Испарение жидкостей, механизм

Процесс испарения твердых тел, называемый возгонкой, как по механизму его протекания, так и по сопутствующему ему энергетическому эффекту очень сходен с описанным выше процессом испарения жидкостей. Причина того, что твердое тело непосредственно возгоняется, не подвергаясь предварительно плавлению, становится понятной при рассмотрении рис. 1. Подобно тому как кривая испарения ОК выражала зависимость давления насыщенного пара данного вещества, находящегося над жидкой фазой, от температуры, так кривая возгонки ОМ вы-.ражает аналогичную зависимость давления насыщенного пара над кристаллами. Все три кривые—испарения ОК), плавления (01) и возгонки tOM)—сходятся в тройной точке,—единственной (согласно правилу фаз), в которой могут существовать в равновесии три ф зы твердая, жидкая [c.43]

При относительно невысокой начальной температуре газа ( г. н < 50 °С) и полном его насыщении парами воды на входе в теплообменник и на выходе из него теплообмен не осложнен явлениями испарения и конденсации жидкости. Для практики более важен случай охлаждения газа, не насыщенного парами воды, при н > > 100 °С. В этом случае возможны варианты механизма совместного переноса теплоты и массы в зависимости от условий охлаждения (заданных или найденных расчетным путем), а именно конечных параметров газа — температуры г к и относительной влажности Фк, температуры охлаждающей воды и т. д. В том случае, например, когда конечная температура газа превышает температуру мокрого термометра 1 к > м), механизм процесса не изменяется по высоте теплообменника и обусловлен совместно протекающими процессами охлаждения газа и испарения жидкости. Если заданная (расчетная) величина конечной температуры газа меньше температуры мокрого термометра 1 < м), то механизм переноса теплоты можно описать двумя стадиями в первой происходит охлаждение газа до и испарение жидкости, а во второй — охлаждение газа до г. к и конденсация паров воды. [c.89]

Общее количество теплоты, отданное газом при его охлаждении, определяют в зависимости от условий охлаждения газа. Если конечная температура газа р к превышает температуру мокрого термометра механизм процесса теплопередачи по высоте аппарата не изменяется и обусловлен совместно протекающими процессами тепло- и массообмена (охлаждение не насыщенного водяными парами газа и испарение жидкости). Если г к < то механизм теплопередачи протекает в две стадии сначала происходит охлаждение газа до температуры мокрого термометра и испарение жидкости, затем — охлаждение газа до заданной конечной температуры и конденсация водяного пара. Поэтому общее количество переданной теплоты, а, следовательно, и общую поверхность теплопередачи следует рассчитывать для каждой стадии. [c.208]

Испарение жидкости, окружающей снаряд. При низких массовых скоростях снарядное течение возможно в условиях существования жидкой плеики между паровым пузырем и нагреваемой стенкой. Однако если тепловой поток высок, то пленка может полностью испариться, при этом может образоваться сухое пятно, вызывающее перегрев стенки трубы. В [50] предложена карта с массовой скоростью и недогревом в качестве координат, показывающая, где возможны эти различные механизмы. [c.394]

В этой связи следует еще указать на отмечавшуюся в работе [И] возможность проявления при некоторых условиях дополнительного механизма влияния поперечного потока вещества, заключающегося при испарении в турбулизации ламинарного пограничного подслоя или подслоя у поверхности раздела фаз и повышении уровня турбулентности в турбулентном пограничном слое или ядре потока смеси. Это влияние поперечного потока не должно вызывать в области малых и больших 1 нарушения аналогии между совместно протекающими в общем гидродинамическом поле процессами тепло- и массообмена, но может приводить к интенсификации обоих этих процессов и нарушению аналогии между ними и чистым теплообменом (не сопровождающимся поперечным переносом массы). Приведенные выше данные показывают, что поперечный поток вещества, незначительный по сравнению с основным продольным потоком газовой (парогазовой) среды даже при интенсивном испарении жидкости, может при определенных условиях оказывать существенное влияние на совместно протекающие процессы тепло-и массообмена и заметно нарушать аналогию между ними. Это не исключает, однако, того, что для других условий, часто встречающихся на практике, можно с достаточной для практических целей точностью принимать приближенно справедливой полную аналогию между указанными процессами. [c.128]

Возможно, часть переохлажденных паров подогревается вместе с воздухом и минует промежуточный процесс конденсации. При таком протекании процесса влага не влияет на процесс температурного разделения. Как сказано выше, образование конденсата связано г повышением температуры воздуха за соплом. Но образовавшаяся жидкость потом испаряется, отбирая теплоту от воздуха. Если бы процессы конденсации и испарения проходили термодинамически обратимо, то они не влияли бы на конечное значение температуры периферийного потока. Необратимость процессов приводит к уменьшению кинетической энергии, затрачиваемой на механизм температурного разделения. Следовательно, рассматриваемые процессы должны приводить к снижению температуры воздуха периферийного потока. К снижению температуры воздуха приводит также испарение жидкости, поступающей из приосевого вихревого потока. [c.69]

Если пар соприкасается со стенкой, температура которой ниже температуры насыщения, то он конденсируется на стенке и оседает на ней в виде жидкости. Конденсация пара в общем может рассматриваться как процесс, обратный процессу испарения жидкостей, так как механизм образования паровых пузырьков в чистой [c.81]

Для удаления в виде пара влаги, находящейся в капиллярнопористом теле, необходимо затратить энергию на испарение жидкости и разрушение ее связи с материалом. Энергия эта определяется адсорбционными силами и силами поверхностного натяжения. Наименьшей энергией связи обладают молекулы жидкости, находящиеся на поверхности твердого тела и внутри крупных пор, наибольшей — молекулы, находящиеся в микрокапиллярах. Поэтому из микрокапилляров влага удаляется с наиболее высокой затратой энергии. Как уже было показано, механизм и кинетика переноса вещества в капиллярно-пористом твердом теле определяются его строением. Обычно для материалов, с которыми приходится иметь дело при сушке, характерна неоднородная пористая структура. Строгое математическое описание процессов сушки таких материалов представляет собой задачу чрезвычайной сложности. В связи с этим анализ процессов сущки основывается на использовании упрощенных моделей и опытных данных. [c.523]

Возвращаясь к вопросу о способе испарения разбавителя, можно указать на два основных типа поведения. Испарение может происходить либо со свободной поверхности жидкости, которая постепенно отступает все дальше и дальше в глубь слоя частиц, или же свободная поверхность отступает в пленку медленнее, чем испаряется разбавитель, и, следовательно, кавитация возникает в пазухах между соприкасающимися частицами глубоко внутри смоченной части пленки. Независимо оттого, образуются ли пустоты в массе жидкости, заключенной в пазухах (вероятно, вокруг случайных центров), или путем испарения жидкости со смоченной поверхности одной из частиц, образующих пазуху, начальный радиус кривизны, по-видимому, должен оказаться много меньше радиуса кривизны мениска свободной поверхности, отступающей через слой частиц. Следовательно, в простой гомогенной модельной системе кавитационный механизм такого рода мало вероятен. Однако в более сложных негомогенных системах, в которых на поверхности высыхающей пленки образуется какой-то тип оболочки, а значительное количество разбавителя может быть потеряно путем молекулярной диффузии через сами частицы полимера, такое поведение вполне возможно. [c.282]

Другая теория гистерезиса — теория открытых пор [32]. Эта теория исходит из предположения, что десорбционная ветвь изотермы и механизм испарения жидкости описываются уравнением Томсона, т. е. мениск имеет полусферическую форму, в то время как конденсация в порах такого типа, согласно рассматриваемой теории, происходит на поверхности адсорбционной пленки, образовавшейся на стенках пор в процессе адсорбции, имеющей не сферическую, а цилиндрическую поверхность (рис. 43). [c.98]

Внутренний механизм потока жидкости. Механизмов внутреннего потока жидкости при высушивании может быть несколько, в зависимости от структуры твердого материала. Вот некоторые из этих механизмов I) диффузия в непрерывном гомогенном твердом теле, 2) капиллярный поток в зернистых и пористых твердых материалах 3) поток, вызванный градиентами уменьшения объема и давления, 4) поток, вызванный силой тяжести, и 5) поток, вызванный последовательной сменой процессов испарения — конденсации. [c.501]

Аналогичный метод относительных расчетов нашел широчайшее применение в области расчетов упругостей паров жидкостей. Следует отметить, гго, пользуясь методом проф. Киреева, можно с достаточной точностью восстановить кривую упругости насыщенного пара всего по одной точке. Ввиду того параллелизма, который существует между механизмом вязкого течения и испарения жидкостей, применение этого метода к расчету вязкости и здесь-сулит интересные перспективы. [c.223]

Хотелось бы обратить внимание еще на один возможный подход к описанию плазмохимических реакций, обладающих относительно небольшим суммарным тепловым эффектом. Выше был получен закон изменения температуры в реакторе на основе общего энергетического баланса процессов, связанных с испарением жидкости и нагреванием ее пара. Предложенный выше механизм закалки приводит к достаточно большой скорости охлаждения плазменной струи, находящейся в согласии с экспериментальными данными. При этом энергетический вклад химических реакций в процесс охлаждения плазменной струи не учитывался, так как он относительно мал. Последнее позволяет сделать следующий шаг в изучении плазмохимических реакций рассматриваемого типа. Полученный выше закон изменения температуры в реакторе можно использовать для рассмотрения кинетики неизотермических реакций в плазменной струе. [c.194]

Можно провести аналогию между потоко.ч электронов в термисторе (влиянием температуры на характеристики термистора) и вязким течением или испарением жидкостей, а) Обсудите кратко каждую из этих аналогий, сравнив механизмы процессов, б) Получены следующие экспериментальные данные по завнсимости сопротивления термистора от температуры [c.121]

Механизм испарения жидкости и образования давле.ни [ паров с кинетической точки зрения представляется следук им. [c.46]

Жидкости обычно вводят в реактор с постоянной небольшой скоростью потока порядка нескольких кубических сантиметров в час с помощью вытесняющего насоса с движением поршня в одном направлении, как это описано Гаррисоном и др. [39]. Для работы при умеренных давлениях используют поршень с уплотняющими кольцами, приводимый в движение синхронным мотором через систему передачи, позволяющую изменять скорость вытеснения жидкости. В насосе, которым пользовались в одной из лабораторий автора, поршень насоса перемещался с помощью винта (винт суппорта токарного станка), присоединенного хс синхронному мотору. Изменение скорости достигалось заменой легкодоступных и недорогих моторов для большого набора скоростей. Шесть моторов обеспечивали нужный диапазон скоростей потока. Уплотняющие кольца поршня не пропускали при давлениях до 20 атм все исследуемые жидкости, кроме воды. Емкости цилиндра должно хватать по крайней мере на 6—8 ч работы без повторного заполнения. Для работы при атмосферном давлении можно использовать медицинский шприц с механизмом равномерной подачи. Следует правильно вводить жидкость в реактор. Наилучшим методом является, вероятно, введение жидкости через длинную иглу шприца, укрепленную над слоем предварительного подогрева. Этот метод должен обеспечивать удовлетворительное распределение потока жидкости или пара независимо от легкости испарения жидкости. [c.32]

Для регистрации свечения применяли спектрограф ИСП-51 с камерой Р = 120 мм свечение фокусировали на щель с помощью линзы с Р = 7Б мм. Исходя из данных [2, 3] и наших исследований, механизм возникновения и протекания разряда может быть представлен следующим образом. В капилляре вследствие большой плотности тока происходит значительное выделение тепла, достаточное для закипания находящейся в нем жидкости. Образуется своеобразный газовый конденсатор, обкладки которого (слои жидкости, прилегающие к капилляру) разделены газовым промежутком, образовавшемся в капилляре при испарении жидкости. При определенном напряжении наступает пробой газа сначала в виде отдельных искровых разрядов, а затем при напряжении более 1000 в эти [c.153]

К данному механизму переноса жидкости можно отнести перенос влаги внутри капиллярной поры, закрытой жидкостными менисками, когда испарение жидкости происходит на одном мениске поры, а конденсация пара — на противоположном. При этом необходимо, чтобы перепад температуры вдоль капиллярной поры в направлении переноса был бесконечно мал, т. е. испарение и конденсация происходили бы при одинаковой температуре. Само собой разумеется, что количество жидкости, испарившейся с одного мениска, должно быть равно количеству сконденсировавшегося пара на противоположном мениске. Такой процесс переноса пара внутри за- [c.65]

Механизм сушки можно примерно представить так. Ввиду того что критерий Lu значительно меньше единицы (Lu 1), поле температур развивается быстрее по сравнению с полем влагосодержания. Во всей толще тела создается перепад температур, который вызывает перенос влаги по направлению потока тепла (внутрь тела). Термодиффузия влаги в начале процесса сушки преобладает над концентрационной диффузией, так как градиенты влагосодержания внутри тела очень малы, что приводит к увеличению влаги в центральных слоях. Благодаря этому перераспределению влаги, а также в результате испарения жидкости с поверхности тела создаются перепады влагосодержаний, что значительно усиливает концентрационную диффузию. Быстрое обезвоживание поверхностных слоев создает благоприятные условия для развития диффузии скольжения. Диффузия скольжения в капиллярах имеет направление, про-, тивоположное потоку тепла (рис. 6-7), и значительно усиливает концентрационную диффузию. При этом надо иметь в виду, что диффузия скольжения связана с движением всей парогазовой смеси из слоев тела в окружающую среду. В силу этого через макрокапилляры влажный воздух из пограничного слоя засасывается внутрь тела, происходит циркуляция влажного воздуха. Таким образом, процесс [c.278]

С целью исследования механизма внешнего теплообмена при сушке сублимацией П. А. Новиковым [Л. 59] были поставлены специальные эксперименты. В качестве исследуемого материала брали пористую керамику, пропитанную водой, и желатин (коллоидное тело). Для сопоставления с сублимацией однородного вещества брали нафталин. Сублимация замороженной влаги (льда) происходила при малых давлениях воздуха, при небольших разрежениях имел место процесс испарения жидкости из тела. Опыты проводились в условиях как естественной, так и вынужденной конвекции. Это достигалось тем, что исследуемое тело приводилось в движение. Измерялись температура тела, его вес, давление в сублиматоре и другие параметры сушки. [c.355]

Наши знания о свойствах газа помогают понять механизм испарения жидкости. До сих пор мы рассматривали испарение жидкости при температуре ее кипения. Но жидкости испаряются при всех температурах. Рассмотрим этот процесс тоже на примере с водой. [c.99]

Пена, не содержащая отвердителя, оседает, и структура ее по истечении определенного времени разрушается. Механизм исчезновения пены (коагуляция) состоит в стекании двух параллельных поверхностных слоев жидкости, находящейся у стенок ячеек, в результате чего стенки становятся все тоньше и в конце концов лопаются. Подобный процесс может протекать на наружной поверхности пены при испарении жидкости. Стабильность пены характеризуется скоростью ее оседания. С ростом вязкости жидкости скорость стекания ее со стенок ячеек уменьшается, и стабильность пены возрастает. Мерой стабильности пены 2 является продолжительность ее полного исчезновения в наполненной вертикальной стеклянной трубке длиной 1 м. [c.295]

Термодинамически к последнему механизму переноса вещества (- = 0) можно отнести перенос жидкости внутри закрытой жидкостным мениском капиллярной поры, когда испарение жидкости происходит на одной стенке или на одном мениске поры, а конденсация пара на другой стенке. При этом необходимо, чтобы перепад температуры вдоль поры был ничтожно мал (конденсация и испарение происходят при одной температуре). Такой процесс переноса пара внутри поры-капилляра термодинамически равнозначен процессу переноса жидкости внутри тела (критерий равен нулю). [c.63]

По данным И.С. Туровского, механизм действия иловых площадок в основном сводится к следующим процессам уплотнению осадка и удалению жидкой фазы с поверхности фильтрации жидкой фазы через слой осадка и удалению ее при помощи дренажа испарению жидкости со сво бодной поверхности осадка. [c.38]

Процесс испарения твердых тел, называемый возгонкой, как по механизму его протекания, так и по сопутствующему ему энергетическому эффекту очень сходен с описанным выше процессом испарения жидкостей, Причина того, что твердое тело непосредственно возгоняется, не подвергаясь предварительно плавлению, становится понятной при рассмотрении рис. 1. Подобно тому как кривая испарения ОК. выражала зависимость давления насыщенного пара данного вещества, находящегося над жидкой фазой, от температуры, так кривая возгонки ОМ выражает аналогичную зависимость давления насыщенного пара над кристаллами. Все три кривые — испарения (ОК), плавления (01) и возгонки (ОМ) — сходятся в тройной точке, — единственной (согласно правилу фаз), в которой могут существовать в равновесии три фазы твердая, жидкая и газообразная. Соответствующее этой точке давление является самым низким, при каком только может еще существовать жидкая фаза данного вещества, а соответствующая ей температура по большей части является наиболее низкой температурой, при которой только возможно стабильное существование этой фазы. (Исключение составляют такие вещества, как вода, температура плавления которых понижается с возрастанием давления). Это, очевидно, не относится к хорошо известному состоянию переохлаждения жидкости, которое, будучи следствием запаздывания образования новой фазы, является лишь переходным этапом на пути к достижению системой состояния равновесия. [c.43]

К пп. 1 ш 2. Причинами взрыва во время испарения жидкости в баках иногда считались электрические явления, похожие ]1а грозовые, когда имеются оба эти механизма. Вероятнее всего они объясняются разделением зарядов Л1с кду сырым паром и соплом вследствие этого они возникают на поверх-. ПО ти, разграничивающей конденсат н сопло [3 . [c.203]

При конвективной сушке термодиффузионный поток, направленный против основного направления диффузии вещества, снижает скорость массопроводности. При радиационно-конвективной сушке механизм термодиффузии влаги преобладает над концентрационной диффузией. Под влиянием термического градиента, который развивается быстрее, чем Чх, влага стремится пе реместиться внутрь тела. Направления потоков влаги и тепла при этом совпадают. В то же время происходит испарение жидкости с поверхности тела, что приводит к увеличению градиента влагосоде ржания в нем. Когда направление потока влаги меняется, и она перемещается из внутренних слоев к поверхности тела. В этом случае термодиффузия препятствует диффузии вещества. [c.113]

Влияние массообмена на теплообмен при испарении жидкости из капиллярно-пористых тел в основном сказывается на изменении механизма переноса тепла и массы благодаря углублению поверхности испарения внутрь тела. Поэтому, как показали эксперименты автора 115], массообмен не оказывает влияния на профили скорости движения воздуха в пограничном слое. [c.114]

При увеличении массовой доли пара в потоке, движущемся в обогреваемом канале, могут быть достигнуты условия, когда пузырьковое кипение будет оказывать все меньщее влияние на коэффициент теплоотдачи по сравнению с влиянием конвекции в двухфазном потоке. При этом меняется механизм парообразования в потоке, а следовательно, и механизм теплопередачи. Если на участке кипения пар образовывался в виде пузырьков, то на участке конвективной теплоотдачи двухфазного потока происходит преимущественное испарение жидкости с имеющейся в потоке границы раздела фаз. Визуальные и кинематографические исследования позволили установить наличие участка, на котором пузырьковое кипение подавляется и может быть подавлено полностью. Этот режим теплоотдачи иногда называют испарением при вынужденной конвекции [105]. Важно подчеркнуть, что теплоотдача на этом участке полностью определяется конвективными токами, формирующимися при движении двухфазного потока. [c.244]

При совместном протекании тепло- и массопередачи вид расчетной формулы для движущей силы определяется механизмом этих явлений. Как показано выше (стр. 89), сзга ествует несколько возможных схем теплопередачи между газом и жидкостью, сопровождаемой массообменом. Наиболее важны для практики охлаждение не насыщенного водяным паром газа, сопровождаемое испарением жидкости, и охлаждение насыщенного газа с конденсацией водяного пара. Для первого случая уравнение теплопередачи в пенном слое имеет вид [c.93]

Механизм разделения, вероятно, зависит от относительной концентрации и коэффициентов диффузии компонентов пробы, от геометрической конфигурации делителя потока и скорости в нем. Эта проблема, по-видимому, была разрешена в некоторых хроматографах с капиллярной колонкой [2, 8]. Эттре и Аверилл [2] сообщили о проведенной ими обширной работе по изучению факторов, влияющих на расчленение пробы. Халац и Шнейдер [4] в своей работе по детальному количественному изучению капиллярных колонок сообщили о новой конструкции делителя потока, изображенной на рис. 1Х-7, г. Превосходную точность произведенных ими анализов следует приписать симметричности потока пробы, обеспечиваемой указанной конструкцией делителя. При введении пробы газа не возникает осложнений, связанных с испарением жидкости, и требуется только простая калибровка объема, параллельного байпасу, рис. 1Х-7, 3. Два четырехходовых крана, показанных на этом рисунке, можно заменить одним многоходовым металлическим краном той же геометрической конфигурации. [c.199]

Для подтверждения коагуляционного механизма обратимой деформации стеклообразного полимера была проведена количественная оценка термодинамических параметров этого процесса [115]. Для оценки работы, которую совершает стеклообразный полимер в процессе его обратимой деформации, образцы ПЭТФ растягивали с помощью ручных подвижных зажимов в среде к-пропанола до различных степеней удлинения, после чего их освобождали и переносили в дистиллированную воду, в которой выдерживали в течение 1—2 сут. К полученным таким способом влажным образцам подвешивали различные грузы и оставляли в течение некоторого времени в воде в нагруженном состоянии. Поскольку при использованных нагрузках вода не способствовала развитию микротрещин, длина образцов довольно быстро (10—15 мин) достигала равновесного значения и в дальнейшем не изменялась. После измерения с помощью катетометра координатов зажимов, к которым подвешен груз, воду удаляли из сосуда, где были подвешены образцы, после чего они свободно высыхали на воздухе в течение 1 сут. Во время испарения жидкости происходила усадка образцов, в результате которой грузы поднимались на различную высоту. Измерив с помощью катетометра координаты зажимов после высыхания, находили пройденный грузом путь. [c.48]

Т. е. коэффициент а постоянен. Не нужно думать, что рост кристаллов следует такому простому механизму, хотя заключение, что а = onst, как будет показано ниже, близко к действительности в случае роста многих реальных кристаллов. Однако полезно сравнить описанный механизм С более сложными процессами роста, обсуждаемыми в гл. VI. Заметим, что Уайли [Wyllie, 1949] использовал эту модель при обсуждении своих экспериментов по испарению жидкостей. [c.43]

Анализ данных по теплообмену при кипении хладагентов в каналах позволяет высказать следующие соображения о механизме рассматриваемого процесса. Всю теплоту д, отводимую в канале в процессе кипения, можно условно разделить на три составляющие 1) теплота конв, отводимая путем конвекции жидкости 2) тед-лота кип, отводимая пузырьками пара, растущими на стенке канала (поверхностное кипение 3) теплота (/ оп, отводимая в результате испарения жидкости в поднимающиеся пузырьки или поток пара (конвективное испарение). [c.169]

Скорость испарения жидкостей может быть уменьшена и из-за загрязнений поверхности, как это наблюдалось в первоначальных экспериментах Кнудсена [29] (а . 10- ). Механизм, объясняющий затруднение испарения из-за примесей на поверхности, понят в настоящее время качественно. [c.42]

При выводе блока разделения в так называемый холодный резерв необходимо тщательно контролировать содержание ацетилена в жидкости, так как с испарением жидкости увеличивается удельное содержание ацетилена в ней. В случае надобности блок разделения может оставаться в холодном резерве в течение 1,5—2 суток. Среднее количество испаряющейся жидкости равно 5—8 см в сутки по указателю уровня, заполненному тетрабромэтаном. Если оставшийся уровень в конденсаторе превышает 20—25 см и при этом отсутствует ацетилен, блок разделения может быть пущен после остановки следующим образом. Пускают механизм переключения и проверяют правильность работы клапанов принудительного действия. В блок разделения через азотные регенераторы принимают 10—12 тыс. м 1час воздуха низкого давления. Воздушные задвижки на кислородных регенераторах в это время закрыты. В дальнейшем принимают воздух высокого давления, пускают турбодетандер, приоткрывают вентиль подачи жидкого кислорода из основного в выносной конденсатор и окончательно регулируют режим работы блока разделения. [c.153]

Важнейшим свойством пористой структуры крейзов прорастающих на всю толщину пленки, является способность консервировать на длительное время жидкость, проникающую в объем полимера в процессе вытяжки. Жидкость попадает в крейз на этапе формирования его пористой структуры через капиллярные каналы, сообщающиеся между собой и с контактирующей средой. До относительного удлинения пленки 80 - 100% этот процесс является обратимым, т.е. жидкость практически полностью может быть удалена из пленки при сушке. Однако уже при относительном удлинении более 100% структурная перестройка полимера внутри крейза приводит к запечатыванию части жидкости (рис. 1.4). Доля жидкости, необратимо захватываемой полимером, зависит от свойств жидкости и может достигать 50% при относительном удлинении пленок 300 - 400%. Эффект запечатывания жидкой среды в крейзах наблюдался различными авторами на пленках из поливинилхлорида, поликарбоната, полистирола [33]. Кинетика выхода части жидкости из пористой структуры крейза и механизм запечатывания жидкости имеют важное прикладное значение. Показано, что сушка пленок полистирола, деформированных в пропаноле на 50%, наиболее эффективна в первые 72 ч, за этот период времени из пленки уходит 55% жидкости (рис. 1.5). Испарение жидкости сопровождается коагуляцией микрофибриллярной структуры крейзов и возникновением градиента концентрации спирта в сечении пленки, направленного от периферии к центру. По мнению авторов [c.15]

Перенос вещества в виде жидкости внутри капиллярно-пористого тела характеризуется критерием фазового превращения, равным нулю (г8 = 0). К этому механизму переноса вещества можно отнести перенос жидкости внутри капиллярной поры, закрытой жидкостными менисками (фиг. 2-5), когда испарение жидкости происходит на одной стенке (мениске) порьт, а кондежяция пара — на другой стейке (противоположный мениск). [c.54]