Справочник химика 21

Химия и химическая технология

Статьи Рисунки Таблицы О сайте English

Механизм кипения жидкости

    И. Александров выдвигает гипотезу о механизме массопередачи, в соответствии с которой термические эффекты при ректификации не увеличивают общую эффективность массопередачи, а уменьшают ее, особенно в области низких и высоких концентраций. Предполагается пузырьковый механизм кипения жидкости. Пузырьки пара, образующиеся при кипении, имеют весьма малые размеры и период роста. Перемещаются они только к поверхности раздела фаз за счет разницы давлений внутри пузырька и в паре, тем самым блокируя поверхность раздела и затрудняя переход из одной фазы в другую. [c.139]


    На основе механизма кипения жидкости можно объяснить некоторые закономерности конвекции тепла. Основным параметром процесса является разность температуры Д/ между греющей стенкой /ст и температурой пара /п- [c.330]

    Не меньшее практическое значение имеет дальнейшее изучение таких не новых, но мало исследованных проблем, как, например, теплообмен при кипении жидкости. Несмотря на наличие большого экспериментального материала, еще не вполне ясен механизм кипения жидкости и по существу отсутствует количественная теория теплообмена при кипении. Можно было бы без труда назвать ряд других актуальных вопросов теплообмена, однако мы укажем еще лишь одну важную Е практическом отношении задачу — исследование теплообмена с трубах некруглого сечения, широко используемых в различных теплообменных системах. [c.3]

    Обстоятельный обзор современного состояния вопроса о теплообмене при кипении жидкости дан в статье У. М. Розенова. Здесь достаточно подробно рассмотрен механизм кипения жидкости, основные закономерности теплообмена при пузырчатом кипении и вопрос о критических тепловых нагрузках. [c.4]

    Механизм кипения жидкости в вертикальных трубках, особенно в длинных, значительно усложняется. Обычно температура жидкости при входе в трубки ниже температуры кипения под заданным гидростатическим давлением, кипенИе начинается выше входа. Количество пузырьков растет, плотность смеси жидкости с паром уменьшается, вследствие чего скорость потока увеличивается по мере подъема жидкости и пара вдоль трубки вверх. [c.256]

    Механизм кипения жидкости [c.438]

    Механизм кипения жидкости 439 [c.439]

    Механизм кипения жидкости 44  [c.441]

    По мере продвижения вверх через слой жидкости пузырек пара значительно увеличивается в объеме. Это свидетельствует о том, что пузырек пара при движении через слой жидкости получает от нее дополнительное количество пара и тепла. Обычно объем пузырька при движении вверх увеличивается в несколько десятков раз, а значит основное количество тепла воспринимается пузырьком не от поверхности нагрева, а от жидкости.. Таким образом, из рассмотрения механизма парообразования при кипении жидкостей следует, что в этом случае теплоотдачи тепло передается от поверхности нагрева к жидкости, а от жидкости к пузырькам пара, а затем вместе с ними переносится в паровую фазу. [c.145]

    Такой механизм рождения новых дислокаций под действием сдвигающего напряжения носит название механизма Франка—Рида. Местами, где происходит процесс зарождения новых дислокаций (как пузырьков при кипении жидкости), являются примеси и дефекты решетки, приводящие к закреплению дислокации в двух точках. В результате под влиянием напряжения дислокация не сможет двигаться вся [c.362]


    Такое представление о механизме кипения в трубах является упрощенным. На самом деле пар и жидкость могут образовывать однородную эмульсию или течь по трубе отдельными потоками, причем пар—в центре трубы, а жидкость — у стенок. — Прим. ред. [c.194]

    Известно, что механизм процесса теплообмена при кипении жидкости в трубах может быть различным. Поэтому можно ожидать, что влияние материала и состояния поверхности также будет проявляться по-разному. [c.140]

    Анализ механизма процесса кипения жидкостей на гладких поверхностях показывает, что высокой интенсивности теплообмена можно достигнуть только при высоких д или ДГ, т. е. в области развитого пузырькового кипения. Однако увеличение д (АГ) в аппаратах, в частности в испарителях холодильных машин, может привести к существенному ухудшению энергетических показателей установки в целом. Поэтому характерным для работы испарителей холодильных машин являются относительно низкие по сравнению с парогенерирующими поверхностями энергетических установок значения д (ДГ), при которых теплообмен в большом объеме на технически гладких поверхностях осуществляется или в режиме свободной конвекции, или в области слаборазвитого кипения. [c.15]

    При кипении жидкости в условиях вынужденного движения, так же как и при кипении в большом объеме, значение коэффициента теплоотдачи определяется соотношением между интенсивностью механизма переноса тепла, обусловленного процессом парообразования, и интенсивностью механизма конвективного теплообмена в однофазной среде. Однако если при кипении в большом объеме мош ность первого механизма даже при относительно низких удельных тепловых потоках д много больше мощности второго, то в условиях вынужденного движения интенсивность обоих эффектов может оказаться соизмеримой при любом значении д. [c.39]

    Аналитическое описание процесса кипения жидкостей требует задания граничных условий. Сложность механизма процесса кипения до настоящего времени не позволяет достаточно строго описать граничные условия поведением только собственно жидкости. Поэтому основными направлениями решения задачи может быть расчленение всего процесса на основные этапы возникновение зародыша паровой фазы развитие зародыша на поверхности отрыв и движение новообразований паровой фазы и использование для описания граничных условий закономерностей на границах кипящей жидкости с твердой поверхностью (стенкой) и свойств собственно стенки. [c.71]

    Для установления взаимосвязи условий зародышеобразования с этими параметрами шероховатости нами были привлечены результаты детальных исследований механизма кипения воды, спиртов, цезия, ртути, амальгам и других жидкостей на поверхностях с разной шероховатостью  [c.74]

    С и д о р е н к о С. В. Исследование механизма теплообмена при кипении жидкостей в условиях естественной конвекции. Автореф. канд. дисс, Киев, 1974. [c.103]

    Результаты исследований условий возникновения зародышей паровых пузырьков и механизма пузырькового кипения жидкостей указывают на непосредственную взаимосвязь этой стадии процесса кипения, а также условий развития паровых пузырьков и их отрыва от поверхности с характеристиками шероховатости поверхности [5—7]. [c.106]

    По данным о реальной микроструктуре поверхностей твердых тел и их микротопографии, на основе строгих термодинамических и статических соотношений и экспериментальных исследований механизма кипения дано обоснование модели возникновения зародышей паровых пузырьков во впадинах микрошероховатости. Показана взаимосвязь с ранее предлагавшимися моделями зародышеобразования и новые возможности модели в объяснении результатов экспериментальных исследований определяющая роль микроструктуры поверхности роль абсолютного давления кипящей жидкости возможности различных размеров зародышей и др. Показано согласование рассматриваемой модели с результатами экспериментальных исследований для воды, низкокипящих, органических и металлических жидкостей, при кипении на поверхностях 3—11-го классов шероховатости. Лит. — 14 назв., ил. — 5. [c.213]

    Беляев обратил внимание также на то, что нри горении неоднородных по своей структуре жидких В В существенным становится механизм ускорения, основанный на проникновении горения в объемно существующим неоднородностям (пузырькам) [4]. С этих позиций Беляев объяснял возникновение взрыва в горящем метилнитрате при низком давлении, когда наступало кипение жидкости, сопровождающееся образованием пузырьков, и отсутствие взрыва при более высоких давлениях, когда кипение подавлялось [2]. [c.60]

    Пузырчатое кипе и и с — это кипение, при котором иа границе раздела жидкость—пар постоянно образуются, растут и отрываются пузырьки пара. Для формирования и последующего роста пузырьков требуется, чтобы жидкость была перегрета относительно поверхности. Достигнув определенного размера, пузырьки отрываются от поверхности нагрева, перемешивают жидкость в пристеночной области и таким образом способствуют существенному увеличению интенсивности теплоотдачи. Это явление названо пузырчатым кипением потому, что механизм кипения связан с наличием взвешенных частиц, микронеровностей поверхности, растворенных газов или других видов центров парообразования, на которых образуются пузырьки. Без гравитационных сил пузырьковое кипение не существует. [c.121]


    При температуре кипения жидкости наблюдается значи тельное повышение скорости массопереноса По видимому, это связано с нарушением молекулярного механизма внутренней диффузии в результате возникающих кавитаций при образо вании и захлопывании пузырьков пара применяемого раство рителя [c.233]

    При малой плотности межфазового теплового потока механизм массопередачи, очевидно, будет значительно сложнее описанного выше. Возможно, что в этом случае пузырьковое кипение жидкости происходит при больших расстояниях между центрами парообразования и поэтому перенос массы в тепловом пограничном слое обусловливается также молекулярной и турбулентной диффузией. При ДТ О вместо пузырькового кипения будет иметь место [c.111]

    Опишите механизм процессов пузырькового режима кипения жидкостей и кризиса кипения. [c.308]

    Испарение (кипение) жидкостей. Известны различные механизмы теплообмена при испарении. Особый интерес представляет теплоотдача при так называемом пузырьковом кипении жидкостей. Этот тип теплоотдачи широко используется в промышленности. Высокие скорости теплоотдачи на единицу поверхности [c.207]

    Лабунцов Д. А. Современные представления о механизме пузырькового кипения жидкостей.— В кн. Теплообмен и физическая газодинамика. М. Наука, 1974, с. 98—115. [c.217]

    Наши знания о свойствах газа помогают понять механизм испарения жидкости. До сих пор мы рассматривали испарение жидкости при температуре ее кипения. Но жидкости испаряются при всех температурах. Рассмотрим этот процесс тоже на примере с водой. [c.99]

    При уменьшении отношения //с (для заданной нагрузки) происходит снижение скорости движения паров и, как следствие этого, увеличивается толщина пристенного слоя жидкости и уменьшается часть теплообменной поверхности, занятая кипением тонкой жидкостной пленки. В этом случае режим кипения в трубе начинает приближаться к механизму кипения в большом объеме. [c.91]

    Процессы теплообмена, осложненные массообменом. Теплообмен при кипении жидкости. Механизм процесса. [c.294]

    По мере движения вверх пузыри разрываются и видимая пузырчатость исчезает. В верхней части трубки наблюдается тонкий быстродвижущийся слой воды. Здесь надо отчетливо представить себе различие процесса кипения в замкнутом контуре, что имеет место в паровых котлах, когда труба полностью заполнена жидкостью и в разомкнутом контуре, когда трубка заполнена жидкостью не Конденсат более /3 высоты. В последнем случае диаметр трубы должен оказать влияние на механизм движения двухфазного потока. Пузырьки пара зарождаются на поверхности трубы в самой верхней части экономайзер ного столба. Эти пузырьки отрываются от стенки и всплывают в свободное пространство трубы над столбом жидкости. Чем больше диаметр трубы, тем, видимо, ближе процесс кипения сходен с процессом кипения жидкости в большом объеме, так как пузырьки пара всплывают на поверхность жидкости и не могут увлекать за собой жидкую фазу. С уменьшением диаметра трубы оторвавшиеся от стенки пузырьки вследствие малого поперечного сечения трубы увлекают за собой жидкость, которая движется по стенке тонким слоем и дальнейшее парообразование происходит в этой тонкой движущейся пленке жидкости. Допустим, что диаметр парового пузыря 1 мм. Если взять трубу диаметром 100 мм, то площадь поперечного сечения будет 7850 мм , а периметр кольца 314 мм. Сплющим эту трубу с таким расчетом, чтобы высота щели была тоже 1 мм. Периметры этих двух каналов одинаковы, а следовательно, одинаково будет число образовавшихся пузырей, но в площади сечения плоского канала разместится в 50 раз меньше пузырей, чем в трубе. [c.308]

    При увеличении нагрузки q сверх указанных пределов изменяется механизм кипения из-за образования больших количеств пузырьков. Коэффициент а (в зависимости от природы жидкости) начинает сильно возрастать с увеличением тепловой нагрузки. [c.248]

    Монография посвящена разработке теории и методов расчета гидродинамических и тепломассообменных процессов непосредственного контакта газов и паров с жидкостью содержит результаты аналитических и экспериментальных исследований основных гидродинамических характеристик диспергирования газов и паров в слой жидкости, на основе которых получены рекомендации, необходимые для проектирования газораспределительных устройств барботажных аппаратов. Представлены аналитические и экспериментальные исследования физических характеристик механизма кипения жидкостей и на этой основе предложена методика расчета интенсивности теплоотдачи при пузырьковом кипении различных однокомпонентных жидкостей в условиях свободной конвекции. Изложены вопросы термогидродинамики паровой фазы в объеме недогретой жидкости. Описаны аналитические и экспериментальные исследования процессов диспергирования паров и приведены интенсивности их конденсации в недогретой жидкости. Получены рекомендации для расчета ряда характеристик аппаратов различного технологического назначения, в которых имеет место непосредственный контакт паров с недогретой жидкостью. Рассмотрено влияние поля гравитации на основные характеристики процессов непосредственного контакта газ (пар) - жидкость и парообразования в условиях большого объема. Приведены примеры расчетов рассмотренных процессов. [c.29]

    Работы по изучению изменения устойчивости, реологических свойств, давления на входе в нагревательный змеевик, а также показателей перегонки сырья в присутствии добавок, позволили на основании косвенных результатов сделать вывод, что сырье в активном состоянии характеризуется минимальным значением радиуса ядра ССЕ разного типа как сфюрмированного из высокомолекулярных соединений при низких температурах, так и пузырьков пара. Очевидно, имеется генетическая связь между этими типами структурных единиц. Методов непосредственного измерения радиуса пузырька при кипении нефтяного сырья до настоящего времени нет. Это и неудивительно. Процесс образования и роста пузырьков паровой ( )азы нестационарен ни в пространстве, ни во времени. Для прозрачных жидкостей можно использовать метод скоростной кинo ъe жи и статистической обработки ее результатов. Согласно гетерогенному механизму кипения [18], величина критического зародыша паровой фазы связана с па- [c.41]

    Кипение жидкостей внутри вертикальных труб (кипятильники и испарители с естественной циркуляцией). Испарители с естественной циркуляцией обладают рядом преимуществ, среди которых следует назвать 1) небольшое время пребывания обрабатываемой жидкости в аппарате 2) легкость чистки аппаратов 3) низкую стоимость оборудования 4) относительно высокую скорость теплопередачи 5) небольшую чувствительность по отношению к загрязнению. Циркуляция в аппаратах подобного типа осуществляется под действием разности плотностей нагретой жидкости внутри нагревателя и холодной жидкости вне его. Количество образующегося в аппарате пара является функцией скорости теплопередачи, но отношение количества жидкости и количества пара в смеси, уходящего из испарителя, является функцией гидравлических характеристик аппарата, трубопроводов и сепара-ционной камеры. Здесь различают два механизма теплоотдачи перенос тепла к потоку жидкости по мере того, как ее температура повышается до точки кипения (точка кипения выше, чем температура жидкости на входе и на выходе) теплоотдача вследствие пузырькового кипения жидкости между началом зоны кипения и выходом из труб. Подробное описание этих явлений приведено в работах Файра и Керна Значения максимального теплового потока для ряда жидкостей, испаряемых в термосифонном кипятильнике из семи труб диаметром 21,2 мм и длиной 3,05 м. приведены в табл. 111-6. Максимальные значения теплового пртока несколько меньше соответствующих величин Для горизонтальных труб, приведенных в табл. 1П-5. Глубина погружения горизонтальных труб около 25 мм, а напор жидкости внизу вертикальных труб [c.214]

    Свободное движение в тонком слое жидкости. В перегретой жидкости образуются и существуют зародыши паровых пузырей. При развитии зародыш проходит ряд фаз возникновение, рост зародыша, отрыв пузыря, разрушение пузыря. При этом около поверхности нагрева происходит довольно сложное движение жидкости, влияющее на процесс теплоотдачи. Существует целый ряд представлений о механизме парообразования, предложенный различными исследователями [47, 53, 92, 208]. К сожалению, нет достаточно полного исследования механизма движения пузырей в пленке. Отдельные исследования не позволяют полностью представить весь механизм кипения в пленке. Визуальные наблюдения В. А. Рачко (опыты на воде), И. П. Вишнева, Н. И. Елухина и В. В. Мазаева (кипение сжиженного газа) показали, что отрывной диаметр пузырей и частота отрыва их зависят от толщины пленки жидкости [7, 69]. С уменьшением б уменьшается отрывной диаметр пузыря, усиливается турбулизация, и коэффициент теплоотдачи повышается [160]. Кинематографический анализ поведения паровых пузырей в пленке жидкости проводился Т. А. Колачем и И. А. Копчиковым [39] на модели (вдувание воздуха в пленку жидкости на латунной пластине) и при кипении жидкостей. В результате наблюдений установлено, что по мере роста пузыря верхняя часть его постепенно начинает выступать над поверхностью жидкости. Вследствие этого силы, действующие на пузырек и описываемые выражением [c.89]

    Механизм кипения диссоциирующей системы весьма сложен и практически не изучен. В качестве отправны.х положений для изучения процессов зародышеобразования и роста парового пузыря можно лишь вьгсказать несколько основных предположений. На их основании качественно исследовались вероятность появления зародышей паровой фазы, критические размеры пузыря и его рост в диссоциирующей системе. На границе раздела фаз ввиду различия в степени диссоциации в жидкой и паровой фазах существует скачок концентраций компонентов N2O4 и NO2. Кроме того, фазовый переход сопровождается реакцией диссоциации с соответствующим тепловым эффектом. Скорость реакции диссоциации на линии насыщения Б жидкости и газовой фазе очень велика. Константы скорости диссоциации находятся в пределах 10 —10 eK. Соотношение скоростей парообразования и диссоциации, а также абсолютная разность содержания компонентов в жидкой и газообразной фазах, несомненно, оказываю г значительное влияние на зарождение и рост парового пузырька в связи с различием величины выделения теплоты реакции диссоциации на границе раздела фаз или в паровой фазе. [c.162]

    Можно представить, что пузырьковое кипение недогретой жидкости будет существенно отличаться от только что описанного механизма кипения насыщенной жидкости. Наибольший практический интерес представляет область поверхностного кипения при вынужденной конвекции. [c.148]

Смотреть страницы где упоминается термин Механизм кипения жидкости: [c.231]    [c.199]    [c.100]    [c.309]    [c.72]    [c.133]    [c.309]    [c.307]    [c.148]   
Смотреть главы в:

Процессы химической технологии -> Механизм кипения жидкости



ПОИСК





Смотрите так же термины и статьи:

Кипение жидкости



© 2025 chem21.info Реклама на сайте