Криптон плотность

Рассчитайте постоянные в уравнение БЭТ, удельную поверхность катализатора, приняв площадь одной молекулы криптона зкг = = 19,5 10" м , плотность криптона <1о с= 3,739 г/л, давление насыщенного пара криптона Я, = 2,57 мм рт, ст. [c.321]

Рассчитайте постоянные в уравнении БЭТ и удельную поверхность катализатора, если площадь, занимаемая одной молекулой криптона, 5кг = 19,2-10" м, плотность криптона о с = 3,739 г/л, давление насыщенного пара криптона Ра = 2,57 мм рт. ст. = 342,65 Па. [c.343]

Плотность криптона по воздуху равна 2,91. Сколько атомов указанного элемента заключается в одной молекуле его [c.9]

Па, плотность криптона равна 3,74 кг/м . [c.69]

Рис. 2.4. Температурная зависимость средней плотности адсорбированного криптона на цеолите КаХ

Основной потребитель криптона — электроламповая промышленность. Замена аргона при заполнении бытовых осветительных ламп накаливания криптоном, плотность которого в 2,1 раза больше, а теплопроводность в 1,9 раза меньше, повышает на 10—25% светоотдачу на единицу энергетических затрат и улучшает световую характеристику ламп. Более высокая стоимость криптона отчасти компенсируется уменьшением объема лампы. Криптон и ксенон применяются также для заполнения ламп специального назначения, например, импульсных ламп высокой мощности для кино- и фотопромышленности, сигнальных ламп для освещения аэродромов и т. п. [c.85]

По экспериментальным данным, приведенным в работе [11] была рассчитана характеристическая энергия адсорбции криптона на цеолите ЫаХ Е = 7740 Дж/моль и определена величина предельной адсорбции для различных температур. Теплота парообразования криптона ДЯо = 9018 Дж/моль. По формулам (2.1.8), (2.1.13) определяем критическую температуру адсорбированного криптона 7 р = 389 К и критическую плотность р р= 1240 кг/м . На рис. 2.4 приведена графическая иллюстрация, проведенных нами расчетов зависимости плотности адсорбированной фазы от температуры. Сравнение рассчитанной плотности адсорбированного криптона с экспериментальными результатами не оставляет сомнения в преимуществе разработанного метода. Адекватность описания экспериментальных данных связана, очевидно, с учетом при расчете не только основных физических свойств объемной фазы, но и характеристических характеристик адсорбции, а значит, и пористой структуры адсорбента. [c.33]

При обработке водой смеси нитрида и фосфида щелочноземельного металла с равными массовыми долями образовалась газовая смесь с плотностью по криптону 0,2998, Установите, какой металл входил в состав соединений. [c.197]

Сравнивая плотности атмосферного азота с плотностью азота, полученного химическим путем из азотистых соединений, Рэлей и Рамзай открыли аргон, а впоследствии из воздуха были выделены криптон, ксенон, неон н гелий (Рамзай и Траверс). [c.516]

Отметим, что кривые рассеяния жидкого неоНа, аргона, криптона и ксенона однотипны. Однако угловое положение максимумов и минимумов интенсивности не совпадает. При переходе от неона к ксенону кривые а(5) смещаются в направлении малых углов рассеяния, что связано с увеличением атомных радиусов. То, что последовательность равновесных межатомных расстояний Я,, Нз, вычисленных по первому максимуму кривой интенсивности, совпадает с найденным по кривой распределения значением атомной плотности, указывает на сферическую симметрию атомов и плотную их упаковку. [c.160]

Масса катализатора 13,03 г Площадь, занимаемая одной молекулой криптона, 5кг == 19,2-10 м, плотность криптона о с = = 3,739 г/л, давление насыщенного пара криптона = 2,57 мм рт ст = 342,65 Па [c.343]

ВОДЫ занимают места, недоступные для таких газов, как аргон, криптон или кислород. Однако азот, по-видимому, или заполняет полости, недоступные для других молекул, или же должен иметь повышенную среднюю адсорбционную плотность. Дополнительное пространство, занимаемое водой, должно состоять из малых объемов в 8-ячейках, образующих стенки каналов. Рассчитанный свободный объем главных каналов в структуре цеолита составляет 614 А на элементарную ячейку, что вполне сопоставимо с объемом пор, определенным по адсорбции постоянных газов Аг и Оа и равным 619—642 А . [c.443]

Одна из первых работ в этом направлении была проведена Девисом, де Витом и Эмметом [16] они использовали ряд адсорбентов, а в качестве адсорбатов применяли криптон, азот, н-бутан и фреон-1. Для двух адсорбентов — серебряной фольги и ленты из монеля — геометрическая площадь поверхности была известна. Результаты расчета удельной поверхности, в котором использовались значения Ат, рассчитанные по плотности жидкости (см. 3-й столбец табл. 11), представлены в 4-м столбце табл. 11. Как видно из таблицы, эти результаты изменяются в широких пределах при переходе от одного пара к другому при одном и том же адсорбенте. Поэтому Девис, де Вит и Эммет использовали специально подобранный ряд значений (4-й столбец табл. 11) в целях получения значений 5, находящихся в согласии как друг с другом, так и с результатами, полученными по адсорбции азота. Подобранные таким образом значения 5 расположены в 5-м столбце табл. 12, и, как нетрудно заметить, различие значений 5, полученных для разных адсорбатов, сокращается примерно до 10% для стеклянных шариков, порошков вольфрама и окиси железа. Однако для серебряной фольги и ленты из сплава монеля это различие намного больше. [c.92]

О преимуществах применения низкотемпературной адсорбции криптона при исследовании твердых тел с низкой удельной плотностью поверхности уже говорилось выше. Так, при —196° упругость насыщенного пара криптона составляет только [c.357]

Следовательно, для веществ, адсорбция которых происходит в результате дисперсионного взаимодействия (азот, аргон, криптон), молекулярная площадка адсорбата в монослое изменяется сравнительно мало. Для молекул с неоднородным распределением электронной плотности значение со сильно возрастает по мере увеличения степени химического модифицирования поверхности. [c.29]

По десорбционным ветвям изотерм сорбции криптона были построены дифференциальные структурные кривые исследованных образцов и найдена зависимость величины Ig (ро/ о) от гн,о (рис. 2). В случае справедливости уравнения Кельвина эта зависимость должна изображаться прямой, проходящей через начало координат. При больших радиусах действительно наблюдается такая зависимость, а при малых гн о она пе соблюдается. Если считать, что плотность переохлажденного жидкого криптона такая же, как и в объемной фазе, соответствующее значение поверхностного натяжения уменьшается (рис. 3). Это явление свидетельствует о зависимости значений параметров сорбата от радиуса пор сорбента. [c.221]

На неправильность теории плавления льда под давлением указывает и то, что коэффициент трения льда меняется с изменением температуры так же, как коэффициент трения других тел, например твердого криптона и сухого льда [12], бензофенона и нитробензола [1]. Данные для первых двух материалов приведены на рис. Х-7 в виде зависимостей д, от относительной температуры. Для этих веществ плотность твердой фазы выше плотности жидкой фазы и, таким образом, падение х по мере приближения к точке плавления не может быть обусловлено плавлением под давлением. [c.347]

Аналогичная картина наблюдается для азота [36, 62] и целого ряда других адсорбентов [63—65]. Поэтому один и тот же адсорбат с определенным значением шо может быть применен только к ограниченной группе веществ с идентичной или близкой природой поверхности. Если же природа поверхности даже одного и того же вещества в процессе работы подвергалась химическому [15, 18, 21, 66—68], термическому [69] или другому виду воздействия [70], в результате чего она претерпела значительные изменения, то ошибка от применения прежней величины о может быть очень большой. Например, поверхность аэросила, химически модифицированная триметил-хлорсиланом, уменьшает адсорбцию азота в монослое на 15%, а криптона на 45% [71]. Что касается других адсорбатов, таких, как пары воды [72, 73], бензол [74, 75] или спирты [76], то их сорбция претерпевает еще большие изменения вследствие уменьшения или увеличения плотности упаковки молекул на поверхности твердого тела. [c.156]

Плотность. Плотность криптона при критической температуре р = = 0,908 Мг/м , в тройной точке р=2,826 Мг/м . При 273 К и давлении 0,1 МПа плотность газа 3,7493 кг/м в жидком состоянии р = = 2,413 Мг/м В твердом состоянии плотность зависит от температуры и в пределах 114—12 К меняется от 2,799 до 3,092 Мг/м . [c.541]

Эксперименты проводились при токе разряда / до 10 А (плотность тока j 150 А/см ). Падение напряжения на разрядном промежутке U составляло 100-250 В, в зависимости от рода рабочего газа и давления. Разряд в криптоне и ксеноне возбуждался при начальных давлениях р 1 Тор, в неоне — [c.346]

В экспериментах, проводившихся в Токийском технологическом институте, плотность разрядного тока достигала 260 А/см . Изотопный разделительный эффект измерялся при разряде в неоне, аргоне и криптоне. [c.347]

Первоначально было показано, что разделение изотопов происходит в основном в суженной части разрядной трубки, т. е. на участке разряда с высокой плотностью тока. В расширенных частях, около катода и анода, разделение незначительное. Величина коэффициента обогащения е пропорциональна току разряда I, длине сужения L и обратно пропорциональна площади сечения суженной части IL/d . На рис. 7.4.10 представлены зависимости изотопного разделительного эффекта от начального давления в разрядной трубке при разряде в ксеноне, криптоне и неоне. Для разряда в ксеноне использовались разрядные трубки с сужениями различной длины и диаметра. В интервале р = 10-ь 15 Тор, не показанном на рисунке, величины коэффициентов обогащения практически не изменяются. Следует заметить, что в среднем выполнялись соотношения гне/ Кг < [c.347]

Мас а кагализатора 13,03 г. Площадь, занимаемая одной молекулой кри пона, SKr = 19,2 10" м , плотность криптона = 3,739 г/л, дав.1ение насыщенного пара криптона Р = 2,57 мм рт. ст. =. 142,65 Па. [c.324]

Но если мы будем располагать в лунках второго слоя шары третьего слоя, то для третьего слоя возникают две возможности. Одна из них— центры шаров третьего слоя лежат над центрами шаров первого слоя положения шаров первого и третьего слоев полностью совпадают. Другая — шары находятся над зачерненными лунками первого слоя. Хотя обе трехслойные структуры и обладают одинаковой плотностью упаковки, они различны. Обозначим нижний слой символом А, второй слой символом В. Если третий слой совпадает с первым, то мы опять получаем слой А. Последовательность слоев АВАВАВ... представляет собой гексагональную плотнейшую упаковку (ПГУ) шаров одинакового размера. Если третий слой не повторяет слой А, то его можно обозначить символом С, так как его положение отличается и от слоя Л и от слоя В. Слой С можно получить из слоя А, повернув слой А на угол 60° вокруг оси, перпендикулярной к плоскости слоя. Последовательность слоев АВСАВСАВС... представляет собой гранецентрированную кубическую (ГКЦ) плотнейшую упаковку шаров одинакового размера. Можно построить и множество других плотнейших упаковок, отличающихся последовательностью слоев, например АВСВАВСВ.... Но нас интересуют только первые две простейшие упаковки гексагональная и гранецентрированная кубическая. Неон, аргон, криптон и ксенон кристаллизуются с образованием ГКЦ решетки. Жидкий Не при температурах ниже 1 К и давлениях порядка 30- 10 Па кристаллизуется с образованием ПГУ структуры. В интервале от 1 до 2 К Не кристаллизуется в объемноцентрированной кубической (ОЦК) решетке (см. гл. XI), которая при возрастании давления быстро переходит в гексагональную плотноупакованную (ПГУ) структуру. Жидкий Не при давлении порядка 30- 10 Па и температурах ниже 3 К кристаллизуется с образованием ОЦК структуры. При повышении давления до 1-10 Па ОЦК модификация переходит в плотноупакованную гексагональную (ПГУ) структуру. [c.79]

Jll. Неон, аргон, криптон и ксенон образуют кристаллы кубической плотнейшей упаковки (разд. 2.4), причем а равно соответственно Ф52, 543, 559 и 618 пм.. Каким значениям плотности отвечают эти длины ребра элементарной кубической ячейки [c.126]

К третьей группе методов Д. а. относятся, во-первых, все методы седиментационного анализа. Эти методы основаны, напр., на регистрации кинетики накопления массы осадка (седиментометр Фигуровского позволяет определять размеры частиц от 1 до 500 мкм) или изменения оптич. плотности суспензии. Применение центрифуг позволяет снизить предел измерения до 0,1 мкм (с помощью ультрацентрифуг можно измерять даже размеры крупных молекул, т.е. 1-100 нм). Во-вторых, широко используют разнообразные методы рассеяния малыми частицами света (см. Нефелометрия и турбидиметрия), в т. ч. методы неупругого рассеяния, а также рассеяния рентгеновских лучей, нейтронов и т.п. В-третьих, для определения уд. пов-сти применяют адсорбц. методы, в к-рых измеряют кол-во ад-сорбир. в-ва в мономолекулярном слое. Наиб, распростраиен метод низкотемпературной газовой адсорбции с азотом в качестве адсорбата (реже аргоном или криптоном). Уд. пов-сть высокодисперсной твердой фазы часто определяют методом адсорбции из р-ра. Адсорбатом при этом служат красители, ПАВ или др. в-ва, малые изменения концентрации к-рых легко определяются с достаточно высокой точностью. [c.78]

А13. Дирижабли и аэростаты следует заполнять гелием, а не криптоном, прежде всего, потому что 1) телий дешевле криптона 2> плотность гелия значэтельно меньше [c.31]

Степень повреждений, вызываемых нейтронным облучением цеолита типа X, определялась по изменению адсорбции, одновременно проводилось и рентгенографическое исследование цеолитов. Изменения в природе адсорбционных центров, обусловленные облучением, оценивались по адсорбции криптона. Радиационные повреждения обнаруживаются впервые при дозе 6,2-10 нейтрон/см полное разрушение кристаллической структуры — при увеличении дозы до 7-10 нейтрон/см . Рентгенографические измерения показали, что облучение приводит к сжатию решетки со смещением некоторых атомов относительно своего нормального положения. Этот вывод подтверждают данные об изменении плотности с увеличением дозы облучения плотность возрастала с 2,0 г/см для исходного цеолита до 2,4 г/см для облученного и полностью аморфизованного продукта [160]. [c.538]

При высоком давлении и повышенных температурах некоторые цеолиты могут поглош,ать такие газы, которые при обычных условпях пе адсорбируются из-за большого размера их молекул. Например, при 350 °С и давлении 2СС0—4СС0 атм цеолит КА адсорбирует заметные количества метана, аргона и криптона (рис. 8.9). После охлаждения до комнатной температуры газы остаются запертыми в полостях цеолита. Такое явление называется капсулированием . Средняя плотность аргона или криптона, капсулированных в цеолите КА, вдвое меньше плотности сжиженного газа при нормальной температуре кипения и приблизительно равна критической плотности. Такие цеолиты с заключенными в них газами могут сохраняться без изменений в течение длительного времени. Чтобы газ десорбировался, нужно нагреть цеолит до высокой температуры или разрушить его структуру путем химического воздействия [50, 51]. [c.643]

Открытие элементов нулевой группы. Тщательные и весьма точные опыты, предпринятые Рэлеем и Рамзаем, столкнувшимися с проблемой различия в плотностях азота, полученного из. воздуха после удаления кислорода, и азота, полученного разложением азотсодержащих соединений (в первом случае плотность оказалась выше на 0,1%), привели к открытию 5 редких газов, что знаменовало собой выдающийся успех классической экспериментальной химии. К моменту открытия аргона, 8Аг (1894 г.) и гелия 2Не (1895 г.) не было точно известно, какое место они должны занять в периодической системе. Однако Рамзай решил, что оба эти элемента принадлежат к одному семейству, и для Не определил место в таблице Менделеева между Н и зЫ, а для Аг (который в то время обозначали символом А) —между 1 С1 и эК. В 1896 г. были предсказаны свойства трех еще не обнаруженных газов, относящихся к тому же семейству, и в течение мая — июля 1898 г. были открыты криптон збКг, неон юЫе и ксенон 54Хе, принадлежность которых к так называемой нулевой группе была доказана исследованием их свойств. Действительно, было бы неестественным такое расположение элементов в периодической таблице, когда непосредственно за галогенами следовали бы щелочные металлы, диаметрально отличающиеся от них по свойствам включение между ними нулевой группы оказалось посновапным и придало периодической системе законченный [c.29]

А , получаемых при подстановке плотностей жидкости и твердого тела в уравнение (2.64). Цетлемойером [78] было найдено значение Лт= 19,5 А , которое обеспечивает с точностью до нескольких процентов соответствие значений удельной поверхности полиэтилена и найлона, полученных по адсорбции азота и криптона соответственно. Ряд других предлагавшихся время от времени значений Ат представлен в табл. 20. [c.103]

Для определения удельной поверхности удобно также использовать ксенон, так как он имеет низкое давление насыщенного пара при температурах адсорбции (обычно —196°). И в этом случае величина Ат, обычно определяемая путем калибровки по криптону, зависит от природы твердого тела. В табл. 24 представлены результаты такого сравнения, которое проведено различными авторами, использовавшими разнообразные адсорбенты (в большинстве случаев металлы). По-видимому, значения Ат должны находиться в пределах от 18 до 27 и, согласно данным работ [91, 92] зависеть от параметра решетки адсорбентов. Все эти значения больше 16,5 А — значения, рассчитанного для плотноупакованной твердой фазы (температура плавления Хе —112°) по уравнению (2.64) при р, равном плотности твердого тела. Недавно Шенебо и Шюренкемпер [143] измеряли удельные поверхности порядка нескольких квадратных сантиметров, используя в качестве адсорбата смесь естественного ксенона и Хе. Взяв Ат=2Ъ А они получили значение, согласующееся в пределах нескольких процентов с геометрической площадью образца стекла. [c.107]

В работе Найта и Ринка [24476], выполненной после написания данной главы, были проведены измерения плотности газа в ударной волне, распространяющейся в смеси дициана или циановодорода с криптоном. По зависимости платности от скорости ударной волны авторы работы [24476] вычислили значение энергии диссоциации дициана 145 6/скал/лшль (или ДЯ%(СМ, газ) = 109,6 ккал/моль), что значительно больше величин, принятых в настоящем Справочнике. [c.659]

Величину наиболее часто применяемых адсорбатов находят, исходя из их плотности в йуидком и твердом состояниях или по адсорбционным данным [21, 22]. В настоящее время широко применяемым адсорбатом для определения удельной поверхности является азот. Однако наличие заметного постоянного квадрупольного момента молекул азота служит причиной расхождений при измерениях поверхности по адсорбции азота и других газов, например криптона, аргона. Так, М. Г. Кага-нер [22] предлагает взять в качестве исходной величины площадь молекулы одноатомного аргона, не зависящую от вида поверхности, вычисленную по плотности жидкости при 90° К и равную 14,4 А 2. [c.390]

Установлены стандартные условия возбуждения криптона а) чистота изотопа Кг должна быть не ниже 99% б) температура самой холодной точки лампы должна быть не выше тройной точки азота,т. е.63°К,и в соответствии с этим давление криптона должно быть 0,03 мм рт. ст. или ниже в) плотность токк в лампе должна быть не выше 4 ма/мм . При этих условиях смещение линии криптона меньше, чем 0,001 нм, по отношению к величине принятого первичного стандарта. [c.661]

Измерения показали, что зависимость г от п рь/ро) близка к линейной (рис. 7.4.5). Коэффициент пропорциональности к в зависимости S = к п рь/ро) при низких начальных давлениях (Кг и Хе, р = (1-3) 10 Тор) примерно равен /Jl (зависимость 2, рис. 7.4.5). Однако в основном к > /Jl. С увеличением начального давления р до 1 Тор, величина 1п(рь/ро) в криптоне и ксеноне уменьшается в 10-20 раз, величина же — всего в 2-3 раза. На рис. 7.4.6 представлена зависимость коэффициента обогащения в криптоне от начального давления р. Следует учитывать, что из-за наличия балластных объёмов средняя плотность частиц в разряде всегда ниже той, которая соответствует начальному давлению р (вследствие нагрева газа в разряде и влияния электронного давления). Так при р = 1 Тор (рис. 7.4.6) величины р и ро равны, соответственно, 1,9 и 1,7 Тор. При указанном выше соотношении рабочего и балластных объёмов такое распределение газа означает, что в области разряда находится не более 20% от его первоначального количества. Для сравнения на рисунке показаны штрихом значения е, которые должны были наблюдаться, если бы разделение соответствовало бародиффузии в неионизованном газе г = (1/д) 1п(р /ро). Видно, что разделительный эффект не следует бародиффузионной формуле. В данных экспериментах, как и в работе [4], величина эффекта по существу определялась рассеиваемой в плазме мощностью W. В то же время трудно полностью связывать наблюдаемое разделение изотопов и с термодиффузией, поскольку максимальные значения екг и гхе (3,5%) получены в условиях, когда практически отсутствует вклад от термодиффузии. Оценка этих условий имеется в работе [И]. [c.342]

Неон, аргон, криптон и ксенон кристаллизуются с образованием гранецентрированной кубической решетки, а гелий (Не ) кристаллизуется под давлением с образованием гексагональной структуры с плотной упаковкой, которая при еще более высоких давлении и температуре переходит в гранецентрированную кубическую решетку и в третью твердую фазу со структурой, по-видимому, объемноцентрироваопой кубической решетки. Недавние эксперименты с твердым аргоном [1] показали, что иногда реализуется с высокой плотностью дефектов гексагональная фаза, которая, однако, метастабилъна при всех температурах. Лишь при добавлении небольшого количества азота такая фаза становится устойчивой даже вблизи точки плавления. Подробный обзор свойств инертных газов в твердом состояпии приведен в одной из последних статей Поллака [2]. [c.251]

Глубокое охлаждение Часть 1 (1957) -- [ c.357 ]

Основы общей химии Т 1 (1965) -- [ c.45 ]

Справочник по разделению газовых смесей методом глубокого охлаждения (1963) -- [ c.35 , c.41 ]

Справочник по разделению газовых смесей (1953) -- [ c.31 ]

Основы общей химии том №1 (1965) -- [ c.45 ]

Глубокое охлаждение Часть 1 Изд.3 (1957) -- [ c.357 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология