Кинетическая начальная энергия

Нейтроны с начальной энергией Ед после упругого столкновения не могут иметь кинетическую энергию меньше аЕ -, таким образом, (Е) для Е<аЕа- Максимальная же энергия, которую может иметь рассеянный нейтрон, есть его первоначальная энергия Ед. Из уравнения (4.34) ( о) = 1, как и следует ожидать из формулировки функции распределения. Функции распределения и рассеяния в зависимости от энергии для изотропного рассеяния в системе центра масс показаны в виде графиков на рис. 4.6. Аналитические выражения для этих функций приведены в табл. 4.1 [c.56]

Хорошо известно, что осколочные ионы, образованные при электронном ударе, иногда обладают значительной кинетической энергией, так называемой начальной энергией, величина которой может доходить до нескольких электронвольт. [c.482]

Использование формулы Брейта — Вигнера дает возможность написать кинетическое уравнение, определяющее энергетическое распределение горячих атомов в газообразной среде, или определить часть групповых постоянных при использовании метода энергетических групп [11]. В случае присутствия в газе эффективного замедлителя горячих атомов скорости реакций, определенные с помощью выражения Брейта — Вигнера для сечений, должны обладать максимумом при некоторой начальной энергии горячих атомов. Аналогичным образом обладает максимумом и температурная зависимость скоростей бимолекулярных реакций при высоких температурах, если к ним применить резонансную теорию. [c.42]

Из полной работы, совершаемой газом при первоначальном расширении полости, около 40—50% преобразуется в кинетическую энергию колебаний газового пузыря и окружающей воды. Часть этой энергии превращается в тепло, а часть излучается в виде звуковой энергии вторичных импульсов. Остающиеся 60—50% начальной энергии на новой стадии процесса превращаются в энергию ударной волны и внутреннюю энергию. Диссипативные процессы, происходящие во фронте ударной волны, особенно интенсивны на ранних стадиях процесса, когда ударная волна пройдет расстояние порядка 10— 20 После этого рассеяние энергии идет значительно медленнее, но пренебречь им нельзя. [c.167]

Одним из источников загрязнения насыщенного пара барабанных котлов является унос паром капелек котловой воды. При расчетных условиях работы котла с паром уносятся мелкие капли влаги, с увеличением нагрузки процесс уноса интенсифицируется. Образование мелких капель происходит вследствие разрыва оболочек единичных паровых пузырей при малой нагрузке зеркала испарения. С повышением паровой нагрузки возникает унос относительно крупных капель за счет дробления влаги, поступающей в барабан со струями пара. Более крупные капли могут подниматься относительно высоко за счет начальной кинетической энергии. Мелкие капли быстро теряют свою начальную энергию и падают на зеркало испарения. [c.163]

НО, если начальная энергия возбуждения составного ядра достаточно велика, то может происходить последовательное испускание нескольких частиц (с относительно малой кинетической энергией). Сходство этой модели с испарением молекул из капли нагретой жидкости привело к тому, что эмиссию частиц из возбужденных ядер часто называют испарением . [c.304]

Займемся подсчетом величины /, причем для простоты ограничимся наиболее интересным случаем, когда а <С Хир и д ,ф <С /. В этом случае количество энергии, уходящей на превращение куска стержня в газ, мало сравнительно с начальной энергией бойка Ео и можно считать, что вся энергия газа перейдет в его кинетическую энергию. В этом предположении скорость V газового облака находится из равенства — [c.295]

Относительная ионизация зависит от начальной энергии ионизирующего электрона. При энергиях от минимальной, равной работе ионизации, и до, примерно, 50 еу относительная ионизация прямо пропорциональна разности энергии электрона и работы ионизации. Далее, переходя через максимум, относительная ионизация падает с увеличением энергии электрона. Отношение числа соударений, приводящих к ионизации, к числу всех соударений на единице длины пути ионизирующего электрона показывает вероятность ионизации при соударении. Число всех соударений на 1 см является величиной, обратной длине свободного пути электрона. Вероятность ионизации, следовательно, является произведением относительной ионизации на длину свободного пути электрона. Ввиду того, что последнюю трудно определить, она принимается равной длине свободного пути газовых частиц, ничтожно малых по сравнению с молекулами газа. Из кинетической теории получается, что длина сво- [c.14]

Для статических полей из закона сохранения энергии следует, что частицы, инжектированные с Данной начальной энергией, должны вернуться в начальную точку с равной кинетической энергией и, следовательно, должны выйти из удерживающего магнитного поля. [c.277]

Несмотря на небольшую толщину используемых мембран, потери кинетической энергии электронов в них все же значителЬ ны 40 кэв при начальной энергии 70 кэв. [c.127]

Но если это так, то потенциальная энергия каждого из бегущих холмов равняется четверти потенциальной энергии начального, а общая потенциальная энергия системы — половине начальной. Совершенно очевидно, что вторая половина начальной энергии превращается в кинетическую энергию колеблющихся частиц воды. [c.166]

Этот ряд совпадает с ранее (стр. 148) найденным рядом расположения н-бутенов по их начальным скоростям расходования при изомеризации. Вычисленная энергия активации для изомеризации н-бутенов лежит в интервале 25—50 кДж/моль, а теплота сорбции — в интервале 15—29 кДж/моль эти данные подтверждают, что изомеризация н-бутенов протекает в кинетической области. [c.150]

Как начальный участок свободной затопленной струи, так и основной (особенно) отличаются большой неравномерностью распределения скоростей по сечению. При этом вследствие подобия профилей скоростей основного участка относительная неравномерность остается постоянной для всех сечений, т. е. коэффициенты количества движения УИз и кинетической энергии Л, ,, одинаковы для всех сечений. На начальном участке относительная неравномерность но сечению меняется вдоль струи, соответствен[ю изменяются и коэффициенты Л я и Л, ,. Значения этих коэффициентов приведены в [63], В табл. 1,1 [c.50]

Разность АГд—/Гц равна нулю, если система стационарна в начальный А и конечный В периоды времени. Разность К]—представляет собой изменение кинетической энергии, определяемое массой и скоростью всех потоков, поступающих или покидающих систему, без атомных превращений в ней. Макроскопическая скорость любого потока определяется делением его объемной скорости на площадь поперечного сечения канала потока или трубопровода. При определении работы (тепла) насосов, компрессоров, газодувок и другого оборудования изменение кинетической энергии зачастую не учитывается. [c.18]

Процесс испарения сопровождается охлаждением, так как молекулы попадают в воздух, потеряв большую часть кинетической энергии своего поступательного движения, да и жидкость, теряя наиболее горячие молекулы, тоже будет охлаждаться. Поэтому для поддержания начальной температуры необходимо подводить в систему теплоту извне. В естественных условиях потеря энергии, происходящая при испарении жидкости, компенсируется постепенно путем притока теплоты от окружающей среды. В результате, если жидкость находится в открытом сосуде, такой процесс в конце концов приведет к полному испарению жидкости. [c.170]

Уравнение движения машинного агрегата в форме уравнения кинетической энергии на конечном перемещении обычно записывают через работу приведенных к определенному звену моментов движущих сил Лд и работу сил сопротивления Ас, правую часть уравнения (изменение кинетической энергии системы) в этом случае выражают через приведенные моменты инерции звеньев в конечном У и начальном J,JO положениях [c.44]

Расчеты показали, что большая часть энергии, освобождающейся при распаде СНРд, идет на образование возбужденной молекулы НР. Бирадикал Ср2 оказывается практически невозбужденным. Это, по-видимому, связано с тем, что в активированном комплексе СР2 находится в равновесной конфигурации и при его распаде ведет себя практически как изолированная система. Это предположение было проверено следующим образом. Траектории начинались не из точки седла ППЭ, а из близкой к ней точки, в которой фрагмент СР2 оказывается возбужденнь1М. Энергия Ср2 равнялась 10 ккал/моль. Большая часть энергии возбуждения фрагмента СРт оставалась на бирадикале СРу- образовавшемся в результате распада. Фрагмент СР2 возбуждался заданием начальной кинетической энергии внутренних колебаний. При таком задании начальных условий также в результате распада получался возбужденный бирадикал СР2, однако часть начальной энергии возбуждения переходит в кинетическую энергию относительного движения продуктов. [c.122]

Здесь необходимо сделать несколько важных общих замечаний Первые из них касаются понятая минимума дпя системы А+В (или С+О) Если молекулы А и В существуют как устойчивые образования и их сближения между собой щ)и близких к нулю кинетических энергиях не приводят к химическому перестроению (это и означает, что тре ется некоторая начальная энергия дпя активации реакции), то, начиная от больших расстояний между компонентами А и В до достаточно малых суммарная энергия системы А+В меняться не будет С математической точки зрения это означает что на поверхности Е=Е(0) должен иметься овраг Относигельные движения А и В (сближения, повороты), которые описываются соответствующими внутренними координатами, отвечают перемещениям вдоль дна оврага Овраги хорошо вддны на рис 7 1, а Этот оврап) должен быть открыт с одного конца (удаление А и В друг от друга на бесконечность не меняет их суммарной энергии) и закрыт с другого это отвечает области сближения обьектов А и В до таких расстояний, когда возникает существенное взаимодействие и суммарная энергия системы А+В начинает меняться Именно такие состояния и надо [c.315]

Такой рост Е наиболее характерен для группы ионов с большим числом атомов С. Это нельзя объяснить, считая, что все связи рвутся одновременно и одним п тем же способом. Если бы это было так, то ионы С из метана пе должны были бы иметь начальной кинетическо энергии вследствие симметрии молекулы СН4. Как показали Моррисон и Стэнтон [9], распад иона СН прн электронном ударе не мол ет быть симметричным. Эти исследователи приводят диаграмму начальных энергий, качественно согласующуюся с диаграммой для метана, приведенной на рис. 10. [c.490]

Потери энергии р-излучением. Как и а-частицы, р-частицы расходуют свою энергию в основном на ионизацию и возбуждение атомов и молекул вещества, в котором распространяется излучение. Кроме того, р-частицы могут терять энергию при замедлении их в поле ядер, что вызывает появление квантов электромагнитного излучения (так называемое тормозное излучение). Потери энергии на тормозное излучение пропорциональны кинетической энергии электрона и квадрату атомного номера поглощающего материала 2 . В свинце, например, потери энергии на тормозное излучение становятся равны потерям на ионизацию при начальной энергии электронов =10 Мэв. Для р-частиц, испускаемых обычно употреб- [c.28]

Величина кинетической энергии, которую будет иметь атом, покинувший в результате отдачи материнскую молекулу, зависит от многих факторов. Среди них можно отметить следующие величина начальной энергий отдачи Ем, полученной атомом после ядерного превращения [формула (4.17)] соотношение масс атома отдачи и массы остальной части молекулы угол между направлением поступательного движения молекулы после отдачи и направлением движения осколков диссоциации молекулы (если энергия возбуждения достаточна для разрыва связи и диссоциация происходит одновременно с поступательным движением молекулы) величина энергии, израсходованная на разрыв связей в материнской молекуле. В случае галогеналкилов, например, кинетическая энергия освободившихся атомов галогенов составляет 10—100 эв. [c.158]

Можно различать два тина струй, применяющихся в перемешивании чистая струя, которая образуется при выходе из круглой трубы или насадка, и иропеллерная струя, образующаяся при помощи свободного пропеллера (фиг. 4). Кинетическая энергия чистой струи является почти исключительно энергией осевого потока начальная энергия турбулентности невелика. Пропеллерная струя вначале имеет спиральную траекторию и турбулентность. Спиральный поток может быть разложен на осевую и неосевую составляющие. Поэтому струя из пропеллера обладает меньшей энергией в осевом направлении и большей энергией в неосевом направлении, чем чистая струя. Это различие обусловливает превосходство в отношении перемешивания пропеллерной струи по сравнению с чистой струей [5]. [c.56]

У2 (соответствующей подстройки фокусировки). Изменяющуюся дискриминацию получают и при развертке спектра, осуществляемой при помощи ускоряющих полей, провисающих в ионизационную ка.меру. Дискриминация остается постоянной, если применить развертку масс-спектра изменением магнитного поля. Коггесхолл подсчитал, что для секторных приборов отношение Ne VNe2° определяется с ошибкой 2%, если исходить из высот пиков, измеренных при изменении ускоряющего напряжения. Уошберн и Берри [115] установили, что дискриминация у выходной щели может привести к ошибкам в изотопных отношениях, равным по порядку указанным выше, и что дискриминация ионов, образующихся при распаде с начальной кинетической энергией, может быть гораздо больше. Увеличение ширины первой щели источника уменьшает дискриминацию, но несколько непропорционально величине расширения щели. Так, например, при раздви-жении первой щели в 3 раза и уменьшении второй щели в 2 раза максимум бездискриминационных ионов оказывается в 5,5 раза больше по сравнению с первоначальными щелевыми условиями. Это соответствует 30-кратному увеличению начальной энергии [78]. [c.142]

Согласно кинетической теории прочности Журкова (см. [134]), механическое напряжение ускоряет процесс возникновения и накопления микронарушений сплошности тела под действием термических флуктуаций из-за снижения начальной энергии активации межатомных связей Uq, что выражается уравнением [c.103]

При измерениях абсолютного содержания ионов в пучке необ -ходимо исключить или ввести поправку на дискриминирующее действие ионного источника. Причины этого явления ио.пностьЮ не выяснены, хотя в литературе [17, 79, 80] рассмотрен ряд факторов, присущих конструкции ионного источника, и исследовано [40, 53, 81] влияние начальной кинетической энергии на число ионов, проходящих через ионоускоряющую систему. При образовании ионов с начальной кинетической энергией первоначальный импульс в общем случае не перпендикулярен к коллиматор-ным пластинам, и поэтому в образовавшийся пучок попадает лин1ь небольшое количество ионов с большой начальной энергие . В ионном источнике, сконструированном Вестом [82], ко,ллиматор-ные щели намеренно сдвинуты друг относительно друга это приводит к тому, что через щели проходят лишь ионы, обладающие начальной кинетической энергией, в то время как остальные не проходят. По словам автора, такой источник позволяет производить измерения содержания ионов в зависимости от их начальной кинетической энергии. Та же задача может быть изучена с помощью, вышеописанного метода задерживающего потенциала. [c.82]

Из уравпбпий видно, что доля начальной энергии нейтрона, теряемая при столкновениях, не зависит от начальной эиергии нейтрона. Потерянная нейтроном энергия превращается в кинетическую энергию движущихся атомов и в конечном счете растрачивается на ионизацию и возбуждение. Логарифмический декремент — важная характеристика вещества, так как позволяет судить о замедляющих свойствах данной среды. Для протонов уравнение (2.46) сводится к Еп=ЕоС , которое справедливо для водородсодержащих веществ. Нейтроны с энергиями около 2—3 Мэв замедляются до тепловых энергий примерно после 20 столкновений. [c.49]

Гидрогенолиз циклопентана исследован [243] в интервале температур 125—330 °С на серии металлических катализаторов VIII группы, а также на Ре/АЬОз и Си/МгОа. Исследование проводилось на образцах катализаторов, содержащих 0,05, 0,2, 1,0 и 5,0% Р1, 1% Рс1, 0,075% №, 1 и 10% №, 5, 10 и 20% Со, 10% Си, 1% Ре, а также по 0,1% Ки, Оз и 1г. В присутствии Р1- и Рс1-ка-тализаторов гидрогенолиз циклопентана протекает селективно с образованием только к-пентана Рс1 малоактивен и быстро отравляется, Ре- и Си-катализаторы неактивны даже при 450 °С. В присутствии КЬ- и 1г-катализаторов при температурах ниже 200 °С также образуется только м-пентан при повыщении температуры увеличивался выход алканов состава 1—С4. На Со-, N1-, Ни- и Оз-катали-заторах гидрогенолиз циклопентана протекает во всем исследуемом интервале температур с высоким выходом низкомолекулярных углеводородов. При повышении температуры выход низших углеводородов на N1 и Со уменьшается, а на Ни, Оз, КЬ и 1г —возрастает. Отмечают, что на КЬ и 1г энергия активации образования вторичных продуктов гидрогенолиза несколько выше энергии активации реакции образования я-пентана из циклопентана. С целью выяснения пути образования низкомолекулярных углеводородов — непосредственно из циклопентана или в результате вторичных реакций -пентана — исследован гидрогенолиз циклопентана в присутствии (1% Ы1)/Л120а при различных временах контакта. Установлено, что в начальный момент образуется только н-пентан, а по мере увеличения времени контакта накапливаются низшие углеводороды. Анализ кинетических кривых привел к выводу [243], что на указанном катализаторе при малых временах контакта углеводороды состава С1—С4 образуются вместе с н-пентаном непосредственно из циклопентана. При увеличении времени контакта первичные продукты реакции подвергаются дальнейшему гидрогенолизу. [c.167]

Г.сли принять начальную скорость поднимаемых иларов равной нулю, то работа, израсходованная на сообщение загрузке кинетической энергии, составит [c.191]

Можно полагать, что начальная скорость частиц у свободной поверхности слоя ниже скорости пузыря в иоиент прорхгаа ни этой поверхности. Действительно, некоторые частицы опадают столь низкой скоростыо, что на коротком отрезке над поверхностью слоя их потенциальная энергия быстро становится больше кинетической, и эти частицы возвращаются обратно в слой. В то же время, другие частицы будут покидать слой примерно со скоростью пузыря , и если их скорость витания [/ меньше скорости газа 7, [c.557]

Так, например, катализатор молибдат висмута (В Мо = 1) при 460° С и 1 атм (9,8 10 Па) превращает пропилен в акролеин с начальной селективностью 90% v /v2 = 9), не зависящей ни от давления кислорода, ни от разбавления водяным паром и очень медленно убывающей по мере увеличения степени превращения v Vз = 4). Кинетический порядок равен 1 по СзН и О по Ог отравления катализатора продуктами обнаружено не было [67]. Энергия активации составляет 20 ккал/моль (8,36 10 Дж/моль) в области температур 350— 500° С, но выше 500° С катализатор дезактивируется. Вообще говоря, рекомендуется поддерживать величину отношения СдНв/Ог выше теоретической ( = 1). [c.157]

Протекание жидкости через перфорированную пластинку (плоскую решетку) в пространство, не ограниченное стенками. Если поток равномерно набегает на перфорированную пластинку перпендикулярно ее поверхности, то струйки, вытекающие из отверстий, имеют одинаковые скорости и направление. Непосредственно за плоской решеткой жидкость движется отдельными свободными струйками, которые постепенно размываются и только на определенном расстоянии за решеткой сливаются в общую струю с максимальной скоростью на оси центральной струйки (рис. 1.49, а, б). Каждая струйка за решеткой интенсивно подсасывает окружающую ее жидкость. При этом соседние струйки мешают притоку жидкости, увеличивающей присоединенную массу. Поэтому вокруг каждой струйки образуется циркуляция внутренних присоединенных масс (рис. 1.49, в), так что масса струек от выходного сечения О—О [х 0) до сечения I—I х/йотв. 5-т-8), где происходит слияние практически всех струек, остается постоянной. Только крайние струйки в случае неограниченной струи могут непрерывно подсасывать жидкость из окружающей среды, передавая ей часть кинетической энергии [40, 41 1. Так как увеличение массы центральных струек за счет окружающей среды затруднено, они начинают подсасывать соседние струйки. В результате все струйки отклоняются к оси (рис. 1.49, в), и площадь поперечного сечения / -/ общего потока с массой, равной сумме масс всех струек, получается меньше начальной площади (сечения О—О), т. е. площади ре/иетки. Согласно опытам [34], в этом сечении отношение средней скорости к максимальной 0,7 при / = 0,03- 0,40. После суженного сечения поток расширяется по обычным законам свободных струй (см. выше) с увеличением общей массы за счет присоединенной массы из окружающей среды (см. рис. 1.49, а, в). На основании рис. 1.49, а а б относительное расстояние х/1/ ОТ решетки до самого узкого поперечного сечения общей струи, после которого она начинает расширяться, можно принять равным [c.53]

Последний коэффициент для свободной струи может быть определен как разность коэффициентов кинетических энергий в начальном сечении струи и ядра в ностояной массы струи в сечении перед решеткой, приведенных к скорости т)р, т. е. [c.109]

На значительном начальном участке струйки идут под очень малыми углами к оси канала. Затем эти углы растут, и только перед заглуи1енным концом они становятся близкими к 90° (рис. 10.33). Так как струйки, вытекающие вблизи заглушенного конца канала, обллда. от большей кинетической энергией, они оказывают подсасывающее действие на выходящий поток и еще больше способствуют предшествующим более слабым струйкам стелиться вдоль внешней поверхности стенки аппарата, В ре-зультате жидкость после выхода из боковых отверстий (и ели) направляется ие радиально, а течет с резко повышенными локальными скоростями вдоль внешней поверхности за пределы аппарата (см. рис. 10.33, а, б и в), а в случае спаренного канала 2-образной формы (см. рис. К. 33, г) к выходному отверстию собирающего каяала. В результате, например, в таких аппаратах, как брызго- и туманоуловители, усиливается брызгоунос. Последний возрастает еще потому, что до протекания чере 1 фильтрующую перегородку взвешенные в потоке жидкие частицы по инерции стремятся к заглушейному концу фильтра. [c.303]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология