Излучение каскадное

Анализ проводят также с помощью многокристальных сцинтилляционных V-спектрометров, применение которых в режиме суммирования при совпадениях позволяет выделить из общего спектра излучения линии изотопов с каскадными у-переходами. [c.212]

Исключительно высокую селективность регистрации излучения отдельных радиоизотопов с каскадным у-излучением обеспечивает применение двухкристальных спектрометров на у — у-совпадениях, а также 4я — р — —у-совпадениях. В таком методе практически полностью устраняется фон, хотя значительно уменьшается эффективность счета излучения. Практически описанный метод применяется для определения различных радиоактивных изотопов, особенно при определении в смеси радиоизотопов одного и того же элемента (Се и Се , Ru и Ru и т. д.). [c.17]

При углублении в атмосферу Земли меняется как состав, так и интенсивность космического излучения. На больших высотах основную роль играют процессы генерации ливней. В дальнейшем, с уменьшением энергии вторичных частиц, ядерно-каскадные процессы затухают и общая интенсивность космического излучения начинает падать вследствие ионизационного торможения и поглощения медленных частиц. [c.968]

Приемником излучения служит 12-каскадный фотоумножитель. Измерительный усилитель, блок питания ламп с полым катодом и фотоумножители работают на транзисторах и способны компенсировать колебания напряжения сети от +10 до —15%. [c.189]

Радиометр для измерения активности источников каскадного у-излучения [c.203]

Приведенная оценка влияния параметров разряда на интенсивность спектральных линий носит безусловно схематический характер. На самом деле, при вычислении интенсивности излучения данной спектральной линии следует учесть возможные отклонения от максвелловского распределения электронов по скоростям рз] и наличие ряда вторичных процессов каскадные переходы с более высоких уровней, удары второго рода, поглощение фотонов, рекомбинацию ионов, реабсорбцию излучения и другие процессы [ 2]. [c.34]

Рис. 10.16. Основные процессы, изменяющие заселенность энергетического уровня 1 —возбуждение электронным ударом 2 — ступенчатое возбуждение з — каскадные переходы с верхних уровней 4 — поглощение 5 — удары второго рода с атомами, электронами и ионами 6 — спонтанное и индуцированное излучение. Волнистыми пиниями обозначены переходы, сопровождающиеся излучением и поглощением света, прямыми линиями — безызлучательные переходы.

Из уравнения (6.19) следует, что число случайных совпадений меняется пропорционально квадрату фоновой активности. Поэтому для увеличения избирательности измерения изотопов с каскадным излучением необходимо иметь спектрометры совпадений с возможно меньшим разрешающим временем. [c.286]

Другая важная характеристика спектрометра совпадений — эффективность. Пусть имеется изотоп, дающий каскадное излучение и распадающийся со скоростью Ак расп/сек. Число истинных совпадений будет определяться уравнением [c.286]

Б активационном анализе применение метода совпадений сводится к определению небольших количеств каскадного излучателя в присутствии относительно сильного излучения, не даюш,его совпадений. Как уже неоднократно отмечалось, однокристальный гамма-спектрометр из-за непрерывного комптоновского распределения и недостаточной разрешающей способности в таких случаях часто оказывается бесполезным. [c.287]

Мэе, а перекрываемый энергетический диапазон вторым анализатором лежит в области 0,375—0,790 Мэе. Однако данный спектрометр может регистрировать излучения от каскадных переходов следующих изотопов =0,480 Мэе (25%) и [c.89]

Преобразование энергии быстрых заряженных частиц в ВУФ излучение. Основные процессы кинетической модели возбуждения атомов ксенона под действием внешнего источника ионизации приведены в табл. 17.1.12. Ввиду того, что концентрация электронов в плазме ФИЭ оказывается на уровне 10 10 см , процессами тушения возбуждённых состояний ксенона тепловыми электронами можно пренебречь. Анализ приведённых в табл. 17.1.12 процессов тушения и образования возбуждённых частиц показывает, что все акты ионизации и возбуждения атомов Хе в процессах (1-3) приводят либо к образованию возбуждённых эксимерных молекул Хе2(а 1 +) или Хе2( Иад) и последующему высвечиванию фотона с длиной волны 172,0 6,0 нм, либо к высвечиванию фотонов с длинами волн 129,56 нм и 146,96 нм в процессах (12) и (13) в результате каскадного заселения. Поэтому энергетическая цена высвечивания ВУФ кванта ef оказывается равной ef = (1/6 + 1/ 2+ 15 эВ и квантовый выход [c.284]

Возможны также так называемые каскадные переходы. За счет столкновений с электронами возбуждается уровень / ( , > ), с которого атомы переходят на уровень i в результате спонтанного излучения. В этом случае [c.364]

Каскадную дугу [3] стабилизировали дисками, охлаждаемы ми воздухом (рис. 3.53). Этот метод возбуждения в сочетании с циркуляционным распылителем, снабженным обогреваемой емкостью (рис. 3.47), и регистрацией спектров на спектрографе высокой разрешающей силы с плоской решеткой позволяет определять в анализируемых растворах Си, Мо и M.g с чувствительностью 10- 7о, Ре, А1 и В —10- 70 и Мп и Ва —10- 7о. В литературе также описаны другие аналитические применения такого источника излучения [4, 5] и его конструкции с охлаждаемыми водой дисками, отличающейся повышенной стабильностью, малой [c.174]

Если обозначить первый канал с детектором буквой А, а другой — В, весовые содержания двух элементов в образце — и (индекс О относится к элементу, изотоп которого дает каскадное излучение), удельные активности — с и с , доли спектров, попадающие в каналы анализаторов,— / 1 / > и / соответственно и общие эффективности детекторов — и ев, го скорость счета в каждом канале будет равна [c.145]

Экспериментально этот метод осуществляется следующим образом. Фиксированным (определенным образом относительно источника А) счетчиком В регистрируются только первичные частицы. Второй счетчик С регистрирует только вторичное излучение. Обозначим через 9 угол между прямыми АВ и АС. Таким образом, 6 — угол, определяемый положением источника и двух счетчиков. Счетчики цри помощи схемы совпадений регистрируют случаи, для которых угол между направлениями испущенных частиц равен 0. Скорость счета совпадений зависит от угла 9 (угловая корреляция каскадного излучения). Введем следующее соотношение [c.263]

Ускоритель типа Кокрофта — Уолтона состоит из вертикальной секционированной трубки прямого ускорения и каскадного вентильно-конденсаторного умножителя напряжения. На рис. 23 показан такой ускоритель на 1,5 Мэе. В основном он используется для генерации непрерывного электронного потока высокой интенсивности, Однако применение специальных схем позволяет получать на этом ускорителе импульсное излучение. [c.69]

Вторичные, образующиеся при этом электроны и позитроны несут еще достаточно энергии для повторения таких процессов, которые -прекращаются лишь после того, как энергия этих частиц падает до примерно 2 MeV. До этих пор могут быть пройдены сотни превращений, ведущих к каскадному нарастанию количества электронов и позитронов з излучении ( ливни частиц, дающие характерную картину в камере Вильсона). [c.71]

Так как в реальных атомах число уровней больше трех, то для заселения любого из них существует ряд возможностей с участием ступенчатых (рис. 1.3, е) и каскадных переходов при столкновительных и радиационных процессах. Показанные на рис. I 3 процессы охватывают все основные схемы возбуждения и излучения флуоресценции, наблюдаемые в атомных системах. Число линий, одновременно присутствующих в спектре флуоресценции, обычно не превосходит десятка. [c.13]

Суммирование может быть обусловлено эффектом истинных совпадений, когда совместно регистрируются два каскадных -кванта, или случайного попадания двух независимых у-квантов в детектор в пределах его временного разрешения. Суммирование может быть связано не только с первичным излучением источника, но и с рассеянным и тормозным излучением. Результатом суммирования может быть появление в конечном спектре отдельных пиков, когда два каскадных или случайных у-кванта полностью передают свою энергию детектору, или увеличение непрерывного амплитудного распределения при частичной передаче энергии. [c.169]

К-захват более характерен для таких протоноизбыточных ядер тяжелых элементов, у которых разность энергии ядер атомов материнского и дочернего элементов меньше 1,02 МэВ. При заполнении освобожденного в К-обо-лочке места возникает характеристическое рентгеновское К-излучение (каскадное излучение), по которому можно обнаружить К-излучатель даже в сложных случаях [5]. [c.303]

При возбуждении К. частицами с высокой энергией (иапр., электронами) или коротковолновыми излучениями (иапр, рентгеновским) возникает каскадная ионизация основного в-ва вторичными (третичными и т.д.) электронами с достаточно высокой энергией. Поэтому число испускаемых квантов света может во много раз (в тысячи и более) превышать число первичных частиц или квантов возбуждающего излучения. Вместе с тем при неоптич. способах возбуждения люминесценции К. возникают дополнит, потери энергии, в результате к-рых энергетич. выход свечения оказывается в иеск. раз ниже, чем при фотолюминесценции. [c.535]

Поглощение и испускание излучения атомами при изменении энергетического состояния их электронов лежит в основе действия лазера (слово лазер составлено из первых букв английских слов, описьгаающих принцип действия этого устройства—усиление света при стимулированном испускании излучения). В обычных условиях атом, поглотивший энергию, быстро испускает фотон и возвращается в основное состояние. В лазере интенсивный источник внешней энергии, например электрический разряд в газовой трубке, поддерживает большое число атомов в одном из возбужденных состояний. В этих условиях один фотон, самопроизвольно испущенный каким-либо возбужденным атомом, заставляет другие возбужденные атомы испускать фотоны, которые в точности совпадают по фазе, т. е. когерентны, с исходным фотоном и имеют совершенно одинаковую с ним длину волны. Эти фотоны в свою очередь стимулируют испускание фотонов новыми атомами, и возникает каскадный процесс испускания фотонов. В результате образуется когерентный волновой фронт фотонов, имеющих одинаковую длину волны и одинаковую фазу. Лазеру придают цилиндрическую форму, а на его концах помещают два параллельных зеркала, образующих оптический резонатор. Одно из зеркал делают полупрозрачным, и оно пропускает часть когерентного излучения лазера. [c.69]

Самопроизвольное испускание в определенной степени происходит в любых условиях. При надлежащих условиях оно может сыграть роль излучения, которое стимулирует вынужденное испускание. Самопроизвольно испускаемый фотон стимулирует испускание других фотонов, каждый из которых в свою очередь стимулирует испукание новых фотонов, и в результате происходит каскадный эффект. Чтобы получить значительное усиление, требуется создать достаточно длинный оптический путь. С этой целью пригодное для лазерной генерации вещество помещают в отражательную полость. Расстояние между зеркалами может быть тщательно подобрано таким образом, чтобы усиление осуществлялось только для одной частоты из ряда частот, возможных для различных энергетических уровней. На практике зеркала, между которыми помещается лазерное вещество, могут образовывать интерферометр. [c.187]

При использовании электронно-оптического преобразователя в качестве усилителя яркости преобразование изображения ионизирующего излучения в видимое осуществляется сцинтиллятором, флуороскопическим экраном или другим рентгеновским электроннооптическим преобразованием а изображение в видимом свете проецируется на фотокатод вторичного электронно-оптического преобразователя. Полученное на выходном экране более яркое изображение может быть подано на следующий электронно-оптический преобразователь, т. е. еще раз усилено по яркости. Системы таких электронно-оптических преобразователей называют каскадными и используют на практике до пяти каскадов усиления яркости. [c.306]

Результаты расчета по одномерной каскадной теории в приближении Л. когда для процессов образования пар и тормозного излучения используются асимптотические формулы, а столкновениями электронов пренебрегают. Это приближение справедливо для любых веществ и для энергий электроног5, больших по сравнению с критической энергией г для выбранного вещества. [c.971]

Если первичное возбуждение частиц осуществляется вследствие поглощения рентгеновских лучей, может наблюдаться эффект каскадного, или многократного, возбуждения. При облучении высокоэнерге-тичными рентгеновскими квантами некоторые тцпы атомов в образце испускают характеристическое рентгеновское излучение с меньшей энергией. Вторичные рентгеновские лучи могут быть ц9глощены атома-, ми других элементов, входящих в состав образца. Это приводит к снижению интенсивности высокоэнергетичных составляющих и увеличению интенсивности низкоэнергетичного излучения, поскольку при поглощении высокоэнергетичного вторичного излучения могут быть последовательно возбуждены атомы нескольких элементов. [c.53]

Когда происходит одновременная регистрация каскадных у-квантов, в спектре возникает суммарный пик. За счет образования суммарного пика интенсивность каждой линии в у-спект-ре уменьшается и, следовательно, в распределении амплитуд импульсов вносятся значительные искажения, которые называются эффектом суммирования. Особенно значительный эффект суммирования наблюдается для малых энергий у-квантов, находящихся в каскаде и при хорошей геометрии расположения источника. Итак, аппаратурная линия сцинтилляционного у-спектрометра при малых энергиях первичного у-излучения обусловлена пиком полного поглощения, непрерывным комптоновским распределением, пиком обратного рассеяния, пиком характеристического рентгеновского излучения от материала защиты, краевым эффектом и эффектом суммирования. Все эти эффекты нужно иметь в виду, когда производят расшифровку спектров от многокомпонентного у-пренарата. Если энергия у-квантов больше порога образования пар, эффекты обратного рассеяния и выход характеристического рентгеновского излучения иода из кристалла Nal(Tl) становятся несущественными. При энергии у-квантов 3 Мэе и выше становится заметным рост утечки фотоэлектронов и радиационных потерь, связанных с уходом из кристалла у-квантов тормозного излучения и все большую роль начинает играть эффект образования пар. При энергии моноэнергетического у-излучения больше порога образования пар на аппаратурной линии можно наблюдать следующие пики 1) пик полного поглощения с энергией 2) пик с энергией Е- —2/ПоС , соответствующий вылету обоих анниги-ляционных квантов из кристалла с одновременной полной потерей всей кинетической энергии электрон-позитронной пары, этот пик называется пиком вылета двух у-квантов или пиком двойного вылета 3) пик с энергией Е —гпос , соответствующий [c.74]

Исследованию таких каскадных композиций, механизма переноса в них энергии посвящено много работ. Мотрация энергии в подобных смесях может осуществляться различным образом. Различают индуктивно-резонансный и обменно-резонансный механизмы. Роль их в процессе переноса энергии обсуждается в обзоре [61 и монографии [9]. При индуктивно-резонансном переносе энергия передается в результате резонансного взаимодействия электромагнитных полей электронных осцилляторов донора и акцептора. Такой перенос может происходить на расстояниях, значительно превышающих размеры молекул, т. е. не требует перекрывания электронных оболочек донора и акцептора. Вероятность переноса зависит от степени перекрывания спектров излучения донора и поглощения акцептора. [c.13]

Необходимость малого разрешающего времени обусловливается тем, что частота случайных совпадений несвязанных событий изменяется нронорцпо-нально разрешающему времени. С целью получения большого отношения сигнал - фон для подобных селективных измерений изотопов с каскадным излучением "у-квантов, что требуется в настоящем случае, необходимо иметь возможно меньшее разрешающее время, совместимое с параметрами сцинтиллятора, фотоумножителя и схемы. Для систем, в которых в качестве сцинтиллятора используется кристалл йодистого натрия, что является единственно возможным выбором с точки зрения получения удовлетворительного энергетиче-ского разрешения, наименьшее разрешающее время составляет примерно [c.144]

Источниками энергии обычно служат радиоактивный изотоп кобальта (Со ), генераторы Ван-де-Грааффа и резонансные трансформаторы [1072]. Однако в принципе применимы также каскадные и линейные ускорители или бетатроны [1073]. Наиболее слабым источником энергии является Со . Он дает Р- и у-лучи со средней общей мощностью излучения около 60—140 вт-, это означает, что энергия частиц 7-лучей составляет от 1,33 до 1,17 Мэе, а энергия р-лучей 0,306 Мэе. 1Иощность излучения источника Со , естественно, ограничена, так как период полураспада Со примерно 5 лет [1073]. [c.371]

Явление образования пар и излучения тормозных фотонов быстро движущимися положительно и отрицательно заряженными электронами обусловливает так называемые каскадные ли-Ьни, наблюдаемые в камере Вильсона (рис. 65) под действием космических лучей. Зарождение ливня связано с электроном космического излучения, обладающим энергией лорядка миллиарда электрон-вольт. [c.125]

Приборы с последовательным контактным соединением нескольких ЭОПов получили название каскадных, или многокамерных электронно-оптических преобразователей. В каскадных ЭОПах для получения больших коэффициентов усиления яркости необходимо согласовать спектральную чувствительность промежуточных фотокатодов со спектром излучения промежуточных экранов. [c.121]

Если затухание не чисто экспоненциальное (например, в случае каскадных переходов или флуоресценции с нескольких уровней, которые имеют различные времена жизни, не слнилком отличающиеся друг от друга), для выделения различных вкладов в сигнал полной флуоресценции измерения необходимо проводить на различных частотах модуляции. Если модуляция интенсивности возбуждающего излучения не строго синусоидальная, то следует выполнить фурье-анализ сигнала флуоресценции или с помощью вычислительных машин, или посредством электронной фильтрации первой гармоники в измерительной системе. Недостатком метода фазового сдвига, особенно в связи с высокой интенс1шностью излучения лазеров, используемых в качестве источников возбуждения, является возмущение молекул лазерным полем, что может влиять на фазовый сдвиг вынужденного испускания и давать ложное время жизни спонтанного испускания [190]. [c.294]

Рнс. 3. С.хема распада радиоактивных ядер а — радиоактивная цепочка из р—- и а-излучателей б — Р—-распад, сопрово -дающийся 7-излученнем в — изомерный переход г — Р—распад с последующим каскадным у-излучением д — позитронный распад е — электронный за.хват. Справа или слева от уровня приведен период полураспада, около линии переходов указаны вид распада, энергия излучения (кэе) и выход. [c.22]

Спектрометры суммарных совпадений. Если импульсы каскадного излучения от обоих детекторов после согласоваипя по амплитуде сложить, то получается и.мпульс суммарной амплитуды, величина которой равносильна регистрации излучения с суммарной энергией каскадных переходов. Суммарный и.мпульс, пройдя через одноканальный дифференциальный анализатор, настроенный на область суммарной энергии каскадов, попадает в схему совпадений, работающую в режиме линейного пропускания. Тогда через это электронное устройство к многоканальному анализатору пропускаются совпадающие импульсы от одного из детекторов. В получающемся спектре остаются только совпадающие пики полного поглощения, включая и пик суммирования, но практически без непрерывного амплитудного распределения. Однако ограниченность таких приборов состоит в том, что они настроены на регистрацию излучения одного определенного изотопа, тогда как в другом режиме с те.м же оборудование.м можно получить более обширную информацию. К тому же спектро.метр су.ммарных совпадений не свободен от помех со стороны каскадных излучателей с достаточно высокой энергией каскадных переходов [244]. [c.206]

Кроме того, из принципа работы спектрометра антисовпаде-ппй следует, что излучение радиоизотопов с каскадными переходами тоже будет подав.тяться. Например, пики полного поглощения Со Еу=, П и 1,33 Мэв) уменьшаются в спектре антисов-падений примерно в 6,5 раза, а их непрерывное распределение падает в 55 и 45 раз. Чтобы избежать потери информации, в памяти многоканального анализатора, разделенной на две части (по 2048 каналов), одновременно фиксируется спектр антнсовпадений и совпадений. [c.207]

Распространенность каскадных у-излучателей и универсальность метода у — у о падений. Наилучшие результаты метод у — у-совпадеиий дает при определении каскадных у-излучате-лей в присутствии интенсивного у-излучения, которое не дает истинных совпадений. Следовательно, повышение избирательности достигается ценой некоторой потери универсальности анализа. Более того, стремясь избежать помех от других каскадных излучателей, прибегают к помощи различных дополнительных средств, которые еще больше сокращают число одновре.мен-но определяемых компонентов. Имеющийся опыт показывает, что, как правило, установка совпадений специально настраивается на определение только одного компонента пробы, т. е. метод совпадений рассматривается как вспомогательное средство при решении частных аналитических задач. [c.208]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология