Рентгеновское излучение собственное

Собственно рентгеноспектральный анализ. В этом методе пробу помещают в рентгеновскую трубку в качестве антикатода. Нагреваемый катод испускает поток электронов, бомбардирующих антикатод. Энергия этих электронов зависит от температуры катода, напряжения, налагаемого на электроды, и от других факторов. Под влиянием энергии электронов в антикатоде трубки возбуждается рентгеновское излучение, длина волны которого зависит от материала антикатода, а интенсивность излучения — от количества данного элемента в пробе. [c.778]

Их можно исключить амплитудным селектором. Другими составляющими фона являются рассеянное рентгеновское излучение, собственные шумы детектора и самой схемы, излучения радиоактивных примесей и космические лучи. Амплитудный селектор обычно может успешно уменьшить интенсивность всех этих составляющих, однако лишь в том случае, если их длины волн значительно отличаются от длины волны регистрируемой линии [60, стр. 800]. [c.80]

Чувствительность счетчика к рентгеновскому излучению зависит от его параметров. Основными из них являются эффективность, разрешающая способность, счетная характеристика и собственный фон счетчика. [c.97]

Закон Брэгга можно легко получить с помощью схемы, представленной на рис. 5.2. Пусть когерентный пучок рентгеновских лучей зеркально отражается от параллельных кристаллических плоскостей, расположенных на расстоянии друг от друга. Из двух лучей, ход которых показан на рис. 5.2, нижний на пути выхода из образца проходит дополнительное расстояние AB =2d sin в. Если это расстояние равно целому числу длин волн пк, то отраженные лучи будут совпадать, по фазе и пропорциональный счетчик зарегистрирует максимум интенсивности. Если используется. высококачественный кристалл-анализатор, дифрагированный пучок получается довольно узким. Например, измеренная полуширина линии составляет при близительно 10 эВ при собственной полуширине 2 эВ. Рентгеновское излучение, длины волн которого не удовлетворяют закону Брэгга, поглощается в кристалле илп проходит сквозь него в его держатель. [c.191]

Принцип действия твердотельных детекторов иллюстрируется рис. 5.15. Рентгеновское излучение от образца проходит сквозь тонкое бериллиевое окно в криостат, где находится охлаждаемый, смещенный в обратном направлении кремниевый р — t —/1-(р-тип, собственный, п-тип) детектор, легированный [c.210]

После фотоэлектронного поглощения атом находится в высоковозбужденном состоянии. Вакансия, созданная фотоэлектронным поглощением, будет заполнена электроном с более высоколежащей оболочки. Разность энергии между этими двумя уровнями, например, вакансией в К-оболочке и вакансией в Ьз-оболочке, испускается в виде рентгеновского фотона. Это рентгеновское излучение называют характеристическим , потому что его энергия (или длина волны) различны для каждого элемента, так как всякий элемент имеет свой собственный уровень энергии. [c.64]

Если электронные уровни расположены в молекуле близко друг от друга, то для электронного перехода достаточен видим лй свет. Если уровни удалены друг от друга, то необходимо УФ- или рентгеновское излучение. ИК-излучение вызывает переходы между колебательными уровнями, радиочастотное - между вращательными. Длина волны электромагнитного колебания X связана с собственной частотой колебания соотношением [c.155]

Когда быстро движущиеся электроны сталкиваются с веществом, они порождают рентгеновские лучи с энергиями, близкими к собственной энергии электронов. В результате электронной бомбардировки возникает тормозное рентгеновское излучение с широким и непрерывным спектром. На узкие области этого спектра накладываются интенсивные излучения, соответствующие характеристической длине волны мишени. Подавлением непрерывного рентгеновского спектра можно получить монохроматические (т. е. определенной длины волны) рентгеновские лучи. [c.320]

Кассету с рентгеновской пленкой прижимают к шву изнутри аппарата прижимом. Прижим состоит из двух элементов собственно прижима из свинцовой пластины и счетчика рентгеновского излучения, который служит датчиком для остановки тележки с рентгеновской трубкой против контролируемого шва. Всеми операциями на данной установке управляют с пульта, вынесенного в безопасную зону. [c.202]

Аналогичные результаты были получены путем регистрации либо рентгеновского излучения, возникающего при высвечивании возбужденного мессбауэровского уровня, либо электронов внутренней конверсии [64, 65]. Такая геометрия рассеяния может применяться также и для наблюдения собственно у-квантов и дает особенно хорошие результаты для более высоких (> 100 кэв) энергий, когда фактор Мессбауэра / и величина эффекта е очень малы. [c.110]

Помимо рассмотренных выше путей превращения радиоэлементов, для некоторых из них довольно характерен переход ядра в устойчивое состояние путем захвата электрона из собственной электронной оболочки. Подобное превращение носит название электронного захвата (ЭЗ). В-результате е-захвата атомный номер элемента понижается на единицу. Например, Аг (Т = 35 дн) переходит в С1, " V (Г = 0,9 л) — в Ti и т. д. Наряду с рентгеновским излучением, обусловленным перестройкой электронной оболочки, е-захват. часто сопровождается ядерным у-излучением. [c.356]

Теоретические расчеты, лежащие в основе упомянутых выше табличных значений атомных амплитуд, исходят из предположения, что частота рентгеновского излучения далека от собственных частот излучения атома. Если же длина волны рентгеновских лучей близка к краю полосы поглощения одного из атомов то возникает эффект аномального рассеяния, родственный эффекту аномального поглощения (рассмотренному кратко в т. I), и к табличным значениям атомных амплитуд /о требуется ввести соответствующие поправки. [c.27]

Если, постепенно повышая потенциал разряда, смеш ать границу все более в область высоких частот, то в некоторый вполне определенный момент (в зависимости от материала антикатода) наблюдается появление чрезвычайно сильного излучения. Интенсивность последнего резко отличается от обычного хода кривой распределения интенсивностей и сохраняется также и после того, как максимум интенсивности уже перешел через длину волны, соответствующую этому излучению. Такое излучение называют характеристическим рентгеновским излучением, или собственным излучением. Это название указывает на то, что длина волны этого излучения определяется материалом антикатода собственно говоря, его поверхности). [c.226]

Тормозное излучение и собственное излучение. Как известно, рентгеновские лучи возникают, когда быстрые катодные лучи, т. е. электроны с очень большой скоростью движения, встречая на своем пути твердые вещества (антикатод в рентгеновской трубке), внезапно задерживаются, как бы тормозятся. Максимальная энергия испускаемого при этом отдельным электроном луча определяется соотношением [c.252]

В трактовке дифракции рентгеновских лучей кристаллами белка н его изоморфных производных предполагается, что принадлежащие атомам электроны являются свободными и в таком состоянии приводятся в вынужденные колебания с частотой со, равной частоте первичного рентгеновского излучения Амплитуда нормального, упругого рассеяния [/°(0)] зависит от брэгговского угла (0), определяющего направление в пространстве дифрагированного луча, но не зависит от длины волны (X). В общем случае это предположение некорректно, поскольку электроны в атомах не являются свободными, а взаимодействуют, особенно эффективно на внутренних К- и -орбиталях, с ядром и друг с другом. В классической теории рассеивающие атомные центры рассматриваются наборами дипольных осцилляторов, имеющих собственные частоты колебаний (0)5), которые равны частотам поглощаемого атомом электромагнитного излучения. Когда частота падающей волны значительно отличается от частот собственных колебаний электронов (о) > 0) или ш a)J), интенсивность дифрагированного луча практически полностью определяется нормальным рассеянием, и поэтому поглощением обычно пренебрегают, т.е. считают 0)5 = 0. Однако если частота рентгеновского излучения становится сопоставимой с частотами собственных колебаний электронов (со со ), возникает резонанс, изменяющий амплитуду и фазу рассеяния. Имеет место аномальное рассеяние. [c.157]

Здесь имеются в виду методы, которые основываются на явлениях фотоэффекта, получаемого при использовании монохроматического электромагнитного излучения, и вторичной электронной эмиссии. Собственно фотоэлектронной спектроскопией (ФЭС) называют метод, в котором вещество облучают в вакуумной УФ области электромагнитного спектра. Приоритет открытия явления эмиссии фотоэлектронов в газах под действием УФ облучения, положившего начало развитию метода ФЭС, принадлежит Ф. И. Вилесову (СССР). В рентгеноэлектронной спектроскопии (РЭС, или ЭСХА, что означает электронная спектроскопия для химического анализа) используют монохроматическое рентгеновское излучение. Создателем этого метода применительно к изучению поверхности твердых тел является шведский ученый К. Зигбан. Для возбуждения эмисии электропов может использоваться также электронный пучок, тогда говорят о методе индуцированной электронной эмиссии спектроскопии . [c.134]

Метод ЭСХА основан на анализе энергетического спектра вторичных электронов (фотоэлектронов), Эмитируемых образцом под действием ультрафиолетового или рентгеновского излучения. Поскольку энергия первичного излучения известна (обычно используют линии гелия, магиия и алюминия с энергией собственно 40,8, 1253,6 и 1486,6 эВ), то по энергиям вторичных электронов можно определить потенциалы ионизации, т. е. энергетические уровни образца. Эффективно анализируемая толщина Слоя ( информационная глубина ) не превосходит, как правило, 2 нм. Методом ЭСХА можно установить состав поверхностного слоя и образование химических связей, в том числе хемосорбцию адсорбированного реагента. По спектрам ЭСХА, иапример, идентифицируют продукты окисления сульфидных минералов, изучают адсорбцию иоиов из растворов на минералах. [c.294]

В условиях нормальной дифракции рентгеновских лучей длина волны падающего излучения к меньше длины волны собственных электронных переходов в атоме Хк (а частота V, соответственно, больше v ), т. е. кК кк и v>v . Это позволяет использовать приближение рассеяния рентгеновских лучей свободным электроном. Такой электрон становится источником сферической волны с амплитудой р. Атомная амплитуда рассеяния А (0) является результатом сложения волн, рассеянных всеми электронами атома, пропорциональна Р и зависит от угла рассеяния 0 и плотности распределения электронов в атоме. Обычно атомной амплитудой рассеяния называют безразмерную величину /(0) =Л (0)//. С увеличением угла рассеяния 0 функция /(0) резко уменьщается от величины I (порядковый номер) до нуля. В принятом приближении функция /(0) является действительной. [c.218]

Кроме того, люминофоры, применяемые для регистрации излучений с большой проникающей способностью (рентгеновское и 7-излучение), должны быть прозрачными для собственного излучения и, желательно, содержать элементы с большим атомным номером. [c.165]

Метод лиофильной сушки заключается в сублимации льда из клеток и тканей в вакууме и, таким образом, является важным способом препарирования для микроанализа биологических объектов. Этот способ отнюдь не является идеальным, и необходимо находить компромиссное решение проблем, связанных с неизбежным образованием и ростом кристаллов льда и с преимуществом, заключающимся в том, что имеется возможность избежать контакта ткани с любыми химикатами во время процесса препарирования. Более того, это не самый лучший способ для всех образцов. Оптимальная сохранность получалась только на образцах, в которых оставалась матрица ткани после завершения процесса сушки. Метод лиофильной сушки в сочетании с микроаналитическими исследованиями, вероятно, лучше всего применим к средам материалов, клеточным монослоям, изолированным клеткам и тонким жидким образцам. Высушенные в замороженном состоянии массивные материалы могут быть заполнены воском или смолой, и заполимеризовавшийся материал может нарезаться. Для анализа массивных объектов, по-видимому, лучше не использовать высушенные в замороженном состоянии объекты из-за возрастания размера области генерации рентгеновского излучения [295]. Метод лиофильной сушки, вероятно, не является наилучшим методом препарирования для анализа in situ межклеточных жидостей — такие исследования более правильно проводить при замораживании из гидратированного состояния. Метод лиофильной сушки биологических образцов для микроскопии и анализа является в общем эмпирическим процессом, и невозможно выработать правила, которые были бы применимы ко всем образцам, — для каждого образца требуется своя собственная процедура. Такие процедуры, вероятно, лучше описать после рассмотрения некоторых физико-химических аспектов замораживания и лиофильной сушки. Поэтому предлагается сначала рассмотреть некоторые теоретические аспекты лиофильной сушки и перейти к обсуждению некоторых практических аспектов, применимых ко всем образцам. Несмотря на то что о методе лиофильной сушки было уже много написано, недавно опубликованные статьи 442—445] содержат строгую теоретическую основу метода. [c.295]

Идеальный детектор рентгеновского излучения должен быть небольшим, недорогим, простыгл в эксплуатации, он должен собирать большую часть рентгеновского излучения, испускаемого из образца, иметь разрешение лучше, чем собственная ширина измеряемой линии (несколько электронвольт), и обеспечивать быструю скорость набора спектральных данных без потерь информации. Ни кристалл-дифракционные спектрометры, ни 51 (Ь])-детекторы в отдельности не обладают всеми этими свойствами, но ири совместном использовании эти два устройства фактически взаимно дополняют друг друга. В табл. 5.2 содержится краткое сравнение основных характеристик обоих способов регистрации. Анализ табл. 5.2 по пунктам следует ниже. [c.256]

Общая квантовая эффективность есть выраженная в процентах часть всего входящего б спектрометр. рентгеновского излучения, которая подсчитывается. При низ ких тока.х пучка системы, содержащие спектрометры с дисперсией ио энергии, имеют обычно больщую скО рость счета на единицу тока, что обусловлено частично более высокой геометрической эффективностьк> сбора и частично более высокой собственной квантовой эффективностью детектора. Графики рис. 5.51, рассч итанные в [54],. демонстрируют, что детектор толщиной 3 мм в соединении с 8-микронным окном из Ве будет регистрировать почти 100% падающего на детектор рентгеновского излучения с энергией в. [c.257]

Взаимодействие электронов с атомами ансда вызьшает образование непрерывного и характеристического рентгеновского излучения. Непрерьшное излучение есть результат тормозящих соударений между электронами и атомами мишени. При каждом соударении электрон тормозится, при этом утраченная кинетическая энергия испускается в виде рентгеновского фотона. Только за одно соударение электрон может потерять любую энергию от нуля до его собственной энергии, что приводит к непрерывному спектру вплоть до энергии, соответствующей ускоряющему напряжению. Например, если трубка работает при ускоряющем напряжении V 45 кВ, то Етах = 45кэВ или Ат1п [c.69]

Электроны как причина рассеяпяя рентгеновских лучей ионные решетки. Установленная Брэггом зависимость (см. стр. 236) интенсивности рентгеновских лучей, отраженных от плоскостей сетки, занятой одинаковыми атомами, выражающаяся в пропорциональности квадрату их атомного веса, имеет силу только для небольших углов отблеска, да и то лишь приближенно. Эта зависимость находится также в противоречии с установленной ранее Баркла закономерностью, в соответствии с которой интенсивность испускаемого каким-нибудь веществом рентгеновского излучения прямо пропорциональна атомному весу. Это противоречие было устранено Дебаем (1918), показавшим, что дифракция рентгеновских лучей при прохождении их через кристаллы или при отражении от плоскостей решетки кристаллов основана — совершенно так же, как и преломление или отражение обычного света,— на том, что свет, как видимый, так и рентгеновский, попадая на очень мелкую частичку, испытывает рассеяние. При этом такая частичка, на которую падает свет, ведет себя как точка, обладающая собственным свечением, от которой исходит сферическая световая волна. Поэтому ясно, что отражение рентгеновских лучей от-какой-нибудь заполненной определенным количеством материальных точек плоскости решетки будет тем сильнее, чем значительнее рассеивающая способность отдельных частичек. Дебай, опираясь на принципы классической электродинамики, установил, что интенсивность рассеяния, а вместе с тем, следовательно, и отражения рентгеновских лучей должна быть пропорциональна количеству рассеивающих электронов. Именно электроны и обусловливают в действительности рассеяние рентгеновских лучей. Поэтому распределение интенсивностей рассеянного излучения и дает нам непосредственную меру количества и расположения электронов. Но так как в нейтральных атомах число электронов равно порядковому номеру и так как ему же приблизительно пропорционален и атомный вес , то отсюда и следует в общем случае приблизительная пропорциональность между интенсивностью рассеянного излучения и атомным весом, т. е., другими словами, справедливость закона Баркла. Однако, как прказал Дебай, для малых углов отблеска, согласно теории, получается пропорциональность интенсивности квадрату количества электронов, что подтверждает и приближенный закон Брэгга. [c.241]

Определение порядковых номеров на основании закона Мозли ограничено лишь Б том смысле, что до сих пор не удалось измерить характеристическое рентгеновское излучение для инертных газов и для всех элементов с атомным весом ниже натрия. В отношении инертных газов это объясняется исключительно самой техникой определения вещества, у которых должно быть возбуждено собственное излучение, должцы сами быть в твердом состоянии, либо должны быть переведены в твердые нелетучие соединения, чтобы их можно было нанести на антикатод. Для инертных газов последнее совершенно исключено, а исследованию их в замороженном состоянии препятствует сильное разогревание антикатода бомбардирующими его катодными лучами. Для элементов с атомным Несом ниже натрия (соответственно неона) измерение невозможно вследствие того, что соответственные частоты у этих элементов настолько низки (согласно уравнению Мозли, они быстро убывают с уменьшением порядковых номеров), ЧТО те кристаллические решетки, которые имеется в нашем распоряжении, уже не позволяют произвести измерение длин соответствующих волн. Тем не менее для элементов от до О удалось все же измерить потенциалы возбуждения серии К, основы- [c.260]

Матричная коррекция с использованием рассеивающего излучения трубки. Многие современные приборы обладают способностью корректировки матричных влияний путем рационирования измеренной интенсивности серы к некоторой порции рентгеновского излучения, рассеянного пробой (характеристические линии трубки или тормозное излучение). Это может быть эффективно для коррекции матричных различий между анализируемой порцией и калибровочными стандартами, однако, если только времена счета не рассчитывались соответствеюю, это может привести к некоторому снижению точности измерений. Коррекции, предлагаемые изготовителями прибора, могут не быть универсально применимыми, и каждый пользователь может разрабатывать собственные наиболее подходящие способы матричных коррекций (то [c.542]

Следует, впрочем, иметь в виду, что эти кривые относятся к отдельным электронам, а не к атому в целом. Электроны, расположенные на различных уровнях, обладают различными собственными частотами VJг , и т. д. Если частота рентгеновского излучения близка к, то это означает, что она много больше, чем v , Ум- Следовательно, все электроны, кроме электронов /С-оболочки, рассеивают нормально — как вполне свободные электроны. Резонансные эффекты, возникающие на К-оболочке, являются лишь небольшим дополнением к общему эффекту рассеяния атомом. [c.150]

Получение и использование. Олову и свинцу соответствуют их собственные минералы касситерит (оловянный камень) ЗпОг и галенит (свинцовый блеск) РЬЗ. Получают их пирометаллургиче-скими способами восстановлением углем или обх игом в сочетании с плавкой. Примерно половина полученного олова идет в пищевую промышленность (на покрытие консервных банок), а свинца — в электротехническую. Здесь сказываются может быть самые резкие различия этих двух металлов — безвредность олова и ядовитость свинца. Даже следы свинца могут при длительном действии привести к тяжелым последствиям, так как свинец накапливается в организме. В медицине его соединения применяются лишь как наружное средство в виде примочек -и пластырей сам он используется 1как защита от рентгеновского излучения (экраны, стекло, перчатки). В сельском хозяйстве и все шире в -медицине начинают использоваться оловоорганические соединения для борьбы с грибковыми заболеваниями. [c.332]

Чувствительным и специфичным способом элементного качественного анализа является рентгеновская спектроскопия, которую точнее следует называть рентгеновским флуоресцентным анализом. Она основана на возбуждении электронов внутренних оболочек атомов и последующей эмиссии характеристического рентгеновского излучения вследствие электронных переходов между указанными оболочками эта эмиссия и является собственно рентгеновской флуоренценцией. [c.198]

OBO смещение оказывается большим. Это, с одной стороны, имеет отрицательное следствие — увеличение потерь энергии на тепловые колебания, а с другой, оказывает положительное влияние на свойства люминофоров, увеличивая их прозрачность к собственному излучению, поскольку устраняется или сводится к минимуму перекрытие полос поглощения и излучения. Особенно существенным является увеличение прозрачности при использовании монокристаллов и толстых слоев порошкообразных фосфоров для преобразования сильно проникающих гамма- и рентгеновского излучений. Повышенная прозрачность представляет собой одно из важных достоинств щелочно-галоидных кристаллов, применяемых в качестве сцинтилляторов, и aW04, из которого получают усиливающие рентгеновские экраны, снижающие экспозицию при рентгенографии. [c.37]

Если с помощью ловушек, охлаждаемых жидким водородом t = —253°), и поглотителей газа такой вакуум может быть получен в отпаянных сосудах, то для того, чтобы его измерить, необходимы специальные приборы, т. -к. даже ионизационные манометры (обычгюй коиструкции) для измерения столь низких давлений совершенно непригодны. Причиной этого является возникновение в цепи коллектора манометра фонового тока, величина которого не зависит от давления. Появление этого-фонового тока происходит вследствие бомбардировки положительно заряженной сетки летящими с катода электронами, в результате которой сетка становится источником мягкого рентгеновского излучения, вызывающего заметный выход электронов с облучаемого коллектора. Так как уход электронов с коллектора равнозначен появлению в цепи коллектора тока положительных ионов, то при достаточно низких давлениях (около 10 мм рт. ст.), когда ионный то очень мал, ионизационный манометр практически показывает лишь фотоэлектронный ток, чем собственно и обуславливается нижний предел измеряемых манометром давлений. [c.50]

Поглощаемая в момент возбуждения энергия расходуется люминофором по весьма разнообразным каналам. Большая часть её непосредственно переходит в тепло и. заметно нагревает экран. Повышение температуры экрана может быть обнаружено просто касанием рукой фронтального стекла трубки во время работы. Значительная доля энергии идёт на вырывание свободных вторичных электронов, которые покидают люминофор в направлении ускоряющего электрода и этим поддерживают потенциал экрана при бомбардировке. Совершенно очевидно, что в нормальных условиях работы число освобождающихся вторичных. электронов должно быть больше или по крайней мере равно числу поступающих первичных. Часть энергии неизбежно тратится на излучение вне пределов видимой области (короткий ультрафиолет, рентгеновское излучение). Только небольшой остаток энергии идёт на оптические переходы, которые обусловливают собственно люминесцентное излучение. Учитывая сильное нагревание экрана и величину вторичной электронной эмиссии, а priori можно предполагать небольшую величину коэффициента полезного действия катодолюминесценции. [c.229]

Проблема разрешающей способности еще более усложняется в связи с появлением паразитных пиков. Этот эффект особенно неприятен для проточного счетчика. Паразитные пики серьезно мешают измерению и даже маскируют измеряемую рентгеновскую линию. Паразитный пик обусловлен рентгеновским квантом, возникшим в газе счетчика в результате поглощения падающего первичного кванта. Когда возникшее в счетчике рентгеновское излучение покидает активный объем счетчика (вследствие прозрачности газа счетчика к собственному излучению), возникают паразитные пики, соответствующие разности энергии между возбуждающим рентгеновским излучением и рентгеновским излучением активного газа приемника. В качестве примера рассмотрим разделение импульсов Сп и Сг анализатором импульсов с аргоновым счетчиком. Энергия линии СиК равна 8,98 кэв, энергия линии АтКа — 3,2 кэв. Под действием линии СиХа возникает пик с энергией 5,8 кэв ЕсиКа — EatkJ- Этот пик почти точно совпадает с линией СтКа (6,0 кэв), и поэтому эта линия не разрешается. [c.221]

Рис. 9.6. Схема переноса генов животному-ре-ципиенту с помощью ретровируса с встроенной кДНК мышиного гена после разрушения собственного костного мозга реципиента с помощью рентгеновского излучения [2296].

Максимум интенсивности лежит приблизительно при 3/2 Интенсивность тормозного излучения возрастает пропорционально увеличению разрядного тока 1, порядкового номера элемента, образующего материал анода, и квадрату приложенного высокого напряжения. Собственное излучение материала анода наблюдают только тогда, когда электроны обладают достаточно большой кинетической энергией. Так, минимальное напряжение для возбуждения характеристического /Са-излучения (Яц = 1,54 А) в рентгеновской трубке с медным анодом по ураненню (5.2.11) составляет [c.204]

Используемые в рентгеновской спсктроскопии трубки характеризуются высокой потребляемой мощностью (3,5 кВт). Ввиду этого предпочитают трубки с вольфрамовым анодом. Излучение флуоресценции особенно велико в том случае, когда собственное излучение рентгеновской трубки имеет длину волны, близкую к краю поглощения определяемого элемента (например, использование анода из хрома при определении К, Са, Т1). [c.204]

Свойства. К.-мягкий серебристо-белый металл светится в темноте под действием собственного а-излучения. При обычной т-ре устойчива модификация с гексагон. решеткой тнпа a-La (о = 0,3496 нм, с= 1,1331 нм), выше 1277°С-с кубнч. гранецентрированной (а = 0,4382 нм), ДЯ" перехода 3,3 к Дж/моль. Для К. т. пл. 1358°С, т. кнп. 3I10 рентгеновская плотн. 13,51 г/см j 27 ДжДмоль-К) Д//2, 14 кДж/моль 5 98 71 ДжДмоль-К) ур-нне температурной зависимости давления пара lg/j(MM рт. ст.) = = (4.74 0.37) - (18060 690)/Т (1170-2068 К) ферромагнетик с точкой Кюри 131 К. [c.560]

Собственная полуширина рентгеновской линии составляет около 2 эВ. Налример, для Ка-излучения марганца (5,898 кэВ) полуширина равна приблизительно 2,3 эВ, что составляет около 0,039% от энергии максимума. Полуширина линии Мпх , полученная в 51 (Ь1)-спектрометре, увеличивается обычно до 150 эВ или до 2,5% от энергии максимума. Такое увеличение ширины линии является следствием, во-лервых, статистического разброса числа носителей заряда, создаваемых захваченными моноэнергетическими фотонами из-за дискретной природы процесса во-вторых, неопределенности, вводимой термическими шумами в процессе усиления. Распределение числа носителей заряда для моноэнергетического фотона хорошо олисывается гауссовой кривой (рис. 5.19). Полуширину этого распределения можно рассчитать геометр ическим квадратурным сложением при учете двух источников шума (объяснение этого приводится в гл. 2 )по уравнению [c.216]

Пики вылета в амплитудных спектрах обусловлены неполным поглощением в детекторе собственной рентгеновской флуоресценции, возбуждаемой регистрируемым излучением. Комптоновский континиум возникает вследствие вылета из детекторов квантов некогерентного рассеянного излучения. Наличие хвоста в области малых энергий может быть обусловлено как присутствием в объеме детектора областей с неполным сбором носете-лей, так и вылетом из детектора части фото- и Оже-электронов. Обычно суммарная высота пиков помех не превышает 1 % от высоты основного пика. [c.18]

Баркла наблюдал это явление еще до открытия явления интерференции рентгеновских лучей. Он установил (1905), что частота собственного излучения не изменяется с возрастанием разрядного напряжения. Это заключение относительно частоты он сделал на основании проницаемости, т. е. жесткости рентгеновских лучей, принимая ее пропорциональной частоте. Возможность более точных определений длин волн при помощи интерференции рентгеновских лучей очень скоро привела к важному результату, а именно Мозли в 1913 г. открыл простую зависимость между частотой собственного излучения элементов и их порядковыми номерами. [c.253]

Собственное излучение и строение атомов. Длины волн собственного излучения элементов, относящегося к рентгеновской области, несравненно меньше длины волн обычного оптическэго спектра. Поэтому для их измерения пользуются специальными единицами, называемыми Х-едини- [c.255]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология