Теплота расширения скрытая

Выясним физический смысл коэффициентов в выражении (П.36). Здесь 1т — количество теплоты, которое необходимо сообщить системе для поддержания ее при постоянной температуре ири увеличении объема на единицу измерения в отсутствие химических реакций. Таким образом, 1т является теплотой изотермического расширения системы (скрытая теплота расширения). [c.38]

Уравнение (V.96) позволяет вычислить скрытую теплоту расширения, а следовательно, и внутреннее давление из опытных данных по термическим коэффициентам для любых фаз. Отметим, что при небольших давлениях значения Уо и V o достаточно близки по величине. [c.147]

Среди обобщенных координат <72,...) одна какая-либо означает объем системы среди обобщенных сил (Р1, Р ,...) одна из сил означает давление. Величины г,, г2,... представляют собой скрытые теплоты, сопряженные с обобщенными координатами одна из этих величин означает скрытую теплоту расширения. Величина С есть теплоемкость при постоянном объеме и при постоянстве всех остальных обобщенных координат. Имеем [c.126]

Принимая во внимание уравнения (121) и (123) для скрытой теплоты расширения, получаем [c.215]

Теплоты, поглощаемые телом при постоянной температуре, нередко до сих пор называют скрытыми теплотами (например, скрытая теплота плавления). Поэтому величину / называют также скрытой теплотой расширения. Этот тер- [c.39]

Теплоты, поглощаемые телом при постоянной температуре, нередко до сих пор называют скрытыми теплотами (например, скрытая теплота плавления). Поэтому величину I называют также скрытой теплотой расширения. Этот термин является пережитком эпохи теплорода, и им не следует пользоваться. [c.39]

Из равенства bQ = TbS вытекает следующее определение скрытой теплоты расширения [c.131]

Если при постоянной температуре какой-либо один внешний параметр (например, объем) претерпевает изменение, то это, вообще говоря, связано с определенным поглощением или выделением теплоты. (Скрытая теплота есть то количество ее, которое необходимо для изменения внешнего параметра на единицу поэтому, например, скрытая теплота расширения I есть производная [c.128]

К свойствам газа, существенным для его транспортировки в сжиженном виде, относятся его структура, содержание влаги и загрязняющих веществ, а также постоянство состава. Любое изменение термических свойств (удельной теплоемкости, скрытой теплоты испарения, теплового расширения, точки кипения или пределов кипения), несомненно, скажется на работе оптимизированной установки сжижения. Кроме того, изменение плотности сжиженного газа связано с опасностью нарушения состояния равновесия. Если состав СПГ резко изменится, внезапное перемещение слоев различной плотности во время морской качки может привести к аварийной ситуации. [c.29]

При 5°С нормальный бутан (точка L на рис. 10,6) имеет абсолютное давление паров, равное 122 кПа. Если он подается на испарение при абсолютном давлении, равном 689,4 кПа, и температуре кипения, то необходимое количество дополнительного тепла, равное 144,2 кДж/кг, определится линией МА (от —1651,5 до —1795,7 кДл /кг), а удельная скрытая теплота испарения (311,7 кДж/кг) — линией N0. По линии адиабатического расширения до атмосферного давления (линия ОР) паровая фаза переходит в состояние, характеризуемое точкой Р, находящейся за пределами области насыщения (температура около 5°С). Паровая фаза будет сухой, так как точка кипения нормального бутана при абсолютном давлении равна —0,5 °С. [c.66]

Пусть при изотермическом расширении всей системы из состояния А до состояния в единица массы жидкости превращается в пар при этом от нагревателя берется конечное количество теплоты Ql, равное удельной скрытой теплоте парообразования Lv- [c.120]

Таким образом, согласно (1У.139) скрытая теплота парообразования состоит из двух частей. Первая из них — это часть тепла, затрачиваемого на изменение внутренней энергии вещества при парообразовании в связи с тем, что между молекулами вещества в конденсированном состоянии действуют силы сцепления и при переходе в пар должна быть затрачена работа на преодоление этих сил при увеличении объема тела. Второе слагаемое в формуле (1У.139)—это работа, затраченная на преодоление внешнего давления при парообразовании. Обычно большая часть тепла при парообразовании затрачивается на преодоление сил сцепления и только, относительно небольшая часть —на работу расширения. [c.123]

Атомная теплоемкость Скрытая теплота, ккал/г-атом Удельное электрическое сопротивление Я. ом-см Поверхностное натяжение, дн/см Коэффициент термического расширения (К % [c.31]

Атомная теплоемкость Скрытая теплота, ккал/г-отом Удельное электрическое сопротив ленне ом-см Поверхностное натяжение, ди/см Коэффициент термического расширения Е 1 [c.33]

Изменение свойств полиамидов при нагревании может рассматриваться с нескольких точек зрения. Например, интерес представляет определение положений температур переходов первого и второго рода при нагревании или охлаждении полимера. Может исследоваться поглощение или выделение тепла, с помощью которых определяют теплоемкость полимера и скрытую теплоту перехода. Скорость переноса тепла характеризует теплопроводность, а изменение объема при нагревании — термический коэффициент расширения материала. Тесно связанным с точками переходов и, возможно, более важным показателем является теплостойкость, которая определяется температурой, при которой в условиях равномерного подъема температуры при некоторой нагрузке, деформация испытуемого образца достигнет заданных размеров. [c.150]

Исследуемый процесс представлен на рис. 6.6,в. Исходные данные при заданных значениях 7> и Р/ данной жидкой фазы ее скрытая теплота парообразования равна X/. При Т/VI Р/ происходит изоэнтропное расширение пара до конечного давления Р, при котором относительная доля пара равна /3 = У/Е Запишем уравнение ба- [c.322]

Исследования теплоты растворения гелей желатины в широком интервале температур показали, что плавление гелей сопровождается поглощением скрытой теплоты в сравнительно узком интервале температур. Эти данные, а также дилатометрические измерения, показавшие, что при плавлении гелей желатины наблюдается изменение объема [111], позволили рассматривать процесс плавления гелей желатины как фазовый переход, связанный с кооперативным процессом разрушения структурной сетки геля [112]. Введение 8 М мочевины в исследуемую систему, которая разрушала структуру геля, снижало температуру и теплоту плавления гелей, а также смещало скачок температурного коэффициента объемного расширения гелей в сторону более низких температур. Характер перехода гелей в расплавленное состояние определялся фазовым состоянием полимеров, пз которых образовывались гели [113—115]. [c.72]

Еще в 1860 г. [85] Д. И. Менделеев, проведя свои работы над капиллярностью жидкостей, писал Мера сцепления тел, без сомнения, есть свойство более характеристическое, чем, например, точка кипения . Впоследствии, вероятно, откроется зависимость между сцеплением и многими другими физическими свойствами, например, удельным весом, расширением, теплоемкостью, скрытой теплотой и т. п. При развитии молеку- [c.20]

Скрытая теплота испарения (—192° С), кДж/кг Коэффициент теплового расширения (О—100° С) [c.694]

Скрытая теплота испарения (0°С), кДж/кг Коэффициент теплового расширения (О—100° С, 101325 Па) Удельная теплоемкость кДж/(кг К) газа (27—200° С, 101 325 Па) [c.694]

Таким образом, [7-Г] и [7-Д] приводят к следующему результату изотермическое расширение всякого газа постоянного состава увеличивает его энтропию если это расширение обратимо, то его скрытая теплота должна быть положительной [c.143]

Положение [7-Д] и результат (7,4,3) обычно справедливы также в случае твердых и жидких тел при условии, что изотермическое изменение объема не вызывает изменения числа молекул. Но хорошо известно, что иногда скрытая теплота изотермического расширения оказывается отрицательной поэтому 5<0 при djF > 0. Это означает, что в этих случаях при изотермическом расширении происходят еще какие-то изменения, ускользающие от нас и уменьшающие степень беспорядка. [c.143]

Скрытая теплота испарения галлия составляет 1014 кал]г [87, 361]. Коэффициент линейного расширения галлия [c.31]

Скрытая теплота испарения бора равна 4165 кал/г 114, 285]. Коэффициент линейного расширения бора [c.262]

Скрытая теплота плавления Коэффициент объемного расширения (—30 до + 60°) (+90 до +190°) [c.37]

Допуская обычную в подобных пояснениях нетонность, можно сказать, что скрытая теплота расширения представляет собой то количество тепла, которое необходимо сообщить телу, чтобы при неизменной температуре увеличить объем тела на единицу объема. Скрытая теплота давления есть то количества тепла, которое надо сообщить телу (в действительности же обычно — отнять у тела, так как в болыиинстве случаев h отрицательна), чтобы при увеличении давления на единицу давления температура тела осталась неизменной. [c.111]

Выше были упомянуты скрытые теплоты качественныз изменений вещества Выделим из них простейшую группу — скрытые теплоты перехода вещества из одного агрегатного состояния или модификации в другое. В этом случае мы имеем дело с процессами изотермически-изобарными (плавление, испарение жидкости, сублимация твердого тела, аллотропное превращение). Хотя скрытая теплота расширения I вообще, конечно, не является величиной [c.111]

Обратимся теперь к выводу четырех уравнений, известных в термодинамике под названием уравнений Максвелла-, два из них определяют изменение температуры при адиабатных процессах, два других — изменение энтропии при изотермических процессах. Уравнения, которые мы сейчас выведем, служат основой для построения множества практически важных термодинамических соотношений. Как будет показано далее, посредством их легко могут быть получены уравнение Клапейрона— Клаузиуса для скрытой теплоты расширения, уравнение Томсона для скрытой теплоты давления формулы для вычисления адиабатных коэффициентов расширения и давления, формулы для вычисления производных дСр/др)т и d jdi))T и т. д. [c.113]

Например, точка А на рис. 79 найдена пересечением изотермы и ординаты X, причем 2 и л являются координатами точек на линии точек кипения. Положение точек 5 и С на линии насыщенного пара найдено прибавлением скрытых теплот парообразования чистых компонентов к значениям Я на двух концах линии жидкости. Другие точки на линии насыщенного пара находятся подобным же путем, если доступны данные по скрытым теплотам парообразования при постоянном составе. Обычно такие данные недоступны, и для определения этой линии должны применяться другие способы. Теплоты расширения газов и паров при низких давлениях малы и без серьезной ошибки могут быть приняты равными нулю. Из уравнения (51) очевидно, что изотермы Я—х в области пара линейны, если д =0, и поэтому они определяются только на основании данных для двух чистых компонентов. Ниже tg (точка кипения менее летучего компонента) паровая фаза неустойчива для смеси, богатой В, но изотерму все же можно провести, если принять, что давление более низко и что Я не зависит от давления. Точки на линии насыщенного пара легко определяются по данным для точки росы. Так, если и у являются координатами точки на линии точек росы, то пересечение изотермы и ординаты у определит точку на кривой насыщенного пара. Диаграмма Я—х для смесей кислорода и азота, охватывающая двухфазную область перегретого пара, дается на рис. 80. Линия, идущая между пограничными кривыми для двух насыщенных фаз, является соединительной линией (коннодой) для фаз, сосуществующих при равновесии. [c.467]

ОН ПОД постоянным давлением или при постоянном объеме. При последнем условии теплоемкость бывает меньше, и разность этих двух теплоемкостей представляет то количество теплоты, которое при первом условии, не производя возвышения температуры, является причиною увеличения объема это будет скрытая теплота расширения . Понятие это вполне уясняется механическою теориею тепла (см. сноску) при нагревании под постоянным объемом остается в экономии та работа, которая, при нагревании под постоянным давлением, выражается расширением и несет название внешней работы. При сообщении теплоты газам, находящимся под постоянным давлением, часть ее идет на то изменение состояния вещества, которое проявляется возвышением температуры, другая — выра5кается в виде наружной работы. Скрытая теплота расширения, очевидно, будет не что иное, как переход известной части работы из формы термической в другую форму. При сообщении теплоты телам, в которых частицы обнаруживают известное сцепление, часть тепла переходит еще в так называемую внутреннюю работу, уменьшающую это сцепление и приближающую тело к состоянию совершенного газа, при котором сцепление = 0. Если состояние постоянных газов и не вполне подходит к такому идеально-совершенному газообразному состоянию, то тем не менее они близки к нему, и внутренняя работа может считаться для них не существующею. Понятно, что в таком предположении, при нагревании одного и того же количества газа до одной и той н е температуры, один раз — под постоянным давлением, другой — под постоянным объемом, останется, в последнем случае, сохраненным все количество теплоты, произ-водяшее, в первом случае, наружную работу. Но работа эта может быть измерена, и при выражении ее в единицах работы, а теплоты, оставшейся в экономии, в единицах теплоты,— между обоими числами должно быть получено отношение, отвечающее механическому эквиваленту теплоты. Такие определения действительно сделаны и дали для этого эквивалента цифру, тожественную с найденной прямыми опытами.— Любопытно также заключение, к которому ведет механическая теория тепла, если принять в расчет коэффициент расширения газов, равный для 1°, как было указано выше, = /а7з- При определенной температуре газ производит определенное давление и может быть рассматриваем как запас силы, изменяющийся пропорционально температуре он увеличивается, и давление возрастает для каждого градуса на /273.—Ясно, что нри понижении темпера- [c.84]

В телах не газообразных между частипамп вещества сушествует сцепление — зависимость, вследствие которой частицы или удерживаются в определенном взаимном положении (в твердых телах), или, двигаясь более или менее свободно одна около другой, оказывают, однакоже, известное сопротивление нри удалении их друг от друга (в жидкостях капельных). Чтобы победить эту зависимость частиц, нужна определенная внутренняя работа, нужно употребление известного количества теплоты. Таким образом, при нагревании тела переходят из твердого состояния в жидкое — плавятся, из жидкого состояния в газообразное — испаряются, причем определенное количество работы, сообщенное частицам вещества, теряет свою термическую форму, делается скрытою теплотою плавления или скрытою теплотою испарения. Отношения первой к составу веществ пока еще не замечено что же касается второй, то есть некоторые указания на то, что она возрастает вместе с возвышением точки кипения. Очевидно, что для тел жидких и твердых, так же как и для тел газообразных, должна существовать еще скрытая теплота расширения — теплота, переходящая в наружную работу, по наблюдений, относящихся к этому предмету, не суп1,ествует. [c.85]

Скрытая теплота расширения 84 Слизевая кислота 214, 244 Слон но-эфнрные тела 295 Смешанные радикалы 100 Соединение прямое 28 Сорбин 315 [c.458]

Для заданного вещества коэффициент расширения а = = V (dV/dQ)p измеряется с помощью произвольной температурной шкалы 0. Измеряется также количество тепла —d QIdp = Lp (скрытая теплота расширения), поглощаемое при изотермическом расширении вещества нри изменении давления р. Рассмотреть метод, позволяющий связать эмпирическую температуру 0 с абсолютной температурой, и разобрать его принципиальные основы. [c.104]

Рассмотрим состояние рабочего тела на р1/-диаграмме при прохождении его через агрегаты установки (рис. VI-3), Пусть точка 1 характеризует состояние воды после конденсатора. Отсюда otra поступает в питательный насос, в котором давление воды повышается до давления в котле (линия 1—2). Затем вода поступает п котел, где она превращается в пар (линия 2—3) и перегревается (линия 3—4). Объем рабочего тела при этом увеличивается, а давление остается постоянным. Из котла пар поступает в турбину, где происходит его расширение, сопровождаемое снижением давления (линия 4—5). Затем пар направляется в конденсатор, где прн постоянном давлении отдает скрытую теплоту испарения и конденсируется (линия 5—1). На современных тепловых электрических станциях применяют более сложные циклы для [ювышения их к. п. д. [c.135]

Атомная теплоемкость Скрытая теплота, ккал1г-атом Удельное злектричес-кое сопротивление 7 . ом-см Поверхностное натяжение, дн/см Коэффициент термического расширения к л ЧА [c.35]

Скрытая теплота испарения (—П2°С), кДж/кг Коэффицис нт теплового расширения прп —183° С Удельная теплоемкость Ср, кДж/(кг К) при 100° С —173° С [c.695]

Скрытая теплота плавления полиэтилентерефталата, определенная Такахаси и Нисио[1346], равна 2600 кал на одну повторяющуюся единицу. По зависимости удельного объема аморфного полиэтилентерефталата и его сополимеров с полиэтилен-изофталатом от температуры они установили два перехода второго рода. При низкотемпературном переходе, лежащем между 34—40°, наблюдается необычно малое изменение коэффициента расширения. [c.101]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология