Справочник химика 21

Химия и химическая технология

Статьи Рисунки Таблицы О сайте English

Режим молекулярного переноса

    Диффузия в пористых катализаторах. Перепое компонентов реакционной смеси внутри гранулы катализатора осуществляется главным образом посредством диффузии. Интенсивность диффузии внутри гранулы зависит от фазового состояния и состава реакционной смеси, физических свойств компонентов, составляющих реакционную смесь, строения пористой структуры катализатора, температуры и давления каталитического процесса. При изучении диффузии внутри пористого катализатора прежде всего необ.хо-димо учитывать влияние строения пористой структуры на интенсивность диффузии. Пористость катализатора, размер пор, их извилистость, форма и взаимное расположение — основные свойства пористой структуры, оказывающие влияние на интенсивность диффузии компонентов реакционной смеси внутри гранулы катализатора. Пористость катализатора, равная объему свободного пространства в единице объема пористой массы, определяет долю сечения гранулы катализатора, доступную для диффузии. Извилистость пор характеризует увеличение среднего пути диффузии, относительно длины в направлении, перпендикулярном внешней поверхности гранулы. Размер пор определяет механизм диффузии реагентов внутри пористой массы катализатора, если реакционная смесь является газофазной. При диффузии газов в порах молекулы каждого компонента реакционной смеси испытывают сопротивление своему движению в результате столкновения с молекулами других компонентов и с поверхностью пор. Если размер поры значительно превосходит длину среднего свободного пробега молекул газа, то число взаимных столкновений между молекулами будет значительно больше числа столкновений молекул с поверхностью поры. Перенос вещества будет протекать по закону молекулярной диффузии в свободном пространстве. Если размер пор значительно меньше длины среднего свободного пробега молекул газа, то молекулы сталкиваются преимущественно со стенками пор и каждая молекула двигается независимо от остальных. Такая диффузия называется кнудсеновской. В случае, когда длина среднего свободного пробега молекул газа соизмерима с размером пор, имеет место переходный режим диффузии. На режим диффузии жидкостей размер пор не оказывает влияния пока не становится соизмеримым с размером молекул жидкости. [c.60]


    Режим I (см. рис. 101) может быть определен, как режим молекулярного переноса (ламинарный). [c.203]

    Режимы массообмена в однофазном потоке в зависимости от его турбулентности приведены на рис. 84. При малых значениях Re, когда молекулярные силы вязкости преобладают над инерционными силами, передача энергии и массы будет определяться молекулярными коэффициентами обмена (v и ) ), которые зависят только от природы вещества и не зависят от скорости потоков. При Dt О число ЫЦд будет стремиться к постоянному значению. Режим / (рис. 84) может быть определен как режим молекулярного переноса (ламинарный). [c.179]

    В вакуумированных порошках исключительно малый перенос тепла остаточным газом и режим молекулярной теплопроводности наступают уже при давлениях порядка 10 2—Ю З мм рт. ст., т. е. при более высоких давлениях, чем при отсутствии порошка. Такие давления остаточного газа легко достигаются посредством откачки изоляционного пространства механическими вакуум-насосами. Эта особенность является основным преимуществом вакуумно-порошковой теплоизоляции [119, 145]. [c.114]

    В параграфе 1.4.3 отмечалось, что коэффициент трения является функцией числа Ке. Этот факт не случаен, ибо это число определяет режим движения жидкости, который, в свою очередь, оказывает существенное влияние на величину напряжений трения. Действительно, при ламинарном режиме частицы жидкости, двигаясь вдоль стенки без перемешивания, не участвуют в обмене количеством движения между двумя соседними слоями. Перенос количества движения из одного слоя в другой осуществляется на молекулярном уровне, и скорость в направлении радиуса трубопровода возрастает медленно (рис. 1.34). В случае турбулентного режима перемешивание частиц жидкости приводит к более быстрому возрастанию скорости, так как к молекулярному переносу количества движения добавляется молярный, то есть перенос крупными частицами (молями). [c.53]

    Экспериментально установлено, что в турбулентном потоке вблизи поверхности всегда существует тонкая пленка (диффузионная пленка), которая неподвижна или имеет ламинарный режим движения. Перенос вещества в главной массе потока осуществляется конвективной диффузией, а через диффузионную пленку—молекулярной диффузией. Так как скорость переноса массы молекуляр гой диффузией гораздо меньше, чем конвективной, то очевидно, что главное сопротивление переносу массы оказывает диффузионная пленка. [c.248]


    В рассматриваемых условиях длина свободного пробега молекул была порядка 0,01—0,001 см. Следовательно, отношение длины свободного пробега к диаметру охлаждаемой трубы (5 см) было порядка 2 >10 —2-10 . Таким образом, режим течения газовой среды был вязкостным. Отсюда следует, что молекулярный перенос тепла по типу эффузии ничтожно мал, так что им можно пренебречь. [c.367]

    Пенный режим как режим развитой свободной турбулентности [116] является автомодельным в нем влияние молекулярных характеристик потоков на перенос энергии становится несущественным. [c.33]

    При вынужденной диффузии необходимо знать гидродинамический режим движения потока газа. При ламинарном движении потока отдельные струйки движутся по стационарным путям и перенос вещества в потоке определяется скоростью движения потока, градиентом концентраций и коэффициентом молекулярной диффузии в соответствии с уравнением (4.9). [c.58]

    В ламинарных потоках параллельно перемещающиеся слои обмениваются количеством движения, энергией и массой (соответственно, эффекты вязкого трения, теплопроводности и диффузии) только вследствие теплового движения молекул (молекулярные эффекты переноса). Однако ламинарный режим течения теряет внутреннюю устойчивость при возрастании в потоке инерционных сил по сравнению с силами вязкого трения. Мерой отношения этих сил является критерий Рейнольдса Ре = тЬ/у, в котором L — характерный геометрический размер системы (диаметр трубоцровода, диаметр обтекаемого тела, продольная координата обтекаемой плоской стенки и т. п.). [c.11]

    Турбулентный режим. При турбулентном режиме движения жидкости, участвующей в массообмене, быстрый перенос массы осуществляется за счет турбулентной диффузии. Экспериментальное исследование турбулентной диффузии при высоких числах Рейнольдса потоков показало, что коэффициенты турбулентной диффузии в 100 раз больше коэффициентов молекулярной диффузии в газах и в 100ООО раз в жидкостях . Данные для турбулентного потока газа в трубах могут быть описаны следующим приближенным уравнением  [c.398]

    В пределах области давлений р, когда режим в капилляре является промежуточным т. е. содержит как вязкую, так и молекулярную составляющие, изменение состава пробы при переносе ее в ионизационную камеру будет зависеть не только от молекулярных весов компонентов, но и от количественного соотношения между ними. Это будет вносить погрешность тем большую, чем больше состав анализируемой пробы отличается от состава калибрационной пробы, а также чем больше давление анализируемой пробы отличается от давления, при котором происходила калибровка. [c.74]

    Турбулентный режим. При турбулентном режиме область потока, прилегающая непосредственно к поверхности твердого тела, где протекает химическая реакция, называется вязким подслоем. Согласно взглядам Л. Д. Ландау и В. Г. Левича , при турбулентном режиме перенос вещества в вязком подслое осуществляется турбулентными пульсациями. Молекулярная диффузия играет роль только в самой глубине вязкого подслоя, прилегающего к твердой поверхности. [c.96]

    В. В. Кафаров [51, 67, 205] выдвинул ряд положений, являющихся базой теории межфазного массопереноса, основанной на представлениях о межфазной турбулентности. На границе раздела фаз, течение которых не ограничивается твердыми стенками, возникает особый гидродинамический режим, характеризующийся образованием вихрей последние пронизывают пограничные слои и проникают вглубь фазовых потоков. Такой режим определяется как режим развитой свободной турбулентности. В этом режиме (режиме эмульгирования или турбулентной пены) двухфазная си-тема представляет собой недвижный комплекс газожидкостных вихрей со значительным развитием межфазной поверхности и быстрым ее обновлением. Газожидкостной системе присущи основные особенности свободной турбулентности — отсутствие гашения турбулентных пульсаций, наличие нормальных составляющих скорости, отсутствие заметного влияния молекулярных характеристик на массоперенос. Таким образом, межфазная поверхность сама становится источником турбулентности и масса переносится через поверхность раздела фаз вихрями с осями, перпендикулярными направлению движения потоков. Анализируя условия, в которых возникает межфазная турбулентность, В. В. Кафаров указывает [51], что вихри на межфазной поверхности возникают при различающихся по величине и направлению скоростях движения фазовых потоков, в частности в тарельчатых колоннах создается благоприятная обстановка для вихреобразования на границе раздела фаз. В наших экспериментах на тарельчатых контактных устройствах различного типа — это важное обстоятельство следует подчеркнуть еще раз — во всем исследованном диапазоне нагрузок по жидкости и газу наблюдался режим развитой свободной турбулентности (см. гл. ГУ, стр. 114). [c.155]


    Скорости диффузии в каплях зависят от характера переноса, протекающего как за счет молекулярного движения, так и вследствие перемешивания жидкости. Очень маленькие капли в основном неподвижны, и перепое в них осуществляется за счет молекулярной диффузии. В каплях промежуточных размеров возникает ламинарная тороидальная внутренняя циркуляция, которая уменьшает длину пробега в процессе молекулярной диффузии. В случае очень больших капель вместо ламинарной циркуляции наблюдается гидродинамический режим, который, по-видимому, похож на весьма интенсивное внутреннее перемешивание, вызванное эффектом колебания поверхности капли. Подавляющая часть известных сведений о циркуляции в каплях почерпнута из серии исследований, выполненных Гарнером с сотр. (см. например, работы [62, 64, 67, 68, 69, 70]). [c.259]

    Желательно рассчитать режим работы насадочной колонны для абсорбции паров гексана из воздуха нелетучим углеводородным маслом с помощью опытов, на основании которых можно определить высоту единиц переноса в газовой и жидкой фазах. Экспериментальная колонна имеет диаметр 1,83 м и насадку высотой 3,05 м, состоящую из колец Рашига диаметром 0,0254 м. В опытах газ и жидкость поступают в колонну при 60 °С можно предполагать, что при этой температуре процесс происходит изотермически, а теплота абсорбции, по-видимому, компенсируется тепловыми потерями в аппарате. Константа равновесия К = К/Х (на основе мольной доли) для смеси гексана и масла при 60 °С и атмосферном давлении составляет 0,79. Молекулярная масса масла равна 200. Результаты экспериментов  [c.560]

    Коэффициент массоотдачи является не физической константой, акинетической характеристикой, зависящей от физических свойств фазы (плотности, вязкости и др.) и гидродинамических условий в ней (ламинарный или турбулентный режим течения), связанных в свою очередь с физическими свойствами фазы, а также с геометрическими факторами определяемыми конструкцией и размерами массообменного аппарата. Таким образом, величина р является функцией многих переменных, что значительно осложняет расчет или опытное определение коэффициентов массоотдачи. Величинами последних учитывается как молекулярный, так и конвективный перенос вещества в фазе. [c.421]

    Опытные данные многих исследователей однако не подтверждают вытекающей из аналитического решения Нуссельта однозначной зависимости отношения Кш/ин от безразмерного комплекса Пю. Расхождение между теоретическими и опытными данными обусловлено ошибочностью принятой при аналитическом решении предпосылки, что механическое взаимодействие между движущимся паром и пленкой конденсата приводит лишь к изменению средней скорости и толщины пленки, но не влияет на режим ее течения. В действительности же, как показывают исследования Бермана [26, 30], Фукса [139, 140] и других авторов, паровой поток вызывает благодаря действию силы трения на поверхности раздела фаз изменение профиля скоростей в поперечном сечении пленки и соответственно изменение средней скорости и толщины пленки при сохранении ламинарного режима ее течения и с другой стороны является источником возмущений, вызывающих существенную перестройку режима течения пленки, ускоряющему переход от ламинарного течения к волновому и турбулентному. Соответственно изменяется и механизм переноса тепла через пленку конденсата, когда чисто молекулярный перенос дополняется даже при малых значениях Кепл более интенсивным конвективным переносом. [c.134]

    В присутствии ваку ированных порошков пренебрежимо малый перенос тепла остаточным газом и режим молекулярной теплопроводности наступает уже при давлениях порядка 1-0,1 Па, т.е. при более высоких давлениях, че в их отсутствие. Такие давления остаточного газа легко достигаются откачкой изолируемого пространства еханическшли вакуум-насосами. В этом состоит основное преимущество вакуумно-порошковой изоляции [7, 19]. Передача тепла по тверда частицам порошка идет по сложному пути, причем с уменьшением размеров частиц теплопроводность порошка уменьшается в результате увеличения числа контактных разрывов, а также вследствие роста сопротивления тепловсяду потоку внутри каждой частицы. [c.141]

    Уравнение Навье — Стокса в виде (1.9) можно трактовать как уравнение переноса вихря. При Re <С 1 (стоксовский режим обтекания) сфера представляет собой точечный источник, от которого вихрь во всех направлениях диффундирует одинаково, подобно тому как распространяется теплота при молекулярном переносе от равномерно нагретой сферы. Линии тока такого течения симмет.-ричны относительно экваториальной плоскости. Увеличение Re приводит к существенному перераспределению вихрей. Со стороны набегающего потока в лобовой части сферы интенсивность вихря незначительна, концентрация вихревой напряженности ( = onst— линии, вокруг которых наблюдается вращение частиц жидкости) сосредотачивается в относительно тонкой области лобовой части сферы и в тыльной ее части. Тенденция к развитию пограничного слоя на лобовой части поверхности твердой сферы заметна уже при значениях Re порядка нескольких десятков. На рис. 1.3, где представлено распределение линий = onst при Re = 20 60 и 120, непосредственно видно, как по мере возрастания Re распределение вихревой напряженности сосредотачивается все в более узкой области лобовой части сферы, за пределами которой практически не сказывается влияние вязких сил (потенциальное течение).  [c.18]

    Конвективная диффузия — это перенос вещества в виде небольших объемов его раствора. Этот вид диффузии по скорости значительно быстрее и происходит в результате перемешивания, вибра-щш, повышения температуры, т.е. причин, вызывающих перемещение жидкости, а вместе с ней растворенного вещества в турбулентном потоке. При конвективной диффузии размер мшекул диффундирующего вещества, вязкость растворителя, кинетическая энергия молекул становятся второстепенными. Главными для скорости конвективного переноса вещества становятся гидродинамические условия (скорость и режим движения жидкости). Обычно скорость конвективного переноса несравнимо больше скорости молекулярного переноса. [c.78]

    А. Тепло- и массопереиос к твердым телам и жидким средам прн внешнем обтекании тел и течении в каналах, при вынужденной и естественной конвекции. Перенос теплоты к твердым телам и жидким средам при ламинарном течении с заданными граничными условиями или условиями сопряжения полностью описывается законом теплопроводности Фурье, если только тепловые потоки не превышают своих физических пределов (фононный, молекулярный, электронный перенос н т. д.). Возможность решения сложных задач в большей или меньшей степени зависит только от наличия необходимой вычислительной техники. Для расчета ламинарных течений, включая и снарядный режим, к настоящему времени разработано достаточно много стандартных про1-рамм, и их число продолжает непрерывно увеличиваться. Случай движущихся тел включает в себя также и покоящиеся тела, так как координатную систему можно связать с телом и, таким образом, исключить относительное движение. Поэтому методы расчета теплопередачи к твердым телам и жидким средам при их ламинарном течении полностью аналогичны. Единственным фактором, влияющим на тепловой поток как при нестационарном нагреве твердого тела, так и при квазистационар-ном ламинарном течении, является время контакта. Хотя часто коэффициент теплоотдачи нри ламинарном течении представляется как функция скорости, необходимо обязательно помнить, что скорость течения есть только мера времени контакта или времени пребывания среды в теплообменнике. Эта концепция обсуждалась в 2.1.4, где было показано, каким образом и — а-метод, используемый обычно для описания ламинарного теплообмена, можно применить и для расчета нестационарного теплопереноса а твердом теле. В разд. 2.4 эта концепция получает даль- [c.92]

    Рутил, титановые шлаки, лопарит хлорируют в виде брикетов с нефтяным коксом на скорость хлорирования оказывают влияние состав и помол шихты, размеры брикета, пористость и т. д. Основные стадии этого сложного гетерогенного процесса а) подвод хлора к поверхности брикета б) диффузия хлора внутрь брикета в) химическая реакция. Первый процесс обусловлен молекулярной диффузией и переносом хлора к поверхности брикета вследствие движения газов. Диффузия хлора через поры внутрь брикета сопровождается химической реакцией, в результате которой образуется зона хлорирования, имеющая некоторую протяженность. С течением времени зона хлорирования перемещается к центру брикета, вместо нее образуется зона непрохлори-рованного огарка . Глубина зоны хлорирования зависит от температуры. При 400—450° ее глубина превышает радиус брикета, поэтому концентрация хлора во всех точках брикета практически одинакова, и реакция протекает во всем объеме брикета (кинетическая область). С повышением температуры константа скорости реакции возрастает быстрее коэффициента дис х()узии, процесс переходит в диффузионную область, глубина зоны хлорирования уменьшается. Переходу в диффузионный режим соответствует линейная скорость" хлорирования Кр= (1 -7- 4)-10 см/с. Глубина хлорирования брикета удовлетворительно описывается уравнением [c.261]

    Если скорость переноса много больше, чем скорость химического превращения, то именно последнее является скоростьопре-деляющей стадией процесса. Это так называемый кинетический режим реакции, и кинетика ее в целом не отличается от кинетики гомогенного процесса. Такие реакции могут быть очень медленными, если они сопряжены с разрывом или образованием прочных ковалентных связей, разрушением или образованием кристаллических решеток твердых веществ. Поэтому, скажем, молекулярный кислород является очень медленным окислителем, а водород - медленным восстановителем. [c.154]

    Хорошо известно, что большинство электрохимических процессов органических соединений в протонодонорных средах в целом необратимо, тогда как в апротонных средах необратимые процессы встречаются значительно реже. Можно предполагать, что по крайней мере в некоторых случаях необратимость суммарного процесса в протонодонорной среде обусловлена быстрыми и необратимыми химическими превращениями первичных продуктов обратимого переноса заряда (см., например, [9, 12]). Анализ такого> типа необратимых процессов с точки зрения теории необратимых полярографических волн и корреляция — а (о ) или Еу, — (где о и о — константы заместителей Гаммета и Тафта соответственно и — коэффициент при энергии низшей незаполненной молекулярной орбитали) дают величины, не имеющие ясного физического смысла. Выявление и учет промежуточных (или последующих) химических реакций имеет непосредственное отношение к проблеме локализации реакционного центра и интерпретации механизма многоэлектронных и формально неодноцентровых электрохимических реакций. [c.153]

    Для движения потока в изотропной однородной пористой среде (в условиях капиллярной-модели) характерна пропорциональность коэффициента конвективной диффузии средней скорости потока. Известно, что поток жидкости (или газа), двигаясь в системе взаимно связанных капилляров (в насыпанном слое мелкозернистого твердого материала), интенсивно перемешивается. Таким образом, скорость потока изменяется случайным образом, в зависимости от, геометрических и гидравлических парайетров пористой среды. При введении в поток индикатора, не влияющего на свойства жидкости (газа) и режим ее движения, можно установить связь между концентрацией индикатора и локальной скоростью его частиц. Эта-связь будет характеризоваться законом диффузии в турбулентном потоке [24, 25]. Причем следует отметить, что процесс переноса динамически нейтральной примеси не зависит от коэффициента молекулярной диффузии, который обычно мал по сравнению с коэффициентом конвективной диффузии. Другими словами, коэффициент конвективной диффузии определяется такими осредненными параметрами, как скорость потока, ее вязкость и гидравлический, радиус (или другой определяющий линейный размер пористой среды). В качестве структурного параметра можно также использбвать порозность или коэффициент проницаемости с учетом коэффициента формы частиц или пор. [c.39]

    Перемещение реагентов к реакционной поверхности существенно зависит от скорости (ы) движения жидкости (газа) вдоль твердой поверхности Если ы=0, перенос к поверхности оЬуществляет-ся только за счет молекулярной диффузии. При ламинарном движении потока перенос реагентов к поверхности из глубины жидкости (по нормали к направлению движения жидкости) также осуществляется только молекулярной диффузией. Если величина и достаточно велика, то на направленное движение накладывается хаотическое движение отдельных небольших объемов жидкости, затухающее вблизи стенки канала. Такой режим движения называют турбулентным. Вблизи стенки На расстояниях б, меньших 10vжRe /и ( ж — кинетический коэффициент вязкости жидкости, ему сек Не — критерий Рейнольдса и — скорость потока, см/сек), движение жидкости, по-видимому, ламинарно [10]. На расстояниях от стенки, превышающих б, вещество переносится по нормали к потоку хаотическими пульсациями жидкости, а у стенкИ в слое толщиной б — молекулярной диффузией. [c.104]

    В этих условиях истечение пара из центров испарения должно происходить с очень большой скоростью. Масса пара в виде множества струй с большой скоростью вырывается в окружающую среду, эжектируя паровоздушную смесь из межгазового пространства. Скорость переноса тепла конвекцией пропорциональна объемной теплоемкости с р. С понижением давления плотность среды уменьшается и в области давлений Р 0,5 мм рт. ст. значение конвективного переноса тепла уменьшается. Кроме того, при малых давлениях у поверхности тела возникает пристеночный слой, толщина которого сравнима с длиной свободного пробега молекул (длина свободного пробега молекулы обратно пропорциональна давлению). В этом пристеночном слое отсутствуют какие-либо возмущения, а передача тепла происходит только молекулярным путем. Все это приводит к тому, что коэффициент теплообмена а при понижении давления Р < 0,5 мм рт. ст. уменьшается. В интервале давлений 0,1<<Р< 0,5 с понижением давления молекулярновязкостный режим тепломассопереноса постепенно заменяется чисто молекулярным обменом. Этот вывод подтверждается данными по изменению коэффициента теплообмена в зависимости от скорости движения тела (табл. 9-7). Если при давлении мм рт. ст. увеличение скорости движения от О (неподвижное тело) до 50 м сек вызывает увеличение коэффициента теплообмена а в 1,95 раза, то при давлении 0,5 мм рт. ст. это увеличение равно 1,31 раза, а при давлении 0,09 мм рт. ст. коэффициент а практически не зависит от скорости. [c.361]

    Химическая ионизация анализируемых соединений происходит в результате ион-молекулярных реакций с ионами, образующимися из газа-реактанта при давлениях около 10 Па, взаимодействующего с электронами с энергией 50—70 эВ. При этом концентрация газа-реактанта в источнике ионов должна по крайней мере в 10 раз превышать концентрации анализируемых веществ. Энергия, передаваемая нейтральным молекулам при взаимодействии с ионами в таких условиях, обычно значительно меньше, чем при электронном ударе, что проявляется в возрастании интенсивностей пиков молекулярных ионов и уменьшении глубины распада вещества. В качестве газов-реактантов чаше всего применяются сравнительно простые соединения СН4, U30- 4H10, N0, N2O, реже NH3, Н2О, D4, (СИз)481, ( H3)2NH, Не, Аг, N2, СО2 и другие (см. обзоры [12, 15]. В последнее время появились сообщения об использовании для этих целей более сложных органических веществ (бензол, циклогексан) [16, 17]. В зависимости от типа газа-реактанта (его потенциала ионизации, наличия атомов водорода, неподеленных электронных пар или вакантных орбиталей) характер образующихся из него ионов, их взаимодействия с веществом и, следовательно, вид спектра химической ионизации сильно меняются. В источнике ионов может осуществляться протонирование органических соединений, образование более сложных катионов либо реакция переноса заряда между ионами газа-реактанта и нейтральными органическими молекулами. [c.82]

    Лействительно, полимеры этого типа с. молекулярным весом 50 ООО—60 ООО способны связывать такие лечебные препараты как пенициллин, инсулин, новокаин и тем самым продлевать их действие на организм человека с трех часов до трех и даже десяти суток. А это позволяет реже проводить уколы, которые болезненно переносятся человеком. [c.82]

    Число Пекле характеризует режим переноса вещества к месту гетерогенной реакции. Если Ре < 1, то доминирует молекулярная диффузия и наоборот, при Ре > 1 — процесс конвективного переноса (в нашем случае перенос ЫаНСОз). Однако и при больших значениях Ре вблизи межфазовой реакционной поверхности существует тонкий слой жидкости, в котором происходит быстрое уменьшение концентрации ЫаНСОз в маточном растворе. Этот пограничный диффузионный слой аналогичен слою 11рандтля с той лишь разницей, что в нем ведущую роль играет не вязкость жидкости, а молекулярная диффузия. [c.76]

    Приводимые в таблицах Справочника коэф-ф ициеиты переноса рассчитаны по формулам молекулярно-кинетической теории раз)реж н-ных газов. Для реальных систем продуктов сгорания Необходима оценка соотв етствующих поправок на их особенности. [c.39]

Смотреть страницы где упоминается термин Режим молекулярного переноса: [c.264]    [c.138]    [c.193]    [c.567]    [c.154]    [c.126]    [c.240]    [c.126]    [c.196]   
Основы массопередачи Издание 3 (1979) -- [ c.179 ]



ПОИСК





Смотрите так же термины и статьи:

Физический смысл критерия Рейнольдса. Ламинарный и турбулентный режим течения. Молекулярный и молярный механизм переноса



© 2025 chem21.info Реклама на сайте