Метод фазового сдвига

Метод фазового сдвига. Если интенсивность возбуждающего света / = /о(1 + os со О модулирована с частотой со, сигнал флуоресценции также будет. модулирован с той же частотой, но сдвинут по фазе относительно исходной модуляции. В случае чисто экспоненциального затухания интенсивность флуоресценции имеет вид [c.293]

При использовании вращающегося магнитного поля, величина регистрируемого ультразвуковыми методами фазового сдвига вращения директора в синхронном режиме сон < и с) при условии 1р 1. = 0) = О описывается следующим выражением [96] [c.51]

Расчеты сечений проведены квантовомеханическим методом (метод фазовых сдвигов). Величины фазовых сдвигов вычислены в борцовском приближении. [c.44]

Сверхвысокочастотный метод определения влажности нефти. Основан на зависимости затухания или фазового сдвига сигнала [c.168]

В случае применения любого из описанных методов снижения инерционности откорректированная система оказывается обладающей сниженной помехоустойчивостью и часто — фазовым сдвигом. Как правило, чувствительность системы также ниже, чем чувствительность корректируемого ИП. Наиболее просто корректируется инерционность преобразователей, представляющих собой апериодическое звено первого порядка. ИП с динамикой, описываемой уравнениями более высокого порядка, ИП, имеющие большую инерционность (минуты), и ИП, обладающие нелинейностью, при корректировке вызывают дополнительные трудности. Для коррекции ИП, описываемых уравнениями высоких порядков, используется один из следующих приемов [c.107]

Метод фазового контраста применяют для наблюдения объектов или деталей, отличающихся от окружающей среды только показателем преломления. Фазы электромагнитных волн падающей и рассеянной на границе среды или неоднородности отличаются на л/2. Если добавить сдвиг фазы еще п/2, то незначительная разность фаз волн от объекта за счет перепада коэффициента преломления преобразуется в относительно большое приращение интенсивности вследствие интерференции падающего и рассеянного света. Необходимый дополнительный сдвиг фаз можно получить, помещая в задней фокальной плоскости объектива небольшую пластину, через которую будет проходить только прямой свет, а дифрагированным светом, прошедшим через нее, ввиду малости размеров можно пренебречь. [c.264]

Для выяснения механизма гелеобразования желатины нами применялся кинетический подход, принятый в физико-химической механике. Процесс структурообразования гелей желатины исследовался на разных уровнях организации макромолекул. Конфор-мационные изменения изучались поляриметрическим методом, фазовые превращения — калориметрическим методом и методом светорассеяния, возникновение трехмерной структуры характеризовали по предельному напряжению сдвига. [c.66]

Форму переменной составляющей напряжения в ВПТ первого порядка практически выбирают, только если прибор позволяет ее менять. Обычно речь идет о выборе между синусоидальной и прямоугольной или трапециевидной формами. Хотя теоретически ВПТ-С с ФС позволяет полнее отделять мешающий емкостный ток, чем ВПТ-П и ВПТ-Т с временной селекцией, но практически из-за. неконтролируемых фазовых сдвигов в цепи ячейки методы с временной селекцией характеризуются несколько меньшими значениями Ся. Поэтому за редкими исключениями [например, при анализе методом ИНА (см. -разд. 2.9) ] предпочтение отдают этим методам. [c.103]

Наиболее интересным методом неразрушающего контроля полимерных материалов с помощью микрорадиоволн является фазовый, или интерференционный, метод. Основой интерференционного метода является СВЧ-интерферометр, принцип действия которого не отличается от оптического и заключается в измерении и сравнении фазы волны, прошедшей через образец или отраженной от него, с фазой волны, распространяющейся в свободном пространстве или в опорном плече интерферометра. Измеренный фазовый сдвиг позволяет определять показатель преломления и тангенс угла диэлектрических потерь в полимерных материалах и в некотором диапазоне проводить измерение толщины. Показатель преломления и тангенс угла диэлектрических потерь связаны с технологическими параметрами и структурой исследуемых материалов. [c.78]

Существует много различных схем интерферометров [110]. Основой любого СВЧ-интерферометра служат волноводный мост, генератор электромагнитных колебаний и фазовый детектор, позволяющий регистрировать изменение интерференционной картины, возникающей вследствие изменения показателя преломления среды, расположенной перед приемной антенной измерительного плеча. В неразрушающих методах контроля основной задачей построения интерферометров является непрерывная регистрация интерференционной картины или непосредственная непрерывная регистрация фазовых сдвигов, так как в этом случае можно получить не только качественную дефектограмму, но и количественную оценку параметров контролируемого материала. [c.78]

Таким образом, с учетом выведенной формулы могут быть оценены технологические свойства рассматриваемой многослойной конструкции, усредненные по толщине. Конечно, применение интерференционных устройств при работе на прохождение связано с определенными трудностями. Это прежде всего сложность конструкции СВЧ-тракта при контроле крупногабаритных изделий. Вторая трудность состоит в том, что даже с учетом формулы (2.14), учитывающей дополнительный набег фазы, практически очень трудно по измеренному фазовому сдвигу рассчитать значение диэлектрической проницаемости, а следовательно, и определить технологические параметры контролируемого изделия. Поэтому интерферометрический метод на прохождение для контроля технологических параметров используется редко. В основном он применяется для обнаружения различных дефектов (особенно расслоений и непроклеев с малым раскрытием), так как обладает очень высокой чувствительностью по сравнению с другими методами. [c.79]

Абсолютные значения Лд могут быть определены с привлечением нестационарных методов исследования. Выше (см. 3.3) мы упоминали о методе прерывистого освещения электрода, когда по фазовому сдвигу между измеряемым фототоком и интенсивностью света однозначно находятся константы скорости захвата. Экспериментальное решение такой задачи требует использования достаточно высоких частот модуляции света. [c.94]

Переориентация ЖК может также быть осуществлена только полем световой волны. Если поляризованный световой пучок распространяется в ЖК ячейке параллельно направлению директора, то при значении интенсивности света I, превышающей пороговое значение для оптического перехода Фредерикса /р, на выходе ячейки возникает нелинейная разность фаз. Динамика изменения фазового сдвига Ф t) при / > /р рассмотрена в [128], а в [129] описан метод измерения вязкоупругого отношения Кзз/щ с помощью оптического перехода Фредерикса. Временная зависимость Ф ( ) описывается соотношением [c.64]

В квазистационарном методе измеряют сдвиг фаз и отношение амплитуд по концентрации метящего вещества на входе и выходе из колонны, т. е. находят амплитудно-фазовую характеристику системы. [c.185]

В предыдущем разделе гидродинамическое перемешивание в пористой среде с застойными зонами исследовалось с помощью дельтаобразного введения метки в поток, втекающий в среду. Перемешивание изучается также с помощью гармонического сигнала, т. е. введения метки, концентрация которой меняется со временем по закону синуса [19]. Причем этот метод предоставляет сразу два способа определения коэффициента дисперсии. Один из них заключается в определении амплитуды сигнала на выходе, а другой — в нахождении фазового сдвига. [c.198]

Если затухание не чисто экспоненциальное (например, в случае каскадных переходов или флуоресценции с нескольких уровней, которые имеют различные времена жизни, не слнилком отличающиеся друг от друга), для выделения различных вкладов в сигнал полной флуоресценции измерения необходимо проводить на различных частотах модуляции. Если модуляция интенсивности возбуждающего излучения не строго синусоидальная, то следует выполнить фурье-анализ сигнала флуоресценции или с помощью вычислительных машин, или посредством электронной фильтрации первой гармоники в измерительной системе. Недостатком метода фазового сдвига, особенно в связи с высокой интенс1шностью излучения лазеров, используемых в качестве источников возбуждения, является возмущение молекул лазерным полем, что может влиять на фазовый сдвиг вынужденного испускания и давать ложное время жизни спонтанного испускания [190]. [c.294]

Идеальногазовый вклад очень мал и, возможно, пренебрежим, за исключением, быть может, гелия при температурах много ниже 1°К. Самые общие результаты для С получены Рейнером [35], который, иснользуя метод Фаддеева, свел задачу к вычислению парных интегралов и нескольких квадратур. При таких вычислениях возникают огромные трудности, однако в настоящее время такие приближения крайне необходимы. Большинство вычислений основывается на разложении через двойные взаимодействия или амплитуды рассеяния двух частиц [32, 34, 36], предложенном Ли и Янгом [41]. Интересный вопрос был поднят Пай-сом и Уленбеком [32]. Известно, что второй вириальный коэффициент полностью определяется через энергию предельного состояния и фазовый сдвиг рассеяния. Можно ли высшие вириальные коэффициенты также определить через предельные состояния и через характеристики по рассеянию Ответ до сих пор остается неопределенным даже для третьего вириального коэффициента. [c.52]

Надежной основой для определения конфигурации оптически активных соединений с асимметрическим атомом углерода являются данные специального рентгенографического анализа с использованием тяжелого атома, вводимого в молекулу. При этом используют Рентгеновы лучи с длиной волны, близкой к краю рентгеновского поглощения тяжелого атома, введенного в молекулу в качестве метки. В результате на обычную дифракцию накладывается фазовый сдвиг и рентгенограммы оптических антиподов становятся неидентичными. За два десятка лет, прошедших со времени открытия рентгеноструктурного метода определения абсолютной конфигурации соединений, благодаря применению автоматических дифрактометров и ЭВМ рентгенографические исследования существенно упростились, а время, необходимое для их проведения, существенно сократилось. [c.186]

В этой главе мы рассмотрим экспериментальные проблемы, с которыми часто приходится сталкиваться в практической миогоимпульс-иой спектроскопии ЯМР. Эта книга, как мы уже говорили в гл. 1, не претендует иа роль исчерпывающего учебника по практическому ЯМР. В первую очередь мне хотелось бы сосредоточить внимание иа процедурах, связанных с выбором параметров эксперимента, которые приходится выполнять каждый день, и описать, как их следует правильно выполнять. Описываемые далее некоторые современные приемы работы-это не методы экспериментального ЯМР в полном смысле слова. Они в сочетании с другими методиками позволяют повысить производительность спектрометра или ослабить влияние ошибок экспериментатора и недостатков спектрометра на качество получаемых результатов. Многие современные эксперименты чрезвычайно чувствительны к тщательному выбору длительностей импульсов, задержек и фазовых сдвигов и к тому, насколько точно заданные параметры воспринимаются спектрометром. К сожалению, к большинству спектрометров следует относиться с известным скептицизмом, поскольку очень часто реальные сигналы на выходе передатчика могут быть слабо связаны с тем, что мы от него требовали. Это в особенности относится к таким экспериментам, как, например, упоминающиеся в разд. 7.3 составные импульсы, где последовательность некоторых действий производится в мнкросекундном масштабе времени. [c.217]

Измерение мощности поля прн гетероядерной развязке (т. е. развязке от ненаблюдаемых ядер) обычно требуется в двух случаях-в качестве предварительного эксперимента прн определении длительности импульса по методу, описанному в разд. 7.2.3, и для настройки развязки от гетероядер. Конечтш, длительность импульса можио определигь и без измерения мощности поля. Но если вы определяете импульс на каком-либо экзотическом ядре или иа незнакомом датчике, го предварительная калибровка поля альтернативным способом поможет ускорить эксперимент и снизит вероятность ошибок. Более важная сторона такого подхода состоит в том, что современные методики широкополосной развязки требуют использования фазовых сдвигов декаплера в соответствии с заданной последовательностью, скорость которых определяется мощностью поля (разд. 7.4). Если гетероядерный передатчик допускает работу в непрерывном режиме, то определение мощности поля позволяет обойтись вообще без процедуры, упомянутой в разд. 7.2.3. [c.225]

Теперь, поскольку является дискретной переменной, у нас уже нет больше возможности измерять два сигнала, как мы делали прн обычном квадратурном детектировании. Вместо этого мы должны проводить два эксперимента с одним и тем же значением г у, вводя требуемый фазовый сдвиг во втором эксперименте и запоминая его результат как мнимую часть данных по Этот метод предложен Рубеном, Стэйтсом и Ха-бекорном [2] для квадратурного детектирования по Авторы ие предложили какого-либо специального названия для этого метода, поэтому впредь я буду называть его Еи8Н. Требуемое смещение фазы может быть привнесено либо изменением фазы первого нмпульса и приемника на 90 , либо эквивалентным изменением фазы второго нмпульса иа —90 . Нетрудно проверть правильность этой процедуры с помощью расчета двумерного преобразования Фурье, но это потребует знакомства с некоторыми соотношениями между тригонометрическими функциями н экспонентами комплексных чисел. Вместо того чтобы заниматься этим, я отошлю вас к статье, в которой этот вопрос обсуждается подробно [3]. Не связываясь со сложными алгебраическими преобразованиями, с помощью рис. 8,20а и 8.206 можно убедиться в том, что эти две альтернативы действительно эквивалентны и анало- [c.285]

Квадратурное детектирование по Vj требует, как обычно, сдвига на 90° фазы регистрируемого сигнала. Для сигналов, возникающих за счет двухквантовой когерентности, это требует сдвига на 45 фазы возбуждающих импульсов. На современных спектрометрах это можно сделать непосредственно. Одиако в то время, когда метод INADEQUATE только разрабатывался, спектрометры не были приспособлены для таких фазовых сдвигов, поэтому были разработаны два косвенных способа. Первый состоит в использовании так называемого составного z-импульса [17], т.е. последовательности [c.338]

Это особенно важно, когда в спектре появляются широкие линии (>50 Гц), так как их комбинация с частотно-зависимыми фазовыми сдвигами приводит к искажению базовой линии. Другое преимущество - это подавление более чем одной позиции путем разделения их по времении подавления по различным частотам. Однако в случае, когда гомоядерные эксперименты связаны с предварительным насыщением, возникает ряд проблем. Устройство развязки может возбудить мощный сигнал растворителя во время приема данных, если частота развязки будет близкой к частоте химического сдвига растворителя. Основным недостатком предварительного насыщения, как метода подавления интенсивных сигналов растворителя, является перенос насыщения от растворителя к обменивающимся протонам. Этот эффект может быть вызван либо химическим обменом, либо кросс-релаксацией. Интенсивность резонансных сигналов, способных к обмену, уменьшается, если скорость химического обмена или кросс-релаксации между ними и сигналами растворителя сравнима со скоростью их спин-решеточной релаксации в отсутствие обмена или кросс-релаксации. Для преодоления этих проблем был предложен метод, позволяющий выполнять экстраполяцию интенсивности пиков в отсутствие насыщенного сигнала растворителя. Эта методика основана на повторении эксперимента подавления сигнала растворителя с импульсами предварительного насыщения различной длительности. Взаимное насыщение уменьшается, если уменьшается мопщосгь импульсов предварительного насыщения. Трудность реализации этого метода состоит в том, что кратковременный импульс теряет свои селективные свойства. [c.12]

Этот эффект можно устранить с помощью метода Карра — Парселла В (последовательность на рис. 4.6.3, г, в которой используется п рефокусирующих импульсов через интервал 2 т). Фазы двух изохромат показаны на рис. 4.6.3,Э. Эта последовательность менее чувствительна к диффузионным процессам для данной полной задержки = 2лт между п-м эхо и начальным возбуждением величина пт в экспоненте выражения (4.6.8) равна / /(8л ). Однако даже в этом случае амплитуды эхо-сигнала ослабляются, если рефокусирующие импульсы не имеют идеальных углов поворота /3 тг или проявляются эффекты расстройки от резонанса (преобразованные эффективные поля). С помощью фазового сдвига х/2 между начальным импульсом и рефокусирующими импульсами (рис. 4.6.3,г) можно частично избавиться от этих трудностей [4.122], но лучше для этого использовать составные импульсы [4.108], особенно в системах с взаимодействующими спинами, в которых фазовый сдвиг РЧ-импульса не позволяет скомпенсировать неточности установки импульса. [c.256]

Предложены методы, устраняющие дублетную структуру полос пропускания фильтров с полным внутренним отражением. Это достигается либо введением добавочных слоев, уравнивающих фазовый сдвиг для s- и р-компонент, либо компенсацией этого сдвига, для чего промежуточный слой делают из двупреломляющей пленки. Широкого распространения такие фильтры пока не получили. [c.245]

Требования к электрооборудованию испытательных установок определяются современным состоянием измерительной техники и задачами, поставленными передней сегодня производством. Примером может служить испытательное оборудование для приемно-усилительных радиоламп как наиболее массовой продукции или испытательное оборудование для электронно-лучевых приборов (ЭЛТ) как сложного прибора с широким кругом метрологических задач. В производстве приемно-усили-тельных радиоламп серьезной задачей является выявление ламп, имеющих короткие замыкания между электродами и обрывы в цепях электродов, причем короткие замыкания между электродами в зависимости от вызвавших их причин могут быть как постоянными, так и временными. Лампа при возникновении таких дефектов должна быть изъята, и ее дальнейшая обработка и испытание не имеют смысла в связи с тем, что такая лампа может нарушить нормальное функционирование оборудования и даже вывести его из строя в результате возникновения коротких замыканий в таких цепях, где не предусмотрена от них защита. Это положение усугубляется при массовом выпуске, когда количество дефектных ламп достаточно велико. На тренировочном оборудовании такие дефектные лампы могут быть обнаружены благодаря применению буферных ламп накаливания и различных систем индикации, описание работы которых приводится в 3-2 этой главы. Лампы, имеющие временные короткие замыкания, могут быть обнаружены только на специальном оборудовании. В силу указанных причин испытание ламп на короткие замыкания и обрывы предшествует всем остальным испытаниям. Одним из методов испытания ламп на короткие замыкания и обрывы является испытание на переменном токе с использованием в качестве индикатора коротких замыканий и обрывов сигнальной лампы тлеющего разряда (неоновой лампы). Фазосдвинутые напряжения переменного тока снимаются с общего делителя и через сигнальную лампу тлеющего разряда, включенную последовательно с ограничительным сопротивлением, подаются на электроды горячей лампы. Использование фазовых сдвигов между напряжениями общего делителя, получаемыми в результате питания делителя от шестифазного трансформатора, при [c.228]

Исходными в методе Гельфанда — Левитана являются ие фазовые сдвиги б , а так называемая спектральная функция р (Е). Вследствие полноты системы волновых функций дискретного и непрерывного спектра радиального уравнения Шредипгера с потенциалом V (г), имеет место соотношение полноты [c.261]

В целом приходится констатировать, что, несмотря на элегантную математическую формулировку, практическое применение развитых квантовомеханических процедур решения обратной задачи рассеяния очень затруднено. Во-первых, они требуют полноты вводимой экспериментальной информации. Так, в методе Гельфанда — Левитана требуется знание фазовых сдвигов для всех энергий связанных состояний. Вопрос о том, как повлияет иа решение отсутствие части информации, остается открытым. Во-вторых, требуется решать досточно сложное интегральное уравнение. Для устранения неопределенности, заключающейся в получении семейства эквивалентных потенциалов, необходимо привлекать дополнительную информацию о связанных состояниях. [c.262]

Исчезновение ведущего центра может быть связано с двумя факторами. Во-первых, поскольку период действия ведущего центра не определяется однозначно свойствами среды, он может медленно возрастать со временем, пока не достигнет максимально допустимого значения Г шх при котором Г = Г , после чего функционирование ведущего центра прекратится. Во-вторых, может медленно нарастать или уменьшаться сдвиг по фазе между колебаниями центрального и эффективного периферийного элементов. Если в какой-то момент времени оба этих элемента окажутся одновременно в состоянии рефрактерности (т. е. на левой ветви изоклины), дальнейшая генерация волн нарушится. Причиной дрейфа частоты или фазового сдвига могут служить случайные флюктуации в локальных параметрах среды. Такой дрейф может появиться и при более точном динамическом описании, выходящем за рамки простейшего метода падэ-аппроксимаций. [c.191]

Диэлектрическую проницаемость измеряют интерферометром, описанным в 4.2 и смонтированным на сканаре с плоскопараллельным сканированием, что позволило получить фотограмму образца методом на отражение . Рассчитывают е по формуле (4.17) по измеренному фазовому сдвигу. Результаты измерения приведены в табл. 4.1. [c.211]

При благоприятных обстоятельствах с помощью рентгенографических методов можно определить расположение отдельных атомов в молекуле кристаллического вещества. В случае органических кристаллических веществ этим методом можно определить не только строение, но и относительное расположение заместителей при отдельных асимметрических атомах, а также детали общей конформации. В настоящее время, когда имеются мощные вычислительные машины, становится реальным определение структуры даже очень сложных молекул, таких, как витамин В12 или протеины (например, гемоглобин). Для того чтобы определить абсолютную конфигурацию, используют аномальный фазовый сдвиг при дифракции рентгеновских лучей по методу, разработанному Бьево I]. Этим способом была надежно определена абсолютная конфигурация смешанной патрий-рубидиевой соли винной кислоты. Этот эксперимент подтвердил, что О-(-[-)-глицериновый альдегид, выбранный несколько десятилетий назад в качестве стандарта для корреляционной серии, действительно имеет абсолютную конфигурацию, предложенную Фишером. Таким обрязом, появи.лясь возможность точной интерпретации оптической активности органических соединений. [c.72]

Реактивное действие короны можно охарактеризовать либо зависимостью зарядной мощности от напряжения, либо зависимостью дополнительной емкости, обусловленной короной, от напряжения. Обе эти зависимости можно получить непосредственным измерением или из вольт-амперных, или вольт-кулоиовых характеристик коронирующей линии. Во втором случае характеристика реактивного эффекта короны получается путем определения (из соответствующих осциллограмм) амплитуды первой гармоиикн тока или заряда и ее фазового сдвига относительно кривой напряжения. При этом одновременно можно определить и высшие гармоники тока или заряда, чего не позволяет сделать ни ваттметровый, ни мостовой методы. Знание же высших гармоник тока может оказаться полезным как прн построении модели короны, так и при расчетах перепапряжений в длинных линиях с учетом короны. [c.37]

Впервые рентгенографический метод определения абсолютной конфигурации использовали в 951 г. именно для (+ )-винной кислоты. Интересно отметить, что это было сделано в той самой лаборатории в Голландии, в которой в прошлом веке работал в молодости Вант-Гофф. Суть метода в том, что используют лучи с длиной волны, близкой к краю рентгеновского поглощения введенного в молекулу тяжелого атома (винная кислота изучалась в виде натриеворубидиевой соли). При этом на обычную дифракцию накладывается фазовый сдвиг, и рентгенограммы энантиомеров становятся неидентичными. [c.129]

М. Л. Гурари с сотрудниками показали, что статистическое усреднение может производить и сама голограмма, если разрещающая способность оптической схемы достаточно мала [29]. Такой метод может оказаться очень полезным при исследовании частиц, находящихся в броуновском движении. Для этих целей используется обычная двухлучевая голографическая схема с двойной экспозицией. В одно из плеч схемы ставят кювету и на время одной экспозиции помещают оптический клин. Это приводит к фазовому сдвигу при взаимодействии волны с частицами среды и вызывает появление интерференционной картины в восстановленном изображении. Перемещения частиц, обусловленные броуновским движением и постоянным дрейфом, изменяют состояние среды между двумя экспозициями, в результате чего контрастность интерференционной картины уменьщается. [c.63]

Суммируя согласно сумме (3.2) приведенные выше частные значения Рг, получим р 0,022. Приведенное значение изменится очень несущественно, если учесть влияние фазовых сдвигов [31] и влияние температурных изменений показателей поглощения в рабочей и лучеприемной камерах. Величина Ртах уменьшилась почти в два раза по сравнению со значением (ртах = 0,042), полученным для метода непосредственного измерения разности потоков. [c.53]

Обработка спектров отражения с использованием указанных соотношений широко применялась различными авторами. Впервые численный расчет фазового сдвига по формуле (3) провели Робинсон и Прайс [9, 10], воспользовавшись линейной интерполяцией функции й 1а г 1й. В работе [И] проводится квадратичная интерполяция функции 1п г в формуле (2) для вычисления фазового сдвига. В своих расчетах мы несколько модифицировали метод [И]. Все вопросы, связанные непосредстЕенно с вычислением фазового сдвига и оптических констант по экспериментальным данпим, подробно обсуждаются в приложении. [c.94]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология