Устойчивость образования струй

Пены — концентрированные дисперсные системы типа Г/Ж — имеют значительно большее распространение и значение, чем га- зовые эмульсии. Они могут быть получены как диспергационными, так и конденсационными методами. Пена получается при барбота-же газа в жидкость из узкого отверстия — струя газа разрывается, образуя пузырьки. Пена образуется и при механическом перемешивании газа с жидкостью. Это можно наблюдать прн флотации, стирке и других процессах. Примерами конденсационного метода являются образование пены при пользовании пенным огнетушителем, в газированных напитках, насыщенных СО2. В этих системах пузыри газов образуются в виде новой фазы в результате химической реакции или выделения растворенного газа при повы-щении температуры или уменьшении давления. Устойчивость пен, как и эмульсий, обеспечивается с помощью стабилизаторов, в ка честве которых применяются ПАБ. [c.187]

Устойчивость образования струй в значительной мере определяется условиями диффузии и коагуляции. Чем интенсивнее проходит диффузия и осаждение, тем меньше длина неотвержденных струй и соответственно они более устойчивы к воздействию различных сил. [c.179]

В основе распыливания жидкости лежат два основных процесса потеря устойчивости струи, вытекающей из форсунки, с образованием относительно крупных капель и дробление этих капель на более мелкие. Потеря устойчивости цилиндрической струи в простейшем случае обсуждалась ранее в разделе 17.4. Рассмотрим теперь второй процесс — дробление капель. [c.462]

Однако на струю воздействуют также силы, затрудняющие ее устойчивое образование сила смачивания [c.375]

Если в окрестностях распределительного устройства твердые частицы полностью подвижны, то в непосредственной близости от него (в точках ввода газа в слой) возможно образование устойчивых потоков и стабильных газовых струй или областей с малой концентрацией твердых частиц. [c.707]

Вихревая камера является наиболее распространенным типом разделенной камеры. Конструирование этих камер вызвано стремлением создать устойчивый вихревой режим движения воздуха в камере, лучшее смесеобразование и более полное сгорание топлива. В вихревой камере сосредоточивается до 75—80% воздушного заряда. Сжимаемый воздух непрерывным потоком поступает к распылителю форсунки, подхватывает выходящую струю топлива и дополнительно распыливает ее. Таким образом, к струе топлива непрерывно подводятся свежие порции кислорода и отводятся продукты сгорания. Проникновение топлива в сжатую среду воздуха и образование рабочей смеси упрощаются. Желаемая интенсивность вихрей создается количеством и формой переходных каналов. [c.33]

Кинетические и диффузионные пламена. Сжигание жидких углеводородов осуществляется с обязательным предшествующим испарением и, следовательно, с образованием диффузионного пламени, которое по своему характеру может быть турбулентным и светящимся, а сжигание газообразных углеводородов может осуществляться в двух совершенно отличных друг от друга типах горелочных устройств. При сжигании с предварительным смешением в устройствах осуществляется предварительная (до воспламенения) подготовка смеси первичного воздуха с топливным газом. Степень перемешивания различна от нескольких процентов до 100 % сте-хиометрической смеси. Диффузионное горение возникает при взаимодействии струи газа с окружающей атмосферой, когда весь необходимый воздух поступает непосредственно во фронт горения пламени до перемешивания с газом. Горючие газы и кислород должны диффундировать в противоположных направлениях из зоны горения и в нее. Вполне понятно, что устойчивость такого пламени будет тем выше, чем дольше сохраняется неизменным соотношение газ—окислитель, а сжигание в нем тем полнее, чем больше в топливе легких углеводородов (в этом случае необходимое соотношение газ—воздух достигается быстрее и легче, чем при сжигании углеводородов с более сложными и тяжелыми молекулами). На практике в атмосферном воздухе по этой схеме могут сжигаться только водород и метан. Во всех других случаях, если не осуществлять предварительной подготовки, будут наблюдаться интенсивная турбулентность в пламени, шум и неполное горение с образованием углерода. [c.100]

Основной особенностью исследованной конструкции реактора и процесса хлорирования пропилена являлось не повышение интенсивности перемешивания хлора и пропилена, а поддержание условий для непрерывного отвода продуктов реакции из реакционной области контакта реагентов. Разработка конструкции реактора и процесса хлорирования была основана на струйном характере течения закрученных газовых потоков. Экспериментальные данные, указывающие на устойчивое струйное течение, позволили предложить проведение реакции хлорирования пропилена не при интенсивной турбулизации реагентов, что приведет к образованию побочных продуктов реакции, а при их движении в форме струй, взаимодействующих друг с другом по линии контакта поверхностей. [c.255]

Опыт 2. Получение пластической серы. Несколько кусочков серы расплавьте в пробирке (под тягой) и быстро вылейте тонкой струей в стакан с холодной водой. Пробирку держите металлическими щипцами. При выливании сера может вспыхнуть, тогда прикройте пробирку крышкой от тигля и повторите опыт. Пластическая сера состоит из молекул различного молекулярного веса и структуры. Сохраните ее до конца занятия и убедитесь, что пластическая сера стала хрупкой, в значительной мере потеряв свои механические свойства. В опыте имеют место два процесса образование пластической серы, так как при быстром охлаждении кристаллы ромбической серы не успели образоваться, и превращение одной, менее устойчивой аллотропной формы, в другую, более устойчивую. [c.228]

Для ситчатых тарелок важным является не только размер отверстий, но и условия их образования. Так, конструкции ситчатых тарелок с выступающими вверх краями отверстий имеют более высокую производительность, широкий диапазон устойчивой и эффективной работы, низкое гидравлическое сопротивление. Заметное улучшение основных характеристик ситчатых тарелок достигается, возможно, за счет направленного ввода струи газа в жидкость, стабилизирующего движение газо-жидкостной смеси, т. е. устраняющего поперечно направленные пульсации дисперсного слоя на тарелке. [c.250]

В работе [14] описывается экспериментальное и теоретическое исследование турбулентного конвективного течения, индуцированного источником подъемной силы в ограниченной области (см. рис. 14.7.1). Такой источник создает тепловую струю, которая поднимается и распространяется по потолку полости, что приводит к образованию устойчиво стратифицированного слоя, который со временем увеличивается по высоте. Как отмечалось в гл. 12, температура на оси струи снижается с увеличением высоты над источником. Температура в области, лежащей под верхним стратифицированным слоем, продолжает оставаться равной температуре в полости до возникновения конвекции. Температура в верхнем нагретом слое убывает по вертикали вниз от потолка полости к границе раздела между верхней и нижней областями. На рис. 14.7.1,6 приведена картина течения, на которой показаны боковое подсасывание в струю и направленное вниз движение нагретого верхнего слоя. На рис. 14.7.1, а показана примерная зависимость температуры (и соответствующей плотности жидкости) от вертикальной координаты х как в струе, так и в окружающей струю жидкости на достаточном удалении от нее. Местоположение границы раздела и распределение температур показано для двух моментов времени, и т, после начала подачи теплового потока Qo. [c.312]

Исследована структура потоков газовой и жидкой фаз в слоях разработанных насадок, установлено существование трех характерных гидродинамических режимов взаимодействия контактирующих фаз 1 -неустойчивого режима с проскоком газовых струй через щелевые зазоры без стабильного барботажного взаимодействия 2 - устойчивого режима барботажного взаимодействия фаз в щелевых зазорах 3 - высокоэффективного режима развитого струйно-противоточного взаимодействия фаз в щелевых зазорах с турбулизацией газового потока в ячейках насадочного слоя, образованных уголковыми элементами насадки. Установлены пределы [c.19]

Достоверность струйного механизма подтверждается следующими экспериментальными результатами. Было установлено, что факторами, облегчающими возникновение неустойчивости при горении под постоянным внешним давлением являются а) искусственное образование выемки на входе в нору [10] и увеличение угла сталкивающихся струй [61] б) увеличение температуры проникающих газов. Только действием струйного механизма можно объяснить установленный в работе [61] факт нарушения устойчивости горения в условиях падающего внешнего давления. [c.65]

Влияние времени подготовки показано на фиг. 7. Можно видеть, что два сильно различающихся времени подготовки оказывают почти одинаковое влияние на пределы устойчивости в случае влажного и сухого стабилизаторов. Интересные явления наблюдались, когда время для предварительного испарения топлива уменьшалось до 15,6 мсек, т. е. до половины наибольшего значения. При более коротком времени подготовки уменьшалось фракционное испарение струи Р,-, но увеличивался размер капель, попадающих на стабилизатор. В этом случае паро-связный бедный предел обеднялся из-за повышения эффективности оседания, обусловленного более крупным размером капель, позволяющим достигать более бедных суммарных соотношений топливо/воздух до наступления состояния, связанного с образованием пара. С другой стороны, с уменьшением времени подготовки бедный предел при сухом стержне становился богаче. Этот результат, по-видимому, свидетельствует о том, что испарение струи в набегающем потоке имеет более существенное значение для эффективной стабилизации сухим, а не влажным стержнем. [c.306]

На этом же примере проявляются и принципиальные различия в природе сгорания одних и тех же смесей и близких температурных условиях в пламени и в струе. В опытах [60] (см. 6) в струе окисление метана развивается через формальдегид, этана — через ацетальдегид, как активные продукты вырожденных разветвлений в пламени же — через крекинг углеводорода, образование СО, но без каких-либо признаков образования устойчивых продуктов промежуточного окисления. Можно полагать, что именно диффузия атомов и радикалов в пламени препятствует образованию таких продуктов, способных инициировать вырожденные разветвления. [c.205]

В зависимости от величины скорости газа различают три основных режима работы тарельчатых массообменных аппаратов. При малых скоростях реализуется барботажный (пузырьковый) режим, при котором газ проходит через слой жидкости в виде индивидуальных пузырьков. При больших скоростях над слоем жидкости, насыщенной мелкими пузырьками газа, возникает слой пены суммарная поверхность контакта фаз в таком пенном режиме увеличивается, но сам слой пены часто не обладает достаточной устойчивостью, и стабильная работа аппарата в пенном режиме требует поддержания постоянной величины скорости газа. Дальнейшее увеличение скорости газа приводит к смене пенного режима на струйный, при котором газовые струи выходят из газожидкостного слоя с образованием значительного количества брызг в таком режиме поверхность контакта фаз уменьшается, поэтому струйный режим работы колпачковых тарелок не является предпочтительным. [c.399]

Войдя в масло и испытывая значительное сопротивление среды, струя резко замедляет свое движение и расширяется, явления местной турбулентности не затухают. Силы поверхностного натяжения на границе раздела двух жидких фаз делают струю неустойчивой, наблюдаются ее пульсации, в результате чего возникают пережимы. Количество их зависит от расхода диспергируемой жидкости, от физических свойств среды и от.турбулентности движения. Пережимы возникают не на равном расстоянии друг от друга. Вследствие нарушения устойчивости в местах пережимов происходит распад струи на капли. Все это ведет к образованию неоднородных по размерам капель. Неодинакова и их форма вследствие разного сопротивления среды движению капель разного размера. Некоторые, более мелкие капли устойчивы и они сохраняют свой размер. Другие, более крупные, оказываются неустойчивыми, в результате ч го от них отпочковываются еще капли. [c.85]

Плазматроны. В последние годы для получения дуговой плазмы широкое применение нашли плазматроны [10.20, 10.21]. Принцип их действия следующий. Плазма, образованная дуговым разрядом постоянного или переменного тока, струей газа — носителя разряда выдувается на значительное расстояние от межэлектродного промежутка. Механизм действия плазматрона ясен из рис. 10.13, б. В камере зажигается дуга между тугоплавкими электродами при силе тока 20—30 а. Для ряда целей сейчас делают плазматроны на токи в сотни ампер. Анод имеет отверстие, через которое выдувается инертный газ, подаваемый под давлением 1,5—2 ат в направлении касательных к стенкам камеры. Образующиеся в камере вихревые потоки газа охлаждают плазму снаружи, благодаря чему разрядный шнур сжимается и плотность тока в нем увеличивается. Дополнительное сжатие происходит в результате сил магнитного давления (пинч-эффект). Сжатая таким образом плазма вместе с газом выбрасывается через отверстие анода и светится в виде устойчивой струи длиной 10—15 мм. [c.268]

Обычная платина, используемая для изготовления приборов, в большинстве случаев содержит 0,3% 1г. Введением в сплав иридия удается не только увеличить механическую прочность его, но и повысить химическую устойчивость. Платину, которая подвергается механическому воздействию при высоких температурах, легируют 5—30% 1г сплавы с содержанием более 35% 1г обрабатываются с большим трудом вследствие чрезвычайной хрупкости. Родий также практически применяют только как легирующую добавку. Платиновые сплавы с более высоким содержанием родия иногда используют для изготовления электронагревателей для высоких температур, так как родий испаряется с большим трудом, чем платина. КЬ, Р1, Рс1 и 1г испаряются при нагревании на воздухе вследствие образования летучих окислов, поэтому в струе кислорода платина испаряется значительно быстрее, чем в других индифферентных газах скорости испарения этих металлов относятся примерно как 1 2 6 60 соответственно намного более летучими являются рутений и осмий. Поэтому платиноиридиевые сплавы обладают значительно большей летучестью, чем чистая платина. Золото обладает наименьшим контактным сопротивлением, но оно слишком мягко, поэтому для изготовления электрических контактов чаще применяют его сплавы с Р1 или N1, а также сплавы Р1 с 1г, N1 или Ш. [c.11]

При исследованиях в простом и поляризованном свете струи, выходящей из капилляра, было показано, что нарушения устойчивого течения зарождаются в потоке еще до входа в капилляр, где концентрация напряжений максимальна, и могут либо гаситься при протекании жидкости через капилляр, либо приводить к периодич. пристенному скольжению, создающему регулярные искажения поверхности струи. При больших давлениях деформирование становится нерегулярным во всем объеме канала, причем истинное течение может стать вообще невозможным, полностью сменяясь пристенным скольжением с образованием внутренних разрывов в материале струи и относительным перемещением крупных объемов его как целого. В предельном случае Т. в. может выражаться в нарушении целостности полимера, к-рый тогда выбрасывается из насадка отдельными кусками. Источником возмущений, вызывающим мелкомасштабные периодич. искажения поверхности струи, может явиться также концентрация напряжений на выходе из насадка. [c.332]

Однако стабилизация дисперсных систем значительно более эффективна при добавлении к ним поверхностно-активных веществ (ПАВ) и высокомолекулярных соединений, адсорбирующихся на границе раздела фаз. Адсорбционные слои ПАВ и высокомолекулярных соединений, обладая упругостью и механической прочностью, предотвращают слипание дисперсных частиц. Образование таких молекулярно-адсорбционных твердообразных поверхностных слоев П. А. Ребиндер назвал стру к турно-механ и чески м фактором стабилизации дисперсных систем. Этот механизм стабилизации играет основную роль при получении предельно устойчивых высококонцентрированных пен, эмульсий, коллоидных растворов и суспензий не только в неводных, но и в водных средах. Для структурно-механической стабилизации дисперсии в водной среде применяют мыла щелочных металлов, белки, крахмал, а в неводных средах — мыла щелочноземельных металлов, смолы, каучуки. Такие вещества называют защитными коллоидами. [c.325]

При описании кумуляции в гл. VII мы отмечали, что при очень малых углах а при вершине конуса, меньших некоторого критического значения, определяемого свойствами материалов, устойчивого образования струй не происходит. Заметим, что при сварке взрывом берут как раз такие мялые углы наклона пластин (различие между конусом и пластиной сводится к различию между [c.403]

Струйный режим образования пузырей визуально характеризуется появлением над отверстием неисчезающего газового потока (факела), который вдали от отверстия дробится на отдельные пузыри небольшого диаметра. На расстоянии 91 см от одиночного отверстия наблюдается нормально-логарифмическое распределение пузырей по размерам [10]. Однако точно определить условие перехода от динамического режима образования к струйному не представляется возможным. Детальные исследования, проведенные с использованием скоростной киносъемки [И], показали, что в исследуемом диапазоне скоростей истечения (5-80 м/с) газовый поток имел пульсирующий характер и устойчивая стационарная струя или факел устанавливались только на расстоянии от отверстия, много меньшем размера образующихся пузырей. Картина образования газожидкостных структур (пузырей) при струйном режиме напоминала картину образования двойных пузырей при динамическом режиме (рис. 8.1.1.2, а) с той лишь разницей, что над отверстием после отрыва пузыря всегда существовала очень небольшая область струйного потока. Пузырь, получившийся после слияния двух первоначально образующихся пузырей, имел форму вытянутого в направлении движения сфероида. Объем его можно оценить по формуле (8.1.1.4), в которой С = 1,090. Такое значение константы получено в [12], исходя из двухстадийной модели образования пузыря. На первой стадии пузырь представляет собой расширяющуюся полусферу, а на второй стадии до момента отрыва растет как сфера, в соответствии с моделью Дэвидсона и Шуле [4]. Центр сферы в начальный момент находится в точке, соответствующей центру масс полусферы, образовавшейся на первой стадии. [c.709]

Струйный режим образования капель исследовался в ряде ра т [84, 88-91], однако изучен еще недостаточно. Теоретические исследования в рамках теории устойчивости струи по отношению к малым симметричным возмущениям проводились в работах [84, 91]. Эмпирическая коррелящ1я дпя расчета размера образующихся капель приведена в [88]. [c.58]

Область устойчивой работы беспереливных тарелОк и Насадочных колонн ограничивается в основном линиями верхних 1 и нин<-ишх 2 предельных нагрузок по газу (па-ру). Верхняя предельная нагрузка по пару для колонн с тарелками провального типа определяется расходом одной из фаз, при котором происходит захлебывание. Внешне-захлебывание проявляется довольно четко сопротивление тарелок резко возрастает, давление в колонне начинает сильно колебаться вследствие пульсаций в барботажном слое. Нижняя предельная нагрузка по-пару соответствует образованию вспененного слоя жидкости на тарелках и определяется началом устойчивой и эффективной работы тарелок и всего аппарата. При очень малых нагрузках по жидкости наблюдается прорыв струй нара через слой жидкости, при очень больших — независимое движение жидкости и нара через различные участки тарелки. Как при слишком малых, так и при слишком больших нагрузках но жидкости работа тарелки малоэффективна, в связи с чем область устойчивой работы ограничивается линиями максимально 2 и минимально 3 допустимых нагрузок по жидкости и пару. [c.174]

Между тем, не так уже трудно локализовать зону циркуляции топливных частиц, если обеспечить образование устойчивого циркуляционного вихря, который будет организованно вздымать топливную крошку в восходящей своей части и затаскивать ее в помощь гравитационным силам вниз под воздействием первичной струи воздуха (фиг. 17-1, IX). Учитывая, что при необтекаемой форме камеры в застойных ее местах будут немедленно скапливаться частицы с недостаточной парусностью и зашлаковывать их, следует по крайней мере низу камеры придавать обтекаемый профиль и направлять дутье так, чтобы оно обеспечивало смывание частиц топлива и шлака с его поверхности. При этом неизбежно также следует предусматривать соответствующую камеру дожигания, в которой окончательно завершался бы процесс сжигания газа и мельчайших пылеобразных частиц, подчиняющихся закону витания и увлекаемых той частью газо-воздущного потока, который из первичной циркуляционной зоны движется через эту камеру в дымоходы. Постепенно, путем исследования ряда лабораторных моделей и опробования промышленных вариантов, выработалась первая вихревая топка для мелкого топлива (фрезторф), сохра- [c.177]

Таким образом, параметром, определяющим влияние тепловой выталкивающей силы на течение, является комплекс Ог /Ке2. При малых величинах Ог /Не х можно найти решение описанным выше методом возмущений. Но вдали от сопла, как сказано выше, пограничный слой рассчитывается численным методом, причем подведенная тепловая энергия и подведенное количество движения задаются в выходном сечении сопла х = 0. В статье [14] рассмотрено такое течение в изотермической или устойчиво стратифицированной окружающей среде. Решение определяющих течение параболических уравнений получено конечно-разностным маршевым методом. В статье рассмотрены и факелы, и восходящие струи. Найдено, что в обоих случаях характеристики течения далеко вниз по потоку стремятся к характеристикам осесимметричного факела, образованного сосредоточенным источником тепла. По мере того как воздействие тепловой выталкивающей силы становится преобладающим, характер течения приближается к течению в тепловом факеле (см. обзоры Листа [22] и Джалурия [17]). [c.200]

Использование гидроинструмента ГРУ-2 конструкции БашНИИ НП, вместо ранее применявшихся, позволило увеличить выработку электродного кокса на 6—8%, сократить расход,воды и электроэнергии на 30—40%, повысить производительность выгрузки в среднем на 40%. Для равномерности выгрузки кокса, ликвидации завалов и образования крупных глыб был разработан и внедрен комбинированный ступенчато-винтовой способ. Указанные мероприятия позволили сократить время выгрузки до 1—2 ч и уменьшить расход воды и электроэнергии. Для повышения напора режущих водяных струй центробежные насосы 5Ц10 заменены на насосы ПЭ 270—150 с рабочими колесами, выполненными из коррозионностойкой стали для снижения их износа. В течение трех лет эксплуатации насосы ПЭ 270-150 обеспечивают устойчивое избыточное давление на выкиде 170 кгс/см . В систему гидроудаления внесены и другие усовершенствования сварные штанги заменены цельнотянутыми буровыми квадратами резиновые рукава с избыточным давлением 160 кгс/см заменены на более надежные с избыточным давлением 300 кгс/см . [c.154]

Стабилизацию пламени в струе дизельного топлива изучали Хоттель, Мэй, Уильямс и Маддокс [11]. Хоттель и Мэй предложили механизм стабилизации пламени, основанный в случае горения газообразных смесей на образовании вспомогательного пламени в первичной вихревой зоне. Эта теория согласуется с данными по влиянию размера капли, скорости потока, диаметра стержня и независимо контролируемой температуры стержня, а также с данными, полученными на стабилизирующих стержнях с внещними ребрами или с внутренней керамической изоляцией. Мэй [12] изучал также влияние летучести топлива, используя смеси пропана и дизельного топлива для создания аналогов топлив с различным давлением паров. В результате добавления пропана достигается увеличение максимальной скорости устойчивого горения и значительно расширяются пределы устойчивости в области богатых смесей. [c.287]

Были проведены специальные опыты с туннелями, имеющими форму постепенно расширяющегося конуса, в которых течение струи происходило без отрыва от стенок. В такпх горелках не происходпло образование застойных вихревых зон н пе могло быть получено беспламенное горение газа. На малых скоростях смеси пламя выносилось из туннеля, а нри новышепии скорости опо отрывалось от горелки. Эти опыты свидетельствуют о том, что устойчивость процесса горенпя к беспламенных горелках определяется интенсивностью смешения горючей смеси с продуктами сгорания, т. е. пнтенспвностью подогрева горючей смеси до температуры воспламенения. [c.128]

При обычно применяющихся круглых механических форсунках жидкое топливо распределяется в потоке в виде полого конуса. Поток воздуха, пройдя регистр вытекает из горелки также в виде расходящегося конуса. Такая то пливо-во1здушная струя снаружи и в особенности из полой центральной области интенсивно увлекает горячие топочные газы. Воздушная струя и распыленное жидкое топливо прогреваются, жидкие капли испаряются и, смешиваясь с воздухом, образуют горючую смесь. Наиболее быстро испаряются мелкие капли. Пары легких фракций, воспламеняясь, образуют первичный фронт пламени. После этого дальнейшее развитие процесса испарения и распространения пламени интеисифицируется. Как было изложено в 10-3, при хорошем смесеобразовании и устойчивом зажигании горение мазута может протекать почти полностью в парообразной фазе без сажеобразования. Факел получается коротким, слабосветящимся. Если же имеет место локальный недостаток кислорода, горение протекает неполно, со значительным образованием сажи и окиси углерода. Сажа, находящаяся в мелкодисперсном состоянии, раскаляясь, дает сильное излучение, факел получается ярко-желтого, соломенного цвета, светящимся. Затяжка процесса гетерогенного горения сажи при недостатке воздуха и образование СО в процессе восстановления СОа приводят к значительному химическому недожогу. [c.212]

До сих пор рассматривались достаточно устойчивые стерически экранированные феноксилы. Однако для получения однозначных и достаточно надежных данных по распределению спиновой плотности неспаренного электрона в феноксилах наибольщий интерес представляют спектры ЭПР радикалов незамещенных фенолов. Такие спектры были получены в работе [19] при окислении водных растворов фенолов сульфатом церия. Исследование этих быстропро-текающих процессов образования и гибели радикалов осуществлялось методом смешения струй растворов реагентов в резонаторе спектрометра ЭПР. Время жизни радикалов составляло — 10 сек. Основные результаты, касающиеся спектров ЭПР, приведены в табл. 17. [c.76]

Капли могут образовываться при механическом дроблений массы жидкости (при разрушении струи или пленки) илн при конденсации из паровой фазы. Конденсация пара в мелкодисперсную жидкую фазу проис.чодит при пересыщении газа парами жидкости, иногда она стимулируется наличием центров конденсации или веществ, способствующих их появлению. Пересыщение может быть результатом переохлаждения насыщенной смеси (например, при смешении с потоком холодного газа или при внезапном расширении смеси) или химической реакции между газообразными компонентами, ведущей к образованию жидкого продукта (например, при образовании капелек серной кислоты из водяного пара н 50з). Сначала получаются очень маленькие (<0,1 мкм) капли, и такая дисперсия относится к классу аэрозолей, или туманов, часто чрезвычайно устойчивых. [c.73]

Диспергирование веществ при дроблении, истирании и распылении приводит к образованию полидиснерсных и сравнительно грубодисперсных систем, что определяет малую устойчивость таких аэрозолей по сравнению с устойчивостью дымов и туманов, также относящихся к аэрозолям. Частицы многих пылей легко агрегируются, что обусловлено действующими между ними силами адгезии. Поэтому при создании облака пыли продуванием воздуха через порошок в аэрозоли могут образовываться и агрегаты частиц. По имеющимся данным [17], полная дезагрегация, например, тонких угольных частиц достигается лищь при истечении струи воздуха через щель шириной 0,5 мм со скоростью 150 м/с. Найдено, что сила адгезии / а между двумя твердыми шариками диаметрами и с/г равна [10] [c.14]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология