Число фазовое

Критические свойства веществ (Т , Р , и др.) относятся к числу конститутивных, не зависящих от термодинамических параметров и являются функцией только от их молекулярной массы (М) и молекулярной структуры. Среди ФХС следует выделить энтропию как термодинамическое свойство, однозначно характеризующее состояние вещества (в том числе фазовое). Все остальные свойства (Ф ) применительно к подобным по молекулярной структуре веществам (например, к алканам, циклоалканам, аренам и т д.) можно рассматривать как пропорциональные (симбатные и антибатные) их энтропиям, т.е. [c.258]

Безразмерные величины, входящие в (5), определены ниже. Число фазового перехода [c.227]

Можно показать, что числа фазового перехода Ph для металлов значительно меньше. Согласно [18] при [c.228]

Пример. Для замерзающей воды с температурой охлаждающей среды 7 =—18°С число фазового перехода [c.228]

Это означает, что плотность вероятности р (р, д) является постоянной величиной вдоль фазовых траекторий и не зависит от непрерывно изменяющихся значений импульсов и координат р и д,,, если последние изменяются в соответствии с уравнениями движения. Если в фазовом пространстве выделить некоторый объем ДГ, заключающий некоторое число фазовых точек, то через определенный период времени эти точки займут новые положения. Однако по теореме Лиувилля этим точкам будет отвечать объем ДГ, равный прежней величине ДГ. Поэтому говорят о сохранении фазового объема при движении систем, принадлежащих ансамблю Гиббса, хотя прн таком движении всегда происходит деформация объема ДГ. Сказанное совсем не означает, что плотность вероятности — величина постоянная [c.195]

Равенства (III.10) и (III.И) являются условием статистического равновесия ансамбля. Эти равенства равносильны утверждению, что плотность изображающих точек равновесного ансамбля для заданных р W q постоянна число фазовых точек в каждом элементе фазового объема не изменяется во времени 6L = 6L (р, q) —= 0. Предполагается, что ансамбль систем, находящихся в заданных условиях, с течением времени придет в состояние равновесия и установится распределение фазовых точек, согласующееся с условием (III.10). Это допущение, как и допущение о равенстве средних по времени и средних по ансамблю, может быть доказано строго лишь при изучении поведения во времени (т. е. при изучении фазовых траекторий) множества систем, имеющих различные начальные состояния. В 3 будут определены свойства, которыми должны обладать системы ансамбля, чтобы указанные выше допущения выполнялись. [c.48]

Выделим в фазовом пространстве элемент объема ДГ около точки с координатами р я q. Число фазовых точек в нем обозначим AL [c.49]

По нашему мнению, прогревание, особенно при 90° С, интенсифицирует конденсацию и способствует образованию при меньшем количестве гидросиликатов большего числа фазовых контактов, т. е. более раннему становлению прочности пространственной структуры. Вероятно, позднее этот факт отрицательно скажется на конечной прочности структуры, т. е. он может воспрепятствовать дальнейшему увеличению числа фазовых связей из-за фиксирования структурных элементов и усиления деструктивных явлений через некоторое время. [c.88]

Адсорбционные исследования (табл. 40) показывают, что цементный камень в присутствии 5102 и активированный обладает большей плотностью структуры из-за наличия большого числа фазовых контактов, занимающих значительную часть поверхности новообразований. [c.213]

Если при струйном охлаждении используются органические жидкости, то присоединение конденсата по мере прогрева холодной капли происходит достаточно медленно и не оказьшает, как показывают расчеты, существенного влияния на процесс движения капли. Еще один связанный с этим обстоятельством фактор— полная масса присоединившегося конденсата, которая определяется выражением [2.52, 2.53] Мк/Мо=(К- -1)/К, где Л1о —на-, чальная масса капли Мк — конечная масса капли, соответствующая окончанию тепловой релаксации при конденсации /С=г/[срж(7 5—Го)] — число фазового перехода, причем То и — соответственно начальная температура капли и температура окончания процесса конденсации. [c.120]

В такой интерпретации число фазового перехода представим в виде [c.210]

При адиабатическом испарении, т. е. подводе всей теплоты фазового перехода к жидкости от парогазовой смеси путем конвективной теплоотдачи, можно в уравнении (4) для коэффициента теплоотдачи заменить число на число фазового перехода К. [c.118]

Проекция диаграммы на треугольник состава (рис. 6) носит полуколичественный характер, поскольку не связана с определенным давлением кислорода или температурой. Строится она с единственной целью показать наибольшее возможное число фазовых равновесий в системе. Мы не стали объединять рис. 2, 3 в одну диаграмму давление кислорода — со- [c.72]

Основная задача при изучении фазовых отображений — найти предельную точку для каждой из точек концентрационного симплекса. Интерес к этой задаче обусловлен ее связью с исследованиями процессов разделения веществ, основанных на многократном перераспределении веществ между различными фазами. К числу этих процессов можно отнести дробную перегонку, ректификацию, многократную перекристаллизацию и т. п. В частности, как известно, идеальная ректификация на тарельчатых аппаратах определенным образом связана с бесконечным числом фазовых превращений жидкость — пар. Поэтому в приложении к идеальной ректификации теория фазовых отображений дает метод для [c.159]

Для выполнения расчетов по данной программе необходимо знать число ступеней в колонне, место ввода питании, флегмовое число, фазовое состояние и количество как питания, так и получаемых продуктов. [c.60]

Численное решение уравнений Навье — Стокса позволяет получить [103] соотношения для волнового числа, фазовой скорости и инкремента нарастания неустойчивых волновых возму- [c.58]

Система триэтиламин — вода. Эффективные значения объема фазовых частид V, их объемной доли 9 в растворе и числа фазовых частиц И в 1 см в зависимости от температуры [c.122]

При решении конкретных задач рассмотренные выше основные уравнения часто применяются в безразмерном виде, и тогда, как известно, эти уравнения фактически могут представлять связь между безразмерными числами подобия. При решении уравнений в этом случае м(жет быть получена функциональная связь между соответствующими числами подобия. Эти числа подобия, получаемые, например, из уравнений теплопроводности и движения несжимаемой жидкости, достаточно подробно рассматриваются в литературе. В специфических условиях тепло- и массопереноса в зонах теплофизических процессов, описываемых соответствующими уравнениями, могут быть и специфические числа подобия. Например, в слоевых процессах появляются безразмерные числа подобия высоты и времени, при наличии фазовых превращений применяется тепловое число фазового превращения (плавления) и т.д. [c.387]

Множество фазовых точек, характеризующих состояния макро-систем-копий, не влияющих одна на другую, носит название статистического ансамбля. Число фазовых точек, составляющих статистический ансамбль, может быть настолько большим, что их распределение по фазовому пространству будет непрерывным. [c.14]

Найдем соотношение, связывающее функцию ф( 9 ,т) и введенную ранее функцию статистического распределения /( <7 ,т). Рассмотрим элемент [<7>9 + 9] объема фазового пространства. Используя введенную числовую плотность фазовых точек, выразим среднее число фазовых точек Кад, находящихся в выделенном элементе фазового объема, следующим образом [c.14]

Уменьшение АЫ числа фазовых точек в выделенном объеме фазового пространства за промежуток времени [т, т + Ат] равно [c.24]

Здесь т — масса или число киломолей исходных ( исх ), образующихся ( прод ) и непрореагировавших ( непрор ) веществ / — термохимическое значение теплосодержания или энтальпии вещества в расчете на единицу массы или кмоль Р — степень протекания каждой -й реакции (определяется из значения константы равновесия) АЯ I — тепловой эффект каждой г-й реакции, в том числе фазового превращения 9+ и подводимая и отводимая теплота. [c.35]

Дбленный элемент объема А Г, другие — выХоДяТ из него, Так что число фазовых точек в этом элементе объема, вообще говоря, и"зменяется. Скорость изменения величины в данном элементе объема в данный момент времени найдем, продифференцировав выражение (111.16) по времени [c.50]

Наиболее вероятное значение Е для системы канонического ансамбля характеризуется тем, что в энергетическом слое Е Н Е АЕ расположено наибольшее по сравнению с другими слоями число фазовых точек. Наличие максимума для числа фазовых точек в слое при некотором значении Е является результатом наложения двух противоположно изменяющихся факторов уменьшения плотности фазовых точек в фазовом пространстве с увеличением энергии (уменьшается число фазовых точек в элементе объема dpdq) и роста сим-батно с энергией величины dV (Е) = g (Е) dE — объема энергетического слоя толщины dE, отвечающего заданной энергии Е, [c.79]

Учитывая доказанную в гл. I, 4, теорему об относительных флуктуациях аддитивных величин [соотношение (1.46)], мы можем ожидать заранее, что для макроскопической системы значения чисел частиц N и энергии Е будут колебаться около средних значений N = N1 /1 и Е = Е 1. Только состояния со значениями N и Е, близкими к средним, имеют ощутимую вероятность. Установив для каждой системы пределы изменения числа частиц (допустим, от О до Ю ) и энергии (от О до Ю Е), мы, безусловно, учтем все состояния с весомой вероятностью. Число возможных микросостояний для конечного интервала изменения N V Е (при фиксированном объеме системы) конечно число фазовых пространств, которые необходимо рассматривать, конечно (оно равно максимальной величине М) при каждом N фазовый объем, доступный изображающей точке системы, также конечен (он ограничен значениями объема и максимальной энергии). Число практически вoзмoж rыx состояний системы при больших L не зависит от I и остается конечным при аа. Следовательно, для рассматриваемых состояний можно удовлетворить условию > 1, [c.117]

Общеизвестно большое влияние пористости образцов тампонажного материала на его прочность. В работах [142, 447, 478, 479] анализируются причины повышения прочности образцов под действием соответствующих технологических приемов. Прирост прочности объясняется особенностями микроструктуры затвердевшего вяжущего. Большой прочностью отличаются образцы, для которых характерна блочная или агрегированная микроструктура [478], высокоразвитая поверхность гидросиликатов с отношением С/5 < 1 и максимальным числом фазовых контактов в единице объема твердеющей системы [479], наличие волокнистых гидросиликатов типа С5Н (В) [480], а также пластинчатым афвиллитом, гиролитом, то-берморитом [481]. [c.212]

Интерпретировать полученное уменьшение удельной поверхности и теплот смачивания именно таким образом, а не относить его за счет укрупнения кристаллов самих по себе, позволяют следующие два обстоятельства большое количество воды, сорбированной в области заполнения микро- и переходных пор, и сдвиг всех эндоэффектов на термограммах (рис. 102) активированных образцов в область низких температур, что не должно наблюдаться при укрупнении частиц. Поэтому можно предположить, что изменение структуры происходило в следующем направлении образование большого числа фазовых контактов из высокодисперсных частиц возможно с одновременным усилением кристалличности новообразований с последующим построением пространствевной структуры, в основном, из блоков и микроагрегатов. Тогда вполне логично объясняется уменьшение адсорбционной способности и гидрофильности поверхности свободной от контактов и снижение субмикропористости гелевидной составляющей цементного камня при одновременном повышении количества зазоров между блоками и агрегатами, т. е. микро- и переходных пор. [c.214]

Физические параметры жидкости взяты по температуре 0,5(7с(а )+Тж), °С. Приведенная зависимость для теплоотдачи справедлива в следующих интервалах изменения чисел подобия Не = 27,2 12 ООО Ше—(1,46 76,5) 10- число фазового перехода К изменяется от некоторого критического значения, определяемого выражением Ккр= = 1,05 У е ° , до /(=5,3. Критическое значение Ккр соответствует максимуму тейлоотдачи. [c.171]

Непрерывный способ обезвоздушивания основан на вскипании вискозы под вакуумом. Кипение жидкостей относится к числу фазовых процессов, равновесия и кинетика которых хорошо изучены [83, с. 7]. Если понижать давление ниже равновесной упругости паров при данной температуре, то при наличии достаточного количества центров (зародышей) образования газовой фазы жидкость мгновенно вскипает. В необезвоздушенной вискозе основная масса пузырьков имеет размер 0,5-10 мм, что значительно больше критического радиуса зародышей (10 —10 мм). Поэтому под вакуумом вискоза мгновенно вскипает даже при небольшом перегреве— порядка 1 °С [84]. При поддержании в аппарате остаточного давления, соответствующего перегреву на 3—6°С, из вискозы испаряется около 0,5% влаги и одновременно удаляется диспергированный и растворенный воздух. Соответственно снижается температура вискозы. В табл. 6.5 приведены данные о содержании растворенного воздуха в вискозе до и после обезвоздуши- [c.159]

Задачей теории рассеяния является вычисление фазовык смещений или амплитуды рассеяния по заданной потенциальной энергии взаимодействия V r). В ряде случаев (например, в ядерной физике) приходится решать обратную задачу — определения вида потенциала по измеренным значениям фазовых смещений. Чем большее число фазовых смещений известно, тем большие сведения можно получить о характере V r). [c.516]

Критическая точка равновесия жидкость — пар. Мы включаем ее в число фазовых переходов II рода, так как в этой точке обращаются в нуль скачки плотности и энтропии, а теплоемкость Су и изотермическая сл имаемость [c.14]

Пусть имеется некоторый объем газа, содержащий определенное число молекул, и состояние каждой молекулы изображается точкой в шестимерном фазовом пространстве. Очевидно, что при нагревании газа объем фазового пространства, допустимый для каждой данной молекулы, будет расти в связи с тем, что буд1ет расти ее энергия. Таким образом, для высоких температур число ячеек в фазовом пространстве окажется значительно превышающим общее число молекул. Если повышать температуру еще выше, то доминирующими распределениями окажутся такие, когда ббльшая часть ячеек пустует, а в наиболее счастливых фазовых ячейках находится по одной молекуле. Очевидно, что эта температура тела будет достигнута тем скорее, чем меньше объем фазовой ячейки. Но когда число фазовых ячеек благодаря увеличению энергии системы значительно превышает число молекул и в большинстве фазовых ячеек оказывается нуль молекул, а в других одна молекула, то термодинамическая вероятность состояния становится равной Л Действительно, в этом случае числа N , N , — или единицы или нули стало быть, знаменатель выражения (5.5) превращается в единицу (следует помнить, что О == 1) термодинамическая вероятность становится равной Л и, следовательно, энтропия оказывается не зависящей от температуры. Чтобы преодолеть эту принципиальную трудность, возникшую [c.134]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология