Кривые минимумов на кривых

Величину В определяли из данных по светорассеянию (точки) и по осмотическому давлению (кривая). Минимум кривой находится при Z2 = + 20, а не при нуле, что свидетельствует [c.152]

В линейных ускорителях требования к вакууму определяются условием отсутствия высоковольтных пробоев. Начало пробоя связано с возникновением самостоятельного разряда типа Таунсенда. Зависимости пробойного напряжения от произведения Рй, где — расстояние между плоскими электродами, имеют вид кривых с минимумом (рис. 78). При уменьшении давления возрастает свободный пробег электронов, они набирают большую энергию в поле, однако одновременно уменьшается число их соударений с молекулами, приводящих к ионизации. Эти две причины объясняют существование минимума кривых Пашена. [c.157]

Тогда решение уравнений (УП.71), (УП.72) может иметь форму одной из кривых, представленных на рис. УП.13. Кривые А, В и С соответствуют случаю, когда оба корня и отрицательны. Если отвлечься от возможности появления максимума или минимума (кривые А и С), все они ведут себя, в обш,ем, одинаково, стремясь к нулю при достаточно больших временах. Это означает, что возму-ш ения х = ж у = Т — Т затухают с течением времени, и [c.173]

При синтезах атомных ядер с удельной энергией связи, отвечающей минимуму кривой (рис. 10), т. е. в процессах, представляемых перемещением в направлении стрелки А (рис. 10), количество выделяющейся энергии (считая на единицу массы) наиболее значительно (например, в термоядерных реакциях). [c.53]

ПО которому можно построить потенциальную кривую основного состояния (рис. 21). Это кривая с минимумом, т. е. кривая устойчивого состояния (см. 13). При Яоо система распадается на атом водорода и протон, а энергия 65 стремится к —1/2 ат. ед., т. е. к энергии атома водорода. При О энергия неограниченно возрастает. Абсцисса минимума потенциальной кривой указывает равновесное расстояние Я = Гд = 2,157 ат. ед. (1,32 А). При Я = получаем строго определенную энергию электронного уровня основного состояния Ез. Разность энергии при бесконечно удаленных ядрах и в минимуме кривой определяет энергию химической связи [c.68]

ГИЯ отталкивания а я Ь — постоянные п = = 3 ч- 4 т = 9 ч- 10. Кривая 1 проходит через область с пониженной потенциальной энергией АН . Это область физической адсорбции. Кривая 2 характеризует изменение потенциальной энергии при адсорбции молекулы Аа на поверхности Р, сопровождающейся диссоциацией на атомы А и А". Кривая 2 имеет более глубокий минимум, чем кривая 1, и отвечает образованию химической связи, хемосорбции. Согласно рис. 202 хемосорбция сопровождается выделением теплоты АН . Однако возможно протекание хемосорбции с поглощением теплоты. Пересечение кривых 1 и 2 показывает переход от адсорбции молекулярной (физической) к адсорбции химической. Образующаяся при этом суммарная кривая (жирная кривая) имеет максимум, соответствующий энергии активации хемосорбции Хемосорбция может также протекать с энергией активации, близкой к нулю. Такое положение реализуется, если потенциальная кривая физической адсорбции будет, например, соответствовать кривой 3. [c.642]

Согласно первому закону Коновалова, поднимающаяся ветвь полного давления пара (ветвь МАх на кривой 4 и ветвь АчЫ на кривой 5) соответствует обогащению пара НК, а опускающаяся ветвь (ветвь А Ы на кривой 4 и ветвь МА на кривой 5) —обогащению пара ВК. Свойства таких смесей характеризуются вторым законом Коновалова максимуму кривой общего давления пара соответствует минимум температуры кипения, а минимуму кривой общего давления пара соответствует максимум температуры кипения. [c.663]

Могут быть найдены значения параметров Вильсона, которые приводят к максимуму или минимуму кривой 1п, но такое отклонение системы, по-видимому, мало отличается от идеального поведения, т. е. возможна очень узкая область изменения значений V (0,8—1,2). В этой области существуют другие значения параметров, которые дают монотонную зависимость от X. [c.47]

Решение. Находим минимум кривой, соответствующей уравнению (XI. 34) [c.379]

Затем находим число единиц переноса по уравнению (XI. 35). Результаты приведены в табл. Х1-14 и на графике (рис. Х1-9), Из рисунка видно, что минимуму кривой соответствует оптимальное флегмовое число R = 3,25. [c.380]

В большинстве случаев жидкие смеси в той или иной степени отклоняются от идеальных. Свойства таких смесей обобщаются вторым законом Коновалова максимуму кривой общего давления пара соответствует минимум температуры кипения, а минимуму кривой общего давления пара соответствует максимум температуры кипения. Наиболее наглядно такие смеси могут быть представлены на диаграммах р-х (рис. 1.7). [c.15]

К безградиентному относится также итерационный метод (метод последовательных приближений). Пусть требуется определить две константы скорости к и йа. Для этого выбирают, основываясь иа каких-либо экспериментальных данных или на интуиции, значение 1, в соответствии с ним устанавливают коэффициент передачи потенциометра я подбирают к,2 так, чтобы получить наименьшее расхождение с опытом. Для этого удобно построить график зависимости расхождения расчета с опытом от испытанных значений 2 (расхождение измеряют для какой-либо точки на кинетической кривой). Минимум на графике соответствует наилучшему значению /12. Затем фиксируют это значение Й2 и ищут оптимальное значение / 1. Операцию повторяют до тех пор, пока вариация обеих констант не будет уменьшать расхождение расчета с опытом. Для сложных [c.347]

Эксплуатационные расходы, определяемые расходом теплоносителя, возрастают прямо пропорционально величине R (рис. ХП-18, кривая 1). Более сложной является зависимость капитальных затрат от величины флегмового числа. С увеличением R возрастает движущая сила процесса и уменьшается необходимое число теоретических и соответственно действительных ступеней. В итоге при некотором флегмовом числе рабочий объем колонны станет минимальным и, следовательно, минимальной будет ее стоимость. Поэтому зависимость капитальных затрат от флегмового числа имеет минимум (кривая 2). Отсюда следует, что суммарные затраты будет также иметь минимум, который не совпадает с минимумом капитальных затрат. Зависимость суммарных затрат 3 (в рублях) от флегмового числа изображается на рисунке кривой 3. Этому минимуму суммарных затрат соответствует оптимальное значение действительного флегмового числа (Rom)- [c.490]

Не следует предполагать, что приведенный выше довод основан исключительно на выводах, вытекающих из кривых, иллюстрирующих подверженность текстильных волокон действию деформации во времени. Правда, чаше всего ссылаются именно на эти кривые, но это делается потому, что обычно имеется тенденция избегать упоминание факторов формы. Следует однако уяснить себе, что реакция тканей, сотканных из пряжи, не может быть исчерпывающе определена на основании лишь реакции волокон. Известно, например, что камвольные ткани способны принимать четко выраженные складки и хорошо сохранять их. С другой стороны, фланель и похожие на нее шерстяные ткани туго поддаются образованию складок и плохо сохраняют таковые. Факторы формы, играющие в данных случаях влиятельную роль, весьма тщательно изучены Бэкером (см. ссылку 218), который пришел к заключению, что для достижения максимума изгибаемости, сопротивления усталости и сопротивления образованию морщин требуются обеспечение минимума трения между волокнами, а также наличие свобод- ной структуры. Этим путем можно довести до минимума растягивающие напряжения, возникающие при изгибании крученых структур. Свобода движения волокон внутри пряжи может почти полностью предотвратить напряжение, сопутствующее образованию самых разнообразных изгибов пряжи. [c.231]

При аФО минимальные значения функции 2(Х, а) меньше двух, причем с увеличением угла а минимумы кривых смещаются в область сверхзвуковых скоростей. [c.255]

Флуоресценция и фосфоресценция. Флуоресценция — это излу-чательный переход с нулевого уровня состояния 5] на любой колебательный уровень основного состояния. По принципу Франка — Кондона наиболее интенсивная полоса испускания соответствует вертикальной линии, проведенной из середины отрезка в точку В (см. рис. 27), а другие, менее интенсивные —переходам на колебательные уровни основного состояния. Форма спектра испускания будет зависеть от относительного расположения минимумов верхней п иижней кривых. Для большинства веществ кривые не очень сильно сдвинуты относительно друг друга по оси абсцисс и справа от вертикали кривая основного состояния идет круче, чем слева. Поэтому в направлении длинных волн интенсивность флуоресценции будет спадать более полого, чем в направлении коротких волн. Более крутой спад в направлении длинных волн будет наблюдаться, если минимумы кривых соответствуют существенно различным межъядерным расстояниям. В промежуточном случае полоса флуоресценции будет иметь почти симметричную форму. Флуоресценция наблюдается в жидкой, твердой и даже газовой фазах. [c.52]

Интересно отметить, что поскольку все использованные вещества являются типичными акцепторами, обнаруживаются только нисходящие (до минимума) ветви кривых, отражающие снижение эффективности механокрекинга при повышении температуры за счет увеличения подвижности цепей. Восходящие ветви (после минимума) отсутствуют, так как акцепторы сами по себе не вызывают деструкции при этой температуре для термической деструкции температура еще недостаточно высока, а термоокислительная деструкция исключена из-за отсутствия кислорода. При приближении к минимуму кривые сближаются, поскольку повышение температуры настолько ускоряет реакцию радикал ов с акцептором, что различие реакционной способности акцепторов, связанное с различным их химическим строением, практически выравнивается. Примерно так же ведет себя и К-нитрозодифениламин1 [308] способствует деструкции в атмосфере аргона, не оказывает заметного влияния при пластикации на воздухе и при нагревании до 120°С. [c.125]

Кривые зависимости (д 1п с/дв) от 0, рассчитанные по уравнению (23) для изотерм (5)—(7), приведены на рис. 3, причем для удобства сравнения выбор аттракционной постоянной осуществлялся здесь таким образом, чтобы в минимуме кривой (д 1п с/30)ф = 0. Как видно из рисунка, положение минимума на кривых зависимости д 1п с/дЬ) от 0 существенно различается для изотерм (5) — (7) и, следовательно, может служить удобным критерием при выборе уравнения адсорбционной изотермы. В случае изотермы (И) кривые зависимости (3 1п с/Зб), от 6 для различных значений п должны располагаться между кривыми 2 и <3 на рис, 3, поскольку, как уже отмечалось выше, уравнения Фрумкина (5) и Хилла — де-Бура (6) являются предельными случаями изотермы (11) соответственно при и = 1 и и -> оо. [c.65]

Пересечение кривых / и 2 показывает переход от адсорбции молекулярной (физической) к адсорбции химической. Образующаяся из этого пересечения кривая и есть суммарная кривая химической адсорбции, поскольку правый верхний участок кривой 2 и левый верхний участок кривой 1 не реализуются. Возникающий таким 5 путем максимум указывает на величину энергии активации хи-мической адсорбции За (расстояние от него до исходного уровня энергии АВ + [К]). Расстояние от того же максимума до минимума кривой 2 показывает величину энергии активации обратного процесса —десорбции Ес1, равную, как видно, Вд-Ь хим, т. е. [c.53]

Анализ зависимостей показывает, что молекулы 2,6-диизопропилфенола образуют более сильные водородные связи с молекулами эфира, ацетона и триэтиламина, чем между собой. Минимум кривой для триэтиламина,соответствующий концентрации 1 1, по-видимому, объясняется теми же причинами, что и для аналогичной зависимости для смеси уксусной кислоты и пиридина. Тот факт, что кривая для ацетона находится ниже кривой для эфира, связан, вероятно, со стерическими факторами. Это предположение подтверждается соответствующими химическими сдвигами для незамещенного фенола. На рис. 8 приведена корреляция данных ИК- и ПМР-спектров по комплексообра-зованию фенола [459]. Смещение полосы валентного колебания связи О—Н отсчитано от полосы для газообразного фенола, а химкчгский [c.263]

Вычислим энергию этой системы без учета дело кализации электронов для различных расстояций Xi2 при том же фиксированном значении Хгз. Эта кривая имеет минимум (кривая >) в окрестностях Xi2=l,54A. Подобные кривые можно построить для различных значений Хгз- Каждая пара таких кривых пересекается при несколько различных значениях Xi2 и точке пересечения соответствуют различные энергии системы. Пусть кривые а и й на рис. 54 соответствуют такому значению Х2з, при котором пересечение происходит при самом низком значении U. [c.181]

Характер изменения полярности и диэлектр>ичеекой проницаемости в зависимости от мольной доли маслорастворимого ПАВ, образующего в углеводородной среде межмолекулярные ассоциаты, представлен на рис. 4.6. Если образуются квадру-поли-димеры маслорастворимых ПАВ, что наблюдается в маслах, содержащих кетоны, некоторые эфиры и алкилгалогениды, то эти ассоциаты менее полярны, чем мономеры (кривая 2). В случае образования ленточных ассоциатов после введения в масло высокополимерных присадок полярность и диэлектрическая проницаемость с изменением мольной доли ПАВ проходят через максимумы и минимумы (кривая 3). Если же образуются ассоциаты или мицеллы за счет водородных или ионных свя-зей, а также КПЗ-комплексов, то полярность возрастает с изменением этой характеристики (кривая /). [c.205]

Согласно уравнению (5.31), коэффициент трения I является линейной функцией 5о в условиях гидродинамического режима, т. е. при больших значениях 8о. При уменьшении 8о кривая зависимости / от 5о приобретает нелинейный характер (отрезок Ьс). При дальнейшем уменьшении 5о достигается такое положение, когда влияние гидродинамической и граничной смазки становится равнозначным точка минимума кривой зависимости f от 5о (точка с на рис. 5.6) определяет границу между гидродинамической смазкой и тонкой пленкой, соответствующей граничной смазке. Условие минимального трения (точка с) является конечной целью при расчете трения и смазки деталей машин, но к сожалению, рядом с точкой с существует промежуточная зона ей и имеется высокая вероятность заедания вдоль линии йе. Здесь сказывается влияние как гидродинамического, так и граничного режимов трения. Эту зону II) называют еще зоной полужидкостной или кв язигидроди-намической смазки. [c.237]

Если зависимость внутренней энергии от расстояния между ядрами для разных Пт представить графически, то получим семейство кривых (рис. 11,9). Все эти кривые при больших значениях г стремятся к одной ассимптоте. При переходе к малым значениям г, в отличие от потенциальных кривых невра-щающейся молекулы, указанные кривые сначала проходят через максимум, а затем уже через мииимум, отвечающий устойчивому состоянию. Здесь ординаты каждой точки кривой равны сумме потенциальной и (г) и кинетической Ет энергий. При некотором вращательном квантовом числе максимум и минимум кривой исчезают, и появляется точка перегиба. Следующая кривая уже не будет иметь ни максимума, ни минимума, т. е. будет кривой отталкивания. [c.81]

Для растворов, которые точно подчиняются закону Рауля, кривые температура — состав могут быть построены по расчетным данным. Если же смесь дает отклонения от закона Рауля, то кривая может быть построена по опытным данным. Однако, если отклонения эти очень велики, то на кривых давление пара — состав (или температура кипения —состав) может появиться максимум или минимум в зависимости от того, положителынз1е или отри-[[ательные отклонения проявляют эти растворы. В точках максимума или минимума кривая жидкости обязательно коснется кривой пара. Такая точка, в которой состав пара и состав жидкости одинаковы, называется азеотропной точкой. Смесь кипит как одно целое, и разделить смесь иа составные части путем перегонки оказывается невозможным. [c.200]

Аналитически исследовано разделение тонкодисперсных суспензий (присадки к моторным топливам) с использованием вспомогательного вещества (перлита), предварительно наносимого на перегородку и добавляемого в суспензию [338]. В анализе принято разделение суспензии с образованием осадка, причем в качестве основных операций рассмотрены фильтрование, промывка и обезвоживание предварительное нанесение вспомогательного вещества объединено с вспомогательными операциями. Оптимизация процесса основана на отыскании минимума стоимости получения фильтрата в зависимости от эксплуатационных затрат и стоимости вспомогательного вещества. Дан график (рис. VIII-7) в координатах Тосн — С, где С — стоимость получения 1 м фильтрата. Из графика видно, что вправо от минимума кривая имеет относительно небольшой подъем это позволяет вести процесс при Тосн несколько большем ton без существенного повышения стоимости получения 1 м фильтрата. В связи с этим исследованием надлежит отметить, что использованные в нем закономерности обезвоживания осадка продувкой воздухом найдены для осадков, состоящих из частиц более крупных, чем частицы перлита (с. 271). [c.308]

Реакция присоединения к двойной связи молекулы этилена может осуществляться двумя путями. Первый из них заклЕзчаотся в переходе п-злек-тронов этилена из синглетного состояния, которому отвечает кривая отталкивания (кривая /), в триплетное состояние, характеризующееся кривой, имеющей минимум (см. рис. 32, кривая //). Если этот переход (происходящий в точке псевдопересечения кривых / и //) имел место, действительное изменение энергии при уменьшении расстояния между С2Н4 и Н будет следовать кривой, изображенной на рис. 32 жирной линией. Так как, однако, энергия спин-орбитального взаимодействия, обусловливающего расщепление энергетических уровней в точке псевдопересечения, обычно мала, то вероятность того, что энергия будет изменяться в соответствии с нижней кривой, будет значительно меньше единицы (см. 9). Это означает уменьшение коэффициента прохождения х. Поэтому нужно ожидать, что при данном механизме присоединения атома или радикала к двойной связи предэкспо-ненциальный множитель в формуле Аррениуса будет иметь значение, существенно меньшее, чем для реакций замещения, в которых он часта является величиной порядка 10 и даже 10 -моль -сек . [c.130]

Согласно первому правилу Гиббса — Розебума твердый раствор по сравнению с жидким раствором, находящимся с ним в равновесии, богаче тем компонентом, прибавление которого к расплаву повышает температуру начала кристаллизации твердого раствора. По второму правилу Гиббса — Розебума в точках максимума и минимума кривых температур плавления твердый раствор и находящийся с ним в равновесии жидкий расплав имеют одинаковый состав. Система, изображенная на диаграмме плавкости фигуративной точкой О (рис. 147, 148), при Р = onst инвариантна (С = = 2-2+1-1 =0). [c.410]

Уаньи мало различаются и близки к кривой полукокса. Понятно, что эти добавки имеют сравнимое воздействие. Но все же, так как полукокс имеет заметную скорость усадки при температуре около 550" С по сравнению с тремя тощими углями, то он может лучше компенсировать минимум кривой усадки относительно угля и, следовательно, обладает менее высокой эффективностью. [c.290]

II углерода и атома аргона с иоверхностыо графита от расстояния. Кривые 1 и 2 подобны, однако действие адсорбционных сил простирается на более дальнее расстояние. При расчете кривых расстояния X г были выбраны произвольно. В точке минимума кривых производные dU dx = О, т. е. сила взаимодействия F = = dil/dx = О, что означает равновесие адсорбции в данной точке, Потенциал Л1 .я энергия системы в точке минимума приблизительно равна энергии адсорбции или десорбции. [c.111]

Тепло qo связанО с теплом которое подводится в куб на 1 моль исчерпанной жидкости, и, следовательно, с производственными расходами. Таким образом, с увеличением возврата будут возрастать и производственные расходы (рис. VI-26). При увеличении количества флегмы будет уменьшаться число теоретических тарелок. С помощью к. п. д. реальных тарелок (рассматриваемого дальше) можно найти число реальных тарелок, а также высоту колонны и определить расходы по капиталовложениям. Сначала они будут уменьшаться с увеличением флегмы. Однако прн больших количествах флегмы будут увеличиваться количества жидкости и пара в колонне и потребуется увеличение ее диаметра чтобы избежать слишком высоких линейных скоростей (пере бросы жидкости, большие сопротивления). Кроме того, при воз растапии R увеличивается расход тепла (повышаются до а qw) что требует увеличения поверхности нагрева. Увеличение диамет ра колонны и поверхности нагрева вызывает повышение расходов по капиталовложениям. Поэтому кривая 2 на рис. VI-26 имеет минимум. Кривая 1 также имеет минимум, соответствующий оптимальному флегмовому числу Roar- Обычно значение Rom близко к 1,5 / миц. [c.487]

Кривая 2 отвечает положению электрона в разры.хляюпхей области. Кривая минимума не имеет, т. е. в такой ситуации молекула не образуется. Обозначим энергетический уровень такого состояния электрона в ноле двух протонов а и назовем разрыхляющим. [c.43]

Во всех случаях, когда энергия активации наблюдается уже прн 0=0 (например, при адсорбции азота на железе, водорода на загрязненных поверхностях металлов см. раздел V, 9), с увеличением О она возрастает. Энергия активации растет медленнее, чем падает теплота хемосорбции. Изучение рис. 37 показывает, что эти величины должны быть связаны между собоГ именно такой зависимостью. При ослаблении связи с поверхностью максимумы потенциальных кривых смещаются влево, а минимумы кривых либо остаются на том же расстоянии от поверхности (как показано на приведенном ри- [c.149]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология