Поляризованное излучение поляризация КР света

Поляризация флуоресценции. Важной характеристикой фотолюминесценции является поляризация флуоресценции. Каждую молекулу можно рассматривать как колебательный контур — элементарный осциллятор, который способен поглощать и испускать излучение не только вполне определенной частоты, но и с определенной плоскостью колебания. Если на вещество падает поляризованный свет, то он преимущественно возбуждает те молекулы, в которых направление колебания осциллирующих диполей совпадает с направлением электрического вектора возбуждающего светового пучка. Поэтому несмотря на то что молекулы в растворе ориентированы хаотично, возбуждению подвергаются лишь те из них, которые обладают соответствующей ориентацией. Если.время жизни возбужденного состояния велико по сравнению со временем, необходимым для дезориентации молекул вследствие вращения, этот процесс дезориентации происходит еще до того, как появится заметная флуоресценция. Если же скорость вращательного движения мала по сравнению со временем жизни возбужденного состояния, то свет флуоресценции испускается до завершения дезориентации. При этом осцилляторы, ответственные за флуоресцентное излучение, ориентированы в той же плоскости, в которой они были ориентированы в момент поглощения, так что флуоресцентное излучение оказывается частично поляризованным. В очень вязких растворителях даже малые молекулы могут сохранять ориентацию за время испускания флуоресценции. Крупные молекулы, такие, как белки, сохраняют свою ориентацию в течение периода времени, который достаточно велик по сравнению со временем испускания флуоресценции, поэтому их флуоресценция частично поляризована. Степень поляризации флуоресценции определяется по формуле [c.56]

Флуоресцентное излучение сложных молекул (в частности красителей) поляризовано даже при естественном падающем свете. Теория поляризации люминесценции разработана Вавиловым и Феофиловым. Возбуждающий свет поглощается молекулами, определенным образом ориентированными по отношению к электрическому вектору световой волны. После поглощения энергия излучается в результате другого электронного перехода, которому отвечает, вообще говоря, иная поляризация в молекуле, т. е. иное направление переходного диполя. Если время жизни возбужденного состояния, т. е. время передачи энергии, мало по сравнению с временем переориентации молекулы, то люминесценция поляризована. Степень поляризации выражается величиной [c.145]

Излучение на выходе лазера поляризовано линейно. Пластина л/4, одна из осей которой расположена под угло.м 45 по отношению к плоскости поляризации лазерного луча, превращает линейно поляризованный луч света в луч, поляризованный циркулярно. Поляризатор П вырезает из луча света, поляризованного по кругу, линейную составляющую с заданным по отношению к плоскости падения азимутом ап плоскости поляризации, после чего линейно поляризованный луч попадает на компенсатор К, медленная ось Ь которого расположена под углом 45° к плоскости падения Р (рис. 9.12). В результате вышедший из компенсатора луч света приобретает перед падением на поверхность исследуемого образца некоторую эллиптичность уг = а/7—45° и соответственно некоторый сдвиг по фазе [c.185]

Принципиальная схема визуального поляриметра (рис. 84) включает источник монохроматического света 1, излучение которого поляризуется при прохождении через призму Николя 2 (поляризатор) далее поляризованный луч проходит через кювету 3 с раствором исследуемого вещества. Происходящее при этом отклонение плоскости поляризации света определяют с помощью второй, вращающейся призмы Николя 4 (анализатора), которая жестко связана с градуированной шкалой. Наблюдаемое при этом через окуляр 5 зрительное поле, разделенное на две или три части различной яркости, следует сделать равно- [c.121]

Особенностью рассеянного света является его поляризация, причем максимум степени поляризации наблюдается в направлении, перпендикулярном падающему лучу. Степень поляризации света, рассеянного в различных направлениях, зависит от формы частиц. Так, для сферических частиц излучение, наблюдаемое перпендикулярно падающему лучу, поляризовано полностью, а для час- [c.143]

При КР происходит изменение поляризации света, характеризуемое степенью деполяризации р. При использовании для возбуждения лазера (рис. 2), излучение к-рого поляризовано в плоскости ху, р = где и / -интенсивности компонент рассеянного света, поляризованных в направлении осей гих соответственно. Для неполносимметричных колебаний (хаотически ориентир, молекул в газе или жидкой фазе) р = 0,75 (деполяризов. линии в спектре) для полно- [c.437]

Второй поляроид или николь, помещенный на пути светового пучка, будет аналогично пропускать только одно из слагающих пучка, то, которое колеблется параллельно его оптической оси ввиду того что свет уже поляризован, т. е. его колебания совершаются только в одном направлении, при повороте второго поляризатора (называемого анализатором) на 90° мощность светового пучка упадет до нуля. Схема поляризации иллюстрируется рис. 239. Излучение от лампы направляется в линзу-коллиматор, выйдя откуда в виде пучка параллельных лучей, поляризуется поляроидом А, оптическая ось которого расположена вертикально. Поляроид В, также с вертикальной осью, не оказывает влияния на пучок, но поляроид С, ось которого ориентирована горизонтально, совершенно гасит луч. При повороте поляроида С в его плоскости мощность пропускаемого излучения изменяется с изменением синуса угла поворота. О двух поляроидах или НИКОЛЯХ, помещенных один за другим, говорят, что они [c.301]

На рис. Х.З схематично показано, как для какой-то заданной частоты рассеянного молекулой света экспериментально определяется его поляризация. Пусть молекула находится в начале системы координат. Электрический вектор падающего на молекулу в направлении оси X электромагнитного излучения S п осциллирует, как показано на рис. Х.З, параллельно оси г, т. е. излучение плоско поляризовано, как это имеет место в современных схемах возбуждения спектров КР с помощью лазеров. Рассеянное под прямым углом (в направлении оси у) излучение направляется в щель 5 [c.212]

Круксом была исследована катодолюминесценция большого числа естественных и искусственных препаратов. Констатировано постоянство -спектрального состава излучения одних и тех же соединений и независимость его от условий возбуждения. Широкие колебания спектра обнаружены, наоборот, при переменных условиях изготовления люминофоров (искусственные препараты Al Oj, aS и т. д.) или у естественных минералов различного происхождения. На образцах минералов (изумруды, сапфир, рубины, гиацинт, кальциты и т. д.) установлена глубокая поляризация возбуждаемого свечения. Маленькие гексагональные призмы изумруда светились прекрасным розовато-красным цветом. Свечение было поляризовано, повидимому, полностью в плоскости перпендикулярной оси [46, стр. 661]. [c.12]

Поскольку индуцированные электрические моменты малых изотропных частиц направлены параллельно электрическому вектору возбуждающего пучка, свет, рассеянный под углом 90°, будет плоскополяризован независимо от состояния поляризации пучка падающего излучения. Однако, если падающее излучение не поляризовано, свет, рассеянный под углами, отличными о г 90°, будет иметь как вертикальную, так и горизонтальную компоненту, причем интенсивность рассеянного света в за- [c.442]

Применением поляризационных фотометров, закономерное изменение светового потока в которых осушествляется с помощью поляризации излучения. Действие этих приборов основано на использовании закона Малю. Согласно последнему, естественный свет после прохождения через два поляризующих прибора, соответствующие плоскости которых образуют угол ср, дает поток, интенсивность которого пропорциональна соз ф. Это выражение является законом ослабления для приборов, в которых поляризационные призмы используются только в [c.381]

Свечение солей в вязких растворителях поляризовано в глицерине при возбуждении линейно-поляризованным светом степень поляризации порядка 30%, в изоамиловом спирте — 4,5%, в воде — 0. Поляризация зависит от длины волны возбуждающего света. Максимальная поляризация наблюдается при возбуждении излучением с длиной волны 320 жр.. [c.201]

При взаимодействии электромагнитного излучения с материей возникает несколько наблюдаемых эффектов, а именно поглощение, рассеяние, преломление света и, когда падающее излучение поляризовано, вращение плоскости поляризации. Все эти эффекты тесно связаны, и их теоретические основы обсуждались в ряде работ. В частности, содержательное рассмотрение теории этих явлений как с классической, так и с квантово-механической точек зрения можно найти в учебнике квантовой химии Кейзмана . [c.140]

Происхождение. Поляризация электронных облаков в молекулах отчетливо проявляется в ПК- и УФ-поглощении, но она еще в большей степени ответственна за явление, которое количественно характеризуется по измерению молекулярной рефракции. Когда свет, как электромагнитное излучение, проходит через вещество, то даже в отсутствие прямого поглощения, подобно тому, которое было рассмотрено в предыдущих разделах, он может взаимодействовать с электронными облаками молекул или ионов, вызывая их поляризацию. Если электроны достаточно легко поляризуются, то взаимодействие [c.159]

СН = СН-СН = СН- стоят заместители, облегчающие сдвиг электронов. Тенденция к поляризации под действием электромагнитного излучения — общее свойство всех веществ. Наличие цвета и интенсивность его зависят от легкости поляризации молекул. Однако для большинства из них требуются кванты большой энергии — ультрафиолетовый свет. Цветом среди органических веществ обладают те, молекулы которых способны поляризоваться под действием небольших [c.87]

Молекулы люминесцирующих веществ оптически анизотропны, поэтому люминесцентное излучение каждой молекулы частично поляризовано. Если анизотропные молекулы ориентированы хаотично, то вещество в целом становится изотропным, а его люминесценция — неполяризованной. При возбуждении вещества линейно-поляризованным светом его поглощение осуществляется молекулами, у которых поглощающий осциллятор параллелен электрическому вектору падающего света. Поэтому поглощение полностью отсутствует у молекул, поглощающий осциллятор которых перпендикулярен электрическому вектору возбуждающего света. В этом случае измеряют поляризационные спектры флуоресценции — зависимость степени поляризации флуоресценции объекта от длины волны возбуждающего света (поляризационные спектры по поглощению) или длины волны регистрации при фиксированной длине волны возбуждения (поляризационные спектры по испусканию). [c.211]

Линии комбинационного рассеяния обычно поляризованы, и степень поляризации зависит от симметрии нормального колебания. Предположим, что падающее излучение (естественный свет) проходит в направлении у, а рассеянное излучение наблюдается в направлении х. Если, используя анализатор, разложить рассеянное излучение на компоненты (/(Ц) и г( 1), то отношенне интенсивностей в этих двух направлениях [c.96]

При возбуждении в-ва линейно поляризованным светом испускание оказывается анизотропным. Степенью поляризации из огчения наз. величину р=(1ц - + Ij,), где 1 -интенсивность той компоненты излучения, к-рая поляризована так же, как и возбуждающий свет, а - интенсивность перпендикулярно поляризованной этому направлению компоненты. Степень поляризахдаи излучения каждого в-ва в р-ре зависит, в частности, от природы р-рителя и от длины волны возбуждающего света. [c.447]

В-третьих, поляризация может приводить к изменению окраски твердых солей. Дело в том, что поляризация частиц непосредственно связана с поглощением излучения. Чем меньше поляризация, тем более жесткое излучение поглощает частица с ростом поляризации частота поглощаемого света уменьшается. Поэтому многие соли, составленные из ионов, бесцветных в других солях или растворах, окрашены в тот или иной цвет в солях, где оба иона взаимно поляризованы. Например, РЫа — соль ярко-желтого цвета, несмотря на отсутствие окраски обоих ионов в других солях и растворах. Ион как правило, имеет зеленый цвет, но окраска его солей усиливается в ряду Ni lg < NiBrg < Nilj. Ряд солей с ростом температуры меняет свою окраску, чем пользуются при производстве термокрасок — красок, изменяющих свой цвет при достижении определенной температуры подложки. [c.263]

Соответственно этому колебания вектора электрической поляризации освещаемых частиц (их дипольных моментов) также происходят одновременно в двух взаимно перпендикулярных направлениях. Обе эти компоненты осциллир /ющего диполя излучают электромагнитные волны одновременно. В таком случае пространственное распределение интенсивности излучения получается суммированием излучений каждой компоненты. В итоге диаграмма направленности светорассеяния становится симметричной относительно направления падения луча света (рис. 3.133). Вперед и назад излучение максимально и не поляризовано. В перпендикулярном направлении оно в два раза слабее, но полностью поляризовано. В произвольном направлении рассеивается частично поляризованный свет. [c.746]

Естественно теперь задать вопрос почему одни вещества взаимодей ствуют с плоскополяризоваиным светом, а другие нет Очень упрощен ное объяснение этого явления заключается в следующем (более строг рассмотрение требует применения довольно сложного математическо аппарата). Электромагнитные колебания (световой луч), падающие молекулу, вступают во взаимодействие с ее электронными оболочкамч 5 При этом происходит возмущение электронной конфигурации молеку, лы, которое можно представить себе как поляризацию электронов. Эх взаимодействие заставляет электрическое поле излучения изменить нв правление колебаний. Влияние, оказываемое одной молекулой, кр мало, но при действии большого числа молекул суммарный эффект мо но измерить как результирующее вращение плоскости поляриз плоскополяризованного света. f [c.432]

Правила отбора по симметрии определяют поляризацию элек тронного перехода. Из всего вышесказанного видно, что каждьи электронный переход может быть разрешен не для всех составляю щих оператора дипольного момента. Следовательно, если молекул закреплена в пространстве, поглощаться ею будут только опреде ленным образом направленные колебания электромагнитного излу чения. Если освещать поглощающее вещество линейно поляризо ванным светом, поглощать данную длину волны будут только п молекулы, разрешенное направление перехода в которых совпа дает с направлением колебаний электрического вектора излучения [c.30]

Молекула, которая имеет разрешенный переход с энергией возбуждения, удовлетворяющей квантовому условию АЕ = /гу, не поглощает свет с частотой V, если направление осциллирующего электрического поля излучения не совпадает с направлением момента перехода. В результате я—>-п -перехода электронный заряд в этилене смещается вдоль двойной связи от центра к углеродным атомам, а электрический дипольный момент перехода направлен или поляризован вдоль углерод-углеродной связи. Излучение, имеющее энергию, необходимую для я — я -перехода этилена (162 нм, 61 700 см ) и распространяющееся в направлении оси г, может быть поляризовано по оси д или у, или содержать обе эти поляризации. Однако в случае этиленовой молекулы, [c.1825]

В 1800 г. английский ученый Вильям Гершел открыл невидимые лучи, которые потом получили название инфракрасных. В 1853 г. французский физик Ампер высказал мысль, что невидимые лучи распространяются, отражаются, поляризуются и интерферируют совершенно так же, как лучи видимого света, и что они отличаются от последних только большей длиной волны и меньшей частотой колебаний. После открытия инфракрасных лучей возникло понятие л Т1истой энергии. Большую работу по исследованию лучистой энергии проделали Максвелл, создавший теорию электромагнитных колебаний, и Герц, экспериментально доказавший волновые свойства переменного электромагнитного поля. Свойства интерференции, дифракции и поляризации лучей являются убедительным опытным подтверждением электромагнитной теории излучения. [c.3]

На опыте в ряде случаев люминесценция действительно оказывается поляризованной. Поляризация люминесценции может возникнуть или как результат анизотропии излучателя, который в различных направлениях даёт неодинаковое по интенсивности и поляризованное излучение (см. 9), илп вследствие вторичных причин люминссцирующая среда в некоторых случаях оказывается анизотропной и обладает дихроизмом, вследствие чего свет люминесценции, возникший внутри такой среды, проходя по ней, поляризуется. Эта вторичная поляризация ничего не говорит о характере излучателя и мало изучена на её описании мы не будем останавливаться. Гораздо важнее поляризация люминесценции, вызываемая ан1тзотропиен пз-лучателя. Этот случай мы рассмотрим подробно ниже в п. 2 и, особенно, в главе IV. [c.53]

Поляризация люминесценции ураниловых солей. Свечение большинства ураниловых соединений, даже при возбуждении их поляризованным светом, не поляризовано. Однако при исследовании отдельных кристаллов некоторых солей, например двойных хлористых солей уранила, было обнаружено особое поляризационное явление, свидетельствующее об анизотропии излучателя [I, 25]. Исслодование спектров этих солей показало, что их спектры свечения и ноглощения различны у лучей с различными плоскостями колебаний. На рис. 104 (верх) даны для калий-уранилхлорида спектры излучения, прошедшего через анализатор, устанавливавшийся в двух взаимноперпендикулярных положениях. Полученные таким образом спектры отличаются и по интенсивности, и по расположению полос. Равным образом и спектры поглощения тех же солей, изображённые на рис. (низ), оказываются различными для лучей, поляризованных в двух взаим-нопернендикулярных плоскостях. На рис. 104 спектр полос с одним из, направлений колебаний указан значком , а снектр полос, соответствующий колебаниям, перпендикулярным первым, обозначен значком . [c.210]

Для качественных задач, а также, когда возбуждающий свет достаточно постоянен, и для количественных целей состояние поляризации линий гораздо проще определяется при использовании не одной, а двух последовательных экспозиций. Простей-шим методом, позволяющим легко различать сильно поляризо- I ванные и сильно деполяризованные линии, является метод, опи-( санный Эдзаллом и Вильсоном [143]. Одна экспозиция делается 1 при надетой на кювету трубке поляроида, ориентированного на пропускание лучей, электрический вектор которых колеб-лется пэраллельно оси кюветы. Таким образом, в свете, рассеянном перпендикулярно к направлению падающего излучения, полностью поляризованные линии будут отсутствовать, а интенсивность частично деполяризованных линий будет зависеть от сте-пеии деполяризации. Вторая экспозиция делается без поляро-идной трубки, а интенсивность возбуждающего излучения умень- [c.161]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология