Спектры линейчатые и полосатые

Рис. 2. Типы спектров линейчатый (а), полосатый (б), непрерывный или сплошной (в)

При возбуждении молекулы в ней происходят сложные энергетические изменения (рис. 89) электроны переходят с одного уровня на другой, одновременно изменяется и система возможных колебательных и вращательных уровней. Это усложняет спектр и образует ту характерную структуру полосатых спектров, которая резко отличает молекулярные спектры от линейчатых спектров атомов. [c.144]

В излучении пламени наблюдаются три вида спектров линейчатые спектры атомов и ионов, полосатые спектры молекул и непрерывные спектры, обусловленные как излучением при рекомбинации (ассоциации), так и излучением раскаленных твердых частиц. В настоящем разделе будет дано самое общее представление о происхождении спектров различного вида, более полные сведения о теории спектров можно найти в литературе [c.48]

Все эти три типа спектров линейчатый, полосатый и непрерывный — возникают при горении электрической дуги. [c.10]

Прн возбуждении паров пробы в высокотемпературном источнике наблюдаются три типа спектров линейчатые, полосатые и сплошные. [c.18]

Рис. 14.1. Атомный линий, поэтому их называют линейчатыми спектр водорода в ви- (в отличие ОТ полосатых молекулярных спект-димои и близкои ров). Многие линии в атомных спектрах со-

Спектры, получаемые разложением испускаемого телами излучения, называются эмиссионными. Они бывают непрерывными, линейчатыми или полосатыми. Непрерывный с пектр имеет излучение раскаленных твердых и жидких тел. Излучение газов (его можно [c.9]

Энтропия квантовой частицы определяется числом разрешенных дискретных энергетических состояний на интервале энергии 3]. Молекулярные электронные спектры полосатые, т. е. состоят из огромного числа линий (энергетических состояний). Атомные спектры линейчатые (число уже разрешенных линий для молекулы Н2>40 ООО, для атома Н<100,для атома Л < 10, для J2>60 ООО). [c.96]

Линейчатые и полосатые спектры. Кроме линейчатого спектра, водород имеет еще и полосатый спектр. Он возбуждается при разряде в трубке Гейслера под небольшим напряжением. Полосатые спектры отличаются от линейчатых тем, что при наблюдении их в спектроскопе с низкой разрешающей способностью они имеют вид однородных полос. В действительности и эти полосы состоят из отдельных линий, только они очень близко расположены. Однако их расположение принципиально отлично от расположения линий в линейчатом спектре . Вообще полосатые спектры приписывают двух- или многоатомным молекулам, а линейчатые спектры — свободным атомам. Например, у паров иода можно наблюдать, как при повышении температуры характеристический (абсорбционный) полосатый спектр паров иода исчезает в той же степени, в какой происходит диссоциация молекул Хг на атомы I. Точно так же в случае водорода полосатый спектр приписывают молекулам водорода, а линейчатый — атомам водорода. [c.96]

В случае линейчатого поглощения (спектры атомов и линейчато-полосатые спектры молекул) одна из причин нарушения закона Ламберта — Беера — большая величина коэффициента поглощения в центре линии, приводящая к практически полному поглощению света на участке линии вблизи ее центра уже при малых толщинах поглощающего слоя. Изменение доли поглощения, приходящегося на этот участок, с изменением концентрации поглощающего вещества (вследствие расширения линий поглощения) или с изменением толщины поглощающего слоя и проявляется в виде отклонений от закона поглощения. [c.304]

Известны три типа эмиссионных спектров линейчатые, полосатые и непрерывные. Линейчатые спектры испускаются атомами и ионами раскаленных газов и паров. Полосатые спектры возникают при излучении света раскаленными парами молекул. Непрерывные спектры испускаются раскаленными жидкими и твердыми телами. [c.170]

Граница континуума (непрерывной части) в линейчато-полосатом спектре поглощения соответствует той минимальной энергии световых квантов /гv , которой достаточно для того, чтобы вызвать диссоциацию. [c.61]

Распад молекулы только в результате увеличения ее вращательной энер-гии установлен для HgH. В линейчато-полосатом спектре испускания НеН, [c.81]

Следует отметить, что разделение пламен на три типа возможно для конкретного диапазона длин волн излучаемого спектра, так как Одно и то же пламя может быть отнесено, например, к первому типу в одном спектральном диапазоне и к иному типу в другом спектральном диапазоне. Это связано с тем, что соотношение между линейчатым, полосатым и сплошным участками в спектре может быть разное в различных областях спектра. [c.17]

Колебательные спектры молекул в чистом виде практически не встречаются, так как колебания ядер молекулы обычно сопровождаются ее вращением. Наложение малых вращательных возбуждений на колебательные движения приводит к линейчато-полосатой структуре инфракрасных спектров поглощения и испускания. [c.664]

В качестве источника возбуждения спектра при анализе в фотометрии пламени используют пламя горючих газов. Вследствие низкой энергии пламени эмиссионные спектры веществ, получаемые в пламени, просты по сравнению со спектрами веществ при возбуждении их в дуге или искре. Тем не менее в излучении пламени наблюдается три вида спектров линейчатые спектры из дискретных линий атомов и ионов, полосатые спектры молекул и непрерывные спектры, обусловленные излучением или поглощением света твердыми частицами или каплями жидкости. Полосатые спектры могут быть также вызваны ионизацией, диссоциацией или рекомбинацией молекул и атомов. [c.82]

Спектр излучения различных тел. Спектры излучения всех тел можно причислить к одному из трех типов линейчатому, полосатому или сплошному. [c.418]

Если сплошные спектры поглощения газов свидетельствуют о фотохимической диссоциации молекул, то спектры с отчетливой линейчато-полосатой структурой указывают, что в результате первичного фотохимического акта возникают возбужденные молекулы, которые, таким образом, и являются начальными центрами реакции. Правда, среди реакций про- стых молекул случаи, когда начальным центром фотохимической реакции является возбужденная молекула, по-видимому, очень редки, ив настоящее время можио привести лишь весьма ограниченное число примеров такого рода реакций. [c.353]

Конечной причиной усиления поглощения в данном случае будет увеличение вероятности оптического перехода, обусловленное снятием или ослаблением квантовых запретов при поглощении света молекулой в момент ее столкновения с какой-либо другой молекулой. Для иллюстрации этого эффекта на рис. 76 приведены микрофотограммы спектра поглощения паров брома в видимой области спектра (кривая 1) и паров брома при том же значении величин Св,, ж х, но в присутствии азота (кривая 2). Структура спектра поглощения паров брома такова, что слева от минимума кривых рис. 76 спектр имеет линейчато-полосатую структуру, справа же от минимума — спектр сплошной. Как видно из рис. 76, нримесь азота практически не влияет па интенсивность поглощения брома в области сплошного спектра и вызывает резкое усиление поглощения в области дискретного спектра. В результате наблюдается резкое нарушение закона Ламберта — Беера (непостоянство величины бJx при постоянном Свг х). [c.305]

Если изучение молекулярных спектров дало ценные сведения относительно структуры молекулы и атома, то изучение физических свойств положительно активных молекул, способных служить центрами ассоциации, в сочетании со спектроскопией, позволит выяснить механизм ассоциации и конденсации. Свет, испускаемый любым веществом при его нагревании, характеризуется определенным спектром — линейчатым спектром атома и полосатым спектром молекулы. Длины волн света, соответствующие этим линиям, и их относительные интенсивности характерны для излучающего вещества, для определенных энергетических изменений молекул. Что же будет происходить с веществом, от молекул которого отнимается энергия. Потеря энергии молекулой приводит ее в положительно активное состояние сколько энергии отнимается (что соответствует определенному спектру излучения), столько она может поглотить при данном равновесном состоянии среды путем присоединения (адсорбции) полярных молекул. Следовательно, чем больше энергии будет отнято от молекулы, тем больше иа ней адсорбируется молекул пара, тем интенсивнее будет протекать конденсация. [c.150]

И разумеется, наиболее детальное зондирование структуры молекулы, макромолекулы или макроскопического тела произойдет в условиях резонансного поглощения энергии, когда в системе есть релаксаторы или осцилляторы с собственной частотой V = 1/тл. Повторяем, что безотносительно к эффектам квантования на этом основана вся атомная и молекулярная спектроскопия с тем единственным (и непринципиальным) отличием, что непрерывный спектр заменяется линейчатым или полосатым. Рекомендуем читателям самим в этом убедиться. [c.52]

Для атомных спектров типично наличие отдельных резких спектральных линий. Их поэтому называю линейчатыми в отличие от полосатых спектров, испускаемых молекулами, и сплошных спектров, преимущественно присущих раскаленным твердым и жидким телам. [c.68]

Спектры, получаемые разложением испускаемого телами излучения, по виду разделяют на линейчатые, полосатые и непрерывные. Установлено, что линейчатый спектр получается от излучения, испускаемого атомами, а полосатый - молекулами. Применение спектрографов высокой разрешающей способности показывает, что полосы состоят из большого числа линий, расположенных очень близко друг к другу. Атом каждого элемента и молекула индивидуального вещества имеют свой характерный спектр, который состоит из совершенно определенного набора линий или полос, отвечающих соответствующим значениям длин волн. В данном разделе рассмотрены атомные спектры. Примеры таких спектров показаны на рис. 1.2, на котором помимо шкалы длин волн нанесена шкала волновых чисел . [c.11]

Обычно свет содержит излучение с различными длинами волн. В этом случае его принято характеризовать так называемым спектральным составом — кривой спектрального распределения энергии. Различают спектры непрерывные, линейчатые, полосатые и смешанные характер спектра зависит от типа источника излучения. [c.39]

Спектры, получаемые разложением испускаемого телами излучения, называются эмиссионными. Они бывают непрерывными, линейчатыми или полосатыми. Непрерывный спектр имеет излучение раскаленных твердых и жидких тел. Излучение газов (его можно вызвать нагреванием или электрическим разрядом) дает линейчатый спектр, состоящий из отдельных линий, или полосатый спектр, состоящий из полос. Применение спектрографов высокой разрешающей способности показывает, что эти полосы состоят из большого числа линий, расположенных очень близко друг к другу. В настоящее время уста- [c.12]

П1. Введение времени жизни структурных элементов позволяет использовать в, качестве структурно-кинетической характеристики релаксационный спектр. Он отражает реальное существование в полимерах иерархии, или спектра структур нужно только помнить при этом о двойном усреднении, когда мы хотим описывать системы в статистических терминах. Релаксационный спектр в этом смысле ничем не отличается от привычных — колебательных, вращательных или иных — спектров, знакомых читателю по курсам молекулярной или атомной физики. Как и эти спектры, релаксационный спектр может быть непрерывным, полосатым или (чаще) линейчатым с полосами или их максимумами связаны определенные моды движения, или материальные релаксаторы— те же структурные элементы с двумя временами жизни. На высоких уровнях структурной организации, ввиду двойного усреднения, нецелесообразно давать определенные наименования этим релаксаторам или структурным единицам термин микроблоки достаточно полно характеризует эти единицы как флуктуационные структуры, образованные несколькими (иногда многими) макромолекулами. [c.72]

Известно три типа эмиссионных спектров линейчатые, испускаемые атомами и ионами раскаленных газов и паров полосатые, излу-чаёмые раскаленными парами молекул непрерывные (сплошные), испускаемые раскаленными жидкими и твердыми телами. [c.44]

Термическое возбуждение состоит в нагревании вещества до достаточно высокой температуры. Если вещество при зтом находится в твердом или жидком состоянии, то оно излучает сплошной спектр. По мере повышения температуры яркость спектра возрастает. Газообразные или парообразные вещества дают спектр линейчатый или полосатый, в зависимости от того, являются ли элементарные ча-стипы атомами или молекулами. Прп температурах порядка 1000— [c.90]

Линейчато-полоСатый фон в спектре угольной дуги, горящей в атмосфере воздуха, обязан своим происхождением излучению возбужденных молекул СМ, N0, СО, Сг, N2, О2, а также СН, НН и ОН, приеутствующйх в разряде [640, 1369 . Кроме того, линейчато-полосатый спектр может излучаться, и труднодйссоциируе-мыми соединениями пробы (например, молекулами 5Ю, ВО, Т10). Молекулярный фон (особенно в области кантов полос) часто яв-< ляется наибольшей помехой для обнаружения слабых аналитических линий. Во многих случаях отдельные участки молекулярного фона вследствие недостаточного разрешения их структуры, не могут быть отличены от Сплошного непрерывного фона [1369]. [c.131]

Величина энтропии электронов растет до преддиссоционного состояния и резко падает при диссоциации ковалентной молекулы. Увеличение энтропии электронов которая определяется количеством разрешенных уровней на интервал энергии) подтверждается сравнением атомных и молекулярных спектров. Атомные спектры — линейчатые, количество линий для атома водорода около 100. Молекулярные спектры полосатые. Количество уже выделенных линий для молэкул Ы2>40000. Причем с увеличением температуры количество линий на интервал энергии растет [П. Вклад энтропийного члена в свободную энергию ковалентной связи должен быть существенен в силу высокой кинетической температуры электронов. [c.134]

Присутствие в пламени раскаленных твердых или жидких частиц обусловливает наличие непрерывного спектра. Но наряду с этим некоторые вещества, находящиеся в пламени в газообразном состоянии, дают прерынистый спектр (линейчатый или полосатый). Таким образом, пламя пиро00став0 В имеет в больщин-стве случаев непрерывный спектр излучения с наложенным на него прерывистым спектром излучения газовой фазы. Сравнительная интенсивность непрерывного и прерывистого спектров зависит в неръую (очередь от температуры пламени и количественного соотношения в нем твердой и газовой фазы. [c.76]

Взаимодействие лучистого потока с газами и парами существенно отличается от взаимодействия с поверхностями конденсированных фаз, где падающее на твердую (или жидкую) поверхность излучение в инфракрасной области практически поглощается и отражается внешней поверхностью тела (исключение представляют некоторые полимерные материалы и диатермичные жидкости). Масса газа или пара поглощает внешнее излучение и, соответственно, посылает в окружающее пространство собственную лучистую энергию всем объемом. Отсюда следует, что поглощательная и равная ей излучательная способность газов и паров должна зависеть не только от молекулярного строения конкретного газа (пара), но и от количества поглощающих (излучающих) молекул в объеме, занимаемом газом. Другой специфической особенностью излучения газов или паров является несплошной характер их спектра (линейчатый или полосатый). [c.102]

Молекулярные спектры очень сложны, так как возможны различ-ны1е электронные переходы в молекулах электронные спектры), колебательные переходы с из1менением колебательных состояний ядер атомов, входящих в состав молекулы колебательный спектр), и изменения вращательных состояний молекулы вращательный спектр). Эти спектры расположены в различных областях длин волн (частот). Электронные спектры, усложняющиеся колебательной и вращательной структурой, представляют собой систему характерных полос (иногда такой спектр называют линейчато-полосатым), которые располагаются от вакуумной ультрафиолетовой ( 1000 А) до ближней инфракрасной области ( 12 ООО А) (в волновых числах от 10 до 8-10з см Колебательные спектры, сопровождающиеся вращательной структурой, расположены в ближней инфракрасной части спектра от 1,2 до 40 ц (от 8-10 до 250 см ). Вращательные спектры расположены в более далекой инфракрасной части спектра и измерение их оптическими (термоэлектрическими) средствами возможно до 1,5 мм (т. е. от 250 до 6 сл1 ). Вращательные спектры заходят в микроволновую область, изучаемую средствами радиоспектроскопии. [c.12]

Теория фотодиссоциации изложена в ряде работ [2Г)9, 200], и поэтому мы остановимся лишь на некоторых общих моментах. Фотодиссоциация вызывает появление в молекулярных спектрах сплошных областей поглощения, так как при этом поглощение света уже не подчиняется законам квантовой механики. Граница коптиниума в линейчато-полосатом спектре поглощения соответствует той минимальной энергии световых квантов (/ivh.), которой достаточно для того, чтобы вызвать диссоциацию соединения. [c.149]

Метод основан на индивидуальном характере спектров излучения (линейчатых и полосатых) различных газов и паров. Интенсивность линий или полос Сйектра является мерой концентрации соответствующего газа илн пара в смесн, В анализируемой смеси, находящейся при пониженном давлении, возбуждается высокочастотный электрический разряд, обусловливающий свечение [c.605]