Бета-частицы определение

Радиоактивные изотопы распадаются самопроизвольно, образуя альфа- и бета-частицы и гамма-излучение. Радиоизотопы широко применяются в медицине и промышленности, но все эти три типа радиации более или менее опасны для здоровья. Так как ядерная радиация не улавливается органами чувств человека, разработано множество устройств для определения радиации и ее интенсивности. [c.318]

Эти приборы применяются для анализа бинарных газовых смесей, в частности для определения содержания инертных газов, образующихся в ходе протекания циклических процессов. Пробы газа ионизируются бета-частицами, и разность в силе ионных токов в промышленном потоке и в эталонной пробе является мерой концентрации второго компонента в смеси. [c.11]

Ядра некоторых изотопов обладают свойством радиоактивности. Большинство таких ядер приобретает устойчивость в результате испускания альфа-частиц ( Не), бета-частиц (. е) и (или) гамма-лучей ( у). Некоторые ядра распадаются в результате испускания позитрона ( е) или электронного захвата. Одним из факторов, определяющих устойчивость ядра, является его ней-тронно-протонное отношение. Большое значение при определении устойчивости ядра имеет равенство в нем общего количества нуклонов одному из магических чисел, а также наличие четного числа протонов и нейтронов. Ядерные превращения можно вызвать бомбардировкой ядер заряженными частицами, ускоренными при помощи ускорителей, или нейтронами в ядерном реакторе. [c.274]

Оказалось, что для определения формы бета-спектра и граничной энергии бета-частиц прямое применение бета-спектра практически бесполезно. Если для определения граничной энергии использовать обычный спектр, например спектр приведенный на рис. 11-10, то будет невозможно определить отрезок, отсеченный [c.407]

Если теперь построить зависимость левой части уравнения от энергии, то получается прямая линия, пересекающая ось энергий в точке, дающей граничную бета-энергию. Это, конечно, приводит к более точному определению максимальной энергии бета-частиц, как это можно видеть на примере графика Кюри для бета-активного изотопа Те (рис. 11-П) [c.408]

Накопление радионуклидов в определенных тканях препятствует распределению радиоактивного изотопа по всему организму и, таким образом, его разбавлению Критические ткани или органы подвергаются при этом особенно сильному воздействию, где главную роль играют альфа- и бета-частицы с их высокой ионизирующей способностью [c.223]

Часть сообщенной энергии превращается в фотоны тормозного излучения. Последние поглощаются в значительно меньшей степени, чем исходное и вторичное бета-излучения, и при определенной форме мишени большая часть энергии этих фотонов может вообще не поглотиться. В результате непосредственного взаимодействия бета-частиц с атомами мишени происходит определенное число смещений, однако пока еще нельзя систематически производить теоретический расчет числа смещенных атомов. [c.199]

Трассеры применяются и при определении содержания природных радиоактивных элементов урана, тория и радия. В первом случае используется уран-233. При анализе радия (изотопы с массовыми числами 226 и 224) используют радий-228 (бета-излучатель), который можно выделить из солей тория. При анализе тория применяется торий-234, образующийся при распаде урана-238. Торий-234 (Т 1/2 = 24 суток) распадается с испусканием бета-частиц с макс = 0,19 МэВ и его радиометрию проводят по дочернему протактинию-234 (Т 1/2 = 1,2 мин., Е гкс — 2,29 МэВ). В 1 г урана активности тория-234 и протактиния-234 составляют 11 кБк. Отделение тория-234 от [c.116]

Использование Р испускает бета-частицы, его период полураспада равен 14,3 дня. Известно, что опухоли мозга поглощают Р значительно более интенсивно, чем здоровые клетки мозга. Поэтому Р был успешно использован нейрохирургами для точного определения локализации опухолей мозга. (Локализацию опухоли мозга можно определить и при помощи рентгеновских лучей, однако в этом случае невозможно определить глубину залегания опухоли.) За несколько часов до операции больному вводят некоторое количество Р (радиоактивный изотоп). В процессе операции при помощи тонкого, похожего на карандаш счетчика Гейгера —Мюллера хирург исследует мозг в области опухоли. Поскольку Р испускает лишь относительно слабые бета-частицы, а гамма-лучей не испускает, счетчик будет регистрировать их только тогда, когда он совсем приблизится к опухоли. Это даст возможность определить не только глубину, но также и размер и очертания опухоли. Хирург может даже при этом удалить опухоль, совсем не повредив здоровые клетки мозга. Это в свою очередь исключает возможность переноса злокачественных клеток [c.462]

Дайте определение каждому из следующих терминов альфа-частицы (а-частицы), бета-частицы (Р-частицы), гамма-лучи (у-лучи), радиоактивность, трансмутация, период полураспада, счетчик Гейгера—Мюллера, микседема. [c.469]

Метод определения активности бета-частиц в воде [c.498]

Можно было бы ожидать, что бета-лучи, исходящие из данных ядер, все имеют одну и ту же энергию или по крайней мере принадлежат к одной из нескольких моноэнергетических групп. Однако это не так. Определение энергии бета-лучей, исходящих из данных ядер, может быть легко проведено несколькими способами, например с помощью спектрометра с магнитным объективом или с помощью сцинцилляционного спектрометра. При этом всегда вместо моноэнергетических групп получается непрерывный энергетический спектр. Это хорошо видно на примере бета-спектра изотопа (рис. 11-10). Очевидно, энергии бета-частиц, вылетающих из ядер, могут изменяться от нуля до максимального значения 1,7 Мэв. [c.383]

В принципе методики счета альфа-частиц не отличаются от методик счета бета-частиц, однако, учитывая очень малые величины пробега альфа-частиц в различных средах, становится особенно существенным точное определение таких факторов, как поглощение излучения в измеряемом образце, стенках счетчика или камеры, в воздухе между образцом и счетным устройством и т. д. [c.14]

Теория, развитая Бете (см. гл. I), позволяет количественно оценить потерю энергии частицы при ее прохождении в веществе. На основании уравнения (1-14) можно рассчитать дифференциальную потерю энергии частицей определенного заряда, движущейся со скоростью V в веществе данной плотности. Однако величина потери энергии (1Е1(1х еще ничего не говорит о том, какие энергетические пакеты переносятся к молекуле. В принципе, передача энергии может происходить за счет двух типов взаимодействия — лобового и скользящего соударения. [c.69]

До 1920 г. о ядре было известно очень мало. Кроме способности некоторых ядер испускать альфа-, бета- и гамма-лучи, было известно, что масса атома сконцентрирована в ядре и что порядковый номер — это мера положительного заряда ядра. Так как электрон и протон были единственными элементарными частицами, известными в то время, естественно было предположить, что ядро состоит из этих частиц. Это привело к модели ядра, известной под названием протон-электронной модели. В соответствии с этой моделью, ядро содержит такое число протонов, которое отвечает массовому числу А. Так как положительный заряд ядра равен порядковому номеру 7, необходимо, чтобы ядро содержало (Л—2) электронов. Другими словами, часть массы ядра отвечает тому числу протонов, которое соответствует порядковому номеру, а остаток массы ядра складывается из определенного числа протон-электронных пар. [c.391]

Определенную прибором ПСХ-У удельную поверхность называют видимой (5в), т. е. дающей суммарную внешнюю поверхность частиц без учета внутренней поверхности замкнутых пор. Полная удельная поверхность (5п) дополнительную суммарную поверхность внутренних замкнутых пор. Имеется несколько адсорбционных методов определения [9]. Наибольшее распространение имеет метод, получивший название теории БЕТ [40],. [c.23]

Принцип действия электронных источников основан на преобразовании электроэнергии с помощью специальных электронных устройств или ускорителей потока частиц. Источники излучения на базе электронных устройств могут создавать рентгеновское излучение, гамма-излучение, бета-излучение. Бетатроны, линейные ускорители и микротроны непосредственно создают поток быстродвижущихся электронов, а если направить его на мишень из определенного материала, можно получить электромагнитное (тормозное и характеристическое) излучение с энергией квантов, завися- [c.269]

Радиометрия может быть использована и для идентификации радионуклида по его ядерно-физическим константам по периоду полураспада Т1/2 (определение временной зависимости активности радионуклида), по верхней границе бета-спектра для бета-эмиттеров, а при использовании специальных спектрометрических детекторов и по энергии альфа-частиц или гамма-кван-тов. [c.103]

При анализе трансурановых элементов возникает проблема определения их выхода при химических операциях. Подобрать специфический носитель невозможно из-за особенностей химии этих элементов. Выход был найден в применении трассеров — радионуклидов тех же элементов, но отсутствующих в определяемой смеси. Например, при определении содержания радионуклидов плутония в объектах окружающей среды необходимо учитывать радионуклиды с массовыми числами 239, 240, 241 и 242, образующиеся в ядерном реакторе при последовательном захвате ядром урана-238 нескольких нейтронов и бета-превращениях (цепочка обрывается на короткоживу-щем изотопе плутония-243, превращающемся в америций-243 с Tw2 = 5 ч), и плутоний-238, образующийся при захвате нейтрона нептунием-237 и последующем бета-распаде. В качестве трассеров используют изотопы плутония с массовыми числами 236 и 244, отсутствующие в определяемой смеси и получаемые другими (не в реакторах на тепловых нейтронах) методами. Энергии альфа-частиц плутония-244 — 4,59 и 4,55 МэВ, а плутония-236 — 5,79 и 5,72 МэВ, что вне пределов энергий альфа-частиц реакторных изотопов плутония от примерно 4,9 до 5,5 МэВ, поэтому альфа-спектры легко разделяются. Требования к чистоте трассеров — содержание примесей плутония-242 в первом изотопе и содержание плутония-238 во втором изотопе менее 0,1 % от активности основного изотопа. [c.116]

Согласно теории Бете, энергия, рассеиваемая частицей на единице длины пути в результате неупругих столкновений, определенным образом зависит не только от электронной плотности среды, но и от среднего потенциала возбуждения входящих в ее состав атомов, а также от массы и скорости падающей частицы. Если первичная частица является электроном с энергией, большей 1 Мэе, то необходимо также учитывать поляризацию среды. Поэтому расчет поглощенной компонентами смеси энергии излучения по электронным долям может носить только приближенный характер. Более точным, очевидно, является расчет, основанный на допущении, что поглощенная энергия распределяется пропорционально вкладу каждого компонента в тормозную способность среды по отношению к данному виду излучения. [c.280]

Для проведения исследований синтезирован гранулированный аморфный кремнезем путем химико-термической обработки диспергированных гидролизатов особо чистого тетраэтоксисилана. Исследованы образцы единого гранулометрического состава с размером частиц 90—200 мкм. Содержание примесей в образцах, определенное методами химико-спектральным и пламенной фотометрии, составляло (мас. %) А1 (1—2)-10- Ре (1—2)-10-" м (1-5)Мп 2-10-5 — -5-10-6 Си (5—8)-10-в Са (2—5)-10- Т1 (2—7)-10-5 N3 (1—4)-10- и К ЫО- . Определены также удельная поверхность образцов по методу БЕТ [15] и влагосодержание-(измерение потери массы образца после прокаливания при 1300° С в течение 4 час). [c.108]

Методы, использованные для определения энергии частиц (альфа и бета), указаны в каждом случае с помощью следующих обозначений [c.8]

Принципиальная трудность, возникающая при использовании формул Бете, заключается в том, что они выведены для водородоподобных атомов, и при приложении этих формул к рассмотрению более сложных атомов и молекул их необходимо модифицировать. Необходимо также определить значение Е (эффективного среднего ионизационного потенциала атома или молекулы). Обычно значение Е для каждого элемента выбирается так, чтобы получить согласие между теоретически вычисленными и экспериментально определенными данными о тормозящих способностях различных элементов для а-частиц. [c.260]

Точный расчет допустимых потоков на ткани кроме принадлежности их к определенной группе критических органов (см. табл. 1) требует учета поглощения и рассеяния частиц в экранирующих тканях. При оценке дозы внешнего облучения потоком слабопроникающих излучений (бета-частицы и электроны, альфа-частицы, протоны и другие заряженные частицы небольшой энергии) следует иметь в виду, что толщина слоя тканей и жидкостей, экранирующих хрусталик глаза, принята равной 300 мг см толщина кожи — 100 мг1см , в том числе толщина эпидермиса кожи, экранирующего базальиый слой эпителия, — 7 мг1см . [c.233]

Ионизирующее излучение поглощается материалом, окружающим радиоактивный источник. Это поглощение происходит в воздухе, в самом веществе (самопоглощение), в стенках устройства, экранирующего образец, в окощке обнаруживающего излучение прибора, а также во всех видах специальных поглотителей, монтируемых между образцом и детектором. Определение типа излучения и его энергии производится с помощью поглотителей различной толщины, так как известно, что альфа-частицы имеют очень небольшую глубину проникания, бета-частицы проникают в материал несколько глубже, а гамма-лучи могут проникать очень глубоко. На практике этот метод используется очень редко, и только в связи с бета-нзлучателями. Однако различия в счете импульсов, обусловленные различиями в толщине и плотности контейнеров образцов, могут создавать серьезные трудности, когда речь идет о бета-излучателях и источниках рентгеновского излучения, таких, как йод-125. Поэтому в этих случаях часто используют пластмассовые пpoб pки, у которых различия в толщине и плотности минимальны. [c.76]

Защита от внешнего альфа- и бета-излучения радиоактивных препаратов осуществляется сравнительно просто вследствие малой проникающей способности этих излучений. Альфа-и бета-излучение характеризуется определенной величиной пробега альфа- и бета-частиц, т. е. расстоянием, на которое они могут проникать в вещество. Пробег альфа-частиц в воздухе не превышает нескольких сантиметров. Альфа-частицы поглощаются резиновыми перчатками, одеждой, стенками сте клянной ампулы и т. п. Пробег бета-частиц в воздухе в зависимости от их энергии составляет величину от сантиметров до нескольких метров. Для защиты от бета-излучения применяют материалы с малым атомным номером, например специальные [c.59]

Бета-частицы. При всех разнообразных применениях радиоактивных изотопов в качестве индикаторов чаще всего приходится измерять р-активность. Это обусловлено простотой и значительной чувствительностью ее определения, а также тем, что большое число элементов как с малыми, так и с высокими значениями 2 обладает естественной или искусственной р-радиоакти-вностью. Кроме того, эффективность обнаружения р-частиц составляет почти 100%. [c.27]

Альфа- и бета-частицы при взаимодействии с электронами вещества, через которое проходят, теряют энергию маленькими порциялти. Поэтому он и имеют определенную длину пробега. Гамма-излучение проникает прямолинейно до момента разового взаимодейст- [c.281]

Радиохимич. методы нашли широкое применение при исследовании закономерностей, изучаемых другими химич. дисциплинами — коллоидной химией, термодинамикой, химич. кинетикой и пр. Методич. особенностью Р. является определение элементов и изотопов по их радиоактивному излучению или по продуктам ядерных превращений. Это позволяет не только простым способом определять количество того или иного изотопа в исследуемом веществе, но часто и выполнять изотопный и элементный анализы смеси, пользуясь различием радиоактивных свойств отдельных изотопов. Поэтому радиометрич. методы играют очень большую роль в Р. Идентификацию и определение изотопов производят измерением активностей всех типов радиоактивных излучений — альфа-, бета-частиц, гамма-квантов, электронов конверсии, осколков деления. Наибольшее распространение получили счетчики радиоактивных излучений, хотя в отдельных случаях используются калориметры, радиометры и прочие приборы интегрального типа, а такше специальные ядерные фотоэмульсии, регистрирующие проходящие заряженные частицы (см. Радиография). [c.246]

БЕТА-ЛУЧИ (Р-лучи) — излучение, состоящее из электронов (или позитронов) и образующееся при -распаде радиоактивных изотопов. При наличии электрических зарядов Б.-л. под действием электрического и магнитного полей отклоняются от прямолинейного направления, что используется для определения отношения заряда частиц к их массе. Скорость частиц Б.-л. близка к скорости света. Б.-л. ио.чизируют газы, вызывают химические реакции, люминесценцию, действуют на фотопластинки и т. д. [c.44]

Исследование электронных спектров поглощения растворов солей переходных металлов с недостроенными электронными оболочками может явиться хорошим средством изучения процессов сольватации в растворах. В поле частиц, окружающих ион такого металла, его недостроенная оболочка расщепляется, причем число подуровней зависит от напряженности поля и его симметрии. Бете [1] рассчитал число подуровней, образующихся при расщеплении недостроенной оболочки в кристаллах различной симметрии, для ионов с различными электронными конфигурациями. Ильз и Гартманн [2] перенесли представления Бете на растворы, считая, что поля определенной симметрии создаются лигандами, окружающими ион в растворе. [c.266]

Обычно число регистрируемых счетчиком частнц не равно числу актов распада в препарате. Это происходит вследствие ограниченности телесного угла, под к-рым счетчик виден со стороны препарата, вследствие поглощения частиц в окошке счетчика п воздухе, самопоглощения и саморассеяния в препарате, рассеяния от подложки, а также вследствие того, что вероятность регистрации частиц, попавших в счетчик, может быть не равна 100%. Поэтому иамеретш числа актов распада в препарате, т. е. абс. измерения, требуют применения специальной аппаратуры и особым образом приготовленных источников излучения (пример 4л -счетчики р-частиц, внутрь к-рых помещают чрезвычайно тонкие препараты, в к-рых не происходит самопоглощение р-частиц, см. далее). Были предложены также методы абс. счета активности (напр., метод определенного телесного угла), основанные на введении большого числа поправок (на телесный угол, поглощение, рассеяние), учитывающих перечисленные выше факторы. Наиболее точные определения абс. активности производят с использованием счетчиков с телесным углом 2я или 4я, в к-рых препарат располагают т. обр., чтобы в рабочий объем счетчика попадала половина или все испущенные частицы. Газонаполненные счетчики и ионизационные камеры применяют для определения абс. активности а- и р-активных изотопов, сцинтилляционные счетчики — для счета по рентгеновскому и у-излучению. С большой точностью абс. активность ряда изотопов можно определить по т. наз. методу бета-гамма совпадений. Измерения производятся двумя бета- и гамма-счетчиками. Электронная схема позволяет измерять число р-частиц, попавших в единицу времени в бета-очетчик (iVr,). число у> вантов, сосчитываемых в единицу времени гамма-счетчиком <]Y. ), а также число частиц одновременно регистрируемых обоими счетчиками, Аб- [c.226]