Переходы вращательные сильные

Расчет вращательных сил Rah зависит от того, является ли рассматриваемый переход О сильным оптическим переходом с большим роа или слабым переходом с малым роа, но с. большим то. Для сильных переходов можно выделить экситонный вклад Rak, обусловленный взаимодействием уровней а в разных мономерах [c.308]

Исходя из наличная внутримолекулярного потенциального барьера, Бреслер и Френкель пришли к выводу, что цепь должна вести себя как система шарнирно связанных стержней, способных к крутильным колебаниям, но не способных к вращательным движениям. Цепи с малым числом звеньев при это.м остаются в основном жесткими и прямыми, тогда как цепи с большим количеством звеньев могут под влиянием теплового движения переходить в сильно изогнутые конфигурации путем складывания последовательных малых поворотов отдельных звеньев. Большое число таких поворотов дает в сумме эффект [c.96]

Рассмотрим некоторые экспериментальные данные о свойствах агрегатов, состоящих из небольшого числа молекул воды. Наиболее изучены, разумеется, димеры. Для них мы располагаем не только термодинамическими, но и структурными данными. Так, были изучены отклонения молекулярного пучка паров воды в сильном электрическом поле [361] и вращательные переходы в димере воды (путем облучения молекулярного пучка в микроволновом диапазоне [362]). В результате удалось выяснить, что димеры воды имеют линейную структуру расстояние между атомами кислорода Яоо = 298 им, угол между связью 0Н---0 (этот угол близок к 180°) и биссектрисой угла Н—О—И молекулы акцептора равен 57°. Что касается энтальпии образования димеров (Н20)2, то различные экспериментальные методы дают довольно отличающиеся друг от друга результаты (табл. 8.1). [c.133]

Поглощаемое излучение регистрируется по его длине волны, частоте или волновому числу. Поглощение излучения детектируется электронными приборами и записывается в виде графика. Сильное поглощение в узкой области частот проявляется в записанном спектре в виде острого пика или спектральной линии . Пики поглощения не всегда оказываются узкими и острыми, потому что на каждый колебательный энергетический уровень накладывается целый ряд вращательных энергетических уровней (см. рис. 13-32) вследствие этого каждый колебательный переход в действительности представляет собой наложение друг на друга переходов между многими колебательно-вращательными уровнями. [c.588]

Вращательная структура. Вращательная структура данного колебательного перехода, т. е. полосы, зависит от типов электронных ч остояний, между которыми происходит переход. Рассмотрим сначала переходы 2 —2. Правило отбора для квантового числа N этих переходов есть = н= 1 (стр. 54), что в случае переходов 2 — —Ч, идентично ДУ = 1. Другими словами, получаем R- и Р-ветви, так же как и для инфракрасных колебательно-вращательных полос вклад вращения в волновое число определяется теми же уравнениями,, что были уже введены для колебательно-вращательных полос уравнениями (82) и (83) соответственно для v и vp [или единым уравнением (84)1. Единственное отличие заключается в том, что, поскольку теперь В к В" принадлежат различным электронным состояниям, разница между ними может быть значительной. Именно этим обусловлена гораздо более сильная сходимость к длинным или коротким волнам, приводящая к образованию характерных кантов [когда у(т +1) — у(т) в уравнении (84) стремится к нулю]. Высокочастотный кант в / -ветви (красное оттенение полосы) образуется при В <С В", а при В" образуется низко- [c.74]

С молекулярно-кинетической точки зрения внутренняя энергия системы — это совокупность поступательной, вращательной, колебательной, электронной энергии молекул, электронной энергии атомов, сильных и слабых взаимодействий нуклонов в ядре и т. д. Естественно, что определить все эти вклады ни теоретически, ни экспериментально не представляется возможным. Поэтому абсолютное значение внутренней энергии неизвестно, но и в этом нет необходимости, так как обычно важны переходы энергии в различных процессах, а не ее абсолютное значение. Имея дело с численным значением внутренней энергии и ее производных, следует четко представлять, от какого исходного уровня (температура, давление, состав системы) она отсчитывается. [c.323]

В основе теплового закона лежат следуюш,ие соображения. При статистической трактовке энтропии (как меры неупорядоченности системы) упоминалось, что с понижением температуры уменьшается степень беспорядка. При охлаждении тела постепенно замирают все виды теплового движения частиц поступательного, вращательного, колебательного. Этот процесс сопровождается фазовыми переходами чем ниже температура, тем сильнее проявляется тенденция к состоянию с наинизшей энергией. Препятствием для полной упорядоченности системы является тепловое движение частиц, которое может быть полностью устранено лишь при абсолютном нуле Логично предположить, что это состояние соответствует наинизшему возможному значению энтропии системы. Как будет вести себя такая система, если изменять ее состояние при абсолютном нуле, например, осуществлять сжатие или какой-либо иной процесс Основываясь на опытных данных, [c.11]

Молекула окиси азота N0 представляет как раз обратный случай. Она содержит один неспаренный электрон и обладает орбитальным моментом, направленным вдоль ее оси. Таким образом, основным состоянием ее является П. Сильная спин-орбитальная связь расщепляет его на два уровня с расстоянием между ними 120 слг" . Из них нижний — П1д диамагнитен,так как для него проекции спинового и орбитального моментов вдоль оси равны и противоположны по направлению, верхний уровень — Пз/, парамагнитен. Благодаря вращению молекулы он расщепляется на 2/ 1 вращательных подуровней с проекциями J на направление поля /г, /г, —Уг, — /2- Поскольку, согласно правилам отбора, для вращательных переходов АМ/ = 4 1, возможны три перехода между этими четырьмя подуровнями, которые и наблюдаются в спектре. На каждый из этих переходов накладываются спин-ядерные переходы, вызывающие расщепление линий вращательно-магнитной структуры на триплеты с расстоянием между ними 14,2 э, что значительно меньше, чем в N02 и свидетельствует о меньшей доле 5-орбиты в волновой функции неспаренного электрона [34]. [c.107]

Приведенные выше значения Z характеризуют скорость процессов R—Т, когда вращательная энергия молекул ВС близка к равновесной. Если же начальная вращательная энергия ВС сильно отличается от равновесной, величина АЕг) У, пропорциональная I/t , в этом случае не характеризует скорость превращения поступательной энергии во вращательную. Для полного описания процесса в этом случае необходимо знать сечения Ojf (ы) вращательных переходов. [c.163]

Простейший вариант обобщения теории процессов V—Т на случай сильного влияния вращения состоит в том, что вместо, относительной скорости поступательного движения подставляется относительная скорость вращения партнеров в точке их наибольшего сближения [1269, 1549]. Это приближение соответствует тому, что вся колебательная энергия кванта превращается во вращательную энергию роль поступательного движения сводится только к тому, что сталкивающиеся молекулы приходят в соприкосновение. Нетрудно усмотреть аналогию между этой моделью для переходов К—V и моделью шероховатых сфер для переходов К-Т (см. 14). [c.171]

Магнитная вращательная способность обладает аддитивным характером, хотя аддитивность у нее и слабее выражена, чем, например, у молекулярного объема, теплоты образования, поляризуемости и т. д. Щ передний план сильнее выступают конститутивные особенности таким образом, мы имеем здесь типичный переход от аддитивных свойств к конститутивным. [c.164]

Спектр, записанный с помощью спектрометра, обычно содержит большое число сравнительно интенсивных полос. Для их характеристики приводят частоту и качественную оценку интенсивности, используя термины сильная (с), средняя (ср), слабая (сл) и переменная (пер) интенсивность. Иногда при описании спектра фиксируют также расширение полосы вследствие переходов между вращательными уровнями, но при интерпретации спектра полосы поглощения связывают только с колебательными переходами. [c.157]

В атоме уровни энергии соответствуют различным разрешенным состояниям электронов. Молекула также может поглощать или испускать энергию вследствие переходов электронов между различными молекулярными орбиталями. Р сли связывающий или несвязывающий электрон в молекуле переходит под действием излучения из основного состояния на незанятую молекулярную орбиталь, это характеризуется как изменение электронного состояния молекулы. Кроме того, молекула может поглотить квант энергии и увеличить свою колебательную энергию, а также в результате возбуждения увеличить вращательную энергию. Последние два типа возбул<де-ния у атомов происходить не могут. Энергии, связанные с тремя механизмами возбуждения — электронным, колебательным и вращательным,— сильно различаются по величине. В хорошем приближении их можно рассматривать независимо друг от друга и считать, что полная энергия молекулы складывается нз трех частей электронной л, колебательной Якол и вращательной пр, т. е. [c.174]

Строгая квантовомеханическая теория оптической активности гомополимера рассматривает резонансное расщепление электронных энергетических уровней мономеров в зону — экси-тонное расщепление (см. с. 143). Расчет вращательных сил зависит от того, является ли рассматриваемый переход О / сильным оптическим переходом с большим Poj, но малым т,о или слабым переходом с малым Ро но большим mJO. Для сильных переходов можно выделить экситонный вклад, обусловленный взаимодействием возбужденных уровней в разных мономерах. Сумма экситонных вращательных сил по всем мономерам равна нулю — эти вклады консервативны . Неэкситонные вклады, определяемые взаимодействием уровня / с другими уровнями, на которые разрешены переходы, условию консервативности не удовлетворяют. На рис. 5.17 показаны типичные кривые АДОВ и КД экситонного и неэкситонного взаимодействий для консервативного и неконсервативного вкладов. Для а-спирали неэкситонные вклады значительно меньше экситонных теоретическая кривая КД для а-спирали длиной в 20 звеньев имеет три экстремума в области [c.156]

Инфракрасные спектры (И К). ИК-спектры молекул определяются с помощью спектрографов с оптикой из прозрачных для инфракрасных лучей материалов (каменная соль, КВг и др.). Регистрация ИК-лучей основана на их тепловом действии и осуществляется с помощью термоэлементов, болометров и связанных с ними записывающих устройств. ИК-спектры жидкостей и газов получают без предварительной обработки веществ, твердые вещества сначала диспергируют в какой-либо среде. ИК-спектры соответствуют частотам внутримолекулярных колебаний небольших групп атомов и вращений молекулы. Экспериментально наблюдаются ИК-спектры поглощения, представляющие зависимость поглощения энергии / от длины волны X или частоты v (рис. 19). Наряду с колебательными полосами поглощения, в таком спектре присутствуют полосы (пики Vgp справа и слева от на рис. 19), соответствующие вращательным переходам. Вращательная структура отчетливо проявляется в спектрах газов, так как молекулы в этом случаё свободно вращаются, а межмолекулярные взаимодействия сильно ослаблены. Поэтому спектры ряда газов ( Oj, HgO, NH3) используются для калибровки приборов по частотам. По мере усложнения молекул газообразных веществ разрешение спектров уменьшается и наблюдается образование широких колебательно-вращательных полос. [c.51]

Можно показать, что диффузный характер спектра многоатомных молекул тесно связан с избытком колебательной и вращательной энергии. В самом деле, при низких температурах и в конденсированном состоянии, когда молекула быстро лишается всякого избытка колебательной и вращательной энергии, спектры испускания, квазисплошные в газовой фазе, разрешаются на резкие полосы с тонкой структурой. Например, полосы поглощения и испускания антрацена, очень диффузные в его парах, превращаются в резкие полосы [56]. Полосы, которые остаются широкими и диффузными, при этих температурах принадлежат, очевидно, переходам, подверженным сильному возмущающему действию среды. Это случай алифатических соединений. [c.22]

Стерические факторы реакций замещения СНз-радикалов с теми же непредельными молекулами, как показывает расчет, на один—два порядка ниже, чем в аналогичных реакциях с атомами Н. Переход в некоторой реакции замещения от Н-атомов к СНз-радикалам, так же как и в реакциях при-соединеия, ведет к сильному понижению величины стерического фактора реакций. И здесь резкое различие стерических факторов в однотипных реакциях Н и СНз-радикалов с одинаковыми молекулами обусловливается неодинаковыми величинами вращательных (и частично колебательных) сумм состояний Н- и СНз-радикалов, а также в некоторой мере и активированных комплексов. [c.205]

Рассмотрим реакцию распада молекулы М на радикалы М-> Я + Н. При переходе из начального состояния в конечное возрастает число поступательных и вращательных степеней свободы и уменьшается число внутренних движений (колебаний и внутренних вращений). В результате увеличения неупор доченных видов движения возрастает энтропия реакции. Можно представить предельный случай, когда происходит максимальное увеличение энтропии в процессе перехода из исходного состояния в активированное. Для этого предположим, что в активированном комплексе фрагменты К и Н, на которые распадается исходная частица М, значительно удалены друг от друга. Последнее соответствует сильному разрыхлению (ослаблению) связи между фрагментами и, следовательно, уменьшению силовых постоянных. В пределе силовые постоянные могут обратиться в нуль. Тогда фрагменты К и К в активированном комплексе можно считать не взаимодействующими и вoбJДHo вращающимися вокруг трех собственных осей, а колебательный спектр активированного комплекса — состоящим из ЗЛ/ — 7—6 частот нормальных колебаний радикалов К и Н. [c.28]

Результаты калориметрических исследований чистых диалкилцианамидов показали четкое различие их свойств в зависимости от четного или нечетного числа атомов углерода в углеводородной цепи молекулы. В четных ДЦА плавлению твердого образца присадки предшествует неявный модификационный переход, который отсутствует в нечетных ДЦА. Модификационный переход и пик плавления в четных ДЦА сильно перекрываются, что затрудняет их разделение при расчетах тепловых эффектов. Очевидно, в нечетных ДЦА при упаковке полярных молекул в кристаллическую решетку СНз-группы за счет нескомпенсированности силовых полей имеют большую свободу вращательных переходов, которые значительно усиливаются при плавлении [c.157]

Колебательно-вращательный спектр называют также ин -фракрасным спектром. Такие спектры очень разнообразны, особенно в случае свободных молекул (в газах при уменьшенном давлении). Разрешающая способность обычного спектрального прибора слишком мала для разделения индивидуальных линий, вызванных вращательными Переходами. При повышении давления или при конденсировании фаз эти линии исчезают, так как продолжительность существования отдельного вращательного состояния настолько сильно изменяется. при соударениях молекул, что наблюдается уширение и перекрывание линий. Спектры в ближней инфракрасной области 1(Л от 1000 до 50 000 нм) обусловлены колебаниями атомов. При этом, различают колебания вдоль валентных связей атомов (валентные) и колебания с изменением валентных углов (деформационные). Колебания возникают, если поглощение электромагнитного излучения связано с изменением направления и величины дипольного момента молекул. Поэтому молекулы, состоящие, например, из двух атомов, не могут давать инфракрасные спектры. Симметричные валентные колебания молекул СОг также нельзя возбудить абсорбцией света. Отдельные группы атомов в молекулах больших размеров дают специфические полосы поглощения, которые практически не зависят от строения остальной части молекулы. Этот факт используЮ Т для идентификац,ии таких групп. В симметричных молекулах колебания одинаковых групп энергетически равноценны и поэтому вызывают появление одной полосы поглощения. По такому упрощению ИК-спектра можно сделать вывод [c.353]

Столь выраженная зависимость величины вращения от природы комллекоообразователя обусловлена тем, что общий ход кривой вращательной дисперсии связан с окраской вещества (см. стр. 57), которая сильно меняется при переходе от комплексов одного металла к другому. [c.56]

Количеств, соотношения Н. х. к., как правило, значительно сложнее, чем равновесной. Кроме кинетич. ур-ний для концентраций реагирующих в-в и продуктов приходится иметь дело и с ур-ниями, выражающими временнь1е зависимости для заселенностей возбужденных состояний частиц. Такие системы ур-ний, в принципе, можно решать на ЭВМ, если имеются данные о константах скорости элементарных процессов мол. переноса энергии-колебательно-вращательно-го, колебательно-поступательного (колебательно-трансляционного) и вращательно-трансляционного. В сильно неравновесных условиях решение задач Н.х.к. обеспечивается не столько возможностью решения полной системы ур-ний для заселенностей всех энергетич. состояний частиц, сколько правильным вьщелением узкого места в совокупности элементарных актов, из к-рых слагается хим. превращеиие. Для этого нужно определить наиб, быстрые параллельные и наиб, медленные последовательные переходы и вычислить (пли измерить) их константы скорости - величины, обратные временам жизни молекул в соответствующих возбужденных состояниях. [c.218]

Нигде влияние молекулярного окружения на картину ИК-поглощения химических соединений не проявляется так резко, как при переходе от газа или пара к конденсированному состоянию (рис. 5.15). В газовой фазе молекулы оказывают незначительное взаимное влияние на колебание и вращение друг друга. Как уже было показано (стр. 140—143), результирующий спектр представляет собой ряд полос поглощения, каждая из которых состоит из многих узких линий, соответствующих отдельным колебательно-вращательным переходам, и перекрьтает широкую область длин волн. В жидкостях и растворах каждая молекула ограничена клеткой из других молекул, так что они непрерывно сталкиваются друг с другом и уже не могут совершать квантованного вращательного движения. В результате тонкая вращательная структура колебательной полосы исчезает и контур полосы поглощения становится несколько похожим на вероятностную функцию. Причины, вызывающие сильные локальные возмущения, включают дисперсионные силы, диэлектрические эффекты, диполь-дипольные и вандерваальсовы взаимодействия и такие специфические взаимодействия, как водородная связь. [c.175]

ЭСП представляет из себя электронно-колебательно-вращательный спектр, поскольку, наряду с электронным, всегда возбуждаются колебательные и вращательные состояния молекулы. Они отражаются в спектре, ибо ( ,р < < м) энергия вращательного и колебательного перехода меньше эл. Поэтому в газовой фазе (в отсутствие каких-либо сильных межмолекулярных взаимодействий) в ЭСП просматривается четкая колебательновращательная структура (линейчатый спектр). В присутствии растворителя (в жидкой фазе) наблюдается эффект размывания тонкой колебательной структуры молекулы в ЭСП (полосатый спектр). Наличие колебаний и воздействия окружающей среды <фазмывает энергетические уровни, в результате чего энергетический уровень превращается в энергетический интервал. [c.111]

Сильное коротковолновое излучение водородных пламен впервые обнаружил Стокс еще, в 1852 г., а полосатый ультрафиолетовый спектр сфотографировали независимо друг от друга в- 1880 г. Лайви нг и Дюар, а также Югинс (1924 г.). Детальный анализ вращательной структуры полос, выполненный Уатсоном (1924 г.) и Джеком (1928 г.), показал, что полосы соответствуют электронному переходу в двухатомной молекуле с небольшим моментом инерции. Единственно возможной частицей, ответственной за это излучение, является гидроксильный радикал ОН. Бонгоффер обнаружил радикал 0Н при введении атомного водорода в кислород (1926 г.) и в парах воды, нагретых до 1000—1600°С (1928 г.). Полный анализ спектра радикала 0Н был проведен в 1948 г. Дике и Кроосуайтом, которые дали классификацию всех полос и ветвей и определили длины волн и интенсивности вращательных линий радикала 0Н, наблюдаемых в спектре водород-кислород-ного пламени в области от 281,1 до 354,6 нм. Позднее получили запись спектра радикала 0Н в области 260—352 м [37]. Полосы ОН могут быть легко получены в спектре поглощения. После того как Кондратьевым и Зискиным в 1936 г. был разработан чувствительный спектроскопический метод линейчатого поглощения, стало возможным экспериментальное определение концентрации гидроксильного радикала в пламени. Гидроксильный радикал был обнаружен в пламени водорода также масс-спектроскопическим методом [38] и методом ЭПР [39]. [c.123]

Рассмотренные выше примеры изменения интенсивности и нарушения правил альтернативного запрета помогают в выборе модели адсорбционного комплекса и определении чисел симметрии. Важно также, что спектры указывают на сильное изменение изомерного состава вращательных изомеров при специфической адсорбции. Так, например, влияние адсорбционного поля адсорбентов II типа на изомерный состав смеси гош- и транс- орш 1,2-дихлорэтана усиливается при переходе от адсорбции на гидроксилированной поверхности кремнезема к адсорбции на катиониро- [c.146]

Вращательные линии данной отдельной полосы не столь симметричны, как во вращательно-колебательных спектрах, так как расстояние между атомами (а также ротационная постоянная В) при электронном переходе в большинстве случаев меняется гораздо сильнее. Кроме того, межъядерное расстояние может не только увеличиваться, но и уменьшаться (т. е. В может уменьшаться или увеличиваться). Это приводит к сгущению вращательных линий на коротковолновой или длинноволновой стороне отдельной полосы. Места сгущения (края полосы) облегчают различение отдельных частных полос данной системы полос. В электронных спектрах, наряду с / - и Я-ветвями (Д/вращ= 1) имеются также системы линий, соответствующих переходам Д/враш = 0 (С-ветвь). [c.424]

Предэкспоненциальные множители А в формуле Аррениуса для реакций замещения, протекающих по способу отщепления [реакции (1) — (3) на стр. 224], могут быть вычислены по обычным формулам метода переходного состояния. При этом обычно оказывается, что А на несколько порядков меньше соответствующего числа столкновений (2о). Как указывалось в 12 (стр. 177 и сл.), такое различие вполне естественно, поскольку в простой теории столкновений не учитываются вращательные степени свободы, изменение в числе которых при переходе к активированному состоянию особенно сильно влияет па предэкспоненциальный множитель. Согласно расчетам А. Д. Степуховича с сотрудниками [252, 249], вероятностный фактор Р, определяемый равенством (12.77) гл. III, для реакций отщепления водорода, Н + углеводород = Нг + радикал, имеет порядок величины 10" —10 3. касается экспериментальных данных, то они в большинстве случаев мало надежны и часто противоречивы По-види- [c.225]

Отмеченное выше действие фенильной группы, сильно изменяющей вращение, несомненно зависит от ее ненасыщенного характера, шотому что вращательная способность увеличивается при замещении насыщенной группы на ненасыщенную. Это увеличение больше всего при переходе от простой связи к двойной. Тройная связь влияет значительно слабее. С другой стороны, вращение увеличивается тем сильнее, чем ближе расположена ненасыщенная группа к асимметрическому атому углерода. Точно так же увеличение вращения под влиянием циклических заместителей бывает большим только тогда, когда циклическая система данного заместителя ненасыщена. [c.148]

Как указывалось выше, молекулы N2 , энергия которых достаточна длй диссоциации, распадаются в результате перехода в состояние отталкивания, которое является состоянием другой мультиилетности. По этой причине вероятность такого перехода относительно мала [22], и поэтому уже нри довольно низких давлениях достигается область высоких давлений. Предэкспонент константы скорости в этой области пропорционален времени жизни (но отношению к диссоциации) молекул, обладаюш их достаточной для диссоциации энергией. Минимальная энергия, при которой этот переход становится возможным, в точности неизвестна (Ср. рис. 1, б) однако она может быть вычислена по эффективной энергии активации мономолекулярных реакций. В частности, при распаде N3 вероятность перехода с одной потенциальной кривой на другую должна быть максимальной в той области, где энергия обоих состояний одинакова. При этом влияние вращательной энергии [23] молекулы на ее распад очень невелико и им практически можно пренебречь. Следует также ожидать, что время жизни частицы, обладающей энергией, достаточной для перехода ее в состояние отталкивания и, следовательно, для ее распада, не так сильно зависит от энергии, как это принято в моделях Касселя и Слейтера. Если приближенно рассчитать при помощи известных частот колебаний и ангармоничностей заселенность уровней молекулы N20 в области энергий, в которой возможен распад молекулы, то по измеренным константам скорости можно получить значение минимальной энергии, достаточной для перехода это значение приблизительно равно 62—63 ккал/молъ. [c.162]

I — накачка, переходы в колебательно-вращательных полосах поглощения, соответствующих составным (2,7 и 9,6 мкм) и фундаментальному (4,1 мкм) колебаниям II — стимуля-дия промежуточных переходов III — генера-дия ИК-излучения (см. текст). (Цифры у стрелок — приблизительные длины волн переходов в мкм фигурные скобки объединяют сильно связанные уровни штриховая линия — электронный уровень атома брома). [c.179]

Состояние поляризации излучения ЛОС зависит от относительной ориентации дипольных моментов переходов с поглощением и испусканием в активной молекуле, времени ее жизни в возбуж-деннОхМ состоянии, времени вращательной ориентационной релаксации молекул, от поляризации лазерного излучения накачки и при поперечной накачке (см. рис. 5.1)—от ориентации электрического вектора излучения накачки относительно оптической оси резонатора ЛОС. При поперечной накачке ЛОС излучением, ли-нейно-поляризиванным перпендикулярно оси резонатора, степень поляризации излучения ЛОС в большинстве случаев очень велика и составляет 0,9—1. При поперечной накачке излучением, поляризованным вдоль оси резонатора, излучение ЛОС полностью деполяризовано. При промежуточной ориентации электрического вектора излучения накачки относительно оси резонатора степень поляризации излучения ЛОС сильно зависит от добротности резонатора, превышения уровня накачки над порогом генерации и т.д. На степени поляризации вынужденного излучения небольших по размерам молекул существенно сказывается вращательная деполяризация, так что высокая степень поляризации наблюдается только в вязких растворах. При продольной накачке ЛОС (см. рис. 5.1) поляризация генерируемого излучения совпадает с поляризацией излучения накачки. Как обычно, поляризацией излучения ЛОС можно управлять с помощью поляризующих элементов (призма Глана, пластинка под углом Брюстера и т.п.), помещенных в резонатор. [c.195]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология