Фаза ферромагнитная

Метод термического анализа можно усовершенствовать и сделать более тонким, если пользоваться двумя образцами металла или сплава и измерять разность температуры между этими двумя образцами тогда метод называют дифференциальным термическим анализом. Рассмотрим следующий пример. Допустим, что приготовленный сплав железа и кобальта предположительно имеет переход между а-фазой (ферромагнитной) и Р-фазой (парамагнитной с такой же объемноцентрированной кристаллической структурой, как и а-фаза) в температурном интервале 700 и 900 °С. Одновременно с образцом данного сплава готовят и образец из подобного металла, например из меди, который не имеет фазового перехода в этом интервале температур. Образцы подгоняют по весу таким образом, чтобы их общие теплоемкости были приблизительно одинаковы. В каждый из образцов вводят термопару и подключают их к самописцу так, чтобы разность температур между этими двумя образцами непрерывно записывалась как функция температуры первого образца. Оба образца помещают в печь и нагревают до 1000 °С, затем печь выключают и записывают температуру по мере охлаждения образцов. Изменение наклона кривой дифференциальной температуры показывает температуру перехода, которую этим методом можно определить со значительной точностью (от 0,1 до 1°). [c.525]

Таким образом, при переходе а через значение а=0 должно происходить изменение состояния магнетика. Это значит, что условию а = О всегда отвечает точка Кюри. Следовательно, уравнение а.(р, 7 ) = О определяет на плоскости р Т геометрическое место точек Кюри, т. е. линию равновесия фаз (-ферромагнитной и парамагнитной). [c.155]

Рассмотрим применение магнитного метода при построении диаграмм состояния для случая, когда в сплаве присутствуют две фазы а-фаза — ферромагнитная и -фаза — неферромагнитная. Если превращение происходит между темпера- [c.305]

Одна из двух равновесных фаз ферромагнитна (N1 — Ре), другая же (богатый медью твердый раствор Си — N1 — Ре) неферромагнитна. Намагниченность смеси двух фаз при насыщении равна просто / = С1/1, где С1 — [c.143]

К фазовым переходам второго рода относятся многие превращения, весьма различные по природе фаз и характеру явления. К ним, например, относятся превращения ферромагнитных тел при температуре, называемой точкой Кюри, выше которой тела теряют ферромагнитные свойства превращение обычных металлов в сверхпроводники при низких температурах процессы распада и образования интерметаллических соединений в твердых металлических растворах и др. [c.144]

При фазовых переходах второго рода непрерывно изменяются и первые производные от энергии Гиббса по температуре и давлению, т. е. энтропия и объем. Для фазового перехода второго рода невозможно существование метастабильных состояний, и каждая фаза может существовать только в определенной температурной области. Пр)имерами фазовых переходов второго рода являются переходы жидкого гелия в сверхтекучее состояние, железа из ферромагнитного в парамагнитное состояние, металла из обычного в сверхпроводящее состояние, переход порядок — беспорядок в сплавах типа -латуни и др. [c.326]

На предметном столике 1 микроскопа (МИР-12) помещаются вспомогательный магнит 2, рабочая кювета 5 и основной электромагнит 6, Ферромагнитная пластинка 4 помещается на границе раздела фаз в рабочей кювете 5, и ее положение регулируется с помощью вспомогательного магнита На основной электромагнит подается напряжение от [c.201]

Решение. При типичных для коллоидных систем размерах частицы являются единичными доменами с постоянным магнитным моментом р, = Здесь а —радиус ферромагнитного ядра частицы, который обычно меньше радиуса частицы а на величину порядка постоянной кристаллической решетки дисперсной фазы. В отличие от суспензий в коллоидных растворах расстояние между частицами в цепочечной структуре заметно больше, чем 2а Го = 2(о4-б), где б—толщина защитной оболочки. [c.230]

VII.17.9. Определить размер частиц а, концентрацию дисперсной фазы ф и толщину адсорбционно-сольватного слоя 6 по результатам измерения магнитных (х, Js) и реологических (т , т] ) свойств коллоидных растворов ферромагнитных веществ. [c.231]

Твердое железо существует в трех устойчивых полиморфных модификациях. До 91 ГС устойчива ОЦК модификация. Эта модификация ферромагнитна до 768°С(а-железо). Выше 768°С а-железо переходит в парамагнитное -железо без изменения структуры. При 9П°С происходит превращение ОЦК структуры в ГЦК модификацию -(-железа. Наконец, при 1392°С снова появляется ОЦК модификация (8-железо). Эта модификация, по-видимому, плотнее, чем а-железо. Во всяком случае, в точке плавления 8-железа расстояние между соседними атомными ядрами в жидкой фазе по результатам рентгенографических измерений [c.193]

Если плакирующий слой из нержавеющей стали аустенитного класса содержит ферритную фазу, то в показания прибора вносится поправка. Если же плакирующий и основной слои ферромагнитны, то толщину молено измерять приборами токовихревого типа. [c.156]

Такая непериодичность кристаллической решетки аналогично случаю аморфного состояния должна приводить к резкому уменьшению величин Tg и Тс [264]. Известно [265], что наличие широкого спектра межатомных расстояний в кристаллической решетке приводит к сильному изменению в ней энергии обменного взаимодействия. Это является результатом того, что эта энергия особенно чувствительна к структуре. В результате уменьшаются спонтанная намагниченность во всем объеме ферромагнитной фазы и значение температуры Кюри. В то же время, отжиг образцов даже при низкой температуре (373 и 473 К) уменьшает искажения кристаллической решетки из-за возврата в структуре и приводит к частичному восстановлению магнитных свойств. При высоких температурах свойства восстанавливаются полностью благодаря началу рекристаллизации. [c.158]

Предполагается, что в Ni кристаллическая фаза (фаза 1) является, ферромагнитной с температурой Кюри Тс = 631 К. В то же время, зернограничная фаза (фаза 2) является парамагнитной (по крайней мере в исследованной в [268] области температур от комнатной до Г = Гс), точнее, может иметь температуру Кюри ниже комнатной. Это предположение можно объяснить тем, что специфический колебательный спектр зернограничных атомов приводит к увеличению их среднеквадратичных смещений. Последнее [c.159]

Часто в качестве вспомогательных веществ используют отходы производства. В основном вспомогательные вещества изготавливают из диатомита, перлита, асбеста, целлюлозы, угля. Используют также древесную муку, опилки и другие отходы деревообрабатывающей промышленности, хлопковые очесы, стекловолокно, химически сшитую вискозу, порошки пластических масс (ПВХ, полистирол), вспененные пластмассы (полиуретан, полистирол), отбеливающие земли, силикагель, белую сажу, глинозем, летучую золу, сульфоуголь, каменноугольную смолу, магнезию, гипс, силикаты, сульфаты и другие соли магния и кальция кристаллы поваренной соли и других солей, графитовый, алюминиевый и ферромагнитный порошки и др. В качестве вспомогательного можно также использовать частицы того вещества от которого производят осветление. Добавление (желательно более крупных) частиц твердой фазы улучшает условия образования сводиков, т. е. способствует фильтрованию с образованием осадка. [c.174]

При использовании в качестве ожижающей среды жидкости наблюдается более однородная структура слоя, а газа — неоднородный псевдоожиженный слой, состоящий из непрерывной фазы и пузырей, при этом одна часть ожижающей среды проходит через пузыри, другая — фильтруется через непрерывную фазу слоя. В зависимости от особенностей реализации процесса может образовываться фонтанирующий слой (в конических аппаратах) сменно-циклический псевдоожиженный слой (подача среды в циклическом режиме или зонально со сменой во времени зон подачи по площади решетки) заторможенный — слой, высота которого ограничена верхней решеткой секционированный — псевдоожижение в насадке. Псевдоожиженный слой получают в гравитационном поле и поле центробежных и. и магнитных сил (для ферромагнитных частиц), а также вибрационным способом (виброкипящий слой), сочетанием перечисленных воздействий на сыпучий материал. При использовании одновременно двух ожи-жающих сред (жидкой и газообразной) псевдоожиженный слой называют трехфазным. [c.138]

В муфтах с жидким наполнителем применяют карбонильное железо со средним диаметром частиц 4—12 мкм, взвешенное в минеральном или кремнийорганическом масле в соотношении от 8 до 4 в. ч. железа на 1 в. ч. жидкой фазы. Такая ферромагнитная взвесь обладает спо- [c.221]

При ФП второго рода плотность вещества, энтропия и термодинамические потенциалы не испьггывают скачкообразных изменений, а производные от теплоты, объема - теплоемкость, сжимаемость, коэффициент термического расширения фаз, наоборот меняются скачком. Примеры переход гелия в сверхтекучее состояние, железа из ферромагнитного состояние в парамагнитное в точке Кюри, соответственно теплота ФП второго рода равна нулю. Зависимость температуры равновесного перехода от давления определяется уравнением Эренфеста. Фазовыми переходами третьего и более высоких родов - такие переходы при которых не изменяется теплоемкость. Теория таких переходов разработана П. Кумаром и сопгр [c.20]

Структурно чувствительньте свойства гетерогенных сплавов зависят от величины и фадиента напряжений, дисперс ности фаз, изолированности ферромагнитных кристаллов и других факторорассмотренных вьпне. [c.56]

При контроле электромагнитными методами ферромагнитных материалов задача состоит в том, чтобы на основе анализа электрических и магнитных характеристик проверяемого изделия определить химический состав, прочность, твердость металла, глубину цементированного и азотированного слоев, количества углерода в слое, степень наклепа, остаточные или действующие напряжения, содержание ферритной фазы (а-фазы) в сварных швах сталей аустенитного и ферритно-аустенитного классов, сортировать стали по маркам и осуществлять контроль качества термической и химико-термической обработки и т. д. Наиболее струтоурно-чувствительными магнитными параметрами металлов являются коэрцитивная сила, остаточная индукция и магнитная проницаемость [22]. [c.100]

В структуроскопах для контроля изделий из ферромагнитных материалов примешпот либо низкочастотные магнитные поля большой напряженности (в этом случае анализируемым сигналом является значение напряжения преобразователя), либо высокочастотные поля небольшой напряженности (сигналом в этих приборах являются амплитуда и фаза одной или нескольких гармоник преобразователя), также могут применяться двух- и многочастотные поля. [c.181]

Фазовый переход — обобщенное понятие, которое охватывает все процессы, связанные с переходом в(зщества из одной фазы гетерогенной системы в другую изменение агрегатного состояния или кристаллической модификации веществ, их растворение и выделение из раствора, переход из одного растворителя в другой, превращение ферромагнитных материалов в парамагнитные и т. п. [c.160]

Фазовые переходы ра.зделяются на два класса. К фазовым пере.кодам первого рода относятся испарение, возгонка, плавление, полиморфные переходы и т.д. Эти переходы сопровождаются выделением или поглощением теплоты и изменением объема фазы. Фазовые переходы второго рода не обладают этими качествами. Примерами фазовых переходов второго рода могут служить такие процессы, как переход железа из ферромагнитного состояния в парамагнитное а-Ре—ь -Ре при 769 °С без изменения кристаллической структуры металла и при сохранении объема фаз (изменение энтропии в этом переходе равно нулю) переход металла в сверхпроводящее состояние переход жидкого гелия в сверхтекучее состояние. [c.9]

Все многообразие фазовых переходов классифицируется на фазовые переходы первого и второго родов. При фазовом пе- )еходе первого рода выделяется или поглощается определенное количество теплоты, изменяются объем и плотность вещества, его энтропия, теплоемкость и т, п. Фазовые переходы первого рода — плавление, испарение, возгонка, полиморфное превращение и другие — характеризуются равенством изобарных потенциалов двух сосуществующих в равновесии фаз. В отличие от фазовых переходов первого рода для фазовых переходов второго рода свойственно не только равенство изобарных потенциалов, но и равенство энтропий, объемов и плотностй фаз. К фазовым переходам второго рода относятся магнитные превращения при температуре Кюри, переход вещества в сверхпроводящее состояние, появление сверхтекучести у гелия, переход из парамагнитного состояния в ферромагнитное и др. Одно из объяснений фазовых переходов второго рода состоит ь изменении симметрии частиц системы, например, переход системы частиц с беспорядочно направленными спинами в систему частиц с преимущественной ориентацией спинов или переход нз неупорядоченного распределения атомов А и В по узлам кристаллической решетки в упорядоченное, [c.219]

Включение бора в решетку кобальта вызывает резкое уменьшение величин максимальной и остаточной магнитной индукции кобальта Наблюдается также изменение магнитных свойств Со — В покрытия в результате нагревания поскольку фазы СозВ и Со В характеризуются низкими значениями ферромагнитных характеристик, после отжига наблюдается значительное возрастание коэрцитивной силы Со — В покрытий от 640 до 1280 А/м [c.63]

Известно, что отрывная сила магнита зависит от процентного содержания в стали ферромагнитной б (а)-фазы. Экспериментально установлено, что эта связь между Р р и б выражается линейно-квадратичной зависимостью Р гр — ад + 66 (здесь а и Ь—постоянные коэффициенты). Следовательно, любому значению б будет соответствовать определенная отрывная сила. Величину Рогр можно измерить прибором, в альфа-фазометре это достигается следующим образом (рис. 97, а). [c.143]

Измерение содержания магнитной фазы в эталонных образцах и градуировка приборов. Наилучшая точность и воспроизводимость оценок содержания б-феррита получается при использовании метода магнитного насыщения. Эталоны, в которых количество б-феррита определено этим методом, пригодны для градуирования ферритометров всех типов. Методика определения количества ферромагнитной фазы по величине намагниченности насыщения предусматривает сопоставление намагниченности исследуемой гетерогенной стали, состоящей из ферромагнитной и парамагнитных фаз, с намагниченностью стали такой же леги-рованности, имеющей только ферромагнитную фазу, при этом используется следующее соотношение [c.148]

Электро- в магнитореологвя-области Р., изучающие влияние электрич. и магнитных полей на течение Жидких дисперсных систем. Возможность регулирования реологич. св-в дисперсных систем воздействием на них электрич. поля была установлена на примере пластичных смазок. Электро- и магнитореологич. эффекты проявляются в усилении эффекта неньютоновского течения, роста предела текучести при сдвиге и модуля упругости, что обусловлено усилением структурообразования в системах с преим. неводной дисперсионной средой и частицами дисперсной фазы, обладающими диэлектрич. и ферромагнитными св-вами. Разработаны спец. составы электрореологич. суспензий, весьма чувствительных к воздействию электрич. полей. В качестве Дисперсионных сред обычно используют маловязкие углеводородные жидкости с высоким уд. электрич. сопротивлением (до 10 Ом-м) и"диэлектрич. проницаемостью от 2 до [c.250]

При Ф. п. П рода сама величина О и первые производные С по Т, р и др, параметрам состояниям меняются непрерывно, а вторые производные (соотв. теплоемкость, коэф. сжимаемости и термич. расширения) при непрерывном изменении параметров меняются скачком либо сингулярны. Теплота не вьщеляется и не поглощается, явления гистерезиса и метастабильные состояния отсутствуют. К Ф. п. П рода, наблюдаемым при изменении т-ры, относятся, напр., переходы из парамагнитного (неупорядоченного) состояния в магнитоупорядоченное (ферро- и ферримагнитное в Кюри точке, анти-ферромагнитное в Нееля точке) с появлением спонтанной намагниченности (соотв, во всей решетке или в каждой из магн, подрешеток) переход диэлектрик - сегнетоэлектрик с появлением спонтанной поляризации возникновение упорядоченного состояния в твердых телах (в упорядочивающихся сплавах) переход смектич, жидких кристаллов в нематич. фaзyi сопровождающийся аномальным ростом теплоемкости, а также переходы меяоду разл. смектич. фазами .-переход в Не, сопровождающийся возникновением аномально высокой теплопроводности и сверхтекучести (см. Гелий)-, переход металлов в сверхпроводящее состояние в отсутствие магн. поля. [c.55]

Фильтрованием называют процесс разделения суспензий и эмульсий с использовгшием пористых перегородок или зернистых слоев, которые задерживают диспергированную фазу и пропускают жидкость. В практике очистки сточных вод используют следующие процессы фильтрования фильтрование через фильтровальные перегородки, фильтрование через зернистые слои, микрофильтрация, фильтрование эмульгированных веществ. Для выделения из сточных вод ферромагнитных частиц используют магнитные фильтры. [c.103]

Полученный таким образом препарат, состав которого довольно точно соответствует формуле Мп4К (6% азота е-фаза [3]), обладает сильно выраженными ферромагнитными свойствами. Область гомогенности фазы <400 °С находится в пределах 6,0—6,5% азота. Кристаллическая решетка кубическая (а=3,803 А), плотнейшая упаковка марганца. [c.1692]

ИОД действием магнитного ноля достаточно высокой напряженности такие вещества переходят в ферромагнитное состояние. Напри.мер, ниже 85 К диспрозий ферромагнитен, а при более высоких температурах он превращается в антиферромагнитную фазу. Под действием енешнего магничного поля ферромагнитное состояпие может быть сохранено ири температурах выше 85 К. вплоть до точки Нееля (179 К). [c.143]