Эмиссия рентгеновских лучей

Эмиссия рентгеновских лучей и абсорбция [169—173] были применены для нефтяных фракций, чтобы проанализировать неуглеводородные компоненты, содержащие один или более тяжелых атомов в молекуле. Важным приложением является анализ молекул, содержащих серу, бром и свинец. [c.188]

Энергия электронного пучка изменяется обычно в интервале 1—50 кэВ, а система электронных линз снижает диаметр пучка от 50 мкм (у источника) до —Ю нм (на образце). В нормальном режиме работы вторичные электроны, испускаемые образцом, регистрируются сцинтилляционным фотоумножителем. Можно детектировать также электроны обратного рассеяния, эмиссию рентгеновских лучей или световое испускание. При используемых напряжениях вторичные электроны вылетают приблизительно с первых 10 нм (по глубине) образца. Электроны обратного рассеяния вследствие большей собственной энергии могут диффундировать в твердом теле на значительное расстояние, вплоть до примерно 100 нм при высоких напряжениях. Расстояние диффузии электронов ограничивает предельное разрешение метода СЭМ. [c.406]

Близко к описанным примыкают исследования по обычной рентгеновской спектроскопии — поглощению и эмиссии рентгеновских лучей [98, 395]. Из последних работ в этой области см. [396]. [c.276]

Флуоресцентная эмиссия рентгеновских лучей дает аналитику одно из наиболее мощных средств обнаружения и количественного определения тяжелых элементов почти в любой матрице [c.239]

Развитие экспериментальных исследований, особенно в области физики, в конце XIX и начале XX в., привело к ряду важных открытий (например, открытие радиоактивности элемента), доказавших сложную природу атома и определивших дальнейшие пути изучения его внутреннего строения. Открытие явления радиоактивности подтвердило наличие в атомах более простых частиц и возможность превращения атомов одних элементов в атомы других. Был открыт электрон и связанный с ним ряд явлений, как, например, поток свободных электронов в вакууме, возбуждение рентгеновских лучей при торможении потока электронов, испускание электронов накаленными телами (термоэлектронная эмиссия), фотоэлектрический эффект, давление света и др. [c.10]

Кроме того, бомбардируя поверхность ванны, электроны пучка вызывают появление вторичных электронов, а также рентгеновских лучей. Наконец, поверхность расплавленной и перегретой ванны представляет собой мощный источник термической эмиссии электронов. Все эти статьи расхода энергии покрываются в конечном счете за счет энергии попадающих на ванну электронов пучка. [c.255]

Детекторы могут фиксировать электроны, рентгеновские лучи или катодолюминесцентный свет (фотоны) (рис. 27.14). Один такой детектор помещается в камере с образцом (основное изображение обусловлено эмиссией вторичных электронов). Сигнал детектора усиливается и поступает в электроннолучевую трубку. По мере того как пучок электронов сканирует по поверхности образца, поступающая информация модулирует растр электроннолучевой трубки, сканирующей синхронно с пучком электронов. Каждой точке растра электроннолучевой трубки отвечает точка на поверхности образца, причем интенсивность электроннолучевой трубки изменяется в соответствии с интенсивностью сигнала, генерированного электронами, пронизывающими поверхность образца. [c.110]

В способе анализа, принятом в данной статье, эмиссию фотоэлектронов рассматривают как обусловленное электростатическим полем рассеяние комплекса, состоящего из фотона рентгеновских лучей и электрона с длиной волны X. Этот комплекс может существовать тогда, когда фотон проходит сквозь атом. Если электростатическое окружение атома имеет [c.126]

При неупругом взаимодействии с ядрами вещества электроны теряют энергию в кулоновском поле ядер и вызывают эмиссию рентгеновского излучения со сплошным спектром. Неупругие столкновения могут вызвать ионизацию атомов, в результате чего возникают характеристические рентгеновские лучи или Оже-электроны. Если неупругие взаимодействия происходят между первичным пучком электронов зонда и слабо связанными внешними электронами вещества, испускаются вторичные электроны, имеющие энергию не выше нескольких десятков электрон-вольт. Кроме процессов, связанных с возбуждением внутренних и валентных оболочек атома, существуют плазменное и фононное возбуждения. Первый тип возбуждения характеризуется осцилляцией свободных электронов объекта в месте прохождения первичного пучка за счет энергии последнего. Фононное возбуждение является результатом взаимодействия зонда с кристаллической решеткой, что приводит к колебаниям атомов в решетке, испусканию световых квантов и в конечном счете к локальному разогреву вещества. Время элементарного акта возбуждения электронов внутренних оболочек атома и плазменного возбуждения составляет 10 с, процесс передачи энергии решетке длится 10" °—10 с. [c.218]

Первичный электрон, ударяясь о поверхность твердого тела, либо отражается обратно в газ (или вакуум), либо проникает внутрь тела и выбивает вторичные электроны. Этот процесс часто сопровождается испусканием рентгеновских лучей. Твердое тело, из которого выбиваются электроны, может быть металлом, изолятором или иметь какую-либо другую структуру. О взаимодействии между первичными электронами и электронами, принадлежащими твердому телу, известно мало, и все еще не существует удовлетворительной теории вторичной электронной эмиссии. [c.94]

Механизм эмиссии до сих пор еще точно не известен. Сначала предполагалась, что первичные электроны, энергия которых значительно превышает потенциал ионизации, поглощаются атомами, испускающими при этом мягкие рентгеновские лучи, которые в свою очередь выбивают вторичные [c.95]

Некоторая часть электронов, летящих от катода к аноду, неизбежно рассеивается при столкновении с посторонними молекулами. Кроме того, торможение электронов на поверхности анода сопровождается помимо возникновения рентгеновских лучей и разогревания еще одним явлением — вторичной электронной эмиссией, т. е. выбиванием электронов из атомов анода. Эти электроны летят во всех направлениях и могут попадать на стенки рентгеновской трубки. [c.123]

На общем виде 1 градуированный лимб 2 — измеритель уровня интенсивности 3 — измеритель эмиссии 4 — измеритель времени действия рентгеновских лучей 5 — регулировка эмиссии 6 - вход воды 7 — вы.ход воды 8 — клемма для заземления 9 — сигнальная лампа, показывающая включение рентгеновских лучей 10 — указатель баланса 11 — вольтметр переменного тока 12 — ключ управления 13 регулировка напряжения на рентгеновской трубке. [c.107]

Исследование края поглощения рентгеновского излучения. Дифракция рентгеновских лучей связана с их упругим рассеянием на атомах кристаллической решетки. Однако даже относительно мягкое рентгеновское излучение частично поглощается веществом за счет электронных переходов и ряда других физических причин, называемых в совокупности неупругими взаимодействиями. Сечение поглощения резко возрастает, когда энергия фотонов становится достаточной для возбуждения эмиссии фотоэлектронов. При [c.211]

При повышении напряжения выше У4 наступает самостоятельный разряд лавина электронов, образованных многократной ионизацией и холодной эмиссией, образует постоянный ток, не зависящий от на личия рентгеновских лучей. Счетчик быстро выходит из строя. [c.52]

При падении ультрафиолетового света или рентгеновских лучей на металлы наблюдается эмиссия электронов этими металлами. Электроны испускаются с различными скоростями, но при действии монохроматического излучения наблюдается некоторый максимум, зависящий от частоты излучения, причем большая часть электронов движется со скоростью, немного меньшей, чем максимальная скорость. Найдено, что кинетическая энергия, соответствующая максимуму скорости, дается уравнением [c.38]

Счетчики с определенным геометрическим коэффициентом счетности можно с успехом использовать также для определения абсолютных скоростей испускания рентгеновского излучения (возникающего, например, в процессе электронного захвата). Поправки на поглощение в воздухе и в окошках из бериллия для рентгеновских лучей любых энергий, исключая самые низкие, весьма малы и легко поддаются оценке. Для регистрации рентгеновских лучей с энергиями до 15—20 кэв удобно использовать пропорциональные счетчики, заполненные аргоном или криптоном с примесью углеводородов (1—3 атм). Самыми подходящими детекторами рентгеновских лучей более высоких энергий являются тонкие слои кристаллов Nal, активированного таллием. Толщину кристалла или, в случае пропорциональных счетчиков, давление газа следует выбирать таким образом, чтобы исследуемое рентгеновское излучение поглощалось практически полностью. Материал, из которого изготовлены диафрагмы, ограничивающие пучок, должен быть достаточно толстым, чтобы обеспечивать поглощение рентгеновских лучей вне определенного угла. При использовании амплитудных анализаторов скорость эмиссии рентгеновского излучения можно определить даже в присутствии излучения других типов. Для расчета скорости процесса электронного захвата по данным о скорости эмиссии рентгеновского излучения необходимо знать величину выхода флуоресценции (ср. рис. 12). [c.419]

При давлениях ниже 10" мм рт. ст. ионный ток весьма мал, а ускоряющий электрод под влиянием бомбардировки электронами испускает мягкие рентгеновские лучи. Попадая на коллектор, они вызывают эмиссию электронов, которые при движении к ускоряющему электроду создают в цепи коллектора ток того же направления, что и ионный ток. Это явление затемняет основной эффект и препятствует измерению очень низких давлений. Для измерения давлений ниже 10" мм рт. ст. предложен манометр с обращенным расположением электродов (рис. 501), в котором два вольфрамовых катода помещены вне ускоряющего электрода. Коллектор в виде тонкой вольфрамовой проволоки находится внутри ускоряющего электрода, имеющего форму спирали из молибденовой проволоки. Манометр с обращенными электродами надежно измеряет давления до 10" мм рт. ст. [c.536]

ФОТОЭЛЕКТРОННАЯ ЭМИССИЯ ОКИСИ УРАНА ПРИ ОБЛУЧЕНИИ СиКа-РЕНТГЕНОВСКИМИ ЛУЧАМИ а) [c.22]

У некоторых радиоактивных изотопов, например у изотопа железа Ре с периодом полураспада 4 года, радиоактивный распад заключается в захвате -электронов ядром, а не в эмиссии р-частиц. Г-захват может вызывать как образование характеристического мягкого рентгеновского Г-излучения, так и эмиссию электронов Ожё, тоже обладающих низкой энергией. В измерениях такого излучения применяется в основном та же методика, что и для мягких Р-лучей. Здесь имеется только одно существенное отклонение. Массовый коэффициент поглощения мягких рентгеновских лучей пропорционален примерно четвертой степени атомного номера поглощающего вещества, в то время как в случае р-излучения этот коэффициент почти не зависит от атомного номера. Таким образом, если требуется максимальная проницаемость для рентгеновских лучей, то применяют окна из веществ, обладающих минимальным атомным номером. На практике таким веществом обычно является бериллий. Промышленностью выпускаются специальные счетчики Г.—М. для рентгеновских лучей, обладающие квантовой эффективностью в области 1,5А порядка 70—80%. [c.188]

Основная трудность оказывается при этом не в необходимости усиления весьма слабых ионных токов, а в происходящих в манометрической лампе побочных физических явлениях, не связанных с давлением газа. Явления эти сказываются уже при измерении давлений порядка 10 мм рт. ст. в виде не зависящей от давления слагающей тока в цепи коллектора. Эта слагающая имеет следующее происхождение вследствие бомбардировки положительно заряженной сетки электронами, эмитируемыми катодом, сетка становится источником рентгеновских лучей, правда мягких, но все же вызывающих фотоэлектронную эмиссию с облучаемого ими коллектора ионов. [c.237]

Энергия радиации от рентгеновского генератора распределена в некоторой области значений вплоть до максимума, соответствующего эффективному ускоряющему напряжению. Однако максимальная эмиссия всегда наблюдается при более низкой энергии, чем номинальная оценка энергии по напряжению. В противоположность этому изотопные источники испускают гамма-лучи одного или нескольких дискретных значений энергии. [c.298]

На рис. 22.6 показаны размеры областей объекта, относящихся к разным эффектам взаимодействия электронного луча с веществом. Падающие электроны имеют энергию порядка 10 или 10 эВ (обычно до 30—50 кэВ) и поэтому могут проникать на значительную глубину, испытывая упругое рассеяние, и вместе с упруго рассеянными электронами уже в некотором объеме (имеющем, как показали расчеты, каплевидную форму) теряют часть энергии на возбуждение атомов вещества, в результате чего возникает рентгеновское излучение и эмиссия вторичных электронов (а также Оже-электронов). Поскольку энергия вторичных электронов невелика (порядка 10 эВ), то вторичные электроны, образующиеся [c.554]

Единицей дозы рентгеновского и -излучений является рентген (р). Эта единица определяется как такое количество рентгеновских или 1-лучей, при котором сопряженная с ними корпускулярная эмиссия образует на 0,001293 г воздуха ионы, несущие 1 электростатическую единицу количества электричества каждого знака. При дозе 1 р в 1 jh воздуха образуется [c.361]

При эмиссии рентгеновских лучей, имеюших непрерывный спектр, энергия рентгеновских фотонов может принимать любые значения вплоть до энергии падаюшего пучка Eq. Связь длины волны рентгеновского излучения А, (в нм) и энергии Е (в кэВ) дается формулой [c.221]

ОТ движения массы эмиттированных ядер, то, если последние объединены в решетку, можно изучить колебательный спектр решеточных вибраций. Измерением числа несталкивающихся эмиттированных гамма-лучей в каком-либо интервале температур можно установить среднеквадратичную амплитуду колебания эмиттированного ядерного изомера и, следовательно, можно определить эффективную дебаевскую величину 0. Из изменения этого свойства с направлением эмиссии рентгеновских лучей можно определить анизотропию среднеквадратичной амплитуды колебания. К тому же измерением допплеровского сдвига второго порядка можно определить среднеквадратичную скорость эмиттирующих центров. Существующий экспериментальный метод изучения поверхностных состояний сложен и связан с ограничением области поверхности для эмиттирующих центров. Более того, поскольку атом Со обычно является примесью в решетке основного металла и, следовательно, связан с атомами основного металла связью, отличающейся от связи, существующей между атомами основного металла, то следует соблюдать осторожность при интерпретации опытных данных. Это значит, что накопленная информация относится лишь к области поверхности с сильной пертурбацией. [c.171]

Существует метод, называемый мессбауэровской спектроскопией электронов конверсии (МСЭК.) Этот метод основывается на регистрации возникающих при конверсии у-квантов электронов или рентгеновских лучей. Эмиссия электронов конверсии с различных оболочек атомов обусловлена рассеянием энергии при возбуждении атомных ядер, чем эти электроны отличаются от фотоэлектронов, испускаемых при облучении атомов или молекул УФ- или рентгеновским излучением (см. разд. 3), когда атомные ядра не возбуждаются. [c.130]

Существуют и другие факторы, благодаря которым ЭОС является более важным методом анализа поверхности. Добиться высокой разрешающей способности намного легче для электронов, чем для рентгеновских лучей в последнем случае разрешение АЕч,/Е — отношение ширины линии на половине высоты к энергии) в 1—2%, по-видимому, является тем максимумом, который можно достичь в настоящее время. Система рентгеновской эмиссии значительно сложнее и менее приспособлена для СВВ. Эмиттированные рентгеновские лучи имеют относительно большую длину свободного пробега в металле, поэтому, чтобы метод был поверхностночувствительным, глубина проникновения возбужденного электронного пучка должна быть минимальной, для этого следует или ограничить энергию первичного пучка электронов примерно 1 кэВ, или, применяя электроны с энергией 10—20 кэВ, направлять их под углом 1—2°. Применение возбуждающих электронов с низкой энергией приводит к получению относительно мягкого рентгеновского излучения, что создает трудности, связанные с его поглощением веществом окна и т. п. Тем не менее метод рентгеновской эмиссии используется для анализа состава поверхности, см., например [36]. [c.413]

В случае каждого отдельно взятого металла кривая 8=/( 7) имеет ряд горбиков и неровностей (рис. 22). Часть этих горбиков находит своё объяснение в ионизации адсорбированного на поверхности металла газа. Другие горбики характерны для самого металла и не исчезают при самом тщательном обезгажива-нии его поверхности. Сравнение ускоряющих первичные электроны потенциалов, соответствующих отдельным горбикам, с энергией возбуждения спектральных линий мягкого рентгеновского излучения показывает, что мы имеем здесь дело с выбиванием пер-вичными электронами электро-нов из атомов металла и притом не из самых внешних, а из глубже расположенных электронных оболочек. Замещение пустых мест в этих оболочках шектронами более далёких от ядра оболочек приводит к излучению внутри металла рентгеновских лучей, способных в свою очередь передать свой квант энергии электронам металла и заставить их частично вылетать из металла. Однако это явление играет при вторичной эмиссии лишь второстепенную роль. Вторичная [c.80]

Ряд исследований в последние годы был посвящен нахождению связи между каталитической активностью и экзо-электронной эмиссией катализаторов. В работе [55] изучена экзоэлектронная эмиссия Ag и его активность в реакции окисления С2Н4. Восстановленный катализатор с промоторами дает пики экзоэлектронной эмиссии после облучения рентгеновскими лучами при 50—60, 75, 125, 140 и 190— 200° С, что обусловлено промоторами. При обработке катализатора смесью С2Н4 — воздух появляются пиНи эмиссии [c.22]

В случае рентгеновских и у-лучей следует различать поглощенную дозу и дозу излучения. Согласно определению Международной комиссии по радиологическим единицам и измерениям [14], доза рентгеновского и у-излучения есть мера излучения, основанная на его ионизирующей способности. Единицей дозы излучения является рентген. По ГОСТ 8848—58, рентген (р) — единица дозы рентгеновского и у-излучения в воздухе, при которой сопряженная корпускулярная эмиссия на 0,001293 г воздуха производит в воздухе ионы, несущие заряд в одну электростатическую единицу (1С05Е) количества электричества каждого знака (0,001293 г —это масса 1 см атмосферного воздуха при температуре 0° С и давлении 760 мм рт. ст.). Использование рентгена при измерении дозы излучения допускается для излучений с энергией до 3 Мэв . [c.24]

Понятие дозы облучения вводят для характеристики радиационных полей, создаваемых теми,или иными источниками излучения. Доза является мерой излучения, основанной на его способности производить ионизацию среды. В качестве единицы дозы облучения принят рентген (р)—такая доза рентгеновского или у-излучения в воздухе, при которой сопряженная корпускулярная эмиссия на 0,001293г воздуха производит в воздухе ионы, несущие заряд в одну электростатическую единицу количества электричества каждого знака. При облучении биологической ткани у-луча.ми до дозы 1 р на каждый грамм ткани приходится около 93 эрг поглощенной энергии излучения. [c.33]