Линия насыщения жидкость—пар

Для определения теплоты парообразования ио уравнению Клапейрона—Клаузиуса необходимо дополнительно располагать уравнениями для плотности или удельного объема жидкости на линии насыщения левой пограничной кривой и зависимостью давления насыщения от температуры. Плотность насыщенной жидкости вдоль левой пограничной кривой обычно задается в виде функции р [ (Т). Аналитическая зависимость давления насыщения от температуры обычно задается уравнением вида п р =-- I (Т). Дифференцируя это уравнение по температуре, находим аналити- [c.17]

На рис. 61 представлена диаграмма давление—удельная энтальпия для пропана, где в качестве параметров используются удельный объем, удельная энтропия и температура. Рассмотрим пропан при температуре 37,8° С и давлении 7 кгс/см2. Согласно диаграмме, А = 170 ккал/кг S = 0,685 ккал/(кг-°С) и удельный объем v = 0,077 м /кг. Значения вдоль линии насыщенной жидкости и насыщенного пара фазовой оболочки определяют указанные параметры для любой части пропановой системы, содержащей как паровую, так и жидкую фазу, или полностью состоящей из жидкости. Внутри фазовой оболочки линии температуры расположены горизонтально. Разность между h для насыщенного пара и h для насыщенной жидкости представляет собой энтальпию фазового перехода для данных давления и температуры. [c.110]

Очевидно, расчет энтальпий по (1.100) эквивалентен случаю, когда углеводородная система принята за идеальный раствор, мольные энтальпии компонентов которого совпадают с их парциальными мольными энтальпиями. На тепловой диаграмме изотермы (1.100) представляются прямыми, соединяющими энтальпию чистого компонента а при х = 1 с энтальпией чистого w при X = 0 однако лишь одна точка каждой из этих изотерм, та, абсцисса которой равна концентрации х равновесной жидкой фазы, принадлежит линии насыщенной жидкости на энтальпий-ной диаграмме. [c.58]

Линия насыщения жидкости является базовой линией при построении поверхности зоны сверхкритической плотности. [c.36]

В табл. 5.11 приведены значения основных теплофизических показателей СО2 на линии насыщения жидкость — пар. [c.215]

J—линия насыщения жидкость — газ 2,3 — соответственно условия и режимы в трубопроводе [c.249]

Параметры метана на линии насыщения жидкость — газ приведены в табл. 5.40, а диаграмма состояния — на рис. 5.78. [c.314]

До тех пор пока тепло отнимается непрерывно, состояние системы представляется горизонтальной линией ЕР, так как, поскольку имеется только одна степень свободы, изобара является также и изотермой. Если в этой области теплота отнимается при постоянном давлении, то состояние каждой фазы остается постоянным, а изменяется только их относительное количество. Следовательно, перемещаясь от Е к Р, мы переходим от системы, содержащей ЮО /о пара, к системе, содержащей 100 /о жидкости. Точка на линии насыщенной жидкости называется иногда точкой пузырьков вследствие того, что она представляет равновесие между относительно большим количеством жидкости и последним пузырьком пара. (Этот термин чаще употребляется для систем, содержащих больше одного компонента.) Для быстрого определения относительных количеств двух фаз в любой точке этой области проводятся линии постоянной сухости пара (линии на [c.267]

Анализ этого цикла для определения выхода твердого вещества и расхода мощности как функций основных параметров легче всего осуществляет ся с помощью диаграммы 5—Г Воспользуемся диаграммой,при веденной в Приложении На рис. 97 схематично предста влен цикл на такой диаграмме АВ дает энтропию насыщен ного твердого тела, находящегося в равновесии с паром, 5С— изменение энтропии при переходе от твердого состояния к жидкому, при условии, что обе фазы находятся в равновесии с паром. Это изменение происходит в тройной точке, которой соответствуют температура— 56,6° С и давление 5,28 ат. СО является линией насыщенной жидкости, а ОЕ—линией насыщенного пара, причем критическая точка О соответствует температуре 31,1° С и давлению 72,9 атм. Цифры на диаграмме соответствуют цифрам на рис. 96, на котором они относятся к тем же точкам цикла. [c.518]

Плотность, вязкость, энтальпия и энтропия двуокиси углерода на линии насыщения жидкость — пар приведены в Приложении табл. VII—IX [100], [c.43]

Изменение объема Oj на линии насыщения жидкость — твердое [109], теплота плавления, энтропия плавления и изменение внутренней энергии при плавлении [99, 109, 110] приведены в Приложении табл. XI. [c.44]

Плотность СОа на линии насыщения жидкость—пар от тройной до [c.416]

Вязкость СО2 на линии насыщения жидкость—пар [c.416]

Энтальпия и энтропия для СО2 на линии насыщения жидкость-пар от тройной до критической точки [c.416]

По известному значению ё/О и по теплосодержанию паров ректификата, которое непосредственно снимается с тепловой диаграммы для состава можно по уравнению (VI. 6) рассчитать тепловой параметр и нанести на диаграмму фигуративную точку 5а (> ,63). Фигуративная точка флегмы, стекающей из парциального конденсатора на первую тарелку, расположится на линии насыщенной жидкости тепловой диаграммы [c.243]

PVT—зависимость углеводородов на линии насыщения жидкость— пар, выраженная через коэффициент сжимаемости, приводится на графике рис. 6. [c.43]

Критерий Рейнольдса и коэффициент сопротивления канала в правой части уравнения (7.79) определяются с учетом полного массового расхода потока и физических свойств жидкости на линии насыщения при давлении в канале. Безразмерный параметр В в правой части выражения (7.79) представлен на рис. 7.13 в виде зависимости от высоты пузырька в момент отрыва, взятой в безразмерном виде (1/+),которая в свою очередь определяется с помощью диаграмм на рис. 7.14 для горизонтального (г) и на рис. 7.15 для вертикального (в) подъемного потоков. [c.245]

В самом деле, зависимость типа (III.3.11) от одной переменной передает одновременно роль трех величин температуры, давления, определяющего критерия термодинамического подобия. Этот пример в ряду многих аналогичных позволяет говорить о главенствующей роли мольного объема в физике жидкости /36/, отражающей значение геометрического фактора - среднего расстояния между молекулами. Комплекс Р фигурирует еще в одной формуле, предназначенной для описания сжимаемости ддя состояний на линии насыщения [c.45]

Удельная энтальпия двухфазной смеси связана с удельной энтальпией жидкости и пара на линии насыщения к1 и соответственно следующим соотношением h=hl( -x)- hg x). (4) [c.14]

На входе в ребойлер жидкость, как правило, переохлаждена, поэтому перед зоной двухфазного течения располагается зона течения переохлажденной жидкости. Достаточно надежные оценки коэффициентов теплоотдачи в зоне течения переохлажденной жидкости могут быть получены по (16) при 5=(ДТ( /ДТо), асъ - а.1 и а й, рассчитанного по разности между температурой на поверхности теплообмена и на линии насыщения при локальном давлении ДТь, а ДТо представляет собой разность между температурой на поверхности теплообмена и среднемассовой температурой переохлажденной жидкости. Несложные преобразования с использованием (1) — (4) позволяют получить следующее выражение [c.79]

По всей вероятности, наиболее широко используемым из этой части станет разд. 4.5, в котором затабулированы данные по различным физическим свойствам. Мы постарались составить таблицы в виде, наиболее удобном для ин-женера-теплотехника. Например, при инженерных расчетах теплообмена в многофазных системах часто считается, что термодинамическое состояние системы соответствует линии насыщения. В этом случае таблицы свойств на линии насыщения будут особенно полезны тем, что в них содержатся все свойства жидкости и газа, необходимые для расчета, включая значения поверхностного натяжения на границе раздела фаз. [c.147]

Две прямые пунктирные линии, которые образуют верхнюю и нижнюю огибающие, относятся к сухому пару и насыщенной жидкости соответственно, т. е. к случаям, когда кипения нет. Вследствие более высокой скорости потери давления для пара, конечно, значительно выше, чем для воды, при любом данном весовом расходе. [c.105]

Это соотношение, установленное первоначально /34/ дня линии насыщения, затем было распространено и на область плотной сжатой жидкости, Для этой цели использовались определения комплекса лТ/Срр, полученные методом, описанным в гл, I, 8 3 вместе с данными по теплоемкости. Соотношение (111,3.28) интересно тем, что его непосредственным следствием является простая формула для отношения теплоемкостей [c.47]

Отсюда должно быть ясно, почему равновесная кривая жидкой фазы называется также линией насыщенной, или кипящей, жидкости, а равновесная кривая паровой фазы —линией насыщенного, или конденсирующегося, пара. [c.276]

В результате теплообмена между паром и жидкостью только верхний слой жидкости примет температуру насыщения, соответствующую среднему давлению слива. Температура основной массы жидкости останется ниже температуры насыщения. Нагревание жидкости протекает медленно вследствие низкого значения коэффициента температуропроводности жидкого пропана или бутана. Например, коэффициент температуропроводности жидкого пропана на линии насыщения при температуре ts -- 20° С а = 0,00025 м-/ч, тогда как для воды, являющейся одним из наиболее инертных в тепловом отношении веществ, значение коэффициента температуропроводности при той же температуре будет а = 0,00052 м /ч. [c.95]

Линия насыщения жидкость — пар. Давление насыщенного пара СОз (Рпасатм) ОТ тройной ДО критической точки может быть рассчитано по уравнению (16), выведенному с учетом приведенных выше параметров тройной и критической точек [100] [c.43]

Согласно третьему закону термодинамики энтропия жидкой фазы, так же как и твердой, при абсолютном нуле температуры должна обращаться в нуль. В связи с этим приобретает большой интерес вопрос о распределении атомов в жидком гелии, особенно при наиболее низких температурах. Плотность жидкого гелия мала, под давлением насыщенных паров она составляет всего около 0,14 г/мл, что в значительной мере объясняется малой молекулярной массой гелия (заметим, что плотность жидкого водорода примерно в два раза меньше плотности жидкого гелия). Необычна зависимость плотности Не от температуры (рис. 61). Там же представлена температурная зависимость теплоемкости С вдоль линии равновесия жидкость — пар. При температуре 2,173 К и 49,80 10 Па плотность жидкого Не проходит через максимум, после чего функция р = /(Г) резко меняет свое направление, плотность быстро уменьшается. Теплоемкость тоже аномально зависит от температуры. Кривая теплоемкости похожа на греческую букву X. При 2,182 К теплоемкость является разрывной функцией. Здесь в жидком Не происходит фазовый переход второго рода. Температура этого фазового перехода ( Х-точки ) немного снижается при увеличении давления. Жидкую фазу при температурах, соответствующих Х-точкам и ниже, принято называть гелий II . Жидкая фаза при температурах, лежащих выше Х-точек, названа гелий 1 . [c.229]

ПО уравнению (VI. 6) рассчитать тепловой параметр и нанести на диаграмму фигуратиБиую точку 52(Уд,02). Фигуративная точка gQ флегмы, стекающей из парциального конденсатора на первую тарелку, расположится на линии насыщенной жидкости тепловой диаграммы в точке с абсциссой, равной Хо. Пунктирная конода соединяет фигуративные точки ректификата О и равновесной ему флегмы gQ. Состав паров, поднимающихся с первой тарелки, определится [c.243]

Труба размером 25 X 2 мм. Среда — пропан на линии насыщения. Массовая скорость потока аир = 262,5 кг/(м с).. Чассовая доля газа в потоке х составляет 0,05 0,25 0,50 и 0,75. Физические свойства газа и жидкости при [c.95]

Igp по осэ ординат и энтальпия (теплосодержание) г — по оси абсцисс (рис. 2). На диаграмме нанесены две пограничные кривые левая (нижняя) — линия насыщенной жидкости с паросо-держанием х = О и правая (верхняя) —линия сухого насыщенного пара с паросодержанием х = I. [c.8]

Мы будем исходить из жидкой Oj в точке 8 и вычислим выход твердой углекислоты на килограмм расширяющейся жидкой СОг- Принимаем, что сконденсированная жидкость не переохлаждается = 25° С на Линии насыщенной жидкости. Следуя по линии постоянной энтальпии до 1 ат 8—9), найдем сухость пара равной 0,765, т. е. 23,50(оСОг получается в виде твердого вещества. Остающийся пар (точка 10) смешивается при постоянном давлении с добавляемым газом (/), и получающаяся смесь (2) поступает в компрессор. Условия для смеси находятся из уравнения теплового баланса [c.519]

На рис. I приведена типичная диаграмма давление — энтальпия для однокомпонентной системы. На диаграмме указаны критическая точка, а также линии насыщения для жидкости и пара. По мере роста температуры вещества должно расти и давление, чтобы состояние насыщения сохранялось. Именно поэтому большая часть свойств насыщенных жидкостей и газов отличается от измеряемых в лабораторных условиях при рассчитанных на основе обобщенных зависимостей. При низких приведенных давлениях и температурах различия обычно невелики, и ими можно пренебречь. По мере приближения давления и температуры к критическим значениям эти различия становятся больше, и их следует учитывать. [c.200]

Вдоль отрезка bd сосуществуют шар и жидкость. Так как в однокомпонентной системе при постоянной температуре жидкость и пар могут сосуществовать только под давлением пара, то линия bd располагается горизонтально. Точка d — это точка росы (конденсации), так как она соответствует условиям, при которых из паровой системы образуется первая капля жидкости. Вдоль линии de вся система находится только в паровой фазе. Изменение удельного объема (а также плотности) на отрезке Ъ—d представляет собой изменение удельного объема системы от состояния насыщенной жидкости до состояния насыщенного пара. [c.25]

Характерной особенностью процесса ректификации является то, что паровая и жидкая фазы находятся в состоянии насыщения. Причем температура пара Тт выше температуры жгщкости Т], что означает наличие одновременно протекающих процессов конденсации и испарения в элементарном объеме, при этo i из.менение температур фаз происходит по линии насыщения. Это позволяет сделать вывод, что вследствие того, что Т2>Т1, на границе раздела фаз пар конденсируется, отдавая тепло жидкой фазе, в результате чего жидкость испаряется. Поскольку из.менение внутренней энергии системы происходит только за счет внешнего воздействия, 1ю никак не за счет внутренних процессов перехода вещества из фазы в фазу, то. можно записать [c.234]

Удельный объем смеси 50% жидкого и 50% твердого водорода равен 0,01225 м кг, а жидкого водорода — 0,014 м кг. Количество тепла, затрачиваемое на переход смеси, содержащей 50% твердой фазы, в жидкость, составляет 19,76 ккал кг, а в пары водорода (на линии насыщения при атмосферном давлении) — 126,4 ккал кг [15]. Благодаря повышенной плотности шугообразного водорода в емкость можно загружать большее (по массег) количество смеси, чем жидкого водорода. [c.9]

На рис. 1Х-8 показана поверхность температуры насыщенной жидкости для системы метилэтилкетон — м-гептан — толуол, которая разделена линиями постоянной температуры изотермами (сплошные линии). Линии, принадлежащие поверхности температуры Н гидкости ири температурах 88 и 104 С, соединяются стрелками (соединительные линии или конноды) с изотермами соответствующих поверхностей температуры пара. Стрелками соединены точки, выражающие состав жидкости и пара, находящихся в равновесии, и поэтому характеризующие разделение (обогащение), достигаемое на ступени равновесия. Изотермы показывают, что высшая точка поверхности соответствует чистому толуолу, низшая точка — бинарному азеотропу МЭК — гептан. Все остальные точки диаграммы занимают промежуточное положение, поэтому среди них пе существует тройного азеотропа. [c.221]

Как Правило, ДЯфп., V, V", и 3" относят к 1 моль или к единице веса (1 г или 1 кг). Указанные величины соответственно отвечают 1) для кипения — изменению давления насыщенного пара с температурой (кривизне линии равновесия жидкость — пар), теплоте парообразования и увеличению объема и энтропни при парообразовании 2) для плавления — изменению температуры плавления с давлением (<3//<3я)равн, теплоте плавления и изменению объема и энтропии при плавлении 3) для сублимации — зависимости Р от I на кривой равновесия кристаллическое тело — пар, теплоте сублимации и увеличению объема и энтропии при сублимации 4) для превращения одной кристаллической модификации в другую — взаимосвязи Р и при равновесии этих фаз, теплоте и изменениям объема и энтропии при фазовом превращении. [c.113]

Функцию Р (р, 1о) при известном можно рассчитать, задаваясь различными значениями водонасыщенности. Тогда для любого сечения пласта, расположенного между начальной границей раздела нефть — вода и линией отбора жидкости, на любой момент врекени по формуле (2) можно определить величину функции (р, [Хо), а по ней отыскать соответствующее значение насыщенности пласта водой. Заметим, что величина функции Р (р, (Хо) плавно изменяется от 2 до О при изменении значений водонасыщенности от О до 1. [c.129]