Потоки и силы зависимые

Режимы массообмена в однофазном потоке в зависимости от его турбулентности приведены на рис. 101. При малых значениях Re, когда молекулярные силы вязкости преобладают над инерционными силами, передача эиергии и массы будет определяться молекулярными коэффициентами обмена (v и D), которые зависят только от природы вещества и не зависят от скорости потоков. При О критерий [c.203]

На практике явление срыва стационарного противоточного течения дисперсного потока при некоторых максимальных для данной системы значениях расходов фаз получило название явления захлебывания)). Физический смысл его заключается в следующем [26]. При однородном по д движении частиц в дисперсном потоке в среднем имеет место равновесие между силой тяжести с учетом выталкивающей силы Архимеда и силой сопротивления. Такое равновесие математически выражается уравнением (3.3.2.51) и может реализоваться при двух (или даже при трех) значениях концентрации частиц. При захлебывании оба равновесных состояния исчезают, так как сила сопротивления, действующая на частицы, становится больше движущей силы и условие равновесия перестает выполняться. При этом реальный дисперсный поток в зависимости от типа дисперсной системы ведет себя различным образом. В системе твердое вещество— жидкость захлебывание приводит к переходному (нестационарному) процессу, в результате которого дисперсная фаза выбрасывается из канала вместе со сплошной фазой. В системе газ—жидкость в среднем поток остается стационарным, однако начинается интенсивная коалесценция пузырей, которая приводит к переходу в пенно-турбулентный режим течения и снижению силы сопротивления, действующей на пузыри. В системе жидкость— жидкость может наблюдаться как выброс дисперсной фазы, так и интенсивная коалесценция капель с последующей инверсией фаз. [c.187]

При определении скорости горения ВВ часто приходится сталкиваться с искажающим результаты измерений влиянием оболочки заряда. Уже давно отмечено, что в металлических не слишком массивных оболочках скорость горения зарядов ВВ оказывается больше, чем в окружении плохо проводящих тепло материалов [38]. Объяснение эффекта теплопроводящих стенок было дана уже в работах Андреева [37]. Хорошо проводящая тепло оболочка заряда (например, металлическая) позволяет увеличить тепловой поток в несгоревшее вещество за счет отбора и передачи тепла из зоны высокой температуры в обход плохо проводящей тепло газовой фазы продуктов сгорания заряда. Тепло, переданное по стенке, идет на повышение начальной температуры заряда в подповерхностных слоях, что в силу зависимости скорости горения от температуры ВВ приводит к росту средней скорости сгорания заряда. Понятно, что чем выше скорость горения, тем [c.256]

Из табл. 11.4 видно, что с увеличением скорости газового потока толщина ламинарного подслоя уменьшается и при V = 295 м/с она меньше 1 мкм, что увеличивает вероятность удаления частиц размером 1 мкм и более, поскольку на них начинает действовать турбулентный поток. В зависимости от размера радиоактивных частиц и их положения в пограничном слое величину аэродинамической силы вычисляют по эмпирии-ческим формулам [32, 33] [c.191]

Сила фототока зависит от внешнего сопротивления в цепи. С увеличением внешнего сопротивления сила тока уменьшается и при этом линейная зависимость между силой фототока и интенсивностью, падающего света нарушается, особенно в области больших световых потоков. Эту зависимость можно выразить формулой [c.52]

ПОД некоторым углом к горизонтали в направлении потока жидкости, вызывая появление значительных касательных напряжений на границе раздела фаз. Угол, под которым эта сила действует, зависит от формы и типа тарелок, от того, как направляется кинетическая энергия жидкостных потоков. В зависимости от величины этого угла энергия жидкости накладывается на поток образуемой пены или парожидкостной эмульсии, так что высота пены и парораспределение вдоль тарелки являются функцией этого угла. [c.8]

Массо- и теплообмен в колоннах с насадкой характеризуются не только явлениями молекулярной диффузии, зависящей от физических свойств фаз, но и гидродинамическими условиями работы колонны, которые определяют турбулентность потоков. В зависимости от скорости потока в колонне возможны три гидродинамических режима ламинарный, промежуточный и турбулентный, при которых поток пара является сплошным, непрерывным и заполняет свободный объем насадки, не занятый жидкостью, в то время как жидкость стекает лишь по поверхности насадки. Дальнейшее развитие турбулентного движения может привести к преодолению сил поверхностного натяжения и нарушению граничной поверхности между жидкостью и паровым потоком. При этом газовые вихри проникают в поток жидкости, происходит эмульгирование жидкости паром и массообмен между фазами сильно возрастает. В случае эмульгирования жидкость распределяется не по насадке, а заполняет весь свободный объем ее, не занятый паром, и становится сплошной фазой, а газ—дисперсной фазой, распределенной в жидкости, т. е. происходит инверсия фаз. [c.329]

При испарении жидкости с поверхности (если 1 уТ) капли, образующиеся, в пограничном слое, под действием сил термофореза, диффузиофореза и стефановского течения будут двигаться от поверхности конденсации и увлекаться в турбулентное ядро потока. В зависимости от величины 5 в турбулентном ядре, эти капли будут испаряться и, следовательно, уменьшится скорость процесса конденсации, либо расти и в результате будет увеличиваться скорость процесса конденсации. [c.157]

При перекрестных потоках, например при движении жидкости в горизонтальном направлении и газа (пара) в вертикальном, как это происходит в тарельчатых колоннах, создаются благоприятные условия для вихреобразования на границе раздела фаз. В этом случае результирующая сила движения действует под некоторым углом к горизонтали в направлении потока жидкости, вызывая появление значительных касательных напряжений на границе раздела фаз. Угол, под которым эта сила действует, зависит от формы и типа тарелок, от того, как направлены жидкостный и газовый потоки. В зависимости от этого угла энергия жидкости накладывается на поток образуемой пены или паро-жидкостной эмульсии, так что высота пены и парораспределение вдоль тарелки являются функцией этого угла. [c.140]

Режимы массообмена в однофазном потоке в зависимости от его турбулентности приведены на рис. 84. При малых значениях Re, когда молекулярные силы вязкости преобладают над инерционными силами, передача энергии и массы будет определяться молекулярными коэффициентами обмена (v и ) ), которые зависят только от природы вещества и не зависят от скорости потоков. При Dt О число ЫЦд будет стремиться к постоянному значению. Режим / (рис. 84) может быть определен как режим молекулярного переноса (ламинарный). [c.179]

Если в качестве потоков взять объемную скорость жидкости а и электрический ток /, текущие через мембрану, а в качестве вызывающих эти потоки сил — перепад давления Ар и разность электрических потенциалов АС/ на мембране, то экспериментально установлено, что зависимости <7 и / от Др и Аи остаются линейными до относительно высоких значений Др и А 7. Это позволяет записать упомянутые выше уравнения переноса в следующем виде [73, 78] [c.181]

Потоки и силы зависимые 252 [c.5]

До сих пор рассматривались независимые потоки и силы. Однако, можно легко использовать предыдущие рассуждения и для случая зависимых потоков или зависимых сил. Напишем соотношение (6) для i — , 2,. . ., q, где q > п. Матрица, 3 имеет теперь q рядов и п столбцов. Преобразованные потоки J i являются зависимыми. Первоначальные независимые потоки J могут быть определены из соотношения (6), если детерминант по крайней мере одной квадратной матрицы с п рядами и столбцами в выражении, 8 отличен от нуля. В последующем будем считать, что это условие выполняется. Теперь в средней части выражения [c.252]

Можно, конечно, как и в предыдущем анализе, рассмотреть случай с независимыми потоками и зависимыми силами, но такой пример детально разбирался в главе IX ( 63), где зависимым было химическое сродство, а скорости реакций были независимыми. [c.252]

Когда обе группы переменных, т. е. потоки и силы, зависимы, симметричность коэффициентов не может быть [c.252]

Симметрия коэффициентов для случая связанных химических реакций может быть получена непосредственно из 78. При этом можно рассматривать или зависимые потоки, или зависимые силы. [c.260]

По характеру зависимости между потоками и силами неравновесная термодинамика делится на две части линейную и нелинейную. Первая изучает неравновесные процессы и состояния, удовлетворяющие линейным уравнениям движения, что обычно имеет место вблизи положения равновесия при небольших градиентах интенсивных параметров системы. Нелинейная термодинамика относится к неравновесным процессам и состояниям, которые находятся вдали от положения равновесия, характеризуются значительными градиентами и описываются более сложными соотношениями. Л. Онсагер сформулировал постулат, названный принципом симметрии кинетических коэффициентов L j), или соотношением взаимности, который позволяет существенно упростить матрицу коэффициентов и тем самым облегчить задачу нахождения последних. Принцип Онсагера утверждает равенство недиагональных кинетических коэффициентов при соответствующем выборе потоков и термодинамических сил в линейных соотношениях, т.е. L j = Lj . Эти равенства, обоснованные Онсагером с помощью статистической теории, предполагают, что неравновесные системы наделены следующим свойством если на поток 1 соответствующий необратимому -му процессу, влияет термодинамическая сила Х , то на поток сила Х, оказывает воздействие с тем же пере- [c.444]

Рис. 6.3. Зависимости поток —сила для модели на рис. 6.2.

Здесь первое из слагаемых в правой части характеризует силы инерции движущейся жидкости, а второе — силы вязкости. Характер течения и зависимость потери напора от средней скорости потока определяются соотношением этих двух слагаемых, которое, в свою очередь, зависит от основного линейного размера Ь, определяющего локальные изменения течения в системе. [c.22]

При экспериментальном изучении зависимости силы сопротивления шара от скорости потока удобно обратить гидродинамическую задачу, т. е. предоставить шару свободно падать, например, под действием силы тяжести, в неподвижной жидкости. Обозначив плотность вещества шара через рт и учитывая поправку на закон Архимеда, при равномерном установившемся падении шара имеем равенство веса шара силе сопротивления, оказываемого этому движению [c.26]

Наличие обтекаемого тела изменяет структуру обтекающего потока даже на расстояниях, превышающих размеры тела Эти изменения скажутся на условиях обтекания другого тела или тел, помещенных на близком расстоянии от первого, а также на силах, действующих на эти тела. Изменения этих сил в зависимости от расстояния между телами и их взаимного расположения можно трактовать и как возникновение специфических сил взаимодействия между телами через поток . [c.29]

Результат большинства опубликованных "работ — определение константы Козени — Кармана К в уравнении (11.32). Эта константа связана с коэффициентом сопротивления /э в области преобладания сил вязкости соотношением (11.35). Технически определение К сводится к исследованию зависимости между перепадом давления Др на некотором стабилизированном участке высоты слоя зерен I и удельным расходом подаваемой жидкости (газа)У/5 = ы. Эту зависимость стараются определить в возможно более широком интервале изменения скорости потока. Полученные результаты, усредненные в области прямой пропорциональности Др и и, позволяют определить величину К. Наиболее достоверные результаты ее определения для зернистых слоев различной структуры приводятся ниже. [c.54]

Решая задачу движения несжимаемой сферы газового пузырька в жидкости в поле центробежных сил с наложением гармонической нестационарности, удалось получить зависимость радиуса зависания пузырьков газовой фазы в рабочем колесе АГВ с конкретными конструктивными параметрами в зависимости от физико-химических характеристик газожидкостного потока [c.139]

Показанная на фиг. 43 разность температур, несмотря на ее небольщую величину, вызывает, с одной стороны, тепловой поток в воде, направленный к поверхности раздела между жидкостью и паром, с другой стороны, — испарение воды на указанной границе, вне зависимости от того, является ли эта граница свободной поверхностью испарения в сосуде или границей между водой и паром в паровом пузырьке. Указанный температурный напор является именно той подлинно движущей силой, определение которой было [c.103]

Большинство фильтрационных течений, встречающихся на практике, имеют скорости порядка Ю 10 м/с и менее. Поэтому, пренебрегая величиной скоростного напора и /(2з), под напором можно понимать величину Н = + р/(рд). Тогда закон Дарси в форме (1.5) или (1.6) можно истолковать как выражение закона сопротивления при фильтрации, который показывает, что между потерей напора АН и расходом Q существует линейная зависимость. При этом, поскольку скорость фильтрационного потока мала, силы инерции не существенны. [c.16]

Для зависимости между обобщенной силой и потоком характерно, что в случае абсолютного равновесия обе эти величины равны нулю или стремятся к нему [c.57]

Рис. 9.3.7. Расчетное изменение теплового потока в зависимости от R вблизи участка обращения выталкивающей силы и сравнение результатов расчета с экспериментальными данными [1] и расчетными зависимостями, полученными при использовании приближения Буссинеска, где Р вычисляется при различных значениях определяющей температуры tr — to — 0,69( o — toa). Обозначения приведены в табл. 9.3.4, (С разрешения авторов работы [26], 1978, ambridge University Press.)

Возникновение фототока в описываемых фотоэлементах связано с освобождением электронов полупроводника под влиянием освещения. Если на электрод предварительно наложить некоторую разность потенциалов, то в цепи при освещении возникает первичный фототок. Этот фототок вызывает в полупроводнике вторичный фототок, являющийся результатом столкновения первичных электронов с атомами в полупроводнике. В то время как сила первичного фототока пропорциональна силе светового потока, сила вторичного фоготока подчиняется более сложным законам. Поэтому в общем случае сила фототока не пропорциональна освещению. На рис. 44 приведены кривые зависимости силы фототока от силы освещения для фотосопротивлений селенового (кривая 1) и таллофидного с сульфидом таллия (кривая 2). На рис. 45 приведены спектральные характеристики этих элементов. [c.78]

Таким образом, если измерительная схема обеспечит постоянство разницы температур между нитью. и цотоком, а физические константы газа неизменны в заданном интервале температуры потока, то зависимость силы тока, идущего через нить. От скорости газового потока можно представить в виде [c.62]

Феноменологическое описание электрокинетического преобразования основано на использовании кинетических уравнений переноса, связывающих потоки массы и электрического заряда через мембрану с вызывающими эти потоки силами. Такое описание не требует введения каких-либо модельных допущений относительно свойств рабочей жидкости, твердого тела и строения двойного электрического слоя. Здесь лишь устанавливаются зависимости между выходными параметрами электрокинетического преобразования и кинетическими коэффициентами уравнений переноса. При разработке ЭКП эти зависимости дают возможность с максимальной полнотой использовать имеющиеся в литературе теоретические работы и экспериментальный материал по изучению электрокинетическнх явлений. [c.180]

Для промежуточных значений критерия Рейнольдса при Не 32 — 96 Рау и Хенвуд [18] экспериментально определяли силу сопротивления F oпp, действующую на обтекаемый потоком закрепленный шар, в присутствии одного или нескольких таких же шаров в зависимости от их взаимного расположения (рис. II. 4). Для зависимости сопр от относительного расстояния 6 = х1й авторы подбирали интерполяционные формулы вида [c.31]

Сопоставление приведенных данных Смолуховского [16] и Рау и Хенвуда [18] показывает весьма сложный и противоречивый характер зависимости сил сопротивления от взаимного расположения соседних шаров и критерия Re. Можно лишь утверждать, что в ансамбле из большого числа частиц при сильном сближении вплоть до соприкосновения, сила сопротивления, отнесенная к отдельному элементу, значительно возрастает по сравнению со случаем одиночного элемента при той же скорости потока. Иными словами, при снижении порозности системы е и уменьшении просветов между частицами градиенты скорости и силы трения, действующие на поверхность частицы, естественно возрастают. [c.32]

Движущая сила газового потока Ар = сАрй уравновещи-вается перепадом давления в слое, который при вязкостном течении выражается зависимостью (П.34). Из этой зависимости имеем [c.108]

Принципиальная технологическая схема процессов химической абсорбции не отличается от обычной схемы абсорбционного процесса. Однар(0 в конкретных условиях в зависимости от количества кислых газов в очищаемом газе, наличия примесей, при особых требованиях к степени очистки, к качеству кислого газа, и других факторов технологические схемы могут сун ест-венно отличаться. Так, например, при использовании аминных процессов при очистке газов газоконденсатных месторождений под высоким давлением и с высокой концентрацией кислых компонентов широко используется схема с разветвленными потоками абсорбента (рис. 53), позволяющая сократить капитальные вложения и в некоторой степени эксплуатационные затраты. Высокая концентрация кислых комионентов требует больших объемов циркуляции поглотительного раствора. Это не только вызывает рост энергетических затрат на перекачку и регенерацию абсорбента, но и требует больших объемов массообменных аппаратов, т. е. увеличения капитальнрлх вложений. Вместе с тем из практики известно, что в силу высоких скоростей реакций аминов с кислыми газами основная очистка газа происходит на первых по ходу очищаемого газа пяти—десяти реальных таре, 1-ках абсорбера на последующих тарелках идет тонкая доочистка. Этот факт послужил основанием для подачи основного количества грубо регенерированного абсорбента в середину абсорбера, а в верхнюю часть абсорбера — меньшей части глубоко-регенерированного абсорбента. Это позволило использовать абсорбер переменного сечения (нижняя часть большего диаметра, верхняя — меньшего), что снизило металлозатраты, а также сократить затраты энергии за счет глубокой регенерации только части абсорбента. [c.171]

Процессы многофазной фильтрации идут по-разному, в зависимости от характерного времени фильтрационного процесса и от размеров области течения. Капиллярные силы создают в пористой среде перепад давления, величина которого ограничена и не зависит от размеров области фильтрации. Вместе с тем, перепад внешнего давлений, соз-даюшего фильтрационный поток между двумя точками, пропорционален скорости фильтрации и расстоянию между этими точками. Если размеры области малы, то при достаточно малых скоростях фильтрации капиллярные силы могут превзойти внешний перепад давления. [c.255]