Изотропное расширение

Изотропное расширение (сжатие). В этом случае относительное изменение расстояния меладу любыми двумя частицами в результате деформации одинаково. Наиболее распространенной мерой такой деформации служит относительная объемная деформация / , или кг, определяемая соотношениями [c.21]

Выше отмечалось, что графитированные электроды диаметром 400-700 мм высокого качества были получены в результате применения игольчатого нефтяного кокса. Его использование позволяет поднять плотность тока на электродах для сталеплавильных печей с 18-20 до 25-30 А/см . Электроды, изготавливаемые из игольчатого кокса, имеют повышенные механическую прочность при изгибе, теплопроводность и пониженные электросопротивление, коэффициент термического расширения и окисляемость по сравнению с изотропным коксом. Указанные [c.60]

С некоторыми допущениями особо следует отметить изот])оп-ность его характеристик, например коэффициента линейного термического расширения (2- 5)10 1/ С, при 100 С. Это значение меньше, чем у идеально изотропного материала (примерно 9-10 1/°С), что объясняется частичным снижением расшире- [c.499]

II. В высокочастотной области, соответствующей колебательным движениям малых и даже очень малых групп (атомы водорода, отдельные электроны), зондирование структуры основано на несколько ином принципе. Возникновение организованных, в первую очередь кристаллических, структур сразу же резко ограничивает подвижность наблюдаемых при соответствующей частоте групп. По аналогии с температурными искажениями релаксационного спектра это должно приводить к смещению или размазыванию резонансных линий. В радиочастотном диапазоне это может быть расширение линий протонного магнитного резонанса при введении в полимер. электронного парамагнитного зонда — какого-либо устойчивого свободного радикала— характер его ЭПР-сигнала меняется в зависимости от плотности окружения, т. е. от того, находится ли он в кристаллической, жидкокристаллической или изотропной (аморфной) области. В оптическом диапазоне по тем же причинам могут изменяться форма, положение и интенсивность полос колебательных спектров (часто приходится, например, встречаться с термином кристаллическая полоса ). Можно вводить в-полимер электронный зонд— люминофор (например, антрацен) и по изменениям спектральных характеристик поляризованной люминесценции снова судить о подвижности или плотности тех участков, в которых расположен люминофор. [c.54]

Аморфные (стеклообразные) тела изотропны, т. е. векторные свойства их не зависят от направления. Эти тела имеют неправильные формы. Кристаллы характеризуются определенными формами многогранников с плоскими гранями, которые по закону гранных углов пересекаются при данной температуре у данной модификации вешества под определенными углами независимо от размеров и искажений, связанных с условиями роста кристаллов. Для каждой кристаллической модификации данного вещества свойственна определенная температура плавления. Кристаллы анизотропны у них многие так называемые векторные свойства (тепло- и электропроводность, прочность, термическое расширение, скорость роста, растворение, травление и т. д.) зависят от направления. Однако теплоемкость, плотность и прочие скалярные свойства у всех веществ не зависят от направления. [c.116]

Объемный и линейный коэффициенты расширения. Тепловое расширение — изменение размеров тела в процессе его нагревания при постоянном давлении. Количественно тепловое расширение изотропных тел характеризуется объемным коэффициентом [c.146]

Тепловое расширение. Все твердые тела при нагревании расширяются, т. е. увеличиваются в объеме. Стекло является изотропным материалом — при нагревании оно изменяется в объеме во всех направлениях одинаково. [c.14]

Как вытекает из линейной теории упругости, в изотропном и однородном теле при любом поле внутренних напряжений средняя дилатация равна нулю. Поэтому даже в случае краевой дислокации приближение линейной теории упругости не показывает увеличения объема в среднем по кристаллу. Вблизи дислокаций деформация так велика, что линейная теория упругости неприменима и следует учитывать нелинейное расширение. [c.48]

Эти условия впервые были сформулированы одним из авторов данной книги, как расширение принципа симметрии Кюри [141]. Однако, как выяснил впоследствии Качальский с сотрудниками, эти требования симметрии справедливы только в изотропной [c.46]

За областью перехода процесс расширения полосы частот продолжается. Увеличивается энергия колебаний с частотами, превышающими частоту наиболее неустойчивого колебания. Развитие спектра продолжается до тех пор, пока не создаются условия для возникновения локально-изотропной турбулентности в инерционной области спектра, определение которой дается ниже. Данные, представленные на рис. 11.4.5, показывают, что с началом процесса перехода крупные вихри разбиваются на мелкие. Масштаб турбулентности можно выразить через частоту колебания, и первоначально большой размер вихрей связан с низкой частотой преобладающего колебания. По мере развития процесса перехода Энергия возмущения передается колебаниям с более высокими частотами из узкой области спектра с центром на частоте наиболее неустойчивого колебания. Это сопровождается образованием мелкомасштабных вихрей. [c.46]

По мере дальнейшего расширения спектра частот в нем образуется так называемая инерционная область, которая соответствует локально изотропной турбулентности. В этой области спектральная плотность кинетической энергии турбулентности уменьшается с увеличением волнового числа X по закону [118]. Эта зависимость была получена для спектра пульсаций скорости в несжимаемой жидкости. Корсику [28] удалось обобщить результаты и показать, что она справедлива также для спектра пульсаций температуры, если рассматривать температуру как пассивную скалярную величину в поле течения. В конвективной области спектра пульсации температуры также подчиняются закону —5/3. [c.65]

В первоначально изотропном теле нагревание приводит к гидростатическому расширению, при этом скорости продольных и сдвиговых волн изменяются. Относительное изменение скорости продольных волн описывается выражением [c.82]

Закон Гука удовлетворительно описывает поведение многих кристаллических и аморфных твердых тел при малых деформациях. Он также удовлетворительно описывает поведение жидкостей при изотропном расширении — сжатии [c.43]

Изотропные константы сверхтонко о расщепления ( Э), рассчитанные расширенным метолом Хюккеля и найденные экспернмента.1ьно [c.30]

Угли с выходом летучих веществ более 35% и с содержанием кислорода более 6% дают, таким образом, полностью изотропные коксы. С увеличением степени метаморфизма и в начале появления разусреднения на уровне 35% летучих веществ они имеют вид гранул. При выходе летучих веществ 25% эти участки достигают размеров 5—10 мкм и придают коксу вид зернистого гранита. При расширении участков при выходе летучих веществ в угле 20—22% кокс принимает вид волокнистого , а при выходе летучих 18—20% или тогда, когда речь идет о коксе из высокотемпературного пека, в наличии имеются широкие извилистые полосы . Эти волокна и эти полосы воспроизводят ориентацию плоских ароматических молекул в жидком кристалле в момент затвердевания. [c.114]

Двухоболочечная модель Кернера [65] относится ко второй группе моделей. Из условия расширения сферического включения, окруженного однородной средой, вытекает требование непрерывности смещения и напряжения на поверхности включения. Предполагается, что однородная среда обладает упругими свойствами композиционного материала без включений. Модель связывает модули сдвига О, и объемного сжатия /(, (или коэффициенты Пуассона ) произвольного числа изотропных элементов с макроскопическими модулями Ос и Кс- [c.44]

Разработан комплекс методов оценки молекулярной и надмолекулярной структуры коксов. Методы основаны на дифракции рентгеновских лучей в области больших и малых углов. Комплекс позволяет оценивать размеры кристаллитов, микроискахени , количество упорядоченного углерода, степень упорядоченносФи структуры, термический коэффициент расширения решетки, анизотропию термического расширения, распределение структурных пор по размерам и другие параметры тонкопористой структуры. Показано значительное разлшчие в тонкой структуре, характеризуемой перечисленными параметрами, дяя игольчатых и изотропных коксов. Библ.II,таблЛ. [c.164]

А.И. Бавер продолжил работы в институте электроугольной промышленности и буквально через несколько лет создал на подложке из обычного электродного графита ДЭЗа сопловой вкладыш с пиролитическим покрытием, который был использован в двигателе ракетной системы стратегического назначения, разработанной Московским институтом теплотехники (МИТ) под руководством главного конструктора Надирадзе. Проблема состояла в том, как совместить два графита — подложку и слой пирографита, имеющих очень разные коэффициенты термического расширения. И эта задача со многими осложнениями все же была решена. Другим путем пошли ученые ГИПХа, сумевшие создать так называемую водородную технологию изотропного пирографита, позволившую получать его в блоке. Эта технология была освоена на опытном заводе ГИПХа в Редкине. [c.112]

Упомянутое выше предварительное окисление пиролизной смолы способствует получению более изотропных по сравнению с КНПС структур, поскольку в этом случае создаются условия, препятствующие коалесценции мезофазовых частиц [2-48]. Как отмечалось выше, изотропные коксы не испытывают необратимого увеличения размеров при нагревании. Их применение позволяет получить материалы с наибольшей прочностью и плотностью. После прокаливания кокса при 1200 С его коэффициент линейного термического расширения в интервале 20-400 С равняется 35-50 10-7 С [2-43]. [c.68]

Мозаичная микроструктура пекового кокса, сходная с соответствующей микроструктурой нефтяного кокса (рис. 2-10), может определяться содержанием зольйых примесей. С ростом содержания золы в пеке наблюдается исчезновение ламелярной микроструктуры коксов, сопровождающееся уменьшением их плотности и электропроводности [2-72]. Одновременно с этим наблюдается рост коэффициента термического расширения и изотропности пекового кокса (табл. 2-8). Особенно резко изменяется оптическая анизотропия. Наиболее заметные изменения показателей наблюдаются при содержании золы до 1% (масс.). С ростом содержания золы наблюдается уменьшение плотности прокаленного и графитированного коксов, а это сопровожда( тся уменьшением способности пекового кокса к графитируемости, по данным изменения Ьс (рис. 2-36). В связи с этим содержание золы в пековом коксе ограничивается 0,3-0,4%. [c.97]

Использование нефтяных и пековых коксов, обладающих невысокой анизометричностью частиц, предопределяют и невысокую анизотропию термического расширения (табл. 21).. Aяизotpoпия а увеличивается при добавлении в шихту анизотропных частиц (например, природного графита) вследствие роста а в параллельном оси с направлении и уменьшения - в перпендикулярном. Способ формования заготовок определяет в значительной мере анизотропию линейного расширения. Так, для материалов, полученных методом продавливания, а в направлении, перпендикулярном к оси продавливания, всегда выше, чем в параллельном направлении. В прессованном материале, наоборот, а параллельно приложенной нагрузке выше. Различие тем значительнее, чем выше анизотропия частиц наполнителя. Гидростатическое прессование пресс-массы позволяет получить изотропный материал даже при использовании в шихте высокоанизотропного природного графита (табл. 22). [c.101]

В обзоре [13] отмечается, что полифторалкоксифосфазены имеют лабильную структуру, зависящую от условий получения полимера и его термической предыстории. Главной причиной формирования мезоморфного состояния этих полимеров является специфическое взаимодействие основной полимерной цепи с боковыми цепями, содержащими большое число электроотрицательных атомов фтора. Особенно большое внимание уделялось исследованию поли[бис(трифтор-этокси)фосфазена]. Отмечается, что своеобразное строение мезофазы этого полимера обуславливает способность полимерного материала в мезоморфном состоянии течь подобно жидкости. Структура изотропного расплава полифосфазена сохраняет основные черты строения мезофазы, отличаясь свернутой конформацией макромолекул [212]. В области 453-493 К существенно изменяются реологические свойства и ряд структурных характеристик мезофазного расплава полимера, что сопровождается тепловым эффектом [213]. Предполагают, что в этой области температур происходит конформационное превращение макромолекул полимера с образованием структуры, промежуточной между одномерной слоевой и двумерной псевдогональной. Обнаружена высокая чувствительность мезофазы поли[бис-(фторэтокси)фосфазена] к приложенному давлению (до 400 МПа) повышение температуры перехода полимера (Г]) из кристаллического состояния в мезофазу, резкое расширение области существования мезофазы с ростом давления, а также ее упорядочение [211]. [c.352]

Изотропная структура коксов типа КНПС обусловливает использование их в конструкционных изделиях, где требуется высокая црочность, низкий уровень усадки, изотропность свойств и т.д. Анизотропность коксов игольчатой структуры обеспечивает эффективное црименение их в качестве наполнителей электродов, где реализуются анизотропные свойства высокая электропроводность в нацравлении токоподво-да, низкий коэффициент термического расширения, низкая окисляемость и т.д. [c.92]

Из рассмотренных выше зависимостей относительного модуля (отношения Еа/Еа) ОТ содержания наполнителя следует, что, хотя Еа и Еп зависят от температуры, относительный модуль должен быть почти независимым от температуры, несмотря на то, что теория Кернера предсказывает его слабое возрастание из-за увеличения с температурой коэффициента Пуассона. Согласно Нилсену [292, 302], зависимость отношения EJEa от температуры может быть связана с изменением модуля упругости матрицы в наполненной системе по сравнению с ненаполненной. Известно, что вокруг частицы наполнителя в изотропной среде развиваются напряжения из-за различий в температурных коэффициентах расширения двух фаз при охлаждении материала после формования. Так как для полимеров характерна нелинейная зависимость напряжения от деформации, то модуль упругости уменьшается с напряжением. В результате модуль упругости полимера, находящегося вблизи частицы наполнителя, меньше, чем ненаполненного поли.мера, даже если общий модуль композиции выше. Величина напряжений в полимере вокруг частицы наполнителя уменьшается с ростом температуры, а модуль соответственно возрастает. Теоретическое уравнение для температурной зависимости относительного модуля может быть представлено в виде [c.165]