Плотные слои переход

Для характеристики состояния кипящего слоя удобно пользоваться отношением скорости фильтрации при данном состоянии слоя, отнесенной к общему сечению слоя Шоб, к скорости фильтрации, при которой плотный слой переходит в кипящий Штш- [c.133]

Противоионы конечных размеров не могут подойти к поверхности ближе, чем расстояние й, определяемое размерами ионов внешней и внутренней обкладок. Они образуют плотный слой— плоский конденсатор, внешняя обкладка которого лежит в п л о -скости наибольшего приближения (х=с1), проходящей через центры тяжести заряда ближайших к поверхности противоионов. Толщина й близка к сумме радиусов гидратированных (или частично дегидратированных) ионов и имеет порядок десятых долей нм. Остальные ионы внешней обкладки образуют диффузный слой зарядов с убывающей вглубь раствора плотностью. Падение потенциала, линейное в плоском конденсаторе (плотном) слое, переходит в экспоненциальное (ХП.9) при х> й. [c.185]

По уравнениям (1-36) и (1-37) можно определить критическую скорость потока Шкр, при которой плотный слой переходит в псевдоожиженный. [c.26]

Кипящий слой можно характеризовать также числом псевдоожижения под которым понимается отношение данной скорости среды, отнесенной к полному сечению камеры Шо, к скорости, при которой плотный слой переходит в состояние кипения ш. Число [c.15]

По уравнениям (1,27) и (1,28) можно определить критическую скорость 11 . при которой плотный слой переходит в кипящий. [c.27]

Для практических целей очень важно определить гидравлическое сопротивление слоя Ар, критическую скорость потока газа г<Укр, при которой плотный слой переходит в псевдоожижен-ное состояние, скорость витания (уноса) а вит. при которой происходит унос частиц из аппарата, скорости ш .у.р и и>к,у.р. соответствующие началу и окончанию устойчивой работы, а также порозность слоя е. [c.15]

Для плотного слоя при 8 = 0,4 эта поправка составляет всего 1% от первого слагаемого 2/С(1 — е), но зато при е-> 1 получается правильный переход к закону Стокса и сближаются обе предельные модели совокупности капилляров и ансамбля [c.41]

На рис. IV. 21 показаны графики для коэффициентов К = = 0,457(1 — е)° /е и /Сг = 0,33/е, входящих в формулы (IV. 82) и (IV. 80). При изменении е от 0,3 до 0,6 значение К уменьшается в 2,5 раза. При е > 0,5 — 0,6 зависимость (IV. 82), полученная для плотного зернистого слоя, переходит в зависимость (IV. 80), полученную для дистанционированного слоя. [c.164]

Полное сопротивление фонтанирующего слоя максимальной высоты эквивалентно примерно двум третям его веса (или перепада давления при псевдоожижении) у более низких слоев оно меньше. Перепад давления, необходимый для создания фонтанирующего слоя, значительно выше, чем для его поддержания, из-за дополнительной энергии, расходуемой на движение газовой струи через плотный слой зернистого материала. По этой же причине скорость газа, ниже которой фонтан разрушается (она называется скоростью начала фонтанирования), несколько ниже той, при которой неподвижный слой переходит в фонтанирующий. [c.622]

При увеличении объемной концентрации зернистого материала, т. е. при переходе к пневматическому транспорту в плотной фазе, скорость скольжения уменьшается в пределе минимальное значение w, будет соответствовать максимально возможной концентрации транспортируемого материала, т. е. плотному слою с порозностью, 0 При е-> о скорость скольжения Шс кр [формула (111-55) нли (111-56)]. [c.453]

Самым простым является способ подачи газа в пространство над материалом (рис. 3.2,е), так как при этом не требуется никаких дополнительных устройств. Имеющиеся в литературе сообщения [95] говорят о работоспособности этого способа и возможности транспортирования материала с очень низкими скоростями и высокими концентрациями, близкими к плотному слою материала. Однако этого удается добиваться только на лабораторной или маломасштабной установке. При переходе же к промышленным масштабам камерного питателя во многих случаях не удается добиться не только устойчивой работы, но даже начала процесса транспортирования. Ниже мы рассмотрим этот способ подачи газа подробнее. [c.75]

Как известно, при отсутствии теплоносителя или при очень малой его скорости зернистый материал лежит на решетке неподвижным плотным слоем. С увеличением скорости подачи теплоносителя наблюдается узкая область скоростей, в пределах которой слой сначала разбухает, но остается неподвижным, а затем при достижении теплоносителем некоторой критической скорости, называемой скоростью псевдоожижения, слой приходит в состояние кипения, или псевдоожижения. С дальнейшим увеличением скорости теплоносителя псевдоожижение переходит в пневмотранспорт, начало которого характеризуется скоростью газового потока, называемой скоростью уноса . [c.134]

При восходящем потоке газа (паров или жидкости) через плотный слой зернистого материала при увеличении скорости потока растет сопротивление слоя и ослабляется взаимное давление частиц. При достижении некоторого критического значения скорости сопротивление слоя становится равным его весу, частицы перестают оказывать взаимное давление, слой переходит во взвешенное состояние, частицы получают возможность перемещаться в пределах слоя. При дальнейшем увеличении скорости потока IV > расстояние между частицами увеличивается, порозность слоя е возрастает, вызывая тем самым снижение скорости потока в поровом канале (УИд = УК/е), а следовательно, и силы, действующей на частицу, до значения, равного ее весу. Тогда восстанавливаются условия состояния взвешенного слоя, но уже при новом, большем значении его пороз-ности Е. [c.462]

Наблюдались также случаи, которые являются промежуточными между двумя рассмотренными выше, когда первый излом на кривой я = я (1/Т), соответствующий началу двумерной конденсации, существует, но до второго излома (плотный слой) кривая не остается параллельной абсциссе, а идет вверх. При этом переход к плотному слою совершается очень плавно (например, у этил-пальмитатов). [c.131]

Толщина плотного слоя имеет порядок ионного диаметра. Толщина диффузного слоя зависит от температуры и концентрации. Чем выше концентрация ионов в растворе, тем сильнее смещается равновесие в сторону перехода ионов из объема раствора в поверхностный слой, т. е. из диффузного слоя в плотный. Таким образом с ростом концентрации происходит сжатие диффузного слоя. [c.177]

Из изложенного очевидно, что при уменьшении избытка ионов в диффузном слое, например при переходе их в плотный слой, ионы, ушедшие из диффузного слоя, перестают участвовать в электроосмосе. Очевидно, что такой переход, связанный с уменьшением эффективного заряда и -потенциала, приводит к уменьшению движущей силы в данном электрическом поле, а следовательно, к уменьшению перенесенного количества жидкости. [c.179]

Удельная поверхностная проводимость Кз по физическому смыслу не зависит от величины поверхности, а следовательно, и от радиуса капилляров, или иначе, от степени дисперсности системы. Изменение концентрации раствора, как показали экспериментальные данные, мало влияет на величину Кз. Поскольку с ростом концентрации ионы диффузного слоя переходят в плотный слой, отсутствие заметных изменений величины Кз свидетельствует о том, что ионы в плотном слое обладают подвижностью. Отсюда следует, что поверхности ная проводимость обусловлена всеми ионами внешней обкладки двойного слоя. Величина Кз связана с плотностью заряда и в первом приближении равна [c.214]

Согласно теории Штерна, емкость является постоянной величиной. А. Н. Фрумкин и М. А. Ворсина учли, что Кх изменяется с потенциалом. Это изменение связано с заменой анионов в двойном слое на катионы при переходе от положительных зарядов электрода к отрицательным, например, в результате различного радиуса катионов и анионов. Для интегральной емкости плотного слоя, образованного анионами (/(г) и катионами К ), можно записать [c.117]

Рассмотрим случай, когда конденсированный остаток образует плотный слой толщины (через который прорываются пузырьки илп струи газовых полупродуктов), а при у S> У, разрыхляется. Соответственно прп переходе через у = у, скорость газа надает. [c.120]

Различают два типа осадков, получающихся при отстаивании. Грубые суспензии дают осадки, в которых крупнозернистые взвешенные частицы ложатся на дно плотными слоями при этом между осевшим слоем осадка и осветленной жидкостью наблюдается резко выраженная граница. Тонкие суспензии дают осадки иного типа повышение концентрации суспензии происходит только в нижней части отстойного аппарата, и в осевшем, сгущенном слое взвешенные- твердые частицы разделены между собой жидкостью. В этом случае резкой границы между осадком и осветленной жидкостью нет, а наблюдается постепенный переход от более концентрированных слоев к менее концентрированным - [c.203]

В каких же с.дучаях поверхностные пленки являются устойчивыми, удерживаются на поверхности, образуя плотный слой, и обладают в соответствии с этим защитными свойствами Несомненно, что здесь играют роль многие факторы, и в разных системах различные из них могут быть преобладающими. Работами П, Д. Данкова было установлено, что по крайней мере для окисных пленок на металлах основным фактором служит кристаллохимичсское соответствие структур металлов и пленки. Так, на железе пленка, состоящая из кристаллов окиси железа кубической структуры ( -РегОз), благодаря соответствию этой структуры структуре металла может удерживаться на поверхности, образуя компактный слой и проявляя защитные свойства. При нагреванин же до высокой температуры, вследствие перехода окиси железа в другую модификацию (а-РезОз), защитные свойства пленки исчезают. По той же причине ржавчина, представляющая собой гидратированную окись н<елеза (точнее, уРгОз-НгО), образующуюся во влажном воздухе и обладающую ромбической структурой (отличной от железа), не проявляет защитных свойств. [c.378]

Для перехода к частичному дожигу монооксида углерода расход воздуха уменьшают до соотношения воздух кокс ниже стехиометрического. При этом воздух в дымовых газах практически отсутствует. Однако из-за неоднородности плотного слоя могут происходить прорывы кислорода в зону низкой концентрации катализатора, приводяище к значительным локальным разогревам. Поэтому для стабильной работы установки в случае частичного дожига СО необходимо более тщательно регулировать и контролировать параметры регенерации. Хотя расход кислорода при дожиге монооксида углерода увеличивается, расход воздуха в целом при высокотемпературной регенерации обычно не возрастает благодаря снижению выхода кокса при крекинге (см. табл. 5.6). [c.126]

В реальных слоях по.тндиснерсных материалов и даже в слоях, составленных из узких фракций твердых частиц, наблюдается не одна критическая скорость псендоожижения, а критическая область скоростей фильтрации, н которой начинается и завершается переход от плотного слоя к слою, полностью исевдоожиженному. Наличие критической области объясняется тем, что при скоростях газа, соответствующих этой области, происходит фильтрация через крупные фракции н одновременно псевдоожижеине мелких фракций. [c.442]

Плотному слою на графике соответствуют линии ОА и ОВ. Ашшя ОА получена при постепенном увеличении скорости газа и соответствует перепаду давления в плотном слое, когда частицы слоя характеризуются первоначальной, более плотной упаковкой и меньшей порозностью. Линия ОВ соответствует перепаду давления в плотном слое, который образуется в результате постепенного снижения скорости потока при переходе от взвешенного слоя к плотному. [c.463]

В опредо.иенных условиях плотный слой может перейти в псевдо-ожял енный, а последний в транспортируемый и наоборот. Особен-ностп гидродинамики каждого из этих состояний и условия их взаимного перехода рассматриваются ниже. [c.599]

Движение газа через взвешенный в восходящем потоке слой зерненного материала. При восходящем потоке газа (паров или жидкости) через плотный слой зерненного материала с увеличением скорости потока увеличивается сопротивление слоя и ослабляется дапление частиц друг на друга. При достижении некоторого критического значения скорости сонротивление слоя становится равным весу слоя, частицы перестают оказывать давление друг на друга и сло11 переходит во взвешенное состояние в этих условиях у частиц возникает возмо кпость перемещаться в пределах слоя. При дальней-Щ()Д1 уиеличопии скорости Ж > Ж силы трения и инерционные силы, действующие на частицу со стороны потока, превышают вес частицы и поднимают ее, расстояние люжду частицами увеличивается, т. е. возрастает порозность слоя е и скорость потока в поровом [c.603]

Холодильники ступеней низкого давления. Кожухотрубные холодильники конструктивно представляют собой пучок труб, зазвальцованных в трубных досках и заключенных в общий кожух. Лереход тепла от газа к трубе встречает значительно большее термическое сопротивление, чем переход тепла от трубы к охлаждающей воде, поэтому в холодильниках низкого давления для снижения полного термического сопротивления воду направляют по трубам, а газ — между ними, т. е. со стороны большей поверхности. С той же целью применяют поперечный ток газа относительно трубного пучка, при котором достигается более высокий коэффициент теплоотдачи. Для осуществления поперечного тока в межтрубной полости устанавливают перегородки. Направление воды по трубам, а не между ними имеет еще то преимущество, что в этом случае не представляет трудности механическая чистка труб от отложений, которые при жесткой воде оседают на стенках плотным слоем в виде накипи, наружная же поверхность труб в многотрубном пучке для механической чистки почти недоступна. [c.474]

Формулы (110) показывают, что если вычислять число Ре по диаметру кусков слоя, то переход от слоистого к турбулентному движению совершается при значении числа е 200, что для продуктов сгорания и кусков диаметром 30 мм отвечает абсолютному значению скорости об порядка 0,5 м/с. Таким-обра. ом, турбулентный режим течения теплоносителя в плотном слое отнюдь не является исключительным явлением, как это представлялось ранее. Необходимо по 1черкнуть, что экспериментальные данные, представленные уравнениями (110), относятся к слою, составленному из кусков одного и того же материала. Теплообмен в слое из разнородных материалов усложняется, поскольку м гериал с меньшей объемной теплоемкостью будет нагр. ваться быстрее. Возникающая при этом разность температур между кусками слоя приводит к теплообмену между ними. [c.101]

Как следует из рис. 31, при определенных значениях скорости фильтрации плотный слой сыпучего материала теряет свою устойчивость, постепенно переходя в состояние псевдоожижения. 11орозность слоя при этом возрастает до значений 0,7—0,75, объем слоя примерно в 1,5 раза, при этом находящаяся в порах среда начина- [c.132]

Строение двойного слоя, представленное на рис. 27 и 28, соответствует действительности только в предельном случае растворов с высокой общей ионной концентрацией. Реальная картина строения двойного слоя более сложна. Причиной таких усложнений является в первую очередь тепловое движение, под влиянием которого ионы из плотной гельмгольцевской части двойного слоя переходят в глубь раствора, образуя размытую (диффузную) его часть. Строение двойного слоя подвергается существенным изменениям, если в растворе присутствуют ионы, адсорбирующиеся на поверхности металла за счет некулоновс-ких сил. [c.47]

Поскольку далее предполагается, что в пространстве между поверхностью металла и внутренней плоскостью Гельмгольца, а также между двумя плоскостями Гельмгольца нет зарядов, то падение потенциала здесь линейное и двойной электрический слой имеет строение, показанное на рис. 43. На рисунке видно, что потенциал нулевого заряда определяется величиной г[)% а не = как это вытекало из теории Штерна. Поскольку [г1 ]>[ ф°], то и сдвиг точки нулевого заряда при переходе от одного аниона к другому в этом случае будет больше. Теория двойного электрического слоя Грэма, позволяющая учитывать влияние заряда электрода на величину специфической адсорбции, была рассмотрена Деванатха-ном, который представлял двойной слой эквивалентным последовательному соединению трех конденсаторов, слагаемых из 1) электростатической емкости пространства между металлом и внутренней плоскостью Гельмгольца, 2) электростатической емкости пространства между двумя плоскостями Гельмгольца и 3) — емкости диффузного слоя. При этом две последние емкости должны быть исправлены с учетом изменения специфической адсорбции в зависимости от заряда поверхности. Последнее предположение давало объяснение кривым дифференциальной емкости, измеренным в водных растворах галогенидов калия. Кроме того, расчет сдвига точки нулевого заряда, основанный на этой теории, находился в согласии с экспериментальными результатами. Так как емкости всех трех конденсаторов определяются из опытных данных, то теория Деванатхана носит в конечном итоге полуэмпирический характер. Эта теория, кроме того, исходит из того, что общая интегральная емкость плотного слоя не зависит от заряда электрода. [c.232]

Послютрпм теперь, как изменится стационарное значение ири изменении р. Пусть при р р р — давление, при котором зона реакции садится на плотный слой остатка) скорость горенпя пропорциональна р где v 0. Объемный расход газа через слой остатка иропорциопален p , поэтому при v <" 1 по мере возрастания давления должны уменьшаться П или объем пузырька в данном сечении, а у должен соответственно расти (закон возрастания зависит от скорости расширения пузырька внутри слоя). Пока р <. р, увеличение у не сказывается ни на скорости горепия, ни на ее зависимости от давления (если не учитывать изменения коэффициента теилоироводности). Однако при р р рост г/, должен привести к снижению скорости горения. По мере дальнейшего повышения давления либо произойдет затухание горения, либо горение проникнет внутрь слоя остатка, т. е. произойдет переход от одного режима горения к к другому. [c.120]

В трубе I материал, двигаясь сверху вниз навстречу дымовым газам, нагревается до высокой температуры, затем по течке 2 плотным слоем поступает в первый аэрофонтанный аппарат 3, отдавая часть аккумулированного тепла воздуху, и через течку 4, в которую материал забрасывается пульсацией фонтанирующего слоя, переходит во второй аэрофонтан-ный аппарат 5. В этом аппарате происходит предварительный нагрев воздуха, а материал охлаждается до своей конечной температуры. Окончательно охлажденный материал, попадая вследствие пульсации фонтанирующего слоя в течку 6, возвращается в трубу /. Таким образом, материал движется по замкнутому циклу. Дымовые газы, поступая из топки в трубу /, отдают свое тепло движущемуся навстречу им материалу. Холодный воздух поступает в аппарат 5, предварительно нагревается, а затем поступает в аппарат 3, где и происходит его окончательный нагрев. [c.28]