Дарси движения

Потери напора на трение по длине рассчитывают по формуле Дарси — Вейсбаха для соответствующего участка трубопровода, местные потери напора — в зависимости от типа местного сопротивления. Обычно задаются скоростью жидкости, а затем рассчитывают потери напора, которые должны находиться в допустимых пределах. Ориентировочные скорости движения жидкости, газов и паров в трубопроводах приведены ниже, м/с [c.62]

Рассмотрим фильтрацию флюидов в пористых средах, принимая в качестве закона движения линейный закон фильтрации Дарси (1.7). [c.41]

При фильтрации неньютоновских вязкопластичных жидкостей, а также при фильтрации с очень малыми скоростями имеет место закон фильтрации (1.14), который отличается от закона Дарси наличием предельного градиента у, по достижении которого начинается движение. В векторной форме закон фильтрации с предельным градиентом выведен из теории размерностей и имеет вид (1.56) [c.43]

Вместе с тем, широкий диапазон изменения значений Re,p можно разбить на сравнительно узкие интервалы, соответствующие различным группам образцов пористых сред. Это облегчает указание возможной верхней границы справедливости закона Дарси при движении флюида в какой-либо пористой среде. [c.21]

Основы теории движения газа в пористой среде были разработаны основателем советской школы нефтегазовой гидромеханики академиком Л. С. Лейбензоном. Он впервые получил дифференциальные уравнения неустановившейся фильтрации совершенного газа в пласте по закону Дарси Полученное им нелинейное дифференциальное уравнение параболического типа впоследствии было названо уравнением Лейбензона. [c.181]

Гидравлическое сопротивление слоя может быть выражено в виде потери напора (м. вод. ст.) или соответствующего перепада давления Ар (кг/м ). С увеличением скорости сопротивление возрастает, при Ве 4 оно ужо не подчиняется закону Дарси. Движение в слое отличается по своему характеру от движения в канале или трубе. [c.419]

Первое слагаемое в правой части (1.14) учитывает потери давления вследствие вязкости жидкости, второе-инерционную составляющую сопротивления движению жидкости, связанную с криволинейностью и извилистостью норовых каналов. Из (1.14) следует, что при малых скоростях фильтрации квадратом скорости можно пренебречь, и градиент давления будет зависеть только от первого слагаемого, т.е. движение будет безынерционным, соответствующим закону Дарси. При больших скоростях фильтрации силы инерции становятся существенными и будут сопоставимы или даже преобладать над силами вязкости. [c.23]

В качестве примера физической системы, в которой тензорная величина вызывает отклонение векторного поля, можно привести течение жидкостей через пористые среды. Согласно известному закону Дарси, движение жидкости в изотропной среде всюду происходит в направлении, противоположном направлению градиента давления, т. е. выполняется соотношение — р = Р , где коэффициент Р зависит от вязкости жидкости и проницаемости среды. Когда среда неизотропна, векторы — ур и о уже не направлены в одну и ту же сторону и закон Дарси должен быть заменен другим законом, имеющим вид — р = = [Р-о], где р — тензор второго ранга. [c.663]

Воду в газовую залежь закачивают через постоянное число нагнетательных скважин, расположенных в кольцевой батарее у внешнего контура пласта. Фильтрация газа в пласте описывается нелинейным законом, воды - законом Дарси. Движение газа и воды в пласте изотермическое. [c.408]

В заключение этого параграфа покажем, что закон Дарси (1.5) или (1.6) в теории фильтрации заменяет собой уравнение движения. Следуя выводу, данному Н. Е. Жуковским, покажем, что его можно получить из уравнений движения идеальной жидкости, и выясним характер сделанных при этом допущений. Рассмотрим для простоты одномерное прямолинейно-параллельное течение жидкости (см. рис. 1.4) в направлении оси х. Как известно из курса технической гидромеханики, уравнение движения идеальной жидкости в этом случае имеет вид [c.17]

С учетом неньютоновского характера движения нефти с начальным градиентом сдвига t при вытеснении нефти из продуктивного пласта по обобщенному закону Дарси и линейного характера вытеснения нефти получено выражения для удельного расхода нефти q (mV м ) при общем удельном расходе q (м см ) [c.187]

Уравнение (2.52) справедливо для неустановившегося движения однородного флюида в однородной пористой среде по закону Дарси. [c.55]

Рассмотрим способы определения основных характеристик потока при плоскорадиальном движении жидкости и газа с большими скоростями, когда причиной отклонения от закона Дарси становятся значительные инерционные составляющие общего фильтрационного сопротивления. [c.81]

Рассмотрим приближенную теорию безнапорного установившегося движения жидкости по закону Дарси, которая известна под названием гидравлической теории Дюпюи-Форхгеймера. [c.98]

В качестве уравнения движения используем линейный (закон Дарси) и нелинейный (двучленный) закон фильтрации. [c.134]

Уравнение (6.6) получено с использованием в качестве уравнения движения закона Дарси. Вместе с тем, последующие исследования [c.183]

Рассмотрим задачу о вытеснении нефти водой в условиях плоскорадиального движения по закону Дарси в пласте, изображенном на рис. 7.6. На контуре питания радиусом поддерживается постоянное давление на забое добывающей скважины радиусом - постоянное давление р , толщина пласта Ь и его проницаемость к также постоянны. Обозначим через соответственно начальное и текущее положения [c.209]

Будем считать, что выполняется линейный закон Дарси. Тогда дифференциальные уравнения движения записываются в виде (2.15) выразим их через функции Лейбензона [c.357]

Движение жидкости в перемещающемся слое описывается уравнением Лапласа, компонеты скорости жидкости находятся с использованием уравнения Дарси-Герсеванова. [c.140]

Газ движется через проницаемую непрерывную фазу ламинарно (или в соответствии с законом Дарси) с относительной скоростью, достаточной для поддержания твердых частиц во взвешенном состоянии. Выше было показано, что пузыри вызывают перемещение самой непрерывной фазы, которое накладывается на движение газа. Пузыри представляют собой участки с очень высокой проницаемостью, распределенные в однородной среде, ограниченной проницаемостью, и их присутствие значительно видоизменяет газовый поток. Последний сходится по направлению ко дну пузыря, проходит через него, выходит через его крышу [c.157]

Зная скорость движения твердых частиц, необходимо для данных значений H f и рассчитать движение газа в промежутках между твердыми частицами по направлению к отверстию расход Qe можно получить интегрированием уравнения Дарси [c.574]

Гидравлическое сопротивление продольно-омываемых пучков труб при движении двухфазных потоков. Для расчета гидравлического сопротивления продольно-обтекаемых пучков труб в работе [43] рекомендована формула, аналогичная зависимости Дарси — Вейсбаха [c.91]

Для описания движения потока в проницаемом зернистом слое используем закон Дарси, связывающий градиент давления Р со скоростью фильтрации V [c.145]

Система уравнений (9.89) и (9.90) полностью совпадает с обычными уравнениями движения несжимаемой жидкости по закону Дарси (см. гл. 3). Таким образом, ка ждому случаю движения однородной жидкости отвечает случай движения газированной жидкости. Разница будет заключаться в том, что одному и тому же полю скоростей однородной и газированной жидкости будут отвечать разные перепады давления. При этом семейство изобар в однородной жидкости будет являться семейством изобар и для газированной жидкости. Абсолютные значения давлений на этих линиях будут различны. Зная распределение давления и скорость фильтрации нефти, из уравнений (9.87) и (9.59) можно найти распределение свободного газа и воды в области движения и скорости фильтрации этих фаз. [c.295]

Конвективное ламинарное движение парогазовой смеси можно описать законом Дарси для газов. При этом массовая плотность потока газа через образец относится к среднему давлению (если оно достаточно велико) [c.143]

Конвективное ламинарное движение несжимаемой водонефтяной смеси в пористых средах описывается известным законом Дарси отдельно для воды и нефти. При этом, если пренебречь [c.148]

После подстановки выражений для Ей и Не в зависимость (1.37) получаем уравнение Дарси — Вейсбаха, т. е. уравнение(4, а), приведенное в табл. 1.3 [ а = 2ф(Ре) — коэффициент гидравлического сопротивления]. По этому уравнению можно определить потери давления на участке, если известна величина а, формально зависящая только от Ре. В действительности 1а учитывает влияние двух факторов потери давления на внутреннее трение жидкости и потери давления от взаимодействия потока с поверхностью трубы. Это взаимодействие не учитывалось при выводе уравнения. Для ламинарного режима движения жидкости, когда Ре < 2300, величина а определяется только силами внутреннего трения и не зависит от состояния поверхности трубы. Для развитого турбулентного движения (Ре > 10 000) потери давления на участке существенно зависят от взаимодействия потока с поверхностью. Коэффициент в этом случае должен учитывать размеры шероховатостей трубы. Определяется 1а экспериментальным путем [11, 12, 14, 15]. [c.26]

Для расчета потери напора в радиантных трубах, состоящих из прямого участка и поворотных устройств, пользуемся уравнением движения (IV.4.3), учитывая, что для гомогенной системы 6 = 1. Сила сопротивления потоку Я определяется формулой Дарси — Вейсбаха [c.302]

Гидродинамическая модель поведения фаз в аппарате должна включать уравнения, описывающие пневмотранспорт частиц в фонтане, уравнения фильтрования газа в плотном, медленно опускающемся слое материала и условия сопряжения давлений и горизонтальных составляющих скоростей газа по линии расположения рещетки. Анализ движения частиц в фонтане должен учитывать, что расход и скорость вертикального потока воздуха по высоте фонтана уменьшаются, как это было и в ФС без разделительной перегородки. Принимаются следующие упрощающие допущения фильтрация газа через плотный слой дисперсного материала соответствует закону ламинарной фильтрации Дарси движение частиц в фонтане одномерное взаимодействием частиц друг с другом и со стенками фонтана можно пренебречь вследствие относительно малой объемной концентрации монодисперсного материала в фонтане [c.577]

С 50-х годов появилось большое число теоретических и экспериментальных работ, подтвердивших нарушение закона Дарси в области малых скоростей. Это явление заметнее всего при движении воды в глинах, но наблюдается также и при фильтрации в песках и песчаниках не только воды, но и нефтей (эксперименты М. М. Кусакова, П. А. Ребиндера и К. Е. Зинченко, Ф. А. Требина, В. Энгельгардта и [c.24]

Закон Дарси справедлив для медленных фильтрационных движений, для которых силы инерции несущественны. Поэтому для таких движений несущественна плотность жидкости, определяющая свойство ее инерции. Таким образом, для медленных безьшерционных движений ньютоновской жидкости в изотропной пористой среде справедлив закон фильтрации (1.25), причем коэффициент пропорциональности С может зависеть только от определяющих параметров н , d,r, т. Размерности определяемого и определяющих параметров, как нетрудно определить, записываются в следующем виде [c.31]

Обратимся к общему дифференциальному уравнению (2.56) неустановившегося движения сжимаемого флюида по закону Дарси в деформируемой пористой среде, выведенному в гл. 2 при к = onst, т] = onst [c.134]

При отборе нефти граница раздела вода-нефть будет перемещаться, занимая последовательно положения А В , А2В2 и т.д. Рассмотрим вопрос об устойчивости движения границы раздела. Скорости фильтрации каждой жидкости согласно закону Дарси определяются при учете силы тяжести по формулам [c.213]

Движение аномальных нефтей в пластах по закону (11.8) приводит к существенньш особешюстям разработки этих пластов не встречающихся в случае фильтрации по закону Дарси. [c.341]

Гидравлические потери напора зависят от скорости движения потока, его вязкости, длины печпых труб, их диаметра, чистоты внутренней поверхности, местных сопротивлений в двоппиках или калачах. С увеличением скорости движения сырья возрастает коэффициент теплопередачи, снижается температура стенок труб и, как следствие, удлиняется пробег печи без чистки змеевика. При больших скоростях потока для одной и той же производительности печи диаметры труб могут быть меньшими, а компактное их размещение в камерах позволяет иметь малогабаритную конструкцию. Однако эти возможности весьма ограничены. Анализируя несколько преобразованную универсальную формулу Дарси — Вейсбаха для расчета потерь напора, можно убедиться, насколько быстро возрастает гидравлическое сопротивление с уменьшением диаметра печных труб и увеличением скорости потока [c.95]

Сопротивления при движении дымовых газов в печи складываются из потерь напора в камере конвекции, разрежения в камере радиации, сопротивления газоходов и дымовой трубы. Разрежение в камере радиации АРрад поддерживается в пределах 20—40 Па. Потери напора в камере конвекции ЛРкои складываются из сопротивления на трение газов в конвекциолиом пучке труб и статического напора. Последняя составляющая учитывается для печей с нижним отводом дымовых газов. Потери напора при верхнем расположении камеры конвекции также составляют 20—40 Па. Сопротивление газоходов рассчитывают по формуле Дарси—Вейсбаха [c.130]

В более ранних исследованиях [981 применили иной 1Юдход к решению задачи течения жидкости через неподвижный насыпной слой. Используя уравнение движения идеальной жидкости и закон Дарси, связывающий давление в слое и скорость фильтрации через него, они получили зависимость между распределением скоростей в слое, состоянием потока вне его и условиями подвода потока к слою и отвода от него. Несмотря иа сложность полученной связи, анализ ее позволил сделать ряд качественных выводов о влиянии геометрических параметров аппарата на распределение скоростей. Таким образом, сделана также попытка количественно оценить вызванную пристеночным эффектом неравномерность распределения скоростей по сечению слоя для случая, когда ширина пристеночной области с повышенной проницаемостью намного меньше ширины сечения канала. [c.278]

Потерю напора на участке перефева, где имеется только одна фаза и где изменение скорости движения паров связано с изменениями температуры и давления по длине змеевика, рассчитывают также по уравнению Дарси —Вейсбаха [c.558]

Сопоставляя уравнения Пуазейля (.1-105) и Дарси — Ben oaxa (1-96), можно определить величину коэффициента X, для ламинарного движения [c.41]

Опытами по фильтрации установлено, что движение жидкости при малых градиентах давления происходит с отклонениями от линейного закона Дарси. Эти отклонения объясняются микро-иеоднородностью пористой среды и проявлением сил межмолеку-лярного взаимодействия между поверхностью пористой среды и фильтрующейся жидкостью. Механизм этого явления следующий. При определенном градиенте давления за счет вышеуказанных причин жидкость оказывается неподвижной в наиболее мелких, а возможно, и средних по размерам порах. Прн увеличении градиента давления в процессе фильтрации включается определенное число поровых каналов, в которых жидкость ранее была неподвижна. При уменьшении градиента давления наблюдается обратная картина отключения из процесса фильтрации определённого числа поровых каналов. Таким образом, при изменении градиента давления изменяется пропускная способность пористой среды., т. е. её проницаемость. [c.43]

В 1956 г. М.А, Гейман и Р.А. Фридман обнаружили при движении в ка пилляре Ромашкинской нефти отклонения от закона Ньютона, когда тем пература оказывалась ниже температуры насыщения нефти парафином А.Х. Мирзаджанзаде с сотрудаиками исследовали фильтрацию в капилля рах и пористых средах парафинистой нефти и нефтепродуктов. Было нз чено, как влияют на фильтрацию температура, присутствие в нефти раство репного газа, градиент давления и напряжение сдвига. Во всех случаях фильтрация при пониженных температурах сопровождалась нарушениями законов Дарси и Ньютона. Установлено, что при низкой температуре пара- [c.82]

Таким образом, в пределах определенных водонасыщен-ностей порового пространства происходит совместное движение воды и нефти. Расход воды и нефти определим, исходя из справедливости закона Дарси при совместном движении [c.28]

Повышение сопротивления движению пены в пористой среде можно интерпретировать, также как и снижение фазовой прони-даемости. С целью изучения влияния пены из растворов технических ПАВ на газопроницаемость была проведена серия опытов на модели пласта. Пористая среда была представлена несцементированным промытым клинским песком и имела проницаемость 3 дарси. В опытах использовались растворы поверхностно-актив-ных веществ в водопроводной и пластовой воде. Вытесняющим агентом служил азот и природный газ. Растворы ПАВ имели весовые концентрации 0,02 0,1 0,3 0,5 1 3 5 10%. [c.125]

Результаты этих опытов показали, что присутствие пены снижает фазовую проницаемость для газа в зависимости от концентрации раствора на один, два порядка. Отсюда следует, что пены, особенно из растворов ПАВ высокой концентрации, можно использовать для сильного уменьшения проницаемости или для газоизоляции отдельных участков пласта. Сильное снижение газопроницаемости пористой среды оказывает выравнивающее действие на фронт вытеснения в неоднородных по проницаемости пластах. Оценим эффект выравнивания газопроницаемости слоистого пласта с проницаемостью слоев 1 дарси (М) и 5 дарси (Д). После закачки пены (или ее образования в пористой среде) согласно данным 2 при использовании 0,5%-ных растворов пенообразователя газопроницаемость снизится в 70—100 раз и для слоя (М) будет порядка 0,01—0,014 дарси, а для слоя (Д) —0,05—0,072 дарси, т. е. разница в проницаемости слоев будет уже порядка 40—60 миллндарси. Таким образом, пена сильно препятствует движению таза в зоне Д, вследствие чего создаются вертикальные градиенты [c.125]