Испарение жидкостей. Насыщенный пар

Движением молекул объясняются, например, такие явления, как испарение жидкостей, насыщение воздуха парами бензина, проникновение молекул жидкостей или газов в поры твердых тел и т. д. [c.7]

Испарение жидкостей. Насыщенный пар [c.103]

При испарении жидкости в замкнутом сосуде одновременно идет противоположный испарению процесс конденсации. Чем выше давление паров над жидкостью, тем интенсивнее процесс конденсации. При достижении некоторого давления наступает динамическое равновесие число молекул, покидающих поверхность жидкости, равно числу молекул, возвращающихся в жидкость. Такое давление называется давлением насыщенного пара. Оно сильно зависит от температуры (рис. 6). Как видно из приведенного графика, давление насыщенных паров топлив более значительно меняется при высоких температурах. [c.23]

При испарении жидкости в замкнутом пространстве происходит постепенное насыщение последнего парами жидкости, пока при данной температуре не наступит равновесие, т. е. такое состояние, при котором пространство над жидкостью не воспринимает больше паров. [c.196]

Кроме того, топлива нефтяного происхождения отличаются от однородных жидкостей (воды, спирта) еще тем, что по мере испарения давление насыщенных паров различных топлив не остается постоянным. Вследствие этого исходное уравнение для определения концентрации и скорости испарения топлив имеет более сложный вид [64]. [c.106]

При испарении жидкости с поверхности суммарная скорость процесса парообразования наряду с зависимостью от подвода теплоты будет сильно зависеть также и от концентрации пара. Чем больше эта концентрация, тем чаще происходит и обратная конденсация молекул в жидкость, т. е. тем выше скорость обратного процесса, уменьшающая суммарную скорость процесса испарения. На поверхности раздела между жидкостью и ее насыщенным паром суммарная скорость процесса равна нулю. Она возрастает по мере уменьшения концентрации пара и достигает максимального значения в условиях испарения в вакуум. [c.488]

Возникновение новых фаз. Рассматривая кинетику гетерогенных процессов, мы до снх пор предполагали (хотя и не оговаривали этого), что между взаимодействующими фазами имеется поверхность раздела и что не происходит образования никакой новой фазы, В действительности так и бывает во многих практически встречающихся процессах, например при испарении жидкости или твердого вещества с поверхности, при кристаллизации растворенного вещества из насыщенного раствора на имеющихся уже кристаллах этого вещества, при конденсации пара на поверхности данной жидкости или твердого вещества. [c.489]

Уравнению Клапейрона — Клаузиуса для процесса испарения жидкости можно придать и другой вид. При температурах, достаточно далеких от критической, объем парообразной фазы во много раз болыпе объема жидкой фазы (например, для воды У(п) = 22 400 см , 1/(ж) = 18 см ). Если насыщенный пар подчиняется уравнению состояния идеальных газов, то У(п) — У(ж) л К(п) = Г/Я, а [c.328]

При относительно невысокой начальной температуре газа ( г. н < 50 °С) и полном его насыщении парами воды на входе в теплообменник и на выходе из него теплообмен не осложнен явлениями испарения и конденсации жидкости. Для практики более важен случай охлаждения газа, не насыщенного парами воды, при н > > 100 °С. В этом случае возможны варианты механизма совместного переноса теплоты и массы в зависимости от условий охлаждения (заданных или найденных расчетным путем), а именно конечных параметров газа — температуры г к и относительной влажности Фк, температуры охлаждающей воды и т. д. В том случае, например, когда конечная температура газа превышает температуру мокрого термометра 1 к > м), механизм процесса не изменяется по высоте теплообменника и обусловлен совместно протекающими процессами охлаждения газа и испарения жидкости. Если заданная (расчетная) величина конечной температуры газа меньше температуры мокрого термометра 1 < м), то механизм переноса теплоты можно описать двумя стадиями в первой происходит охлаждение газа до и испарение жидкости, а во второй — охлаждение газа до г. к и конденсация паров воды. [c.89]

Общее количество теплоты, отданное газом при его охлаждении, определяют в зависимости от условий охлаждения газа. Если конечная температура газа р к превышает температуру мокрого термометра механизм процесса теплопередачи по высоте аппарата не изменяется и обусловлен совместно протекающими процессами тепло- и массообмена (охлаждение не насыщенного водяными парами газа и испарение жидкости). Если г к < то механизм теплопередачи протекает в две стадии сначала происходит охлаждение газа до температуры мокрого термометра и испарение жидкости, затем — охлаждение газа до заданной конечной температуры и конденсация водяного пара. Поэтому общее количество переданной теплоты, а, следовательно, и общую поверхность теплопередачи следует рассчитывать для каждой стадии. [c.208]

При постепенном испарении жидкости в закрытом сосуде давление, или, как говорят, упругость паров, образующихся над жидкостью, все время растет и к моменту образования насыщенного пара достигает максимальной величины. Если температура жидкости остается неизменной, то и давление ее насыщенного пара также остается неизменным. [c.80]

Внутрь каждого воздушного пузырька происходит испарение жидкости так же, как происходит оно с поверхности в воздух, и пузырьки быстро насыщаются парами жидкости. При нагревании давление насыщенных паров внутри пузырьков все время растет и, наконец, становится равным атмосферному. С этого момента пары будут вырываться из жидкости во внешнее пространство жидкость закипит. [c.81]

Для нагревания применяется преимущественно насыщенный водяной пар при абсолютных давлениях до 10—12 ат. Использование пара большего давления требует сложной и дорогостоящей аппаратуры, что, как правило, экономически не оправдывается. Соответственно абсолютному давлению 10—12 ат нагревание насыщенным водяным паром ограничено температурой —180° С. В процессе нагревания насыщенный пар конденсируется, выделяя при этом тепЛо, равное теплоте испарения жидкости. [c.160]

Линия /—2 характеризует процесс адиабатического расширения сухого рабочего пара в сопле эжектора от давления пара в котле до давления в испарителе ро, линия 3—6 — процесс испарения жидкости в испарителе. Точка 3 характеризует состояние смеси рабочего пара с сухим насыщенным холодным паром давления ро. Линия 3—4 соответствует процессу адиабатического сжатия смеси рабочего и холодного паров в диффузоре до давления конденсации р, линия 4—5 — процессу конденсации водяных паров в конденсаторе, линия 5—6 — дросселированию части конденсата в регулирующем вентиле. [c.409]

Если теплообмен протекает при изменении агрегатного состояния теплоносителя (конденсация пара, испарение жидкости и др.) или в процессе теплообмена протекают химические реакции, сопровождаемые тепловыми эффектами, то в тепловом балансе должно быть учтено тепло, выделяющееся при физическом или химическом превращении. Так, прн конденсации насыщенного пара, являющегося греющим агентом, величина /1 в уравнении (VII,1) представляет собой энтальпию поступающего в аппарат пара, а — энтальпию удаляемого парового конденсата. [c.262]

При испарении пар образуется только на свободной поверхности тела. Скорость испарения зависит от температуры и размера свободной поверхности тела. Повышение температуры приводит к увеличению давления насыщенного пара и, соответственно, к возрастанию скорости испарения. При выравнивании значений давления насыщенного пара и внешнего давления скорость испарения становится максимальной и парообразование переносится во внутренние слои жидкости — наступает кипение. Иными словами, кипение — это процесс испарения жидкости, протекающий во всем ее объеме. [c.28]

Точке пересечения //1 (см. рис. 1.4) соответствует начало-процесса равновесного испарения жидкости. Жидкость испаряется при любых температурах, кипение же происходит только-при строго определенной температуре, при которой давление насыщенного пара достигает значения внешнего давления. Кривая давления насыщенного пара жидкости выражает не только зависимость этого давления от температуры, но такн<е показывает зависимость температуры кипения от давления в системе. [c.23]

Растворение какого-либо вещества представляет собой динамический процесс. Подобно тому как это было рассмотрено для испарения жидкости, на границе между раствором и растворяемым веществом происходит два встречных процесса — часть молекул растворяемого вещества отрывается от основной массы вещества и переходит в раствор, а часть молекул растворенного вещества из раствора возвращается обратно. Последний процесс усиливается по мере увеличения концентрации растворенного вещества в растворе, поскольку возрастает число молекул, встречающихся с границей раздела между раствором и растворяемым веществом. В конце концов устанавливается некоторая предельная для данной температуры концентрация растворенного вещества, при которой число молекул, поступающих в раствор и уходящих из раствора в единицу времени, становится равным. Образовавшийся раствор в этом случае называют насьщенным. Достигнутая предельная концентрация насыщенного раствора называется растворимостью. Ее часто выражают не в молярных, а в массовых единицах, т. е. числом граммов растворенного вещества в единице объема раствора или на единицу массы растворителя. Обычно растворимость твердых тел растет с температурой, а растворимость газов падает. [c.122]

Кипение есть испарение жидкости в условиях, когда давление насыщенного пара становится равным внешнему давлению. Поэтому взаимосвязь между температурой кипения жидкости и внешним давлением есть одновременно взаимосвязь между температурой жидкости и давлением ее насыщенного пара. [c.225]

Давление насыщенного пара является одним из важнейших свойств жидкостей, характеризующее способность к испарению. На рис. 30 приведена схема, поясняющая испарение жидкости в открытом и закрытом сосудах. Если некоторое количество пара из закрытого сосуда удалить, то часть жидкости испаряется до [c.74]

В точке (1 возможно одновременное существование и двух фаз. Если объем системы, находящейся в точке (1, увеличить, то для того, чтобы давление насыщенного пара оставалось постоянным, жидкость должна испариться. В процессе испарения жидкость состоит из двух фаз — насыщенного пара и жидкости. Число степеней свободы согласно правилу фаз Гиббса (п = I и г = 2) [c.173]

Равновесная система раствор—пар. Равновесная система жидкосте. — пар была описана выше. Установлено, что каждой температуре соответствует определенное давление пара, давление насыщенного пара, а следовательно, и определенная концентрация парообразной фазы. Если в жидкости растворено постороннее нелетучее вещество, скорость испарения жидкости становится меньше, скорость же конденсации пара остается прежней, так как пар остается таким же, каким он был раньше. В результате равновесие наступит тогда, когда давление пара раствора будет меньше давления пара чистого растворителя. [c.145]

Удельное теплосодержание насыщенных паров при данной температуре есть количество тепла в ккал кг, требуемое для нагрева 1 кг нефтепродукта от 0° до данной температуры и для испарения его при этой же температуре. Эта величина носит также название полной теплоты испарения и равна теплосодержанию жидкости при температуре кипения плюс скрытая теплота испарения. Теплосодержание насыщенных паров может быть найдено при помощи фиг. 9 или по таблицам справочников. [c.29]

Построить модель процесса, предполагая, что на поверхности раздела газовой фазы и капли жидкости достигается состояние равновесия (т. е. температуры их равны между собой) и что прп испарении жидкости образуется насыщенный пар. При моделировании можно пренебречь теплотой парообразования и изменением количества жидкости, считая, что испарение пренебрежимо мало. [c.218]

Если пар соприкасается со стенкой, температура которой ниже температуры насыщения, то он конденсируется на стенке и оседает на ней в виде жидкости. Конденсация пара в общем можег рассматриваться как процесс, обратный процессу испарения жидкостей, так как механизм образования паровгатх пузырьков в чистой 6 Заказ 337 81 [c.81]

Правило Гильдебранта (1915), аналогичное правилу Траутона, выполняется более точно. По этому правилу энтропии испарения жидкостей равны между собой при температурах, для которых мольные объемы насыщенного пара одинаковы. При этом Л5 сп. равно 20—22 кал моль град при Ур=49,5 л1ш>ль. [c.142]

Большой интерес представляют насыщенные пары при высоких температурах, Процесс испарения жидкости или сублимации твердого тела при любых температурах происходит в результате того, что тепловое движение преодолевает связи между частицами. Однако при обычных или более низких температурах тепловое движение может преодолевать лишь сравнительно слабые силы межмолекулярного взаимодействия, а при высоких — оно способно разрывать и достаточно прочные связи, в частности химические связи между атомами в кристаллах с атомной решеткой. Поэтому в парах при высоких температурах могут содержаться свободные атомы или группы атомов с ненасыщенной валентностью (свободные радикалы). Так, кристаллические полуторные окислы некоторых металлов (АЬОз, ЬааОз, РгаОа и др.) при образовании паров в области 2000° К претерпевают химическое разложение по реакциям [c.239]

Плавление и кристаллизация. Поскольку испарение кристаллов характеризуется бслыиим изменением чнтальпии и энтропии, чем испарение жидкостей, зависимость упругости пара от температуры для кристаллов более резко выражена, чем для жидкостей. Следовательно, кривые, выражающие эту зависимость для одного и того же вещества в кристаллическом и жидком состояниях (рис. 13), обязательно пересекутся. Тогда при достаточно низкой температуре давление насыщенного пара кристаллов будет меньше, чем у жидкости, и, наоборот, при достаточно высокой температуре давление пара кристаллов будет больше, чем у жидкости. Совершенно очевидно, что нз конденсированных состояний веитества устойчивым будет то, у которого давление насыщенного пара меньше. Таким образом, при достаточно низкой температуре устойчивым будет кристаллическое состояние, а при достаточно высокой температуре— жидкое. При температуре, которая соответствует точке пересечения этих кривых зависимости, давление пара кристаллов и жидкости становится одинаковым и, следователЬно, при этой температуре кристаллы и жидкость, обладая одинаковой устойчивостью, находятся в равновесии. Точка, соответствующая этой температуре и давлению насыщенного пара кристаллов и жидкости, [c.99]

При совместном протекании тепло- и массопередачи вид расчетной формулы для движущей силы определяется механизмом этих явлений. Как показано выше (стр. 89), сзга ествует несколько возможных схем теплопередачи между газом и жидкостью, сопровождаемой массообменом. Наиболее важны для практики охлаждение не насыщенного водяным паром газа, сопровождаемое испарением жидкости, и охлаждение насыщенного газа с конденсацией водяного пара. Для первого случая уравнение теплопередачи в пенном слое имеет вид [c.93]

Линии температур мокрого термометра. Изобарно-адиабатический процесс в замкнутой системе жидкость — влажный газ характеризуется следующим а) непрерывное испарение жидкости увеличивает влагосодержание газа б) тепло, необходимое для испарения жидкости, берется из влажного газа в) температура жидкости достигает некоторой величины, которая остается иримерно постоянной на протяжении всего процесса насыщения газа. [c.414]

При конденсации парообразного теплоносителя величины /, и /2 в уравнении (11-1) представляют собой соответственно энтальпию поступающего пара и уходящего конденсата. Если пар поступает перегретым с температурой Г), то величина GI складывается из энтальпии жидкости при температуре насыщения 7 , тепла, расходуемого на испарение жидкости и равного теплу конденсации пара С кон1.> а также тепла С пер.> необходимого для перегрева пара, т. е. [c.367]

Испарение жидкости, вызванное вводом в нее водяного нара, прекращается, когда давление насыщенных наров данной жидкости нри нопижонии температуры снизится настолько, что станет равным парциальному давлению. [c.155]

В двухступенчатой компрессионной холодильной машине (рис. XVII-8, а) нары холодильного агента при давлении р засасываются из испарителя /, сжимаются компрессором в цилиндре низкого давления // до некоторого промежуточного давления р, и через холодильник /// поступают в сосуд-отделитель IV, где они барботируют через слой кипящего жидкого холодильного агента. При этом вследствие частичного испарения жидкости пары охлаждаются до температуры насыщения, отделяются от жидкости и в насыщенном состоянии засасываются в цилиндр высокого давления V. Далее они сл<имаются до давления и направляются в конденсатор У/. Жидкость, образовавшаяся в результате конденсации паров, проходит через дроссельный вентиль VI , с помощью которого осуществляется ее дросселирование до давления р,. При этом давлении жидкость направляется в сосуд-отделитель IV, где охлаждает пары, поступающие при том же давлении из холодильника III. Кроме испарившейся части жидкости, которая присоединяется к парам, направляющимся на сжатие в цилиндр V, остальная часть жидкого хладоагента проходит через второй дроссельный вентиль VIII, дросселируется до давления р и поступает в испаритель I, где отнимает тепло от охлаждаемой среды. Пары, выходящие при давлении р, засасываются в цилиндр низкого давления II. [c.658]

Процесс изобарного парообразования состоит из трех основных стадий нагревания воды до кипения, испарения воды при температуре кипения и нагревания образовавшегося сухого насыщенного пара до состояния перегретого пара. Теплота Qпap этого процесса может быть определена как сумма теплот нагр — нагревания воды до температуры кипения исп — изотермического испарения жидкости при температуре кипения с образованием сухого насыщенного пара и Спер — нагревания полученного сухого насыщенного пара до заданного состояния перегретого пара. Однако при использовании скелетных таблиц и тепловых диаграмм эта операция сводится к определению разности энтальпии Япер перегретого пара и энтальпии Яв1 воды в ее исходном состоянии [c.78]

В цилиндрической поре, открытой с обоих концов (рпс. И.З, б), при малых значениях давления на стенках поры образуется адсорбционный слой с вогнутым ци-л и ндр и чес к и м ме и иском. При дости>кеппи давлення насыщенного пара начинается капиллярная конденсация, в процессе которой толщина слоя жидкости на стенках поры увеличивается и радиус цилиндрического мениска умень-п]ается. Конденсация адсорбтива происходит при постоянном давлении, и при полном заполнении поры жидкостью на ее открытых концах образуются шаровидные мениски. При дальнейшем повышении давления происходит конденсация некоторого количества пара на поверхности шаровидного мениска, в результате чего кривизна мениска уменьшается до нуля. При десорбции процесс вначале идет обратимо, испарение происходит с поверхности шаровидного мениска возрастающей кривизны, а затем с новерх-ности шаровидного мениска Постоянного радиуса кривизны, равного радиусу цилиндрического мениска поры. В связи с этим испарение жидкости наблюдается при меньших давлениях по сравнению с конденсацией и на изотерме появляется петля капиллярного гистерезиса (рис. П.4), Капиллярный гистерезис возникает при наличии в порах следов адсорбированного воздуха, препятствующего 1юлному смачиванию стенок конденсатом, а также в связи [c.34]

При испарении жидкости над ее поверхностью обрач зуется пар. Процесс испарения обратим, одновременч но с ним идет и конденсация пара. При равенстве Скоростей испарения и конденсации устанавливаетч ся динамическое равновесие и насыщенный пар при данной температуре имеет постоянное давление. Так, при 20 °С давление насыщенного пара воды равно [c.71]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология