Рейнольдса минимальное

Установлено что при увеличении скорости газового потока и переходе от неподвижного слоя к находящемуся в состоянии минимального псевдоожижения не происходит скачкообразного изменения коэффициента поперечного перемешивания. Анализ экспериментальных данных показывает, что коэффициент поперечного перемешивания для неподвижного слоя и слоя, находящегося в состоянии начала псевдоожижения, составляет при малых числах Рейнольдса 0,9 от коэффициента молекулярной диффузии. Это означает, что эффекты извилистости и виХревой [c.205]

Отношение числа теоретических ступеней разделения, приходящихся на 1 м насадки, уд к коэффициенту трения I было принято в качестве базовой величины, не зависящей от критерия Рейнольдса. Эта величина, имеет постоянное значение (0,13) для всех смесей, использованных Дэвидом. Он принимает, что эффективность разделения имеет максимальное значение при верхней предельной скорости паров. Однако в лабораторных колоннах эта скорость не намного превышает ту скорость паров, которая соответствует минимально допустимой нагрузке. Поэтому соотношение [c.174]

Достижение такого состояния связано или с определением минимального значения критерия Рейнольдса Reo, или с мощностью, расходуемой на перемешивание, или с минимальной частотой вращения мешалки По. [c.23]

Закрученное движение газового потока в цилиндрическом или кольцевом канале повышает интенсивность теплоотдачи за счет увеличения скорости потока относительно поверхности катализатора. При расчете критерия Рейнольдса на основе экспериментальных данных и представлений о струйном характере течения высокоскоростных закрученных потоков принимается не среднерасходная скорость, а скорость струй. Опытным путем было установлено, что с учетом минимальных потерь давления целесообразно использовать винтовые закручивающие устройства с общей площадью проходного сечения каналов (0,40- 0,20) площади сечения кольцевого канала. [c.286]

При Не — О критерий Нуссельта (тепловой и диффузионный) стремится к своему минимальному значению, равному двум. В области низких значений критерия Рейнольдса удобнее более простая формула (А. П. Сокольского и Ф. А. Тимофеевой) [c.83]

Как указывалось, при возникновении кавитации кавитационный запас частично преобразуется в скоростной напор жидкости в области минимального давления, частично расходуется на гидравлические потери в подводе. Поэтому критические кавитационные запасы зависят только от кинематики потока, определяемой конструкцией насоса и режимом его работы. Они не зависят ни от барометрического давления, ни от рода и температуры жидкости, если потоки в насосе автомодельны или критерии Рейнольдса потоков не сильно отличаются. [c.240]

Цр представлены в табл. 6.2, 6.3, 6.4 в виде дроби, в числителе которой приведены минимальные и максимальные значения (Лр, в знаменателе - среднее значение Цр. Отметим, что при определении среднеарифметического значения коэффициента расхода (знаменатель дроби в табл. 6.2, 6.3, 6.4) были использованы не только минимальные и максимальные величины Цр, а также все промежуточные значения Цр для рассматриваемого диапазона чисел Ке (число опытных точек составляло 4-6). Здесь же необходимо особо выделить следующее. В проведенных опытах по определению значений Цр из-за многообразия внешних факторов (исходный продукт, вид внешней среды, тип отверстия и др.) и ограниченных возможностей опытных установок не для всех случаев в области малых чисел Рейнольдса удалось полностью получить качественное изменение функции Цр =Г(Ке), описанное выше. В некоторых опытах было зафиксировано только возрастание Цр, в других - только уменьшение или же увеличение (уменьшение) до достижения максимума и затем частичное уменьшение (увеличение). В связи с этим, при выполнении расчетов значения коэффициентов расхода, приведенные в числителе дроби (см. табл. 6.2, 6.3, 6.4), линейно интерполировать по соответствующему рассматриваемому случаю диапазону чисел Рейнольдса нельзя. [c.141]

За исключением насадочных поверхностей, массовая скорость потока О в выражениях критериев Стантона и Рейнольдса во всех случаях определена в минимальном свободном сечении независимо от того, где оно располагается в теплообменнике. Таким образом, [c.16]

Рис. 91. Зависимость Ес.п от минимального числа Рейнольдса при различном числе пластин в ходе (последовательная схема ходов)

Для измерения профиля температуры в пограничном слое к измерителю предъявляются дополнительные требования в отношении малогабаритности для того, чтобы он вносил минимальные возмущения в исследуемый поток. Это требование значительно усложняет задачу, особенно в тех случаях, когда измерение необходимо проводить при сравнительно небольших числах Рейнольдса. [c.34]

При нормальном давлении промышленные контактные процессы осуществляются при значениях критерия Рейнольдса порядка сотен (большей частью около 200), т. е. в турбулентной области, но вблизи переходного значения. Лишь для небольшого числа очень быстрых реакций перенос реагирующих веществ к внешней поверхности зерен контакта определяет суммарную скорость процесса. В этих случаях разность температур поверхности контакта и газового потока на начальных стадиях приближается к величине теоретического разогрева. Для реакций, тормозящихся продуктом, перенос к внешней поверхности сказывается лишь на первых стадиях и не влияет существенно на общую интенсивность процесса. Однако разность температур поверхности контакта и газового потока достигает для этих реакций на первых стадиях заметной величины, что сказывается на важном технологическом параметре — минимально допустимой температуре входа газа в контактную массу. При высоких давлениях промышленные каталитические реакции осуществляются при значениях критерия Рейнольдса порядка тысяч и даже десятков тысяч, и, соответственно этому, процессы переноса к внешней поверхности протекают с большой скоростью. Для рассмотренных процессов (синтез аммиака, метанола, ряд реакций гидрирования) не обнаружено заметного влияния процессов переноса к внешней поверхности зерен контакта на суммарную скорость. [c.424]

Можно предположить, что изменение характера зависимости кр =1(1, V, с1 ) наступает в тот момент, когда происходит переход зависимости коэффициента местного сопротивления от скорости из линейной формы в квадратичную. Если далее допустить, что этот переход соответствует минимальному значению См.с. то число Рейнольдса Не, соответствующее изменению характера зависимости 1кр = = 1(1. V, с1а), можно найти путем отыскания минимума функции (47), т. е. [c.53]

ОТ 2 10 до 4-10 , называемом критическим. При этом коэффициент сопротивления достигает минимального значения порядка 0,1, затем снова возрастает и становится постоянным и равным - 0,2 при Re > 10 . На фиг. 7 показано изменение коэффи циента сопротивления сферической частицы в зависимости от числа Рейнольдса. [c.96]

Согласно уравнению (П.88) число Рейнольдса, соответствующее границе устойчивости пленочного течения, возрастает с уменьшением угла наклона поверхности, по которой течет жидкость, к горизонту. Это, однако, противоречит опытным данным, приведенным на рис. П.П. Сопоставление с опытными данными показывает, что соответствие расчетов по уравнениям (11.83) и (П.88) обеспечивается при введении корректирующего множителя (sin ф) /з. В результате получаются следующие зависимости для определения минимального расхода жидкости, пропорционального числу Рейнольдса [c.65]

Применение нормальных сужающих устройств ограничено минимальными числами Рейнольдса. На практике же часто приходится определять расход вязких жидкостей, расход газа, имеющего высокую температуру и малые скорости протекающей жидкости. Во многих случаях число Рейнольдса меньше предельного (Не < ) и, следовательно, коэффициент расхода а для нормальных сужающих устройств непостоянен. [c.193]

При измерении расхода жидкости выбирают шкалу прибора и задаются расчетным перепадом дифманометра (табл. 37) определяют диаметр трубопровода В при рабочей температуре (формула 49) и величину та (по формуле табл. 14). Для значений Ша и О определяют т (рис. 165, 168—171) находят предельное и действительное числа Рейнольдса Не, р, Яе (по формулам табл. 15, рис. 166) выбирают тип измерительной диафрагмы определяют потери давления в трубопроводе (формула 48) подсчитывают минимальный расход, измеряемый при [c.350]

При измерении расхода газа и пара выбирают шкалу прибора задаются расчетным перепадом дифманометра (табл. 37) определяют диаметр трубопровода О при рабочей температуре (формула 49). Приняв е= 1, определяют ориентировочную величину та (по формуле табл. 14). Для значений та и О находят приближенное значение/721 (рис. 165, 168—171) определяют поправочный множитель е, соответствующий значению т (рис. 163, 164) та, соответствующее новому значению в (по формулам табл. 14) значение т (рис. 165, 168—171) проверяют значение е (при несовпадении снова определяют значение та по новому значению е) находят предельное и действительное числа Рейнольдса Я пр, Не (по формулам табл. 15, рис. 166) выбирают целесообразный тип измерительной диафрагмы (рис. 166) подсчитывают минимальный расход, изме- [c.351]

Следовательно, измерение происходит в благоприятной области чисел Рейнольдса даже для минимального расхода. [c.356]

Этот процесс продолжается до тех пор, пока для вновь образовавшихся вихрей диссипируемая ими энергия не будет примерно равна их кинетической энергии. Подобные вихри постепенно затухают, расходуя всю свою энергию на преодоление вязкого трения, т. е. превращая ее в тепло. Размер такого минимального гипотетического вихря назы-. вается внутренним масштабом турбулентности и обозначается Если турбулентный вихрь представить как некоторое локализфванное за счет его движения образование жидкости сферической формы, а масштаб вихря принять за диаметр этого шарика , то для вихря масштаба X можно ввести понятие числа Рейнольдса по аналогии с этим числом для движущейся сферы [c.177]

Число Рейнольдса в (1) — (2) рассчитывается в минимальном проходном сечении потока по полному расходу теплоносителя под кожухом. В этом состоит отличие от метода Тинкера и метода анализа потоков, в которых определяющими являются индивидуальные потоки. Не делается никаких попыток представить кривые для /, и 1 (см. рис. 1—3, 3.3.7) в виде критериальных уравнений. Конструктор может найти соответствующие значения непосредственно из графиков или, если используются ЭВМ, применить интерполяционные кривые. Диаграмма распределения потоков показана на рис. 1, 3.3.2. Поток В считается основным потоком в теплообменнике, остальные потоки учитываются с помощью соответствующих поправок. [c.25]

Численное решение уравнения (8.6) представляет значительные трудности. Такое решение было проведено Михаэлом [18]. Полученные им результаты представлены на фиг. 8.1. Даже для малых значений pds/pf расчетная кривая нейтральной устойчивости является ненадежной, особенно для больших значений отношения масштабов времени 3 (фиг. 8.1,6). Из фиг. 8.1, а видно, что для бесконечно малых (Р = 0) частиц критическое число Рейнольдса неустойчивости уменьшается как pf/(pмаксимальное значение к2 падает с 1,4 до 1,06 показано, что поток в большей степени стабилизируется частицами с большими значениями минимального (критического) числа Рейнольдса. Числен- [c.275]

Тела сложной формы. Картина обтекания тел сложной формы и процессы теплоотдачи при этом имеют ряд особенностей. Опыт показывает, что плавный характер поперечного обтекания труб и стержней с разной формой сечения, шара и других неудо-бообтекаемых тел возможен лишь при очень малых значениях числа Рейнольдса. В характерных для практики условиях обтекание тел сопровождается отрывом потока и образованием в кормовой части вихревой зоны. Своеобразие обтекания тел существенно сказывается и на их теплоотдаче. Так, например, интенсивность теплоотдачи по периметру поперечно обтекаемого цилиндра резко изменяется по мере нарастания пограничного слоя от максимума в лобовой точке (ф=0) до минимального значения в области <р=80+-100° (см. табл. 2.26), а затем в кормовой части вновь возрастает за счет интенсивного вихревого движения жидкости. При прочих равных условиях теплоотдача максимальна, когда направление набегающего потока перпендикулярно оси цилиндра. С уменьшением угла атаки коэффициент теплоотдачи уменьшается. [c.173]

За исключением насадочных новерхностей массовая скорость потока р в выражениях чисел Стантона и Рейнольдса во всех случаях определена в минимальном свободном сечении независимо от того, где оно располагается в тепло-обмеппике. В случае насадочных поверхностей массовая скорость может быть определена из выражения [c.563]

Обобщенные опытные данные для четырех пластинчаторебристых поверхностей и плоского канала приведены на рис. 1.320, 1.321. По горизонтальной оси на каждом из эа-фиков указаны значения числа Рейнольдса, которое онреде-ляется но формуле (1.350). Во всех случаях скорость м> онре-делена в минимальном свободном сечении, а гидравлический диаметр Д рассчитан но уравнению (1.346). По осям ординат отмечены значения двух параметров 1) коэффициента гидравлического соиротивления [c.637]

Продолжим обсуждение влияния числа Ке на поведение плотности вероятностей концентрации в окрестности точек 2 = О и 2 = 1. Важно подчеркнуть, что при конечном числе Рейнольдса, пусть сколь угодно большом, в любой конечной области минимальное и максимальное 2щах значения концентрации, в силу принципа максимума для уравнения диффузии ), отличаются от нуля и единицы. Надо также иметь в виду, что при конечном числе Рейнольдса величины и г ах являются функциями координат (и времени, если задача нестационарна в среднем). Определение этих функций — достаточно сложная задача, и она здесь не рассматривается. [c.43]

Поэтому произведение коэффициента сопротивления на квадрат числа Рейнольдса при минимальной скорости исевдоожижения будет только 1/68,5 произведения нх при предельной скорости. Соотношение между коэффициентом сопротивления и числом Рейнольдса для сферы известно из полуэмиирнче-ски.х уравнений, таких, как уравнения Шиллера и Нейманна [1]. Таким образом, член можно рассчитать. Графиче- [c.43]

Авторы правильно использовали числа Рейнольдса в своей работе, но в общем критерий не подходит для описания псевдоожиженного слоя. Вид потока следует учесть, и он скорее всего функция скорости газа, умноженной на минимальную скорость псевдоожижеиия. Авторы сравнивали свои результаты с результатами Ланно, но хотя числа Рейнольдса были близки, в этих двух случаях, работа последнего проводилась при 250, что представляло соверщенно иной режим. [c.163]

Д Ж, Ф. Ричардсон, ссылаясь на статью Роу и вопрос расчета минимальной скорости псевдоожижения сказал, что выражение //м - =е", связывающее скорость исевдоожижения u f со свободным объемом е, хорошо обосновано. Здесь Нг приблизительно равна скорости свободного падения частиц. Когда система хорошо исевдоожижена, то доля свободного объема равна 1/2, и для чисел Рейнольдса порядка 100, рассматриваемая Роу величина индекса п около 3 это дает отношение скоростей, равное 1/8. [c.171]

Р. А. Бюонопане и его сотрудники, исследовавшие схемы потоков в пластинчатых аппаратах на теплообмен, установили, что петлевая схема потоков несущественно искажает вычисленное по формуле (169) значение А/ и для аппарата с одной или двумя теплопередающими пластинами бс п 1, для четного числа пластин ес.п=0,967, а для нечетного ес.п=0,942. В работе также показано, что для последовательной схемы потоков Сс.п зависит как от числа пластин, так и от минимального значения числа Рейнольдса (рис. 91). [c.164]

Бенджамин [91] и И Цзяшунь [92] показали, что вертикальное безволновое течение пленки всегда неустойчиво, т. е. что не существует минимального критического числа Рейнольдса (точнее говоря, числа Вебера, ввиду того что поверхность жидкости [c.53]

В предыдущих параграфах было показано, что вертикальное безволновое течение всегда неустойчиво. Это означает, что не существует такого минимального значения числа Рейнольдса, ниже которого течение устойчиво по отношению к любым возмущениям. Это является следствием главным образом существования межфазной поверхности газ — жидкость, свободной от напряжений. С другой стороны, присутствие на жидких поверхностях поверхностно-активных веществ ведет к затуханию волн. Это явление объяснено в работе [63] упругостью поверхности, вызванной адсорбцией молекул поверхностно-активного вещества на межфазной поверхности. В случае нерастворимых поверхностно-активных веществ адсорбционный слой подобен ква-зитвердой пластине, основная форма колебания которой не резонирует с колебаниями поверхности жидкости. Очевидно, что наличие такой кажущейся твердой поверхности будет оказывать на течение стабилизирующее действие. [c.58]

Коэффициент расхода С, для диафрагмы данного типа является функцией Re и р., При числах Рейнольдса (рассчитанных для дйаметра диафрагмы и скорости потока), превышающих 30ООО, коэффициенты С добычно постоянны. Для диафрагм с прямоугольными или остроугольными, кромками значения,, коэффициентов. С находятся в пределах от 0,595 до 0,620 (для отверстий минимального сечения или радиальных отверстий при Р<0,8 для отверстий во фланцах при р <0,5). На диаграмме (П-16) приведены значения коэффициентов расхода К = С /К 1 — Р (учитывающих фактор скорости 1 /У 1 — р ) в зависимости от Р и расположения отверстий для измерения давления за диафрагмой. В литературе мо>кно найти точные значения мэффйцнен-тов расхода для отверстий фланцевых,, радиальных, угловых и отверстий минимального сечения При переходном режиме течения (50 <Ке<30 ООО) значения коэффициентов расхода будут несколько больше указанных ранее (чем больше р, тем выше значение коэффициента расхода). В области ламинарного течения (Ке<50) величина С уменьшается с понижением значения Не. При Ке<30 ООО рекомендуется тарировать диафрагмы Потеря давления в круглой диафрагме с радиальными отверстиями или с отверстиями минимального сечения может быть рассчитана по уравнению , [c.133]

О до 5 л/мин. При экспериментах фиксировалось девять значений расхода. Они отмечены на рис.2 точками. Для измерений величины расхода использовался ротаметр. Подача жидкости к исследуемому образцу производилась центробежным насосом ЭЦЙ-Т, что. гарантировало минимальну пульсацию давления и расхода. Сложной бшга задача измерения малых значаний потерь напора жидкости. Для этой цели использовался индукционный датчик ИД-4),3. Сигнал датчика усиливался с помощью станции типа 8-АПЧ-74. Показания фиксировались самописцем Н-341 и микроамперметром М-266. Датчик предварительно был оттарировав мерньви трубками. В результате ошибка при измерении потери напора не превышала 2 ш масляного столба. Для вычисления числа Рейнольдса использовалось выражение [c.21]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология