Аргон термодинамические свойства

Таблица 1-10. Термодинамические свойства аргона =

Термодинамические свойства некоторых промышленных газов весьма подробно представлены в двух недавних публикациях. В первой из них [1] приводятся физические и термодинамические свойства воздуха, аргона, двуокиси и окиси углерода, водорода, азота, кислорода и водяного пара. В книге Дина [2] рассматриваются аммиак, двуокись и окись углерода, воздух, ацетилен, этилен, пропан и аргон. Свойства гелия подробно изложены Кеезомом [3]. [c.306]

Более точные расчеты структуры жидкости и ее термодинамических свойств можно провести с помощью машинной техники расчетов по методу Монте-Карло и методу динамического расчета. Математические же приближения пе всегда оказываются рациональными, если речь идет о формулах, лишенных физической основы. Так, например, при расчете уравнения состояния для аргона оказывается, что критические константы, рассчитанные по теории свободного объема, лучше согласуются с экспериментальными данными, чем рассчитанные с помощью суперпозиционного приближения. Но более богатые сведения о структуре жидкости и более точные количественные расчеты можно извлечь из методов машинной математики. Степень приближения к эксперименту расчетов определяется в основном возможностями машин, а эти возможности непрерывно растут. [c.332]

Михельс и сотрудники [2883, 2895] на основании р—V—Г-данных составили таблицы термодинамических свойств аргона в интервале 273—423°К для давлений до 2900 атм. Уолли [4229] на основании экспериментальных данных о сжимаемости составил таблицы термодинамических свойств Аг в температурном интервале 173—873°К и для давлений до 80 атм. Таблицы термодинамических свойств аргона, составленные в Бюро стандартов США [2076] на основании экспериментальных данных о р—V—Г-свойствах, и уравнения состояния с вириальными коэффициентами охватывают интервал температур 300—3000°К и интервал давлений 1—100 атм. Дин [1351] составил таблицы термодинамических свойств Аг в интервале 273—423°К для давлений до 3000 атм на основании наиболее точных экспериментальных данных о сжимаемости аргона. [c.1021]

Б кратком обзоре Мюнстера [12] объективно и с критическим сопоставлением экспериментальных данных дана картина современного состояния теории жидкостей. Автор разбирает три принципиально возможных подхода к развитию количественной теории жидкого строения вещества создание упрощенной модели системы, для которой может быть вычислен конфигурационный интеграл приближенное вычисление радиальной функции распределения, которая в некоторых условиях, например в случае простых жидкостей (жидкие инертные газы, азот и т. п.), характеризует термодинамические свойства системы расчеты с помощью электронной машины по методу Монте-Карло. Первые два метода дают полуколичествен-иое согласие с опытом для таких объектов, как жидкие неон, аргон [c.26]

В ранних работах /"3-5 7 изучались системы, содержащие в основном образце 32 и 108 частиц. Значения радиальной функции распределения (аргон, 328°К) оказались хорошо согласующимися с данными по рассеянию рентгеновских лучей / 12у. Полученные результаты по радиальной функции распределения и термодинамическим свойствам указывают на фазовый переход, имеющий место и в реальной систе- ме. Следует,однако, отметить, что детальное сравнение рассчитанных и экспериментальных значений термических свойств свидетельствует о некоторых расхождениях цри по- [c.215]

Детально изучались [126] термодинамические свойства гидратов аргона, криптона, ксенона, метана, четырехфтористого углерода, этана, этилена, кислорода и азота. [c.122]

Такой кристалл, как р-хинол, содержащий разбросанные по его полостям молекулы, называется клатратом или соединением включения. Самые маленькие молекулы, такие, как молекулы аргона, азота и метана, по-видимому, существенно не деформируют полость. Поэтому исследование термодинамических свойств клатратов может дать сведения, касающиеся движе-ния маленьких молекул, которые вынуждены двигаться независимо в пределах фиксированных размеров ячейки. Такой клатрат приготовляется медленной кристаллизацией хинола из спиртового раствора при подходящем давлении паров включаемых молекул. Если предположить, что включенные молекулы не влияют на теплоемкость самой решетки хинола, то их вклад в теплоемкость может быть получен вычитанием теплоемкости соответствую- [c.121]

Эти 22% состоят из 21% кислорода и 1% аргона. Так как термодинамические свойства этих газов близки, аргон здесь причисляется к кислороду. [c.47]

К термодинамическим свойствам, необходимым при расчете схемы, относятся энтальпия и энтропия воздуха и его компонентов при различных температурах и давлениях давление, температура и составы равновесных фаз жидкости и пара тройной системы кислород— аргон — азот, а также данные о равновесии жидкость — пар других систем. [c.27]

Известны различные методы расчета процесса ректификации многокомпонентных смесей [2, 5, 27, 53, 58,, 69]. При расчетах процесса ректификации воздуха неприемлемо большинство упрощающих допущений, принимаемых во многих случаях при расчетах ректификации многокомпонентных смесей. Расчет ВРК следует выполнять в соответствии с указанными особенностями схем узлов ректификации воздуха. Расчет требует точного учета термодинамических свойств тройной системы кислород — аргон — азот равновесных соотношений и энтальпий жидкости и пара [47]. [c.72]

Основной задачей таких расчетов является изучение возможности объяснения фазовых переходов в критической точке на основе классической механики. Из приведенных результатов видно, что по зависимости температуры от энергии и теплоемкости от температуры в молекулярно-механической системе из 256 атомов аргона с периодическими граничными условиями наблюдается аналог фазового перехода второго рода в критической точке. Это означает правомерность прямого механического объяснения термодинамических свойств вещества. [c.70]

Данные, приведенные в табл. 2, 3 и 4, могут быть рекомендованы для вычисления по ним термодинамических свойств аргона. [c.20]

На сегодняшний день считается разработанным метод расчета термодинамических свойств квазиидеальной плазмы (область I на диаграмме ])ис. 1) в условиях полного равновесия или термодинамического локального равновесия. Хороший обзор методов расчета термодинамических свойств плазмы в этих условиях содержится, например, в [89, 91 ] и, видимо, на них останавливаться в данном параграфе нецелесообразно. В табл. 1 приведен лишь перечень некоторых работ по расчетному определению термодинамических свойств плазмы водорода, гелия, неона, аргона, лития, калия, цезия, водяного пара, воздуха, углекислого газа, азота, аммиака, кислорода и углерода, а также диапазоны температур и давлений (или плотности), в которых выполнены расчеты. [c.11]

Динамический подход нашел, например, применение и в расчете термодинамических свойств жидкостей, в частности жидкого аргона [112, ИЗ]. В обеих работах решались уравнения движения для 8G4 частиц с использованием потенциала Леннарда—Джонса. Результаты расчетов, находяш,иеся в удовлетворительном согласии с экспериментальными дапными, показали, что равновесное состояние аргона может быть описано с помощью бинарного потенциала. [c.335]

Последнее позволяет сделать вывод о том, что высокотемпературная асимптотика поведения термодинамических свойств на линии плавления для веш,еств типа аргона близка к плавлению в системе твердых сфер и определяется отталкивательной частью потенциала межатомного взаимодействия. [c.51]

В2-11. Р о го в а я И. А., Ишкин И. П. Анализ термодинамических свойств аргона, азота и аргоно-азотной смеси методами статистической термодинамики. Ж. физ химии , 1957, 31, № 3, 573—581. [c.368]

Температура плавления является одной из характеристик термодинамического равновесия твердой и жидкой фаз. При температуре плавления (если давление задано) свободные энтальпии твердой и жидкой фаз одинаковы Отв = Ож- Свободные энтальпии — сложные и пока еще слабо изученные функции температуры, давления, межатомных взаимодействий и строения фаз. Аналитическая форма функций и даже для фаз, соответствующих одному элементу, например аргону, ртути и т. д., по имеющимся данным различна. Еще более существенны различия функций <3тв и О фаз, соответствующих разным элементам. Температура плавления, следовательно, является сложной функцией строения и межатомных взаимодействий двух фаз — жидкой и твердой. А межатомные взаимодействия и структура фаз в свою очередь сложным образом зависят от строения и свойств атомов. Ясно, что связь между температурой плавления и порядковым номером п соответствующего элемента в периодической системе Менделеева не проста. Тем не менее значение функции Тпл =/(л) полезно для изучения перечисленных выше взаимосвязей и отыскания, на первых порах, хотя бы качественных их особенностей. [c.279]

Для расчета термодинамических параметров широко используют таблицы и диаграммы состояния. В криогенной технике наибольшее распространение получили диаграммы р—С, 8—Т, 5—I, Т—I (о расчетах на ЭВМ см. гл. VI). Свойства воздуха, кислорода, азота и аргона (уравнения, таблицы и диаграммы состояния) описаны в работах [11, 12, 55, 59]. [c.7]

Гелиевые температуры и метод матричной изоляции в последнее время начинают широко использовать для синтеза и исследования свойств нестабильных в обычных условиях частиц. Получаемые методом матричной изоляции конденсаты представляют собой термодинамически неравновесные системы, и, следовательно, в них могут осуществляться различные процессы. В работе [679] матричная изоляция в аргоне применена для обнаружения методом ИК-спектроскопии необычных соединений бора типа В02 и ряда окисных соединений других металлов. Очень важно при этом ответить на вопросы, при сколь низких температурах могут с за- [c.252]

То приближение, которое связано с отсутствием учета изменения термодинамических свойств поверхности, по-видимому, оправдано. Действительно, при адсорбции таких неснецифически адсорбирующихся молекул, как аргон и гексан, изменение частоты колебаний наиболее чувствительных к взаимодействию гидроксильных групп кремнезема меньше 1 %. В случае же взаимодействия молекул с решеткой поверхности адсорбента, имеющей более тяжелые атомы, эта величина будет еще меньше. Изменение вращательной составляющей поверхностных групп при адсорбции также мало, поскольку сейчас методом ИК-спектроскопии показано, что только меньшая часть поверхностных гидроксильных групп кремнезема совершает квантованные вращательные движения. [c.81]

А. В. К и с 0 л е в (Московский государственный университет им. М. В. Ломоносова, химический факультет Институт физической химии АН СССР, Москва). В работе [1] последней Фарадеевской дискуссии по структуре и свойствам жидкостей с помощью потенциала Лепнард-Джонса и соответствующей вириальной функции расширенным методом Монте-Карло вычислены на ЭВМ термодинамические свойства жидкого аргона в широком интервале V и Т, оказавшиеся в хорошем согласии с экспериментальными величинами. Большой интерес представляют также рентгеновские и спектроскопические исследования жидкостей с направленными взаимодействиями, в частности, воды и спиртов [2]. [c.350]

Росс ж Олдер riBj реализовали метод Монте-Карло для систеш, содержащей 108 частиц в основном образце, взаимодействующих по парному потенциалу, найденному из данных по ударному сжатию аргона и согласующемуся о результатами по рассеянию молекулярных цучков и 1 счетов по модели Томаса-Ферми-Дирака, Удивительно хорошее согласие рассчитанных значений термодинамических свойств жидкости с опытом может быть объяснено малой ролью неаддитивных эффектов для состояний собственно жидкости, когда свойства определяются, в основноц, отталкивательной частью потенциалов. [c.216]

Анализ изотерм сорбции различных паров нативной целлюлозой на основе этих представлений показывает, что в зависимости от термодинамических свойств сорбата и давления его паров в процессе сорбции происходит квазидиспергирование сорбента на структурные единицы вплоть до элементарных фибрилл диаметром 3,5—4,0 нм (в парах воды), в результате чего удельная поверхность достигает 500 м /г. В парах аргона диспергирование не происходит и адсорбция протекает лишь на внешней поверхности волокна (S= 1,3 м /г). Полученные на основании изотерм сорбции сведения о размерах структурных образований в целлюлозе находятся в хорошем соответствии с результатами микроскопических исследований. [c.257]

Роговая М., Исследование термодинамических свойств аргона и смесей аргон—1азют при низких температурах. Диссертация, 1955. [c.388]

Известны различные методы расчета процесса ректификации многокомпонентных смесей на вычислительных машинах [2, 27, 53, 69], несколько работ посвящено использованнию ЭЦВМ для расчета ВРК [32, 61, 73]. Излагаемый ниже метод расчета процесса ректификации тройной смеси кислород—аргон—азот на ЭЦВМ разработан с учетом указанных выше особенностей процесса ректификации воздуха 45]. С достаточно высокой точностью учтены термодинамические свойства системы — равновесные соотношения и теплота испаре- [c.85]

Ряд статей посвящен определению термодинамических свойств сжатых газов с помощью вириальных коэффициентов [380—389] (см. также [333, 368, 371, 375]), расчету адиабатных процессов в них [390], методике вычисления их свойств [391— 394], характеристикам отдельных газов (в частности, аммиака [395], СО2 [396], аргона и криптона [397]). Свойства газов под давлением обсуждены также в работах [398—401]. Обработка Р—V—7-данных с помощью уравения Тэта дана в [402]. Расчет параметров газа за сильной ударной волной (в аргоне) изложен в [403]. [c.21]

В кратком обзоре Мюнстера [62] объективно и с критическим сопоставлением экспериментальных данных дана картина современного состояния теории жидкостей. Автор разбирает три принципиально возможных подхода к развитию количественной теории жидкого строения вещества создание упрощенной модели системы, для которой может быть вычислен конфигурационный интеграл приближенное вычисление радиальной функции распределения, которая в некоторых условиях, например в случае простых жидкостей (жидкие инертные газы, азот и т. п.), характеризует термодинамические свойства системы расчеты с помощью электронной машины по методу Монте-Карло. Первые два метода дают полуколичественное согласие с опытом для таких объектов, как жидкие неон, аргон и азот. Но попытки усовершенствовать ячеистую модель Леинар-Джонса и Девоншира приводят к выводу, что первичная, наиболее простая модель, по-видимому, является пока пределом возможностей, открываемых для теории. Признавая практическую пользу метода Монте-Карло, дающего в отдельных случаях удовлетворительное согласие с опытом, Мюнстер справедливо замечает, что он не отвечает требованиям науки, так как не дает никаких представлений о строении жидкостей, а только указывает численные значения искомых свойств. К такому же неутешительному выводу приходит и Г. Френк [31]. В то же время исследователи, стремящиеся привести свои модельные представления в соответствие с наблюдаемыми фактами, вынуждены жертвовать большей частью количественных возможностей физики. [c.22]

В настоящее время практически для всех газов, используемых в криогенной технике, построены термодинамические диаграммы [64, 77, 87], позволяющие с достаточной точностью проводить расчеты основных термодинамических процессов. Кроме того, в последние годы в результате работ ряда исследователей в СССР и за рубежом для большинства технически важных криопродуктов были составлены урав-вения состояния, справедливые для широкого диапазона температур и давлений, на основании которых были рассчитаны подробные таблицы значений термодинамических свойств. Эти данные в своем большинстве хорошо согласуются с наиболее надежными эксперимев-тадьными данными по теплофизическим свойствам криопродуктов, что является подтверждением высокой точности использованных для их расчета аналитических зависимостей р — У—Т. Из этих работ прежде всего необходимо отметить справочные данные по свойствам четырех технически важных криопродуктов воздуха, азота, кислорода и аргона [12, 13], в которых наряду с термическими и калорическими величинами приводятся и подробные таблицы коэффициентов переноса. Теплофизические свойства- неона, аргона, криптона и ксенона приведены в [61], двуокиси углерода - в [14], метана - в [25], этилена — в [44], гелия - в [129], природных газов - в [52]. Кроме того, данные по основным физическим свойствам криопродуктов для тех диапазонов и температур, [c.5]

Термодинамические свойства аргона, одного пз технически важных веществ, исследуются в нашей стране и за рубе -ком. Обзор, сравнения и оценка существующих экспериментальных РУТ-лан-ных аргона в газообразном состоянии приведены в работе [c.14]

Там же даются термодинамические свойства аргона дл5 газообразного состояния, вычисленные из РУГ-данных. Экспериментальные РУГ-данные для жидкого аргснл весьма ограничены, при этом приводимые различными авторами значения существенно расходятся между собой. [c.14]

Экспериментальные исследования термодинамических, в основном термических, свойств воздуха и его компонентов — азота, кйслорода и аргона — проводились во многих лабораториях мира, разными исследователями, па различным методикам и в paзличныx диапазонах температур и давлений. На основании опытных данных рядом исследователей составлялись различного вида уравнения и диаграммы состояния и таблицы термодинамических свойств. К сожалению накопленный материал не был в достаточной мере систематизирован разрозненные попытки систематизации приводили к тому,, что при сопоставлении их результатов наблюдались заметные расхождения [35]. В связи с этим в последние годы по поручению ВНИИкимаша на кафедре термодинамики Одесского института инженеров морского флота (ОИИМФ) была проведена работа по анализу, обобщению и увязке между собой всех имеющихся опытных данных по термодинамическим свойствам воздуха и ero основных компонентов — азота, кислорода и аргона — с составлением уравнений состояния, подробных таблиц термодинамических. свойств й диаграмм состояния. [c.19]

В работах [48, 75] обсуждается высокотемпературная асимптотика поведения термодинамических свойств на линии плавления для веш,еств с плотно упакованными и близкими к ним структурами. В них предложен ряд соображений по термодинамике плавления подобных веш,еств. Имеюш,ийся экспериментальный материал позволяет сделать вывод о том, что поведение линий плавления веш,еств типа аргона остается неизменным до самых высоких давлений — температура плавления монотонно возрастает с увеличением давления. Прерывный характер изменения энтропии и объема указывает на то, что плавление сохраняет признаки фазового перехода первого рода на всем экспериментально изученном диапазоне давления. Величины / sslIR и быстро убывают на начальном участке линии плавления и стремятся к своим постоянным значениям с ростом давления и температуры. Экстраполяция данных в область высоких давлений приводит для аргона к следуюш,им асимптотическим значениям для изменения энтропии и относительного скачка объема при [c.51]

В110 Ишкин И П, Роговая И А Термодинамические свойства аргона и ар- [c.365]

Исследования сжимаемости инертных газов представлены в -многочисленных работах. Данные о термодинамических свойствах гелия можно найти в работе Манна и Стеварда [18], аргона — в работе Дина [19]. Новые данные о сжимаемости гелия и неоно-гелиевых смесей приведены в работе Строуда и др. [20], неона — в работе Мнчелса и др. [21 ], ксенона — в работах Битти и др. [22]. Большой справочный материал содержится в работах В. Кеезома [23], Н. Б. Варгафтика [24] и др. Сжимаемость аргона при низких температурах и давлениях до 200 атм изучалась И. А. Роговой и М. Г. Каганером [25]. [c.48]

Исследованы каталитические свойства трех карбонилов железа Ре(СО)б, Ре2(СО)9 и Рез(СО)12 [42]. Додекакарбонил желёйа переводил гексен-1 при 60 °С в смесь изомеров, близкую по составу к термодинамически равновесной, а нона- и пентакарбонил про-. являли аналогичную активность лишь при более высоких температурах. Как и в более ранних работах, увеличение давления СО уменьшало или даже полностью подавляло изомеризацию. Ее скорость снижалась и при повышении давления водорода, а в атмосфере аргона подавлялись лишь побочные реакции. [c.107]