Метастабильные состояния, схема

Иа ркс. 8.9 показана принципиальная схема разделения двух оптических изомеров D и L с использованием растворителя 5 методом селективной кристаллизации. Разделению подвергают исходную смесь F, имеющую эвтектический состав (так называемый рацемат , илн рацемическое соединение ). Такое разделение происходит в циклическом режиме и основано на способности растворов находиться в метастабильном состоянии. [c.286]

Гораздо большее распространение получил аргоновый ионизационный детектор (в качестве газа-носителя используют аргон). р-Лучи возбуждают атомы аргона и переводят их в метастабильное состояние. Возбужденные атомы, в свою очередь, ионизируют молекулы веществ, энергия ионизации которых ниже энергии атомов аргона в метастабильном состоянии (11,7, эВ). Схема аргонового детектора аналогична схеме, приведенной на рис. 111,11 а. Объем ячейки довольно велик и составляет 3—8 мл (эффективный объем ионизации существенно меньше). Напряжение, подаваемое на электроды, можно изменять от 750 до 2000 В с соответствующим повышением чувствительности. [c.175]

Рис. 3-8. Схема разрядки метастабильных состояний.

В 1933 г. Яблонский [26] расширил схему Перрена, включив в нее возможность излучательного перехода из метастабильного состояния в основное состояние, происходящего с низкой вероятностью (т. е. фосфоресценции ср. определение, данное выше в разделе 3). Таким образом он объяснил существование двух полос долгоживущего испускания, одна из которых появляется при высоких температурах и имеет спектр, подобный спектру флуоресценции ( фосфоресценция при комнатной температуре ), а другая возникает при низких температурах и имеет спектр, сдвинутый в красную сторону ( фосфоресценция при низких температурах ). Яблонский пришел к выводу о том, что должен иметь место и прямой безызлучательный переход из метастабильного состояния в основное, и отметил, что в спектре поглощения должна присутствовать слабая полоса, отвечающая прямому излучательному переходу из основного в метастабильное состояние. Работы Яблонского [26, 27] стимулировали дальнейшие исследования, а его схема лежит в основе более подробной диаграммы уровней энергии (рис. 12). [c.49]

Можно возразить, что для формы кривой квантового выхода ниже 570 может существовать и другое объяснение. Это объяснение предполагает, что полная инертность каротиноидов частично компенсируется повышенной производительностью хлорофилла. Возможная разница между фотохимическим действием хлорофилла в трех возбужденных состояниях (соответствующих сине-фиолетовой, оранжевой и красной системам полос поглощения) является очень важной проблемой. Имеющиеся материалы дают мало указаний на существование такой разницы. Как известно, хлорофилл испускает одну и ту же красную полосу флуоресценции независимо от того, в какой области спектра происходит возбуждение (см. гл. XXI и ХХШ). Основываясь на этом факте, мы пришли к заключению, что молекулы хлорофилла, возбужденные до электронных состояний А и В, быстро переходят без излучения энергии на низший уровень электронного возбуждения Y, который является высшим уровнем красной полосы флуоресценции. Однако из данных Ливингстона (см. стр. 160) мы сделали вывод, что при возбуждении флуоресценции в сине-фиолетовой полосе поглощения эффективность такого превращения очень далека от 100% другими словами, что значительная часть возбужденных до уровня А молекул хлорофилла не переходит на уровень У, а изменяется другим способом (например, переходя в метастабильное состояние см. схему на фиг. 110). Имеет ли это место только для хлорофилла в растворах или так же ведет себя и хлорофилл в живых клетках, остается пока неизвестным. [c.592]

МОЖНО было предположить для данного источника, и составляет 6-10 —3-10 2 см-з в центре плазмы [197, 203], в то время как для равновесных условий— 6-10 ом- . Теоретические предположения дают несколько большую концентрацию метастабильных атомов аргона порядка 10 см , необходимую для реализации реакции Пеннинга [207]. Однако установлено, что большие концентрации щелочных солей сильно влияют на многие параметры плазмы, в том числе вызывают тушение метастабильных состояний атомов аргона [110]. Следует отметить, что выбор экспериментальных условий, таких, как зона наблюдения, частота и мощность высокой частоты, скорость потока газа, тип распылительной системы, может обеспечить одновременно низкие пределы обнаружения многих элементов и высокую степень свободы от мешающих влияний. Схема промышленной установки приведена на рис. 2.15. [c.64]

При столкновениях атомов инертных газов, находящихся в возбужденном метастабильном состоянии, с другими атомами сначала образуются квазимолекулы, как бывает при тушащих ударах второго рода [253]. При этом облегчается передача энергии возбуждения другому атому вероятность такого процесса увеличивается с уменьшением разницы энергетических уровней соударяющихся частиц. Однако возможна ионизация атома, находящегося в основном состоянии, когда его потенциал ионизации значительно меньше энергии возбужденного метаста--бильного атома (эффект Пеннинга) по схеме А + В - А + (В) +е-. [c.81]

Но этого еще мало. Большинство ядерных реакций происходит в две стадии — вначале ядро-мишень А, поглощая бомбардирующую частицу (или квант) а, превращается в возбужденное составное (компаунд) ядро С, а затем это ядро, испуская частицу (или квант) Ь, превращается в конечное ядро — продукт реакции В. Т. обр., реакция идет по схеме А + а -i-- С Ь -Ь В. Пусть ядро Б, в свою очередь, неустойчиво п испытывает распад с испусканием частицы с1 и образованием ядра В В (1 -Ь В. Очевидно, что стадии образования и распада ядра В можно с уверенностью разделить, т. е. можно считать все характеристики распада В независимыми от свойств ком-паунд-ядра С лишь в том случае, если среднее время жизни ядер В (Тд) много больше, чем среднее время жизни составных ядер С (Т(, ), достигающее величин т, Ю — 10"1 сек. Кроме того, нужно исключить возможность онределения самого распада составного ядра С Ь 4- В, как радиоактивного распада. Поэтому целесообразно уточнить понятие Р. , определив ее, как самопроизвольное изменение состава атомного ядра, происходящее путем испускания элементарных частиц или ядер из основного состояния за время, существенно превышающее время жизни возбужденного составного ядра в ядерных реакциях, или из метастабильного состояния. [c.228]

Рис. 3.1. Схема флуоресценции и фосфоресценции 4 — поглощение Е — флуоресценция Р—состояние флуоресценции С — основное состояние М—метастабильное состояние NR — безызлучательный пере- ход Р — фосфоресценция кТ — тепловое возбуждение.

Рабочие схемы кристаллических ОКГ с одним метастабильным состоянием [c.30]

Единственной стабильной твердой фазой, равновесной с растворами, отвечающими этой кривой, является ангидрит. В этих условиях гипс и полугидрат сульфата кальция могут некоторое время сосуществовать в метастабильном состоянии с насыщенными растворами и друг с другом. Однако через определенное время, зависящее от конкретных условий, и тот и другой кристаллогидрат должны превратиться в стабильный ангидрит по схеме [c.72]

Рис. 7.6. Схема возникновения и срыва метастабильного состояния.

Другие пути образования метастабильного кислорода в тропосфере связаны с переносом энергии от некоторых органических молекул в триплетном состоянии (Т,) по схеме [c.157]

Поскольку доминирующую роль играют поверхностные явления, на схеме показано расширение только тонкого приповерхностного слоя, взаимодействующего с френкелевским, Возвращение системы нелокализованных электронов к равновесию происходит путем перетекания электронов внешнего облака в разреженную область (показано стрелками). Соответствующее метастабильному состоянию деформационное искажение уровня Ферми в тонком поверхностном слое показано на рис. 30, б (искажение уровня Ферми в остальном объеме незначительно и поэтому на рисунке не показано). [c.101]

Диоксид 8102 — наиболее характерное и устойчивое кислородное соединение кремния. Он образует три кристаллические модификации кварц, тридимит и кристобалит. Недавно были получены новые модификации 8102 — стишовит и коусит. Последние получаются только под высоким давлением, а при нормальных условиях в метастабильном состоянии могут существовать неограниченно долго (как алмаз). Часто встречающаяся разновидность кварца в природе — горный хрусталь. Окрашенные разновидности кварца марион (черный), топаз (дымчатый), аметист (фиолетовый), цитрин (желтый). Описаны также волокнистые модификации 8102 (халцедон и кварцин). Кроме того, на дне морей и океанов из водорослей и инфузорий образуется аморфный 8Ю2. В целом диоксид кремния — самый распространенный оксид в земной коре. Кварц, тридимит и кристобалит могут превращаться друг в друга, однако эти переходы сильно заторможены. Вследствие этого тридимит и кристобалит, несмотря на свою термодинамическую нестабильность, могут неограниченное время сохраняться при комнатной температуре и существовать в природе в виде самостоятельных минералов. Каждая из этих кристаллических модификаций, в свою очередь, может находиться в виде двух или большего числа взаимно превращающихся форм, из которых а-форма устойчива при комнатной, а / -форма — при более высокой температуре. Ниже приводим схему взаимных переходов кристаллических модификаций диоксида кремния [c.373]

Рис. 8.2.21. Зависимости эффективности фотоионизации оптически тонкого слоя от средней за импульс скорости переходов Wi), измеренной в единицах 1/То (То = 30 не), для различных схем после оптимизации, состоящей в том, что скорости возбуждающих переходов взяты в пять раз больше, чем на ионизирующем, ( н — насыщение двухуровневой системы, 1 — одноступенчатая схема, 2 — двухступенчатая, 3 — трёхступенчатая, ЗМ — трёхступенчатая с возбуждением из нижнего метастабильного состояния, 4 — четырёхступенчатая схема)

Рассматривая круговорот углерода, мы уже противопоставляли друг другу два процесса фотосинтез, при котором фиксируется СОз и выделяется О2, и минерализацию органических веществ, связанную с потреблением О2 и освобождением СО2. Процессы эти противоположны. С точки зрения массообмена важнее всего переход углерода из газообразного неорганического вещества в полутвердые и твердые органические соединения и обращение ртого процесса. Если же рассматривать оба этих процесса с позиций энергообмена, т. е. преобразования энергии, то углерод имеет меньшее значение, чем водород. Еще Ю. Р. Майер (1848) сформулировал положение Растения поглощают одну силу-свет-и создают другую-химическое различие ( сила здесь в смысле энергия ). В процессе фотосинтеза лучистая энергия Солнца преобразуется в химическую энергию вода при этом разлагается на кислород и водород, а последний в результате связывания с углеродом (из СО2) переводится в метастабильное состояние (см. схему). Большая часть та- [c.213]

Выход флуоресценции хлорофилла в растворе при возбуждении сине-фиолетовым светом значительно меньше, чем при возбуждении красным светом (наблюдение Принса, подтвержденное Ливингстоном). Однако в отличие от того, что мы наблюдали в далекой красной области, здесь не удалось обнаружить параллелизма с квантовым выходом фотосинтеза в живых клетках (см. гл. XXX), а также (что еще примечательней) — с квантовым выходом самоокисления, сенсибилизированного хлорофиллом в той же среде (спирт см. т. I, стр. 520). Это подтверждает предположение о том, что фотохимическая сенсибилизация хлорофиллом не конкурирует непосредственно с флуоресценцией, но происходит через посредство превращения хлорофилла в долго живущее активное (таутомерное, изомерное или метастабильное электронное) состояние. Это превращение, вероятно, возникает не только из состояния А, но также непосредственно из состояния В (см. фиг. 12 и схема на фиг. ПО). Молекулы, возбуждаемые до более высокого состояния В, могут перейти в состояние Т непосредственно или же сначала перейти на уровень А и затем уже на Т. Вследствие этого полная вероятность конверсии в метастабильное состояние выше для молекул, возбужденных сине-фиолетовым светом, чем для молекул, возбужденных красным. В числовом примере, представленном на схеме фиг. 110, эта вероятность составляет 957о для молекул, находящихся в состоянии В, и 90% — для молекул в СОСТОЯНИЙ А, оставляя в первом случае вероятность флуоресценции в 5% и во втором — в 10%. [c.161]

Неупругие соударения второго рода происходят при встрече с возбуждёнными частицами газа не только электронов, но и других частиц. Существование неупругих соударений второго рода, приводящих к увеличению скорости свободных э.тгектронов в газе, наглядно доказано опытами советских физиков А. Лей-пунского и Г. Латышева. Схема этих опытов аналогична схеме опытов Франка и Герца (см. рис. 30). Опыт проводился в парах ртути. Между катодом и первой сеткой j накладывалось напряжение и l, меньшее, чем первый потенциал возбуждения ртути. Электроны испытывали лишь упругие столкновения. Между второй сеткой a и пластинкой Р накладывалось задерживающее напряжение, несколько большее, чем U x поэтому пластинка Р находилась при потенциале более низком, чем потенциалы катода, так что ни один электрон не попадал на неё. При освещении ртутных паров между сетками и излучением ртутной дуги возбуждались метастабильные состояния атомов ртути, обладающие энергией 4,7 эл. в. В результате столкновений метастабильных атомов ртути с электронами происходили соударения второго рода. Поэтому для того чтобы электроны не попадали на пластинку Р и прибор в цепи этой пластинки не показывал тока, приходилось задавать между сеткой и пластинкой Р задерживающий потенциал, превышающий по абсолютной величине потенциал, ускоряющий электроны между катодом и сеткой не менее чем на 4,7 в. [c.109]

Как было показано, энергетически более выгодным является нахождение дырок возле иона Li+, чем возле Т2+, Несмотря на это, имеется некоторая вероятность удаления дырок от иона по схеме, представленной на рис. 4. С увеличением температуры и концентрации лития эта вероятность должна расти. В соответствии с этим также должна увеличиться вероятность миграции подвижного кислорода (удаление его от иона Ы+). Возникновение метастабильного состояния дырочного следа (см. рис. 4) будет пособствовать этому. Подтверждением такой подвижности кислорода может служить работа Кейер [34], в которой показано, что степень проникновения поверхностного кислорода в глубину слоев твердого раствора Ь1жК1(1 а )0 увеличивается с ростом концентрации Для многовалентных Ь-иопов, например иона АР+, указанная вероятность миграций дырок и подвижного кислорода должна увеличиваться (это вытекает из энергетических соображений, отмеченных в разделе 2). При удалении дырки и подвижного кис- [c.341]

Схема опыта такова. Свет от источника проходит через разрядную трубку, наполненную газом, метастабнльные состояния которого требуется исследовать, и затем падает на щель спектрографа. При наличии-разряда в трубке в фотографируемом спектре резко выступают указанные выше линии поглощения. Если сперва выключить разряд в трубке, а затем через некоторое короткое время t пропустить через неё свет от источника и сделать снимок спектра, то линии поглощения, соответствующие метастабильным состояниям, выступают тем слабее, чем больше промежуток времени /. Включение и выключение разряда и открывание щели, через которую свет проходит в трубку от источника, совершается автоматически при помощи механического приспособления или ячейки Керра . Время между моментом выключения разряда и моментом открытия щели постепенно увеличивают, пока оно не достигнет такого значения, при котором [c.211]

Если возбуждение флуоресценции происходит в соответствии со схемой рис. 1.3, в и уровень 2 метастабилен, то в результате флуоресцентных переходов его заселенность увеличивается. При возбуждении мощными лазерными импульсами могут создаться условия, когда большинство атомов окажется в этом возбужденном состоянии и поглощение и, следовательно, флуоресценция существенно ослабевают. Недавно было показано, что такое ослабление можно устранить путем эффективного разрушения возбужденных метастабильных состояний в результате тушащих столкновений. Расчет показал, что таким путем можно получить увеличение яркости стоксовской флуоресценции более, чем на три порядка (Большаков А. А., Крылов А. С., Ошемков С. В., Петров А. А. Вёстн. ЛГУ, 1982, вып. 16, с. 84). Таким образом, в некоторых случаях тушащие столкновения могут приводить не к уменьшению яркости флуоресценции, а к ее увеличению. [c.14]

Общей особенностью всех перечисленных рабочих схем ОКГ является участие в процессе стимулированного излучения одного метастабильного состояния активаторного иона и значительные потери на безызлучательных переходах, особенно в каналах накачки при неселективном оптическом возбу кдении. Свойства перечисленных схем ОКГ достаточно подробно изучены как в экспериментальном, тгк и в теоретическом плане и онисаны в [c.28]

Каскадные рабочие схемы, согласно [25], могут быть подразделены на прямые, использующие как минимум два метастабильных состояния одного типа ионов, и на каскадные схемы с промен<уточным актол передачи энергии возбужденпя, работа которых возможна только в многонримесшлх [c.43]

В качестве примера рассмотриит лазерный элемент специальной формы из неодимовой активной среды в системе двух резонаторов (например, как на рис. 3.40, а), один из которых настроен на во.лну генерации основного перехода (X], 1,06 мкм), другой — па волну перехода -> с Хг ж 1,35 мкм. В обоих случаях излучение может возбуждаться по четырехуровневой схеме с общим метастабильным состоянием [c.83]

Детальные исследования спектров поглощения, люминесценции и установление энергетической схемь( гитарковских уровней иоиов Nd + в Ygx laOi, были проведены в работах [168, 273—275, 52А]. Анализ показал, что при небольших концентрациях ионы Nd + в этом кристалле образуют преимущественно один тип активаторных центров [405, 441]. При комнатной и более низких температурах люминесценция кристаллов Y3AI5O12—Nd + при оптическом возбуждении связана с четырьмя инфракрасными каналами, обусловленными переходами с уровней метастабильного состояния на штарковские компоненты мультиплетов нижайшего терма 1. [c.191]

При собирании положительных ионов на катод поверхностью последнего могут быть испущены вторичные электроны, в результате чего в счетчике возникает новый разряд (через несколько сот микросекунд после первого), который совершенно не связан с исследуемым источником излучения. Для устранения такого рода самовозбуждающихся разрядов нашли применение две схемы. В одной из них используется гасящий контур, поддерживающий напряжение на счетчике ниже порога гейгеровского режима, когда положительные ионы приходят на катод. Однако гораздо более широкое распространение получили так называемые самогасящиеся счетчики Гейгера — Мюллера, в которых эмиссия вторичных электронов подавляется благодаря наличию многоатомного пара или газа (таких, как спирт, эфир или метан) в обычном рабочем газе (например, аргон). Подобные смеси эффективны, по-видимому, в силу того, что благодаря переносу электронов все положительные ионы при движении к катоду конвертируются в органические многоатомные ионы, которые могут диссипи-ровать энергию за счет предиссоциации, и вероятность эмиссии вторичных электронов поэтому очень сильно уменьшается. Они могут также гасить метастабильные состояния атомов аргона. Существенно, что органическая добавка после 10 —10 отсчетов в значительной мере оказывается израсходованной многоатомный рабочий газ тетраметилсвинец не тре-<бует добавок. Рабочие газовые смеси, содержащие в качестве гасящих [c.151]

Счетчики с 4я-геометриеп. Для определения абсолютных скоростей распада, очевидно, удобно использовать счетчики с 4я-геометрией, особенно если эффективность счета составляет 100%. В этом случае каждый импульс соответствует одному акту распада независимо от схемы распада изотопа (если, конечно, в процессе ядерного превращения не образуется метастабильных состояний, время жизни которых больше или сравнимо с разрешающим временем установки). Регистрируемая скорость счета в таком случае равна скорости радиоактивного распада. [c.412]

Модель электронного энергообмена в химически реагирующем газе была использована для анализа пламен в смесях H2-F-NF2 и H2-F-iiN3 [36] (см. также [37-39]). В этих пламенах эффективно нарабатываются молекулы в метастабильных состояниях NF(a,b) и N2(A), что способствует созданию лазера видимого диапазона. При этом кинетическая схема включает 15 реакций с семью электронными состояниями молекул NF и N2, а также колебательно возбужденные [c.136]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология