Плотность жидкостей видимая

В технологии огнеупоров наибольшее распространение получил метод определения кажущейся плотности путем взвешивания сухого образца, его пропитки, вторичного взвешивания образца с заполненными жидкостью порами, и, наконец, гидростатического взвешивания пропитанного образца в жидкости по соответствующему стандарту [48, ГОСТ]. Точность измерений оценивают [48, ГОСТ] в 0,5—1,0%. Стандарт разработан для относительно крупных образцов ( 50 см ), но, видимо, годится и для более мелких зерен. [c.49]

Из формулы (IV. 121) и соотношения (IV. 117) для видимой области спектра вытекает следующая связь между показателем преломления и плотностью жидкости [c.212]

Отсюда ясно, что найденное число и будет относительной плотностью (так называемая видимая или неприведенная плотность). Например, при достижении равновесия большая гирька находилась на восьмом делении, следующая за ней на седьмом, третья не участвует, а четвертая на пятом тогда видимая плотность испытуемой жидкости будет 0,8705. При определении плотности жидкостей тяжелее воды (р > 1) очевидно, что одну большую гирьку надо вешать на десятое деление, т. е. на крючок, а остальные — как описано выше. Следовательно, на весах Вестфаля можно анализировать жидкости с относительной плотностью не более 2. [c.92]

При адсорбции из растворов ад сорбционное пространство всегда заполнено конденсированной фазой, состав которой отличается от состава равновесного раствора в соответствии с константой равновесия избирательной адсорбции. Плотность конденсированной фазы близка к плотности жидкости, поэтому диффузия адсорбированных молекул при адсорбции из растворов крц-близка к диффузии компонента в внутридиффузионной ки-жидкости, причем такая аналогия, нетики адсорбции при линей-видимо, существует при всех соот- ной изотерме и различных зна-ношениях количеств адсорбирован- гениях ного вещества. [c.119]

Изучение адсорбции водяного пара усложняется рядом особенностей, и, по-видимому, применение уравнения БЭТ к изотермам воды довольно часто не имеет реальных оснований. В работе [68] указывалось, что значение Лт=10,6 А , рассчитанное с помощью уравнения (2.64) по плотности жидкости при 24°, довольно хорошо согласуется с результатами определения удельной поверхности образцов кварца, анатаза и сульфата бария при адсорбции азота. Однако в опубликованной несколько позднее работе Гаркинса [63] показано, что соответствие с результатами, полученными для стандартного образца анатаза, будет наблюдаться только, если принять Лт=14,8 А . Другие данные, относящиеся к этому твердому телу, представлены в табл. 18. Значение Ат-, равное 14,8 А , приводит в случае других твердых тел к слишком высоким при адсорбции воды результатам по сравнению с результатами, полученными для азота. [c.99]

Такое соотношение между плотностями жидкости и адсорбата при насыщении можно, по-видимому, объяснить стерическими затруднениями при размещении молекул внутри полостей цеолита (причем, степень рыхлости упаковки по сравнению с жидкостью зависит от величины и пространственной структуры молекул) и тем, что с повышением температуры термический коэффициент предельной адсорбции а = —й 1п а йТ остается практически постоянным в изученном интервале температур, а термический коэффициент жидкости быстро растет. [c.226]

Пример 3. Вычислите истинную плотность вещества при 20° С Р4 °, если видимая плотность жидкости Р4 = 0,9124 г/см . [c.139]

В случае движения капли в плотной среде, например при падении капли жидкости в другой жидкости, картина становится более слож-ной. По-видимому, и здесь имеется некоторая область размеров, при которых применима формула типа (79,1). Однако, поскольку плотность внешней среды обычно сравнима с плотностью жидкости, вместо (79,1) следует написать [c.430]

Избыточный электрон в жидкости может находиться или в квазисвободном состоянии или в локализованном состоянии. Локализация электрона происходит в межмолекулярных полостях, которые образуются и разрушаются вследствие флуктуаций плотности жидкости. В полярных жидкостях избыточный электрон, возникший тем или иным путем в квазисвободном состоянии, быстро (за время порядка 10 сек) переходит в локализованное (сольватированное) состояние. В неполярных жидкостях, по-видимому, существует равновесие между локализованными и квазисвободными электронами. Это равновесие в зависимости от природы жидкости может быть сильно сдвинуто в ту или другую сторону, в стеклах полости возникают при образовании стекла и являются ловушками для электронов. Вследствие релаксационных процессов ловушки постепенно исчезают. Возможны также диффузионные перемещения ловушек. Поведение ловушек сильно зависит как от свойств жидкости, так и от температуры. [c.33]

Так как мы изучали только транспортный унос жидкости, то есть унос, образованный частицами, витающими в потоке газа при данной его скорости, можно было предположить снижение брызгоуноса с увеличением плотности орошающего раствора. Поскольку в действительности такая закономерность не наблюдается, то отсутствие влияния плотности жидкости можно объяснить, по-видимому, некоторым усилением дробления струй жидкости на капли при ударе их о насадку с увеличением плотности жидкости. Кроме того, уменьшение объема уносимой жидкости компенсируется в какой-то степени увеличением ее плотности. [c.65]

Испарение и кипение жидкостей тесно связаны друг с другом. В обоих процессах жидкость переходит в газ. Испарение происходит при любых температурах, но только с поверхности жидкости. При повышении температуры скорость испарения увеличивается. При кипении газообразная вода (водяной пар) образуется по всему объему, а не только на поверхности жидкости. Из-за того что пар имеет меньшую плотность, чем жидкость, он поднимается к поверхности и выходит наружу. Зрительно пар мы не видим, но при соприкосновении с более холодным воздухом он конденсируется в видимые облака, состоящие из микроскопических капель. [c.35]

Усиление неньютоновских свойств при повышении температуры наблюдается у ассоциированных жидкостей [38,39]. В нашем случае отмеченный эффект, по-видимому, связан с распадом ассоциатов по мере усиления интенсивности теплового движения. Уменьшение размеров структурных частиц в определенном интервале температур приводит к усилению межмолекулярного взаимодействия, так как увеличивается плотность упаковки частиц и их взаимодействие. Для вторичных асфальтенов, имеющих более крупные агре- [c.22]

Видно существенное различие между значениями предельных объемов адсорбционного пространства для различных газов. Вывод здесь, по нашему мнению, может быть только один изменяется не объем адсорбционного пространства, а плотность адсорбированной фазы. Если считать истинное значение предельного объема адсорбционного пространства по бензолу — = 0,40 см /г постоянным для всех адсорбируемых газов, то можно отметить, что степень заполнения адсорбционного пространства зависит от размера молекул, свойств криогенных газов и температуры опыта. Например, азот и аргон адсорбируются при температуре, близкой к их точке кипения, и плотность адсорбата (в расчете на 1 о = 0,40 см г) почти в полтора раза выше плотности нормальной жидкости при этой же температуре. По-видимому, в силу малости линейных размеров молекул это свойство должно наблюдаться у всех исследуемых газов при температурах, близких к температуре кипения. Низкое значение Ц7о для гелия и неона объясняется высокой температурой адсорбции, значительно превышающей критическую для указанных газов. [c.27]

При погружении поплавка в жидкость равновесие нарушится и широкая часть коромысла опустится. Тогда на вырезы или крючки, находящиеся около делений длинной части коромысла, подвешивают рейтеры таким образом, чтобы острия 4 а. 6 снова установились друг против друга, т. е. чтобы коромысло приняло положение равновесия.. Если самый большой рейтер висит на делении 8, второй — на делении 2, третий — на делении 1 и четвертый — на делении 5, то тогда так называемая видимая плотность продукта при температуре опыта будет равна 0,8215. Если плотность испытуемой жидкости больше единицы, то сначала на десятое деление навешивают самый большой рейтер, а затем подбирают и остальные. [c.50]

Несмачивающий режим взаимодействия капель. Данный режим наблюдался в интервале температур охлаждаемой поверхности примерно от 400 до 880 °С. В этом случае на поверхности не видны следы ударяющихся капель. Был проведен анализ теплообмена излучением между плоской поверхностью и приближающейся к. ней каплей (см. 2.8). Расчет показал, что доля предварительно испаряющейся массы незначительна и лишь весьма мелкие капли не достигают нагретой поверхности в результате полного испарения. По мере приближения капли к стенке скорость испарения возрастает за счет теплообмена излучением, а в непосредственной близости от стенки — и за счет конвекции и теплопроводности. Образующийся с большой скоростью слой пара между каплей и стенкой, видимо, препятствует непосредственному контакту между ними, чем и можно объяснить отсутствие видимых следов. соударения. Зависимость теплоотдачи от плотности потока жидкости в несмачивающем режиме слабее, чем в смачивающем. [c.172]

Примечание. Плотность Рзо (в г/см ) с учетом плотности воздуха вычисляют по полученным данным (гпх, щ, т) следующим способом. Сначала вычисляют плотность испытуемой жидкости ио сравнению с плотностью воды при 20 С — так называемую видимую плотность р [c.28]

Однако всеобщность коллоидного состояния представляется в настоящее время не только возможной (стр. 5), но и действительной в том смысле, что реальные тела являются дисперсными системами. Так, флуктуации плотности в газообразной гомогенной среде, несмотря на короткое время жизни, представляют собой гетерогенные образования со свойствами дисперсной фазы. Дефекты решеток реальных кристаллов, достигающие коллоидных размеров, также являются дисперсной фазой и коллоидно-химическая интерпретация поведения дефектов успешно проводится в современных работах по физике твердого тела. Чистые жидкости, по-видимому, также не составляют исключения (ассоциаты, [c.11]

Однако всеобщность коллоидного состояния представляется в настоящее время не только возможной, но и действительной в том смысле, что практически все реальные тела являются дисперсными системами. Так, флуктуации плотности в газообразной гомогенной среде, несмотря на короткое время жизни, представляют собой гетерогенные образования со свойствами дисперсной фазы. Дефекты решеток реальных кристаллов, достигающие коллоидных размеров, также являются дисперсной фазой и коллоидно-химическая интерпретация поведения дефектов успешно проводится в современных работах по физике твердого тела. Чистые жидкости, по-видимому, также не составляют исключения (ассоциаты, жидкие кристаллы). Следовательно, в настоящее время весьма трудно представить себе реальное тело, не обладающее признаками и свойствами дисперсной системы. [c.13]

Таким образом, жидко-растянутая пленка отличается от конденсированной отсутствием строгой ориентации молекул. На основании современных данных можно, по-видимому, считать, что жидко-растянутая пленка соответствует обычной жидкости, тогда как конденсированная— жидкости с молекулами, ориентированными во внешнем поле, например, воде гидратных оболочек или воде, находящейся в сильном электрическом поле. В этих случаях ориентация молекул приводит к более плотной их упаковке, сопровождающейся увеличением плотности (уменьшением А в двухмерной модели). Можно обнаружить также значительную общность свойств конденсированных пленок и трехмерных жидких кристаллов. [c.100]

Изделия из стеклоуглерода широко используются в различных областях техники. При высокой прочности (Стс = 200- -300 МПа) и малой плотности (1,45-1,55 г/см ) стеклоуглерод химически инертен к большинству агрессивных среди непроницаем для газов и жидкостей. Он хрупок и имеет скрытые дефекты, из-за которых изделия из него зачастую разрушаются без видимой причины. Отмеченные свойства стеклоуглерода определяются особенностью его структуры, которая не объясняется с позиции имеющихся модельных представлений. [c.197]

ЗЖМ-1 — однородная маслянистая жидкость без видимых механических примесей. Цвет жидкости желтый с зеленоватым оттенком, преобладает запах этилацетата, плотность при 20°С в пределах 1,07—1,11 pH в пределах 5—7. Жидкость огнеопасна. [c.210]

Пятновыводитель-3 — однородная бесцветная прозрачная жидкость без видимых взвешенных частиц, плотность при 20° С — 0,976—0,980. [c.211]

Стандартный метод [345], используемый в США, применим к маслам нефтяного происхождения для использования в кабелях, трансформаторах, автоматических масляных выключателях и т. д. Масла с высокой степенью чистоты показывают то же самое значение при стандартных условиях от 30 до 35 кв. Для алканов [346] было показано, что диэлектрическая сила линейно увеличивается с плотностью жидкости. Для и-гептана было найдено соотношение между диэлектрической силой и изменением плотности с телтера-турой. Существует много причин, по которой диэлектрическая сила изолятора ослабевает самые важные, по-видимому, связаны с присутствием определенных примесей [347], полученных в результате коррозии, окисления, термического или электрического крекинга или газообразного разряда попадание воды является общеизвестной причиной аварий. [c.206]

Физическая природа эффекта скольжения пока недостаточно выяснена. Его можно, например, трактовать как проявление внешнего трения жидкости о твердую поверхность. С не меньшим основанием можно, по-видимому, говорить и о понижении вязкости граничных < лоев вблизи лиофобной поверхности. Граница жидкости с лиофоб-ной поверхностью во многом аналогична границе раздела с газом и в том и в другом случае молекулы жидкости сильнее взаимодействуют друг с другом, чем с молекулами граничаш ей с жидкостью азы. В переходном слое жидкость—лиофобная поверхность (как и в переходном слое жидкость—пар) плотность жидкости снижается 146], что может привести к падению вязкости. Так как переходный слой тонок, формально (при макроскопическом описании) такое течение можно уподобить течению со скольжением. [c.308]

Когда на дне вертикального кристаллизатора находйтся растворяющееся вещество, конвекционная картина усложняется. Теперь на плотность жидкости помимо температуры влияет и концентрация растворяющегося вещества. Если прогревать раствор только через шихту (границу между термостатами нагрева и охлаждения расположить на уровне шихты) и если при этом темп увеличения плотности за счет растворения окажется больше темпа уменьшения плотности за счет нагрева, раствор у поверхности шихты окажется тяжелее, чем вышележащая жидкость. В этом случае конвекции не происходит и выращивание кристаллов делается практически невозможным. Вообще, чем больше растворимость вещества, его температурный коэффициент растворимости, его плотность, тем больше вероятность расслоения раствора. Это расслоение проявляется иногда очень резко — вплоть до образования видимых горизонтальных границ, различимых из-за существенной разницы в показателях преломления контактирующих растворов (пример — квасцы). Благодаря расслоению образуются малые контуры конвекции, каждый из которых замкнут в пределах зон растворения и роста. Обмен веществом между ними невелик. [c.103]

Точность определения по методу максимального давления в пузырьках достигает нескольких десятых процента. Угол смачивания может быть любым (необходимо только знать, какой радиус трубки, внутренний или внешний, используется в эксперименте) достаточно лишь приблизительно знать плотность жидкости (если трубки сдвоенные) измерения могут проводиться быстро. Скорость роста пузырьков, по-видимому, должна составлять около 1/с. Таким образом, данный метод является ква-зидинамическим и характеризует натяжение свежеобразованных поверхностей раздела жидкость — воздух. Поэтому его нецелесообразно применять для изучения старения поверхностей. Если исследуются чистые жидкости, влияние поверхностно-актив-ных веществ должно быть сведено к минимуму. Рассматриваемый метод пригоден для дистанционных измерений, и его можно использовать для определения поверхностного натяжения жидкостей, с которыми трудно работать, например расплавов металлов [8]. [c.22]

В спектрах комбинационного рассеяния бездипольных молекул при изменении температуры и при фазовых переходах также наблюдается смещение частот, хотя и менее значительное, чем в спектрах полярных молекул. При неизменной температуре величина смещения определяется двумя факторами изменением плотности и изменением агрегатного состояния. В качестве примера на рис. 56 представлены результаты измерений частоты V] метана [265]. При одной и той же плотности частота V) в газе равна около 2910 смг , в жидкости 2905,2 смг и в твердом теле 2903,9 м- . Наличие минимума на кривой зависимости частоты от плотности, по-видимому, представляет собой типичное явление. [c.329]

Для всех рассматриваемых жидкостей повышение давления примерно на три порядка приводит к росту е о на 15—20%, а в случае повышения на четыре порядка — на 30—50%. Это свидетельствует о том, что увеличение плотности жидкости сопровождается повышением электрического момента единицы объема, по-видимому, в результате увеличения объемной концентрации диполей. При этом закономерно более значительное изменение претерпевает Ец полярных растворителей, для которых повышение диэлострической проницаемости происходит практически по линейному закону. [c.44]

В предыдущих разделах были представлены только наиболее распространенные методы определения поверхностного натяжения. Гамбилл [5, 23] рассмотрел несколько других методов, однако они, по-видимому, не обладают какими-либо реальными преимуществами по сравнению с приведенными выше. Райх [28] аппроксимировал значения коэффициента повермостного натяжения с помощью соотношения, включающего давление паров и плотность жидкости, которое для неполярных соединений оказывается весьма точным при температурах ниже Ть- На основе несколько иного подхода Симмонс и Вильсон [29] установили соотношение между ловерхностным атяжением и вязкостью, энергией испарения и точкой кипения, а Майерс [30] связал у с сжимаемостью жидкостей. [c.416]

Для двухфазных газо-жидкостных и жидкость-жидкостных систем величина для дисперсной фазы определяется не объемной скоростью потока, а зависит от гидродинамических режимов потоков. Области существования последних определяются отношением объемных скоростей дисперсной и сплошной фаз. Для реакций под повышенным давлением, которое обычно применяется в случаях газо-жидкостных каталитических реакций, наиболее часто встречается режим пузырькового течения. В этом случае скорость всплывания пузырей определяется разностью плотностей сплошцой и дисперсной фаз, диаметром пузыря, зависящим от типа и размера распределительного устройства и от величины поверхностного натяжения на границе раздела фаз. В качестве примера формулы, видимо, приемлемой для расчета колонных аппаратов с суспендированным катализатором, можно привести приближенную формулу для скорости всплывания пузырьков в объеме жидкости при ламинарном движении [26] [c.303]

Моноалкилзамещенные тиациклопентаны СпНап5 интересны в том отношении, что во всем этом гомологическом ряду соотношение углерода и водорода остается постоянным, а основное влияние на величину плотности оказывает длина цепи алкильного заместителя, процентное содержание серы и наличие циклизации, причем влияние последнего фактора, способствующего более плотной упаковке молекул в жидкости, по-видимому, является доминирующим, чем и объясняется значительно более высокая плотность циклических сульфидов по сравнению с алифатическими. С ростом молекулярного веса уменьшается процентное содержание серы, влияние цикла начинает подавляться нарастающим действием бокового алифатического радикала — ив целом все это приводит к уменьшению плотности моноциклических сульфидов. [c.153]

При проведении расчетов необходимо измерять плотность тока I = //. . Величину тока 1 легко измерить с большой точностью, но истинная величина поверхности твердого катода не поддается точному измерению из-за ее шероховатости. Видимая габаритная поверхность может отличаться от истинной в несколысо раз. Поэтому в полярографии используют в качестве электрода ртуть, которая, как и все жидкости, имеет практически идеально гладкую поверхность. Чтобы химический состав поверхности ртути в процессе электролиза не изменялся, конструкция полярографа предусматривает постоянное обновление ее поверхности. Катодом служит капля ртути, [c.356]

По-видимому, это уравнение может быть применимо при расчете колонн для перегонки жидкостей, не образующих устойчивой пены. Об этом говорит и то обстоятельство, что в уравнение (260) не входят величины, характеризующие пенообразующую способность и устойчивость пены, а также и плотность орошения. Так, например, если найти из уравнения (260) высоту пены для скорости у = 10 м/сек, при ширине щелей 3 мм, то /г будет равно 105 мм. Для этих же условий О. Е. Сатропинский [118] нашел высоту пены при перегонке паточной бражки спиртовых заводов [c.222]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология