Энергия классическая

Чтобы разорвать связи, существующие в молекуле КС1, до ее распада на ионы, процесс растворения должен обеспечиваться энергией. Классическая теория Аррениуса не рассматривает ни источник, ни природу этой энергии. [c.366]

Одним из выражений квантовых законов является дискретность уровней энергии тела, совершающего периодические движения. Рассмотрим в качестве примера гармоническое колебание осциллятора. Энергия классического гармонического осциллятора может непрерывно изменяться. Эта энергия равна уА 2 (наибольшее значение потенциальной энергии при х = А). Упругая постоянная [c.219]

Если разобрать отдельные члены выражения для энергии, можно сделать вывод, что по существу является энергией классического кулоновского взаимодействия между двумя атомами водорода. Интеграл представляет собой величину [c.163]

Некоторый газ подчиняется уравнению состояния РУ = = ЛГ + ЬЩТ/У), где Ь - константа. Внутренняя энергия газа при бесконечном расширении совпадает с внутренней энергией классического идеального газа. Покажите, что теплоемкость этого газа не зависит от температуры. [c.45]

Энергия классического идеального одноатомного газа, отсчитываемая от его энергии при абсолютном нуле, определяется исключительно поступательным движением частиц. Следовательно, для 1 моль газа [c.101]

Реакция хлора С1г с метаном под действием световой энергии — классический пример этого тина радикальной реакции [c.148]

Одним из выражений квантовых законов, как указывалось, является дискретность уровней энергии. Рассмотрим в качестве примера гармоническое колебание осциллятора. Энергия классического гармонического осциллятора может непрерывно изменяться. Эта энергия равна (наибольшее значение потенциальной энергии при х=А). Упругая постоянная у—величина постоянная для данного осциллятора, а амплитуда А может изменяться непрерывно. Из данной выше формулировки квантовой механики, утверждающей дискретность фазового пространства и устанавливающей величину фазовой ячейки, следует, что [c.295]

Энергия (классическая функция Гамильтона) классического гармонического осциллятора представляет сумму кинетической и потенциальной энергий [c.381]

Р1з сравнения выражений (4.2) и (4.8) следует, что значения средней энергии квантового и классического гармонических осцилляторов существенно различаются. Заметим, что выражение (4.8) имеет более общий характер. Из него как частный случай можно получить выражение для средней энергии классического гармонического осциллятора. Действительно, при высоких температурах, когда йГЭ-йсо, знаменатель в выражении [c.107]

Что касается отдельных составляющих АЕ ,..., АЕ энергии взаимодействия, то АЕх дает энергию электростатического взаимодействия жесткой (невозмущенной) молекулы и жесткого адсорбента и является поэтому аналогом энергии классического взаимодействия мультиполей обеих систем (т. е. ориентационного взаимодействия Кеезома). [c.39]

Из (26,2) и (26,3) следует, что энергия классических колебаний гармонического осциллятора определяется выражением [c.119]

Кулоновский интеграл С. Энергия классического электростатического взаимодействия. [c.413]

Другое условие применимости полуклассического приближения заключается в том, чтобы разделение системы на классическую и квантовую подсистемы не вносило большой погрешности при вычислении траекторий. Это условие выполняется, если кинетическая энергия классических степеней свободы заметно превосходит изменение энергии квантовой подсистемы [28]. [c.94]

Это выражение получается посредством приравнивания энергии классического [c.309]

Вероятность туннельного перехода будет зависеть от формы и протяженности барьера и энергии классического движения. Для оценок часто используют формулу для вероятности туннельного прохождения частицы с массой х и энергией Е через одномерный потенциальный барьер и (Я) [c.25]

Таблица 2.6, Разность энергий классической и неклассической форм этильного катиона Л , рассчитанные различными квантовохимическими методами

На кривой (рис. 5-(>) виден небольшой минимум, что указывает на устойчивость молекулы, но вычисленное значение энергии составляет всего около 0,1 экспериментального значения. Если разобрать отдельные члены выражения для энергии, можно сделать вывод, что Е, по существу является энергией классического кулоновского взаимодействия между двумя атомами водорода. Интеграл /х представляет собой величину [c.180]

Выражение (16) показывает, что взаимодействие электронных спинов не только зависит от аддитивного обменного члена — не связанного со спинами, но также пропорционально скалярному произведению угловых спиновых моментов. Если вспомним, что энергия классического взаимодействия между двумя магнитными диполями 11 и [12 равна [c.298]

Рис. 1-6. Зависимость энергии классического магнитного диполя в магнитном поле от угла 9 между направлением магнитного поля и осью диполя.

После подстановки в (11.84) соотношения (11.82) константа в этом выражении, характеризующая собой энергию осциллятора, становится равной ца А /2. Из этого следует, что энергия классического осциллятора может принимать любое значение, которое будет определяться амплитудой его колебания. [c.51]

Металлы. В кристаллах с металлическим характером химической связи число электронов в зоне проводимости сравнимо с числом разрешенных квантовых уравнений. Важным следствием этого является сильное квантовомеханическое вырождение электронной жидкости, связанное с особенностями квантовой статистики Ферми — Дирака. Согласно этой статистике подавляющая часть энергетических уровней, расположенных в зоне проводимости металла ниже значения химического потенциала электронов (уровня Ферми), занята электронами, в то время как уровни, лежащие выше уровня Ферми, в основном свободны. Поэтому в металлах оказываются практически невозможными переходы между далеко расположенными уровнями, требующие больших затрат энергии, и в переносе участвуют только электроны, энергия которых незначительно (на величины хкТ) отличается от энергии Ферми. В свою очередь, значение последней определяется природой металла и практически не зависит от температуры. В результате этого оказываются практически не зависящими от температуры средняя кинетическая энергия электронов проводимости в металле и средняя скорость их блужданий, связанная с кинетической энергией классической формулой [c.192]

Попытаемся рассмотреть вопрос о закономерностях свечения также с классической точки зрения. Если учесть, что полная энергия классического осциллятора равна [c.23]

В заключение следует предупредить читателя, что при всех достоинствах конформационной теории ее не следует считать венцом развития стереохимии. В частности, барьер внутреннего вращения этана, рассчитанный с использованием значений энергии классических ван-дер-ваальсовых сил, составил всего 3—4 кДж/моль, тогда как по термодинамическим данным 13 кДж/моль. Следовательно, существуют какие-то неизвестные взаимодействия, которые пока нельзя учесть и даже назвать. Правда, выдвинут ряд идей и расчетов на их основе [23, с. 14—16], но вопрос все же нельзя считать решенным. Однако и сегодня конформационная теория уже может много дать теории катализа, надо только почаще обращаться к такой возможности. [c.18]

Следует отметить резкое отличие найденного результата от картины, наблюдаемой для частицы, движение которой описывается законами классической механики. Энергия классической частицы может принимать любые значения. Как видно из уравнения (I, 27), энергия частицы, для которой справедливы законы квантовой механики, может принимать только ряд строго определенных значений, характеризуемых целочисленным коэффициентом п. Таким образом, энергия электрона, движущегося относительно ядра, оказывается квантованной. При этом параметр п может быть отождествлен с главным квантовым числом атома в теории Бора. Введение главного квантового числа и предположение о квантовании энергии является одним из основных постулатов в теории Бора. В квантовой же механике это положение служит необходимым условием решения радиальной части волнового уравнения Шрёдингера. Поскольку в уравнении (1,27) п не может равняться нулю, то =5 0, т. е. минимальная энергия атома водорода отвечает значению п== [c.18]

Простая электростатическая теория была впервые применена для объяснения комплексов металлов Ван-Аркелом и Де Буром" II Гэрриком примерно в 1930 г. В своей модели связи они исполь зовали хорошо известные уравнения потенциальной энергии классической электростатики. Этот подход требовал знания величин зарядов и размеров центральных ионов, а также величин зарядов, дипольных моментов, поляризуемости и размеров лигандов. Лег ко показать, что если принять чисто электростатическую модель, то нужно ожидать для комплексов с одинаковыми лигандами н любым координационным числом правильной конфигурации Так, для комплексов с наиболее распространенными координационными числами 2, 4 и 6 конфигурации должны были бы быть соответственно линейной, тетраэдрической и октаэдрической, так как они обеспечивают минимальное отталкивание между лигандами. Для некоторых комплексов, используя эту простую мо дель, можно вычислить энергии связи, которые хорошо согласуют ся с экспериментально найденными величинами . [c.256]

Совокупность ЪМ связанных осцилляторов можно формально описать как совокупность ЗМ независимых одномерных гармонических осцилляторов, частоты которых носят название собственных частот. Энергия отдельного осциллятора опишется выражением типа ад - - при классическом и выражением (11.7) при квантовом описании. Средняя энергия классического гармонического осциллятора составляет кТ, что дает для кристалла Екол = ЗЫкТ и [c.184]

Неслютря на его, казалось бы, простой вид, решение этого квадратного (относительно Е) уравнения связано со значительными трудностями, потому что Я/у и Д/у в нем могут быть выражены только через функции А и В, а те в свою очередь — через функции, сами по себе представляющие сложные интегральные выражения. Поэтому необходи.мы дополнительные допущения, которые были сформулированы (для более сложных случаев) в работах Эйриига и сотрудников [19]. Они касаются элементов Нц и Л/,- в (4), которые по определенным формулам выражаются через Q, кулоновский интеграл системы (энергия классического кулоновского взаимодействия ядер и электронов друг с другом и между собой), и обменные интегралы , соответствующие обмену той или иной пары электронов, или, как иногда говорят, транспозиции координат соответствующей пары орбитальных функций. [c.205]

Есть еще один вопрос, который я хотел бы здесь затронуть. Это вопрос о реальности обменных сил. Мне представляется, что этот спор совершенно беспредметный. Ясно, что если мы рассчитываем любую молекулу, например молекулу На то видим, что существует классическая и некласс-н-ческая часть энергии. Классическая часть — это кулоновская или электростатическая часть. Для молекулы водорода это даст 14 ккал против 100 ккал опытных. Следовательно, бесспорен опытный факт, что существует какая-то сила, которую не удается отразить в образах классической механики или электродинамики. Природа этой силы и энергии нам недостаточно ясна. В зависимости от того, какие методы расчета мы применим, мы получим то обменный интеграл, то резонансный (в методе молекулярных орбит), то гибридный кулоновско-обменный интеграл и пр. Терминология эта неудачна. Но все эти расчеты, различным способом разбивающие энергию на слагаемые, дают неклассическую энергию взаимодействия. Эта энергия является функцией межъядерного расстояния, и если мы возьмем от нее производную по расстоянию, то получим силу. Реальна ли эта сила Конечно, реальна Я могу вычислить, определить по ней силовую постоянную (динамический коэффициент) и сравнить с опытной си-.повой постоянной, определяемой непосредственно из спектра. Если я в рамках классической механики или электродинамики буду определять силовую постоянную молекулы, то я никогда к согласию с опытом не приду. Следовательно, реальные силы имеются, но вопрос в том, каким путем их вычислить. Терминология ошибочна, ошибочна в том отношении, что подразумевается реальное существование явления обмена. Реального обмена нет, но силы неклассического происхождения существуют и они безусловно реальны и могут быть вычислены с той или иной степенью приближения в зависимости от того, какой метод расчета мы иримО няем. [c.194]

I Наконец, отметим, что в проведенном рассмотрении существенно использовались волновые свойства электрона. Для описания перехода через межфазную границу ионов или атомов, являющихся при рассматриваемых энергиях классическими частицами в силу их большой массы, введение величины Ь, очевидно, невозможно, и необходимо пользоваться трехмерным микропотенциалом. [c.39]

Если электронные свойства двух концевых групп Ь и К различны, то классические структуры (Уа) и (Уь) различаются по энергии (см. рис. 96) и в этом случае наблюдается сильное отклонение частоты поглощения несимметричного цианина от изоэнерге-тической длины волны. Теоретически отклонения должны быть тем сильнее, чем больше разница между энергиями классических структур (Уо) и (Уь). Брукер и сотрудники расположили изученные концевые группы в ряд электронной основности , которая отражает их тенденцию к образованию двойной связи в полиметиновой цепи [46]. Например, если структура (Уа) вносит больший вклад в основное состояние резонансного габрида по сравнению со структурой (Уь), то связи, соединяющие концевые группы Ь и К с полиметиновой цепочкой, имеют соответственно более или менее двоесвязанный характер, а Ь является более основной , чем К. [c.1837]

Следует ожидать, однако, что между нечетными неальтер-нантными циклическими и соответствующими четными циклическими соединениями должно существовать четкое различие. Ароматичность четного сопряженного углеводорода определяется его энергией относительно энергии классического полиена с локализованными связями альтернирование связей в циклическом соединении понижает разность в энергиях между ним и классической структурой. Следовательно, можно полагать, что в любом четном антиароматическом углеводороде, как альтернантном, так и неальтернантном, связи всегда должны чередоваться. Однако в случае нечетного циклического радикала или иона ароматичность определяется сопоставлением с нечетным альтернантным углеводородом, в котором имеются делокализованные связи альтернирование связей понижает разность энергией между двумя структурами, но в то же время [c.291]

Химическая энергия наиболее удобна с точки зрения аккумулирования, транспортировки и преобразования в механическую энергию. Классическим примером могут служить мышцы, в которых преобразование осушествляется полимерными С1рук1урами. Другим распространенным процессом является сгорание органических веществ, которое представляет собой вюрой тап в преобразованиях свет -> химическая энергия - - тепло. В пр .>цс ч.ах такого типа и полимерные вещества, и полимерные катал>Г5 т ры могут найти Ш1фокос применение. Также перепек- [c.114]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология