Радиус инерции электрона

Непосредственно определяется лишь радиус инерции распределения электронной плотности молекулы и (при измерении интенсивности в абсолютной шкале) молекулярный вес. Радиус [c.281]

Электронные микрофотографии показывают, что вирус табачной мозаики имеет вид стержня длиной 3000 А, Рассчитайте радиус инерции этой частицы. [c.162]

Используя данные, полученные с помощью трех различных методов, можно оценить вес вирусной частицы. Из величины радиуса инерции, определенной по светорассеянию, и данных электронной микроскопии следует, что частица вируса ВТМ представляет собой стержень длиной 3000 А. Рентгеноструктурный анализ показывает, что на каждые 69 А длины приходится 49 белковых субъединиц. Таким образом, всего в вирусе 49-3000/69 = 2130 белковых субъединиц. Молекулярный вес этих частиц, определенный по данным об их аминокислотном составе, составляет 17 420. Отсюда для молекулярного веса белка вируса получается величина 2130 17 420 = 37,2 10 . Поскольку вирус на 5% состоит из РНК, вес всей частицы равен 37,2 10 /0,95 = = 39- 10 . Этот результат находится в хорошем согласии со значениями молекулярного веса, полученными путем измерения светорассеяния, седиментации и диффузии, а также с помощью метода седиментационного равновесия. [c.362]

Помимо глобулярных белков, имеется только несколько вирусов (среди них вирус кустистой карликовости помидора), образующих монокристаллы с большими симметричными элементарными ячейками, которые можно ожидать при упаковке больших компактных молекул. Соответственно этому среди молекул, достаточно больших, чтобы быть видимыми в электронный микроскоп, только вирус кустистой карликовости помидора и несколько других вирусов имеют формы частиц, близкие к сферической. То же самое заключение было сделано из данных по радиусам инерции, приведенных в табл. 14. [c.417]

ЭМ—электронная микроскопия РС—рассеяние света при использовании измеренных радиусов инерции и уравнения (18-21) КТ—коэффициент трения, вычисленный с помощью модели вытянутого эллипсоида вращения (длина=2 з) с 61 =0,2 ХВ—характеристическая вязкость, вычисленная таким же образом. [c.505]

Рассеяние рентгеновских лучей. Наряду с рентгеноструктурным анализом дисперсных материалов, базирующимся на условии Брэгга — Вульфа и позволяющим определять параметры кристаллической структуры углеродных материалов, в последнее время для исследования характера функции распределения областей неоднородности электронной плотности по размерам (радиусам инерции) в интервале от 0,7 до 150 нм все большее применение находит метод диффузного рассеяния рентгеновских лучей под малыми углами [46—48]. [c.24]

Это выражение показывает, что рассеяние на нулевой угол пропорционально квадрату числа электронов или приблизительно квадрату молекулярной массы. Помимо этого зависимость интенсивности от sin 6 дает радиус инерции. [c.423]

Молекула НгО имеет эффективный радиус 1,38 А (из кристаллической структуры льда) и три момента инерции, равные 1,02 1,92 и 2,95 10 г- см . Ее общая полярность характеризуется значением л = 1,88, причем структура дипольного момента не вполне ясна. Если допустить, что он обусловлен не только полярностью связей Н—О, но и орбитами свободных электронных пар атома кислорода, то молекула. оды могла бы быть изображена схемами рис. IV-15 (при равномерном распределении эффективных зарядов между вершинами тетраэдра каждая из них должна, иметь --= 0.17). [c.135]

Итак, в молекуле воды атомные ядра располагаются по вершинам некоторого равнобедренного треугольника, причем центр инерции атома лежит на высоте этого треугольника, недалеко от вершины, занимаемой кислородным ядром. Вокруг этого центра инерции как-то движутся электроны естественней всего представлять себе электронную оболочку в виде сферы, радиус которой г может быть определен на основании дополнительных соображений, изложенных в 3. Пока, забегая вперед, можно отметить, что по современным вычислениям г = 1,38 А, [c.816]

Теория малоутловой дифракции исходит из представлений, близких к применяемым в теории рассеяния света растворами макромолекул (с. 82). Теория позволяет связать наблюдаемую под теми или иными углами интенсивность рассеяния, т. е. его индикатрису с расстояниями между рассеивающими частицами. Для определения формы макромолекулы приходится задаться некоторыми о ней предположениями — представить макромолекулу в виде шара, эллипсоида или вытянутого цилиндра. Для таких, а также для других простых тел вычисляется индикатриса рассеяния как функция геометрических параметров макромолекулы. Так, для шара определяется электронный радиус инерции (электронный, так как рентгеновские лучи рассеиваются электронами). Для миоглобина этот радиус оказался равным 1,6 нм, что хорошо согласуется с размерами, определенными методом рентгеноструктурного анализа кристаллического миоглобина. Если рассеивающая система вытянута, то определяется электронный радиус инерции ее поперечного сечения. По индикатрисам рассеяния определены размеры, форма и молекулярные массы ряда биополимеров. Так, лизоцим представляется эквивалентным эллипсоидом вращения с размерами 2,8 X 2,8 X 5,0 нм . Более детальная информация о форме однородных частиц получается из анализа кривых рассеяния под большими углами (от [c.136]

Если при ускоренном движении электрона под действием Y-фотона, сила инерции электрона направлена в противоположную сторону от ускорения, а сила кулоновского притяжения направлена в сторону ускорения. При замедле1ши ускорения под действием сил реакции излучения, ускорение направлено вдоль радиуса атома в сторону от протона и электрона, а сила инерции направлена в сторону протона, сила кулоновского притяжения - от протона и электрона. В этом случае под действием этих сил, вначале электрон приблизится к протону, а затем удалится от протона. На сле-дуюш,ем участке пути вдоль дозволегпгой орбиты, за время 0,935 [c.19]

За время Т электрон цожет распространять лишь фрагменты силовых линий и силовых трубок. Поэтому такие силовые трубки не могут своими двумя концами заканчиваться электроном и протоном. Лишь по истечении времени т = Ех , когда радиус орбиты атома водорода повернется на центральшш угол сектора а, все эти встречно распространяющиеся силовые трубки электрона и протона (рис. 1) образуют кривую, оба конца которой заканчиваются электроном и протоном. Согласно [7], электромагнитные волны могут сообщать ускорение электрону лишь в том случае, если они проходят через электрон. Такая возможность в секторе атома водорода реализуется лишь после поворота радиуса орбиты на центральный угол а. Видно, что именно в этот момент образуется центральная силовая трубка, соединяющая протон и электрон. Так как центральная силовая трубка складывается из фрагментов в одно и то же время, то взаимодействие между протоном и электроном и в атоме водорода, посредством центральной силовой трубки, осуществляется также "мгновенно". Следовательно, благодаря образованию центральной силовой трубки, силы инерции электрона, возникшие при ускорении свободного падения на протон при движении по круговой орбите, равны силе кулоновского притяжения электрона и протона, но направлены в противоположные стороны. Согласно [1], стоячая электромагнитная волна, полученная наложением параллельных отраженных волн на такую же падающую волну, не переносит никакой энергии электромагнитного поля, так как падающая и отраженная волны переносят одно и то же количество энергии, но в противоположных направлениях. Следовательно, и в случае движения электрона в атомах и молекулах, при условии параллельности силовы линий, исходящих от противоположных зарядов, в центральных силовых трубках создается электромагнитная "невесомость" на данных участках их поверхности. [c.27]

Наличие апериодич. флуктуации электронной плотности (напр., за счет расположения пор в твердом теле или макромолекул в р-ре) приводит к недифракционному (рэлеев-скому) рассеянию рентгегтовских лучей в области малых значений 0. Анализ этого т. н. малоуглового рассеяния позволяет определить размеры и форму пор и молекул, радиусы инерции последних и т. п. [c.507]

Впервые этот принцип организации рибосомы был выведен И. Н. Сердюком и др. из экспериментов по измерению радиусов инерции (Rg) рибосомных субчастиц. Прежде всего, радиус инерции, измеренный методом диффузного малоуглового рассеяния рентгеновских лучей, оказался существенно меньше, чем можно было ожидать из размеров (объема) субчастицы, если бы она была однородно плотным телом. Отсюда следовал вывод, что электронно более плотный компонент частицы (РНК) локализуется преимущественно ближе к центру тяжести частицы, в то время как менее плотный компонент (белок) имеет тенденцию располагаться в среднем ближе к периферии. Далее, измерение радиусов инерции рибосомных субчастиц с помощью разных типов излучения (рентгеновские лучи, нейтроны, свет) показало, что чем больше вклад белкового компонента, по сравнению с РНК, в рассеяние (относительная рассеивающая доля белка растет в вышеуказанном ряду типов излучения), тем больше значение радиуса инерции частицы (рис. 62). Наконец, применение нейтронного рассеяния частиц в растворителях с разной рассеивающей способностью для нейтронов (разным соотношением НаО и DaO) позволило прямо измерить радиус инерции РНК и белкового компонента in situ в отдельности. Дело в том, что Н2О и D2O сильно различаются по рассеивающей способности для нейтронов, а рассеивающие способности биологических макромолекул занимают проме- [c.104]

Как более неблагоприятный вариант мы расцениваем ситуации, когда при заведомо различных типах ориентационного надмолекулярного порядка получаются одни и те же значения F. Поскольку наблюдать отдельные цепи в электронный микроскоп, даже при гарантии отсутствия артефактов, невозможно, и сканирование посредством локальной электронной дифракции тоже не решает проблему, можно было бы уповать на рассеяние нейтронов. Но тут снова возникают неприятности усреднение ведется по всем меченым макромолекулам, опять-таки безотносителько к тому, находятся они в кристаллических или аморфных областях образца, а поэтому получающийся из этих измерений среднеквадратичный радиус инерции не дает нужной информации. [c.367]

Для определенпя радиусов инерции областей Неоднородностей электронной плотности в растворах комплексов пснользована формула Гинье [41 [c.77]

Сопоставимость значений а (10. .. 20 А) для хштенсивных рефлексов и минимальных радиусов инерции областей неоднородности электронной илотности свидетельствует о том, что рефлексы соответствуют межмолекулярному расстоянию в структуре твердых комилексов и что это расстояние между молекулами ассоциатов сохраняется в надмолекулярной структуре структурированных растворов комплексов. [c.79]

Рис. 1. Распределение областей неоднородностей электронной плотности Б N1-Ренея по радиусам инерции (нин). Оодеоасание в литых К1-А1 сплавах, %

В настоящей работе методом малоуглового рассеяния рентгеновских лучей исследована молекулярная структура гептана и четыреххлористого углерода в жидком состоянии. Измерение угловой зависимости интенсивности рассеяния углеводородами выполнено на дифрактометре КРМ-1 с программным устройством в GuZa-излучении, в интервале углов 0,5 10 —3,5 10" paд при температуре 293 К. Для каждого угла рассеяния регистрировалось не менее 3 10 импульсов. Сглаживание кривых рассеяния проведено па ЭВМ методом частотного фильтрования [9], после чего вносилась поправка на коллимационные искажения [10]. Радиусы инерции (Rg) областей неоднородности электронной плотности определены по методу Гинье [11] из величины углового коэффициента зависимости 1п/(е) от и методом многократного рассеяния [12]. Максимальный размер и форма рассеивающих частиц определены по положению максимумов функции рассеяния [13] и асимптотическому поведению интенсивности малоуглового рассеяния/(е ") [14]. [c.114]

Данные табл. 29 дают убедительное подтверждение палочкообразной конформации вируса табачной мозаики, уже описанной на основе результатов электронной микроскопии (см. рис. 36), и пoли-Y-бeнзил-L-глyтaмaтa (в некоторых растворителях, таких, как ж-крезол), выявленной по зависимости радиуса инерции и характеристической вязкости от молекулярного веса (табл. 15, рис. 118). Молекулярные длины, которые мы получаем с помощью коэффициента вращательной диффузии и других методов, не находятся в абсолютном согласии друг с другом, по крайней мере в случае вируса табачной мозаики. Однако хорошего согласия трудно было ожидать ввиду упрощений, которые были сделаны в теории, таких, как предположение, что длинная палочка может рассматриваться эквивалентной вытянутому эллипсоиду той же самой длины (см. раздел 20г). [c.504]

Восходящая ветвь кривой на рис. 1.5 в области 20 < 25, очевидно, может быть отнесена к рассеянию от структурных микрогетерогенностей, которое накладывается на рассеяние, обусловленное флуктуациями плотности. Если бы такими гетерогенностями были зерна, наблюдавщиеся на электронных микрофотографиях, то их размер (т. е. радиус инерции / г) можно было бы оценить из наклона зависимости интенсивности от угла рассеяния, построенной в координатах уравнения Гинье [c.40]

J g — радиус инерции частички) для рассеяния от сферических частиц. Таким образом, попытки искусственного спрямления отдельных участков экспериментальных кривых рентгеновской дифракции путем построения графиков в координатах In/(5)—52 [135, 136] не могут считаться надежным доказательством корректности моделей, подобных модели Дж. Йен (рис. 1, е, ж), хотя определенные из наклона получаемых таким образом приблизительно линейных зависимостей значения J g [135, 136] близки по величине к размерам зерен на электронных микрофотографиях [17—21, 123, 124]. Есть также основания считать [112], что авторы работ [135, 136] проводили обработку экспериментальных данных описанным методом вблизи той области значений S, в которой приближение А. Гинье становится неприменимым. Кроме того, форма кривых дифракции и численные значения /(0) не согласуются с представлением о высоком (до 50 об. %) содержании в объеме аморфного образца участков упорядоченного расположения сегментов размерами 50—100 А, электронная плотность которых приближается к кристаллической [123]. В то же время закономерное понижение интенсивности рассеяния после экстрагирования примесей и возрастание интенсивности после введения микроколичеств пигментов в образцы [131], а также зависимость темнопольных электронномикроскопических картин от способа препарирования образца и положения участка, с которого снимается дифракция [133], позволяют предположить [129— 133], что рассеивающими элементами в стеклообразных полимерах являются скорее не собственные упорядоченные надмолекулярные структуры, а случайные дефекты типа следов катализаторов или пигментов, царапин на поверхности образца и т. п., размеры которых могут варьироваться от сотен до нескольких тысяч ангстрем, а концентрация не превышает десятых долей процента. [c.11]

Данные, полученные при применении метода светорассеяния, коррелируют с результатами реологических и электронно-микроскопических исследований. В качестве объектов исследования были взяты бутилкаучуки с разной молекулярной массой, а в качестве растворителей — соединения с различным характером взаимодействия с полимером. Молекулярные характеристики каучуков определяли на фотогониодиффузиометре. Молекулярную массу рассчитывали методом двойной экстраполяции. Интенсивность рассеяния растворов в вертикально-поляризованном свете измерялась под 11 углами. Для изучения влияния структурирующих добавок применяли бензол и толуол, в которых полимер хорошо растворяется. Макромолекулы в этих растворителях, как следует из диаграмм Зимма и значений вторых вири-альных коэффициентов, могут образовывать ассоциаты. В связи с этим молекулярная масса, определяемая в этих растворителях, является молекулярной массой ассоциатов и зависит от природы растворителя (табл. 4.12). В бензоле, который является плохим растворителем, молекулярная масса на порядок больше, чем в толуоле. С улучшением качества растворителя молекулярная масса ассоциатов уменьшается, а радиус инерции структурных элементов существенно не изменяется. -Зависимость молекулярной массы от природы растворителя тем больше, чем меньше молекулярная масса полимера. [c.174]

Таким образом, квадратичный радиус инерции может быть получен но углу наклона графической зависимости логарифма интенсивности рентгеновских лучей от квадрата угла рассеяния. (Следует отметить, что радиус инерции , полученный по рассеянию рентгеновских лучей, выражается через распределение избыточной плотности электронов, а не через распределение массы.) Первые измерения этого типа были проделаны Кратким [648], а также Кратким и др. [649]. Сравнительно недавно подобные исследования с использованием усовершенствованных методов были проведены Кратким и Крейтцом [644], а также Лузаттиидр. [650], которые с помощью рассеяния рентгеновских лучей смогли наблюдать набухание молекул альбумина бычьей сыворотки при pH 3,6. О наличии подобного набухания ранее можно было судить по гидродинамическому поведению растворов этого альбумина. [c.224]

Фибриноген представляет собой гликонротеин, содержащий очень мало углеводных остатков. Из источников, содержащих фибриноген в большом количестве, его можно выделить в виде практически монодисперсных препаратов. Физические свойства фибриногена были подробно изучены (этому вопросу посвящен недавно вышедший обзор [212]). По-видимому, значения о, >01 ["П] и V установлены с достаточной точностью. Вычисленная величина молекулярного веса составляет 335 ООО, р = 2,2 10 , что отвечает отношению осей, равному 4, и эффективному объему, превышающему в 5—6 раз объем молекулы, если предположить, что и отражает реальную величину плотности частиц. Величина V не является аномальной поэтому нет оснований объяснять значительную долю столь большой разности между V и Уе гидродинамическим взаимодействием между растворителем и растворенным веществом. Молекула могла быть в достаточной степени набухшей или иметь неправильную форму, чтобы удерживать такое количество растворителя, которое приводит к размерам и форме, отвечающим найденному значению р [2131. В то же время все остальные данные (электронная микроскопия [214], рассеяние света [215]) соответствуют частицам, имеющим отношение осей по крайней мере 25. Найденные значения коэффициента вращательной диффузии составляют 3,9-10 сек [216] и 2,5—4,0-10 сек [217]. Хотя эти данные менее точны, чем другие гидродинамические параметры. подстановка даже наибольшей из этих величин в функцию б приво дит к отношению осей, нревыншющему 300. В соответствии с приведенным здесь обсуждением все эти данные отвечают представлению об удлиненной молекуле, имеющей ограниченную степень гибкости. Количественное требование состоит в том, чтобы радиус инерции был примерно на 25% меньше, чем у соответствующей вполне жесткой молекулы. Такое представление [c.78]

Изотопический сдвиг (24.1) связан с движением ядра относительно центра инерции атома. При М—>оо изотопический сдвиг исчезает. У сложных атомов к этому эффекту конечности массы добавляется еще эффект конечности объема ядра. Поле внутри ядра не является кулоновским, что естественно находит отражение в расположении термов. Добавление одного или пары нейтронов к ядру приводит к изменению радиуса ядра и, следовательно, к смещению уровней. Энергия связи электронов в атоме меньше для изотопа с большей массой (Ж >Ж г >г ). Уровни этого изотопа соответственно сдвинуты вверх. Таким образом, эффект объема противоположен по знаку эффекту массы (24.1). Изотопический сдвиг принято считать положительным, если спектральная линия, соответствующая более тяжелому изотопу, сдвинута в сторону больших частот (как в случае (24.1)). Таким образом, эффект объема дает отрицательный сдвиг. [c.272]