Колебания параллельные

Причиной пониженного звукового давления в непосредственной близости от боковой стенки образца является фазовый скачок на половину длины волны, который испытывает продольная волна при отражении. Чем ближе угол падения к 90 , тем больше коэффициент отражения приближается к единице, и, следовательно, тем полнее отраженная волна гасит прямую. Такой фазовый скачок наблюдается и в поперечной волне с направлением колебаний в плоскости падения следовательно, чувствительность тоже должна уменьшаться вдоль стенкн. Лишь при направлении колебаний параллельна стенке этого не наблюдается, так что стенка повышает звуковое давление до удвоенного значения. [c.342]

В случае падающей поперечной волны (плоскость колебания параллельна плоскости падения, см. также рис. 2.8) для отраженной продол. ной волны [c.663]

Поперечные волны, распространяющиеся наклонно к какой-либо поверхности (например, поверхности ввода, на которой расположен преобразователь), разделяют на волны с направлением колебаний, параллельным этой поверхности (их называют горизонтально-поляризован-ными, 8Н, ТН), и с направлением колебаний в плоскости падения (вертикально-поляризованные, ЗУ, ТУ). Они по-разному отражаются от поверхностей и структурных неоднородностей. [c.200]

Результаты исследования оказались обескураживающими в том отношении, что невозможно было обнаружить полосы, относящиеся к самим молекулам хлористого водорода и сероводорода, так как эти молекулы не обнаруживают сильного ноглощения в ИК-области и их основные полосы перекрываются сильными полосами Р-гидрохинона. Более определенные результаты были получены для клатратного соединения с двуокисью серы и с двуокисью углерода. Поглощения в спектре последнего в области 2350 см и между 600 и 700 см относятся соответственно к валентным и деформационным колебаниям (параллельные и перпендикулярные в плоскости) гостевой молекулы. Полоса, соответствующая валентным колебаниям, газообразной двуокиси углерода при комнатной температуре состоит из ветвей Р и i , но не имеет ветви Q. Соответствующая полоса для [c.577]

Кроме того, было найдено, что колебания в ароматических молекулах, перпендикулярные плоскости ядра, заторможены, в то время как колебания, параллельные плоскости ядра, не заторможены. Такая интерпретация спектра указывает на то, что плоскость ароматического ядра адсорбированной молекулы расположена параллельно поверхности адсорбента. [c.400]

Описанный выше прибор Сова (рис. 4.9) можно приспособить для этой цели, если окуляр снабдить поляризующим диском, одна половина которого пропускает колебания параллельные линии раздела, а другая — перпендикулярные ей. Диск располагают обычно так, чтобы линия раздела была параллельна плоскости наблюдения, а для уравнивания освещенности обеих половин устанавливают вращающийся анализатор. Для того чтобы проводить наблюдения при желаемой длине волны, между поляризатором и глазом устанавливают соответствующий светофильтр. Вращая анализатор, находят угол поворота ф, при котором освещенность обеих половин поля становится одинаковой. При этом [c.139]

Простейший случай соответствует одноосному кристаллу, имеющему единственную оптическую ось в данном направлении при эквивалентности всех направлений, перпендикулярных оптической оси. Показатель преломления п поляризованного светового луча, колебания электрического вектора которого перпендикулярны оптической оси, будет отличаться от показателя преломления 2, соответствующего случаю, когда колебания параллельны оптической оси. (Если п п , то говорят, что двойное лучепреломление положительно, и наоборот.) Любой свет, колебания которого не параллельны и не перпендикулярны оптической оси, будет расщепляться на два компонента, колебания которых соответственно перпендикулярны и параллельны оптической оси. Различие показателей преломления означает различие в скорости распространения света, так что два компонента с показателями преломления и будут распространяться в двоякопреломляющей [c.137]

Исследование контуров вращательной структуры полос в ИК спектрах многоатомных молекул может быть полезным для отнесения колебательных частот. Как и в случае чисто вращательных спектров (см. гл. V), рассмотрим разные типы молекулярных волчков. Для линейных молекул и симметричных волчков можно различать два типа колебательных переходов или нормальных колебаний параллельный и перпендикулярный . При первом (Ц) происходит изменение компоненты электрического дипольного момента в направлении главной оси вращения, совпадающей с осью симметрии высшего порядка (Соо —у линейной молекулы и Сп, где л>2, — у симметричного волчка), т. е. [c.217]

Рассмотрим одноосный кристалл, мотив решетки которого состоит из двух ионов и в котором анизотропия сил малого радиуса действия намного выше анизотропии сил большого радиуса действия. Чтобы исследовать колебания ионов так, как это делалось в 6, нужно рассмотреть компоненты смещений и, параллельные и перпендикулярные главной оси. Действительно, в этом случае можно ожидать, что фундаментальные колебания кристалла, принадлежащие простым неприводимым представлениям, будут соответствовать смещениям, параллельным оси, а принадлежащие дважды вырожденным колебаниям, — смещениям, перпендикулярным оси, и что направление их поляризации будет слабо зависеть от сил кулоновского типа. Вследствие анизотропии кристаллической структуры силы малого радиуса действия изменяются при изменении направления колебаний. Даже в отсутствие сил большого радиуса действия частоты гармонических колебаний, параллельных (ие) и перпендикулярных (соо) оси, будут неодинаковыми. Таким образом, мы имеем две пары уравнений движения, и в случае полярных колебаний эти уравнения аналогичны уравнениям [c.175]

Распространение инфракрасной волны в каком-либо направлении с волновым вектором а определяется диэлектрическими проницаемостями Ео и ее. Последняя величина определяется одним из выражений (10.4) и (10.5), согласно которым полярное колебание параллельно или перпендикулярно главной оси. Эти выражения можно представить в форме, выраженной (10.2) или (10.1). Например, для (10.5) имеем [c.178]

I призмы 5 и 10, к которым с помощью серег 3 и 12 подвешены чашки 1 н 14. К коромыслу прикреплена стрелка 16, которая вместе с коромыслом совершает колебания параллельно отсчетной шкале 17. Для увеличения разрешающей способности отсчета длина стрелки L в несколько раз больше длины плеча а коромысла. Для уменьшения износа призм и подушек весы снабжены изолиром, состоящим из эксцентрика 19, штока 18, подхватов 2 и 13 и упоров 6 и 15. При повороте эксцентрика 19 против часовой стрелки шток 18 опускается, коромысло 9 садится на упоры 6 и 15, а серьги 3 VI 12 — на подхваты 2 и 13. Этим достигается полное отделение всех трех призм от подушек. [c.168]

Рис. 5.3. Типы колебаний параллельных полипептидных цепей, связанных водородными связями [91].

Яр и Я, — молекулярные рефракции для света с направлением колебаний, параллельным и перпендикулярным Р, — число Авогадро, Л/— молекулярный вес, — плотность. для смесей обладает свойством аддитивности. [c.353]

По мере увеличения длительности пребывания молекулы в возбуждённом состоянии угол поворота её из первоначального положения возрастает. Обычно при возбуждении люминесценции поляризованным светом возбуждаются по преимуществу молекулы, у которых оси осцилляторов направлены вдоль вектора колебаний возбуждающего света или близкие от этого направления. Однако вследствие вращения молекул на дальних стадиях затухания значительно возрастает число молекул с вектором колебаний, расположенным перпендикулярно к вектору возбуждающего света для такого поворота молекула должна пробыть в возбуждённом состоянии довольно долго наоборот, большинство молекул, имеющих диполи, близкие к направлению возбуждающего света, не успело ещё повернуться на значительный угол, так как они возбуждены недавно. Поэтому, если при непрерывном возбуждении направить свет люминесценции в анализатор и измерить с помощью флуорометра длительность свечений люминесценции с колебаниями, параллельными и перпендикулярными к колебаниям возбуждающего света, то для первого свечения получится меньшая длительность, чем для второго. [c.134]

Особенно удобным в смысле быстроты оптических измерений оказался вариант метода, в котором пленка жидкости наносилась на нижнюю поверхность стеклянной призмы, служившей крышкой камеры сдувания. При косом падении поляризованного света наблюдалось полное внутреннее отражение, при котором амплитуды слагающих световых колебаний, параллельные и перпендикулярные плоскости падения, не менялись, но между ними возникал сдвиг фазы. Лрн наличии пленки зтот сдвиг фазы менялся, и по его величине можно было судить о толщине пленки. Преимущество этого варианта состоит в том, что операция замера требует установления только одного азимута вместо обычных двух. Для того чтобы результаты измерения толщины по второму варианту метода сдувания привести к виду, воспроизводящему, как и в первом варианте, профиль скоростей пленки вблизи твердой стенки, достаточно было по оси абсцисс откладывать величину и = XQ/t, где t — время, протекшее от начала сдувания до момента замера, а по оси ординат — толщину Л, измеренную в соответствующий момент. Очевидно, что абсцисса выражает скорость слоев на расстоянии г = к от стенки. Таким образом, график дает непосредственно профиль скоростей. [c.217]

Пусть толщина пластинок и расстояния между ними будут малы по сравнению с длиной волны света. Тогда, согласно Винеру [47], такой брусок должен обладать линейным двойным лучепреломлением. Если свет распространяется вдоль X, т. е. перпендикулярно к плоскости пластинок, то скорость его распространения будет той же самой, что и для случая колебаний параллельных как У, так и 2. Однако если свет распространяется вдоль или 2, [c.203]

Сродство явлений комплексообразования и физической адсорбции было доказано путем измерений ядерного магнитного резонанса индивидуальных н-ажанов и других комплексообразующих углеводородов [36]. Ученые установили, что молекула н-алкана вращается в образовавшемся канале решетки карбамида с некоторой свободой и совершает вращательные колебания параллельно осч канала. [c.46]

Поперечные волны, распространяющиеся наклонно к какой-либо поверхности (например, к поверхности ввода колебаний) или вдоль нее, разделяют на волны с направлением колебаний, параллельным поверхности (их называют горизонтально-поляризованньши, 8Н, ТН), и волны с направлением колебаний, перпендикулярным к этой поверхности (их называют вертикально-поляризованными, 8У, ТУ). Они по-разному отражаются от поверхностей и структурных неоднородностей. На практике обычно применяют 8У-волны, однако по отношению к поверхности отражателя они могут быть 8Н-волной или иметь ЗУ- и 8Н-составляющие. Общее название продольных и обоих типов попе- [c.20]

При внутренних и приложенных внешних напряжениях материал, сам по себе изотропный, становится дважды преломляющим. Это означает, что скорость поперечной волны, перпендикулярной к направлению напряжения, различна в зависимости от того, лежит ли направление ее колебаний параллельно или перпендикулярно к этому направлению. На рис. 33.7 это показано схематически для образца (тела) с приложеннымг внешним напряжением (сжатия или растяжения). [c.639]

Принципиальная схема простейшей сейсмической системы с одной степенью свободы представлена на рис. 1. Сейсмическая масса т соединяется с основанием измерительного преобразователя (ИП) через пружину с коэффициентом жесткости с. Для гашения собственных колебаний параллельно гфужине установлен демпфер с коэффициентом сопротивления А. [c.604]

Интенсивность рассеянного когерентного релеевского излучения, согласно предыдущему, зависит, во-первых, от степени упорядоченности расположения рассеивающих моле ул, а, во-зторых, от величины индуцированных моментов в отдельной молекуле, т. е. от поляризуемости а. Временные колебания плотности, вызывающие появление рассеянного света, уже не люгут объяснить дальнейшее явление, состоящее в том, что если падающий световой луч линейно поляризован, то луч, испытавший преломление, остается полностью поляризованным, а рассеянный свет — частично деполяризован. Для объяснения такой деполяризации рассеянного света приходится отказаться от сделанного ранее (стр. 55 и 69) упрощающего предположения о том, что внутри молекулы ее поляризуемость изотропна, т. е. что поляризуемость во всех направлениях одинакова. Уже не в каждой молекуле индуцируется момент, пропорциональный силе возбуждающего поля, .. = аЕ, совпадающий с направлением поля. Если бы это было так, то колебания молекулы происходили бы только в направлении электрического поля — падающего света, и излучение, перпендикулярное к направлению колебаний, было бы полностью поляризовано. Если же поляризуемость в молекуле не во всех направлениях одинакова, т. е. анизотропна, то молекула уже не колеблется в направлении возбуждающей силы и излучение содержит также свет, у которого направление элгктрических колебаний перпендикулярно к возбуждающему полю, т. е. рассеянный свет содержит в большей или меньшей степени колебания, параллельные направлению падения возбуждающего света. Поэтому рассеянный свет является смесью поляризованного и возникшего вследствие деполяризации естественного света, как это в действительности и наблюдается. Итак, для объяснения деполяризации рассеянного света мы должны принять анизотропию поляризуемости. Это значит, что в направлениях трех взаимно перпен- [c.91]

Из спектроскопических данных Киселев и Лыгин (1961а) рассчитали колебательную, вращательную и конфигурационную энтропии воды, адсорбированной на гидроксилированной поверхности кремнезема. Для адсорбированной воды были выбраны две модели, в первой из них вода связана водородной связью с одной, -а во второй — с двумя гидроксильными группами. Рассчитанные значения энтропии были меньше, чем экспериментально определенные, что указывает на наличие других степеней свободы подвижности молекул, возможно колебаний параллельно поверхности, дающих вклад в экспериментальные значения энтропии. [c.30]

Предполагалось, что бензойная кислота адсорбируется, подобно обсуя дави1имся выше ароматическим молекулам интенсивность нолос поглощения колебаний, параллельных ароматическому ядру, увеличивалась, а колебаний, перпендикулярных ядру, ослаблялась. Ориентацию адсорбированных молекул и-бензохи-нона на основе измерения коэффшщентов экстинкции определить не удалось. [c.483]

Двулучепрелоыляющая пластинка имеет две оси медленную и быструю . Примером может служить тонкая кварцевая пластинка, вырезанная параллельно оптической оси. Два синфазных колебания, параллельные осям, проходят через пластинку с различными скоростями и на выходе обнаруживают [c.45]

Мы должны различать два случая. Первый, когда двулучепреломление, которое испытывает свет после прохождения дихроичного вещества (например, в выходном окне кюветы или на входной поверхности фотоэлемента), пе влияет на измерение. Строго говоря, следует принимать во внимание, что, когда нормально падающий пучок проходит через двулучепреломляющую пластинку, потери света при отражении сопровождаются незначительной частичной поляризацией, поскольку фактор отражения п—1)/( -Ы)Р различен для колебаний, параллельных одной или другой оси пластинки. Однако эта частичная поляризация, которая невелика для кристаллической пластинки, будет еще меньше в пластинках, имеющих весьма незначительное двулучепреломление. В любом случае указанное явление приводит к возникновению сигнала с частотой 2со и, следовательно, не обнаруживается. [c.92]

Основываясь на весьма грубых предположениях, Магнус [647] нашел в 1923 г., что характеристические температуры Дебая для тепловых колебаний параллельно и перпендикулярно плоской сетке углеродных гексагонов имеют значения 0j.=228O°K и 9 =760°К. Темплоемкость графита с упорядоченной решеткой при низких температурах представляет особый теоретический интерес ввиду явной анизотропности структуры решетки. Колебания вдоль сеток обычно приводят к совсем другим значениям упругих констант, чем колебания в перпендикулярном направлении, так что спектр даже звуковых колебаний сильно отличается от непрерывного дебаев-ского спектра. Было высказано предположение [59, 229, 527, 573], что при низких температурах колебания только в двух измерениях вносят вклад в колебательную теплоемкость. Если бы это было достаточным приближением к спектру звуковых колебаний при низких температурах, то теплоемкость графита при понижении температуры до 0°К должна была бы изменяться по закону Р вместо Р. Однако существование такой зависимости практикой окончательно не подтверждено. [c.63]

Картины интерференции, наблюдаемые при исследовании кристаллов в схо-дяш емся поляризованном свете, называются коноскопическими фигурами. Коноскопические фигуры состоят из изо-гир и изохром. Изогирами называются темные полосы, все точки которых соответствуют тем направлениям в кристалле, по которым распространяются лучи с плоскостями колебаний, параллельными плоскостям поляризации скреш енных николей. Изохромами-ваяы-ваются полосы различных интерференционных цветов, каждая из которых соответствует тем направлениям в крис- [c.243]

Здесь Ее = 2 — главная диэлектрическая проницаемость для необыкновенной волны, а соет — частота колебания, параллельного оси. В этом случае векторы Е и Р перпендикулярны вектору q и параллельны оси и направлению упругих колебаний. При q = О мы имеем ш = О или со = соеЕ- [c.176]

В том случае, когда колебания, параллельные и перпендикулярные главной оси, имеют близкие частоты, т. е. в случае слабой анизотропии сил малого радиуса действия, характеризующейся неравенствами сОеТ — ог1 -С СОеХ, — СОеТ и СОо , — Сйот. мы приближаемся к случаю кубического кристалла и [c.179]

А невырожденные симметричные колебания (знак А не изменяется при повороте на угол 2я/п вокруг оси порядка п) В — невырожденные антисимметричные колебания (знак В изменяется) численный индекс — это число п Я и f дважды и трижды вырожденные колебания gnu — симметричные и антисимметричные колебания по отношению к инверсии в центре симметрии знак указывает на симметрию, а знак " — на антисимметрию по отношению к отражению в плоскости Л, перпевдикул5 рной к главной оси я и сг — колебания, параллельные и перпендикулярные оси молекулы д и d поляризованный а неполяризованный свет, [c.180]

Число атомов в молекуле п > 3. Число характеристических колебаний Зп — 5 у линейных и Зп — 6 у нелинейных молекул. Число часто валентных колебаний п — 1 число частот деформационных колебаний 2п — 4 у линейных и 2п — 5 у нелинейных молекул. Колгбя-НИЯ5 V валентные б — деформационные, 8 — симметричные, сз — асимметричные, у крутильные, о — колебания перпендикулярные оси молекулы я — колебания, параллельные оси молекулы. Характеристическая температура 6 = 1,439й)К. [c.182]

В случае комбинационного рассеяния правила отбора несколько отличаются от правил, приложимых к колебательным полосам инфракрасного спектра. Так, для линейных молекул Д/=0, 2 для параллельных полос и 1, 2 для перпендикулярных -ветвь должна, таким образом, присутствовать в параллельных и отсутствовать в перпендикулярных полосах. Для симметричных волчков АК=0 и = О, 1, 2 для колебаний, параллельных оси симметрии молекулы, тогда как для колебаний, перпендикулярных к этой оси, АК = 1, 2 и Д7 = 0, 1, 2. Взаимодействие между колебаниями и вращениями должно вести к аномальному разделению в перпендикулярных полосах, точно так же, как в инфракрасных спектрах. У сферически симметричных молекул только те полосы в спектре комбинационного рассеяния могут обнаруживать вращательную структуру, которые обусловлены не полностью симметричными колебаниями. Для такой полосы правилом отбора является условие Д/ = 0, 1, 2. Подобные правила отбора приложимы к полосам комбинационного рассеяния несимметричных молекул. Очевидно, что вследствие большого числа дозволенных вращательных переходов структура колебательных полос в спектрах комбинационного рассеяния многоатомных молекул должна быть сложна. Если бы нолосы были разрешены, то они дали бы возможность вычислить моменты инерции молекул, которые могли бы дополнить данные, получаемые из инфракрасных спектров. [c.284]

Второй световой поток II, имеющий колебания вдоль оси у, также возбуждает люминесценцию. При наблюдении возникшего свечения в направлении оси у его интепсивность определяется амплитудами колебаний в направлениях 2 и X. Оба эти направления, г мх, перпедщикулярны к направлению колебаний возбул дающего света, а потому под действием возбуждающего потока II в направлении оси у направятся световые потоки люминесценции = с колебаниями, параллельными оси 2, и с колебапиями, [c.58]

Теперь следует коротко обсудить значение понятий дихроизм, три хроизм и плеохроизм. В петрографии и химической микроскопии термин дихроизм имеет два значения дихроичным называют кристалл (или сечение минерала), меняющий свой цвет в поляризованном свете при вращении на предметном столике (без анализатора). Этот же термин употребляется также в более узком смысле для обозначения поглощающих одноосных кристаллов, которые обладают двумя главными окрасками при рассматривании их в поляризованном свете одной — при колебаниях, параллельных оптической оси, а другой — при колебаниях в перпендикулярной плоскости. В этом смысле поглощающий ромбический кристалл может быть назван трихроичиым, если он обладает тремя различными показателями поглощения соответственно направлениям колебаний X, У, 2. Поглощающие моноклинные и триклинные кристаллы могут быть трихроичкыми лишь в том случае, если нет заметной дисперсии направлений колебания и поглощения. Обычно она наблюдается при рассматривании кристаллов красителей. В случае такой дисперсии кристаллы обладают многими окрасками в зависимости от их ориентировки в плоскополяризованном свете. Такие кристаллы называются плеохроичными. Термин плеохроизм употребляется также вообще для обозначения явлений, наблюдающихся при поглощении света окрашенными одноосными и двуосными кристаллами. [c.303]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология