Движение жидкостей конвективное изменение скорости

Рис. 33. Иллюстрация теории конвективной диффузии а — изменение скорости движения жидкости вдоль твердого тела б —изменение толщины граничного (6 ,р) и диффузионного (5) слоев.

Диффузионный перенос вещества из одной фазы в другую происходит через поверхность раздела, образующуюся в месте соприкосновения обеих фаз. Считается, что по ту и другую стороны поверхности раздела образуются тонкие пограничные диффузионные слои, в которых наблюдается резкое изменение концентрации. Движение жидкости внутри пограничного слоя носит ламинарный характер, причем скорость движения возрастает линейно с увеличением расстояния от поверхности раздела. В массе газа или жидкости движение носит турбулентный характер. Здесь преобладает более быстрый процесс конвективной диффузии, что приводит к выравниванию концентраций в направлении, поперечном к иоверхности раздела фаз. Таким образом, в разных зонах той или другой фазы действуют различные механизмы переноса в зависимости от гидродинамических условий. [c.262]

Теплоотдача без изменения агрегатного состояния теплоносителей. Рассмотрим сначала теплоотдачу при течении жидкости в трубах. При вынужденном течении жидкости внутри трубы различают два режима течения ламинарный и турбулентный. При ламинарном течении перенос теплоты от одного слоя жидкости к другому в направлении нормали к стенке происходит благодаря теплопроводности, В то же время каждый слой имеет в общем случае различную скорость продольного движения. Поэтому наряду с поперечным переносом теплоты вследствие теплоп1Юводности происходит также конвективный перенос теплоты в продольном направлении. В силу этого теплообмен при ламинарном режиме течения зависит от гидродинамической картины движения. [c.184]

Согласно теории конвективной диффузии толщина слоя б, в котором происходит изменение концентрации диффундирующего вещества, значительно меньше толщины слоя бгр, в котором меняется скорость движения жидкости, хотя в строении этих слоев и имеется некоторая аналогия (см. рис. 33,6). [c.81]

Независимо от характера движения жидкости, у границы раздела фаз всегда существует диффузионный слой жидкости, через который в результате молекулярной и конвективной диффузии растворяющееся вещество проникает в массу раствора, а растворитель — к растворяющейся твердой поверхности. В случае химического растворения активный растворитель транспортируется через диффузионный слой к поверхности твердого вещества, а в обратном направлении диффундирует продукт реакции. Поэтому скорость растворения кристаллических тел в жидкостях определяется главным образом законами диффузионной кинетики. Иногда она лимитируется скоростью " гетерогенной химической реакции на поверхности контакта фаз, т. е. подчиняется законам химической кинетики. Вообще, в одной и той же системе твердое — жидкость режим растворения может быть или диффузионным, или кинетическим (лимитируется химической кинетикой), или смешанным — переход от одного режима к другому зависит от изменения температуры, концентрации растворителя, скорости перемешивания. Например, увеличение активности растворителя или температуры способствует переходу к диффузионному режиму. [c.36]

При конденсации пара внутри труб количество пара постепенно уменьшается от входа к выходу, а количество конденсата возрастает. Это приводит к изменению скорости движения пара, которая постепенно снижается. В то же время скорость течения конденсата растет. При полной конденсации скорость пара меняется от максимума до нуля. Вследствие постепенного увеличения количества конденсата в пленке режим течения пленки может перейти из ламинарного в турбулентный. Это все говорит о сложности решения вопроса о конденсации в трубах. Так, при полной конденсации пара в начале трубы теплообмен определяется условиями конденсации, а в конце трубы имеет место обычный однофазный теплообмен. Конец трубы весь заполнен жидкостью и для расчета следует использовать законы конвективного теплообмена в однофазной среде. [c.158]

Различие в законе для изменения 8 связано с различием в роли конвективной подачи вещ тва вдоль и перпендикулярно к пластинке на разных ее участках. В элементарной теории Нернста теория диффузионного слоя считалась характерной величиной, зависящей в крайнем случае от скорости движения жидкости. Как было показано выше, элементарная теория Нернста оказалась несостоятельной. Точно так же ранее нами уже отмечалось, что толщина диффузионного слоя зависит от свойств диффундирующих частиц (коэффициента диффузии). [c.108]

Метод составления баланса для тонкого слоя позволил познакомить читателя с применением принципа сохранения количества движения к задачам вязкого течения. Однако нет необходимости составлять баланс количества движения каждый раз при решении новой задачи. Наоборот, желательно прибегать к этому приему как можно реже. Быстрее, легче и надежнее брать в качестве исходных уравнения сохранения массы и количества движения, записанные в общем виде, и затем упрощать их, чтобы привести в соответствие с изучаемой задачей. Упомянутые два уравнения описывают все виды вязкого изотермического течения чистой жидкости. В случае неизотермических потоков и многокомпонентных жидких смесей нужно ввести дополнительные уравнения для описания сохранения энергии (глава 10) и сохранения индивидуальных химических компонентов смеси (глава 17). Все эти уравнения сохранения называют иногда уравнениями обмена (например, уравнения конвективного тепло- и массообмена), поскольку они описывают изменения скорости, температуры и концентрации относительно времени и местоположения рассматриваемой точки в системе. [c.75]

Интенсивность перемешивания, вызванного кипением, мала, а скорость направленного естественного движения жидкости сравнительно велика. В этом случае процесс теплоотдачи отличается от конвективного без изменения агрегатного состояния жидкости тем, что коэффициент а 2 существенно зависит от плотности теплового потока <7, которая, в свою очередь, положительно влияет на температуру поверхности подогревателя и кипящей жидкости, а значит, на интенсивность кипения, разность плотности жидкости и парожидкостной смеси, движущую силу, скорость естественного движения жидкости и интенсивность теплоотдачи. [c.50]

Действительно, для высококонцентрированных вязких растворов коэффициент 22 прежде всего зависит от интенсивности перемешивания раствора при развитом кипении или от скорости направленного движения при конвективном характере теплообмена. В этих случаях на величине 22 существенно сказывается вязкость раствора V2, а при развитом кипении также температурный перепад Д/2 или плотность теплового потока = агД/а-Проследим, как изменяется 22 при изменении температуры /2 кипения раствора. Повышение температуры приводит к снижению вязкости раствора V2, а это во многих случаях положительно сказывается на скорости движения раствора ш 2 и, следовательно, на коэффициенте а g Исключение составляют те случаи, когда искусственная рециркуляция раствора создается насосом постоянной производительности (к которым относятся некоторые насосы шнекового типа) с достаточно жесткими внешними характеристиками. Однако при естественном движении кипящей жидкости или при искусственном движении и развитом кипении повышение /2 В итоге не всегда положительно сказывается на величинах и 22- [c.135]

В соответствии с теорией конвективной диффузии [83] слой раствора, прилегающий к поверхности электрода, где происходит основное изменение концентрации, расположен внутри другого слоя, называемого граничным слоем Прандтля, где скорость движения жидкости постепенно увеличивается по мере удаления от электрода. [c.55]

Третья часть состоит из семи глав. В первой из них излагается теория подобия. Одна из глав, вследствие большого значения зависимости между движением жидкости и вынужденной конвекцией, посвящена динамике жидкости. Третья глава, служащая введением в теорию конвекции, посвящена зависимости между коэффициентами теплопередачи и теплоотдачи, влиянию отложений накипи, средней разности температур в теплообменниках при противотоке, прямотоке и перекрестном токе и измерению температур поверхности. Теплоотдача вынужденной и свободной конвекцией составляет содержание четырех последних глав. Здесь рассмотрена теплоотдача при течении жидкостей внутри труб, течении жидкостей снаружи труб, при конденсации и кипении. Приводятся фотографии, иллюстрирующие механизм конвективных токов, и графики распределения скорости и температуры. Для составления расчетных зависимостей, рекомендуемых в различных случаях, опытные данные, полученные многими авторитетными исследователями, нанесены на графики экспериментальные пределы изменения различных факторов сведены в таблицы. Рассмотрены оптимальные условия работы теплообменников даны применительно к процессам передачи тепла методы определения экономической скорости жидкостей в теплообменниках и оптимальной разности температур. [c.13]

Предложено критериальное уравнение для расчета коэффициента теплоотдачи а при кипении в условиях вынужденного движения. Расчетные значения а удовлетворительно согласуются с опытными данными, полученными при кипении различных жидкостей в широком диапазоне изменения теплового потока д, скорости циркуляции Юа и паросодержания р. Режимы ухудшенной теплоотдачи формулой не охватываются. Структура формулы определена на основе известных фактов при развитом кипении а д"- и не зависит от диаметра трубы и вязкости жидкости. В качестве безразмерной формы коэффициента теплоотдачи принято число Стантона. Показано, что при формировании безразмерного значения п выбор в качестве масштабной величины б.к не совсем корректен. Формула не содержит в себе диаметр трубы и вязкость жидкости, однако проведенный анализ показывает, что она правильно отражает влияние этих величин на явление перехода от конвективного теплообмена в однофазной среде к развитому кипению. Лит. — 16 назв., ил. — 2, табл. — 1. [c.212]

В смесь, горевшую в кварцевом стаканчике, вводили медный стержень. Наблюдения динамики процесса обнаружили интенсивное конвективное движение в жидкости, имевшее начало у стержня. Скорость сгорания возрастала, а переход на быстрый режим горения ускорялся. Небольшое загущение смеси неожиданно привело к взрывам. Оказалось, что вблизи стержня в приповерхностном слое происходит образование пузырьков газа, представляющего смесь паров исходной жидкости и продуктов разложения (на что указывало изменение цвета). По мере прогрева [c.257]

Скорости движения молекул в газах и жидкостях почти одинаковы, однако в газе молекулы проходят значительно большее расстояние, прежде чем столкнуться (вследствие более низкой плотности), поэтому коэффициенты диффузии в газе в 10 —10 раз выше, чем в жидкости. Этот факт получает отражение в пропорциональности между Dg и величиной, обратной давлению в системе. Результатом любого диффузионного процесса с участием молекул, имеющих различную массу, является массообмен через некоторую плоскость в системе, причем наличие градиента плотности усложняет процесс конвективного смешивания. В газах этот эффект мал и коэффициент диффузии почти не зависит от концентрации вещества. Имеющиеся экспериментальные данные показывают, что величина Dg с изменением состава системы изменяется на 2—9% в зависимости от разницы молекулярных весов компонентов [2]. Это обстоятельство делает возможным использование в ГХ коэффициентов диффузии в газовой фазе Dg для надежного определения диффузионных эффектов. [c.175]

Субстанциональная производная характеризует изменение какого-либо параметра или свойства материи (субстанции) во времени при перемещении материальных частиц в пространстве. В частности, при движении частицы жидкости со скоростью ш конвективное и локальное изменения претерпевают все составляющие скорости вдоль осей координат (да,, и аУг). Выражения субстанциональной производной применительно к отдельным составляющим скорости приведены ниже [см. уравнения (11,47) [c.40]

При рассмотрении случая изменения поверхностного натяжения Б результате незначительных температурных перепадов необходимо иметь в виду, что они, естественно, вызовут обычное конвективное движение. Однако в тонких слоях, где поверхность жидкости достаточно велика по отношению к объему, обычная тепловая конвекция будет приводить к весьма малым скоростям движения по сравнению с теми, которые возникают из-за капиллярной конвекции. Для тонких слоев поверхностные эффекты должны быть велики по сравнению с объемными, поскольку величина поверхности очень большая, а силы поверхностного натяжения весьма значительны по сравнению с гравитационными. [c.43]

Предположим, что жидкость помещена в сосуд, стенки которого имеют различную температуру. Тогда и температура самой жидкости будет переменной от точки к точке. В частности, будет меняться от точки к точке температура на поверхности жидкости. Ввиду того, что, как мы установили выше, поверхностное натяжение жидкости зависит от температуры, оно в различных точках поверхности жидкости в этом случае также будет различно. Под действием тангенциальных сил, дейст вующих на поверхность жидкости, в ней начнется движение, которое можно назвать капиллярной конвекцией. Разумеется, различие в температуре стенок сосуда вызовет в жидкости наряду с капиллярной конвекцией также и обычное конвективное движение. Однако в некоторых случаях можно ожидать, что последнее будет играть сравнительно малую роль. Именно, если поверхность жидкости достаточно велика по отношению к ее объему, например если жидкость налита в весьма мелкую широкую кювету, то можно ожидать, что обычная тепловая конвекция будет приводить к скоростям движения, являющимся малыми по сравнению с теми, которые будут вызываться капиллярной конвекцией. Действительно, в этом случае поверхностные эффекты должны быть велики по сравнению с объемными, поскольку величина поверхности относительно очень велика, а силы поверхностного натяжения весьма значительны по сравнению с гравитационными, пропорциональными крайне малым изменениям плотности жидкости. [c.383]

Оценим действующую на каплю термокапиллярную силу и скорость термокапиллярного дрейфа в отсутствие гравитации [107] Пусть в жидкости имеется линейное по направлению х изменение температуры с постоянным градиентом dT dx Рассмотрим стоксово движение капли вдоль оси х в предположении, что размер капли много меньще характерного размера внещней жидкости и пространственного масштаба изменения температуры, а также что в процессе движения капля сохраняет свою сферическую форму, а все физико-химические свойства обеих фаз, кроме коэффициента поверхностного натяжения, не зависят от температуры. Когда в обеих фазах конвективным механизмом переноса тепла можно пренебречь, для термокапиллярной силы, действующей на каплю, получено следующее выражение [c.221]

Таким образом, введение в электролит нейтральных солей, например для повышения электропроводимости раствора, или увеличение концентрации ком-плексообразователя оказывает влияние на скорость массопереноса за счет изменения потока миграции к поверхности электрода. Для неразряжающихся ионов скорость миграции равна скорости диффузии, и поэтому они как бы неподвижны в электролите. Помимо миграции на скорость доставки вещества к поверхности электрода оказывает сильное влияние конвекция, которая всегда увеличивает скорость массопереноса. Даже в обычном неперемешиваемом электролите при электролизе осуществляется небольшое движение жидкости в результате изменения плотности раствора у поверхности электродов, небольшого градиента температуры в различных элементах объема, выделения газов на электродах, случайных колебаний электродов и т. д. Эти факторы трудно поддаются расчету, но могут вызывать заметное повышение тока. Любое конвективное движение жидкости в конечном счете приводит к уменьшению толщины диффузионного слоя и возрастанию скорости процесса. На практике использование того или иного вида перемешивания электролита позволяет сильно снизить диффузионные ограничения и повысить предельную плотность тока в десятки раз. Задача расчета толщины диффузионного. "к слоя для каждого конкретного случая решается с применением теории подобия. Наиболее простые и точные решения получены для вращающегося дискового элек-трода [4], вращающегося цилиндрического электрода [5] и ртутного капельного электрода [6], которые часто используют в электрохимических исследованиях. [c.17]

В заключение полезно обратить внимание на следующее обстоятельство. При анализе особенностей в постановке тепловой и динамической задач и при сравнении тепловых и динамических условий процесса эти задачи не рассматриваются как взаимно независимые. Если динамическую задачу еще возможно считать автономной постольку, поскольку допустимо пренебречь изменением физических свойств среды с температурой и не учитывать влияния свободного движения, то тепловую задачу безусловно нельзя отделить от динамической. Конвективный перенос тепла обусловлен движением элементов жидкости, и поэтому в движущейся среде распределение температуры органически связано с распределением скорости. Эта связь [c.66]

Согласно теории конвективной диффузии, приэлектродный слой раствора, в котором происходит основное изменение концентрации (диффузионный слой), расположен внутри другого слоя (пограничного слоя Прандтля), в котором скорость движения жидкости изменяется постепенно увеличивается по мере удяления от поверхности электрода (рис. 136, а) на расстояние х. Толщина пограничного слоя Прандтля зав-исит как от скорости потока, так и от коэффициента диффузии деполяризатора и определяется из выражения [c.202]

Поверхиостиое иатяжеиие не влияет на коэффициент массоотдачи Рж в условиях ламинарного течения жидкости. При турбулентном течении р обратно пропорционален поверхностному натяжению в степени около Vз [21]. 11ри добавлении поверхностноактивных веществ могут наблюдаться локальные изменения поверхностного натяжения и, как следствие, поверхностная конвекция и увеличение скорости массопередачи. Изменение величины а в направлении движения жидкости также способствует образованию конвективных токов вблизи поверхности [22]. В ряде случаев, наоборот, при добавлении ПАВ изменяется структура поверхностного слоя таким образом, что коэффициент массоотдачи р уменьшается. [c.55]

Простой вид уравнений тепловых балансов (3.99), строго говоря, соответствует предположениям об отсутствии тепловых потерь в окружающую среду, т. е. о том, что вся теплота, отданная горячим теплоносителем, воспринимается на элементе df холодным теплоносителем и идет на повышение его температуры на величину dt . Считается также, что в массе теплоносителей отсутствуют фазовые превращения, при которых выделение (или поглощение) значительного количества теплоты фазового перехода происходит без изменения температуры. Кроме того, уравнения тепловых балансов (3.99) справедливы лишь в случаях, когда можно пренебречь переносом теплоты в направлении движения теплоносителей за счет теплопроводности и турбулентного переноса по сравнению с конвективным переносом, представленным в уравнениях (3.99). Последнее обычно справедливо при движении теплоносителей со значительными скоростями, принятыми для эксплуатации ТОЛ (для капельных жидкостей 0,25-2,5 м/с, для газов и перегретых паров 5-30 м/с). Однако, например, для жидкометаллических теплоносителей с высокими значениями коэффициентов теплопроводности (X = 5-420 Вт/(м К)), проходящих через ТОЛ с малыми скоростями вследствие значительной их вязкости, кондуктивный перенос теплоты (-Xgradi) вдоль поверхности теплообмена может оказаться сравнимым с конвективным переносом Gt). В этом случае в простые балансовые соотношения (3.99) должны вводиться дополнительные слагаемые кондуктивного переноса. Сделанные здесь замечания существенны потому, что последующие выкладки с использованием уравнений (3.99) и, следовательно, формула (3.105) для вычисления средней разности температур теплоносителей, строго говоря, справедливы лишь при выполнении отмеченных здесь условий. [c.269]

Таким образом, перераспределение токов возможно в силу того, что задача неодномерна изменение а -компоненты парциальных токов компенсируется изменением [/-компоненты. Эта неодномерность прежде всего вызвана гидродинамическими причинами. При набегании потока жидкости на электрод возникает тангенциальная составляющая скорости. На рис. 19 изображена схематически ячейка. Сечение электрода мало по сравнению с сечением ячейки. Поэтому возвратное движение жидкости происходит вне области действия электрического поля и может явно не учитываться, хотя его наличие существенно для всего механизма перераспределения тока. Можно проследить за изменением отдельных компонентов в парциальном токе перазряжающихся анионов по мере приближения к электроду (рис. 20). Гок миграции приблизительно постоянен и положителен, ток диффузии отличен от нуля только в диффузионном слое, где он компенсирует миграционную компоненту. а -Компонента тока конвекции велика и отрицательна в объеме, в гидродинамическом слое она изменяется, а в диффузионном слое, по мере приближения к поверхности, стремится к нулю. Таким образом, а -компоненты токов изменяются уже в гидродинамическом слое. Однако это изменение затрагивает только конвективную ком- [c.32]

В других экспериментах изучалось движение в слоях жидкости в накрытом крышкой сосуде, который подогревали снизу. При большой разности температур АГ между верхним холодным и нижним горячим слоями стационарное конвективное движение исчезает и наблюдается переход к хаотическому движению (рис. IV. 12) (неустойчивость Бенара). В реакции Белоусова-Жаботинского стационарное пространственное распределение окрашенных реагентов (ионов церия) нарушается при определенных скоростях протока реакционной смеси через реактор, и в системе устанавливается хаотический режим. Все эти процессы описываются системами автономных нелинейных дифференциальных уравнений первого порядка. Аналитическое исследование позволило найти количественные характеристики хаотического движения, которое наступает при изменении внешнего управляюш его параметра (амплитуда вынуждаюш ей силы Iq, разность температур АГ). Здесь возникает ряд вопросов суш ествуют ли обилие закономерности перехода детерминированных систем в хаотические состояния можно ли предсказать по виду дифференциальных уравнений детерминированной модели возможность хаоса какова роль хаоса в поведении и эволюции детерминированных систем [c.106]

С качественной точки зрения можно провести аналогию между движениями жидкости в земном ядре и метеорологическими явлениями (см., например. Сох, 1975). Движения, обусловливающие возникновение вековых вариаций геомагнитного поля, соответствуют крупномасштабным метеорологическим явлениям, таким как ураганы и перемещение областей высоких и низких давлений по земному шару, тогда как изменения механизма динамо, происходящие в течение длительного периода времени, соответствуют климатическим изменениям. В результате предполагается, что относительно резкие изменения частоты инверсий, усредненные по длительным периодам времени (10-100 млн. лет), отражают изменения граничных условий режима работы динамо. К ним относятся, например, изменения в поступлении энергии или нарушение геометрии либо физической природы поверхности земного ядра. В частности, заманчивым представляется предположение о связи поведения геодинамо за длительный период времени с конвективными движениями в мантии и, следовательно, с дрейфом континентов. Джекобе (Ja obs, 1981) считает, что существует определенная зависимость между изменениями теплового потока и частотой инверсий, а Фогт (Vogt, 1975) нашел, что изменения частоты инверсий, по-видимому, совпадали с крупными тектоническими событиями около 110-120, 70-80 и 42-45 млн. лет назад (см. рис. 3.24 и 3.26). Совсем недавно Форс (For e, 1984) заметил, что геологическая летопись содержит большое количество данных, свидетельствующих о связи между инверсиями поля, скоростью спрединга дна океана и климатом. [c.119]

Инерционная сила, очевидно, равна произведению, взятому с обратным знаком, плотности жидкости на ускорение рассматриваемого ее элемента. Ускорение определяется как сложный эффект, так как изменение скорости элемента в процессе его движения обусловлено двумя различными причинами. В каждой данной точке скорость изменяется из-за нестационар-ности поля. Вместе с тем изменение скорости происходит при перемещении элемента из одной точки поля в другую (из-за неоднородности поля). Полное изменение скорости складывается из двух этих изменений, которые обычно различают как локальное и конвективное (причем имеет место простая аддитивность, так как рассматриваются изменения, происходящие за бесконечно малый промежуток времени). Соответственно и полное ускорение определяется [c.111]

Средний по длине температурный напор между стенкой и жидкостью, определялся для каждой секции отдельно планиметрированием кривых, устанавливающих изменение температур стенки и потока по длине трубы. На фиг. 5 приводится изменение локального теплового потока, температурного напора и паросодержания по длине трубы для опыта, в котором расход воды равен 1320 кгЫас. Из графика можно сделать несколько важных выводов. Во-первых, тепловой поток резко возрастает почти по всей длине трубы, тогда как температурный напор изменяется очень незначительно. Поэтому можно предположить, что в верхней части трубы пузырьковое кипение уже не определяет механизм процесса теплообмена. Автор считает, что вызываемое паром движение двухфазного потока является основным для процесса теплообмена при высоких паросодержаниях. Во-вторых, на нижнем участке трубы, кроме обычного конвективного теплообмена, оказывающего основное влияние на процесс, имеются вторичные воздействия, которые подавляются при переходе в область преимущественного влияния скорости. Денглер подтверждает эти выводы расчетом. Он рассчитал распределение теплового [c.35]

Задачи, решаемые Ф.-х. г., условно делят на внешние, внутренние и смешанные в зависимости от протяженности фазы, определяющей скорость гюсцесса переноса, и толщины пофаничного слоя вблизи межфазной фаницы, где происходит осн. изменение концентрации, т-ры или скорости движения среды. Напр., расчет массопереноса компонента А к одиночной капле, движущейся в потоке др. жидкости (экстракция), сводится к разл. задачам если лимитирующей стадией является перенос компонента А в окружающем каплю потоке, говорят о внешней задаче. Напротив, если лимитирующей является конвективная диффузия внутри капли, а толщина слоя 5, м. б. соизмерима с радиусом капли Го, задача становится внутренней. Наконец, если скорости переноса А снаружи и внутри капли соизмеримы, расчет массопереноса приводит к смешанной задаче. Внеш. задачи характ ны для конвективного тепло- и массопереноса в потоках, о гекающих одиночные твердые тела, капли, [c.89]

Ограничимся всплытием пузырька при Ке 1. Тогда режим обтекания пузырька вязкий и распределение скоростей обусловлено решением задачи в стоксовом приближении. Для предельно разбавленного раствора диффузионное число Пекле Ред 1, и при движении пузырька на его поверхности образуется диффузионный пограничный слой, в котором происходит основное изменение концентрации диффундирующего компонента. Нерастущий пузырек всплывает с постоянной скоростью, и распределение концентрации растворенного в жидкости вещества описывается стационарным уравнением конвективной диффузии. Решение соответствующей диффузионной задачи для твердой частицы и для пузырька с незаторможенной поверхностью при Ке 1 дают следующие выражения для диффузионного потока на частицу [c.565]

Опыты И. Д. Костина были повторены нами (совместно с А. Д. Марголиным и Ф. С. Соколовским) на смеси ТНМ — бензол, взятыми в соотношении 3 1 (1 атм). Изменение материала стенки оболочки заряда (стекло, латунь, алюминий) отражалось на величине скорости сгорания, на моменте возникновения режима быстрого горения (см. 45), а также на характере конвективного движения смеси в приповерхностном слое. При этом, например, в алюминиевой тонкостенной оболочке быстрый режим горения возникает почти сразу после поджигания, в кварцевой оболочке — после сгорания столба жидкости высотой один — полтора диаметра. От стенок сосуда внутрь отходят волны, образующие подобие ячеек Бинара (см. рис. 116, в). В металлической оболочке волновое движение выражено ярче и идет интенсивнее, чем в кварцевой. По мере загущения смеси волновое движение затухает высоковязкая смесь выгорает у стенок быстрее и образует конус, обращенный вершиной вверх. [c.257]

Согласно [132], изменение поверхностного натяжения от точки к точке приводит к появлению тангенциальных сил, действуюш,их на поверхность жидкости и приводящих ее в движение. Теория этого явления, названного капиллярной конвекцией, дана Левичем и имеет важное значение для понимания механизма коррозионных процессов, развивающихся в тонких слоях. При рассмотрении случая изменения поверхностного натяжения за счет незначительных температурных перепадов необходимо иметь в виду, что они, естественно, вызовут и обычное конвективное движение. Однако в тонких слоях, где поверхность жидкости достатчно велика по отношению к объему, как отмечает автор, обычная тепловая конвекция будет приводить к весьма малым скоростям движения по сравнению с теми, которые возникают из-за капиллярной конвекции. В самом деле, в случае тонких слоев поверхностные эффекты должны быть велики по сравнению с объемными, поскольку величина поверхности очень велика, а силы поверхностного натяжения весьма значительны по сравнению с гравитационными. [c.119]

В случае виброподогревателей вибрацией разрушается пограничная пленка жидкости, при этом активизируется конвективный-теплообмен. Вибрация вовлекает в теплообмен значительные массы жидкости, что способствует равномерности прогрева. Этот метод выгодно отличается от применяемых в промышленности методов с использованием вынужденной конвекции. Процесс теплоотдачи от вибрирующей поверхности нестационарен. При переменной скорости движения поверхности пограничный слой, не сфор-. мировавшись, разрушается, особенно при изменении направления движения. [c.103]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология