Метод поляризованного света

Уравнение (13) выражает правило аддитивности молекулярной рефракции. Физически более обоснован способ расчета рефракции как суммы рефракций не атомов, а связей (С—Н, О—Н, N—Н, С=0 и т. д.), поскольку поляризуются светом именно валентные электроны, образующие связь. Оба метода приводят практически к одинаковым результатам. [c.38]

Микроспектрофотометр был соединен с монохроматором с дифракционной решеткой. Такие монохроматоры в значительной степени поляризуют свет для полной поляризации был использован поляризационный фильтр. Для изучения двойного лучепреломления использовались плоские кристаллы Были определены направления обыкновенного и необыкновенного луча в кристаллах и показатель преломления обыкновенного луча (он имеет более низкие значения) измерен иммерсионным методом. Затем с помощью кварцевого клина-компенсатора была определена величина двойного лучепреломления и вычислено наибольшее значение коэффициента преломления. Эти измерения были сделаны в белом свете. Результаты приведены в таблице. Таким образом, имеются -дисперсионные кривые Купера, при измерении которых кристаллографические направления не принимались во внимание, и величины в таблице, для которых были определены кри- [c.54]

Использование неполностью поляризованного света (чем, по-видимому, объясняется очень малая величина расщеплений, найденная в ранних экспериментах) дает также всегда слишком близкие к единице значения поляризационного отношения, поскольку значение оптической плотности пучка тем более занижено, чем больше его истинное поглощение. Полученное ранее значение Ь а ж 2 1 для полос антрацена [24] было исправлено Вольфом приблизительно до 3 1 [103]. Ясно, что поляризационное отношение гораздо менее чувствительно, чем расщепление. Сравнение наблюдаемого значения с экстремальными значениями отношения для модели ориентированного газа, равными Ь а = 7,7 I для поляризации вдоль короткой оси и 1 15,8 для поляризации вдоль длинной оси, позволило правильно определить на основании значения первого отношения, что система поляризована вдоль короткой оси. Во втором приближении расчет приводит к отношению Ь а 3 1, что вполне удовлетворительно согласуется с экспериментом. Если расщепление мало, то использовать его для идентификации поляризации опасно. Причиной этого является то, что, когда дипольные члены малы, рассчитанные значения становятся чувствительными к более высоким мультипольным эффектам (см. раздел I, 5), а в настоящее время не существует какого-либо независимого метода определения того, какие значения следует относить к моментам более высокого порядка. [c.554]

Для измерения поляризационных спектров люминесценции слабосветящихся объектов статическим методом применяют схему, приведенную на рис. 3, г. Свет источника возбуждения проходит через монохроматор СФ-4, поляризуется с помощью поляризатора 21 и возбуждает люминесценцию исследуемого раствора в кювете 22 или твердого вещества. Свет люминесценции, пройдя фильтр 23 и анализатор 19, попадает на фотоумножитель типа ФЭУ-19 блока приемника, закрепленного на задней стенке кюветного отделения с помощью направляющих типа [c.70]

В одноосных структурах свет, поляризованный в двух взаимно перпендикулярных направлениях, распространяется с разной скоростью. Во многих смектических и нематических жидких кристаллах скорость света, распространяющегося перпендикулярно молекулярным слоям, меньше скорости света, идущего параллельно им. Вещества, обладающие этим свойством, называют оптически положительным. Холестерические структуры ведут себя как оптически отрицательные одноосные кристаллы, т. е. скорость распространения света перпендикулярно молекулярным слоям максимальна. Если скорость распространения света в жидком кристалле одинакова в двух разных направлениях, кристаллы называются двухосными. Для обнаружения жидких кристаллов широко применяется метод двойного лучепреломления. Пучок белого света, у которого вектор напряженности электрического поля колеблется хаотически во всех направления падая на поверхность образца, обладающего двойным лучепреломлением. гается на две составляющие, поляризованные во взаимно перпендикулярных направлениях и распространяющихся с разной скоростью. Углы преломления этих составляющих различаются, а при выходе из образца они идут параллельно, но поляризованы во взаимно перпендикулярных направлениях. Двойное лучепреломление характерно для обычных и жидких кристаллов. [c.47]

Из уравнений (14.1) и (14.2) представляют интерес два следствия. Во-первых, при г + / = 90°, tg(r + ) становится бесконечным и / р = 0, а это означает, что отраженный свет полностью поляризован в плоскости поверхности. При г+ = 90°, sin г —eos i и из уравнения Снелла n = sin /sin r — tg i. Это основа углового метода Брюстера для определения показателя преломления, в котором определяется угол падения света, при котором отраженный луч может полностью отсекаться путем использования поворотного поляризующего фильтра. Методика требует высокоточной аппаратуры и может использоваться для определения показателя преломления черного стекла (используемого как стандарт при измерении блеска) или лаковых пленок на черном стекле, а также (с некоторым снижением точности) для пленок с высоким блеском. [c.418]

Понятие П. использ. при изучении и объяснении поляризации и рассеяния света в-вом (в т. ч. комбинац. рассеяния), для расчета атомных радиусов, исследования оптич. активности и структуры хим. соединений. вВерещагин А. Н., Поляризуемость молекул, М., 1980. ПОЛЯРИМЕТРИЯ, метод измерения величины вращения плоскости поляризации света при прохождении его через оптически активные в-ва. Прибор для измерения наз. поляриметром. Луч источника света (вапр., натриевая или ртутная ламна) при прохождении через призму Николя или по-лярондиые пленки поляризуется в плоскости. Поляризов. свет пропускается через кювету с исследуемым в вом н попадает в анализатор (также призма Николя). Если плоскости поляризации обеих призм расположены друг относительно друга под прямым углом, поляризов. свет в отсутствии исследуемого в-ва через анализатор не проходит. Чтобы тголяризов. свет не проходил через анализатор после помещения в прибор оптически активного в-ва, анализатор необходимо повернуть на нек-рый угол а вправо или влево [c.473]

А Верещагин А. Н Поляризуемость молекул, М.. 1980. ПОЛЯРИМЕТРИЯ, метод измерения величины вращения плоскости поляризации света при прохождении его через оптически активные в-ва. Прибор для измерения наз. поляриметром. Луч источника света (напр., натриевая или ртутная лампа) при прохождении чфез призму Николя или по-ляроидные пленки поляризуется в плоскости. Поляризов. свет пропускается через кювету с исследуемым в-вом и попадает в анализатот. (также призма Николя). Если плоскости поляризации обеих призм расположены друг относительно друга под прямым углом, поляризов. свет в отсутствии исследуемого в-ва через анализатор не проходит. Чтобы поляризов. свет не проходил через анализатор после помещения в прибор оптически активного в-ва, анализатор необходимо повернуть на нек-рый угол а вправо нли влево [c.473]

ПОЛЯРИМЕТРИЯ — метод физикохимического исследования, основанный на измерении вращения плоскости поляризации света оптически активными веществами. Чаще всего такими веществами являются органические соединения с асимметрическим атомом углерода. Измерения производят с помощью поляриметров — оптических приборов, в которых луч света последовательно проходит через систему двух поляризующих призм. Благодаря пропорциональности, существующей между углом вращения и концентрацией оптически активного вешества, поляриметрические измерения используют для количественного определения оптически активного вещества. П. является основным методом контроля в сахарной промышленности по величине угла вращения определяют содержание сахара в растворе. Методы П. используются также для анализа эфирных масел, алкалоидов, антибиотиков и др. Большое значение имеет поляриметрический метод исследования в органической химии, где на основании определения знака и величины вращения плоскости поляризации можно судить о химическом строении и пространственной конфигурации соединения, делать выводы о механизме реакций и др. Для этого в последнее время особенно успешно используется спектрополяри-метрия. [c.201]

Другим перспективным методом изучения адсорбции органических соединений на электродах является метод модуляционной спектроскопии отражения (Дж. Фейнлейб, Р. М. Лазоренко-Ма-невич). Сущность этого метода заключается в следующем. Идеально плоский блестящий электрод освещается монохроматическим плоскополяризованным светом и одновременно поляризуется так же, как в импедансном методе [см. уравнение (1.17)]. В этих условиях отраженный свет содержит кроме постоянной составляющей R составляющую AR, которая периодически изменяется во времени с той же частотой ш, что и частота приложенного переменного напряжения. Отраженный свет поступает на фотоэлектронный умножитель, который трансформирует его в электрические сигналы, содержащие опять-таки постоянную и переменную составляющие, пропорциональные R и AR. Далее происходит параллельное усиление этих составляющих двумя независимыми усилителя.ми, причем коэффициент усиления AR приблизительно в 10 раз больше коэффициента усиления R. Наконец, оба усиленных сигнала поступают в смеситель, который сравнивает их и выдает сигнал, пропорциональный отношению AR/R. Отношение AR/R регистрируется в зависимости от среднего потенциала электрода ср при заданной длине волны монохроматического света (1) или в зависимости от Я, при ср= onst. [c.34]

Два других метода позволяют более детально проследить временную зависимость оптических свойств поверхности в интервалах поряд-ка0,02 - 1 с, если время релаксации прибора того же порядка при этом измерения проводят последовательно. Первый метод, разработанный Уордом и Уилсом [58], основан на тех же принципах, что и обычный способ установки нуля по методу качаний, но анализатор и поляризатор в нем приводятся в действие шаговым электродвигателем, управляемым компьютером с выводной печатающей системой и автоматическим построением графиков для Д и 4 , Во втором методе, разработанном Каханом и Спанье [59], одна из поляризующих призм непрерывно вращается с помощью специального электродвигателя и производится регистрация периодических изменений интенсивности света. Дальнейшие подробности приведены ниже. Разработаны различные способы непрерывной модуляции, например с помощью электро-оптического метода [ 56, 60, 611, основанного на эффекте Фарадея или Кёрра и Покельса, или с помощью электромеханической системы [62]. [c.418]

Метод, применявшийся Делахеем и Сринивасаном [419], заключался в следующем. Ртутный электрод постоянной площади поляризовался при помощи потенциометра в той области потенциалов, где обычно не протекают значительные фарадеевские процессы. Цепь потенциометра размыкалась и одновременно происходила вспышка света. Результирующее изменение потенциала со временем измерялось осциллографом в условиях разомкнутой цепи. Для предотвращения дрейфа потенциала, вызываемого остаточными фарадеевскими процессами, использовалась дифференциальная техника. Фактически заряжающий импульс получался при фотоэлектрической эмиссии электронов, а не, например, от кулоностатической цепи. [c.543]

Приемниками света в таких методах слун ат фотоэлементы или фотоэлектронные умножители. Перед входом приемника помещается поляризующее устройство (призма Николя или поляроид) оно ориентируется вначале так, чтобы электрический вектор пропускаемого света имел определенное (в большинстве случаев — вертикальное) направление, а затем поворачивается на 90° (электрический вектор становится горизонтальным). Показания ириемника при этих двух положениях николя соответственно равны и /д. Удобнее с помощью двупреломляющей призмы (нанример, призмы Волластона) разде.пить в пространстве взаимно перпендикулярно поляризованные компоненты светового потока и одновременно подавать их на два фотоумножителя. Необходимо при этом тщательно корректировать или учитывать различную чувствительность и другие свойства приемников. В последнее время онисан ряд установок такого типа [6а, 66]. При измерении с.пабых световых потоков сигнал с фотоумножителя подает- [c.336]

На рис. 24 показана типичная схема оптической части установки для работы по методу МЗО [45 . В ряде случаев можно работать с неполяризованным светом, так как при многократном отражении свет поляризуется таким образом, чтобы плоскость колебаний электрического поля была перпендикулярна плоскости падения. При этом в установке типа изображенной на рис. 24 отсутствуют поляризатор и компенсатор, анализатор же остается [44, 46]. За малым исключением, объектом исследований методом МЗО в большинстве до настоящего времени работ яв-[44, 46—48], Это объясняется, главналичием в спектре отражения золота изучения видимой области ха- [c.118]

При определении строения молеку.лы методами колебательной спектроскопии прежде всего следует решить, к какому классу сим-метриипринадлежат возможные структуры. Если класс симметрии известен, сразу же можно предсказать, какие типы колебаний молекулы разрешены и какие запрещены в инфракрасном спектре и в спектре комбинационного рассеяния. Кроме того, можно предсказать также, какие линии спектра комбинационного рассеяния будут поляризованы и какие деполяризованы, т. е. каково будет соотношение интенсивности линий комбинационного рассеяния при измерении в плоскости падающего света и в плоскости, перпендикулярной к ней. Полосы инфракрасного спектра (полученного в парах при низких давлениях) также будут иметь характерные контуры в зависимости от ориентации соответствующего колебания относительно главных осей инерщги. [c.173]

Молекула красителя с постоянным электрическим дипольным моментом, в среде неполярного растворителя при помещении раствора в постоянное электрическое поле, претерпевает статистическую ориентацию. Направления моментов перехода молекулы по отношению к направлению постоянного момента легко определяются с помощью поляризованного света, проходящего перпендикулярно к полю. Этот метод был впервые использован в работе [28] для доказательства того, что длинноволновая пблоса л-нитро-зодиметиланилина поляризуется параллельно направлению постоянного дипольного момента молекулы. Впоследствии подобные исследования были выполнены для большого ряда аналогичных полярных молекул [29]. [c.1828]

Приборы высокой разрешающей силы только начинают входить в практику спектрального анализа, в особенности изотопного. По этой причине в прежних руководствах по спектральному анализу приборам такого класса вообще не уделялось внимания. Поэтому мы сочли целесообразным изложить принципы работы этих приборов несколько более детально. Конечно, наше изложение, по необходимости сжатое, затрагивает только те вопросы, которые тесно связаны с излагаемыми во 2-й и 3-й ча-сгях книги методами анализа. В частности, для эмиссионного спектрального анализа несущественно состояние поляризации света и поэтому поляризующее действие прибора мы практически рассматривать не будем. Из рассмотрения выпадают также приборы для инфракрасной и вакуумной ультрафиолетовой областей спектра, поскольку для эмиссионного спектрального анализа обычно используются линии и полосы, расположенные [c.102]

Эллипсометрический метод основан на теории Друде [290]. Наблюдая за отражением света от поверхностей свежерасколотых кристаллов каменной соли, кварца и стекла, он пришел к заключению, что отраженные лучи поляризованы не линейно, а эллиптически. Это явление Друде объяснил наличием переходного слоя, обладающего толщиной, сравнимой с длиной световой волны, и иным показателем преломления, когда происходит переход диэлектрической постоянной от значения 81 в одной среде до значения 62 —в другой. Природа отраженного света определяется отношением к Рх — параллельной и перпендикулярной составляющих световой волны. В результате было установлено, что составляющая электрической и магнитной силы, параллельная поверхности раздела (Яц) при угле Брюстера, очень мала, но не равна нулю. Таким образом Друде показал, что свет поляризован эллиптически, т. е. результирующий световой вектор описывает в течение колебания эллипс, главные оси которого лежат параллельно и перпендикулярно плоскости падения. [c.117]

Для вычисления квантового выхода наблюдаемую интенсивность надо перевести в число квантов. Для этого требуется знать спектральное распределение света и спектральную чувствительность приемника. Боуэн и Соу-телл [58] описали метод, не имеющий этих недостатков. Кусок уранового стекла или иной флуоресцирующий экран, помещенный перед фотоумножителем, преобразует падающий свет с одной и той же постоянной эффективностью независимо от длины волны в их собственные полосы флуоресценции. Свет, который попадает на приемник, имеет при этом всегда одно и то же спектральное распределение, будь то свет от исследуемого образца или от стандартного образца, используемого для сравнения. Таким образом, отношение наблюдаемых интенсивностей дает прямое отношение квантовых выходов. Этот метод применим только в случае длин волн, лежащих в пределах полосы поглощения счетчика квантов, т. е. обычно в голубой и ближней ультрафиолетовой областях. Однако его можно было бы распространить на случай более длинноволнового излучения, если использовать такие вещества, как рубрен, который дает высокий выход флуоресценции и сильно поглощает в зелено-голубой области спектра. В качестве такого счетчика квантов удобен родамин В, флуоресцирующий в красной области спектра. Если флуоресценция поляризована, то ее угловое распределение неоднородно. В подобных случаях измерения при неизменном заданном угле приводят к ошибкам. Чтобы устранить эти ошибки, надо собрать весь испускаемый свет с помощью интегрирующей сферы, покрытой окисью магния. Образец или стандарт помещают в центр сферы, освещают через одно небольшое отверстие, а измерения проводят с помощью приемника, помещаемого у другого отверстия [93]. [c.92]

Метод измерения. Для измерения д и 9 и таким образом для определения толщины пленки L и показателя преломления вещества пленки п Тронстад сконструировал аппарат, изображенный на фиг. 93. Параллельный пучок лучей монохроматического света (получаемый или посредством монохроматической щели или при помощи фильтров) плоско поляризуется с помощью поляризатора в 8 и отражается в /2 от ме- [c.842]

Измерение двойного лучепреломления, следовательно, включает определение разности между двумя главными показателями преломления для света, поляризованного в двух взаимно перпендикулярных плоскостях. Так как в случае двойного лучепреломления, вызванного деформацией, эта разность обычно мала, то для ее измерелия должен применяться чувствительный метод. Обычный метод использует явление интерференции между двумя лучами, распространяющимися с различной скоростью в веществе. Экспериментальная установка, представленная схемой фиг. 56, состоит в основном из поляризующей призмы Николя Л/ [c.126]

Для качественных задач, а также, когда возбуждающий свет достаточно постоянен, и для количественных целей состояние поляризации линий гораздо проще определяется при использовании не одной, а двух последовательных экспозиций. Простей-шим методом, позволяющим легко различать сильно поляризо- I ванные и сильно деполяризованные линии, является метод, опи-( санный Эдзаллом и Вильсоном [143]. Одна экспозиция делается 1 при надетой на кювету трубке поляроида, ориентированного на пропускание лучей, электрический вектор которых колеб-лется пэраллельно оси кюветы. Таким образом, в свете, рассеянном перпендикулярно к направлению падающего излучения, полностью поляризованные линии будут отсутствовать, а интенсивность частично деполяризованных линий будет зависеть от сте-пеии деполяризации. Вторая экспозиция делается без поляро-идной трубки, а интенсивность возбуждающего излучения умень- [c.161]

В обычном поляриметре свет на своем пути проходит через, г следующие вещества стекло, кальцит, канадский бальзам и воздух. Все эти вещества, прозрачные в видимой части спектра, становятся непрозрачными в ультрафиолетовом свете. Поглощение света канадским бальзамом, часто используемым для склеивания поляризующих призм, начинается с 3400 или 2800 А, в зависимости от его марки. Поэтому ниже 3500 А рекомендуется использовать воздух в качестве прослойки между призмами (призма Глана, рис. 64, стр. 209) или, если измерения не производятся ниже 2400 А, можно применять глицерин. В далекой ультрафиолетовой области кальцит также начинает сильно поглощать свет и поляризующая призма из кальцита стандартной длины становится практически непрозрачной несколько ниже 2400 А. Тогда -можно использовать кварцевые или флюоритовые призмы. Предел прозрачности высококачественных кварцевых призм составляет примерно 1850 А, а для флюоритовых призм он равен 1000—1200 А, в зависимости от чистоты кристалла. Вследствие незначительной величины двойного преломления как кварца, так и флюорита трудно получить удовлетворительные поляризующие призмы типа призм Глана. Поэтому используются призмы двойного лучепреломления [137]. Если же, наконец, измерения должны быть осуществлены ниже 1000 А, то единственно возможным методом становится поляризация путем отражения (см. стр. 215). Стеклянные линзы (флинт или крон), стоящие перед поляризатором или позади анализатора, и дисперсионн41е стеклянные призмы должны быть удалены при измерениях ниже 3500—3800 А (в зависимости от их толщины). Однако могут использоваться специальные пропускающие ультрафиолет стекла (до 2700— 3000 А). Специальные сорта фосфатного стекла обладит значительным пропусканием даже при еще более коротких волнах. Г , [c.272]

Метод Коттона и Декампа. Метод Коттона и Декампа [148, 149] основан на методе Физо и Фуко. На рис. 113 [149] приведены Основные части применяемой аппаратуры. Свет от ртутной дуги S поляризуется призмой Глана затем проходит последовательно через оптически активное вещество, находящееся в поляриметрической трубке Pt и 60-градусную кальцитовую призму А. Приама этого типа [150] играет двоякую роль. [c.278]

Наконец, радиочастотный метод был применен для определения магнитного момента нейтрона. В опытах Блоха и Альвареца [I ] использовалось то обстоятельство, что при прохождении пучка нейтронов через кусок намагниченного железа сильнее рассеиваются нейтроны, магнитный момент которых [Ху параллелен вектору магнитной индукции В в железе. Благодаря этому, пучок нейтронов, проходя через намагниченное железо, поляризуется , т. е. в нем начинают преобладать нейтроны с определенным направлением магнитного момента. Если пучок нейтронов пропустить последовательно через два куска намагниченного железа, то такой случай будет аналогичен случаю прохождения света последовательно через два НИКОЛЯ. Как известно, если НИКОЛИ скрещены , то свет не проходит через них, если они поставлены параллельно , то свет проходит. Аналогично, пучок нейтронов легче пройдет через два куска железа с параллельным намагничиванием и [c.577]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология