Жидкости идеальные и реальны

Для жидкостей — состояние реальной жидкости при стандартном давлении иногда приводят термодинамические свойства гипотетического пара этой жидкости в состоянии идеального газа и при стандартном давлении. [c.44]

Поверхностное давление Рп, оказываемое пленкой на поплавок, отделяющий ее от чистой поверхности жидкости, имеет реальный физический смысл. В двухмерном пространстве оно является аналогом осмотического давления трехмерного пространства. Поплавок в этом случае играет роль идеальной полупроницаемой перепонки, позволяющей измерять осмотическое давление. Для молекул пленки поплавок абсолютно непроницаем, в то время как молекулы растворителя практически мгновенно обходят его снизу и отчасти, в виде пара, сверху. Осмотическое равновесие между пленкой и чистой поверхностью за барьером достигается после приложения заданного усилия к поплавку также почти мгновенно. Поэтому поверхностные пленки часто называют поверхностными растворами. [c.53]

Идеальной жидкости не существует. Поэтому и отсутствует асимптотическая (предельная) теория жидкости. Свойства реальной жидкости не могут описываться как отклонения от некоторой идеализированной картины. Это затрудняет построение теории жидкости, которая должна охватывать равновесные свойства (термодинамические функцни, уравнение состояния, сжимаемость, коэффициент теплового расширения, температуру замерзания, поверхностное натяжение), а также кинетические свойства (вязкость, диффузия, теплопроводность, кинетика химических превращений). Кроме того, теория должна охватить рассеяние различных излучений жидкостями, в частности, рентгеновских, которые дают ии- [c.205]

Идеальная жидкость. Идеальной называется жидкость, абсолютно не сопротивляющаяся сдвигу и разрыву (т.е. обладающая абсолютной текучестью и полным отсутствием сил сцепления между частицами, значит, — вязкости и липкости) и абсолютно сопротивляющаяся сжатию (т.е. абсолютно несжимаемая). Трактовка жидкости в качестве идеальной приводит к значительному упрощению ряда закономерностей, используемых в "Технической гидравлике" (раздел ПАХТ, изучающий закономерности покоя и движения жидкости). Реальные жидкости, как правило, близки к идеальным в смысле несжимаемости нужны очень высокие давления (в сотни и тысячи атмосфер), чтобы сжимаемость реальной жидкости стала заметной. Однако реальные жидкости могут весьма значительно сопротивляться сдвигу (свойство вязкости) и растяжению (свойство липкости). Заме- [c.48]

Специально подчеркнем, что в поршневых насосах поршень тоже не подходит вплотную к крышке цилиндра. Однако вследствие несжимаемости жидкости (идеальной — теоретически, реальной — практически) никакого расширения остатка жидкости, разумеется, не происходит К3 = 4. Поэтому выражение (3.14) — аналог (4.16а) — для поршневых насосов является правомерным. [c.338]

Для математического описания реальных выходных кривых прибегают к другим физическим моделям, проверяя экспериментальным путем их адекватность действительному распределению времени пребывания жидкости в аппарате. Одной из таких моделей, применимой к каскаду последовательно соединенных аппаратов с мешалками, а также к секционированным аппаратам, является ячеечная модель. Последняя рассматривает весь аппарат состоящим из ряда (п) последовательно соединенных ячеек одинакового объема, в каждой из которых жидкость идеально перемешана, но отсутствует перемешивание между ячейками. Так как среднее время пребывания жидкости в каждой ячейке одинаково и равно то для произвольной -й ячейки [c.100]

Принятое при интегрировании уравнения (V. 150) условие постоянства Ас означает, что при растворении частицы состав раствора не меняется, т. е. частица растворяется в бесконечно большом объеме жидкости. В реальных процессах содержание растворенного вещества в жидкой фазе увеличивается. Связь состава раствора с количеством твердой фазы определяется условиями материального баланса. При идеальном перемешивании или прямотоке [c.478]

Во-первых, как и в случае кавитационных течений идеальном жидкости, очертания реальных каверн сравнительно гладкие, стационарные ) и имеют длину в 10 или более диаметров обтекаемого тела. Таким образом, они являются значительно лучшим приближением теоретической модели, чем реальные следы (см. 53). Исключение составляют те случаи, когда препятствие помещено в кавитационную трубу при Q > 0,3. [c.103]

Реальные состояния вещества находятся между этими двумя предельными состояниями. Переход от идеального кристалла к идеальному газу можно описать посредством промежуточных состояний реальные кристаллы, жидкие кристаллы, реальные жидкости, идеальные жидкости, реальные газы. При этом часто бывает трудно четко разграничить эти состояния и разграничение связано с некоторым произволом. [c.14]

Дело в том, что в реальных случаях отдельные частицы смешиваются друг с другом в разной степени. В аппарате идеального смешения по определению жидкость идеально смешана, каждая частица полностью перемешалась со всеми другими, составлявшие ее молекулы рассеялись по всему аппарату (рис. 15.2, а). При этом верно уравнение (15.13). [c.80]

При изучении законов равновесия жидкостей и газов используют понятия об идеальной (гипотетической) и реальной жидкостях. Идеальная жидкость обладает бесконечно большой текучестью. Она абсолютно несжимаема под действием давления, не изменяет плотности при изменении температуры и не обладает внутренним трением (вязкостью). Реальные жидкости делятся на капельные (собственно жидкости) и упругие (газы и пары). Капельные жидкости практически несжимаемы и обладают малым коэффициентом объемного расширения. Объем упругих жидкостей сильно изменяется при изменении температуры и давления. 1 [c.17]

Приведенный расчет сделан для модели аппарата идеального вытеснения (рис. 31). В этом случае при поршневом режиме движения элементарный объем жидкости площадью 5 и длиной Д/ должен покинуть сооружение в момент времени, равный tp = lS q. Идеальная картина движения жидкости в реальных сооружениях может иметь значительные отклонения, вызванные струйным течением, циркуляцией и перемешиванием жидкости в сооружении или [c.238]

Идеальным газом называется газ занимающий объем, много больший суммарного объема всех молекул, причем эти молекулы не взаимодействуют друг с другом. Очевидно, что любой газ при достаточном разрежении и достаточно высокой температуре будет этому определению удовлетворять. Но, конечно, при сжатии газа или его охлаждении вплоть до превращения в жидкость идеальность исчезает. Ведь реальный газ потому и превращается в жидкость, что его молекулы притягиваются друг к другу, т. е. друг с другом взаимодействуют. Какая уж тут идеальность [c.172]

Попытка представить и математически описать поток жидкости в реальных сооружениях сталкивается со значительными трудностями. Среди исследователей отсутствует единое мнение относительно того, следует ли рассматривать циркуляционный поток как замкнутый и проходящий по всему реактору или ограничиться учетом потоков обмена между соседними зонами. Эти потоки подразделяются на потоки обмена между двумя различными зонами идеального смешения, потоки обмена между двумя застойными зонами различной степени застойности и потоки обмена между зоной идеального смешения и застойной зоной. Если при этом допустить, что режим потоков обмена носит не равномерный, а пульсирующий характер, то станет понятной сложность реальной гидродинамической модели. [c.159]

Указанные свойства реальных жидкостей очень сильно осложняют исследования. Многие явления, связанные с движением жидкостей, не могут быть точно объяснены теоретическим пу тем до сего времени. Для того чтобы облегчить решение этих сложных задач, в гидравлике введено понятие о совершенной , или идеальной , несуществующей в природе жидкости. Идеальная жидкость обладает абсолютной подвижностью своих частиц, вследствие полного отсутствия вязкости. Кроме того, она совершенно не изменяет своего объема при изменении температуры давления. [c.14]

Уравнение (2.10) выражает закон изменения скорости в области свободного вихря для идеальной жидкости. Для реальной жидкости вследствие влияния вязкости изменение [c.17]

Итак, уравнение Бернулли в упрощенной записи для идеальной жидкости указывает на связь, существующую между скоростью и давлением в потоке жидкости. Эта связь справедлива для случая движений реальной несжимаемой жидкости и реальных газов. [c.43]

Вид математической модели определяется теми упрощениями реальной физической картины процесса, которые допускаются при моделировании. Одним из самых распространенных, принятым в подавляющем большинстве случаев, является допущение об идеальном перемешивании жидкости идеальном вытеснении газа в пределах газожидкостного слоя на тарелках [309—316], причем во многих из упомянутых работ правомерность этих допущений подтверждена экспериментально. Как показали наши исследования, проведенные на моделях-спутниках, допущение об идеальном перемешивании [c.171]

Наоборот, если предположить, что радиус частицы известен, можно приближенно определить В настоящее время определение атомного строения твердых тел осуществляют методами дифракции рентгеновских лучей или электронов (см. разд. 6.4.1). Кроме того, с помощью электронного или ионного микроскопа его можно непосредственно наблюдать. Реальные состояния веществ, интересующие химика, лежат между граничными случаями — идеальным газом и идеальным твердым телом. Ниже будут рассмотрены несколько более подробно определенные типы таких промежуточных состояний, как жидкости и реальные газы , [c.17]

Рис. 1-10. Графическая иллюстрация уравнения Бернулли а —идеальная жидкость б —реальная жидкость

Реальная контактная ступень, для которой покидающие ее паровой и жидкий потоки находятся в равновесии, имела бы с этой точки зрения 100%-ную эффективность. Данное условие предполагает идеальное перемешивание жидкости на тарелке, обеспечивающее установление но всей ее поверхности некоторого среднего состава флегмы, равновесной поднимающемуся паровому потоку. Вместе с тем самопроизвольный процесс установления равновесия между контактирующими фазами протекает во времени, а не мгновенно, и поэтому в самом понятии теоретической ступени содержится еще и предположение о том, что обеспечивается время, необходимое для достижения равновесия. Этим идеализированным предельным условиям не отвечает практическая тарелка, работающая в реальной производственной обстановке. Во-первых, она характеризуется известным градиентом состава жидкости по всей своей поверхности и стекающая с нее флегма не имеет [c.207]

Однако этот последний случай коренным образом отличается от идеального случая работы колонны с так называемым полным орошением, при котором полюсы колонны тоже удаляются в бесконечность. При полном орошении составы встречных пара и жидкости равны друг другу, а в рассматриваемом вполне реальном случае составы паров по низкокипящему компоненту всегда больше составов встречной флегмы, и поэтому в первом случае оперативные линии на тепловой диаграмме вертикальны, а здесь они обязательно наклонны. [c.125]

Поведение реального физического процесса в данных условиях может совпадать с поведением идеального процесса, а может и не совпадать с ним. Так, при движении твердых частиц в жидкости при захлебывании наблюдается нарушение только условия стационарности. Поведение потока в данном случае может быть описано в рамках принятой нами модели идеального дисперсного потока, но с использованием нестационарных уравнений. При движении пузырей в условиях, близких к захлебыванию, в среднем поток остается стационарным (расходы фаз не изменяются), но нарушаются условия отсутствия коалесценции и монодисперсности частиц, что приводит к существенным изменениям картины течения и соответственно к кризису принятой модели идеального дисперсного потока. В частности, существенно изменяется сила межфазного взаимодействия, появляется значительная неравномерность распределения пузырей по сечению аппарата, а движение фаз, по-видимому, уже не может быть удовлетворительно описано с помощью двухскоростной модели. [c.96]

Свободная энергия Р, теплосодержание И и энтропия 5 чистых веществ зависят от количества, давления, физического состояния и температуры вещества. Если определять стандартное состояние твердого вещества или жидкости как состояние реального твердого тела или жидкости при 1 атм, а стандартное состояние газа — как состояние идеального газа при 1 атм, то для одного моля вещества в определенных стандартных условиях эти свойства зависят только от температуры. Термодинамические характеристики при давлениях, отличающихся от атмосферного, можно рассчитать, используя численные значения этих функций для стандартных условий и основные термодинамические закономерности (уравнение состояния, коэффициент сжимаемости вещества и др.). Влияние [c.359]

Количественные закономерности, учитывающие отклонения свойств реальных растворов от свойств идеальных растворов, могут быть пока найдены лишь для отдельных классов растворов. Например, такие закономерности удалось установить для растворов неполярных неассоциированных жидкостей, для которых характерны небольшие отклонения от закона Рауля, а также для растворов, теплота образования которых нз компонентов равна нулю, и некоторых других растворов. [c.248]

Баланс действующих в потоке сил выражается в случае движения идеальной жидкости уравнениями Эйлера, а в случае движения реальной жидкости — уравнениями Навье—Стокса. [c.276]

Единственным допущением обсуждавшейся выше теории, кроме стационарности и постоянства потока жидкости от аппарата к аппарату, является допущение об идеальном перемешивании. Поэтому результаты сопоставления экспериментально найденных значений с кривыми, приведенными на рис. 19, могут служить показателем степени приближения реальной системы к идеальной. [c.94]

Описанные модели реостабильных (неньютоновских) жидкостей являются идеальными. Реальные жидкости при различных скоростях сдвига и в различных процессах могут подчиняться разным реологическим уравнениям состояния. Например, масляная краска, считающаяся классическим образцом жидкости Шведова - Бингама, при очень маленьких скоростях сдвига ведет себя как ньютоновская жидкость с большой вязкостью. Следовательно, закон трения нужно выбирать, учитывая скорость [c.24]

Уравнение (7.25) справедливо только для химически сходных жидкостей. Идеальные смеси полностью могут бьпь разделены дистилляцией, отделение более летучего компонента из реальных смесей гфоисходит иногда до достижения азеотропной смеси, которая перегоняется без изменения состава. Например, в системе этанол—вода, содержащей 99% (мол.) этанола, дистилляция приведет сначала к образованию азеотропной смеси, содержащей 89% (мол.) этанола, пока не испарится вся имеющаяся вода. На практике азеотропные смеси образуются не часто, но и не так редко, чтобы этим явлением можно было полностью щзенебречь. [c.257]

Итак, при течении идеальной жидкости полный напор в сечении 2 был равен зафиксированному в сечении 1, а при течении реальной жидкости — он в сечении 2 стал меньще. Важно установить, за счет какой составляющей произопшо уменьщение напора в сечении 2 при переходе от идеальной жидкости к реальной. Величина 2 (как и г ) — характеристика канала, она от свойств протекающих по нему жидкостей не зависит и потому на переход к реальной жидкости повлиять не может. Величина щ при заданном объемном расходе V также не изменяется при переходе от идеальной жидкости к реальной, поскольку жидкость несжимаема (идеальная — теоретически, реальная — практически) это следует из уравнения расхода щ - У//2 (площадь живого сечения /2 от свойств жидкости, естественно, не зависит). Значит, при переходе от идеальной жидкости к реальной изменение претерпевает давление р2- Если сопоставить правые части уравнений (2.16) и (2.15а), обозначив давление для идеальной жидкости Р2", то при одинаковых левых частях уравнений имеем [c.138]

Хорошее приближение реальной картины течения часто можно получить, решая уравнения сохранения для потенциального течения , т. е. в предположении, что жидкость идеальная (р = onst fi = 0) и частицы ее не совершают вращения ([у 1 = 0). Эти допущения в достаточной мере справедливы для потоков жидкостей с малой вязкостью, за исключением области течения вблизи стенок трубопровода, по которому течет жидкость, или вблизи йоверхностей, погруженных в поток предметов. Около таких поверхностей влияние вязкости имеет большое значение,и в некоторой области потока вблизи них может быть применена другая система приближений, которая приводит к уравнениям пограничного слоя. В настоящем разделе обсуждается идеальное безвихревое течение, а в разделе 4.4 рассматривается течение в пограничном слое. Эти две темы дополняют одна другую. [c.129]

Уравнение (2.5) выражает закон изменения скорости в области свободного вихря для идеальной жидкости. Для реальной жидкости вследствие влияния вязкости изменение скорости будет несколько иным, чем описываемое уравнением (2.5), но характер этого изменения в целом сохраняется. Таким образом, в области свободного вихря зависимость скорости от радиуса описывается уравнением гиперболы W = onst//. [c.13]

Изложенный расчет относится к предельной линии тока в идеальной жидкости. У реальных жидкостей, обладающих вязкостью, вследствие потерь на трение радиус расположения предельной линии тока будет меньше, а сливной слой тоньше, чем у идеальной жидкости. Толщины слоев, замеренные Рейтером [98], меньше теоретических значений, найденных по формуле (167). Для сравнения эти данные в интерпретации Гьозеле приведены на рис. 28, б. [c.90]

Для многих практических задач (например, гидродинамики [52] и тепломассопереноса [53] в псевдоожиженном слое, исследования циркуляционных течений [54], полей скоростей в смесителях [55], в гидроциклонах, барботажных слоях [4], волн в жидкостях [57, 46]) хорошее приближение к реальной картине течения можно получить, решая уравнения сохранения в предположении, что жидкость идеальна (/х = 0) и несжимаема [р = onst). В этом случае использование функции тока позволяет представить уравнения гидромеханики в удобной для решения форме. Для вихревых течений идеальной жидкости, когда три компонента поля скоростей зависят от двух координат, запись уравнений с помошью функции тока имеется в [54]. В случае плоского движения, совершаемого в плоскости Оху, компоненты вихря скорости TOtxW = О, rot yW = О, [c.102]

Задача 4.7 проста, ее можно решить перебором вариантов (хотя реально ее впервые решили по ТРИЗ, а до этого применяли дорогостоящую облицовку, считая это неизбежным). Перебрав достаточно много вариантов, можно перейти от идеи защиты стенок к идее вообще обойтись без них. Это равносильно переходу к паре кубик — жидкость . Правила выбора пары, основанные на законах развития технических систем, делают то же самое, но без пустых проб. Общее правило, вытекающее из закона повышения степени идеальности, гласит в пару должны входить изделие и та часть инструмента, с помощью которой непосредственно ведется обработка изделия. Смысл правила инструмент тем идеальнее, чем его меньше (при сохранении эффективности), поэтому надо рассматривать только изделие и рабочую часть инструмента, как будто всего остального вообще нет. Тем самым мы от задачи переходим к ее модели. В данном случае модель выглядит так кубик и вокруг него агрессивная жидкость. Реально этого не может быть — жидкость прольется. Модель задачи — это мысленная, условная схема задачи, отражающая структуру конфликтчого участка системы. [c.71]

В дроссельных холодильных циклах используется эффект Джоуля — Томсона. Эти циклы достаточно эффективны при больших перепадах на дросселе. Со снижением перепада их эффективность резко падает. В условиях небольших перепадов шачительно более эффективно расширение газа в детандерах. Однако для получения очень низких температур, приближающихся к началу сжижения газа, эффективность детандеров тювь снижается. Это объясняется резким отклонением свойств реальных газов от идеальных при температурах, близких к температуре сжижения. В этих условиях резко падает способность газа к расширению, растут потери холода и возникает опасность гидравлических ударов. Современш ш конструкции детандеров допускают конденсацию жидкости в детандере до 20 мае. 7о- [c.134]

Уравнение Бингама относится к идеальному случаю, при кото--ром дисперсная система после преодоления сопротивления сдвига, т. е. после разрушения структуры, сразу же начинает вести себя как ньютоновская жидкость, и при этом вязкость ее становится независимой от движущего усилия. В действительности лишь очень немногие дисперсные системы приближаются к этому идеальному случаю. В большинстве же реальных дисперсных систем практически независимость вязкости от ириложенного к жидкости усилия наступает лишь при применении больших усилий, а нри меньших усилиях наблюдается только аномалия вязкости. Для некоторых других дисперсных систем, например для систем с высокой истинной вязкостью жидкой среды и при относительно небольшой концентрации дисперсной фазы, можно наблюдать только аномалию вязкости, но нри отсутствии нредель--ного напряжения сдвига (т. е. ири 6 = 0). Иными словами, эти дисперсные системы, характеризующиеся аномалией вязкости,, способны проявлять подвижность при самых малых усилиях. [c.9]

В обще( случае, как было указано выше (стр. 352), нам неизвестен вид уравнений состояния различных фаз как многокомпонентных, так и однокомпонентных систем. Исключением являются лишь уравнение Клапейрона—Менделеева, применимое, когда компоненты газообразной фазы подчиняются законам идеальных газов, и ряд более или менее удачно подобранных, но довольно сложных уравнений, описывающих состояние реальных газов и реальных индивидуальных жидкостей. Поэтому единственной возможностью найти зависимость между значениями переменных, определяющих состояние системы, остается метод непосредственных измерений температуры, давления и концентраций или объемов компонентов равновесных систем. Полученные данные нсполь-зуются для построения диаграмм состояния, которые представляют собой графическое выражение искомых закономерностей. [c.355]

IX-1-6. Продольное перемешивание. Как отмечалось в разделе VI П-1, при расчетах противоточной абсорбции в насадочных колоннах обычно принимают, что и газ, и жидкость движутся поршневым потоком , в котором элементы жидкости, входящие в колонну в одно и то же время, движутся через аппарат, не опережая и не отставая друг от друга, и выходят из него также одновременно. Известно, что такое допущение об идеальном вытеснении не совсем точно отражает реальную картину и что на самом деле происходит некоторое перемешивание, или обмен местами между элементами потока, входящими в колонну не одновременно. Измерения степени перемешивания жидкости и газа проводились, например, Де Мариа и Уайтом Сэтером и Левеншпилем и Де Ваалем и Мэмереном [c.219]