Трубки электронные

Поток электронов известен как катодные лучи, так как они испускаются катодом, когда через стеклянную трубку при пониженном давлении пропускают электрический ток. Такая трубка во времена Рентгена была редкостью. Сейчас такие электронно-лучевые трубки в основном используются для получения изображения в телевизорах и мониторах компьютеров. Высокий электрический потенциал вызывает поток электронов, проходящих сквозь трубку, электроны попадают на флуоресцентное вещество, нанесенное на поверхность трубки, и это приводит к появлению видимого электрона в виде вспышки на флуоресцентном экране. [c.306]

Источники первичного излучения. В рентгеновской трубке электроны ускоряются полем высокого напряжения и затем бомбардируют анод. Возникающее при этом рентгеновское излучение состоит из линий спектра материала анода и непрерывного спектра тормозного излучения с коротковолновой границей при [c.204]

В рентгеновской трубке электроны, испускаемые катодом, ускоряются под действием налагаемой разности потенциалов V. Их кинетическая энергия становится тогда равной количеству энергии eV. Когда такой движущийся с большой скоростью электрон ударяется об анод, он быстро снижает свою скорость, возможно, даже до нулевой. Если его скорость становится равной нулю, то вся его энергия eV превращается В рентгеновское излучение (свет) с энергией hv и соответствующей частотой V. Частоту такого излучения можно, следовательно, рассчитать по уравнению фотоэлектрического эффекта eV=hv (энергией ионизации металла Ei можно в данном случае пренебречь, поскольку она мала по сравнению с другими величинами). Если при замедлении электрона скорость его не падает до нуля, то частота испускаемого рентгеновского излучения будет несколько меньше предельного значения. [c.69]

Однако, если на пути летящих в трубке электронов поставить экран со щелью, то после прохождения их через эту щель на светящемся экране наблюдается чередование темных и светлых полос Получающаяся картина аналогична дифракционной, образующейся после прохождения через щель плоской световой волны Значит электроны, встречая на своем пути экраны с щелями, способны дифрагировать, т е вести себя подобно волнам Но волны эти необычны Если выпускать из пушки по одному электрону, а на месте экрана поставить приборы, способные регистрировать присутствие всего одного электрона (электронные умножители), то в каком бы месте за экраном ни был поставлен соответствующий приемник, всегда отмечается присутствие не части, а всего электрона [c.11]

Электронные вакуумные приборы [1, 15] используют внешний фотоэффект (фотоэлементы, фотоэлектронные умножители, электронно-оптические преобразователи) или внутренний фотоэффект (электронно-лучевые трубки). Электронно-вакуумные приборы имеют малый диапазон спектральной чувствительности к тепловому излучению (до длин волн 1,5—3 мкм), что ограничивает их применение. Фотоэлементы не получили широкого применения из-за малой чувствительности. [c.183]

Холодный катод из алюминия, магния, их сплава или из бериллия имеет следующие преимущества трансформатор накала и амперметр не нужны, тем самым высоковольтная установка и приготовление и смена катода значительно упрощаются. Кроме того, благодаря фокусирующему действию стенок цилиндрической разрядной трубки, электронный луч, распространяющийся вдоль ее оси, получается особенно интенсивным и имеет настолько малую расходимость, что при небольшом расстоянии объект — фотопластинка 25—30 см) фокусирующей катушкой можно не пользоваться. Тонкий луч особенно пригоден для исследования отдельных точек объекта. [c.105]

В рентгеновской трубке электроны, испускаемые катодом, ускоряются до высоких скоростей под действием налагаемой разности потенциалов V. Их кинетическая энергия становится равной количеству энергии еУ. Когда такой быстро движущийся электрон ударяется об анод, скорость его резко снижается до значения, близкого к нулю. Если скорость его становится равной нулю, то вся энергия еУ, которой он обладал, превращается в рентгеновское излучение (свет) с энергией и соответственно с частотой V. Частоту такого излучения можно вычислить по уравнению фотоэлектрического эффекта еУ = ку (работой выхода можно в данном случае пренебречь, поскольку она мала по сравнению с другими величинами). Если нри замедлении электрона скорость его не надает до нуля, то частота испускаемого рентгеновского кванта будет несколько меньше предельного значения. [c.144]

Ускоренные в трубке электроны могут выбить тот или иной внутренний электрон атома анода (рис. 5.2). Возникновение электронной вакансии переводит атом в возбужденное состояние с временем существования около 10 с. Атом может вернуться в невозбужденное состояние путем самопроизвольного заполнения вакансии электроном с внешнего уровня. Избыток энергии выделяется в виде кванта рентгеновского излучения с энергией, равной разности энергий электрона на внешнем и вакантном уровнях. При выбивании электрона, например, с /С-уровня возможен переход электронов с -уров- [c.144]

Очень интересным направлением прямого измерения интенсивности в спектральном анализе является использование телевизионной камеры с электронно-оптическим преобразователем . В первой экспериментальной установке [12] диспергирующим элементом был измеряющий интенсивность спектроскоп с нейтральным клином. Исходный спектр и спектр уменьшенной интенсивности изображаются на фотоэлектрическом слое трубки электронно-оптического преоб- [c.216]

Запаянные электронные трубки. Электронные трубки бывают двух типов запаянные и разборные. Запаянная трубка для структурного анализа изображена на рис. 80. Слева дан внешний вид, справа — разрез. Откачивается трубка на заводе при изготовлении (до 10- — 10- мм рт. ст.). [c.123]

В анодной части корпуса имеются окна для выхода рентгеновских лучей, изготовленные из тонких листков бериллия — материала, лишь незначительно ослабляющего интенсивность излучения. Число окон обычно равно двум или четырем, в зависимости от формы фокусного пятна. Катод трубки опущен в металлический стакан, связанный с анодной частью корпуса. Этот стакан предотвращает накопление электронов на стеклянных стенках трубки при отсутствии стакана отрицательный заряд стенок трубки мог бы достичь большой величины и затруднить или даже вовсе прервать перенос электронов от катода к аноду. Попадая на поверхность металлического стакана, укрепленного на заземленной анодной части трубки, электроны стекают по нему под действием электрического поля. [c.123]

В ионных трубках электроны создаются в процессе электрического разряда в газе за счет ударной ионизации, а также при падении положительных ионов на катод. [c.124]

Одно из основных отличий ионной трубки от электронной состоит в ином устройстве катода. Поскольку в ионной трубке электроны создаются не за счет нагревания катода, а за счет бомбардировки катода положительными ионами, катод должен иметь большую поверхность и не должен чрезмерно разогреваться. [c.125]

Старейшим методом получения рентгеновских лучей является ускорение потока электронов до большой скорости с последующим падением их на какую-либо мишень. Это выполняется в откачанной трубке. Электроны испускаются электрически нагретой нитью накала, на которой поддерживается высокий отрицательный потенциал относительно мишени. Большая часть имеющейся энергии превращается в тепло, поэтому мишень обычно охлаждают водой. [c.220]

Рис. 6. Схема трубки электронного проектора, пригодной для изучения граней монокристалла.

Переключение прибора с работы пламенно-ионизационного на работу электронно-захватного детектора и наоборот. С 1ед ст И, сть в виду, что две трубки катарометра, самые длинные, выходят с задней панели термостата вместе с трубкой электронно-захватного детектора, а две трубки катарометра выходят с левого верхнего угла. Вначале колонку отключают от входа ПИДа и подключают на вход ЭЗД. [c.102]

Трубки электронно-лучевые передающие телевизионные и [c.147]

Трубки электронно-лучевые приемные и преобразовательные. [c.287]

В рентгеновской трубке электроны, испускаемые накаленной нитью, ускоряются под действием налагаемой разности потенциалов V, а затем ударяются о твердую мишень и останавливаются. Значительная часть общей кинетической энергии такого электрона превращается в фотон. Такое явление называется обратным фотоэлектрическим эффектом. Если вся энергия электрона, равная еУ, превращается в фотон, то частота такого фотона (рентгеновских лучей) может быть вычислена по уравнению фотоэлектрического эффекта еУ = к (энергией ионизации можно в данном случае пренебречь, поскольку она мала по сравнению с другими величинами). Если при замедлении электрона скорость его не падает до нуля, то частота испускаемого рентгеновского кванта будет несколько меньше предельного значения. [c.69]

В момент направления оптической оси на теплоизлучающий объект тепловое излучение от него попадает на зеркало и фокусируется им на чувствительную площадку приемника. Импульс фототока усиливается и подается на управляющую сетку электроннолучевой трубки. В этот момент на экране трубки электронным лучом высвечивается точка, положение которой соответствует положению объекта относительно оси теплопеленгатора. Движение электронного луча в трубке синхронизировано с движением оптической оси зеркала относительно оси F . Для этих целей на механизме сканирования устанавливают синусно-косинусные потенциометрические датчики. С одного из датчиков снимаются напряжения и sin (Hit и и os ait, а с другого U sin и U os где U — напряжение питания потенциометров. [c.237]

Следовательно, нужно считать, что получить естественное золо-то-197 из ртути обстрелом ее электронами теоретически невозможно и опыты, направленные на это, можно заранее рассматривать как бесперспективные. Это в конце концов поняли исследователи Харкинс и Кей из Чикагского университета, которые взялись было за превращение ртути с помощью сверхбыстрых электронов. Они бомбардировали ртуть (охлаждаемую жидким аммиаком и взятую в качестве антикатода в рентгеновской трубке) электронами, разогнанными в поле 145 ООО В, то есть имеющими скорость 19 ООО км/с. Аналогичные опыты проделывал и Фриц Габер при проверке опытов Мите. Несмотря на весьма чувствительные методы анализа, Харкинс и Кей не обнаружили и следов золота. Вероятно, полагали они, даже электроны со столь высокой энергией не в состоянии проникнуть в ядро атома ртути. Либо образовавшиеся изотопы золота столь неустойчивы, что не могут дожить до конца анализа, длящегося от 24 до 48 ч. [c.106]

Чувствительность анализа, особенно в длинноволновой области спектра, зависит от выбранного источника света (рентгеновская трубка, электронная пушка или радиоактивный изотоп), от его параметров, выбранного кристалл-анализатора и метода его фокусировки, от типа применяемого детектора и т. д. С повышением напряжения на трубке интенсивность линий растет быстрее, чем интенсивность фона. Однако рост контрастности (отношения интенсивности линии к интенсивности фона) заметно замедляется, когда напряжение на трубке будет иметь значение, равное тройному значению потенциала возбуждения линии, а при дальнейшем увеличении напряжения он даже падает. Поэтому нет смысла работать с напряжением на трубке, превышающем 50 кв, если потенциалы возбуждения спектральных линий не более 10—20 кв. [c.247]

Результат решения можно наблюдать визуально на экране трубки электронно-лучевого индикатора (осциллографа) его можно регистрировать стрелочными измерительными приборами, а так-же записывать такими устройствами, как шлейфовый осциллограф, двухкоординатный регистрирующий прибор и т. п., которые не входят в состав установки. [c.301]

Четвертое агрегатное состояние благодаря высокой концентрации реакционноспособных частиц дает возможность реализовать разнообразные химические процессы, причем при повьппении температуры начинает преобладать радикальный механизм реакций. Но плазма-это не только такой грубый инструмент, каким она проявляет себя в электрической дуге. Кроме горячей плазмы, в которой существует термическое равновесие и нейтральные частицы, электроны и ионы имеют удельные энергии одного порядка величины, можно получить и холодную плазму (до 1000 К). В такой плазме электронная температура значительно вьппе, чем температура в случае нейтральных частиц или ионов, т. е. термическое равновесие нарушено. Типичным примером холодной плазмы является тлеющий разряд. Так, в неоновых трубках электронная температура достигает 5 ООО К, в то время как температура, обусловленная нейтральными частицами и ионами, близка к температуре окружающей среды. [c.151]

Применение магнитного поля также подтверждает наличие у электронов отрицательного заряда. При движении электронов в магнитном поле траектория их искривляется — электрон начинает вращаться вокруг центра по часовой стрелке (правило буравчика). Появление в разрядных трубках электронов говорит о том, что под влиянием электрических разрядов от атомов того газа, которым была наполнена трубка, происходил отрыв этих отрицательно заряженных частиц. Это доказывает, что атом не является монолитной частицей, а электроны должны рассматриваться как одна из составных частиц атома. В природе существует только один вид электронов. Во всех опытах заряды и массы электронов имеют постоянное значение. Единство электронов было подтверждено и другими исследователями, которые открыли так называемый фотоэлектрический эффект, а также термоэлектрический эффект. [c.93]

Ионизация — образование электрически заряженных частиц (электронов и ионов) из нейтральных частиц. Когда нейтральные частицы, обладающие высокой энергией, сталкиваются друг с другом, электроны могут вырываться из атома. Такая термическая ионизация наступает, например, при электрических разрядах в газах при низких давлениях. В катодной трубке электроны, освобождающиеся с катода в результате термоэмиссии, настолько ускоряются электрическим полем, что сами приобретают ионизирующую способность. Между минимальной энергией, необходимой для этого,— энергией ионизации — и кинетической энергией частицы существует следующее соотношение [c.30]

Одним из видов прибора АЗ является прибор АЗ-3. Он состоит из набора сферических щупов и электронной части (рис. 2-7). Прибор АЗ-3 обеспечивает измерение величины звукового давления и его частоты, а также визуальное наблюдение формы кривой давления на экране электроннолучевой трубки. Электронная часть прибора включает вольтметр, частотомер и осциллограф. Отсчет показаний производится по стрелочному индикатору, шкала которого проградуирована в милливольтах и килогерцах. Перевод показаний вольтметра в единицы звукового давления производится с помощью номограммы [c.15]

Конструкция насосов не является чем-то стабильным, а изменяется в зависимости от индивидуальных особенностей стеклодува и его школы. Формы вырабатываются традициями мастерских больших объединений и заводов, изготовляющих высоковакуумную аппаратуру (рентгеновские трубки, электронные приборы), и преодолеть эти традиции часто бывает довольно трудно. По этой причине можно встретить почти столько же конструкций насосов, сколько и научно-исследовательских лабораторий, работающих с высоким вакуумом. Начинающий экспериментатор поневоле вынужден иногда подчиняться привычкам стеклодува. Опасности в этом никакой нет, так как обычно свою модель мастер изготовляет с большим совершенством. О тех необходимых указаниях, которые экспериментатор в дальнейшем может дать стеклодуву, мы скажем после рассмотрения ряда моделей ртутных насосов. [c.112]

То, что электроны являются реальными частицами, которые могут быть присоединены к атомам или удалены от них, было установлено физиками, изучавшими влияние электричества на свойства газов. Они обнаружили, что если к двум электродам, впаянным в стеклянную трубку (круксо-ва трубка), в которой находится разреженный газ, приложено напряжение около 10000 вольт (В), в трубке возникает светящийся разряд (рис. 1-11). Такой разряд происходит в рекламных неоновых трубках. Электрическое напряжение отрывает от атомов газа электроны и заставляет их двигаться по направлению к аноду, а положительно заряженные ионы-к катоду трубки. Движущиеся в трубке электроны (катодные лучи) можно наблюдать, поставив на их пути экран, покрытый слоем сульфида цинка, на котором электроны вызывают свечение. Если на пути электронов внутри трубки з стаповпть легчайшее колесико с лопастями, то под действием потока электронов оно будет вращаться. Двигаясь к аноду, катодные лучи сталкиваются с атомами газа и заставляют их испускать свет, что и является причиной возникновения светящегося разряда. Цвет разряда может быть разным в зависимости от того, какой газ находится внутри трубки. [c.47]

За время Т электрон цожет распространять лишь фрагменты силовых линий и силовых трубок. Поэтому такие силовые трубки не могут своими двумя концами заканчиваться электроном и протоном. Лишь по истечении времени т = Ех , когда радиус орбиты атома водорода повернется на центральшш угол сектора а, все эти встречно распространяющиеся силовые трубки электрона и протона (рис. 1) образуют кривую, оба конца которой заканчиваются электроном и протоном. Согласно [7], электромагнитные волны могут сообщать ускорение электрону лишь в том случае, если они проходят через электрон. Такая возможность в секторе атома водорода реализуется лишь после поворота радиуса орбиты на центральный угол а. Видно, что именно в этот момент образуется центральная силовая трубка, соединяющая протон и электрон. Так как центральная силовая трубка складывается из фрагментов в одно и то же время, то взаимодействие между протоном и электроном и в атоме водорода, посредством центральной силовой трубки, осуществляется также "мгновенно". Следовательно, благодаря образованию центральной силовой трубки, силы инерции электрона, возникшие при ускорении свободного падения на протон при движении по круговой орбите, равны силе кулоновского притяжения электрона и протона, но направлены в противоположные стороны. Согласно [1], стоячая электромагнитная волна, полученная наложением параллельных отраженных волн на такую же падающую волну, не переносит никакой энергии электромагнитного поля, так как падающая и отраженная волны переносят одно и то же количество энергии, но в противоположных направлениях. Следовательно, и в случае движения электрона в атомах и молекулах, при условии параллельности силовы линий, исходящих от противоположных зарядов, в центральных силовых трубках создается электромагнитная "невесомость" на данных участках их поверхности. [c.27]

Следовало ожидать, что материал из барреленов проявит сверхпроводящие свойства при более высоких температурах, чем фуллерены, так как по длинным трубкам электронные пары станут [c.15]

Рентгеновская спектроскопия. Рентгеновское излучение имеет ту же электромагнитную природу, что и световое излучение, у-излучение и радиоволны. Рентгеновские спектры получают при бомбардировке вещества, находящегося непосредственно на аноде рентгеновской трубки, электронами высокой энергии, испускаемыми катодом (рис. 80). Получаемый ренгеновский спектр называется первичным. Вторичный рентгеновский спектр получается при облу- [c.181]

ИМПУЛЬСНЫЙ РАДИбЛИЗ, метод исследования быстрых хим. р-ций и их короткоживущих продуктов (время жизни от 10" до 10" с) при воздействии на в-во коротким импульсом ионизирующего излучения. Чаще всего используют импульсы электронов высоких энергий (от 0,5 до 30-40 МэВ), реже-рентгеновского излучения иногда применяют импульсы тяжелых заряженных частиц (напр., протонов). Длительность импульсов 10" -2-10 с. В качестве источников импульсного излучения наиб, раоространены линейные электроннь1е ускорители, сильноточные и высоковольтные ускорители применяются также рентгеновские трубки, электронные импульсные трансформаторы и др. [c.219]

При регистрации с помощью электронно-лучевой трубки электронный луч трубки развертывается по оси X, создавая с помощью селективной схемы серию точек. Число точек соответствует числу выб ранных каналов и положение по горизонтали каждой из них пропорционально номеру канала. Вертикальное отклонение используется для указания количества импульсов на канал. Это выполняется преобразованием цифрового сигнала, содержащегося в блоке памяти, в пропорциональное аналоговое напряжение. Константа пропорциональности и, следовательно, количество импульсов на полную шкалу устанавливает оператор с помощью многопозиционно го переключателя диапазонов на панели прибора. Поскольку во многих приборах используется блок памяти с емкостью 16 бит, максимальное количество импульсов на канал обычно составляет 65 535, хотя часто дополнптельно могут быть поставлены программы и устройства, расширяющие емкость памяти. [c.247]

На рис. V.1 изображена электронно-лучевая трубка. Трубка откачана до остаточного давления порядка 0,133 Па (10 б мм рт. ст.). Основные элементы трубки электронный прожектор, создающий пучок электронов, фокусирующие и отклоняющие системы и люминесцирующий экран. Источником электронов служит подогреваемый изнутри никелевый цилиндр (катод), покрытый слоем термоэмитирующего вещества. Испускаемые с катода электроны при помощи системы ускоряющих и управляющих электродов приобретают необходимую скорость и стягиваются в узкий пучок, направляемый на экран, покрытый слоем люминофора определенной (оптимальной) толщины. С целью повышения яркости II контрастности изображения, а также для уменьшения влияния вторичной эмиссии, экраны часто металлизируют. В трубках, дающих цветное изображение (рис. V.2), применяют мозаичное люминофорное покрытие в виде набора мельчайших, расположенных по углам треугольника, точек (из люминофоров с красным, синим и зеленым свечением). Эти разноцветные точки раздельно возбуждаются электронным пучком (одним или тремя, в зависимости от конструкции трубки), проходящим сначала через теневую маску — металлическую пластинку с круглыми отверстиями, число которых равно числу элементов цветного изображения. Диаметр отверстий маски составляет — 0,3 мм, таков же размер цветных люминофорных точек общее число точек на экране превышает миллион. Ре- [c.106]

Термовизоры в простейшем варианте имеют два крупных конструктивных блока (рис. 5.17) блок сканирования БС, где размещены элементы оптической системы, устройства сканирования, преобразователь, балансно-усилительный блок, устройства для создания запускающих импульсов развертки, и электронно-осцил-лографический блок, содержащий основную массу электронных устройств, блоки питания и электронно-лучевую трубку. Электрон-но-осциллографический блок в последнее время часто совмещается с микропроцессорной системой или с мини-ЭВМ. Блок сканирования размещается на механизме установки МУ в виде стойки или треноги с устройствами для поворота и наклона, чтобы направить его на контролируемый объект, и часто делается переносным. [c.204]

Слабоионизованный постоянный высокочастотный разряд. В качестве среды для непрерывно действующих газовых лазеров на нейтральных атомах чаще всего используется положительный столб тлеющего разряда. Плотность тока в таком разряде обычно порядка 100—200 жа/сл1 . Свойства плазмы положительного столба определяются напряженностью электрического поля вдоль разряда. В установившемся, неслоистом, однородном положительном столбе продольное электрическое поле таково, что число возникающих электронов и ионов равно диффузионным потерям заряженных частиц на стенках разрядной трубки. Электронная температура в плазме разряда автоматически устанавливается такой, которая необходима для поддержания потока положительных ионов и потерь электронов на стенках. В большинстве случаев, когда можно пренебречь объемной ионизацией и соударениями между электронами и атомами в метастабиль-ном состоянии, средняя электронная теглпература определяется главным образом произве,цением давления газа в трубке Р и диаметром трубки В. Чтобы воспроизвести заданные условия разряда в каком-либо чистом газе, необходимо только обеспечить постоянство про- [c.672]

Для учета микроорганизмов в камерах можно использовать электронные счетчики, работающие по принципу телевизионной трубки (электронный луч пробегает по камере с исследуемой жидкостью, число импульсов, которые возникают при задержке луча частицами, автоматически суммируется). Для определения числа частиц в струе жидкости можно использовать импакторы, осаждающие частицы определенных размеров на улавливающие пластинки, которые затем подвергают микроскопическому или фотометрическому исследованию электростатические счетчики, дающие импульсы при ударе просасываемых частиц о заряженную металлическую нить фотоэлектрические или электронные счетчики, отмечающие прохождение частиц благодаря рассеиванию или задержке пучка света или электронного потока (Г. Н. Чистович, 1969). [c.89]

В трубке электронно-оптического преобразователя, используемой в телевизионной камере, существенной деталью является катод, покрытый специальным фотоэлектрическим слоем площадью не более 1—2 см и П01мещенный в высокий вакуум. Этот катод периодически сканируется электронным пучком. Слой из полупроводника с фотоэлектрическими свойствами расположен между металлическим слоем, нанесенным на стеклянную пластинку, и очень тонким металлическим электродом-сеткой, наложенным на этот слой. Сетка ячеек образуется 400—600 строками катодного слоя. Каждая строка содержит около 10 000 прямоугольных малых участков поверхности. Электронный луч осуществляет развертку этой поверхности последовательно по строкам и точкам. Передаваемая картина оптически изображается на катодном слое. Проводимость каждой точки катодного слоя, сканируемого электронным пучком, зависит от яркости элемента изображения. При передаче картины интенсивность катодного пучка в электроннолучевой трубке Брауна управляется фототоком трубки электронно-оптического преобразователя. При этом управляемое движение катодного пучка первой трубки строго синхронизовано со сканирующим электронным пучком трубки телевч-зионной камеры. [c.216]

Общие технические условия. — Взамен ПОДО.335.004 ТУ Трубки электронно-лучевые (кинескопы) телевизионные регенерированные. Общие технические условия. — Взамен НОДО.335.005 [c.297]

Заметим, что, вообще говорп, распределение скоростей всех сортов частиц по Максвеллу и равенство температур отдельных сортов частиц является в значительной мере независимыми характеристиками плазмы. Так, например, при газовом разряде низкого давления (например в гейслеровских трубках) электроны за счёт взаимодействия между собой приобретают максвелловское распределение скоростей аналогичным образом максвелловское распределение скоростей имеют и атомы. Однако, благодаря малой плотности газа, число соударений электронов с атомами сравнительно невелико, между атомами и электронами не устанавливается термическое равновесие средняя кинетическая энергия электронов оказывается больше средней кинетической энергии атомов. Это означает, что величина Гэл, входящая в закон Максвелла, управляющий распределением скоростей электронов, отличается от Т — температуры, определяющей распределение скоростей атомов. Различие [c.35]

Если же расстояние между электродами достаточно велико и разряд ограничен стенками трубки, возникает еще одна светящаяся область, носящая название п о-ложительпого столба, протяженность которого может быть сколь угодно увеличена путем раздвиже-ния электродов и соответствующего повышения питающего разряд напряжения. Возникновение положительного столба связано с гибелью заряженных частиц на стенках трубки. Электроны, движущиеся с относительно большими скоростями, быстро диффундируют к стенкам, где адсорбируются и сообщают стенкам отрицательный заряд. Этот заряд притягивает в свою очередь положительные ионы , нейтрализующиеся при попадании на стенку. При большой длине разряда этим путем могло бы погибнуть столь большое количество заряженных частиц, что анод не мог бы получать из прилегающей к нему области количества зарядов (главным образом электронов), необходимого для поддержания тока. Этого, однако, не происходит, так как начиная с некоторой точки, лежащей в области темного фарадеева пространства, напряженность поля вновь повышается, электроны получают дополнительное ускорение и вновь приобретают способность ионизировать и возбуждать моле- [c.33]