Справочник химика 21

Химия и химическая технология

Статьи Рисунки Таблицы О сайте English

Рейнольдса согласия

    При испарении жидкости с твердой поверхности в поток турбулентно движущегося газа [61 показатель степени т при числе Рейнольдса составляет порядка 0,8, что находится в согласии с опытными данными по теплоотдаче от газа к поверхности твердой стенки. Это также находится в соответствии с ранее рассмотренной аналогией между теплообменом, массообменом и трением в однофазных газовых потоках. [c.202]


    Для случая обтекания сферы ван-Дайк показал хорошее совпадение теоретического решения, полученного с использованием двух членов разложения, с численными и экспериментальными данными в области значений числа Рейнольдса, не превышающих 2. Если же учитывать форму и размер стоячего вихря, возникающего вблизи подветренной стороны сферы при значении числа Рейнольдса, примерно равном 16, то результаты согласуются и в области больших чисел Рейнольдса. [c.136]

    Коэффициент сопротивления. Коэффициент сопротивления круглого цилиндра как функция числа Рейнольдса показан на рис. 1. Определенный уравнением (4) коэффициент сопротивления вычислен с использованием площади лобовой поверхности, равной произведению диаметра D на длину цилиндра Ь. В области ReТеоретическая кривая получена с учетом двух членов разложения по малому числу Рейнольдса в методе сращиваемых асимптотических разложений [10] [c.137]

    В [35] применялся численный метод [36 для решения систем эллиптических дифференциальных уравнений в частных производных для задачи о потоке, падающем на поверхность из единичного щелевого сопла. Система уравнений должна быть замкнута с помощью более или менее произвольной гипотезы о взаимосвязи между корреляциями турбулентных пульсаций (например, и и, о р, v T ) и средними значениями скоростей, давлений, температур и т. д. Метод дает множество подробной информации о всем поле течения линиях тока, линиях равной завихренности, изотермах и линиях равной энергии турбулентности. К сожалению, расчеты были выполнены только для одного фиксированного относительного расстояния от сопла до пластины Я/В=8. Числа Нуссельта находятся в хорош ем согласии с данными измерений [20[. Однако их поперечное изменение значительно отличается от измеренных кривых, особенно для низких чисел Рейнольдса. [c.269]

    Показатель степени критерия Рейнольдса в этих уравнениях не согласуется с величиной 2/3, принятой в литературе 15, 7 9, 15], что может быть обусловлено рассматриваемым интервалом критериев Рейнольдса 18 000—513 ООО. [c.123]

    Результаты исследований по определению глубины проникновения частиц во встречных струях удовлетворительно согласуются с данными [7] для чисел Рейнольдса в диапазоне 102<Не<103. [c.139]

    В работе [128] представлено численное решение задачи о смешанной конвекции как около изотермической поверхности, так и около поверхности с постоянной плотностью теплового потока на стенке. Результаты расчета для изотермической поверхности вполне удовлетворительно согласуются с расчетными данными, полученными в работах [90, 99]. Кроме того, расчетные результаты работы [90] хорошо согласуются с экспериментальными данными работы [50]. В работе [2] проведено исследование смешанной конвекции при малых и умеренных числах Рейнольдса, когда простейшие приближения пограничного слоя неприменимы. При е- оо, в режиме естественной конвекции, результаты работы [2] приводят по сравнению с экспериментальными данными к занижению местного коэффициента теплоотдачи на 4 % и к завышению местного коэффициента поверхностного трения на 22 %. Аналитическое исследование смешанной конвекции около изотермической поверхности при наличии вдува проведено в работе [175]. [c.588]


    Формулы, в которых показатель числа Рейнольдса п = 1, не применимы для расчета производственных теплообменных аппаратов. По этим формулам а не зависит от диаметра канала, а длина его не зависит от физических свойств и скорости движения жидкости, что не согласуется с практикой эксплуатации теплообменных аппаратов. [c.28]

    Теплообмен с передней стороны трубы можно рассчитать при помощи уравнения теплового потока через пограничный слой. На графике рис. 7-11 дано сравнение расчетных и опытных данных отношение количества передаваемого тепла к потере количества движения (потери, обусловленные трением) в пограничном слое иа передней стороне трубы довольно хорошо согласуется с результатами, полученными посредством формулы (8-7), хотя при ускоренном движении среды вдоль поверхности трубы допущения, принятые при выводе этой формулы, выполняются не совсем строго. Для высоких значений критерия Рейнольдса общее сопротивление трубы обусловливается главным образом силами трения. [c.304]

    Формула (3.125) хорошо согласуется также с результатами опытов Элена [3.162] по теплопередаче через пористую трубку с оттоком через стенку. Уравнения теплопередачи аналогичны уравнениям массопередачи (3.118), (3.119), а выполнить измерения радиального профиля температуры легче, чем измерения радиального распределения концентрации. Более того, при малых числах Рейнольдса для оттока формула (3.125) сводится к формуле (3.122), которую можно сравнить с соотношениями, приведенными ниже  [c.101]

    Уравнение (6.1.6.22) вполне удовлетворительно согласуется с зависимостями (6.1.6.15) и (6.1.6.18). В переходных и турбулентных режимах течения влияние центробежного критерия Рейнольдса Reц весьма незначительно или отсутствует. [c.333]

    Согласно теории Ландау [73], развитие неустойчивости горения газов должно наступать при числах Рейнольдса 1. Новейшие исследования устойчивости газовых пламен [184, 185] показали, что экспериментальные значения Re хорошо согласуются с теорией, если в качестве характерного размера принять средний размер ячеек, на которые разбивается неустойчивое пламя. Хотя фактические величины Re составляют (2—4)-10 , учет диссипативных эффектов, связанных с вязкостью газа, полностью устраняет противоречия между теорией и опытом. [c.208]

    Описанные выше опыты относятся, как правило, к неподвижным хемосорбентам. Исключение составляет работа [140], однако диапазон изменения числа Re и параметров 7 и М незначителен. В связи с этим особый интерес представляют экспериментальные данные [7, 8, 143], подтверждающие возможность интенсификации массообменных процессов, обусловленной поверхностной конвекцией, при интенсивном характере течения жидкости. На рис. 4.5 приведены данные, полученные в пленочной колонне длиной 1 м. Точки для Лг=0 (нижняя кривая на рис. 4.5) хорошо согласуются с экспериментальными данными [1, 28] для волнового и турбулентного режимов течения иленки. Результаты свидетельствуют о стабильности поверхности пленки при десорбции труднорастворимого газа (в данном случае в качестве трассера использована N2O) из 1 М раствора МЭА в отсутствие химической реакции. При Лр>0 наблюдается сильное увеличение , что косвенно можно объяснить возникновением поверхностной конвекции. Интенсификация десорбционного процесса, обеспечиваемая поверхностной конвекцией, значительно превышает интенсификацию, обусловленную увеличением Re, вплоть до максимально исследованного числа Рейнольдса, равного примерно 2100. [c.111]

    Было высказано [14] предположение, что это падение относительно ожидаемого критерия Шервуда, равного 2, должно объясняться обратным перемешиванием газа. Расчет соответствуюш его значения коэффициента диффузии В а показал, что он должен был бы уменьшаться от 200 до 1 см /с но мере увеличения критерия Рейнольдса от 0,1 до 10. Эта тенденция не согласуется с прямыми измерениями о которых говорилось В главе VI, поэтому необходимо выдвинуть другое объяснение этого факта. Такое объяснение будет дано в следующ,ем разделе, оно будет базироваться на пузырьковой модели слоя, которая объясняет перемеш ение частиц прохождением большого количества газа в пузырях. [c.182]

    Для слоев пз мелких частиц р, мм, от 0,3 до 1,0 экспериментальные данные сведены в табл.УП.З и представлены на рис. УП-З. Хотя разные исследователи использовали различную методику, полученные результаты образуют согласующееся целое и ясно показывают, что при критериях Рейнольдса ниже 100 критерий Нуссельта резко падает по сравнению с расчетной величиной, полученной по экстраполяционным уравнениям (УП,41) или (VI 1,42), становясь значительно меньше значения, соответствующего теплообмену одиночной сферы, т. е. Nup = 2. Для объяснения этого факта были предложены качественная аргументация [17] и модель течения газа по каналам в плотных слоях [19]. [c.191]

    Большие числа Пекле, нолученные при высоких числах Рейнольдса, согласуются с числами Пекле для газового потока в слоях насадки и, как было найдено, остаются почти такими же прн пере- [c.132]


    Рассмотрено влияние переплетения нитей в ткани на проницаемость монофиламентных и полифиламентных тканей [436]. Обсуждено влияние структуры пор ткани на характер отложения осадка и условия образования сводиков над устьями пор. Отмечено, что результаты определения эквивалентного размера пор микроскопическим наблюдением, пузырьковым методом и измерением проницаемости для монофиламентных тканей согласуются лучше, чем для полифиламентных в последних тканях пористость более сложная и состоит из пористостей внутри волокон и вне волокон. Применительно к фильтрованию чистой жидкости (воды) через моно-филаментные ткани различного переплетения зависимость скорости потока от разности давлений выражена с использованием коэффициента расхода в особой форме и модифицированного числа Рейнольдса теоретические расчеты проницаемости полифиламентных тканей не достигают достаточного соответствия экспериментальным данным вследствие ряда существенных упрощений при выводе уравнений. Для суспензий с концентрацией более 20% [c.381]

    Однако более наглядной является безразмерная форма представления уравнения с помощью критерия Рейнольдса для пленки конденсата согласИо (4.6) [c.125]

    Исследованиям -=аэродинамики сушильнои кШ рш шми щ,, i и ми автомодельность потока от расходал0>духа В"0№Сё5Гкамеры в изучаемом диапазоне чисел Рейнольдса. Изменение расхода воздуха практически не влияет на распределение относительных окружных скоростей (их вх) по радиусу в сечениях I-III камеры. Этот результат согласуется с известными данными работ Е. Д. Балуева, Ю. В. Троянкина и Г. Ф. Кнорре [38, 39]. [c.174]

    При измерении коэффициента трения в трубопроводах выяснилось, что он зависит от числа Рейнольдса, а в области турбулентного течения еще и от шероховатости поверхности. В области ламинарного течения коэффициент трения обратно пропорционален числу Рейнольдса, что согласуется с соотношением Гагена — Пуазейля (З.П). Поэтому для каналов круглого сечения он определяется по ( юрмуле [c.50]

    Таким образом, полученные результаты позволяют предположить, что максимальная интенсивность отложения парафинов на стенках трубопроводов будет наблюдаться в таких гидродинамических ситуациях, когда происходит переход системы из зоны гладкого трения в зону смешанного трения. При этом наблюдающиеся при максимуме значения критерия Рейнольдса будут определяться как диаметром трубы, так и шероховатостью стенки. Полученный результат согласуется с высказанным ранее утверждением /41/, что "вначале с ростом скорости потока, но при сохранении ламинарного режима течения интенсивность запарафинирования возрастает, а затем, достигнув своего максимума, начинает снижаться". Указывалось, что для стальных труб максимальная интенсивность совпадает с переходом в турбулентный режим. [c.90]

    Для газов коэффициенты динамической вязкости малы (рис. 6.2), поэтому числа Рейнольдса будут довольно большими даже при относительно низких значениях скорости течения. Как следует из соотношения (6), толщина пограничного слоя вследствие этого мала по отношению к длине пластины, г. е. все влияние ]зязкости сосредоточено в тонком слое вблизи обтекаемой поверхности. Этот вывод находится в хорошем согласии с результатами опытов по исследованию течений маловязких жидкостей. [c.281]

    Напомним, что решение (36) справедливо лишь при Мо<1. Зависимость коэффициента трения от числа Рейнольдса при различных значениях числа Маха представлена на рис. 12.4. Она хорошо согласуется с опытными данными Кнудсена и других исследователей. Горизонтальные участки кривых (R) отвечают переходу к свободно-молекулярному течению (К 1). [c.145]

    Сопоставление с эксперимептальпыми данными (см. [103] из списка литературы к дополпенпю 2) осредненного вертикального распределения средней температуры вдоль оси слоя / = /2 дано на рис. 6.17 (здесь сплошная линия соответствует экспериментальным значениям, а знаком X отмечены результаты расчета). Зависимость местного числа Нуссельта Nuj от местного числа Рэлея удовлетворительно согласуется с экспериментальной зависимостью Nuj. = 0,108 Rai . Анализ результатов п сопоставление с экспериментальными данными по основным характеристикам полей течения и температуры позволяют сделать вывод о том, что существенные черты механизма генерации пристеночной турбулентности в рассматриваемом диапазоне чисел Рэлея удовлетворительно описываются в рамках двумерных нестационарных уравнений Навье — Стокса. Распространение такого подхода на более широкий диапазон чисел Рэлея (Рейнольдса) и более широкие классы течений жидкости требует развития трехмерных моделей течения и преодоления связанных с этим технических и методических трудностей (см. [27], [28] из списка литературы к дополне1Гию 2). [c.224]

    Автор применяет термин Saltation , что означает подскакивание, скачкообразное движение и т. п. Однако в тексте имеется в виду процесс, описываемый в литературе (см., например, М. Лева, Псевдоожижение, Гостехиздат, 1961) как процесс непрерывного осаждения и взвешивания частиц с осевшего слоя частиц. Поэтому можно согласиться с А. Рейнольдсом, отметившим в. своей рецензии, что автор применил рассматриваемый термин в смысле, прямо противоположном его обычному толкованию. — Прим. ред.  [c.186]

    На рис. 3.6 показан результат сравнения величины (Sh—1)/S s рассчитанной по формуле (5.4) (сплошная линия), с экспериментальными данными по массопереносу к частицам, взвешенным в аппаратах с мешалками, при разных числах Рейнольдса Re и Шмидта Se. Штриховая линия соответствует эмпирической зависимости, предложенной Левинсом и Гластонбери [1551 на основании собственных экспериментов, точками представ--лены экспериментальные данные Харриотта [142]. Видно, что, несмотря на сделанное при выводе зависимости (5.4) предположение о малости чисел Рейнольдса, она хорошо согласуется с экспериментальными данными вплоть до значений Re = 10 , а при Re 10 дает слегка заниженный результат, как это и следовало ожидать, по аналогии с данными по влиянию числа Рейнольдса на массообмен частицы с поступательным потоком ( 2). Таким образом, зависимость (5.4) можно рекомендовать для практических расчетов скорости массопереноса к частицам, взвешенным в турбулентном потоке жидкости, в широком диапазоне чисел Пекле и Рейнольдса. [c.109]

    В результате последующих очевидных действий мы приходим к задаче на собственные значения для матрицы 2п X 2/г. Если отсутствуют температурные возмущения, эта задача сводится к системе (12.36) —(12.38). Здесь мы не будем вдаваться в детали (подробнее см. в работе Платтена [136]). Отметим только, что при числах Релея, не превосходящих по модулю 20-10 , критическое число Рейнольдса изменяется не более, чем на 200. Для очень больших отрицательных чисел Релея, например для 3 а = 10 , было найдено, что 16 000 < (UIe) < 20 000. Этот результат согласуется с данными Гейжа и Рида [19], которые указали на стабилизирующий эффект поперечного градиента температуры при нагревании сверху, К сожалению, точность вычислений низка. Ошибки связаны не только с несамосопряженным характером задачи, но и с вычислениями матриц высокого порядка. В большинстве машинных экспериментов, проводимых для Йа 10 , детерминанты матриц могут достигать 10 °°, [c.191]

    Это соотношение применяется для расчета теплоо бмена в жидких металлах с числами Рейнольдса между 0,005 и 0,05. В этом диапазоне знаменатель мало зависит от Рг, так что критерий Нуссельта по существу зависит от произведения Не Рг, которое представляет собой критерий Пекле. Точное решение уравнений ламинарного пограничного слоя приводит к соотношению, которое имеет на месте знаменателя в приведенном выше уравнении слабую функцию Рг, которая изменяется нa 5% oкoлo величины 1,98 для данного выше диапазона чисел Прандтля [Л. 70]. Далее будет показано, что данное выше уравнение хорошо согласуется с этим результатом. [c.226]

    В связи с широким развитием процессов каталитического крекинга, каталитического реформинга, теплообмена в слое гранулированной насадки, осуш ествляемых в движущемся слое, Хапель [10] подробно исследовал перепад давления при прямоточном и противоточном пропуске воздуха через слой движущегося катализатора различной формы (табле-тированного, сферического и шарикового) размером 0,25—4,7 мм. Автор предложил новую функцию, хорошо согласующуюся с опытными данными и учитывающую изменение свободного объема в стационарном и движущемся слоях катализатора, между модифицированными коэффициентом сопротивления Рейнольдса Ве = Ве (1 — е). Для практического расчета перепада давления как в стационарном, так и в движущемся слое нами был исследован вид зависимостей / = ф (Ве) и = ф (Ве ) применительно к разным типам промышленных адсорбентов [И, 12]. Рассматривая поверхность пористого тела как поверхность с непроницаемой оболочкой в аэродинамическом понятии, мы считали, что это допущение в первом приближении справедливо, так как шероховатость поверхности у всех нромыш-лепных гранулированных адсорбентов близка и, следовательно, влияние фактора шероховатости должно входить в равной степени в общий коэффициент расчетных формул. Удовлетворительная сходимость, полученная при сравнении результатов ииытов С рассмотренными зависимостями, нидтверждает сираведли-вость этих допущений. [c.244]

    При низких скоростях вращения эти кривые расходятся, причем Еа проходит через минимум. Полагают, что это обусловлено конкурирующим влиянием радиальной диффузии, которая уменьшает влияние капалообразования, и турбулентной диффузии, усиливающейся с возрастанием скорости вращения ротора. Соотношение EJFH при неподвижном роторе хорошо согласуется со значениями, полученными для потоков в трубках нри равных числах Рейнольдса [c.151]

    При очень малых значениях критерия Рейнольдса, когда две сферы равного диаметра находятся иа одной оси вдоль потока, давление на сферы одинаково [5], При числах критерия Рейнольдса, характерных для процессов исевдоожижения, первая сфера образует завихрения, изменяющие давление потока на следующую за ней сферу. Среднее давление, рассчитанное по уравнениям (2) и (3), согласуется (с разницей в несколько яроцентов) с давлением, вычисленным для каждой пары сфер в ламинарном потоке. [c.15]

    В данной работе полностью исключено описание образования пузырей в слое и обратного перемешивания, что вероятно, обусловлено движение.м газа почти полностью в погран.чч-яых слоях, окружающих отдельные частицы. Предварительные расчеты толщины пограничного слоя показали, что такой механизм мог объяснить наблюдаемые результаты. Возможность обратного перемешивания, связанная с турбулентностью, существующей в системе, также не может быть исключена. Интересно отметить, что коэффициенты теплопередачи, измеренные Чу [3] в неподвижном слое, согласуются с темп, что получены им для псевдоожиженных систем. В этом случае число Рейнольдса было довольно высоким и обратное перемешивание в псевдоожиженной системе не было значительным. [c.155]

    Отношение коэффициентов сопротивления было обратно пропорционально квадрату этой величины и равно 64, по сравнению с найденной Роу величиной 68,5. Хотя это грубое при-блил<ение, Ричардсон полагал, чго измерения согласуются хорошо. Индекс п является функцией числа Рейнольдса по отношению к частице. При числах Рейнольдса меньше, чем [c.171]


Смотреть страницы где упоминается термин Рейнольдса согласия: [c.63]    [c.660]    [c.222]    [c.93]    [c.154]    [c.87]    [c.197]    [c.278]    [c.261]    [c.621]    [c.276]    [c.186]    [c.221]    [c.213]    [c.57]    [c.47]    [c.154]    [c.115]   
Гидромеханические процессы химической технологии Издание 3 (1982) -- [ c.44 ]




ПОИСК





Смотрите так же термины и статьи:

Рейнольдс

Согласованный акт



© 2024 chem21.info Реклама на сайте