Капли переходный

В ряде работ [264-268] разрабатывались модели массопередачи в осциллирующую каплю. В расчетные формулы входят амплитуда и частота колебаний, которые должны быть определены экспериментально. Исследования по изучению закономерностей колебания капель при их движении систематически не проводились. В работе [269] авторы на основании обработки проведенных ими экспериментальных исследований и литературных данных по экстракции органических кислот, анилина и глицерина из воды бензолом, этилацетатом и нитробензолом получили эмпирическую формулу для расчета среднего по времени коэффициента массопередачи в переходной области размеров капель от 0,28 до 0,8 см (300 < <Ке<1100) , [c.193]

В последние годы исследователями замечено, что фактические октановые числа бензинов резко уменьшаются и значительно отличаются от полученных в лабораторных условиях на переходных режимах работы автомобильных двигателей. Это явление связывают с фракционированием бензина во впускном трубопроводе двигателя. В начале разгона автомобиля двигатель работает на малых оборотах и при полностью открытом дросселе, давление во впускном трубопроводе приближается к атмосферному. Скорость проходящего воздуха довольно низкая, и бензин распыливается плохо. Только часть его имеет достаточно тонкий распыл и подхватывается потоком воздуха, направляясь в цилиндры двигателя. Более крупные капли оседают на стенках впускного трубопровода, образуя пленку жидкости. [c.120]

Короткий импульс тока подается а ртутный капельный электрод непосредственно перед отрывом капли, когда ее поверхность и плотность тока можно считать постоянными. Вначале потенциал электрода резко изменяется (рис. 153), что объясняется заряжением двойного слоя. Затем изменение потенциала замедляется вследствие расхода тока на электрохимическую реакцию. После израсходования всего деполяризатора в приэлектродном слое потенциал начинает быстро сдвигаться в сторону более высоких знач"ений. Время, необходимое для полного расхода деполяризатора из приэлектродного пространства, называется переходным временем и определяется по уравнению [c.218]

Ривкинд В. Я., Рыскин Г. М. Массообмен между движущейся каплей и средой при переходных числах Рейнольдса и Пекле. Внешняя и внутренняя задачи.— Инж.-физ. журн., 1977, т. 33, № 4, с. 738—739. [c.331]

В [2.3] сообщается, что сфероидальное состояние жидкости наступает для значений температуры новерхности, ле кащих между 130 и 200 С. В [2.18] производилось измерение Переходного температурного профиля горячей стеики при падении на нее жидкой капли. Согласно утверждению авторов температура Лейденфроста для капель воды массой 10,8 мг с температурой 20 °С, падающих с высоты 20 мм на цилиндр пз нержавеющей стали диаметром 32 мм, составляет примерно 300°С. Следует отметить, что здесь в качестве точки Лейденфроста принималась начальная температура поверхности [c.56]

Просмотр отснятых кинопленок позволил установить, что при температуре стенки, соответствующей переходному кипению в щели, весьма часто имеет место режим испарения пленок жидкости, отличающийся как от пузырькового кипения, так и от пленочного. Можно наблюдать, как крупная капля, попав па поверхность нагрева, растекается по ней тонкой пленкой. Хорошо видно, что образования паровых пузырей в пленке жидкости не происходит. Высыхая, пленки постепенно уменьшаются до полного исчезновения. С ростом температуры стенки скорость испарения пленок возрастает. [c.12]

Уравнение (XI.30) позволяет найти равновесное значение краевого угла Эд. Для капель с достаточно большим радиусом основания 5 f/ r/а можно использовать два упрощения. Во-первых, можно принять, что координата г точки сшивания (А = ii) переходной зоны с объемной частью капли близка к L. При этом условии можно принять, что производная h в этой точке отвечает углу 0о в точке пересечения невозмущенной части мениска (с точностью до толщины пленки с подложкой. Тогда приближенно можно записать [c.376]

Если же пренебречь влиянием искривленной переходной зоны на равновесие капли с пленкой, то, используя уравнение равновесия (XI.8) и ту же изотерму П (А) (XI.27), можно получить [c.376]

Действительное значение краевого угла капли 0о не зависит от способа его определения. Найденное из условия равновесия переходной зоны значение 0о должно удовлетворять поэтому и его определению из уравнения Юнга с учетом линейного натяжения [c.376]

Определение альдегида в спирто-водных смесях. В коническую колбу вливают 20 мл дистиллированной воды, 5 1 н. раствора соли гидроксиламина и пипеткой точно 3 или 5 мл анализируемого продукта. После этого колбу встряхивают, прибавляют в нее 1—2 капли индикатора и титруют смесь 0,1 н. раствором щелочи до появления переходной окраски. [c.92]

Струйный режим при диспергировании жидкостей начинается при значительно меньших скоростях истечения (0,1-0,2 м/с), чем при диспергировании газа. При некотором расходе диспергируемой жидкости капли начинают коалесцировать в непосредственной близости от сопла, и при дальнейшем увеличении расхода из сопла начинает вытекать сплошная струя, которая вследствие возникающих на ее поверхности возмущений дробится на капли. Переход к струйному истечению в системах жидкость—жидкость более ярко выражен, чем в системах газ—жидкость, однако все же существует заметный интервал скоростей истечения, в пределах которого происходит формирование развитого струйного режима. Этот факт дал основание некоторым исследователям [21] выделить в качестве самостоятельного переходный режим между динамическим и струйным. Его существенное отличие заключается в том, что в момент отрыва капля находится на конце шейки короткой струи, длина которой может в два раза превышать диаметр капли. Этот режим существует в наиболее широком интервале скоростей истечения в том случае, когда вязкость дисперсной фазы значительно превышает вязкость сплошной. Визуально начало переходного режима проявляется в заметном увеличении частоты образования капель и соответственно в уменьшении их объема. Скорость истечения в точке перехода может быть определена из уравнения [19, 20] [c.711]

Идея расчета состояла в сравнении двух значений краевого уг/а для профиля невозмущенной капли без переходной зоны и для профиля капли с переходной зоной. Линейное натяжение определяется как разность [c.30]

Из корреляции можно определить значения максимальных скоростей движения капель, соответствующих максимальной скорости на кривой А (см. рис. 97). Максимальную скорость находят при значении ординаты на рис. 100, равном - 70, причем этой скорости соответствует переходный размер капли dpt, вычисляемый из уравнения [c.209]

При малых значениях М в переходной области между режимом сферических и эллипсоидальных капель и пузырей наблюдается небольшая разница в поведении капель и пузырей. Пузыри имеют более ярко выраженный максимум скорости в точке перехода, чем капли (см. рис. 1.14, б). По-видимому, здесь все же начинает играть роль подвижность поверхности, которая зависит от отношения вязкостей д. Для пузырей это отношение имеет значение, близкое к нулю, в то время как для капель оно составляет величину порядка единицы. В связи с этим затормаживаюшее влияние примесей в случае движения капель сказывается значительно сильнее. На рис. 1.16 в этой области кривые для капель проведены сплошными линиями, а для пузырей — штриховыми. [c.45]

Переходная точка, соответствующая краевому углу смачивания 90°, называется точкой инверсии. Полное смачивание поверхности каплей нефти в водной среде соответствует 0 = 180° или os0 = —1. Такие поверхности носят название абсолютно гидрофобных. [c.118]

На практике все эти факторы могут проявляться в любых комбинациях как следствие неустойчивости или переходного характера течения среды либо хода физикохимических процессов, а также в результате движения межфазной цоверхности, вызванного массотеплообменом они могут быть и следствием искусственных периодических воздействий на систему. Примерами могут служить нестационарность массотеплопереноса на начальной и конечной стадиях процесса (являющаяся одной из причин так называемого концевого эффекта), изменение объема дисперсной фазы, вызванное ростом или растворением капель и пузырей, наложение пульсаций на поток л идко-сти. Важно подчеркнуть также, что процесс массопереноса внутри капли даже при стационарных внешних условиях обычно оказывается существенно нестационарным. [c.274]

Коэффициент теплоотдачи а от поверхности твердого тела к капле меняется в процессе ее теплового н динамического взаимодействия с твердым телом. В начальный момент времени он имеет максимальное значение, затем идет стадия пузырькового кипения жидкости в капле, после чего капля переходит в сфероидальное состояние (если поверхность нагрета недостаточно, то продолжается режим пузырькового кипения вплоть до полного испарения капли). В соответствии с этим в начальный момент.температура Гпов.т резко снижается, а в конце переходной стадии устанавливается почти стационарное ее значение, которое 52 [c.52]

Че.рсз 30 мин. пробирки охлаждают под краз ом и в каждую из них прибавляют по 2 капли раствора Люголя. Наблюдают окрашипяние жидкости. При полном расщеплении крахмала амилазой жидкость в пробирке будет бесцпетной или слабо желтоватой, если расщепления не произошло - жидкость окрашена в синий цпет. В промежуточных пробирках [шблюдается гамма переходных оттенков цвета — от синевато-фиолетового до буровато-желтого. Рсзу.т.таты oni.iTa записывают по образцу табл. 5. [c.118]

При распылении жидкостей энергия главным образом затрачивается на а) образование новой поверхности, б) преодоление сил вязкости при изменении формы жидкости и в) потери, обусловленные неэффективной передачей энергии жидкости Энергия, необходимая для образования новой поверхности при разделении жидкости на капли радиусом г, равна Зу/гр на 1 г Для капечь воды диаметром 1 мк это составляет 0,43 дж (или 0,1 кал) Кроме того, требуется еще некоторое (вероятно, небольшое) добавочное количество энергии, обусловленное тем обстоятельством, что создавае мая в процессе распыления жидкости поверхность больше конечной поверхности образовавшихся капель Процесс образования капель протекает очень быстро, порой в течение нескольких микро секунд При этом скорость деформации жидкости очень ве тика и количество энергии, затрачиваемой на преодоление сил вязкости, должно быть значительным Если предположить, что вязкая жидкость вытягивается в тонкую нитку или пленку, которая распадается затем под действием поверхностного натяжения, образуя капли со средним диаметром равным толщине нити, то можно рассчитать минимальную работу необходимую для изменения формы жидкости По Монку , это можно сделать, приняв, что жидкость входит в широкий конец конической переходной области, равно мерно ускоряется в ней и покидает ее в виде нити Минимальная энергия, рассеиваемая в единице объема жидкости, равна [c.44]

Определение следовых и примесных элементов в жидкостях можно проводить напрямую без пробоподготовки. Типичным примером служит определение серы в диапазоне концентраций 1-100 млн в нефтепродуктах. Для более низких концентраций требуется предварительное концентрирование. Ионы переходных металлов в воде могут быть собраны на ионообменной смоле, например Ке1ех-100. Затем смолу можно спрессовать в таблетку и анализировать обычным путем. РФС полного отражения позволяет проводить прямой анализ воды с пределами обнаружения на уровне млрд , просто помещая каплю на отражатель (рис. 8.3-16,6). [c.83]

Смач1авающие пленки могут находиться в равновесии с объемной жидкостью, например каплей или вогнутым мениском. Условие их равновесия определяется равенством расклинивающего давления в пленке П (А) и перепада капиллярного давления на поверхности объемной жидкости. Однако плоская пленка, находящаяся в сфере действия поверхностных сил подложки, не переходит прямо в объемную жидкость. Между ними, как было показано одним из нас [3], существует переходная зона, где еще продолжается действие поверхностных сил. Лишь за пределами радиуса действия этих сил жидкость приобретает полностью объемные свойства. [c.369]

Первое граничное условие (А —> Ад при г -> оо) отвечает переходу профиля к (г) на бесконечности в плоскую равновесную пленку. Второе граничное условие должно обеспечить сопряжение переходной зоны с объемной частью капли. Этим условием является равенство толщин к и производных к в точке сшивания при к = tl. Здесь при стремлении к к tl со стороны kвания непрерывны, значения второй производной к (г) изменяются в точке к = tl скачком так, что давление Ропри переходе через точку сшивания остается постоянным. [c.375]

Для капель, радиус вснования которых Ь много больше протяженности переходной зоны, можно принять, что сшивание происходит при г Ь. Тогда значение производной к в этой точке равно к (Ь) tg 00, где 00 — краевой угол, определяемый в точке пересечения продолжения невозмущенного профиля капли с подложкой (см. рис. XI.10). Принятое условие сшивания к (Ь) — tl позволяет найти из (XI.29) значение константы С, что приводит к следующе уравнению для профиля переходной зоны [c.375]

КОЙ С выравниванием давления, помещают избыток фосфорного ангидрида. Очень медленно ( мл/мин) добавляют по каплям дымящую азотную кислоту. Одновременно пропускают сухой озонированный кислород. Образующийся при энергичной реакции N505 переносится током кислорода в переходную трубку, в которую для дегидратации остаточной НКОз помещен рыхлыми слоями фосфорный ангидрид. МаОб конденсируется в приемнике, охлаждаемом смесью сухой лед/СНгС . Б качестве приемника служит трубка Шленка, [c.513]

При проведении теоретического расчета объема капли следует принять во внимание четыре главные силы, действующие на нее во время ее образования. Когда капля начинает отрываться, эти силы приходят в равновесие. При этом подъемная сила, возникающая вследствие разницы в плотностях, и динамическая сила, вызванная истечением жидкости из капилляра, уравновешиваются силами межфазного натяжения на концах капилляра и трения между фазами. Такой подход к расчету был использован Уеямой [1391 в 1957 г. Объем, добавляемый к капле во время о грыва, оценивался из экспериментальных данных. В результате решения четырех уравнений условиями переходного состояния оказались 6. = и = = 12. Первое условие д, = ) соответствует той же области экспериментальных условий, в которой работали Нулл и Джонсон [4]. [c.326]

Режим сильного взаимодействия, в котором происходит взаимодействие фаз, подразделяется на несколько промежуточных. В качестве сплошной фазы может выступать как жидкость (пузырьковый, дисперсный режим), так и газ (капельный). В сплошной фазе распределены включения дисперсной — пузыри и капли соответственно. Поршневой режим относится к сильному взаимодействию и представляет собой движение чередующихся газофазньсс и жидкофазных поршней с включениями дисперсной фазы. Существуют также режимы, переходные между основными. [c.575]

Приведенные выражения для Е — кpивыx лучше всего выполняются для очень малых величин переходного времени (порядка 0,1—10 сек), поэтому Гирст и Жулярд [53] для регистрации Е — -кривых применили осциллограф на их приборе кривые получались в полярных координатах. Для того чтобы в процессе работы иметь воспроизводимую и чистую поверхность электрода, они использовали ртутный капельный электрод с периодом капания порядка десятков секунд, на который после приблизительно 20-секундной задержки с момента зарождения капли подавали очень короткий импульс постоянного тока. [c.488]

Наличие такой взаимосвязи и схожего поведения говорит о начале формирования различных микроструктур. Начало электропроводности может быть количественно соотнесено с началом водопротонной самодиффузии и соответствовать старту формирования кластеров, в которых капли агрегируют либо линейно, либо фрактально, подобно личинкам лягушек или струнам. Следующее исследование [68] показало, что рост самодиффузии ПАВ в таких системах свидетельствует о формировании микроструктур. В данном случае путем трансформации агрегатов кластеров формируются взаимопроникающие каналы воды и масла таким образом, что диффузия сквозь каналы как воды, так и масла протекает относительно свободно. Анализ параметров порядка говорит о том, что оба эти процесса являются отдельными непрерывными переходными процессами, имеющими место в разных частицах одной изотропной фазы. Как было описано в разделе 5.7.3, все эти различные микроструктуры связаны химическим равновесием, схематически изобра- [c.194]

Поэтому уравнение (83) строго справедливо лишь тогда, когда толщина реакционного слоя ц намного меньше протяженности диффузионного слоя ионов ОН и концентрацию ОН в пределах слоя/лможно считать постоянной, равной [ОН ]з. Такое положение имеет место, как видно из уравнения (85), для больших токов. Как показывает опыт [541], оно выполняется точно при величинах тока выше некоторого переходного значения, составляющего для электродов с принудительным отрывом капли десятые доли микроампера. [c.125]

Де Файтер и Фрай [4] рассчитали линейное натяжение свободных пленок бесконечно большого радиуса как разность между тангенциальным натяжением идеализированного профиля мениска без переходной зоны и реального профиля с переходной зоной. Нам удалось провести расчеты для капель на твердой подложке с учетом двойной кривизны поверхности переходной зоны [37]. Уравнение (4) для капли со сферической поверхностью записывается в виде [c.30]

Краевой угол 0о можно найти из уравнения (2) Фрумкина — Дерягина. Профиль переходной зоны и краевой угол 0о определяются из решения уравнения (5). Оно дает единственно возможное положение цзнтра сферы радиуса R относительно подложки, соответствующее устойчивому профилю переходной зоны (здесь R— радиус кривизны невозмущенной поверхности капли). В результате было получено следу -ощее выражение для линейного натяжения [c.30]

На взаимную растворимость полимеров в растворе оказывает влияние напряжение сдвига. Сдвиговые деформации приводят к деформированию капелек жидкости, вытягиванию их в направлении сдвига. Тепловое движение разрушает возникающие сильно анизо-метричные частицы жидкости, и последние дробятся на более мелкие капли. Дробление может происходить до тех пор, пока размеры капли не окажутся близкими к толщине переходного слоя на границе [c.22]

Подстановка его в уравнение (V, 89) дает ЗЬс = 0,518 Ре° =276 по уравнению (V, 88) получаем 511с = 600. Если на поверхности капли адсорбированы примеси, из уравнения (V, 85) при Сгс=70 200, ЗЬс = 1545 и Ке=183 получим ЗЬс=94,5. По условию капли не содержат примесей поверхностноактивных веш,еств и имеют размер, более чем в два раза превышающий переходный диаметр. Поэтому капли, по-видимому, осциллируют, и наиболее реальным из всех сравниваемых значений критерия Шервуда является наибольшее ЗЬс = 600. Отсюда [c.215]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология