Описание оптики

Демонстрировавшийся на Всесоюзной промышленной выставке 1957 г. дилатометр конструкции Панова представляет значительное достижение в технике отечественного приборостроения, наглядно показывающее, что современные достижения электротехники и радиотехники все больше применяются при исследовании фазовых превращений веществ. Отметим, что ранее описанные оптико-механические дилатометры Стрелкова и Кантора также демонстрировались на Всесоюзной промышленной выставке 1957 г. [c.276]

Если ввести некоторые постоянные соотношения между различными физическими величинами, то можно, изучая проведение одного процесса, исследовать другой, имеющий ту же структуру математического описания. Такое аналоговое моделирование на основе электро-механических, оптико-механических, электро-диф-фузионных и других аналогий используется очень широко. Естественным развитием метода аналогий является математическое моделирование, т. е. изучение процесса с помощью математической машины, осуществляющей расчеты по математическому описанию процесса. [c.75]

В феноменологической электромагнитной теории света [30] среда характеризуется макроскопическими величинами, в том числе рассмотренными ранее материальными константами е> ц> v и др. Описание среды с помощью величин, не зависящих от поля, справедливо только при достаточно слабых полях. Явления, не подчиняющиеся подобным закономерностям, описываются в рамках нелинейной оптики [31]. С уменьшением длины волны начинает проявляться квантовая природа электромагнитных волн и веществ. [c.39]

Описание состояния части][ц>1 (или системы частиц) в квантовой механике выполняется с помощью волновой функции Ф. Стационарные, т. е. не изменяющиеся во времени, состояния (состояния с постоянной энергией) описываются координатной функцией В оптике волновая функция находится как решение дифференциального уравнения волны. Аналогично в квантовой механике существует дифференциальное уравнение для волн де Бройля, ш которого находят Ф или. [c.11]

Описанным выше методом получают заготовки, трубы и волокна для оптич. световодов и др. элементов волоконной оптики. [c.424]

Изложение начинается с основных законов геометрической оптики, необходимых для понимания дальнейшего материала, что позволяет читателю не обращаться к дополнительной литературе. В книге рассмотрены различные теневые методы, в которых поле температур или концентраций определяется по отклонениям световых лучей, а также метод Теплера и теневой метод Дворжака. Дано краткое описание известных интерферометров, включая голо-графический интерферометр, и на примере двухлучевого интерферометра Маха—Цендера подробно рассмотрены все особенности интерференционных измерений. Приведено несколько примеров применения оптических методов для экспериментального исследования естественной и вынужденной конвенции, в том числе дуговых разрядов и пламен. Книга подробно иллюстрирована и содержит обширный цифровой материал по теплофизическим и оптическим свойствам рабочих сред, необходимый для применения описанных методов и облегчения расшифровки экспериментальных данных. [c.5]

Как показал Кирхгоф, этот принцип непосредственно вытекает из дифференциальных уравнений оптики. Поэтому он содержит описание поля световых лучей, рассматриваемых в геометрической [c.26]

Для описания оптических свойств кристаллов О. Френель — одии из основоположников волновой оптики — в 1818 г. предложил использовать вспомогательные поверхности, которые упрощенно можно построить следующим образом. Внутри кристалла помещаем светящуюся точку. В результате по каждому направлению от нее будут распространяться два луча 5М1 и 5М2, которые имеют разные скорости (рис. 25) и колебания в которых взаимно перпендикулярны. По направлению их колебаний АА и ВВ от точки О отложим отрезки, пропорцио- [c.76]

Призменные монохроматоры с зеркальной оптикой. Характерным представителем этого класса приборов является монохроматор ЗМР-3. Его оптическая схема представлена на рис. 4.17, б. Призма прибора сменная — кварцевая или стеклянная с преломляющим углом 56° и основанием 64 мм. Фокусирующей оптикой служит параболическое алюминированное зеркало с фокусным расстоянием 270 мм. Плоское зеркало поворачивается винтом, снабженным барабаном со шкалой. Таким образом происходит изменение длины волны. В отличие от описанных монохроматоров с постоянным отклонением, у которых призма для любой длины волны установлена в минимуме отклонения, в монохроматоре ЗМР-3 это условие выполнено только для средней длины волны. Рабочая область спектра — 0,22—2,5 мкм. [c.108]

Приближение, в котором имеет смысл соотношение (9.4), полностью соответствует приближению эйконала в геометрической оптике. По аналогии с описанием электромагнитных колебаний в неоднородных средах можно написать уравнения движения для звукового луча, непосредственно следующие из (9.3) и (9.4) [c.161]

Краткое описание методов получения органических стекол, их свойств и способов обработки приводится в ряде статей и патентов [434, 1295-1313]. Полиметилметакрилат (плексиглас) — термопластичный материал, широко применяется в различных областях промышленности как заменитель силикатного стекла. Его преимущество — небольшой удельный вес (1,18, у стекла — 2,6), химическая стойкость, водостойкость, значительная прочность на удар, стойкость при низких температурах его теплостойкость 80° он легко обрабатывается и формуется. Благодаря способности пропускать ультрафиолетовые лучи плексиглас также нашел применение в биологии, оптике, фотографии [1302, 1303]. [c.397]

Несмотря на ряд достижений квантово-механич. описания нек-рых О. с. вещества (напр., дисперсии света), такое описание не удается осуществить из-за математич. трудностей. Однако квантово-механич. рассмотрение явлений молекулярной оптики показало принципиальную возможность применения именно в оптике классич. моделей. Такие модели непригодны для точных расчетов, однако соответствие между результатами квантово-механич, и классич. рассмотрений оптич. явлений дает возможность построить полуэмпирич. теорию молекулярно-оптич. явлений, дающую не только качественное, но и количественное их объяснение. [c.246]

Микрокиноустановка МКУ-1 (рис. 4), предназначенная для наблюдения, фотографирования и киносъемки под микроскопом как медленных, так и быстро протекающих процессов, в принципе весьма удобна для наблюдения фазовых превращений органических веществ и солей. Это определяется тем, что микрокиноустановка имеет весьма широкий диапазон скорости съемки от 75 кадров в 1 сек. (при непрерывной съемке) и до 200 мин. на 1 кадр (при покадровой съемке). В описании установки отмечается, что она снабжена большим комплектом сменной оптики, обеспечивающей использование современных методов микроскопии, в том числе использование фазового контраста и поляризованного света. [c.260]

Прогресс в оптической части приборов в последнее десятилетие связан с разработкой новых идей и внедрением новых элементов. Примепение асферической оптики позволило повысить светосилу приборов. Широкое использование дифракционных решеток привело к повышению разрешения и светосилы, а появление голографических решеток вызвало целый ряд изменений, описанных ниже. Важную роль в повышении чувствительности измерений сыграло введение модуляции, в частности двойной модуляции. Коренные изменения спектральных приборов связаны с развитием электронной техники, в том числе ЭВМ. [c.9]

Растры построчно-хаотического типа использовали К. И. Тарасов и К. Н. Чиков в спектрометре, построенном в Ленинградском институте точной механики и оптики для области спектра 0,54ч-2,5 мкм с разрешением 5-10 . Описание прибора можно найти в [31 ]. [c.170]

В двух предыдущих разделах мы пытались извлечь возможно больше сведений, основываясь на положении максимумов поглощения в эмпирических спектрах растений (эти спектры описаны и воспроизведены в первом из указанных разделов). Мы несколько раз подчеркивали, что различия между спектрами растений и спектрами экстрагированных пигментов не ограничиваются лишь смещениями полос, но выражаются также и в изменениях высоты и формы отдельных максимумов. Однако, как уже указывалось на стр. 104, эти изменения в большой степени обусловлены рассеянием и другими явлениями из области геометрической оптики. В настоящем разделе мы попытаемся прежде всего дать более подробное описание вида полос поглощения в живых растительных клетках и вывести из эмпирических спектров растений истинные кривые поглощения содержащихся в них смесей пигментов. [c.116]

Спектрофотометр СФ-5 по своему устройству аналогичен описанному выше, но он имеет стеклянную оптику, поэтому на нем можно производить измерения только в области длин волн 380—1100 нм. [c.137]

В работе [36, с. 290] описан метод исследования изменения длины пленки с помощью оптико-механической системы. Пленка покоится на ртути. Это полностью исключает прилипание пленки, но изгибы могут иметь место. [c.177]

Необходимые данные для определения критерия совместимости по дисперсному состоянию различных смесей топлив были получены по методике В.М.Пашуковой [54] на оптико-электронной установке М1СЯ0У1ДЕ0МАТ , подробно описанной в разделе 1.3 3. [c.39]

И. Поляризация. Поглощательная способность стенки, определяющая ее радиационный нагрев, зависит не только от свойств стенки, но и от состояния поляризации падающего излучения. Конструктор часто может игио-1)ировать поляризацию и тем не менее получать приемлемую точность в практических ситуациях, когда направления поляризации многократно меняются при внутренних отражениях. Например, в [41, 42] показано, что пропускание квадратного и круглого каналов с зеркальными стенками можно рассчитывать с достаточной точностью, пренебрегая поляризацией, однако при расчете пропускания слоя, заключенного между параллельными зеркальными стенками, поляризацию необходимо учитывать. В приборах, таких, как описанные выше рефлектометры с интегрирующей сферой и нагреваемой полостью, поляризация в оптике может быть источником значительных погрешностей для углов падения, существенно отличающихся от нуля. [c.462]

Подобные попытки наглядного описания (в отличие от некоторых моделей, рассматриваемых ниже и сводимых к оптико-механи-ческой аналогии Гамильтона) некорректны и недопустимы квантово-волновой дуализм — это один из фундаментальных фактов, лежащих в основе квантовой механики. Таким же фундаментальным фактом является и обмен спинов, т. е. обменное взаимодействие, лежащее в основе образования гомеополярной (т. е. ковалентной) связи. Поэтому не может существовать долей того, что принципиально неделимо существует, однако, вполне определенная вероятность обнаружить валентные электроны в состоянии обменного или кулонова (ионного, гетерополярного) взаимодействия. Вот эти вероятности и трансформируют в злополучные проценты. Есть прямой метод оценки этих вероятностей — аннигиляция позитронов, — основанный на том, что время жизни позитрона до аннигиляции, или способность его к образованию позитрония (т. е. е+е аналога атома водорода), зависит от состояния электрона, с которым он взаимодействует [25, с. 40]. [c.20]

Теперь рассмотрим полуэмпирический метод оценки коэффициента оп-1ЧССК0Й чувствительности по напряжению С , предложенный в работе [91]. ело в том, что описанная выше расчетная схема для определения С , позво-иощая с достаточно высокой точностью определить полимера по хими- скому строению повторяющегося звена, не устанавливает связи между С гфугими оптико-механическими показателями (модулем упругости, темпе-ггурой стеклования и др.). Проведем сначала анализ в общем виде. [c.243]

Как уже упоминалось в гл. 1, методы геометрической оптики (частный случай бесконечно малой длины волны) неприменимы, если в волновом поле наблюдаются резкие изменения или большие градиенты. В этих случаях уже нельзя пренебрегать длиной волны и необходимо пользоваться дифференциальным уравнением волновой оптики (1). Эти так называемые классические дифракционные задачи решаются с использованием принципа скалярной сферической волны, т, е. описанного в гл. 1 (разд. 4) принципа Гюйгенса, который, как показал Кирхгоф, строго выводится из дифференциальных уравнений оитики. Так называемые точные дифракционные решения (Зоммерфельд) получены из максвелловских дифференциальных уравнений электродинамики в этом случае рассматривается нескалярная электродинамическая природа световой волны. [c.49]

Последние достижения волоконной оптики позволяют измерять спектры в любых видах сосудов (включая те, которые могуг быть вмонтированы в вакуумные линии) так что проблему совмещения подключенной к вакуумной линии ячейки со спектрофотометром можно считать решенной, хотя в отдельных случаях использование описанных устройств может оказаться нроп е и удобнее, чем пццключение сложной оптоволоконной аппаратуры. [c.125]

Новый тип аморфных стеклянных материалов, включая методы приготовления и свойства, описан в обзоре [425], содержащем 20 ссьшок. Основное внимание уделено применению этих материалов в современной оптике и ИК оптических волокнах. В результате изменения химического состава и применения специальной техники синтеза возможно изменять оптические, спектральные, технологические и другие свойства стекол. Рассматриваются оксидные, галидные, халькогенидные и смешанные по составу стекла. Обсуждается проблема структурных изменений в отдельных сортах стекол. Рассматривается применение стекол в создании ИК-световодов. [c.308]

Физическая ситуация, описанная здесь, аналогична ситуации, характерной для закона Клаузиуса—Моссотти и эффекта Лоренц-Лоренца в оптике [2]. Объем, приходящийся на одиночный рассеиватель, соответствует полости в поляризуемой среде. В этом идеализированном примере связь между эффективной и средней напряженностями поля можно получить в замкнутом виде элементарными методами в длинноволновом пределе. Мы сначала представим этот простой случай, а после дадим более общую формулировку, непосредственно основанную на использовании парных корреляций. [c.158]

Выбор оптической схемы прибора. Хорошее качество изображения спектральных линий достигается правильным выбором оптической схемы прибора, обеспечивающим минимальное значение аберраций. Величина же аберраций в большой степени зависит от светосилы прибора. Зеркальная оптика (по сравнению с линзовой) проще в изготовлении, ахроматична и позволяет без особых затруднений получить хорошее качество изображения спектральных линий при плоской фокальной поверхности, что очень важно при фотографировании спектра на пластинку. Вследствие этого схемам с зеркальной оптикой мы уделим здесь особое внимание схемы с линзовой оптикой будут рассмотрены только при описании отдельных приборов. [c.121]

Зарубежные спектрографы со скрещенной дисперсией (внутренняя установка). В описанных зарубежных спектрографах часто указывается стигматичность изображения спектральных линий. К этим утверждениям следует относиться с большой осторожностью. В этих приборах обычно применяется зеркальная сферическая оптика без компенсации астигматизма. Z-образная схема Эберта—Фасти позволяет скомпенсировать кому объектива фотокамеры комой объектива коллиматора только для двух точек поля зрения. [c.173]

До недавнего времени измерения кривых дисперсии оптического вращения в ультрафиолетовой области спектра требовали сложного оборудования и затраты значительных усилий. Разработка спектрополяриметра Рудольфа около 1953 г. в значительной мере изменила положение и явилась, возможно, наиболее важным из факторов, обусловивших возрождение интереса к измерениям дисперсии оптического вращения. Прибор Рудольфа состоит в основном из источника света, монохроматора, дающего свет с непрерывно меняющейся длиной волны, а также поляриметра с кварцевой оптикой и фотометра. Угол вращения для каждой длины волны определяется вручную вращением анализатора до тех пор, пока стрелка фотометра не покажет точку баланса после этого угол вращения отсчитывается обычным образом. Подробное описание этого прибора и обсуждение вопроса о роли источников света, а также переменных факторов, оказывающих влияние на измерение кривых дисперсии оптического вращения, дано Джеймсом и Съебергом [200]. [c.424]

Волоконные световоды можно сделать гибкими. Изготовленные из конических нитей, они позволяют менять масштаб изображения. Как привило, волокна изготовляют из тяжелого стекла с оболочкой из более легкого стек.ла, диаметр волокна может составить несколько микрон, при толщине оболочки до одного микрона. Таким образом, разрешающая способпость во.локонных элементов доходит до 100 линий на миллиметр, что хорошо согласуется с линейным разрешением, даваемым приемными устройствами большинства спектральных приборов, определяемым зернистостью фотоэмульсии п тиирн-пой щелей. Потери света в волоконном световоде меньше, чем это каи.ется на первый взгляд и ири длине пучка около одного метра составляют околО 50%, что сравнимо с потерями, вносимыми сложными конденсорными системами. К сонсалению, пока широко доступны волоконные элементы только> из стекла, а потому их применение ограничено видимой областью спектра. Использование волоконных элементов очень удобно для фотоэлектрического исследования близко расположенных участков спектра, например тесно расположенных линий, или контура спектральной линии. С помощью гибких световодов каждый из участков спектра легко вывести на фотокатод отдельного фотоумножителя, что трудно сделать другими способами. Волоконные световоды могут также применяться для освещения щели спектрального прибора в тех случаях, когда источник и прибор не могут быть достаточно удобно расположены для использования обычных осветительных систем, описанных выше. Помимо этого с помощью волоконной оптики можно изменять форму изображения, например преобразовывать искривленную спектральную линию в прямую, кольца, даваемые эталоном Фабри-Перо (см. гл. 6), в прямо-уго.льники, собирать свет от нескольких участков спектра на один приемник, что может представлять интерес в спектральном анализе (см., например, [5.61). [c.146]

А7. artan L., Оптика положительно заряженных частиц и ее приложение к масс-спектрографу. (Приводится описание нового способа фокусировки.) Ann. de physique, 10, 426-502 (1938). [c.575]

При отсутствии готового фотометра можно своими силами сделать простой фотометр, для которого не требуется оптических деталей, кроме обычных очковых линз, и который может быть изготовлен при наличии хорошей механической мастерской. В этом фотометре площадь зрачка глаза используется полностью, а видимая яркость измеряемого объекта наблюдается почти не ослабленной, так как на пути лучей не имеется никакой оптики, кроме одной линзы. Такой фотометр был сконструирован в Физическом институте АН СССР им. П. Н. Лебедева Аленцевым специально для измерения интенсивности слабой люминесценции. Им же был использован осветитель Вуда для измерений люминесценции сильно разбавленных растворов. Описание этих установок см. в гл. УП, стр. 117 и 120. [c.89]

В XIX веке метод двулучепреломлеиия в основном был связан с изучением диэлектрической постоянной материалов, которая в анизотропной среде описывалась Френелем и Максвеллом [55] тензором второго ранга. Лорентц [56, 57] и Лоренц [58] первыми продемонстрировали, что диэлектрическая постоянная и показатель преломления определяются молекулярной поляризуемостью. В трактате Борна 1932 г Оптика [59] описан тензор молекулярной поляризуемости и появляются идеи о том, что он связан с двулучепреломлением в кристаллах. [c.49]

Захария Н. Ф. Методика количественного спектрального определения алюминия в оловянистых бронзах. Изв. АН СССР. Серия физ., 1945, 9, № 6, с. 629—632. Резюме на англ. яз. 3937 Захария Н. Ф. Количественный спектральный анализ некоторых цветных сплавов на спектрографе со стеклянной оптикой. [Определение А1 в оловянистых бронзовых сплавах, Mg и Мп в алюминиевых сплавах]. Зав. лаб., 1947, 13, № 2, с. 226—227. 3938 Захаров Е. Л. Колориметрический способ определения кремнекислоты. Описание изобретения к авт. свидетельству. № 66340 (1946). Свод изобретений Союза ССР. 1946 г. М., Госпланиздат, 1948, вып. 5. [c.158]

После того как Релей предсказал, а Вуд в 1904 г. экспериментально обнаружил существование резонансной флуоресценции, т. е. резонансного рассеяния и поглощения света, это открытие явилось предметом многочисленных успешных исследований в атомной физике и оптике [39]. Хотя предсказанияРелея были сделаны на основе чисто классического (механического) описания резонансных явлений, само существование таких явлений в микросистемах является, конечно, сугубо квантовым свойством, связанным с наличием спектральных линий, характеризующих переходы между определенными энергетическими уровнями. [c.8]

Такой расчет описан в новой, весьма интересной книге Молекулярная онтика проф. М. В. Волькенштейна, являющейся особой книгой, первым в мировой литературе современным курсом молекулярной оптики. [c.193]

Растворители оеобой чистоты и, в частности, этанол широко применяются в производстве полупроводниковых и совершенных электровакуумных приборов, в оптике и других новых областях техники. Требования к чистоте применяемых растворителей все более повышаются. Один из описанных в литературе способов получения этанола высокой чистоты основан на использовании в качестве исходного сырья жидких отходов производства ЗЮг [1], которые содержат разбавленный и загрязненный этанол. Недостатком используемого при этом метода очистки является неполное удаление из спирта ряда примесей органической и неорганической природы. [c.44]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология