Вильсон величина е камера

Позитрон был открыт в 1933 г. Андерсоном при изучении фотографий следа движения частиц в камере Вильсона. Он заметил частицу, которая вела себя в присутствии магнитного поля как частица, обладающая массой и величиной заряда электрона, но направление кривизны ее полета соответствовало положительно заряженной частице. Затем было найдено, что положительный электрон, или позитрон — обычная частица в распаде искусственно полученных радиоизотопов. Хотя поведение позитрона при распаде во многом аналогично поведению электрона, он существует только ограниченное время. После испускания в результате столкновений он замедляется и в конечном счете аннигилирует с электроном. Это приводит к появлению двух гамма-квантов, каждый из которых имеет энергию 0,511 /Иэв — энергию, эквивалентную массе покоя электрона. [c.401]

Рассмотрим влияние заряда на процесс конденсационного образования новой фазы. Явления, происходящие в камере Вильсона, показывают, что радиоактивная частица, проходящая через пересыщенный пар, оставляет видимый след (трек), образованный жидкими капельками аэрозоля (тумана). Прохождение частицы с высокой энергией вызывает ионизацию, а следовательно появление электрических зарядов, облегчающее образование зародышей, которое в обычных условиях затруднено в связи с большой величиной давления пара над малыми каплями. [c.300]

Явления, происходящие в камере Вильсона, показывают, что радиоактивная частица, проходящая через пересыщенный пар, оставляет видимый трек (след), образованный жидкими капельками аэрозоля (тумана). Прохождение частицы с высокой энергией вызывает ионизацию, облегчающую образование зародышей, которое в обычных условиях затруднено в связи с большой величиной давления пара над малыми каплями. [c.292]

Уравнение (11.56) было решено численно [18]. Результаты расчетов сопоставлены с экспериментальными данными по кинетике конденсации пара в виде нейтральных агрегатов и на ионах, полученными с помощью камеры Вильсона. Достигнуто хорошее совпадение экспериментальных и расчетных величин. [c.565]

За исключением искусственно получаемого изотопа а-частицы испускаются только естественными радиоактивными ядрами. Следы а-частиц можно видеть в камере Вильсона. Пересыщенный водяной пар в такой камере стремится к конденсации. Если а-частица движется через эту камеру, то она ионизирует молекулы воздуха, отрывая от них электроны. Образуемые ионы действуют как центры конденсации, на которых водяной пар, конденсируясь, образует маленькие капельки. Таким образом, вдоль всего пути частицы возникает тонкий след в виде капелек воды. Длина этого пути и есть свободный пробег частицы в соответствующей среде. След составляет прямую линию, и если рассматривать а-радиоактивные ядра только одного вида, то длина пробега всех испущенных частин, будет одинаковой величины. Пробеги а-частиц в воздухе лежат в пределах 2—10 см (см. рис. 3. 5). [c.37]

Фольмер и Флуд получили экспериментальные результаты по конденсации водяных паров при разных температурах, а также ряда органических жидкостей с помощью камеры Вильсона, где конденсация пара в жидкость достигается адиабатическим расширением. Определенная ими критическая степень пересыщения, необходимая для конденсации в камере Вильсона, сравнивается в табл. П.З с величиной, рассчитанной по уравнению (11.59). В уравнение введена величина / = 1, выбранная по той причине, что она дает правильные результаты для конденсации паров воды при 261° К. Степень согласия расчетных и экспериментальных величин очень высокая, и требуется строгое выяснение справедливости использования уравнения (П.59), совместно с предположением / = 1, для расчета критического пересыщения. [c.70]

Из данных табл. 1.5 видно, что величины /, рассчитанные по различным уравнениям, существенно отличаются между собой и не дают достаточных оснований для оценки этих уравнений. Как указывалось ранее, такое расхождение частично объясняется малой чувствительностью камеры Вильсона, особенно в момент образования зародышей, поскольку из-за низкой концентрации зародышей и малого их размера рассеяние света ничтожно, что приводит к значительным погрешностям Кроме того, большие отклонения в значениях / для различных жидкостей, вычисленных по одним и тем же формулам (см. табл. 1.5), указывают на то, что эти формулы, по-видимому, недостаточно полно учитывают все факторы, влияющие на скорость образования зародышей. [c.36]

При расчете численной концентрации капель существенное затруднение обусловлено тем, что в камере Вильсона возникающее пересыщение пара 5 вначале увеличивается, достигает максимального значения, а затем уменьшается (см. рис. 2.7). Поскольку величина S очень сильно влияет на значение / [уравнение (1.42)], точность расчета снижается. [c.38]

Позитрон — положительно заряженная частица электричества, по массе и величине заряда равная электрону. Он образуется, в частности, в случаях ядерного распада. Позитрон был открыт в 1932 году при изучении космических излучений в камере Вильсона, помещенной в магнитное поле. [c.51]

По порядку величины скорость натекания через неподвижный ввод Вильсона близка к 10 мм рт. ст. л с- . При медленном вращении вала (до 60 об/мин) она увеличивается всего в два раза [248]. Более высокие скорости натекания характерны для вводов линейного перемещения, особенно когда вал вдвигается в камеру. Одна из модификаций ввода Вильсона может быть использована также и для передачи колебательного или углового перемещения. Примеры таких вводов представлены на рис. 79, виг. [c.282]

Высоковакуумные вентили. Такие вентили располагают между камерой и высоковакуумным насосом. Основное требование, предъявляемое к ним, — обеспечение высокой пропускной способности для сохранения максимальной быстроты откачки насоса. Кроме того, поскольку внутренние элементы открытого вентиля экспонируются внутрь высоковакуумной системы, то они должны иметь минимальные утечки и газоотделения. Для уменьшения сорбции атмосферных газов на внутренних поверхностях вентиля, он устанавливается таким образом, чтобы при напуске воздуха в камеру эти поверхности оставались под вакуумом. Наибольшее распространение в вакуумной технике получили высоковакуумные вентили (затворы) шиберного типа. Хотя внешние механизмы управления затворов различных марок могут существенно отличаться, принцип действия их остается одним и тем же. Этот принцип иллюстрируется рис. 83. Перекрытие устройства осуществляется с помощью диска с закрепленной в канавке круглой кольцевой прокладкой. Диск прижимается к проходному отверстию за счет передачи усилия от опускаемого каким-либо образом вниз штока через рычажный механизм. Для облегчения скольжения штока вдоль направляющей стенки корпуса часто используются шарикоподшипники. При подъеме штока диск опускается на несущие шасси. Для представленного на рис. 83 варианта включения затвора внутренние его поверхности, за исключением поверхности самого диска, при напуске воздуха в камеру остаются под вакуумом. Этот случай более предпочтителен, хотя в нем для фиксации диска необходимо прилагать значительные механические усилия, превышающие по величине силу, обусловленную атмосферным давлением на диск. Для уплотнения штока обычно используют либо двойные круглые кольцевые прокладки, либо устройства типа Вильсона (см. рис. 79). Натекание через них при неподвижном штоке пренебрежимо мало. Увеличение натекания при открывании или закрывании затвора находится в допустимых пределах, так как оно происходит или в самом начале вакуумного цикла, или непосредственно перед напуском воздуха. Применение полностью герметичных устройств для движения штока оправдано только в специальных случаях, например, в системах ионного распыления, в которых затвор приводится в действие в наиболее критические моменты рабочего процесса. Для регулировки быстроты откачки камеры высоковакуумным насосом затвор перекрывается лишь частично (дросселирование). В этой ситуации натекание газа при перемещении штока приводит к нежелательному загрязнению рабочего газа. Корпус затвора и его внешние детали изготавливаются обычно из мягких или нержавеющих сталей, а также из алюминиевых сплавов. Соединение затворов с вакуумной си- [c.287]

Для а-активности применяется метод измерения на диффузионной камере Вильсона непрерывного действия для -активности — метод погружения счетчика в жидкость (2л геометрия) метод, основанный на измерении величины заряда, переносимым -частицами с одного электрода на другой с применением магнитного поля для избежания утечек с этого электрода, методы с применением вспышечных фосфоров и другие для больших активностей известны калориметрические, колориметрические и химические методы. [c.331]

Рабочая часть камеры Вильсона заполняется газом (например, водородом, гелием, воздухом) и пересыщенными парами какой-либо жидкости (воды, спирта и др.). Камера освещается через стеклянные стенки сбоку мощным пучком света, фотографирование следов (треков) пролетающих частиц осуществляется через стекло. Регистрируемые частицы или испускаются радиоактивным источником, помещенным внутри камеры, или впускаются в камеру сбоку. Природу частиц, треки которых в камере обнаруживаются на снимках, устанавливают по величине пробега и импульса частиц. [c.476]

В 1891 г. Д. Д. Стони ввел в науку термин электрон для обозначения единицы электрического заряда одновалентного иона, т. е. количества электричества, необходимого для того, чтобы на одном из электродов выделился из раствора атом водорода или другого одновалентного элемента. После открытия Вильгельмом Рентгеном в 1895 г. Z-лучей (рентгеновских лучей), которые образуются при действии катодных лучей на антикатод, термин электрон стал применяться для обозначения отрицательно заряженной корпускулы электричества. Эта новая величина окончательно вошла в физику, когда в 1897 г. Дж. Дж. Томсон, директор Физического института Кавендиша при Кембриджском университете, в результате изучения прохождения электричества через газ при помощи знаменитой камеры Вильсона, созданной в том же институте по мысли Томсона, смог доказать существование такой корпускулы, определив ее массу (/тг), которая при нулевой скорости составляет массы атома водорода, [c.395]

Для обнаружения и измерения радиоактивности применяли и продолжают применять разнообразные способы. Почти все они основаны на ионизации молекул среды, вызываемой излучением. Выбор их зависит от поставленной задачи. Фотографический метод и камера Вильсона особенно эффективны для обнаруживания ядерных процессов и изучения их деталей. Метод сцинтилляций и счетные камеры позволяют подсчитывать числа распадов и таким путем измерять активность. Ионизационные камеры также дают величину активности, но они менее приспособлены для обнаружения отдельных Частиц и их счета. Для последней цели применяют, главным образом, счетчики Гейгер— Мюллера. Мы ограничимся лишь очень кратким описанием основных методов [102] и остановимся позже более подробно на тех из них, которые обычно применяют для измерения активности препаратов меченых атомов. [c.154]

Чтобы установить величину пересыщения, при которой образуется заметное число ядер конденсации, продолжающих затем расти, необходимо выбрать определенное значение для 2(г) Фольмер и Вебер как и многие другие исследователи, приняли за условие начала конденсации 2(г) = 1, это значение намного меньше принятого Вильсоном Шаррер принял за критерий начала конденсации в камере Вильсона наличие от 1 до 5 капепь в 1 см Принимая 2(г) = 1, можно рассчитать критическое пересыщение. [c.18]

Способ получения частиц коллоидного размера альтернативный дроблению основан на конденсации вещества, находящегося первоначально в парообразном или растворенном состоянии. Конденсация, т. е. образование частиц твердого или жидкого вещества из его газообразной фазы или раствора, наступает при перенасыщении пара или раствора. Перенасыщение означает увеличение концентрации сверх той величины, которая присуща веществу при данных условиях (температура, природа растворителя). Перенасыщение может быть создано изменением физических условий (температура, давление газа, диэлектрическая проницаемость растворителя и др.), в которых находится исходная гомогенная фаза (пар, раствор), или проведением химической реакции между компонентами гомогенной фазы, при которой образуется новое вещество, являющееся нелетучим или нерастворимым при условиях проведения реакции. Если гомогенная система находится в мета-стабильном состоянии (перенасыщена, перегрета, переохлаждена), то конденсация вызывается введением зародышей новой фазы или иных центров конденсации. Примеры физической конденсации образование тумана (взвеси капель воды в воздухе) при охлаждении влажного воздутса, образование коллоидного раствора канифоли в воде при разбавлении водой спиртового раствора канифоли, образование полукол юидного раствора, сопровождающееся помутнением круто заваренного чая при его охлаждении, проявление треков элементарных частиц в камере Вильсона или в пузырьковой камере. Примеры химической конденсации образование дыма (взвеси частиц сажи в воздухе) при сгорании топлива, сигнальных, маскировочных и других дымов при срабатывании пиротехнических изделий, красивые реакции образования ярко-синего раствора берлинской лазури (коллоидного раствора гексацианоферрата желе-за(1П)) и ярко-красного раствора (коллоидного) тио-цианата железа(1П). Во многих реакциях качественного анализа на присутствие в растворах тех или иных ионов образуются коллоидные растворы. [c.751]

Значение, которое имеет камера Вильсона для наблюдения траектори луче , определяет также нптерсс к величине п/р , [c.143]

Однокомпонентные системы. Как и можно было ожидать, легче всего интерпретируются данные по зародышеобразова нию в паровой фазе. Вообще, такие экспериментальные данные неплохо согласуются с теорией Беккера и Деринга. Так, используя камеру Вильсона с адиабатически расширяющейся атмосферой насыщенного пара, Фолмер и Флуд [14] установили, что при 261 К критическая величина х для воды со-ставлят 5,03. В то же время расчетное значение л пэи 1п//, приблизительно равном единице, составляет 5,14. Зандер и Дамкелер [15] нашли, что для воды как критическая величина х, так и ее температурная зависимость находятся в разумном согласии с теорией. [c.302]

Таким образом, как теоретические предпосылки, так и целый ряд экспериментальных фактов свидетельствуют о наличии ассоциации в газах. На это указывает также и аномальный ход теплоамкости. Подробнее остановимся на условиях ассоциации водяного пара. Еще совсем недавно считали, что конденсация водяных паров в любом объеме (замкнутом или неограниченном) связана только с присутствием так называед1ых ядер конденсации — пылинок и тому подобных посторонних частиц. Исследования в ка.мере Вильсона подтвердили этот факт. Последуюш,И1Ми непосредственными опытами в камере Вильсона было также установлено, что конденсация паров воды может происходить в камере, когда воздух совершенно очищен от пыли, если пересыщение становится больше некоторой определенной величины. Дж. Дж. Томсон и Ч. Т. Р. Вильсон показали, что центрами конденсации в чистом воздухе, но при наличии рентгеновских лучей, являются ионы, образующиеся в газах под действием радиации. Этот экспериментальный факт был использован для фотографирования следа движения заряженной частицы в камере Вильсона. [c.139]

Во-вторых, по комнтон-электронам в камере Вильсона или в магнитном спектрографе. Путем определения величины Нр находят энергию электронов отдачи. Зная угол отдачи и рассчитав энергию электрона отдачи по формуле Комптона, находят энергию у-кванта [c.60]

Если значения 1п/, рассчитанные по уравнению (2.5) для некоторого вещества, представить как функцию 1п р/роо), то получатся графики, подобные представленным на рис. 2.2. Из них следует, что скорость образования капелек при пересыщениях ниже определенной величины (для паров воды в воздухе при 260° К это примерно 5-кратное пересыщение) ничтожно мала, но выше этой величины растет так быстро, что можно говорить о критическом пересыщении, при котором конденсация становится заметной. Это согласуется с результатами, полученными в камере Вильсона, где водяной пар, очищенный насколько это возможно, от загрязнений и ионов, подвергался быстрому адиабатическому расширению. Беккер и Дёринг вывели также уравнение для скорости образования кристаллов непосредственно из пара. [c.20]

Дополнительными к венцам оптическими эффектами являются антивенцы, или глории, набл юдаемые иногда в природных облаках в виде спектрально окрашенных колец, окружающих тень головы наблюдателя, отброшенную на облако. Найк и Иоши изучали глории в лаборатории, освещая туман в камере Вильсона и наблюдая свет, рассеянный назад. Измеряя величину капелек по угловому размеру венцов в проходящем свете, они установили, что аз1пуп = п(л-Ь 1,22), где у — угловой радиус п-го светлого кольца. В природных облаках, в которых наблюдаются глории, диаметр капелек имеет величину 13,5 мк. [c.138]

На фотографиях в камере Вильсона (Ди, 1935 г.) ясно видны две траектории, из которых одна значительно длиннее другой. Как и следует ожидать на основании предположенного процесса расщепления, траектории расходятся от пластинки в противоположных направлениях. Тщательное изучение длины пробега атомов 41 и Т дает для величины их энергии значение 3,97 10 электрон-вольт, эквивалентное 0,0042 единицам массы. Эта масса является избыточной, если исходить из дейтерия (Олифант, Кемптон и Резерфорд, 1935 г.). Атомный вес трития может быть рассчитан следующим образом [c.27]

Позитрон был открыт в 1933 г, Андерсоном при изучении фотографий следа движения частиц в камере Вильсона. Он заметил частицу, которая вела себя в магнитном поле как частица, обладающая массой и величиной заряда электрона, но направление кривизны ее полета соответствовало положительно заряженной частице. Затем было найдено, что положительный электрон, или позитрон, — обычная частица в распаде искусственно полученных рациоизотопов. Хотя поведение позитрона при распаде во многом [c.382]

В составе жесткой компоненты были об-фужены при помощи камеры Вильсона заряженные ча-ицы с массами средними между массой электрона озитрона) и протона (—100—300 электронных масс), ги частицы и получили название мезотронов, или е 3 о н о в (греч. мезос — средний). Они могут быть как )ложительными, так я отрицательными Величина их фяда равна заряду позитрона (электрона) обозначаются [c.171]

В 1920 г. английский ученый Чэдвик, рассеивая а- и р-ча-стицы тонкими металлическими пластинками, измеряя кривизну туманных следов ( треков ) этих частиц (заснятых на фотопленку при помощи камеры Вильсона), подсчитывая число туманных капелек на 1 см пути пробега их, вычислил массу и скорость движения частиц. Так как углы отклонения также были измерены, равно как и числа отклонявшихся на разные углы частиц, то можно было по формуле Резерфорда (см. гл. 6) вычислить величину положительного заряда ядра 2. [c.122]

Измерения при очень низких давлениях (в разрядах, ионосфере и т. д.) показали, что коэффициент рекомбинации положительных ионов с электронами в воздухе равен 2 -10 о. Легче рекомбинируют положительные и отрицательные ионы. При этом избыток энергии распределяется по степеням свободы образующейся молекулы. С помощью измерений при нормальных температуре п давлении, проведенных в камере Вильсона, было определено, что для воздуха а = = 1,5-10" 6. Как показали исследования микроволновым методом, исчезновение электронов во внешних слоях ацетилено-воздушного пламени, отстоящих от зоны реакции на расстояние до 6 см, происходит преимущественно благодаря прилипанию электронов к нейтральным молекулам [119]. Вероятность этого процесса равна 10 . Образуюшдеся отрицательные ионы рекомбинируют сравнительно быстро. При высоких температурах пламени коэффициент рекомбинации а ниже, чем при комнатной температуре, и равен по порядку величины 10 —Ю При высоких начальных концентрациях ионов, которые существуют в ацетиленовом пламени, т. е. концентрациях в зоне реакции (см. выше), количество ионов в 1 еж газа, находящемся в любой зоне пламени, превышает 108. [c.548]

Обычно величина определялась при помощи камеры Вильсона, в которой происходило охлаждение парогазовой смеси (в результате ее адиабатического расширения), образование зародышей, затем частиц аэрозоля. Весьма эффективен метод определения 5 при смешении парогазовой смеси с холодным газом в турбулентной свободной струе [84]. Метод основан на том, что при помощи теории турбулентных свободных струй можно определять возникающие значения пересыщения 5 в любой точке струи, в том числе и максимальное пересыщение 5тах,-если известны параметры смешивающихся потоков. Изменяя эти параметры, можно получить такое пересыщение, при котором в струе появляется туман это пересыщение может быть принято равным критическому. [c.51]

Наиболее эффективно камера Вильсона мол ет быть исиользоваиа, если ее поместить между полюсами электромагнита, как впервые предложил Д. В. Скобельцын. Но направлению и величине искривления следа в магнитном иоле можно судить о знаке заряда и энергии частицы. [c.155]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология