Фазовое пространство Фактор

Для простоты рассмотрим лишь режимы, каким-то образом стабилизированные в температурном и гидродинамическом отношении, так как влияние температурных и гидродинамических факторов можно учесть совершенно аналогично тому, как это было выполнено в предыдущем разделе, т. е. путем дополнения схемы и введения необходимых связей. Таким образом, используем для расчета только требования материального баланса и будем считать константу макроскопической скорости величиной, зависящей лишь от радиуса частиц. При таких условиях естественно ввести фазовое пространство, единственной координатой которого является радиус частицы г. [c.159]

Необходимо отметить, что данная конструкция приставки не позволяла оказывать влияние на характер фазовых превращений составом газовой среды. Имея возможность проводить исследования лишь при свободном доступе воздуха в реакционное пространство, мы, естественно, не смогли выяснить влияния всего многообразия факторов на протекание химических реакций. [c.187]

Перечислим факторы, ускоряющие процесс сушки. С повышением температуры сушки парциальное давление водяных паров в материале увеличивается, а вместе с этим возрастает и движущая сила процесса. С уменьшением давления в объеме, куда помещен высушиваемый материал, снижается парциальное давление водяного пара в пространстве над материалом, что также увеличивает движущую силу процесса. С ростом скорости газового потока над высушиваемым материалом увеличивается коэффициент массоотдачи и, следовательно, повышается скорость процесса. При измельчении и перемешивании высушиваемого материала обновляется поверхность фазового контакта, что приводит к уменьшению диффузионных сопротивлений внутри высушиваемого материала и увеличению скорости процесса. [c.412]

Механизм снижения фазовой проницаемости породы для воды при увеличении ее насыщенности углеводородной жидкостью является следствием многих факторов, основные из которых базируются на молекулярно-поверхностных явлениях, капиллярных эффектах и образовании эмульсий в поровом пространстве коллектора. [c.547]

В последние годы весьма перспективной считается жидкостно-мозаичная модель структуры биологических мембран, предложенная в 1966 г. Д. Ленардом и С. Сингером, первоначальный вид которой представлен на рис. 1. Основу мембраны, согласно жидкостно-мозаичной модели, составляет двойной липидный слой. Большая часть мембранных белков имеет амфипатическую природу и образует глобулы, в которые могут включаться олигосахариды или специфические липиды с образованием гликопротеидов. Глобулы погружены в бимолекулярный липидный слой, причем некоторые из белков (интегральные) пронизывают пространство мембраны насквозь. Если представить, что мы смотрим на поверхность такой мембраны, то чередующиеся участки белков и липидов как бы создают мозаичную картину. Большая часть фосфолипидов представляет собой прерывистый двойной слой, полярные группы которого находятся в контакте с водой небольшая же их часть может жестко связываться с интегральными белками. Впо- лне возможно, что изменение фазового состояния липидного бислоя может вследствие, например, температурного фактора передаваться на интегральные белки и изменять их форму. [c.37]

Как уже упоминалось, фазовые проницаемости, кроме насыщенности пористой среды различными фазами, зависят от ряда других факторов и специфических свойств конкретной пластовой системы. В результате фактические показатели иногда значительно отклоняются от расчетных. Поэтому при определении зависимости относительных проницаемостей от насыщенности используют более сложные установки, позволяющие моделировать многофазный поток, регистрировать насыщенность порового пространства различными фазами и расход нескольких фаз. Такие установки обычно состоят из следующих основных частей 1) приспособления для приготовления смесей и питания керна 2) кернодержателя специальной конструкции 3) приспособления и устройства для приема, разделения и измерения раздельного расхода жидкостей и газа 4) устройства для измерения насыщенности различными фазами пористой среды 5) приборов контроля и регулирования процесса фильтрации. [c.29]

Величина представляет собой количество конденсата, выделяемое из газа при снижении давления от р до Ро при пластовой температуре Г и неспособное двигаться по пласту из-за недостаточной насыщенности порового пространства конденсатом (исходя из соотношений фазовой проницаемости для газа и жидкости и с учетом испарения конденсата при снижении давления ниже давления максимальной конденсации). Остаточный газоконденсатный фактор принимается обычно как определенный [c.30]

Концентрационные и температурные профили в реакторе вьшисляются в зависимости от величины фактора эффективности. Из данных, представленных на рисунке 7 (а-г) следует, что для переменных по длине факторов эффективности существуют пя1Ь стационарных состояний. Стационарные точки, зависящие от величин макрокинетических параметров, могут быть перемещены в фазовом пространстве в широких интервалах концентраций и температур. Следовательно, имеем новый дополнительный способ интенсификации каталитических процессов [c.118]

Наиболее вероятное значение Е для системы канонического ансамбля характеризуется тем, что в энергетическом слое Е Н Е АЕ расположено наибольшее по сравнению с другими слоями число фазовых точек. Наличие максимума для числа фазовых точек в слое при некотором значении Е является результатом наложения двух противоположно изменяющихся факторов уменьшения плотности фазовых точек в фазовом пространстве с увеличением энергии (уменьшается число фазовых точек в элементе объема dpdq) и роста сим-батно с энергией величины dV (Е) = g (Е) dE — объема энергетического слоя толщины dE, отвечающего заданной энергии Е, [c.79]

Зависимости (1.19), (1.20), (1.25)-(1.27) справедливы только при Ке В связи с этим несомненный интерес представляют следующие два вопроса 1) каков качественный характер влияния числа Рейнольдса на плотность вероятностей концентрации и 2) каков порядок отброшенных членов Проанализируем вначале первый вопрос. Из физических соображений ясно, что основное изменение плотности вероятностей из-за эффектов молекулярного переноса произойдет в окрестности границы фазового пространства, т.е. вблизи точек 2 = 0 и 2 = 1, так как дельта-функции, содержащиеся в предельных формулах (1.19) и (1.20), окажутся размазанными на конечный интервал, длина которого по порядку величины должна совпадать с характерным значением амплитуды мелкомасштабных пульсаций, определяемых вязкими процессами 2 , оценку которой удобно дать ниже. Сразу отметим, что наблюдаемая в рассмотренных ниже экспериментах размазанность дельта-функций может быть вызвана как обсуждаемым принципиальным влиянием процессов молекулярного переноса, так и неточностью измерений. Ответ на вопрос, какой из названных факторов оказывает большее влияние на плотность вероятностей, требует специального рассмотрения в каждом конкретном случае. Некоторые соображения о влиянии неточности измерений на шготность вероятностей будут высказаны после обсуждения влияния числа Рейнольдса. [c.42]

Формула (22.10), по существу, является лишь оценкой (е ) сверху, причем тем более далекой от истинного значения, чем меньшее число вращений в комплексе близко к свободным. Отличие вращательного движения от свободного может быть приближенно учтено умножением правой части (22.10) на стерический фактор Р. В общем случае произведение а разрешенных углов поворотов (углового фазового пространства) каждого из двух фрагментов, имеющих по три вращательные степени свободы, составляет некоторую долю от ащах, соответствующего свободному трехмерному вращению и равному 8я . Стерический фактор можно приближенно представить в виде отношения [c.109]

Введение. В предыдущих параграфах основное внимание сконцентрировано на анализе поведения ограниченной области-фазового пространства с рассмотрением движения ее границ. Однако в 3.4 мы встретились с нелинейным преобразованием, в котором выбор оптимальных параметров преобразования зависел от распределения плотности. Другая ситуация, когда распределение плотности играет важную роль, возникает при определении предельной плотности тока в пучке. Для безаберрационной системы линз плотность тока в пучке ограничена как начальным распределением по скоростям, так и собственным пространственным зарядом пучка. Параметры линз, однако, можно выбрать так, что основным ограничивающим фактором будет только распределение по скоростям. В этом случае Ленгмюр, 113], используя геометрическое доказательство, а также Пирс [20], используя теорему Лиувилля, получили выражения для предельной плотности тока пучка. Однако в методе Пирса при вычислении плотности тока в любой плоскости, отличной от плоскости изображения, возникают некоторые трудности, для преодоления которых Лихтенберг [171 ввел распределение плотности в метод эллипсов и получил результаты, аналогичные результатам Пирса. [c.131]

Согласно приближению (4.12) скорость переноса электронов между переносчиками С и С2 определяется состоянием того переносчика, который лимитирует транспорт электрона. Это приближение позволяет рассматривать только линейные уравнения относительно вероятностей состояний отдельных переносчиков, каждое из которых справедливо в ограниченной области фазового пространства. Очевидна связь предложенного приближения с методом лимитирующих факторов, предложенным Полетаевым [Гильдерман и др., 1970]. Для схемы переноса электронов между двумя одноэлектронными переносчиками С и С2, [c.90]

Факт наличия процессов структурирования в жидкой фазе при фазовых превращениях в нефтяных дисперсных системах и их важная роль были осознаны и развиты в работах [9,17]. В них детально описываются механизмы и условия образования и развития сложных структурных единиц (ССЕ), состоящих из ядра и сольватной оболочки. При определенных условиях те или иные составляющие нефтепродуктов могут служить ядром ССЕ, которое измегсяел структуру окружающего пространства, создавая тем, самым оболочку, называемую сольватной. Толщина ее может изменяться в широких пределах в зависимости от внещних факторов и растворяющей способности среды, [c.31]

Отдельные устройства радиоволнового контроля могут работать на частотах f, выходящих за пределы этого диапазона, однако чаще всего для нераэрушающего контроля используют трехсантиметровый диапазон (/ 10 ГГц) и восьмимиллиметровый диапазон (fяs35 ГГц) [1, 13, 14], наиболее освоенные и обеспеченные хорошим набором элементов и измерительной аппаратурой. СВЧ-коле-бания—поляризованные когерентные гармонические колебания, что обусловливает возможность получения высокой чувствительности и достоверности контроля. При применении СВЧ-излучений размеры элементов устройств неразрушающего контроля и размеры объектов контроля соизмеримы с длиной волны излучения. Радиоволновой контроль отличается большой информативностью по числу параметров излучения, которые можно использовать для контроля, и по общему числу влияющих факторов, но, с другой стороны, проведение контроля и анализ сигналов сильно затрудняется, что усложняет построение аппаратуры и заставляет применять приближенные методы анализа сигналов. Физическими величинами, которые могут нести полезную информацию о параметрах объекта контроля, являются амплитуда, фаза, сдвиг колебаний во времени, спектральный состав, распределение энергии в пространстве, геометрические факторы, поворот плоскости поляризации, появление амплитудной или частотной модуляции при движении объекта или изменении условий контроля и т. д. В соответствии с этим по первичному информативному параметру различают следующие методы амплитудный, фазовый, амплитудно-фазовый, геометрический, временной, спектральный, поляризационный, голографический и др. [1]. [c.103]

Как и в случае образа Фурье, вейв-лет-образ содержит действительную и мнимую часть и поэтому позволяет определять фазовые характеристики в пространстве образов (что и позволило отнести данный метод к импульсной фазовой термографии). Вейвлет-образы характеризуются теми же особенностям, что и Фу-рье-образы. Фазу вейвлет-преобразования используют для обнаружения дефектов, в частности, для сегментации дефектов применяют оператор Собеля [54]. В свою очередь, калибровка фактора трансляции (разность пиксельных значений Тг) позволяет оценить глубину залегания дефектов. [c.145]

Ценную информацию о термических превращениях дает дериватография применительно к анализу смол и асфальтенов. В совокупности с газовым объемным анализом, хромато-масс-спектрометрией и данными электронодифракционных исследований изучены многие структурные характеристики асфальтенов. Например, термогравиметрические исследования образца асфальтенов показали, что процесс термических превращений может быть охарактеризован рядом последовательных эндотермических стадий, сопровождающихся незначительными тепловыми эффектами ( 4,2 кДж/моль). В температурном интервале первого эндотермического пика не наблюдается активной термодеструкции асфальтенов. При повторном термическом анализе образцов, которые постепенно охлаждались после их динамического нагрева до 270 °С, на термограммах вновь проявляется указанный эффект, а изотермическая выдержка образцов при 240 °С в течение 150 мин не приводит к значительному изменению массы (== 2%). Полученные данные показывают, что обнаруженный тепловой эффект обусловлен обратимым фазовым переходом. При температурах выше 220 °С с увеличением энтальпии асфаль-тенового вещества, сопровождающейся эндотермическим эффектом вследствие обратимости процесса, возрастает и энтропийный фактор. Это вызывает подвижность у низкомолекулярных частиц, что определяет возникновение расклинивающего эффекта в межслоевом пространстве, приводящего к смещению в блоках. Таким [c.92]

Однозначная интерпретация факторов, определяющих изменения фрагментного состава изученных нефтей, затруднительна, хотя в доминирующих группах нефтей их фрагментный состав контролируется как тектонической историей развития региона, так и степенью катагенетической преобразованности рассеянного органического вещества вмещающих пород Отклонения ряда нефтей от двух основных групп в факторном пространстве обусловлены наложением на процесс их образования каких-то вторичных процессов мифации, окисления, дегазации, фазовой дифференциации, — нарушающих геохимическое соответствие состава нефти геологическим условиям их залегания, что представляет исключительный интерес для оптимизации нефтеразведочных мероприятий [c.246]

Результат фазового разделения в растворах, находящихся под действием гидродинамического поля, зависит от величины безразмерного фактора етп (е — градиент продольной скорости, Тп —время структурной релаксации) и от времени А , в течение которого происходит переход (это время обычно определяется скоростью приближения к кривой фазовых равновесий данной системы — бинодали). Если А >т п, то система успевает перестроиться в соответствии с условиями ее существования в области метастабильных состояний под бинодалью, т. е. после пересечения бинодали возникают гетерофазные флуктуации, представляющие собой зародыши новой фазы. Математическим выражением нукле-ационного механизма образования новой фазы, по аналогии с процессом кристаллизации, может служить хорошо известная формула Аврами. Если же А/<т , то система может оказаться внутри области, ограниченной спинодалью (кривой, разделяющей области метастабильных и абсолютно нестабильных составов), не успев претерпеть изменений, характерных для нуклеационного разделения, и будет расслаиваться по существенно иному механизму — спинодальному [24]. Между этими механизмами существует кардинальное различие. При разделении фаз по механизму нуклеации новая фаза зарождается в виде малых областей определенного состава (гетерофаэных флуктуаций), размер которых со временем увеличивается, но состав остается неизменным, т. е. система в любой момент времени двухфазна. При спинодальном же механизме на ранних стадиях разделения в системе присутствуют все концентрации от минимальной до максимальной, устойчиво распределенные в объеме. В процессе разделения их геометрическое распределение не меняется, а происходит изменение состава в направлении увеличения разницы между экстремальными составами, т. е. вещество переносится из более разбавленной фазы в более концентрированную, пока концентрации фаз не достигнут равновесных значений, равных концентрациям на бинодали. Таким образом, это рост флуктуаций не в пространстве (конфигурация фаз устойчива во времени), а по амплитуде. Существенно отметить, что в анизотропных системах рост флуктуации происходит только в направлениях, определяемых анизотропией образца (для анизотропных твердых тел— [c.34]

Таким образом, рассмотренные выше закономерности позволяют сделать вывод, что заполненные углеводородами различного фазового состояния коллекторы имеют характерные только для данного типа объектов зависимости жидкостного фактора и плотности УВ яидкости от величины депрессии на пласт. В частности, отмечается уменьшение выхода конденсата (при депрессии 20-30 %), а затем его увеличение при наличии нефти в поровом пространстве коллектора (1,2). Учитывая эти данные, правомерно полагать, что рост величины яидкостного фактора с увеличением депрессии, наблюдаемый для СКВ. 19 (4965-4870 м. С), обусловлен присутствием нефти в породах указанного интервала. Следует отметить, что для этого интервала (при заданных условиях промысловых исследований) не наблюдается уменьшения яидкостного фактора из-за выделения больших количеств газа из нефти и прорыва этого газа в скважину, так как величина депрессии не достигла этого значения д Р, при котором фазовая проницаемость пласта по газу превысит таковую по нефти. [c.149]