Электростатическое взаимодействие плоских поверхностей

В результате электростатического взаимодействия между заряженной поверхностью металла и ионами противоположного знака, находящимися в растворе, образуется двойной электрический слой. Такой двойной слой по строению можно уподобить плоскому конденсатору, в котором расстояние между обкладками равно эффективному радиусу иона, т. е. радиусу гидратированного иона (на рис. 13,а он обозначен величиной й). [c.30]

Проведенное рассмотрение сил физической адсорбции, действующих между твердым телом и молекулой адсорбированного газа или пара, показывает, что в общем случае дисперсионные силы присутствуют всегда и, если только адсорбированные молекулы не обладают сильным дипольным моментом, будут давать основной вклад в полную энергию адсорбции. Их зависимость от расстояния такова, что первый слой адсорбированных молекул удерживается сильно, а следующие слои слабее причем энергия взаимодействия для них ненамного превосходит скрытую теплоту сублимации или испарения. Дисперсионные силы значительно больше в микропорах, чем над плоской поверхностью, и наиболее слабые они над выступами. Если твердое тело — ионный или металлический кристалл, электростатические силы будут также проявляться, но для ионных изоляторов они относительно малы, если адсорбируемые молекулы неполярны (например, аргон, метан). Электростатические силы заметно усиливаются и, возможно, становятся преобладающими, если адсорбируемые [c.29]

Решение уравнения (VI.2) с учетом (П1.8) дает следующее выражение для силы электростатического взаимодействия плоских поверхностей на единицу площади, справедливое при произвольных значениях потенциала [c.137]

На рис. VII.33 показаны результаты расчетов удельной свободной энергии G (h) взаимодействие плоских поверхностей кварца через тонкие прослойки водного раствора 1—1-электролита. Штриховые кривые рассчитаны по теории ДЛФО, учитывающей только две составляющие энергии взаимодействия молекулярную и электростатическую Gg. Значения G были рассчитаны при этом по уравнению, учитывающему влияние электромагнитного запаздывания [c.244]

Все полученные выше результаты могут быть легко обобщены на случай прилипания выпуклых поверхностей. Для этого необходимо воспользоваться методом кольцевых зон (см. главу II) и найти энергию электростатического взаимодействия плоских двойных слоев интегрированием расклинивающего давления, аналогично тому, как это делалось в главе VI. Однако ввиду громоздкости выкладок, мы ограничимся только констатацией того, что в случае Л]>0, 1 1 вместо критерия (IX.34) получается подобный же критерий, но с более сложной правой частью. При этом сходство с уравнением (IX.1) сохраняется. [c.281]

Условием прилипания плоских поверхностей является требование исчезновения силового барьера между ними, который представляет собой алгебраическую сумму электростатического и молекулярного взаимодействий. Очевидно, что этому условию отвечает то значение I2 (и, следовательно, Пе), абсцисса которого лежит справа от максимума на кривой 0,(Н) (см. рис. УП.12), т.е. Н>Н . При этом значение Ф , соответствующее минимуму на изодинамической кривой, действительно и удовлетворяет неравенству [c.147]

Для ароматических соединений в растворе нельзя провести никакой корреляции не только по величине, но и по знаку между адсорбционными потенциалами на межфазных границах раствор/ ртуть и раствор/воздух [371]. Исследования снижения межфазного натяжения и сдвига п. н. з. от количества я-связей в абсорбенте [92, 350, 384, 385], а также исследования зависимости поверхностных избытков от размера молекул [348] и электродных потенциалов [346] привели к общему выводу, что ароматические молекулы стремятся плоско расположиться на поверхности металла (чтобы плоскость кольца лежала параллельно поверхности металла), при этом я-электроны органической молекулы взаимодействуют с металлом. Таким образом, влияние химических связей в этом случае является преобладающим, тогда как ориентацию алифатических соединений определяют гидратация, электростатические и дисперсионные взаимодействия, [c.260]

Ориентировочные вычисления показывают, что для плоских углеводородов величина АЕ становится пренебрежимо малой, когда проекция ОН-группы находится вне площади, занимаемой молекулой. На основе данных о концентрации ОН-группы на поверхности силикагеля можно оценить, с каким числом ОН-групп молекула определенных размеров может одновременно вступить в электростатическое взаимодействие. [c.43]

Для адсорбции на металлах М. Будар [462] учитывает электростатическое взаимодействие в электрическом двойном слое (в форме плоского конденсатора), образующемся при адсорбции на металлах, с размазыванием заряда в слое. Уменьшение теплот адсорбции q с заполнением поверхности Будар объясняет изменением поверхностного потенциала (т. е. работы выхода ф), считая величины .q и Аф взаимно пропорциональными. Он предполагает, что величины q уменьшаются при увеличении энергии, необходимой для переноса электронов из металла в середину двойного слоя. [c.123]

Плоскость молекулярной орбитали п-связей перпендикулярна плоскости самой органической молекулы, я-электрон-ное взаимодействие ориентирует поэтому пиридиновые и анилиновые кольца соединений параллельно поверхности раздела металл — раствор (плоская ориентация). Напротив, силы электростатического взаимодействия между положительными [c.46]

Двойной электрический слой можно рассматривать как плоский конденсатор, расстояние между обкладками которого определяется расстоянием максимально возможного приближения ионов к поверхности электрода. Обычно это расстояние равно радиусу гидратированного иона. Вследствие теплового движения ионов и электростатического взаимодействия между ними и электродом и ионов между собой двойной слой имеет диффузионное строение, подчиняющееся определенному распределению ионов по толщине двойного слоя. Максимальная плотность участвующих в создании потенциала ионов достигается у поверхности электрода и она быстро падает при удалении от электрода. Расстояние от поверхности электрода до точки, где распределение ионов данного сорта такое же, как и во всей массе раствора, называется толи иной двойного электрического слоя. Эта толщина достигает в разбавленных растворах [c.11]

В соответствии с расчетом электростатического взаимодействия диполей в случае нейтральных соединений величина АОд , согласно работе [58], убывает линейно с 0 /2 и я-электронным взаимодействием с поверхностью электрода можно пренебречь.. В этих условиях поведение адсорбционного слоя описывается уравнением (29а). В кислых же растворах (1 н. НС1), где анилин, а также пиридин со своими производными находятся в виде катионов, величины соответствуют плоскому расположению адсорбированных частиц, которое благоприятствует я-электронному взаимодействию с поверхностью металла. В этом случае при малых 0 [c.190]

Если ограничиться электростатическим взаимодействием диполей с ионами, то поверхностное поле капли можно представить как поле плоского конденсатора, расположенного в поверхностном слое воды, с разностью потенциалов между обкладками, равной поверхностному скачку потенциала. Попадая в поле этого конденсатора, разнои.менные атмосферные ионы будут испытывать разделяющее действие этого поля. При принятом нами выше положительном скачке потенциала отрицательные ионы будут двигаться внутрь капли, а положительные ионы, наоборот, выталкиваться на поверхность, что увеличивает вероятность их отрыва от поверхности капли. [c.183]

Для нахождения силы электростатического отталкивания между дисперсной частицей и гранулой фильтрующего материала необходимо рещить уравнение Пуассона — Больцмана для потенциала электростатического поля с соответствующими граничными условиями. Однако этот путь сопряжен со значительными математическими трудностями. Вместе с тем в качестве первого приближения можно рассматривать взаимодействие дисперсной частицы и гранулы как взаимодействие двух плоских поверхностей некоторой площади. Для оценки этой площади можно принять, что электростатическое отталкивание между частицей и гранулой возникает при перекрытии их двойных электрических слоев. Эффективная толщина двойного электрического поля определяется величиной 1/и (где х — дебаевский радиус экранирования). [c.158]

Количественное описание взаимодействия дисперсных частиц принципиально возможно па основе современного учения о поверхностных силах и сводится к определению потенциальной энергии частиц или, иначе, к установлению баланса действующих между ними сил. Эта задача на основе общей концепции расклинивающего давления тонких жидких слоев была сформулирована в 1937 г. Б. В. Дерягиным. Им был разработан метод расчета свободной энергии и сил, действующих между двумя заряженными поверхностями в растворах сильного электролита, и показано, что при определенных условиях возможно появление на кривой потенциальной энергии взаимодействия второй энергетической ямы на относительно далеком расстоянии от поверхности [1]. При учете молекулярных сил притяжения Ван-дер-Ваальса— Лондона и ионно-электростатических сил отталкивания установлены общие закономерности взаимодействия в низкоконцентрированных растворах электролитов двух пластин и с некоторыми ограничениями двух одинаковых шаров, и на этой основе разработана теория устойчивости и коагуляции коллоидов [1—6]. Последняя была распространена на взаимодействие трех плоских частиц [c.130]

Первоначально считали, что двойной электрический слой имеет плоское строение. Он уподоблялся конденсатору, одна обкладка которого расположена на поверхности металла, а вторая — в слое прилегающей к электроду жидкости. Расстояние между обкладками равно молекулярному диаметру (Перрен). При этом учитывалось только лишь проявление электростатических сил взаимодействия между зарядами противоположного знака (Г. Гельмгольц). [c.249]

Совместное действие молекулярных и электростатических сил особенно наглядно проявляется в области дальней потенциальной ямы. Как известно, измерения F (Я) отражают ход потенциальной кривой U (Я) при взаимодействии плоских поверхностей. Результаты прямых измерений суммарной силы F в функции расстояния между стеклянными нитями в 0,1 моль/л растворе K I показаны на рис. IV.23. Форма правого (дальнего) склона ямы определяется главным образом силами молекулярного притяжения Fm О- Показанные на рис. IV.22 экспериментальные точки как раз и относились (с небольшой поправкой на влияние Fe) к этой части графика F (Я). При Я <[ 50 А резко нарастают силы отталкивания, связанные с преобладающим эффектом электростатического оттлакивания. Именно по этой части графика F (Я) была рассчитана величина потенциала поверхности нитей. Глубина силовой ямы, как видно из рис. IV.23, составляет около 10 дин, а глубина соответствующей потенциальной ямы — около 3-10 эрг/см . Близкие значения глубины потенциальной ямы получены Израелашвили и Адамсом для 0,1 моль/л раствора ККОз[97], а также для [c.110]

С известной степенью приближения можно считать, что частицы дисперсных систем имеют сферическую форму. В таком случае в теории устойчивости можно ограничиться анализом сил, действующих между частицами сферической формы. Как уже было отмечено выше, в теории ДЛФО это силы молекулярного притяжения и силы электростатического отгалкивания двойных электрических слоев. Формула (3.6.4) для энергии молекулярного притяжения сферических частиц получена тем же методом, что и формула (3.6.2) для взаимодействия плоских поверхностей. Однако для электростатического взаимодействия сфер задача подобным образом не решена (если не считать некоторых весьма частных условий), что порождает необходимость поиска альтернативах путей вычисления энергрш или силы взаимодействия двух сферических тел. Такой путь предложен Б. В. Дерягиным и известен под названием переход Дерягина . Он в настоящее время является единственным универсальным средством преобразования формул расклинивающего давления (или его энер- [c.625]

Исследование адсорбции ароматических аминов (анилин, о-то-луидин, 2,3- и 2,6-диметиланилин, пиридин, хинолин) в 0,1 н. НС1, выполненное Бломгреном я Бокрисом [73], также показало, что адсорбция этих соединений, которые в кислом электролите находятся в виде катионов [КНз]+, при потенциалах, соответствующих положительной ветви электрокапиллярной кривой, определяется в основном я-электронным взаимодействием. Оно облегчается при плоском расположении частиц по поверхности электрода. При потенциалах, соответствующих отрицательной ветви электрокапиллярной кривой, адсорбция определяется кулоновскими силами взаимодействия. Из этого видно, что теория электростатического взаимодействия между поверхностью ртути и адсорбируемым веществом не в состоянии объяснить все экспериментальные данные. [c.135]

Для хроматографии молекул на основании их химического и геометрического строения и возможных изменений конформации весьма важно создание на поверхности адсорбентов рецепторных мест фиксации, способных проявлять различные виды межмолекулярных взаимодействий, (табл. 1.1). В лекции 1 показано, что для разделения множества структурных изомеров достаточно применить неспецифические атомарные адсорбенты с плоской поверхностью. В лекции 2 приведены примеры хроматографии близких по геометрии полярных молещул при дополнительном воздействии на такие молекулы электростатического поля ионных адсорбентов. Б лекциях 3 и 4 рассмотрено использование образования между молекулами и поверхностными соединениями водородных связей. В лекции 4 показано также, что адсорбенту можно придать электроноакцепторные свойства путем отложения на его поверхности адсорбционных слоев модифицирующих веществ, обладающих этими свойствами. Это улучшает разделение электронодонорных молекул. Однако адсорбционные модифицир ующие слои часто оказываются недостаточно термически стойкими для использования в газовой хроматографии при высоких температурах или нестойкими к воздействию растворителей (элюентов) в жидкостной хроматографии. Поэтому весьма важно использовать для связи модифицирующего вещества с поверхностью адсорбента также и более прочные химические связи. При этом надо стремиться достичь геометрического и химического соответствия поверхностных соединений и тех или [c.89]

Различные формы неустойчивости ствола, возникающей в результате взаимодействия между буровым раствором и глинистыми формациями, обязательно связаны с явлениями гидратации. Как уже отмечалось в главе 4, возможны два механизма адсорбции воды на глинистых частицах адсорбция мономолекулярных слоев воды на плоских поверхностях кристаллических решеток частиц (которая обычно называется кристаллическим набуханием или поверхностной гидратацией) и осмотическое набухание, происходящее вследствие высокой концентрации ионов, удерживаемых электростатическими силами вблизи поверхности глинистых частиц. Кристаллическое набухание характерно для всех глин при этом вода прочно удерживается глинистыми частицами, но объем увеличивается сравнительно мало. Межслоевое осмотическое набухание присуще только определенным глинам смектитовой группы (особенно натриевому монтмориллониту) оно вызывает значительное увеличение объема, но вода удерживается глиной слабо. [c.315]

В расчетах молекулярно-электростатического взаимодействия частиц (или плоских поверхностей) принято, что расстояние между противолежащими слоями потенциалопределяющих ионов, которое и определяет силу отгалкивания двойных слоев, совпадает с расстоянием между фазовыми границами частиц. Между тем достаточно беглого взгляда на детальную (на молекулярном уровне) картину строения заряженной поверхности, чтобы убедиться в несовпадении плоскости адсорбции ионов с межфазной границей. Адсорбция по-тенциалопределяюших (ПО) ионов является, в сущности, процессом достройки кристаллической решетки адсорбента (ее анионной или катионной подрешетки при адсорбции анионов или катионов соответственно), поэтому плоскость локализации сорбированных ионов смешена относительно межфазной границы в глубь раствора на расстояние (И2 порядка половины периода решетки д, а возможно, и на большее. Незавершенность решетки и присутствие в ней преимущественно ионов одного знака (их электростатическое отталкивание) может быть причиной существенного ослабления связи ионов с поверхностью и их дополнительного смещения в сторону раствора. По причине рыхлости этот слой не может дать полноценного вклада в молекулярное притяжение частиц. В итоге молекулярное притяжение частиц (поверхностей) определяется расстоянием к между их фазовыми границами, а электростатическое отталкивание — расстоянием к-ё между плоскостями адсорбции ионов, поскольку потенциал именно этих плоскостей входит в константу электростатического отталкивания. Разница этих расстояний с1, как уже отмечалось, должна быть порядка периода решетки вещества, служащего дисперсной фазой. Таким образом, в дополнение к энергии специфической адсорбции ионов появляется еще один специфический для каждого вещества параметр — период решетки (или среднее меж-молекулярное расстояние в веществе), определяющий структуру ДЭС и его эффективность как фактора устойчивости дисперсной системы. Период решетки прене- [c.631]

Особенность теории Гуи — Чапмена по сравнению с теорией Гельмгольца заключается в том, что слой противоио-нов предполагается не плоским, а размытым, причем концентрация зарядов в нем плавно падает с увеличением расстояния от поверхности. Слой противоионов в теории Гуи — Чапмена называется диффузным слоем. Его формирование определяется двумя противоположными процессами притяжением ионов к поверхности за счет электростатического взаимодействия, в связи с чем концентрация их у поверхности должна возрастать, и оттоком ионов из области высоких концентраций, т. е. вблизи поверхности, в объем в результате диффузии. На рис. 51 показано, как изменяется с расстоянием концентрация противоионов и потенциал при таком строении двойного электрического слоя. [c.106]

Многие изомеры положения, например о- и п-ксилолы или хи-нолин и изохинолин, обладая плоскими молекулами близкой геометрии и одинаковым числом контактирующих с плоской поверхностью звеньев при их оптимальном расположении на ней [32], плохо или совсем не разделяются на плоской поверхности неполярного адсорбента (ГТС и ОВГТС), потому что дисперсионные межмолекулярные взаимодействия этих изомеров с неполярным адсорбентом близки. На ОВГТС не разделяются также и неизомерные соединения, если рост энергии адсорбции за счет уплощения молекулы компенсируется уменьшением энергии адсорбции за счет меньшего числа атомов водорода в молекуле [32]. Однако. такие молекулы обычно обладают разными дипольными и (или) квадрупольными моментами в соответствии с неравномерным распределением электронной плотности. В этом случае используют дополнительное (к универсальному дисперсионному притяжению молекула-адсорбент [50]) электростатическое ориентационное взаимодействие молекул с адсорбентом, несущим на своей поверхности электрические заряды. Особенно сильно вклад электростатического взаимодействия проявляется на многозарядных катионах небольших размеров. [c.24]

Электростатическое распыление. Процесс имеет преимущества перед другими в части электростатического взаимодействия. Примером является процесс Рансбург-2, в котором вращающиеся плоские или конусообразные диски заряжаются высоким отрицательным потенциалом ( 100000 В). Краска, проходя через центр диска или конуса, подается под действием центробежных сил к периферии устройства. Далее краска распыляется в результате действия концентрированного электрического поля на острой кромке. Изделие на конвейере заземляется, и мелко раздробленные заряженные частицы краски движутся вдоль силовых токовых линий к поверхности изделия. Траектории заряженных частиц зависят от величины центробежной силы. При окраске данным методом увеличивается количество краски, осажденной на изделия. Принцип процесса показан на рис. 8.3. [c.462]

Изучение физико-химических свойств мембран удобно проводить на моделях монослоев, которые получаются при нанесении липидов на поверхность воды. Повышение давления и уплотнение монослоя приводят к тому, что подвижность углеводородных цепочек уменьшается, их взаимодействие друг с другом растет, а полярные головки фиксируются на поверхности раздела фаз. В пределе происходит такое уплотнение монослоя, где плошадь поперечного сечения молекулы липида не зависит от длины углеводородной цепи. Монослой представляет собой лишь половину липидного бислоя мембраны, и более удобной моделью служат различные искусственные бислойные липидные мембраны (БЛМ). Плоские ламеллярные структуры, могут сливаться, образуя замкнутые везикулярные частицы (липосомы), в которых липидные бислои отделяют внутреннюю водную фазу от наружного раствора. В везикулярные частицы можно встраивать белковые молекулы и другие компоненты биологических мембран для изучения механизмов их функционирования в биомембранах. Плоские БЛМ используются для изучения барьерных функций, электромеханических характеристик, а также межмолекулярных взаимодействий в мембранах. Электростатические взаимодействия осуществляются между заряженными группами либо в пределах одного полуслоя (латеральные), либо между разными слоями (трансмембранные). Дисперсионные вандерваальсовы взаимодействия между поверхностями мембран обнаруживаются на расстояниях до 1000 А. Это значительно превышает расстояния, где проявляется [c.131]

По-другому ведут себя молекулы бензола на поверхности ГТС (см. рис. 7.4, 7.7, 8.5). Здесь проявляются сильные неспецифические взаимодействия адсорбат — адсорбент, в результате чего уже при самых малых заполнениях теплота адсорбции бензола на ГТС >L. Межмолекулярные же взаимодействия адсорбат — адсорбат между плоско ориентированными молекулами бензола незначительны (дисперсионное притяжение частично компенсировано электростатическим отталкиванием). Поэтому теплота адсорбции бензола с ростом Г увеличивается лишь незначительно почти вплоть до заполнения всей поверхности ГТС плоскими молекулами бензола, а с дальнейшим ростом Г при переходе к полимолекуляр- ой адсорбции д резко падает, приближаясь к Ь. Соответственно изотерма адсорбции бензола на ГТС в области заполнения первого слоя точки перегиба не имеет и обращена к оси р/ро вогнутостью, подобно изотерме Лэнгмюра, полученной на основе модели, не учитывающей взаимодействия адсорбат — адсорбат. В отличие от модели Лэнгмюра адсорбция бензола на ГТС при комнатной температуре остается нелокализованной. [c.224]

При рассмотрении строения мицеллы было показано, что при взаимодействии лиофобных коллоидов с электролитами на поверхности ядра адсорбируются определенные ионы из раствора. Ядро с адсорбированными на нем ионами того или иного знака взаимодействует с окружающим раствором. При этом благодаря электростатическому притяжению ионы, обладающие знаком, противоположным по отношению к потенциалопределяю-щим ионам, стремятся расположиться к ним как можно ближе. В результате этого образуются два близко расположенных слоя ионов один на поверхности (потенциалобразующие ионы) и другой в растворе (противоионы). Такая система называется двойным электрическим слоем Гельмгольца (рис. 122). Следует помнить, что в целом эта система электроней-тральна. В представлении Гельмгольца двойной электрический слой по добен плоскому конденсатору, внутренняя обкладка которого находится в твердой фазе, а внешняя — расположена в жидкости параллельно твердой поверхности ядра на расстоянии молекулярного порядка. Общий термодинамический по- [c.319]

А. Двойной электрический слой в отсутствие специфической адсорбции. На идеально поляризуемом электроде в растворе поверхностно-неактивного электролита происходит разделение зарядов противоположного знака и образуется двойной электрический слой. Если поверхность электрода заряжена положительно (удельный заряд е>0), на электроде адсорбируются анионы. Поверхностная концентрация анионов Г >0, При отрицательном заряде поверхности электрода (е<0) адсорбируются катионы (Г+>0). В точке нулевого заряда (т. и. з.) е = 0 и Г+=Г = 0. Взаимодействие ионов с поверхностью электрода носит электростатический характер (кулоновское взаимодействие). Электролиты, адсорбирующиеся за счет кулоновского взаимодействия, называются поверхностнонеактивными. Образовавшийся двойной слой ведет себя как плоский конденсатор, на обкладках которого возникает скачок пйтенциала Аф. Характеристикой конденсатора являются его емкость и заряд. Различают два типа емкости интегральную [c.16]

До сих пор мы рассматривали только диффузный двойной электрический слой, в котором распределение ионов опредедается диффузией и адсорбция ионов отсутствует. Однако в системах, содержащих ионы с.большими величинами зарядов, сильно взаимодействующие с ионами поверхностно-активных веществ, происходит адсорбция и на поверхности образуется неподвижный (адсорбцишный) слой, назыв мый слоем Штерна. Таким образом, в двойном электрическом слое можно выделить неподвижную и диффузную части. Модельная структура неподвижного слоя частиц с положительно заряженной поверхностью показана на рис. 6.11. Чтобы упростить картину, принято считать, что повфхность частиц плоская. Из рис. 6.11, а видно, что в присутствии активных ионов, знак заряда которых противоположен знаку заряда поверхности, под воздействием электростатических сил и химической адсорбции формируется эффективный потенциал поверхности (т.е. потенциал вне неподвижного слоя), обратный первоначальному. [c.216]

Первоначально считали, что двойной электрический сло имеет плоское строение. Он уподоблялся конденсатору, одна из обкладок которого расположена на поверхности металла, другая — в слое, прилегающем к электроду жидкости. Расстояние между обкладками равнялось молекулярному диаметру. Согласно этой теории, которую обычно связывают с именем Гельмгольца (1879), учитывалось только лишь проявление электростатических сил взаимодействия между зарядами противоположного знака. Основным йедостатком теории Гельмгольца явилось то, что она не учитывала изменение свойств двойного электрического слоя с изменением концентрации электролита и его температуры. [c.269]

Положение изменяется, если суспензия занимает объем, один из размеров которого сравним со средним сдвигом частиц за время т. В этом случае следует учитывать возможность протекания в результате взаимодействия дисперсных частиц с внутренними стенками капилляра гетеро-адагуляционного процесса, приводящего к возникновению прочно связанного с поверхностью первого слоя частиц. Очевидно, образование этого слоя является первой стадией облитерации. Согласно теории коагуляции разнородных дисперсных частиц, как при противоположных по знаку, так и при одинаковых по знаку, но различных по величине потенциалах поверхности яр и 11)2, ионно-электростатические силы, возникающие при перекрытии двойных ионных слоев, могут вызывать сближение микрообъектов [8]. Для разноименно заряженных поверхностей, если постоянная межмолекулярного взаимодействия частиц в дисперсной среде Л О, силовой (энергетический) барьер, препятствующий гетерокоагуляции, отсутствует и любое их соударение приводит к непосредственному слипанию. В том случае, когда г) и 1 2 одного знака, но г Ф 11)2, критическую концентрацию гетероадагуляции Ща) для плоских частиц в соответствии [c.168]

Таким образом, критерий коагуляции в динамических уело-ВИЯХ является условием, накладываемым на число Рейнольдса Reo, причем зависимость критического числа Рейнольдса R kp, (> от параметров поверхностных сил Ло и А выражена слабо. Иными словами, если в теории ДЛФО, пренебрегающей динамикой сближения частиц, критерий коагуляции определяется соотношением электростатических и молекулярных сил взаимодействия частиц, то в динамических условиях возможность коагуляции определяется в первую очередь гидродинамикой вязкой дисперсионной среды в зазоре между поверхностями частиц. Отсюда легко понять, что для коагуляции в динамических условиях чрезвычайно существенное значение приобретает фактор формы поверхностей частиц, т. е. для анизометричных частиц потеря агрегативной устойчивости в динамических условиях более вероятна. Рассмотрим в связи с этим процесс взаимодействия двух частиц, имеющих форму плоских дисков радиусом Ri и толщиной 2Ri (Ri — радиус кривизны боковой поверхности). Получив от внешнего источника начальную относительную скорость Vo в момент, когда расстояние между их поверхностями составляет ho Ri, диски сближаются так, что один из них все время остается перпендикулярным другому. [c.19]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология