Поверхностное натяжение соответственных состояний

Для круглой капиллярной трубки поверхность раздела может быть представлена частью сферы, радиус которой определяется поверхностным натяжением. Соответственно равновесные термодинамические состояния могут быть [c.151]

Субкапиллярные трубки и промежутки имеют еще меньшие размеры они соответственно менее 0,0002 и 0,0001 мм. Жидкости по отверстиям подобного рода циркулировать не могут, так как силы сцепления и прилипания, превращаясь уже из движущего фактора в противодействующий, становятся столь значительными, что сила гидростатического давления победить их не в состоянии. Поскольку поверхностное натяжение нефти в три раза меньше, чем поверхностное натяжение воды, зависящие от этого капиллярные силы воды (сцепление и прилипание) в три раза превосходят таковые у нефти. В силу этого, если нефть сопровождается водой, то нефть займет те части пласта, которые имеют более крупные поры, а вода, наоборот, проникнет в более мелкие поры. Если мелкие капиллярные или субкапиллярные поры раньше были заняты нефтью, то при последующем доступе воды последняя может вытеснить нефть из мелких пор и занять ее место. Например, если имеются два пласта (один — глинистый, в котором мельчайшие поры заняты нефтью, а другой — перекрывающий, или подстилающий первый, песчаный, содержащий воду), то считается возможным, что нефть будет вытеснена водою из глинистого пласта в песчаный. [c.149]

Зависимость поверхностного натяжения от температуры может быть представлена формулой, полученной на основе принципа соответственных состояний [60] [c.69]

Механическая прочность НДС в зависимости от интенсивности внешних воздействий в маловязких дисперсионных средах имеет экстремальный характер, обусловленный аналогичным изменением радиуса ядра ССЕ. По прочности связей между ССЕ в зависимости от вида экстремального состояния НДС могут быть разделены на два типа НДС с коагуляционными и фазовыми контактами. I тип — обратимые НДС, в которых ССЕ находится в первом экстремальном состоянии (Гт.п) и по классификации П. А, Ребиндера образуют между собой коагуляционные контакты. По мере перехода ССЕ из I во П экстремальное состояние происходит агрегирование ядер ССЕ, уменьшение поверхностного натяжения на поверхности ядра и соответственно толщин адсорбционно-сольватного слоя, [c.129]

Исследованы поверхностные и контактные свойства жидких и твердых фаз систем Аи — 81 и Аи — Ое, измерены поверхностное натяжение и плотность жидких сплавов во всей области концентраций и температурном интервале 360— 1600 0, определены краевые углы смачиваемости твердых золота и германия, золота и кремния соответственно для систем Аи — З , Аи — Ое равновесными жидкими сплавами для двухфазных полей диаграмм состояния при температурах от эвтектических до температур плавления компонентов. Рис. 10, библиогр. 29. [c.222]

Точных теоретических формул для расчета коэффициента поверхностного натяжения жидкостей не существует. Некоторые методы опытного определения а описаны в и. 9.2.2 и в [21]. Эмпирические зависимости а от температуры приводятся в [35]. Простейшим является соотношение, полученное на основе теории соответственных состояний [c.83]

В 1886 г. Этвеш [585] впервые попытался установить соотношение между поверхностным натяжением и температурой в основе его работы лежит представление о соответственных состояниях. Интегральная форма уравнения Этвеша имеет вид [c.34]

Принцип соответственных состояний был применен [557] для описания поверхностного натяжения а. [c.375]

Ван-дер-Ваальс представил зависимость поверхностного натяжения а от температуры Т с помощью теории соответственных состояний [c.206]

Пользуясь модифицированной теорией соответственных состояний [24], можно выразить приведенное поверхностное натяжение многих слабополярных жидкостей в виде однозначной функции модифицированной приведенной плотности [25]. Теоретически эта зависимость представляет интерес, но редко применяется для pa -чета поверхностного натяжения. [c.207]

Например, сравнение мольных объемов следует выполнять в соответственных-состояния при равных значениях поверхностного натяжения и т. д. [c.16]

По принципу соответственных состояний и подобия свойств зависимость поверхностного натяжения от температуры [c.288]

При более высокой концентрации ПАВ в растворе для описания распределения вещества между объемом и межфазным слоем необходимо пользоваться или уравнением Ленгмюра, илк уравнением (П1.127) соответственно для неионогенных и ионогенных ПАВ, а изменение поверхностного натяжения следует уравнениям Шишковского (1П.125), и (И1.129). Интересно, что оба последних уравнения при выражении состава только поверхностного слоя переходят в одно и то же уравнение — уравнение Ван-Лаара, которое фактически является уравнением состояния поверхностных пленок для данного интервала концентраций ПАВ [c.190]

Зависимость (1) по сути дела выражает собой закон соответственных состояний при приведении переменных к молекулярным параметрам. Таким образом, по полученным данным представляется возможность проверить справедливость этого закона в приложении к поверхностному натяжению в широком диапазоне температур. При приведении переменных с помощью молекулярных констант наглядно проявляется влияние структуры молекул и квантовых эффектов при низких температурах. Как видно из рисунка, кривые для всех веществ расходятся. Наименьшее расхождение, как и следовало ожидать, имеет ме- [c.47]

Рассмотрим конкретный практический пример ламинарного смешения. Жидкий компонент вводят в смеситель, содержащий расплав полимера в форме капель микроскопических размеров. Мы утверждаем, что то, что произойдет с каплями в потоке жидкости в начальной стадии смешения, не зависит от смешиваемости компонентов. Это объясняется тем, что при быстром растворении образуется тонкий (в лучшем случае) пограничный слой. Постепенно капли де формируются, подвергаясь воздействию локальных напряжений.. Поле напряжений неоднородно, поскольку компоненты смеси имеют различные реологические свойства (как вязкость, так и эластичность). Влияние поверхностного натяжения несущественно (соответственно несущественно и наличие или отсутствие четких границ раздела), Вязкие силы превышают поверхностное натяжение По мере деформации капель и увеличения площади поверхности раздела степень смешиваемости двух компонентов начинает играть все возрастающую роль. Для смешиваемых систем внутренняя диффузия способствует достижению смешения на молекулярном уровне, а в случае несме-шиваемых систем — вводимый компонент дробится на мелкие домены. Эти домены вследствие вязкого течения и под воздействием сил поверхностного натяжения достигают состояния, характеризуемого постоянной величиной деформации. Таким образом, для несме-шиваемых систем смешение начинается по механизму экстенсивного смешения и постепенно переходит в гомогенизацию. Морфология доменов, образующихся как в смесях, так и в сополимерах, является предметом интенсивных исследований [19]. [c.388]

В то жв время для процесса межфазного переноса, протекающего в условиях нестабильности поверхностного натяжения, характерны как диссипативные, так и недиссипативные нелинейности, Еесно1фя на это и многие другие отличия между мех[ агной конвекцией и упомянутыми процессами, по-вццимому, между ними существует и ряд принципиальных сходств. Это проявляется, в частности, в аналогичном поведении систем вблизи критических состояний (соответствующих порогу генерации, критической тевшературе неравновесных фазовых переходов и критическим градиентам межфазного натяжения), в окрестности которых свойства электрических, магнитных и гдцродина-мических полей изменяются подобным образом в зависимости от превышения над пороговой мощностью лазерной генерации и от ваничивы отклонений от критических значений температуры фазового перехода и локальных градиентов поверхностного натяжения соответствен-во. [c.9]

Кривая зависимости давления пара от температуры имеет физический смысл лишь в определенной области давления и температуры. При увеличении температуры и давления плотности жидкости и пара начинают сближаться между собой по своему значению, и наконец достигается такое состояние, при котором жидкость и пар становятся неразличимыми по всем термодинамическим параметрам (например, по плотности и молярному объему), исчезает граница жидкость — пар, соответственно поверхностное натяжение становится равным нулю. Это состояние называется критическим. Энтальпия испарения с увеличением температуры понижается и в критическом состоянии также становится равной нулю. Соответствующая температура называется критической Гкрит (аналогично ркрит, Укрит, ркрит). В критическом состоянии пар и жидкость неразличимы. Нельзя считать, как это иногда делают, что критическое состояние отличается тем, что выше критических температуры и давления невозможно превратить газ (пар) в жидкость. Критическая плотность составляет примерно треть плотности жидкости в нормальных условиях, соответственно она в 300 раз больше плот- [c.276]

Цель данной работы >—полное исследование поверхностных и контактных свойств жидких и твердых фаз этих систем измерены поверхностное натяжение и плотность жидких сплавов во всей области концентрации и температурном интервале 360— 1600° С определены краевые углы смачиваемости твердых фаз золота и германия, золота и кремния соответственно для систем Аи — 51 и Аи — Ое равновесными жидкими сплавами для двухфазных полей диаграмм состояния при температурах от эвтектических до температур плавления компонентов рассчитаны работа адгезии, адгезионное натяжение, коэффициент растекания, а также межфазное натяжение изучена микро и макроструктура сплавов, в частности эртектического состава. [c.4]

Еще более расширит, толкование имеет С. с. з. в теории поверхностного натяжения. Р. Этвеш постулировал (1886), что поверхностная энергия, отнесенная к т-ре, для подобных в-в в соответственных состояниях одинакова. Эмпирич. ур-ние Этвеща для поверхностного натяжения о [c.386]

Покажите, что адсорбированный монослой должен подчиняться уравнению состояния двумерного идеального газа, если —ЬС, где С—концентрация раствора поверхностно-актиБного вещества, и у° — поверхностное натяжение раствора и чистого растворителя соответственно. [c.292]

Можно найти и другие критерии соответственных состояний. Например, по Сегдену, сравнение мольных объемов следует делать в соответственных состояниях при равных значениях поверхностного натяжения, так как установлено, что при равных поверхностных натяжениях межмолекулярные силы одинаковы. [c.110]

Глава посвящена поверхностному натяжению чйстык жидкостей к смесей жидкостей. Для чистых жидкостей методы, основанные на использовании принципа соответственных состояний и на парахоре, считаются наиболее точными, когда расчетные значения сравниваются с экспериментальными. Для смесей дается развитие методов расчета поверхностного натяжения чистых жидкостей, а также приводится метод, основанный на термодинамическом анализе системы. Межфазное натяжение в системах жидкость—жидкость и жидкость—твердое тело здесь не рассматривается. / [c.512]

Рекомендации. Для поверхностного натяжения органических жидкостей использовать данные, собранные Яспером [29]. Два метода расчета а изложены в этом разделе. Расчетные значения а сравниваются с экспериментальными в табл. 12.2. Для жидкостей, не проявляющих водородных связей, применяется метод, основанный на использовании принципа соответственных состояний [уравнения (12.3.6) и (12.3.7)]. При этом необходимо знать нормальную температуру кипения, критическую температуру и критическое давление. Погрешности обычно меньше 5 %. [c.521]

Для смесей, содержащих один полярный компонент или более, не следует применять метод, основанный на использовании принципа соответственных состояний кроме того, ни один термодинамический метод неприменим без введения констант смеси. Поэтому для полярных (неводных) систем имеетсй-только один метод расчета поверхностного натяжения — корреляция Маклеода—Сагдена [уравнение (12.5.1)]. Когда для сравнения с результатам расчета использовались данные Линга и Ван-Винкле [32] о поверхностном натяжении смеси, для исследованных полярных-полярных и полярных неполярных систем достигалось только умеренная согласованность (от 5 до 15 %). [c.528]

Защитные свойства смазок, содержащих в качестве загустителей Л1ыла, будут определяться количеством влаги, которое данный слой смазки в состоянии эмульгировать, и будут зависеть от скорости эмульгирования, от поверхностного натяжения между водной и масляной фазой и ряда других факторов. Кроме того, вода, проникающая в мицеллу, значительно повышает степень диссоциации молекул мыла на ионы, что приводит к изменению свойств коллоидной системы. Мыла к тому же являются слабыми электролитами и, будучи солями слабых кислот II сильных оснований, сильно подвергаются гидролизу в водных растворах. Химический анализ 0,1 N растворов КаС1, в которых проводилось испытание смазок ЦИАТИМ-203, 1-13 и УПШ, показывает, что в растворе накапливается достаточно большое количество катионов соответственно Ь1, Са, Ь1. [c.247]

Г. А. Бабалян обосновывает использование ПАВ для увеличения нефтеотдачи снижением поверхностного натяжения, приводящим к снижению капиллярного давления и соответственно к большей подвижности капли, которая в отсутствии ПАВ находится в неподвижном состоянии. [c.256]

Соотношение (2.131) представляет собой принцип соответственных состояний для поверхностного натяжения полимерных жидкостей. Полученное Роэ с помощью дырочной теории выражение (2.90) также определяет прйнцип соответственных состояний для поверхностного натяжения полимеров. [c.76]

Аналогично принципу соответственных состояний для поверхностного натяжения простых жидкостей [69, с. 17] Паттерсон и Растоги [70] формулируют понятие приведенного поверхностного натяжения для полимеров, являющегося универсальной функцией приведенного объема или приведенной температуры [c.76]

Согласно Сноу и Растоги [72], расчеты поверхностного натяжения полимерных жидкостей с помощью принципа соответственных состояний в ряде случаев дают лучшее согласие с опытом, чем расчеты другими методами, например по парахору (рис. 2.12). [c.77]

ПРЕДЕЛЕ 1ИЕ ПОВЕРХНОСТНОГО НАТЯЖЕНИЯ НА ОСНОВЕ ТЕОРИИ СООТВЕТСТВЕННЫХ СОСТОЯНИЙ [c.157]

Результаты применения теории соответственных состояний Пригожина [ 5, с. 27] для расчетов поверхностного натяжения полимеров, изложенные в работах Роэ [36], Паттерсона и Растоги [37], Сиоу и Паттерсона [38], аналогичны результатам, полученным на основании использования парахора. В отличие [c.157]

В. П. Привалко и Ю. С. Липатов [39] предложили более простое соотношение для расчета поверхностного натяжения в рамках теории соответственных состояний [c.158]

В работе приводятся экспериментальные данные по поверхностио-иу натяжению и плотности системы галлий - кадшш и поверхностному натяжению и работе выхода электрона системы галлий - таллий. Диа-аграммы состояний этих систем характеризуются наличием области несмешиваемости в жидком состоянии[1,т.1,о.2В0 т.2,0.32].Температуры монотектической реакции равны 282 и 287°С,а критические точки-295 и 575°С соответственно. Области расслаивания имеют концентрацион -ные границы от 27,5 до 77,3 ат.% кадмия и от 1,8 до 95,5 ат. тал- [c.109]

Изучено состояние криптона, сорбированного в мезопорах ряда образцов пориртых стекол при температурах 77,4 и 90,2 К. Исходя из вида сорбционных изотерм с явно выращенным гистерезисом десорбци-онкой ветви можно утверждать, что в порах рассмотренных образцов ниже температуры тройной точки происходит капиллярная конденсация криптона. Величина поверхностного натяжения криптона, рассчитанная по уравнению Кельвина, по мере уменьшения радиуса начиная с 27 8 при 77,4 К и 30 X при 90,2 К и до 15 А падает с 39 и 34 иН/м и до 26 и 19 мН/м соответственно, йл. - 4, библиогр. - 10 назв. [c.257]

Как и во всех других случаях, энергия системы может быть выражена, как сумма ряда членов, каждый из которых представляет собой произведение некоторого фактора экстенсивности на соответ-ствуюш.ий фактор интенсивности. Возьмём в качестве факторов экстенсивности энтропию 71, объём V, площадь А и массы компонентов fftf, приписав рассматриваемым фазам индексы а и Р в качестве факторов интенсивности будем иметь соответственно температуру, давление, поверхностное натяжение и химические потенциалы, как независимые переменные. Тогда приращение энергии реальной системы при малом обратимом равновесном изменении её состояния будет [c.149]

Согласно уравнению (IV. 25), поверхностное натяжение расплава изменяется пропорционально энергии межмолекулярного взаимодействия в расчете на единицу площади поверхности бусинки В рамках модели ячеек сходный смысл имеет параметр Яо из уравнения (11.59), однако воспользоваться этим параметром для расчета у1 по соотношению (IV. 25) не представляется возможным ввиду неопределенности значений г, е и V для разных полимеров. Тем не менее, принимая во внимание физический смысл отношения 1 /и из уравнения (11.59) как коэффициента упаковки бусинки в ячейке, можно было ожидать существования корреляции между Яо (и, соответственно, поверхностным натяжением расплава у/) и эф( )ективной долей свободного объема полимера fг = 1 — Ис, г/Уа. г (где Ьа,т И Ус, Г — УДбЛЬНЫЙ объеМ ПО-лимера в аморфном и кристаллическом состоянии при температуре Т). [c.129]

По мерс заряжения произойдут следующие изменения. Про-тиво1 оны нз лиофобных становятся лиофильными и покидают углеводородное ядро, а частично — и саму мицеллу. Поверх-ност 10-активные ионы вследствие отталкивания одноименных зарядов, во-нервых, создают поверхностное тангенциальное давление и соответственно снижают поверхностное натяжение (эффект того же знака дает и вторичная обкладка двойного элек-тр ческого слоя, состоящая в основном из противоионов) и, во-вторых, повышают свой химический потенциал. Вследствие сольватации функциональных групп поверхностно-активных ионов и взаимодействия ионов разных знаков этот эффект уменьшается, но все же для окончательного выравнивания химических потенциалов в системе часть поверхностно-активных ионоз неизбежно покидает мицеллу и переходит в раствор. Таким образом, в процессе зарядки мицелла уменьшает свой размер. В конечном равновесном состоянии в мицеллярной ячейке имеется сферический двойной электрический слой. Его первичную обкладку составляют заряды поверхностно-активных ионов н противоионов, расиределенные в некотором слое на расстоянии от центра, близком к длине поверхностно-активного иона, а вторичную — статистически распределенные вокруг ядра мицеллы противононы и коионы. [c.157]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология