Множитель временной

Гг "з — интервалы времени во втором процессе, подобном первому Кг — множитель временного преобразования, сохраняющий постоянное значение для двух подобных процессов. [c.23]

Величина к- называется множителем временного преобразования или множителем гомохронности. Оп имеет определенное значение для каждого явления в течение всего периода, пока это явление происходит. Физические изменения, отвечающие интервалу для первого явления, должны сравниваться с соответствующими переменными второго явления в момент, соответствующий интервалу времени [c.13]

Если обозначить 1/к через т, то из формулы (148) видно, что т является масштабным множителем времени чем больше т, тем больше время достижения данной степени превращений. Это есть знакомая нам величина — период индукции. [c.288]

Концентрация входит в эту систему как общий множитель в правой части всех уравнений. Если ввести величину, выполняющую функцию времени, соотношением [c.111]

Это утверждение правильно при t = О, когда (0) = и оно останется правильным для любого момента времени, если только система уравнений типа (VII.3) эквивалентна уравнению для единственной переменной Чтобы убедиться в этом, достаточно подставить уравнение (VII.6) в формулу (VII.3). Тогда величина будет множителем при каждом члене уравнения, а так как она не равна нулю, то ее можно сократить. В результате получим [c.152]

Молекулярной парой называется сочетание двух соседних (находящихся рядом) молекул А—А, В—В или А—В компонентов раствора, не связанных между собой какими-либо силами, кроме обычных межмолекулярных сил. Имеющиеся в данный момент сочетания молекул сменяются хаотически другими. Связь среднего числа соседних пар АА, ВВ и АВ с числами молекул А и В устанавливается теорией вероятности если сочетания пар АА, ВВ и АВ энергетически равноценны, то числа пар АА, АВ и ВВ пропорциональны (1—ж), (1—х)х и X соответственно. Если энергия взаимодействия в каких-либо пар, например АВ, больше, чем энергия взаимодействия других пар (АА и ВВ), то среднее число пар АВ в любой момент времени будет больше, чем в первом случае избыток определяется множителем где (7=—2 дц- - дд+ цц (е—отрицательная величина). [c.250]

Таким образом, и для определения времени удерживания данного компонента при нулевом перепаде давления в колонке / ( 1)Надо измеренное время удерживания ( ЗУ) этого компонента в той же колонке умножить на поправочный множитель /. [c.573]

Множитель перед фигурной скобкой для бимолекулярной реакции имеет значение порядка 0,1, а для тримолекулярной реакции <С1. Поскольку Ецр/НТо не бывает много больше 1, то ясно, что рекомбинация начинает оказывать влияние лишь тогда, когда Т близко к Т . Для больших 0 совпадение Т происходит в момент времени т, определяемый уравнением (4.34). В случае малых 0 систему (4.29) можно упростить к виду [23] [c.324]

Здесь индекс О относится к условиям на входе в слой-Сформулируем критерий оптимизации. Разумеется, можно максимизировать разность X — Хо, но нужно учитывать необходимость ограничения общего объема (или условного времени контакта т. ). Тогда целевую функцию можно записать по методу Лагранжа-Можно однако придать и физический смысл множителю Лагранжа. Если б — коэффициент, учитывающий затраты на единицу времени контакта, то критерий оптимизации имеет вид [c.210]

Заметим, что левый множитель в уравнении (11,120) имеет размерность времени, поскольку гы Р имеет размерность м-кг-. При среднем неизменном значении х (с. 38) указанный множитель представляет собой постоянную величину и может рассматриваться как условное постоянное время [c.65]

Метод неопределенных множителей Лагранжа, который подробно рассмотрен в разделе 8.2.2, прост и удобен для решения задач оптимизации резервирования ХТС с использованием ЭВх 1. Однако он имеет следующие существенные недостатки. Во-первых, в процессе решения как прямой, так и обратной задачи оптимизации резервирования могут получиться нецелочисленные значения Х1. Поэтому возникает необходимость округления этих значений до ближайших целых чисел. При таком округлении возможны многочисленные варианты составов поэлементного резерва ХТС, перебор которых для выявления наилучшего варианта оказывается трудоемким процессом, требующим больших затрат времени [126, 237]. [c.205]

Эти случаи отличаются различными способами формирования суммарной величины критерия оптимизации. В двух последних случаях суммарная величина критерия будет равна сумме времен расчета двух рассмотренных вершин. Во втором случае суммарная величина критерия будет равна сумме времен расчета двух рассмотренных вершин, умноженной на некоторый множитель ЛГ, где м — число итерируемых переменных, К — параметр, отражающий скорость сходимости итеративного расчета. [c.601]

Р—2982) —и (Г — 298 ), что требует значительного времени. Для упрощения расчета теплового эффекта объединим величину А Я°(298) и все слагаемые в уравнении (64.11), содержащие множитель 298, в одно [c.215]

Это соотношение дает число нейтронов, которое генерируется в единицу времени в единице объема в точке г для интервала летаргии и- и + и. Заметим, что мы аппроксимировали спектр деления дельта-функцией 6 (и) нуль летаргии и=0 можно выбрать так, чтобы он соответствовал пику спектра деления (и). Множитель в скобках описывает пространственное распределение нейтронов деления первый член этого выражения дает число нейтронов, которое генерируется при делениях в быстрой области, второй— в тепловой области. Дельта-функция 6 и) описывает зависимость 8 (г, и) от летаргии, т. е. считается, что в системе нейтроны деления генерируются только с и=0. Заметим, что предыдуш ее уравнение записано в предположении такого распределения переменных в распределении нейтронов деления в пространстве и по летаргии, что спектр деления в системе всюду одинаков. [c.201]

Для получения общего правильного ответа следует воспользоваться распределением времени пребывания с тем же нормирующим множителем, что и в уравнении (VII. 62) [c.172]

Прямое применение метода множителей Лагранжа для решения задачи (11,77), приводит к необходимости решения кубических уравненпй, что не очень удобно. Поэтому поступим следующим образом. Потребуем временно, чтобы знаменатель дроби в (11,77) был равным некоторой постоянной р. В этом случае задача (11,77) будет иметь вид [c.39]

Выполнение работы. Включают прибор согласно инструкции. Переключатель множитель шкалы , устанавливают в положение 10 , расход элюента устанавливают 1 мл/мин, измеряя его на выходе из капилляра детектора микробюреткой. Начальная температура термостата колонок 60°С. Вводят в дозатор 4 мкл смеси. Измеряют секундомером время выхода каждого вещества. Часто в растворителе бывает примесь более полярного вещества, чем бензол, который может выходить первым из колонки. Поэтому пик бензола следует идентифицировать методом добавок. Для этого в дозатор вводят 4 мкл смеси и 1 мкл раствора бензола. Увеличение пика свидетельствует о принадлежности его бензолу. Для расчета приведенных времен удерживания рассчитывают теоретическое время выхода неудерживаемого вещества [c.211]

Для достаточно большого времени профили температур внутри тела конечной толщины становятся подобными друг другу (см. рис. 1). Их можно представить с помощью одной и той же функции иространственной координаты /(.t+), умноженной на масштабный множитель g(/+), который является уменьшающейся функцией времени [c.219]

При практических расчетах за единицу времени часто принимают ч, а за единицу разности парциальных давлений — ат или мм рт. ст. Тогда размерность коэффициента массопередачи Кс будет м/ч, а Кр— кг/м ч ат или кг м ч мм рт. ст. Для пересчета коэффициентов массопередачи в нужные значения надо соответствующую величину коэффициента умножить на следующие переводные множители [c.572]

Следует отметить, что опыты, проведенные с протоком жидкостей через аппарат, подтвердили приемлемость исходных положений вывода уравнения (П1.18). Это дает право при расчете удельной поверхности капель в проточном газлифтном реакторе в качестве времени перемешивания I принимать /ср = + V д) о введением в уравнение (1У.38) дополнительного множителя 0,693.. [c.104]

I. е. его величина с точностью до постоянного множителя кц совпадает с величиной общего времени иребывапия реагентов в каскаде. [c.272]

Масштабный множитель т в экспоненциальных функциях типа (VIII, 87) принято называть перуодом индукции-, Uq — концентрация активных молекул в начальный момент времени t=0. [c.226]

Использование кинетических кривых, которые выражают изменение концентрации одного из реагентов со временем в ходе химического превращения. Такие кривые нужно получить при нескольких температурах (лцшимум при двух) и при постоянном исходном составе. Далее эти кривые трансформируют по оси времени, т. е. совмещают их с какой-то выбращюй стандартной кривой. Трансформирование осуществляется изменением масштаба графика по осп времеии. Множитель, который при этом используется, называется коэффициентом трансформации (х). [c.342]

Если фиксировать координату X = Ь выход реактора , — то концентрация С (Ь, I), определенная по формуле ( 1.17), совпадает, с точностью до множителя, с функцией распределения времени пребывания в реакторе ф (т). Функцию распределения, удовлетворяющую условию нормировки ( 1.3), можно получить, положив А = и. Вводя безразмерное время пребывания О = ит/ и число Пекле Ре = иЬ1П, имеем [c.209]

Здесь Ф ( 1) — плотность вероятности прохождения цепи п ячеек за время t , т. е. функция распределения времени пребывания в рассматриваемой цепи ячеек множитель в квадратных скобках определяет вероятность остаться в ге-й ячейке в течение остального промежутка времени I—1 . Так как последовательные переходы взаимонезависимы, лапласовский образ функции ( ) определяется формулой [c.236]

Связь W(a , i) и l5(x) имеет особо простой вид, если состояние стационарно. Действительно, при Е = onst уравнение (3.4) разделяется на два, одно из которых совпадает с уравнением (3.1), а из другого определяется временной множитель, так iro функция Ч (л , f) примет вид i [c.16]

Формула (2.1.145) показывает, что на начальной стадии кинетики степень заполнения адсорбционного пространства не зависит от параметров нелинейности изотермы адсорбции и, в отличие от чисто внутридиффузионной кинетики, прямо пропорциональна т, а не л/х. По начальному участку эксперименталь-, ной кинетической кривой (2.1.145), представленной в координв тах у — т, можно определить В1, а значит, при известном коэффициенте внутренней диффузии, и коэффициент внешнего массообмена р<, = В10/7 . Так как 1= ТЯ /П)х, то наличие множителя Г > 1 позволяет снимать начальный участок кинетической кривой (2.1.145) для достаточно больших реальных времен. С другой стороны, подставляя в формулу (2.1.145) значения В и т, получаем кинетическую кривую в реальных физических координатах [c.68]

Другая же часть параметров — расходы рециркулирующего потока и вторичного пара, предэкспоненциальный множитель и энергия активации — не могут быть определены по регламенту. Если КдТи Е для подобных процессов можно принять постоянными величинами, то р. п являются функциями времени. [c.207]

Коэффициенты теплоотдачи от частицы к жидкости в насадочных колоннах и псевдоожиженных слоях имеют важную общую особенность. Их можно выразить через коэффициент тепло- и массообмена одиночной частицы с помощью некоторых корректирующих множителей, если только число Пекле для частиц велико (ианример, больше 1000) илн, что то же самое, мало число единиц переноса для насадочной колонны или псевдоожиженного слоя. Если же число Пекле для частиц мало, т, е. велико число единиц переноса теплоты, то средние коэффициенты теплоотдачи могут оказаться крайне малыми. По-видимому, этот эффект в соответствии с изложенным в 2.1.5 можно объяснить неоднородностью распределения скорости газового потока. Необходимо отметить, что в таком случае в расчетах уже нельзя использовать средний коэффициент теплоотдачи необходим так называемый микропотоковый анализ, основаншлй на детальном учете локальных скоростей течения и локальных коэффициентов теплоотдачи. Локальные коэффициенты теплоотдачи при малых числах Пекле теоретически рассчитывались, но экспериментальные данные до настоящего времени отсутствуют. По-видимому, в этом направлении необходимы дальнейшие исследования. [c.94]

Окончательный результат можно получить двумя путями. В первом случае необходимо записать в качестве добавки к коэффициенту переноса излучения i — / доли а от имеющейся в луче энергии перед его взаимодействием со стенкой. Оставшуюся энергию припишем отраженному лучу. (Когда энергия отраженного луча станет ниже выбранного минимального значения, всю ее можно отнести к оставшейся энергии в луче.) В другом случас генерируется случайное число Р. Если оно меньше или равно а, вся имеющаяся энергия поглощается. Если оно больше а, вся энергия отражается. Для построения хода луча после отражения необходимо найти направление отраженного луча. При зеркальном отражении воспользуемся уравнениями (111), (112) и (113) 2.9.2. При полностью диффузном отражении генерируются два новых случайных числа угол 0 относительно нормали п равен sin 4 Рх а угол ф относительно х равен 2кР . В случае не полностью диффузного отражения углы 0 и ф определяются таким же образом, однако массовые множители для каждого луча необходимо делить на направленную отражательную способность и М1южить на двунаправленную отражательную способность для выбранного направления. Вместо этого можно воспользоваться функциями вида (8) при некотором удорожании анализа и времени программирования. [c.479]

Эта модель рассчитывалась в широком диапазоне значений ш при 1000 К. Нестационарная функция f (E,t) — решение этой системы — использовалась для получения зависимости концентрации п от времени. Константа скорости мономолекулярной реакции вычислялась по кинетической кривой методом наименьших квадратов. Затем с помощью функции f (Е, t) определялся так называемый квазистационарный поправочный фактор ст для равновесной функции распределения f rlE) =f E, f) ехр (Aff) Ik - константа скорости мономолекулярной реакции). Полученные результаты были сопоставлены с аналогичными результатами для модели сильных столкновений [164]. Как известно, константа скорости в рамках гипотезы сильных столкновений вычисляется по формуле (8.24), а поправочный множитель - по формуле [c.199]

Обмен информацией в программе осуществляется через общий блок /С/Л/ЕГ, переменные которого имеют следующие значения С — массив, содержащий значения констант скорости химических реакций РЕ - массив, содержащий нормированные значения натуральных логарифмов пред-экспонентов констант скорости TN - массив, содержащий показатели степени в температурных множителях констант скорости ЕА — массив, содержащий значения энергий активации констант скорости W — массив, содержащий значения скоростей реакций, вычисляемых в процессе решения LR — целый массив, содержащий коды химических реакций. Каждая реакция кодируется девяткой целых чисел первое — число веществ в левой части уравнения химической реакции, второе — число веществ в правой части этого уравнения, далее сл)едуют номера веществ, участвующих в реакции, записанные слева направо. Р — рабочий массив, используемый для печати ТМ — массив, содержащий значения моментов времени, в которые необходимо печатать решение ТК — температура. К ТЕМ — температура, ккал/моль AML — масштабный множитель N — число ком-понен в кинетической схеме М — число реакций ML — десятичный логарифм AML ITM - текущее значение индекса массива ТМ I N - целый массив, содержащий наименования компонент кинетической схемы. [c.239]

При таком усреднении больцмановский весовой множител ехр(—u/kT) вводится, чтобы учесть тот факт, что молекулы, с статистической точки зрения, большую часть времени находятся i таких положениях, когда энергия их взаимодействия мала. [c.42]

Предэкспоиенциальный множитель в такой интерпретации получает значение среднего числа колебаний, совершаемых молекулой до перескока в соседнее равновесное положение. Временем жизни т определяется скорость перемещения молекул [c.43]

Множитель d IAn a =4 — это характеристическое время внутреннего прогрева зерна, а 1/(1 —/о) пуз = 4л — некоторое, немонотонно меняющееся, характеристическое время процесса внешнего теплообмена. Отношение этих времен tJtr.A есть также немонотонная (с максимумом) функция от режима псевдоожижения определяющих его критериев Аг и Re и совокупности некоторых дополнительных параметров Ф, определяемых размером и ориентацией поверхности теплообмена. [c.146]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология