Эволюция нулевая

На заключительном этапе из основной программы вызывается подпрограмма 4000, которая рассчитывает очередной шаг эволюции. Для этого элементы массива Y( ) приравниваются элементам массива Х( ) (строка 4020), нулевой столбец приравнивается двадцатому и двадцать первый — первому (строка 4040). В строке 4060 последняя строка матрицы Y приравнивается первой. Далее конструкция из двух циклов определяет статус Н каждой ячейки. Для этого подсчитывается число соседних обитаемых ячеек, и если сама ячейка обитаема, то к числу соседей прибавляется число 9. Согласно таблице выживания и гибели, с помощью оператора Х(1, J) = = L(H) элементу массива Х(1, J) присваивается значение О или 1 в соответствии со статусом Н данной ячейки. После того как определена зависимость ячеек на этом шаге эволюции, перед возвращением в основную программу счетчик поколений G увеличивается на единицу. [c.329]

Рекомбинация РП в слабых магнитных полях. Как уже отмечалось, приближенные расчеты широко применяются для оценки магнитных и спиновых эффектов при рекомбинации радикалов в слабых магнитных полях. Полевая зависимость вероятности рекомбинации РП с одним магнитным ядром со спином 1/2 в рамках модели ККО и диффузионной модели Адриана найдена в работах [48, 61]. В работах [48, 61—63] для ряда модельных РП исследована динамика спинов в нулевом и сильных магнитных полях и найдены вероятности рекомбинации РП. В работах [62, 63] анализируется синглет-триплетная эволюция в РП, в которых каждый из партнеров может иметь по несколько эквивалентных (с одина-ковы.ми константами СТВ) магнитных ядер. [c.82]

Здесь Ж о (г) — не зависящий от времени гамильтониан, задающий эволюцию системы при нулевых силах, 1г Ц) = 0. До сих пор мы считали, что рассматриваемая система эволюционирует при отсутствии сил, теперь будем считать, что она эволюционирует в соответствии с гамильтонианом (1), т. е. что ее эволюция задается уравнениями Гамильтона с гамильтонианом (1). При этом характеристики процесса Ва (01 будут зависеть от /1 (/). В частности, среднее значение Аа (О = Во (0) будет функционалом от ка (/). Разлагая этот функционал в функциональный ряд Тейлора, будем иметь [c.145]

При обобщенном определении количественных мер требуется оперировать числами, имеющими либо нулевые, либо какие-нибудь другие одинаковые размерности. Благодаря этому найденные числа допустимо сопоставлять между собой, а также суммировать. Обобщенная оценка предназначена для сравнения всевозможных свойств в пределах одного понятия, разных понятий, а также явлений неодинаковой физической природы. Она особенно необходима при попытках количественного осмысливания процессов эволюции. [c.76]

Взаимодействие притяжения и отталкивания сопровождается образованием из парена ансамбля простых явлений, или так называемой элементарной частицы материи совершается первый шаг эволюционного развития вещества и его поведения. Согласно принципу минимальности, этот первый шаг должен заключаться в появлении у вещества самой простой наблюдаемой формы поведения из всех возможных. Очевидно, что поведение притяжения и отталкивания — это единственная наипростейшая наблюдаемая форма поведения, доступная для вещества на второй ступени эволюции. Более простую форму поведения после абсолютного покоя, то есть нулевого поведения, придумать невозможно. Поэтому надо полагать, что таким способом принцип минимальности соблюдается, причем не только для основного явления, но и для явления взаимодействия. [c.86]

Особенность настоящей книги состоит в попытке разработки единого подхода к разным областям кинетики. Этот подход базируется на описании эволюции процессов с помощью асимптотического по времени ряда. В качестве нулевого приближения берется равновесная функция распределения, зависящая от одного параметра — температуры и устанавливающаяся при очень больших временах. Последующие приближения задаются квазистационарными функциями распределения, характеризующимися степенью отклонения от равновесия и зависящими от нескольких параметров, число которых возрастает с расширением рассматриваемого интервала времени. Оказалось, что данный подход можно рассматривать и как метод функций Грина в кинетике. [c.3]

Метод последовательных приближений тесно связан с другим достаточно простым и надежным подходом в анализе уравнения ФП, использующим квазистационарные функции распределения (КФР). Более того, предложенная в предыдущем разделе итерационная схема построения СЗ и СФ была развита в более поздних работах с использованием основных положений метода КФР. Отметим, что на основе КФР удается построить решения >равнения ФП с потенциалами, возрастающими на бесконечности не быстрее х (спектр СЗ здесь является непрерывным), а также с потенциалами, зависящими от времени. В этом смысле данный подход имеет более широкие границы применимости, чем краевая задача на СЗ и СФ. Его суть состоит в том, что решение уравнения ФП представляется в виде ряда по временным производным от какого-либо одного или нескольких параметров задачи. При этом ее решение сводится к нахождению решения обыкновенного дифференциального уравнения для выбранного параметра задачи, что существенно упрощает анализ. Первый член ряда, соответствующий нулевому приближению, является равновесной функцией распределения. Остальные члены описывают отклонения- от равновесия. Чем больше членов в данном ряду учитывается, тем с более ранних моментов времени применима КФР. В отличие от нестационарной теории возмущений, дающей решения близкие к начальному моменту времени, с помощью КФР находятся решения, описывающие эволюцию системы к состоянию равновесия для достаточно больших моментов времени наблюдения /45, 46/. [c.48]

Как следует из сказанного выше, влияние начальных условий сказывается только на временах, меньших, чем длина репродуктивного периода. А поскольку характерные времена эволюции — это десятки и сотни поколений, то при рассмотрении эволюционных процессов вместо точных уравнений (4.7) можно использовать асимптотические уравнения (4.8), которые совпадают с точными уравнениями (4.7), если в последних взять нулевые начальные условия. Из (4.5) сразу следует, что задание нулевых начальных условий эквивалентно предположению [c.37]

Операторы представляют собой (известные) комбинации операторов эволюции 5 . . 5 . Разложение (13.1.7) было получено на основе метода групповых разложений, который заимствован из равновесной статистической механики. Вследствие этого плотность п использовалась как параметр разложения, а к сходимости разложения не предъявлялось никаких требований. В 3.5 было последовательно показано, что если принять гипотезу молекулярного хаоса и, сверх того, пренебречь пространственными неоднородностями на расстояниях порядка радиуса действия межмолекулярных сил, то член нулевого порядка дает в первом уравнении цепочки (13.1.5) столкновительный член уравнения Больцмана. Именно это обстоятельство заставляет верить, что можно обобщить столкновительный член уравнения Больцмана, сохраняя в разложении (13.1.7) большее число членов и используя затем идеи, развитые в 3.5. Кроме того, поскольку последовательные члены рассматриваемого разложения имеют все более высокие порядки по плотности, такое обобщение будет соответствовать газу более высокой плотности. Разумеется, можно считать, что существование пространственных неоднородностей на расстояниях порядка радиуса действия межмолекулярных сил не приводит к каким-либо серьезным трудностям однако следует хотя бы знать, как учитывать поправку на эти неоднородности, включая в рассмотрение члены, линейные по пространственным гра- [c.371]

R и ИР по своей сути это две объективные субстанциональные сущности. ИР = f(R,T). При определенных договоренностях они полностью вычислимы (см. (1.26)). ИИР - в процессе эволюции Вселенной возрастает от нулевых значений до определенной текущей величины. Если измерять значение текстовой энтропии (ТЭ) ИР при минимальной дискретности (в амерах) его субстанциональных составляющих (M,V,T), то ИИР можно вычислить как разность [c.119]

Если говорить о границах Системы атомов (ныне широко об суждается проблема нижней и верхней границ Системы химических элементов), то можно однозначно утверждать, что для Системы атомов (то же самое для Системы химических элементов) существует только нижняя граница. Она фиксируется нулевыми генетическими рядами, как исчерпывающими число независимых переменных, лежащих в основе эволюции 124 [c.124]

С увеличением t пик целиком сдвигается вдоль оси у из своего начального положения y(0)=i/ к своему конечному положению у(оо) = <К> =. (Ширина только возрастает от начального нулевого значения до своего конечного значения, равного ширине Я .) Это движение определяет эволюцию y(i) и, следовательно, макроскопи- [c.127]

Основные экспериментальные методы в фемтохимии основаны на методах возбуждение - зондирование . Возбуждающий импульс на частоте v, создает волновой пакет в возбужденном электронном состоянии и определяет нулевой момент времени, при котором межъядерное расстояние в переходном состоянии Rq = R(t = 0). Динамика волнового пакета, которую можно рассматривать как его движение по ППЭ, представляет собой динамику переходного состояния, т.е. временную эволюцию межъядерного расстояния в [В...С] . Через некоторое время задержки т подается второй фемтосекундный импульс на частоте V2- Этот импульс называется зондирующим (пробным) импулы ом, так как он определяет место нахождения волнового пакета на ППЭ, т. е. межъядерные расстояния R(x) в момент времени t= х. [c.132]

Не зависящие от времени возмущения изменяют параметры, которые определяют гамильтониан и приводят к соответствующим видоизменениям спектра. Желаемые изменения могут быть достигнуты изменением температуры, давления, растворителей и постоянного магнитного поля. Многие из этих возмущений нельзя использовать в двумерных экспериментах, поскольку время из включения или выключения слишком велико. Важным исключением являются эксперименты с циклированием поля, в которых образец перемещается из магнитного поля одной интенсивности в поле другой интенсивности [3.1] в промежутке времени между периодами эволюции и регистрации. Особенно интересным приложением является времяразрешенный резонанс в нулевом магнитном поле [3.2, 3.3], который используется для измерения дипольных или квадрупольных взаимодействий в поликристаллах. [c.99]

На рис. V. 12 показаны также электронные компоненты, необходимые ДЛЯ проведения измерений нестационарной температуры в периодической импульсной плазме. Принцип работы этих устройств заключается в том, что с их помощью стробируется усилитель промежуточной частоты в результате этого сигнал, соответствующий излучению из каждого плеча схемы, усиливается только в течение коротких периодов времени в пределах каждого цикла модуляции, плазмы. Плазма генерируется всякий раз, когда ферритовый переключатель находится в таком положении, что в приемник поступает излучение именно из плазмы. Стробированное выходное напряжение усилителя промежуточной частоты преобразуется с помощью фильтра и удлинителя импульсов в напряжение прямоугольной формы с амплитудой, пропорциональной разности двух сигналов, поступающих из двух плеч микроволновой схемы. Это прямоугольное напряжение подается на синхронный детектор с усилителем, а эффективная температура шумового эталона регулируется с помощью калиброванного аттенюатора так, чтобы получить нулевой отсчет на выходе устройства. Ручная регулировка величины времени задержки позволяет изучать эволюцию электронной температуры во время и после окончания разрядного импульса. Подобное устройство 115] использовалось для изучения спада электронной температуры в послесвечении импульсного разряда в гелии. Точность измерений составляла в лучших случаях 50°К. Более высокой чувствительности можно достичь, если воспользоваться малошумящим усилителем (например, параметрическим или усилителем бегущей волны), расположив его между балансным кристаллическим смесителем и вентилем. Частично точность измерений ограничивается вследствие наличия небольших изменений параметров плазмы разряда от импульса к импульсу. [c.97]

Открытие атомной энергии и способов ее практического использования служит блестящей иллюстрацией этого положения. Еще Менделеев в тех же Основах химии отмечал, что инертность элементов нулевой группы и радиоактивные явления представляют своего рода неожиданность и крайность, какими-то еще глубоко сокрытыми способами связанные с крайностью в эволюции элементов самого урана. Наивысшая, из известных, концентрация массы весомого вещества в неделимую массу атома,, существующая в уране, уже а priori должна влечь за собою выдающиеся особенности... [9, стр. 733]. В связи с этим Менделеев дает следующий совет ученым, ищущим новые интересные и важные для науки проблемы Убежденный в том, что исследование урана, начиная с его природных источников, поведет еще ко многим новым открытиям, я смело рекомендую тем, кто ищет предметов для новых исследований, особо тщательно заниматься урановыми соединениями... [9, стр. 733]. Этот совет звучит ныне особенно знаменательно, как одно из наиболее важных предвидений великого химика, как один из его научных заветов будущим поколениям ученых. [c.258]

Отличия в свободной эволюции двумерной турбулентности от эволюции трехмерной следуют из совместного анализа уравнений (5.6) и (5.13). При нулевой вязкости энстрофия есть величина постоянная, а при конечной вязкости энстрофия, как видно из (5.13), может только убывать со временем. Это означает, что и скорость диссипации энергии в двумерном потоке может лишь монотонно убывать со временем (рис.5.2). Физически в двумерном потоке блокирован механизм растяжения вихревых трубок, который обеспечивает рост энстрофии в трехмерном течении. [c.49]

На рис. 5.4, а показан процесс развития двухпучковой неустойчивости, вычисленный Робертсом и Берком. Плазма (зачерненная область) выше горизонтальной линии перемеш,ается вправо, а ниже горизонтальной линии — влево. По осям абсцисс и ординат отложены соответственно координаты и скорости. Периодические граничные условия наложены в точках х = О, Ь с волновыми числами к = 2л,п/Ь, где п = 1, 2 скорость нормирована так, что на участках линейного роста скорости равны у1 р 0,3 для обеих гармоник, где р = е п1тгд — собственная частота колебаний плазмы. Шаг по времени равен 1/20 периода колебаний плазмы. Эволюция показана через интервалы в 50 шагов, начиная с 200-го шага в уже нелинейной области. Самое интересное свойство нелинейного поведения неустойчивости в фазовом пространстве — это перемешивание двух потоков, сопровождающееся образованием дырок с нулевой плотностью внутри. Дырочная структура довольно устойчива во времени, образуя собой электростатическую волну большой амплитуды. Дырки притягиваются друг к другу, взаимодействуя как гравитационные тела. Механизм образования дырки, посредством которого стабилизируется двухпучковая неустойчивость, очевиден лишь тогда, когда движение описывается в фазовом пространстве. [c.228]

В ходе последующей эволюции у каждой новой формы основного явления, согласно правилу своеобразия, скачкообразно возникают свои особые признаки, включая специфические взаимодействия. Но согласно правилу вхождения, каждая данная форма основного явления содержит в себе также все более простые явления совместно с их взаимодействиями, включая нулевое и силовое. Поэтому, например, живые организмы и человеческое общество способны взаимодействовать с себе подобными не только посредством силы. Причем с повьше-нием уровня эволюционного развития основного явления растут число и роль более сложных форм явлений взаимодействия, а роль примитивных нулевого и силового соответственно снижается. [c.87]

На измеренных мною фотографиях обывателей, включая некоторое количество кладбищенских, знака плюс я не обнаружил. В биографическом словаре выдающихся деятелей естествознания и техники [3] в первом томе приведены всего 148 портретов, из них только три дают знак плюс Джордано Бруно (с. 112), Галилея Галилео (с. 201) и Жана Д Аламбера (с. 284). Два портрета (Аристотеля, с. 28 и Больцано, с. 91) не излучают вовсе, следовательно, они суть плод воображения художника. Все остальные 143 портрета отрицательны. Во втором томе 114 портретов три положительны (Алексея Петровича Павлова, геолога, с. 98, Ивана Петровича Павлова, физиолога, с. 99 и Ивана Федорова, первопечатника, с. 304), один нулевой (Магеллана, с. 3), все остальные 110 портретов отрицательны. Как видим, среди деятелей естествознания и техники людей, успешно прошедших земную стадию эволюции, очень немного. Возможно, это объясняется тем, что лиц этой категории часто обуревают такие страсти, как гордыня и тщеславие, которые суть пороки весьма предосудительные. [c.546]

Важным частным случаем теории неравновесных фазовых переходов является переход через порог лазерной генерации. В квазиклассической Теории лазера использование развитого в первой главе аппарата теории функций Грина позволило получить аналитическое описание там, где ранее применялись приближенные или численные методы анализа. В частности, получена корреляционная функция флуктуаций интенсивности излучения и ширина ее спектра при всех значениях параметра накачки. На ее основе получена формула для времени наблюдения, при котором измерение поля лазера методом статистики фотоотсчетов не приводит к большой ошибке. В квантовой Теории лазера с помощью уравнений для диагональных и недиагональных элементов матрицы плотности проанализирована эволюция статистики фотонов от начального состояния с нулевым числом фотонов до равновесного состояния развитой генерации. Найдено характерное время развития генерации и ширина линии излучения. Аналитические функции распределения числа фотонов в поле излучения хорошо согласуются с численным счетом. На пороге генераци квантовая теория совпадает с квазиклассическим описанием. [c.210]

При переходе от простых каталитических систем к сложны никает новое качество, характеризуемое степенью организации кинетической сферы сложной каталитической системы, которое растет пр мере эволюции. Степень организации кинетической оферы подвышается ствие эволюционных превращений механизма сложного каталитич акта (изменения организации процессов существования каталити систем). Организация процессов в кинетической сфере простой к тической системы принимается нулевой. Организация процессов [c.149]

Будем считать, что реиродуктивный промежуток начинается с нулевого возраста, т. е. а = 0. С другой стороны, ири выводе асимптотических уравнений эволюции мы ио-лолшли, что б а = О при отр1щательных значениях аргумента (см. 4). Поэтому вместо нижнего предела t — Ь мы можем взять нуль. И окончательно [c.48]

Соотношение между эволюцией способностей и функционального поведения представляется в первом (или даже нулевом ) приближении так. За счет малых вариаций и отбора (а, может быть, при участии процессов направленной изменчивости) идет адаптогенез , совершенствование имеющихся функций. Повые снособности накапливаются коррелятивно (по ходу) и способностями , строго говоря, нока не являются - что это за способности без функционирования Начиная с некоторого порога иптепсивпости своего проявления, снособности начинают сначала случайно, а потом (отбор идет ) все чаще включаются в подвижные системы функционирования - появляется новая единица новедения. Она изменяет ситуацию, адаптогенез начинает идти в другом направлении. [c.131]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология