдоль границ больших и малых зерен. Затем следует локальное нагревание и уменьшение толщины, как описано выше. То, что в начале (и в конце) расстояние между порами должно приблизительно вдвое превышать толщину слоя основания пор, интуитивно кажется разумным, исходя из обычных концепций протекания тока в негомогенных проводниках эта проблема требует математической обработки. [c.342]

Для того чтобы по измеренной величине А/рсч определить yV , необходимо знать только поправку на геометрию счета и поправку на поглощение -частиц в датчике практически надо учитывать только поглощение в стенках цилиндрических счетчиков, так как толщина стенок цилиндрических -счетчиков, выраженная в мг/см , значительно превышает соответствующую толщину воздушного слоя между загрязненной поверхностью и счетчиками. Те же поправки связывают число испущенных в минуту образцовым излучателем -частиц в угол [c.252]

Определение толщины слоя жидкости, остающейся при стекании со стенки или захватываемой движущейся подложкой, имеет большое практическое и теоретическое значение. Техническое значение этого вопроса состоит в том, что в ряде технологических процессов следует осуществлять строго установленный нанос вязкой или пластично-вязкой жидкости на движущуюся подложку, при этом важно знать, от каких свойств этой жидкости или режима наноса будет зависеть конечная толщина нанесенного слоя. Также весьма целесообразно уметь предварительно рассчитать режим, при котором будет обеспечен требуемый нанос. Изучение вопроса о количестве жидкости, остающейся на стенке при стекании, имеет также и методическое значение. Последнее заключается в установлении ошибки при измерении объема в бюретках, пипетках и другой мерной посуде, и вязкости в капиллярных вискозиметрах, для точного измерения которой надо учесть количество жидкости, остающейся на стенках прибора после ее истечения. [c.7]

В качественно описанной наиболее простой модели структуры турбулентного потока, имеющего контакт с твердой поверхностью, предполагается наличие двух основных зон потока турбулентного ядра, слабо ощущающего демпфирующее влияние твердой стенки, и тонкого пристенного слоя, где, наоборот, считается, что турбулентные пульсации из ядра потока в такой слой проникать не могут вследствие непосредственной близости стенки. Но даже при таком, наиболее простом модельном представлении о турбулентном потоке вопрос о влиянии стенки на изменение масштаба (аналог длины свободного пробега молекул в молекулярно-кинетической теории газов) и интенсивности турбулентности (нульсационная скорость в турбулентном потоке) решается не теоретически, а только на основе экспериментально измеряемых характеристик турбулентности. Определение толщины пристенного слоя также не может быть проведено без экспериментальных (как правило, инструментально весьма сложных) измерений. [c.57]

Измерения температуры жидкости вблизи поверхности нагрева позволили установ-ить, что при давлении, близком к атмосферному, резкий градиент температуры воды наблюдается лишь в прилегающем к стенке слое толщиной до 0,1 мм. Таким образом, паровой пузырь своим основанием погружен в перегретую жидкость, где происходит интенсивное испарение воды в его объем. [c.12]

Распределение пор катализаторов по размерам играет немаловажную роль во внутридиффузионной кинетике каталитических процессов (см. гл. III, п. 3). В основе адсорбционного метода измерения функции распределения пор по размерам лежит явление гистерезиса при капиллярной конденсации газов в порах адсорбента. При малых относительных давлениях паров сорбируемого вещества в широких порах идет только адсорбция пара, мелкие же поры заполняются ожиженным паром за счет смыкания адсорбционных слоев. При переходе в область капиллярной конденсации с повышением давления происходит объемное заполнение ожиженным паром все более крупных пор при одновременном возрастании толщины адсорбционных слоев на поверхности стенок еще незаполненных пор. [c.402]

Одна из трудных проблем измерения толщины стенки встре- чается при непрерывном литье стали. Непрерывный слиток на шыходе из кристаллизатора должен иметь достаточно толстую и прочную корку вокруг жидкой сердцевины. Курц и Люкс [876] использовали нормальные искатели с водяным слоем при большом расходе воды. Поскольку однако отражательная способность границы раздела твердое—жидкое ввиду не очень больших различий в звуковом сопротивлении обеих фаз, а также из-за неопределенных ее очертаний неблагоприятна, Линнворт [960, 962] применил поперечные волны [989]. Акустический жонтакт в принципе обеспечивается при сухом прижатии, например при очень кратковременном прикосновении (пристреливанием, иногда с переходником), или при помощи пустотелого Валика, на внутренней поверхности которого жестко прикреплено обмазкой несколько преобразователей с поперечными /волнами, работающих с-охлаждением. При обкатывании каждый раз подключается нужный преобразователь. О более продолжительном практическом применении пока ничего не. известно. [c.635]

Дозу, поглощенную тонким слоем вещества, можно рассчитать,, зная плотность потока частиц, измеренную с помощью цилиндра Фарадея, энергию излучения и тормозную способность поглотителя. Если проба достаточно велика и пробег частиц большой, то поглощенная доза измеряется ионизационной камерой с очень тонкими стенками (ионизационная полость). Если правило Брэгга — Грэя для ионизационной полости выполняется (подбор определенных размеров рабочего объема и толщины стенок камеры, см. стр. 83) [6, 131, то поглощенную дозу можно определить по выражению (4.18). [c.91]

Учитывая данные Мейера [54], приведенные в табл. 1.3, можно приблизительно установить долю отдельных полисахаридов ГМЦ в определенной зоне клеточной стенки. Например, в древесине ели во внешних слоях М- -Р) клеточной стенки нецеллюлозные полисахариды содержат 12% глюкоманпаиа, что составляет 3% массы М + Р (М + 2Р) и 2,3% общего содержания ГМЦ в древесине, или 3,4% общего содержания глюкоманнана в клеточной стенке. Надо иметь в виду, что данные ио распределению ГМЦ н других компонентов в отдельных слоях клеточной стенки являются весьма приблизительными, так как применяемая методика разделения молодых тканей, измерения толщины слоев и другие методы анализа ие являются точными. Однако эти данные могут служить основой для характеристики химического состава отдельных районов клеточной стенки древесины. [c.41]

Для предварительного нагрева реагентов до температуры реакции обычно насыпают слой инертных частиц пе больше 15 см длиной. И слой предварительного подогрева и слой катализатора должны находиться в зоне постоянной температуры нагревающего элемента. Для измерения температуры в реакторах с небольшим диаметром по их оси укреп.яяется тонкий карман с термопарой. Диаметр и толщина стенок кармана и диаметр термопарных проводов следует по возможности уменьшить, чтобы снизить теплопроводность. Карман с термопарой следует поместить в реактор до введения туда катализатора. Голый термопарный спай обеспечивает лучшее измерение температуры, и для систем, работающих при давлениях не выше нескольких атмосфер, удобно применять термопары в оболочке из нержавеющей стали, срезанный конец, которой пе доходит до спая. [c.28]

Второй способ измерения интенсивности радиоактивного излучения по слоям, т. е. без разрушения хроматограммы, позволяет проводить дальнейшее изучение хроматограммы, что особенно важно при изучении процессов, проходящих в осадочной хроматограмме при промывании, проявлении, вытеснении, а также процессов, проходящих во времени. Этот способ измерения радиации по слоям имеет ряд недостатков требуется введение дополнительных устройств, толщина стенок стеклянной трубки и плотность утрамбовки должна быть по всей длине одинакова, точность измерения интенсивности излучения значительно меньше, чем по первому варианту. По этому способу измеряется интенсивность излучения, исходящего из каждого полусантиметрового или сантиметрового слоя колонки [31]. Чтобы исключить попадание в счетную трубку излучения из соседних слоев, исходящие из данного места трубки лучи должны быть надлежащим образом диаф- [c.18]

Теплопроводность осажденных кобальт-торий-магниевых катализаторов, отобранных из промышленных реакторов, определялась по следующей методике. Исследуемый образец помещали между двумя концентрически расположенными медными трубками диаметром 47 и 26 мм, толщиной стенок 0,5 МЛ1 и высотой 400 мм. Аппарат имел крышки с патрубками, через которые объем между зернами катализатора заполнялся газом. В полость внутреннего цилиндра помещали штангообразный электрический нагреватель, тепловыделение которого выражалось электрическими параметрами (силой тока, напряжением). Перепад температур в слое испытуемого образца определяли эталонными термопарами, спаи которых устанавливались у стенок внешнего и внутреннего цилиндров. Часть термопар была закреплена в середине слоя для измерения средней температуры испытуемого материала. [c.230]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология