Индукция коэффициент

На рис. 46 приведены результаты решения прямой кинетической задачи, в которой выяснялась роль некоторых реакций зарождения. Вариация значения коэффициента скорости реакции 1 приводит к резкому изменению картины процесса. При уменьшении кг периоды индукции в численном эксперименте сильно возрастают, отклоняясь от экспериментальных данных на 100 —150% уже при 40%-ном уменьшении значений 1. Интересно отметить, что кинетические доли у 11 были малыми по всем веществам, что же касается термодинамической доли дь то она оказалась столь высокой (в области В (см. рис. 31) ее величина достигала в самые начальные моменты процесса значений g 0,8), что ни один механизм зарождения, не учитывающий эту стадию, не может рассматриваться как хоть сколько-нибудь достоверный. [c.346]

Достигнуты существенные успехи в решении другой проблемы энергетики — прямого преобразования энергии топлива в электрическую — с помощью метода МГД. В его основе заложен следующий принцип струя плазмы с высокой скоростью пропускается через камеру, в которой поддерживается однородное магнитное поле. В соответствии с законом электромагнитной индукции в струе плазмы возникает электродвижущая сила, величина которой определяется произведением напряженности магнитного поля и скорости струи плазмы. Если в сосуде, где движется струя плазмы, по краям струи помещены электроды, замкнутые на сопротивление, то в струе плазмы перпендикулярно направлению ее движения, а также во внешней цепи течет постоянный электрический ток. При этом кинетическая энергия направленного движения плазмы превращается в работу электрического тока во внешней цепи. Метод МГД не требует для своего осуществления применения громоздких движущихся частей, как это имеет место в генераторах тока тепловых электростанций, и дает высокие коэффициенты полезного действия (достигающие 50—55%). Однако на пути широкого внедрения МГД-генераторов имеется ряд трудностей инженерного характера, которые к настоящему времени полностью еще не преодолены. [c.254]

С постоянной и малой скоростью протекает окисление топлив, содержащих противоокислители (ингибиторы), характеризующиеся высоким стехиометрическим коэффициентом ингибирования, как это показано на рис. 2.5 (кривая 5). В этом случае ингибитор тормозит окисление в течение всего процесса. Наличие автоускорения по окончании периода индукции (кривая 4) характерно для топлив с ингибиторами, продукты превращения которых менее эффективны по сравнению с исходными веществами. Неингибированное и ингибированное топливо может окисляться с самого начала процесса с автоускорением (кривые 1, 2 и 3) при этом конечная скорость Гк окисления топлива, в которое был добавлен ингибитор, может быть больше (кривая 2) или меньше (кривая 3) конечной скорости Го окисления топлива без ингибитора. Соотношение (го/Гк)-с1 свидетельствует о том, что реакции, ведущие к регенерации ингибитора [c.45]

Диффузионное уравнение (4.14) весьма похоже на кинетическое (4.13), разница состоит лишь в том, что перед концентрацией Н появился коэффициент 0,82 постоянная а -= гT d заменена постоянной Ф = Ок 1(Р, и уравнение относится к среднему значению Н. Эта формальная разница отражает разницу реальных физических процессов и показывает, что поведение системы в случае ее разбавления, например, инертным газом будет существенно зависеть от того, в какой области протекает процесс. Если процесс протекает в кинетической области, то разбавление не повлияет на период задержки воспламенения, который определяется лишь парциальным давлением смеси На—О . В диффузионной же области разбавление должно затянуть период индукции Т из-за понижения коэффициента диффузии О = Од/Р. Этот вывод подтвержден экспериментально [39, 53]. [c.299]

Аналогично в магнито-гидродинамическом сепараторе, основанном на разности магнитных проницаемостей (или поляризуемостей), можно выделять, например, газовые включения из парамагнитной среды. В работе [40] предложено в качестве такого МГД-сепаратора использовать соленоид. Для газовых включений радиусом около 5 мм в жидком кислороде дан расчет коэффициента сепарации в зависимости от скорости потока и магнитной индукции в интервале 0,1 Тл при скорости от 1 м/с и 1 Тл при скорости до 1 см/с. [c.139]

Введение ионола в топливо, содержащее растворенные кислород и соль меди, вызывает периоды индукции, величина которых тем значительнее, чем выше концентрация ингибитора (рис. 3.16). Кинетические кривые поглощения кислорода носят автокаталитический характер и спрямляются в координатах А[02] " - I. Параметр автоокисления Ь уменьшается в б раз при повышении концентрации ионола в интервале (0.31-1.80)10 моль/л, и дальнейшее увеличение концентрации ингибитора заметного влияния не оказывает (табл. 5.8). Коэффициент торможения окисления топлива п достигает 8 (110°С). При увеличении температуры до 120°С значение коэффициента п понижается до 5.4. [c.181]

Вещество А, реагируя с веществом В, дает вещество М. Вещество Л в отсутствии вещества В не взаимодействует с веществами С, но при взаимодействии веществ А, В и С образуются вещества М и N. Таким образом, вещество В реагируя с веществом А, вызывает реакцию между веществами А и С. Вещество А, участвующее в обеих реакциях, называется актором вещество В, легко реагирующее с актором и индуцирующее реакцию А с С, называется индуктором вещество С, воспринимающее индукцию, — акцептором. Отношение количеств, в которых актор распределяется между индуктором В и акцептором С, называется фактором или коэффициентом индукции / и определяется по уравнению [c.352]

Наблюдается практически линейная зависимость амплитуды сигнала свободной индукции от пористости во всем диапазоне измерений, независимо от литологии стратиграфической приуроченности. Этот график представляет собой градуировочную кривую, по которой отсчитывались значения пористости по известной амплитуде сигнала. Различными точками обозначены терригенные и карбонатные образцы. Коэффициент корреляции для этой зависимости К=0,913. [c.105]

Рпс. 62. Изменение с давлением периодов индукции п Х.2 для п.гептана при Т = = 260° С. Воздушные смеси с коэффициентом избытка поздуха а = 0,8 [49]. [c.181]

Экспериментальные методы исследования в конденсированной фазе. Термографический метод изучения теплового взрыва конденсированных веществ. Исследуемое вещество помещается в цилиндрический термостатированный реактор. Предварительно измеряется коэффициент теплоотдачи в теплоноситель. Разогрев в веществе регистрируется дифференциальной термопарой. По кинетическим кривым разогрева вещества определяются критические условия, предвзрывной разогрев, время индукции и прогрева системы. Если Б веществе отсутствуют градиенты температуры, то по дифференциальным термограммам рассчитываются кинетические характеристики тепловыделения. [c.309]

Из уравнения (141) также можно видеть, что при увеличении продолжительности реакции зависимость концентрации образующейся глюкозы от времени асимптотически приближается к прямой, угловой коэффициент которой равен стационарной скорости процесса (см. уравнение 132). При этом период индукции т определяется отрезком, отсекаемым на оси времени асимптотической прямой, и задается следующим выражением [c.130]

Зависимость е" = 8(о5) называется абсорбцией. Коэффициент диэлектрических потерь (е") в областях квазистатической и высокочастотной диэлектрических проницаемостей (вне области аномальной дисперсии) близок к нулю, резко возрастает в области аномальной дисперсии и достигает максимума в точке перегиба дисперсионной кривой или критической частоте кр. Появление максимума объясняется наличием резонанса между частотой поля и связью электрона с ядром. Момент индукции в этой области исчезает. [c.250]

Оо — радиус первой боровской орбиты В — магнитная индукция с — скорость света /(1 — коэффициент в разложении МО по АО Ое — энергия диссоциации ПЕ — энергия делокализации Е — полная энергия системы е — заряд электрона [c.5]

Наряду с экспериментальными работами, начиная от 1965 г. были опубликованы теоретические работы, задачей которых наряду с разработкой общей теории многоволнового рассеяния был расчет векторов индукции, коэффициентов поглощения и интенсивностей прошедших и дифрагированных волн [159, 163—165] и [33]. Как будет показано далее, существенно различаются два типа многоволнового рассеяния (по преимуществу, трехволнового) первый тип, при котором волновые векторы Uq, лежат в [c.322]

В неподвижных одноарочных магнитных полях область локализации КП неизменна, что является их существенным недостатком, поскольку делает испарение неравномерным по поверхности катода. В многоарочных полях (рис. 4.19) этот недостаток частично устранен. Катодные пятна могут перескакивать из-под вершины одной арки к другой, причем статистическое время пребьшания КП под каждой из них пропорционально индукции соответствующего магнитного поля. При равенстве индукций под всеми арками должна достигаться равномерность испарения. Однако для катодов достаточно большой толщины управление многоарочным полем неэффективно. При случайном превышении индукции под какой-либо из арок из-за неодинаковой намагниченности или неоднородности поверхности КП будут локализоваться преимущественно под ней, приводя к ускоренному испарению геттера под этой аркой, и, в свою очередь, к еще большему увеличению индукции. Коэффициент использования геттерного материала в таких испарителях невысок. [c.156]

Вторая реакция следует за первой очень быстро, поэтому скорость обрыва цепей на ингибиторе можно считать равной 2/г1пн[1пН] [R02-], В общем случае ингибитор обрывает цепи со стехиометрическим коэффициентом /, скорость обрыва цепей равна /йтн[1пН] [КОг ]. Обрывая цепи, ингибитор расходуется. Если обрыв цепей на ингибиторе протекает более интенсивно, чем по реакции КОг-Ч-КОз-, то ингибитор расходуется со скоростью, равной Vil-f. Период индукции — время, в течение которого ингибитор тормозит окисление, являясь главной причиной обрыва цепей, равен [c.104]

В топливе Т-6 через 292 ч концентрация ингибитора уменьшается в два раза, а через 588 ч ингибитор в топливе уже отсутствует. Период индукции равен нулю. При последующем хранении в топливе накапливаются гндропероксиды. Процесс этот протекает с ускорением. Значения коэффициента Ь в пробах топлива Т-6 и РТ, не содержащих ингибитора, увеличиваются, что объясняется накоплением в топливах продуктов окисления, ускоряющих распад гидропероксидов на активные радикалы. [c.252]

Эту реакцию с учетом замечаний по поводу реакции 19- также можно отнести к реакциям разветвления. Она имеет очень низкий коэффициент скорости и так же, как и реакция 20, не относится к числу важных (52j < 0,02). Тепловой эффект отрыва атома И из молекулы H Oj атомарным кислородом значительно меньше, чел1 в случае отрыва его атомом водорода, а предэкспопенты для обоих вариантов должны отличаться примерно пропорционально числу двойных столкновений (иначе говоря, массам), поэтому значение A.ti должно быть примерно на порядок ниже А а. Немногочисленные имеющиеся экспериментальные данные [И, 52, 96, 97] основаны на измерении скорости убыли радикала О. Поскольку, однако, при этом полностью не учитываются другие возможные каналы убыли О, в том числе и более вероятные реакции 4—6, приведенные рекомендации можно рассматривать как верхнюю оценку kti с неопределенным доверительным интервалом. В численных экспериментах наибольшая чувствительность процесса к вариациям kgi наблюдалась в области четвертого предела воспламенения, в котором уже 5-кратное уменьшение кц приводило к 5%-ным отклонениям от экспериментально измеренных периодов индукции. Учитывая, однако, возможное влияние других плохо определенных коэффициентов — в первую очередь kie—kjg, а также то обстоятельство, что реакция 21 является линейной комбинацией более быстрого маршрута [c.287]

Это — типичная реакция разветвления диссоционно— рекомбинационный процесс 24 часто вводится во многие модели окисления [40, 127, 132]. Однако вопреки широко распространенному мнению, процесс 24 не является очень важным, по крайней мере на стадии инициирования. Причины этого очевидны — реакция невыгодна как термодинамически (идет с поглощением большого количества тепла), так и кинетически (ее скорость мала, во-первых, из-за низкого значения коэффициента скорости и, во-вторых, из-за того, что сами концентрации ОН малы в течение периода индукции). Ситуация, однако, меняется в тех случаях, когда процесс носит чисто цепной характер, а также тогда, когда процесс вступает в фазу выделения энергии. В этих случаях реакция 24 начинает играть заметную роль, и в принципиальном плане к ней полностью применимы замечания, сделанные по поводу реакции 10, поскольку реакция 24 есть реакция линейного обрыва по активному центру, идущая с большим тепловыделением. Теоретический расчет к 4 по модели трехчастичной рекомбинации по уравнениям (4.10), (4.11) [32, 82] при введении пересчетного множителя, как это сделано для реакций 8, 9, привел к значениям 24 = /(Т, М) (см. табл. 5). [c.289]

Здесь Тх.р — время реакции — время тепловой релаксации S — поверхность сосуда Т — его объем Сд — теплоемкость и — коэффициент теплопередачи а = = IQi Р/Т — число молекул в единице объема. Это выражение использовано [451 для вычисления положения пределов воспламенения смеси 2Н2—Oj при различных температурах. Связь между характерными временами индукции и химической реакции имеет вид = с, х хЛГоТх.р/ <3 = 7Тх.р = (1/S) Тх р, и для типичных значений RTq/E 0,05 и Tq/ 0,1 имеем Тг = = (10- ч- 10- )тх,р. Поскольку Тг = ех , то период индукции близок к периоду тепловой релаксации [10, 491. [c.313]

Для определения пористости образцы горных пород, насыщенные жидкостью, помещаются в датчик ЯМР и измеряется начальная амплитуда сигнала свободной индукции, которая прямо пропорциональна количеству жидкости в образце. Коэффициент пропорциональности определяется по эталонам с известным водосодержанием и в процессе работы периодически контролируется. Стабильность аппаратуры позволяла проводить контроль не чаще, чем через 20 определений. Для исключения влияния степени заполнения катушки датчика образцом амплитуда сигнала пересчитывается на единицу объема образца. Продолжительность определения пористости одного образца не превышает 1—2 минут. Всего было исследовано 134 образца террпгенпых и карбонатных пород различного возраста. Из них 40 образцов было отобрано сверлящим грунтоносом из продуктивных отложений девопа, нижнего и среднего карбона месторождений юго-востока Татарии, 94 образца из тех же отложений Туймазинского и прилегающих к нему месторождений. Образцы подвергались следующим видам исследований [c.104]

Желая отразить в схеме процессы, приводящие к верхнетемпературному воспламенению, авторы задаются вопросом о том, связано ли оно с разветвлением цепей в ходе предшествующей реакции или вызывается чисто тепловыми причинами. Известный факт непрерывного увеличения скорости реакции окисления углеводорода с ростом температуры, сверх отвечающей нулевому значению температурного коэффициента, совместим с обеими точками зрения. Точно так же согласуется с обеими точками зрения найденное Норришем и Фурдом [8] на примере метана плавное изменение с давлением периодов индукции, измеренных вне взрывной области до достижения максимальной скорости реакции, а внутри области воспламенения — до взрыва. [c.122]

Рис. 63. Измеиеиие с температурон периода индукции горячего взрыва (1 2) диизопропилопого эфира, н.гептапа и изооктапа. Воздушные смеси с коэффициентом избытка воздуха а = 0,8 [49]

Зависимость от температуры при поддержании постоянного давления для воздушных смесей (а = 0,8) н.гептана, изооктана и диизопропило-вого эфира изображена на рис. 63. Из этого рисунка следует, что значения периодов индукции горячего взрыва уменьшаются с повышением температуры вплоть до 350° С, затем с дальнейшилЕ ростом температуры в интервале 350—450° С увеличиваются и, наконец, свыше 450° снова уменьшаются. Это означает, что температурный коэффициент для Тд в интервале 350—450° приобретает отрицательные значения. Как уже было показано выше, это же явление наблюдали и М. Б. Нейман с сотр. [29]. [c.181]

Первое — нроисхождение двухстадийного процесса — после всего вышесказанного уже не представляется загадочным. Холодное пламя, возникнув в смеси, находящейся в условиях точки М (см. рис. 138), нагревает ее и переводит в зону отрицательного температурного коэффициента области самовоспламенения. Здесь разветвление стихает, и следствием этого явится угасание холодного пламени. Ожидать, однако, возвращения смеси обратно в условия, отвечающие начальной точке М, или близкие к ним, как это происходит в областп медленного окисления, мы здесь, в области самовоспламенения, уже не можем. Вместо этого в смеси, остающехЧся в зоне отрицательного температурного коэффициента, после некоторого периода индукции, отсчитываемого от момента угасания холодного нламепи, произойдет тепловой взрыв. Последний явится следствием практически неразветвленной реакции, интенсивно развивающейся в течение этого периода индукции и приводящей к срыву теплового равновесия. [c.361]

В общем случае 1 , =, где /—стехиометрический коэффициент ин1 ибировапия. Значения / вычислены в одних случаях по периоду индукции х в инициированном окислении I = %]Х /[1п И] , в других случаях по начальной скорости расходования ингибитора W , f = W /W . В некоторых системах происходит регенерация ингибиторов в актах обрыва цепи, н поэтому наблюдаются высокие значения /. [c.274]

Электромагнитно-акустический (ЭМА) способ также нуждается в повышении коэффициента двойного преобразования К, чтобы обеспечить обнаружение таких же малых дефектов, как при использовании ПЭП. Наиболее перспективный путь для этого — повышение индукции В магнитного поля подмагничивания, поскольку К зависит от При обычных способах подмагннчийания В= (1... 1,5)Т. Повышения В добиваются применением импульсного подмагничивания и концентраторов магнитного поля, этот путь еще не исчерпан. Повышение В в 10 (а /С—в 100) раз и более возможно при использовании электромагнитов из сверхпроводящих материалов при сохранении небольших габаритов и массы. Этот путь связан с разработкой высокотемпературных сверхпроводящих материалов. [c.268]

Смотреть страницы где упоминается термин Индукция коэффициент: [c.233] [c.67] [c.374] [c.57] [c.314] [c.34] [c.160] [c.585] [c.586] [c.164] [c.187] [c.192] [c.155] [c.180] [c.354] [c.358] [c.360] [c.196] [c.49] [c.63] [c.327] [c.274] [c.5]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология