Модели границ

Таким образом, возникает необходимость детализации модели границы раздела, которую уже нельзя считать простой геометрической плоскостью. [c.151]

Пленочная теория (модель Льюиса — Уитмена) [9, 10], Согласно этой модели граница раздела фаз представляется в виде прилегающих друг к другу тонких пленок фаз, толщина б которых составляет величину порядка радиуса молекулярного взаимодействия. Физическая схема модели и соответствующая диаграмма связи представлены на рис. 2.13. [c.149]

Принятые в настоящее время модели границ блоков и зерен также построены на основе теории дислокаций. Модель границы должна охарактеризовать расположение атомов, позволяющее осуществить переход от одной ориентации зерна к другой. [c.281]

Рис. 8. Упрощенная модель границы жидкость — жидкость

Для оценки абс. значения X пользуются модельными расчетами. При этом задаются моделью границы фазы а с вакуумом и по распределению заряженных частиц на этой границе рассчитывают X (или задаются моделью объема фазы а, рассчитывают на ее основе цр и с помощью найденного экспериментально значения W рассчитывают X по ф-ле X = — (ц -Ь Wf)/z,F. Если оба из указанных способов дают согласующиеся значения, оценку можно считать достаточно надежной. [c.16]

Исследование механического переноса энергии от одной системы к другой желательно проводить на какой-либо модели. Для этой цели может быть использована обычная пара систем, показанная на рис. 15.1. На этой модели граница а между двумя системами показана в виде двух взаимодействующих границ, с очень небольшим промежуточным участком окружающей среды. [c.236]

Легко понять геометрический смысл деформации кристалла, порожденный такой системой дислокации. Наличие стенки приводит к разориентации двух частей кристалла, разделенных плоскостью, проходящей через рассматриваемую систему дислокаций (рис. 88). Если к — расстояние между дислокациями (в макроскопической теории обязательно /г Ь), то угол разориентации двух частей кристалла г[) == ЫН. Таким образом, дислокационная стенка служит моделью границы двух блоков или субзерен с малой [c.257]

Очевидно, что модели а и особенно б упрощенно описывают ячеистую структуру, а модель в является моделью границ блоков или субзерен. [c.357]

Это важное соотношение известно под названием уравнения Липпмана. Согласно этому уравнению, измеряя изменение поверхностного натяжения при переменном составе раствора и постоянном потенциале, можно получить поверхностную концентрацию ионов калия, а измеряя изменение поверхностного натяжения при переменном потенциале и постоянном составе, можно получить поверхностный заряд д. Все это можно проделать на прочной термодинамической основе без обращения к микроскопическим моделям границы раздела, хотя соответствующие эксперименты требуют значительных усилий для получения точных результатов. Следует иметь в виду, что Гк+ определено при условии Г =0. [c.176]

В настоящее время довольно подробно разработана модель границы раздела металл вакуум. Поэтому основное внимание здесь будет уделено этой модели, а затем ее следствия распространим и на границу раздела металл-жидкость. В такого рода моделях в качестве переменной, определяющей поверхностные свойства, выступает электронная плотность. [c.293]

Систему уравнений (4.2.2)—(4.2.4) следует пополнить граничными условиями. Приповерхностная зона ограничена первым глубинным монослоем Г твердой фазы, свойства которого (в рамках принятой нами модели границы раздела) мало отличаются от свойств участков приповерхностной зоны, прилегающих к этому слою. Слой Г находится в равновесии с раствором, а активный поток примеси через границу раздела фаз определяется разностью скоростей накопления примеси непрерывно формирующимися квазиравновесными слоями Г ж участками твердой фазы вне приповерхностной зоны. Поэтому [c.96]

Линейная зависимость а от потенциала электрода может быть понята на основе модели Хансена [10]. В этой модели граница между электродом и водным раствором, содержащим небольшие добавки органического вещества, так же, как и в модели Фрумкина [11, 12], представляется в виде двух параллельно соединенных конденсаторов. Однако, в отличие от модели Фрумкина, одна из обкладок этих конденсаторов не является эквипотенциальной вследствие того, что обладает малой диэлектрической проницаемостью. Для точного выполнения модели Фрумкина необходимо, чтобы обе фазы (электрод и раствор) обладали бесконечно большими диэлектрическими проницаемостями. Применимость модели Хансена к границе раствор/воздух нашла экспериментальное подтверждение в работе [9], где рассмотрена зависимость адсорбционного скачка потенциала от степени заполнения. Возможно, что представления Хансена применимы и для границы раздела антрацен/раствор. Линейная зависимость а от потенциала электрода, возможно, объясняет ту степень приближения, с которой уравнение Фрумкина описывает экспериментальные результаты. [c.121]

Рис. 1. Расчетная модель границы раздела антрацен/раствор

В настоящей работе в качестве исходной рассматривается следующая расчетная модель границы антрацен/раствор (рис. 1). Внешняя фаза (антрацен) занимает полупространство (л <10), а плотная часть двойного слоя в растворе — конечную область (0< л <Сб). При больших концентрациях фонового электролита можно пренебречь падением потенциала в диффузном двойном слое и считать в определенном приближении плоскость х=б (6 — эффективная толщина плотной части двойного слоя) эквипотенциальной. Внешняя фаза и плотная часть двойного слоя характеризуются при этом значениями диэлектрической проницаемости, равными соответственно ф и е. Заряд д внешней фазы сосредоточен в плоскости л =0, а плоскость х=Р является плоскостью адсорбции органического вещества (ц — нормальная к поверхности раздела составляющая дипольного момента органической молекулы в адсорбированном состоянии). [c.122]

Разработана модель, количественно описывающая фазовое поведение мицеллярных систем или микроэмульсий. В этой модели граница раздела между каплей и окружающей ее внешней фазой рассматривается как двойной монослой, образованный ориентированными молекулами ПАВ, Гидрофильные головки молекулы ПАВ и их липо-фильные хвосты рассматриваются как независимые промежуточные фазы, причем вода взаимодействует с головками, а масло с липо-фильными частями молекул ПАВ. Направление и степень кривизны поверхности раздела определяется градиентом двумерного давления на границе раздела водной и масляной фаз, который возникает б результате различия взаимодействия на разных сторонах поверхности раздела. Этот градиент давления выражен через измеряемые величины, такие, как объем молекул ПАВ, поверхностное натяжение и сжимаемости. [c.432]

В том случае, когда требуется более точный метод определения поверхностного натяжения неполярной смеси, можно обратиться к разработанному недавно методу корреляции, основанному на ячеечной модели границы раздела пар — жидкость [38]. Этот метод имеет лучшее теоретическое обоснование, чем все другие корреляции для смесей, однако получение точных результатов возможно только при условии, что известны коэффициенты активности компонентов жидкой фазы. [c.421]

Сопротивление пластической деформации, коррозионное поведение, магнитные свойства, релаксационные и многие другие явления зависят от строения границ зерен и протекающих возле них процессов. Экспериментальное исследование роли границ зерен и трактовка их влияния на свойства металлов и сплавов часто были связаны с методическими ошибками. С появлением новых физических методов исследований (электронной микроскопии, точечного рентгеноспектрального микроанализа и т. д.) и разработкой физических основ металловедения (прежде всего, теории дислокаций) [233] появилась возможность представить более надежную модель границ зерен в поликристаллических металлических материалах. [c.41]

Экспериментальных оценок положения оптических уровней /-центра относительа. зон кристалла до сих нор не существует, а в теоретических расчетах на основе кластерной модели границы зон соверщенного кристалла получаются неточно. Тем не менее, имеется качественное согласие между обсуждавшимися результатами для /-центра в кристалле КС1 и результатами, полученными в рамках кластерной модели для /-центра в кристалле LiF. [c.274]

При условии Я,д=Я, , по формуле (16-20) определяем на модели границу автомодельной области [c.304]

Рассмотрим ионное равновесие на границе вода-неполярный растворитель. Такая система может рассматриваться как модель границы раздела вода-липидная мембрана с диэлектрической проницаемостью 2-3. [c.81]

Как уже отмечалось, модель границы зерен как однородного слоя не позволяет ответить на многие фундаментальные вопросы а) каков физический смысл величин 5 и 0 на атомном уровне, б) влияет ли [c.148]

Принятые в настоящее время модели границ блоков и зерен также построены на основе теории дислокаций. [c.280]

Модель границы должна охарактеризовать расположение атомов, позволяющее осуществить переход от одной ориентации зерна к другой. [c.280]

Должны быть установлены границы применимости модели, то есть четко заданы условия, при которых выбранная модель адекватна изучаемому объекту, поскольку ни одна модель не дает исчерпывающего описания объекта. Границы применимости определяются теми допущениями, которые делаются при составлении модели. Как правило, чем больше допущений, тем уже границы применимости. Так например, липосома является адекватной моделью биологической мембраны, если изучается проницаемость липидного бислоя мембран для различных веществ ( 5 и 6). Если же цель исследования - электрогенез в клетках, то в этом случае липосома не адекватная модель, границы ее применимости не удовлетворяют целям исследования. [c.166]

Выяснение роли полупроводниковых свойств минералов в адсорбционных и поверхностных химических процессах на частицах флотационной пульпы позволяет построить предположительную модель границы раздела твердой и жидкой фаз при взаимодействии флотационных реагентов с минералами флотационной пульпы. Главной особенностью границы раздела [c.71]

Концептуальные модели. Граница между эмпирическими (основанными на наблюдениях) и концептуальными (основанными на концепциях) моделями не является четкой (см. п. 9.2). Так, многие сложные модели (см. п. 9.3), имеющие четкое механистическое содержание с высокой степенью хорошо исследованных процессов и взаимодействий между переменными, могут содержать один или большее число коэффициентов, которые необхо- [c.233]

Однако сложность теоретического ирогнозировани5Г1 характера волнового вектора распределения илотности" состояний полевых функций электромагнитного поля Е и Н, иаиример через гоаницу реагирующих сопрягающихся заряженных поверхностей, приводит к необходимости поиска новых физических и математических моделей границы раздела сред, требует постановки соответствующих новых физических экспериментов и разработки соответствующих моделей. [c.75]

Именно с этих позиций вопрос был рассмотрен в [109]. В этой работе в качестве модели границы металл—раствор была использована пленочная модель, причем роль пленки играл тонкий поверхностный слой металла или раствора. В первом варианте толщина поверхностной пленки металла принималась равной 0,5 А, а оптические константы ее приравнивались п я k металла, но при энергии фотона, на 0,1 эв меньше действительной энергии. Во втором варианте толщина поверх-Лостной пленки раствора принималась равной 100 А, а показатель преломления пленки под влиянием изменения ф отклонялся от объемного значения в растворе на 0,5%. Расчет был проведен для системы золото—пленка — 1 М K I. Первый вариант модели качественно воспроизвел форму спектра ЭО золота [рис. 366], второй дал совершенно не похожий спектр. Несмотря на искусственность модели, работа [109] достаточно убедительно показала, что спектр ЭО металла не может возникнуть вследствие модуляции оптических констант только раствора. Вместе с тем даже столь несовершенная модель модуляции оптических констант только металла обеспечивает качественное сходство с экспериментом. Учитывая явную ошибочность сделанных в [50] предположений, можно было бы не делать специального расчета для их опровержения. Тем не менее расчет модуляции п раствора в [109] полезен са.м по себе, так как позволяет оценить вклад ее в общий эффект ЭО. Трудно сомневаться в реальности этого вклада, хотя основную роль в экспериментах, описанных в [50], играет, конечно, электромодуляция оптических констант металла. Влияние изменений скачка потенциала в слое Гельмгольца в диффузной части двойного слоя на эллипсометрические параметры границы металл — раствор было рассмотрено в 0111, 112]. В этих работах также использовалась пленочная модель границы, однако расчет основывался на более реалистичных представлениях о свойствах двойного слоя, чем в [109]. Было показано, что модуляция оптических свойств раствора вообще может вносить заметный вклад в суммарное ЭО, хотя при нормальном падении основную долю вносит металл (расчет в [112] проводился для Я 5461 А, так что сказанное справедливо только при этой Я). [c.141]

Выражения (98) и (99) дают возможность определять oR/R и oon при двух разных а и 6/R и бр при двух разных р. В (120] указанные величины были определены для золота в растворе КС1. Чувствительность метода МЭ по oRIR достигала а по han и Ьрп град. В [122] методом МЭ были исследованы золото и серебро в 1 н. КС1. Частота синусоидальной модуляции 21 гц. Расчет изменений действительной и мнимой частей диэлектрической постоянной бе и бе" был сделан на основе упоминавшейся выше трехфазной модели границы металл — раствор. Предполагалось, что диэлектрическая постоянная металла модулируется электрическим полем в поверхностном слое, толщина d которого порядка длины экранирования в металле. Варьируя d, авторы 122] вычисляли среднее по слою отклонение е, а из него — величину ЭО при наклонном или нормальном падении. Наилучшее согласие между вычисленными таким образом и экспериментальными спектрами AR/R было достигнуто при i = 0,2 А для золота и d = 0,5 А для серебра. Возможное влияние модуляции оптических констант раствора не учитывалось, и авторы [121, 122] полагают, что оно может изменить только интенсивность спектра AR/R, но не положение полос. [c.150]

Рис. 10.16. Модели границы зерен (по Фрнделю)

На основе решеточной модели границы раздела (межфазной зоны), на которой расположены гауссовы цепи компонентов, Хелфанд получил выражение для профиля плоскости вдоль границы раздела (рис. 7.6) [c.216]

Таким образом, СР стальных конструкций, контактирующих с сероводородсодержащими средами (см. рис. 2.1-2.3 2.5-2.8 2.11), происходит, как и водородное растрескивание-расслоение (см. рис. 2.2, в, г 2.9 2.10), межкристаллитно. В настоящее время преобладает островковая модель границ, со- [c.75]

Благодаря успехам физики и смежных наук за последние два десятилетия получила развитие новая перспективная область техники — полупроводниковая электроника, бази/рующаяся в основном на применении нелинейных эффектов переноса заряда в электрически анизотропных твердых средах. Полупроводники строятся из сочетаний различных атомов, причем существенной их особенностью является возможность управляемого легирования их состава, т. е. создания образцов нестехиометрического состава с избытком носителей положительной или отрицательной полярности, названных соответственно дырочной и электронной подсистемами. Успехи полупроводниковой электроники в основном связаны с созданием феноменологической модели границы раздела дырочной и электронной подсистем р-п перехода). Последовательная квантовомеханическая теория р-п перехода с учетом его реальной структуры до сих пор не разработана. Технологическими усовершенствованиями последних лет удалось достичь значительной миниатюризации полупроводниковых схем, сохранив при этом их функциональные свойства. Эти успехи революционизировали целый ряд отраслей промышленности и определили долгосрочную перспективу и актуальность применения полупроводниковых приборов. [c.3]

По мере перегрева кристалла его сдвиговая н объемная упругость понижается. В решеточной модели границе устойчивости (4) соответствует температура 125 К. При снятии ограничений на движение частиц в области температур Г>105К наблюдался переход регулярной структуры в нерегулярную с нулевым модулем сдвига. Температурная зависимость изотермических модулей упругости для этого случая показана на рис. 2. Анализ подвижности молекул в образующейся после развала [c.28]

О размерах возбужденной области на слое можпо судить по амплитудно-частотным характеристикам основной мембраны, поскольку характеристики определяют в модели границу возбужденной области на а следовательно, и размеры возбужденной области на Последняя представляет собой несколько размытую дугу, повторяющ ую вершину ампли-тудно—частотной характеристики мембраны. Оценка протяженности ее по оси частот, проведенная как по экспериментальным данным [86], так и по расчетным характеристикам [143], показывает, что протяженность возбуждеппой области на 3 вдоль оси частот значительно превосходит величину дифференциального порога, составляюш,ую 0,5% от значения частоты. Это дает основание считать, что носледуюш,ее обострение необходимо. [c.93]

Прохождение частицы через потенциальный барьер является прямым аналогом движения плотности вероятности через "узкое место" на спектре энергетических уровней при квантовомеханическом рассмотрении реакции /29, 40/. Как было показано, для расстояний гь между реагирующими частицами высота потенциального барьера меньше энергии диссоциации на величину порядка температуры, В задачах поуровневой кинетики именно таким значениям энергии, расположенным ниже границы непрерывного спектра на величину порядка Т, соответствует положение узкого места на спектре энергетических уровней. Эта область энергий (или в терминах стохастической теории область расстояний между реагентами вблизи вершины потенциального барьера) является главной в определении константы скорости реакции. Фигурирующая в модели граница между связанными и свободными состояниями выбирается таким образом, чтобы результаты вычислений не зависили от К. Введение границы К аналогично заданию числа По рассматриваемых уровней в квантовомеханическом анализе. При этом результаты вычислений не зависят от выбора по, если энергия, соответствующая числу по, расположена в области энергетического спектра выше узкого места. Таким образом, данный подход содержит все основные черты поуровневой кинетики. Из равновесной функции распределения следует закон действующих масс, согласованный с квазиклассическими статсуммами и, как следствие, принцип детального равновесия для скоростей прямых и обратных процессов. [c.107]

Пока что принималось, что граница раздела раствор-мембрана идеальна, т.е. она представляет собой идеальный конденсатор с нулевым током утечки. Однако в реальных ситуациях идеальных границ раздела не существует, поэтому моделью границы раздела должно быть сочетание конденсатора Qi с параллельно включенным резистором с сопротивлением переносу заряда Указанное отклонение от идеального поведения означает, что в ИМПТ любое обусловленное адсорбцией заряженных частиц изменение заряда границы раздела не останется распределенным между модельными конденсаторами (как это принималось выше) напротив, разделенные заряды будут утекать через границу раздела раствор-мембрана и экспоненциально затухать с постоянной времени, равной / t di- Чтобы при типичной границе раздела с d, = 10 мкФ/см постоянная времени была равна 100 с, R , должно быть не менее 10 Ом см . На практике такое сопротивление заряду встречается крайне редко, если только не приняты особые меры для предотвращения любого переноса заряда через границу раздела. Следовательно, теорию ИМПТ удастся проверить экспериментально только в том случае, если будет найден материал для мембраны с сопротивлением переносу заряда не менее Ю Ом см . [c.415]