Влияние давления парообразования

Влияние давления парообразования и давления окружаю- [c.3]

ВЛИЯНИЕ ДАВЛЕНИЯ ПАРООБРАЗОВАНИЯ [c.36]

Влияние давления в системе. Во всех случаях увеличение давления сдвигает кривую плотности теплового потока д от перегрева стенкн влево (рис. 7). При очень малых значениях приведенного давления (р,-< <0,0001) область пузырькового кипения может быть ограничена. Пузырьковое кипение не возникает до тех пор, пока не достигаются относительно большие перегревы стенки, соответствующие умеренным тепловым потокам. В то же время критический тепловой поток снижается с уменьшением давления системы. При некотором очень низком давлении начало парообразования приводит к возникновению кризиса и область пузырькового кипения исчезает (рис. 8). [c.373]

Формула Нернста. Формула Нернста менее точна, чем уравнение Клапейрона, так как в ней не учитывается влияние давления на скрытую теплоту парообразования. Преимуществом формулы Нернста являет ся то, что для вычисления с ее помощью нужно знать только температуру кипеиия жидкости при атмосферном давлении. [c.102]

Влияние давления. Кривые рис. 25 и 26 показывают, что требуемая величина перегрева стенки (Га,—Т ) меньше для более высоких давлений. Это положение можно объяснить с помощью уравнения (5). Данная поверхность имеет определенную кривую распределения размера углублений (рис. 27). Для получения заданного теплового потока д А согласно уравнению (18) требуется, чтобы действовало определенное число центров парообразования п таким образом, величина перегрева должна быть такой, чтобы сделать активными центрами парообразования углубления радиусом г. Если принять величину г постоянной, то с ростом давления правая часть уравнения (5) уменьшается, а следовательно, требуется и меньший перегрев поверхности поэтому кривые, соответствующие большему давлению, на рис. 25 и 26 расположены левее. [c.233]

Влияние давления. С увеличением давления число действующих центров парообразования увеличивается и при кипении в большом объеме а растет. Незначительное количество экспериментов по кипению в пленке не дает возможности получить однозначное выражение для зависимости а от давления, тем более, что влияние давления значительно сложнее, так как с изменением давления насыщения меняются теплофизические свойства жидкостей, влияющие на теплоотдачу. Возрастание а с увеличением давления отмечено при кипении в восходящем потоке [204]. При [c.123]

При этом период собственных колебаний газового пузырька равен величине порядка 10 [85]. Следовательно, видно, что время, в течение которого пузырек пересекает кавитационную зону, больше периода его собственных колебаний как в натуре, так и на моделях. Таким образом, видно, что скорости потока не оказывают заметного влияния на величину критического давления парообразования. [c.213]

При низких давлениях это влияние незначительно, и им обычно пренебрегают. При высоких давлениях влияние давления на теплоту парообразования велико, поэтому необходимо внести соответствующую поправку. С повышением давления теплота парообразования, как и при повышении температуры, уменьшается. Изменение теплоты парообразования углеводородных газов в зависимости от давления показано на рис. 21. [c.83]

А сейчас давайте рассмотрим разрывность кривых объема, связанную с фазовыми изменениями различных видов. Простейшим примером является влияние давления на плавление. Исторически изучение влияния давления на плавление было связано с тем, что ожидаемый эффект должен быть аналогичен влиянию давления на парообразование. В частности, ожидалось, что должны быть некоторые критические явления, такие, что при превышении определенных значений давления и температуры возможен непрерывный переход между жидким и твердым состояниями вещества. Однако вскоре стало ясно, что шкала давлений для подобных явлений должна находиться гораздо выше шкалы критических явлений между жидкостью и газом. Например, если в последнем случае достаточными были давления в несколько сотен кг/слР, то для наблюдения подобных явлений (если они вообще возможны) между жидким и твердым состояниями вещества требуются давления в несколько тысяч кг/слР. При каждом расширении диапазона давления вероятность существования таких критических явлений сильно уменьшается. К настоящему моменту построены кривые плавления в диапазоне до 40 000 кг/сл - некоторые из них показаны на рис. 8. Кривые плавления всех веществ имеют определенные общие качественные черты, поэтому здесь настолько же уместно говорить о кривой плавления, насколько допустимо говорить о кривой парообразования. Однако в других отношениях ситуация с плавлением качественно отличается от ситуации с парообразованием. В частности, все кривые плавления, т.е. кривые зависимости температуры плавления от давления, вогнуты относительно оси давления, и их кривизна уменьшается при увеличении давления. И кривая разности между объемами жидкого и твердого со- [c.138]

Теплота парообразования малоисследованного вещества вычисляется по критерию Кп, а корректирующие члены, определяющие влияние давления реального газа (Дг = = — о и Аз = 5—5о) — по Л 12 И Кхд. [c.88]

Рис 39 Влияние давления на скрытую теплоту парообразования (до 10 атм) [c.119]

Первый закон Вревского гласит при повышении температуры раствора заданного состава его пар обогащается тем компонентом, для которого больше дифференциальная теплота парообразования . Второй закон Вревского определяет влияние изменения температуры и давления на состав систем, имеющих экстремум давления и температуры если давление (температура) системы рас- [c.288]

На величину теплоты плавления и испарения значительное влияние оказывают температура и давление, при которых происходит это превращение. Так как с газами, находящимися в твердом состоянии, практически не приходится иметь дело, рассмотрим влияние указанных факторов на теплоту парообразования, являющегося важной характеристикой, в частности, для жидкого газа. [c.94]

Изложенное выше влияние температуры на теплоту парообразования рассмотрено для случая, когда испарение происходит под внешним давлением, равным давлению насышенного пара кипящей жидкости (упругости насыщенных паров), т. е. для случая двухфазного состояния индивидуального вещества (например, чистого пропана). Однако, когда имеется сложная или даже двухкомпонентная смесь (например, пропана и бутана), вступает в силу закон Дальтона, когда общее давление превышает упругость паров каждого компонента. При этом на теплоту парообразования значительное влияние оказывает второй фактор —давление. [c.96]

Теплота испарения. Также как теплопроводность и теплоемкость, оказывает косвенное влияние на скорость испарения топлив. При значительной теплоте парообразования температура топлива заметно понижается и скорость испарения уменьшается. Теплота испарения зависит от давления и для углеводородов и нефтепродуктов уменьшается с увеличением молекулярной массы и температуры кипения (табл. 11). При прочих равных условиях теплота испарения уменьшается при переходе от непредельных углеводородов и аренов к цикланам и алканам. Повышенная теплота испарения непредельных и аренов объясняется их ассоциацией. Разность [c.36]

Профос [7] также пренебрегает влиянием этой обратной связи. Свои рассуждения он основывает на так называемом виртуальном парообразовании, т. е. имеет в виду количество пара, которое образовалось бы при постоянном давлении. [c.352]

Вопросы влияния молекулярной ассоциации в парах имеют существенное значение не только для вычисления парциальных давлений компонентов и суммарного давления, но и для расчетов энтальпии парообразования мономерных и ассоциированных частиц. Несмотря на значительное количество работ (среди которых можно привести, например, работы [65, 66, 119-121] и др.), затрагивающих в той или иной степени вопросы образования в парах молекулярных ассоциатов, необходимо рассмотреть влияние последних на давление пара и рассчитываемые из него значения энтальпии парообразования, а также на величины ДЯ о, измеряемые калориметрическими методами. [c.87]

Если на участке всасывания лопастного насоса абсолютное давление перекачиваемой жидкости окажется ниже давления насыщенных паров этой жидкости при данной температуре, внутри жидкости начнут образовываться пузырьки пара. При дальнейшем движении жидкости внутри насоса давление ее начинает повышаться и пузырьки подвергаться сжатию. Под влиянием сжатия происходит конденсация пара частицы жидкости, стремясь заполнить освобождающийся объем, с большой скоростью ударяются друг о друга. При этом в жидкости возникают местные ударные давления, достигающие нескольких сотен атмосфер. Явление парообразования с последующим захлопыванием пузырьков -при выносе их в зону повышенного давления носит название кавитации. В лопастном насосе кавитация вызывает шум, сотрясение установки, нагрев жидкости. Частицы жидкости, ударяясь не только одна о другую, но и об элементы насоса, вызывают местные разрушения металла (эрозию), а выделившиеся из жидкости при кавитации газы способствуют коррозии. При интенсивной кавитации насос может быть выведен из строя в течение нескольких часов работы. По этой причине допускать работу насоса при кавитации нельзя. [c.69]

При низких давлениях это влияние незначительно и нм обычно пренебрегают. Влияние высокого давления на теплоту парообразования значительно, поэтому в расчеты необходимо вносить соответствующую поправку. При повыше-НИИ давления, как и повышении температуры, теплота парообразования уменьшается, Зависимость теплоты парообразования углеводородных газов от давления приведена на рис. 2.14, а теплота испарения в зависимости от температуры кипения =— в табл. 2.29. [c.87]

Во втором случае падение давления в основном носит динамический характер и ограничено зоной небольшой части каналов рабочего колеса. Кроме того, при больших скоростях в рабочем колесе время, необходимое для частиц воды, чтобы пересечь зону низкого давления, является более коротким. Поскольку время является существенным фактором при всех термодинамических изменениях, то относительное развитие парообразования и влияние его на характеристику насоса для высоконапорных насосов менее значительны [22]. [c.250]

Зависимость качества пара от солесодержания котловой воды безусловно существует. Кривые уноса солей фиг. 3 и 7 подтверждают это. Сдвигом в области сравнительно быстрого нарастания уноса в сторону повышенных концентраций нри увеличении давления можно частично объяснить ухудшение качества пара, сопровождающее рост солесодержания котловой воды. Условия парообразования также зависят от солесодержания и состава котловой воды. Но эти физико-химические зависимости не так сильны, чтобы ими можно было оперировать при обосновании резких изменений качества пара, приписываемых влиянию солесодержания котловой воды. [c.67]

При низких давлениях это влияние незначительно и им обычно пренебрегают. Влияние высокого давления на теплоту парообразования значительно, поэтому в расчеты необходимо вносить соответствующую поправку. При повышении давления, как и при повышении температуры, теплота парообразования уменьшается. [c.26]

Более чем для 20 жидких веществ исследовано влияние замещения водорода дейтерием на поляризуемость молекул, мольный объем, критическую температуру, сжимаемость, теплоемкость, давление пара и теплоту парообразования, вязкость, растворимость, осмотические коэффициенты [18]. В частности, подробно изучены специфические изотопные эффекты в свойствах, появляющиеся при замещении дейтерием атомов водорода, образующих водородные связи [19]. [c.6]

Доля, приходящаяся на пар, — Я° может быть вычислена по методам, описанным ранее в этой главе. Слагаемое Я —Я пpeд тaвляeт собой просто —ДЯц и может быть получено с помощью корреляций для определения теплоты парообразования, приведенных в гл, 6. Наконец, Я — учитывает влияние давления на энтальпию жидкости. Обычно эта величина мало связана с другими двумя членами правой части уравнения. Для расчета Я — может быть [c.120]

Скорость убывания давления р с расстоянием уменьшается с увеличением начального радиуса Но, а величина положительного давления увеличивается с увеличением Яо и уменьшением р. Н. Е. Кочин сформулировал задачу о распространении сильного взрыва в жидкости. В случае высоковольтного разряда причиной образования волны давления в основном является ускоренное движение стенки газового пузыря, которому сообщается энергия разряда. Если исходить из предположения о несжимаемости воды вблизи пузыря, то давление в воде зависит от квадрата скорости расширения или сжатия пузыря. Большое влияние на протекание процесса оказывают отраженные волны как повышенного, так и пониженного давлений. Если жидкость подвергается продолжительному действию высокого давления, то образование каверн замедляется и кавитация не возникает даже при уменьшении давления ниже давления парообразования. Появляющиеся при кавитации пузырьки бывают двух видов наполненные газом — воздухом и вакуумные или, точнее, наполненные паром. Наполненные газом пузырьки растут до видимых размеров и затем их размеры остаются стабильными, а пузырьки, наполненные паром, взрывоподобно расширяются. Вода при определенных обстоятельствах оказывает сопротивление растяжению, величина которого достигает примерно 42 кГ1см . Используя эти особенности, в последние годы удалось создать насосы с высотой всасывания, превышающей 10 м. [c.162]

В этот момент практически вся теплота передается от стенки путем испарения в движущийся поток пузырей пара, и основными величинами, определяющими интенсивность теплоотдачи, являются средняя толщина б и эффективная теплопроводность Х. эф пленки жидкости, разделяющей греющую стенку и паровую фазу. Далее при переходе пробкового режима в стержневой механизм теплоотдачи сохраняется неизменным. В этих условиях при сравнительно невысоких д для К12, Н22 и аммиака ( <10 кВт/м ) число центров парообразования не оказывает воздействия на интенсивность теплообмена, и характер влияния режимных параметров на а изменяется зависимость а от плотности теплового потока значительно ослабевает, а влияние давления кипения сменяется с прямого на обратное. Изменение шеро соватости стенки в данном случае слабо влияет на а . Зону, где действует вышеописанный механизм теплоотдачи, можно назвать зоной конвективного испарения. [c.170]

Влияние пористой среды на давление начала выделения газа тесно связано с изменением углеводородного состава нефти в капиллярных каналах в результате адсорбции некоторых углеводородов на границах раздела и с зависмостью давления парообразования от смачиваемости поверхности поровых каналов пластовыми жидкостями. [c.102]

Прп ннэких давлениях это влияние незначительно, н нм обычно пренебрегают. При высоких давлениях влияние давления на теплоту парообразования велико, поэтому необходимо внести соответствующую поправку. С повышением давления теплота парообразования, как и при повыщении температуры, уменьшается. [c.121]

Полностью развитое кипение с недогревом. При возникновении кипения действует только ограниченное число центров парообразования, так что часть теплоты передается обычным процессом в однофазной жидкости между пузырями. Эта переходная область названа неразвитым кипением. Когда температура поверхтюсти увеличивается, число центров пузырей возрастает, а площадь, через которую теплота передается к однофазной жидкости, уменьшается. Наконец, вся поверхность покрывается пузырями, кипение становится полностью развитым и однофазная компонента теплоотдачи уменьшается до нуля. Скорость и недогрев, имеющие сильное влияние на теплоотдачу в однофазной жидкости, в области полностью развитого кипения оказывают небольшой эффект или вовсе не влияют на температуру поверхности. При кипении с недогревом температура поверхности зависит в основном от тепловой нагрузки п давления жидкости. Влияние условий на поверхности для кипения при вынужденной конвекции должно быть слабее, чем в большом объеме, потому что высокие тепловые нагрузки и перегревы стенки сдвигают диапазон активных центров парообразования в сторону меньших размеров, которые в действительности имеются на большей части поверхностей. Однако прямых экспериментальных данных, подкрепляющих это утверждение, немного. [c.382]

Анализ экспериментальных данных показал, что, так же как и в работах других исследователей, при высоких скоростях парообразование не влияет на интенсивность теплообмена. В этих условиях на выходном участке тру бы давление заметно изменяется и при постоянных да влениях в аппарате и весовой скорости уменьшается ско рость потока. Это оказывает обратное влияние на про цесс теплообмена. Температурный напор резко не изме няется при переходе из области, где влияние пузырько вого кипения подавляется, в область, где оно существует В табл. 1, приводятся данные опытов, в которых влия ние парообразования подавлялось. [c.32]

Отметим здесь, что теплоты испарения индивидуальных жидко стей необходимы для оценки влияния изменения внешних условий (температуры и давления) на фазовые равновесия жидкость — пар, для составления теплового баланса процессов, решения ряда других технологических задач. В теории жидкостей и растворов энтальпии и энтропии парообразования дают информацию об энергетике межмолекулярных взаимодействий и структуре жидкой фазы. Наиболее полные данные о теплотах испарения жидкостей собраны в приложении к монографии [9] и в справоч ных изданиях, например [10]. Большая часть данных получена на основании изучения температурной зависимости давления пара по уравнениям, родственным уравнению (П.4). [c.25]

На величину коэффициента полезного действия оказывают влияние различные факторы. Важнейшим из них является легкость диффузии при парообразовании, с одной стороны, и конденсации — с другой чем меньше, например, пузырьки, на которые разбивается пар, покидая жидкую фазу, тем больше поверхность соприкосновения жидкой и паровой фаз и тем выше коэффициент полезного действия тарелок. Поэтому устройство и размеры колпачков, форма и размеры прорезов в тарелке, глубина погружения колпачков в жидкость (флегму) крайне важны для повышения коэффициента полезного действия тарелки. Большое влияние оказывает также скорость движения паров в колонне, определяемая их плотностью. При атмосферном давлении скорость паров в колонне может доходить до 0,6 — 0,8 м/сек в вакуумных колоннах скорость паров значительно выше (2—3 м/сек) в колоннах, работаюш их под давлением, наоборот, она может снингаться до 0,1—0,3 м/сек. В прорезах колпачков скорость паров в 5—10 раз больше, чем в свободном сечении колонны. Если скорость двин ения паров при данной их плотности становится слишком большой, то вместе с парами может оказаться увлеченной также и жидкость, так что нормальная работа колонны нарушается. [c.385]