Амплитуда электромагнитной волны

Рис. 2.6. Амплитуда электромагнитной волны перед слоем с инородным включением на различной глубине (указана на кривых)

Амплитуду (Х, ) можно формально рассматривать как комплексную амплитуду электромагнитной волны, удовлетворяющую уравнению (11.54) и граничным условиям на контуре Г (X = 0) [c.309]

Рис. 8-4, Электромагнитные волны, а-профиль бегущей волны в фиксированный момент времени показаны амплитуда, длина волны (X) и частота (V). Волновое число V, измеряемое числом волн на сантиметр ( м ), представляет собой величину, обратную

Для уяснения физического смысла такого подхода вспомним, что волновая функция Ф соответствует амплитуде волнового процесса, характеризующего состояние электрона. Как известно, при взаимодействии, например, звуковых или электромагнитных волн их амплитуды складываются. Как видно, приведенное уравнение разложения МО на составляющие АО равносильно предположению, что амплитуды молекулярной электронной волны (т. е. молекулярная волновая функция) тоже образуются сложением амплитуд взаимодействующих атомных электронных волн (т. е. сложением атомных волновых функций). При этом, однако, под влиянием силовых полей ядер и электронов соседних атомов волновая функция каждого атомного электрона изменяется по сравнению с исходной волновой функцией этого электрона в изолированном атоме. В методе МО ЛКАО эти изменения учитываются путем введения коэффициентов С , где индекс г определяет конкретную МО, а индекс ц — конкретную АО. Так что при нахождении молекулярной волновой функции складываются не исходные, а измененные амплитуды — Сщ-ф) . [c.107]

Выражение (IX.21) описывает электромагнитную волну, представляющую собой суперпозицию волн с частотами сОо, Мд й, (Оо 20,. . ., (О, г 1. Амплитуда каждой волны определяется значением функции Бесселя, причем несмещенную линию с (О = сОо можно идентифицировать с мессбауэровской (рис. [c.183]

Любая электромагнитная волна задается четырьмя общими параметрами направлением 5, длиной волны амплитудой Ео, начальной фазой б (рис. 21). Интенсивность луча пропорциональна квадрату его амплитуды / Е о. Все эти параметры используются в ходе анализа структуры. [c.48]

Здесь можно провести некоторую аналогию с фотонной теорией света, где устанавливается связь между плотностью фотонов (числом фотонов в единице объема) и интенсивностью света высокая интенсивность означает большое число фотонов в единице объема. В то же время в волновой теории света интенсивность измеряется как квадрат амплитуды колебания электромагнитной волны высокая интенсивность означает большую амплитуду. Отсюда появляется связь между вероятностью нахождения частицы в данном месте пространства и величиной волновой функции, описывающей ее движение. [c.52]

При проникновении электромагнитной волны в проводящую среду она ослабляется из-за поглощения средой энергии этой волны. Ослабление волны характеризуется уменьшением амплитуды волны по направлению распространения. На некотором расстоянии от поверхности проводящего тела волна практически поглощается телом (см. рис. 3.1). [c.102]

Радиоволновый вид неразрушающего контроля основан на регистрации изменений параметров электромагнитных волн радиодиапазона, взаимодействующих с контролируемым объектом. Обычно применяют волны сверхвысокочастотного (СВЧ) диапазона длиной 1—100 мм и контролируют изделия из материалов, где радиоволны не очень сильно затухают диэлектрики (пластмассы, керамика, стекловолокно), магнитодиэлектрики (ферриты), полупроводники, тонкостенные металлические объекты. По характеру взаимодействия с объектом контроля различают методы прошедшего, отраженного, рассеянного излучения и резонансный. Первичными информативными параметрами являются амплитуда, фаза, поляризация, частота, геометрия распространения вторичных волн, время их прохождения и др. [c.14]

Лазерный способ возбуждения ультразвуковых колебаний является весьма перспективным, учитывая большую амплитуду ультразвуковых волн, возбуждаемых лучом лазера. При разработке установок целесообразно сочетать этот способ возбуждения с неоптическими бесконтактными способами приема, например электромагнитным, отличающимися более высокой чувствительностью. [c.227]

Информацию о влажности содержат амплитуда, фаза и угол поворота шюскости поляризации электромагнитной волны, как отраженной, так и прошедшей через влажный материал. [c.448]

Применение методов, основанных на уравновешивании по фазе и амплитуде, на частотах свыше 50 ГГц наталкивается на возрастающие трудности, обусловленные увеличением затухания в случае металлических волноводов, и сложности в конструировании и изготовлении ячейки. По-видимому, для изучения свойств растворов электролитов при повышенных частотах именно методы свободной волны являются наиболее ценными. В этих методах микроволновая энергия требуемой частоты излучается в свободное пространство в виде плоской электромагнитной волны с помощью передающей рупорной антенны, так что можно исследовать характеристики передачи или отражения неограниченного по размерам диэлектрика. [c.353]

Известно, что все молекулы состоят из атомов, соединенных между собой химическими связями. Движение химически связанных атомов напоминает непрерывное колебание системы шариков, связанных пружинами. Их движение можно рассматривать как результат наложения двух колебаний — растягивающего и изгибающего. Частоты колебаний зависят не только от самой природы отдельных связей, таких, как С—И или С —О, но и от всей молекулы и ее окружения. Аналогично в системе шариков, связанных пружинами, на колебание одной пружины воздействует вся система в целом. В результате удара амплитуды колебаний в такой системе возрастают. Подобно этому амплитуды колебаний связей и вместе с ними колебаний электрических зарядов увеличиваются, когда на них воздействуют электромагнитные волны (инфракрасные лучи). Различие между молекулой и системой шариков на пружинах заключается в том, что колебательные энергетические уровни молекулы квантованы. Поэтому молекулой поглощаются только те частоты инфракрасного излучения, энергия которых точно соответствует разностям между двумя уровнями энергии связи амплитуда данного колебания, следовательно, возрастает не постепенно, а скачком. Значит, при облучении образца инфракрасным светом с непрерывно меняющейся частотой определенные участки спектра излучения должны поглощаться молекулой, вызывая растяжение или изгиб соответствующих связей. Луч, проходящий через вещество, ослабляется в области поглощения. Регистрируя интенсивность прошедшего излучения в зависимости от волновых чисел или длин волн, получают кривую, на которой видны полосы поглощения. Это и есть инфракрасный спектр. [c.11]

Кроме длины волны (или частоты) любая электромагнитная волна характеризуется интенсивностью. Интенсивностью излучения называется количество энергии, проходящее через поперечное сечение площадью в 1 см за каждую секунду. Как известно из электродинамики, среднее во времени значение интенсивности 0 П))еделяется амплитудой напряженности электрического или магнитного поля по формуле [c.139]

Рис. 1-1. Мгновенные значения амплитуд электрической и магнитной компонент поля в распространяющейся электромагнитной волне.

Волновая функция. Исходя из представления о наличии у электрона волновых свойств. Шредингер в 1925 г. предположил, что состояние движущегося в атоме электрона должно описываться известным в физике уравнением стоячей электромагнитной волны. Подставив в это уравнение вместо длины волны ее значение из уравнения де Бройля ( 1 = /г/ти), он получил новое уравнение, связывающее энергию электрона с пространственными координатами и так называемой волновой функцией г ->, соответствующей в этом уравнении амплитуде трехмерного волнового процесса . [c.69]

При смещении электрона из положения равновесия центры тяжести положительных и отрицательных зарядов в молекуле уже не совпадают. В результате возникает поляризация, величина которой пропорциональна амплитуде смещения электрона п, следовательно, электрическому полю волны . Способность молекулы деформироваться под действием электромагнитной волны характеризуется диэлектрической постоянной вещества е. Из электромагнитной теории Максвелла следует, что показатель преломления п вещества связан с е уравнением п = е , и поэтому в основном он определяется амплитудой смещения электронов в молекуле. [c.26]

Переход атома на нижний уровень, как и у электрона, сопровождается испусканием кванта избыточной энергии. При этом переход атомов с верхних уровней совершается разновременно и на разные уровни, вследствие чего испускание квантов энергии (фотонов) носит беспорядочный случайный характер, а излучение имеет разные частоты, фазы и амплитуды, т. е. некогерентно. Электромагнитные волны, испускаясь в виде беспорядочно следующих одна за другой независимых волновых посылок, усиливаются или гасят друг друга совершенно случайным образом. Такой процесс излучения носит название спонтанного. [c.72]

Эти методы основаны на взаимодействии электромагнитных волн сверхвысокочастотного (СВЧ) диапазона с контролируемой средой. При изменении электрических параметров среды (связующего) — проводимости, диэлектрической проницаемости, тангенса угла диэлектрических потерь — вследствие изменения вязкости среды, вызванного желатинизацией или полимеризацией связующего, изменяются параметры распространяющихся микрорадиоволн сантиметрового или миллиметрового диапазона, измеряемые данным методом (сдвиг фазы, затухание, поворот плоскости поляризации, коэффициент стоячей волны, амплитуды СВЧ-колебаний [c.13]

Составляющие Е и 2 возбуждают соответственно приемные антенны 2 и 3. Благодаря специальной конструкции приемно-передающего антенного узла (скрещенные антенны) амплитуда принятой электромагнитной волны в поляризационном канале (антенне 5) будет тем больше, чем больше угол поворота плоскости поляризации 0 Величина угла поворота 0 зависит от характера дефекта (трещина, расслоение, инородное включение и т. д.), его конфигурации и ориентации относительно осей симметрии антенн. [c.87]

Диэлектрическая проницаемость и диэлектрические потери связаны со скоростью распространения с и коэффициентом поглощения радиоволн в диэлектрике. Рассмотрим однородный изотропный жидкий диэлектрик, заполняющий некоторую достаточно большую область пространства. Местонахождение элементов объема в диэлектрике определяется с помощью лабораторной системы координат X, У, 2. Пусть в положительном направлении оси X распространяются плоские синусоидальные волны, частота которых в герцах V = со/2я. В условиях, когда среда не содержит свободных электрических зарядов и тока проводимости нет, электрический вектор указанных плоских волн у колеблется в направлении оси У. Диэлектрик поглощает энергию электромагнитных волн, поэтому амплитуда колебаний электрического вектора ё оу с ростом X затухает, следуя соотношению [c.51]

Соответствующие волны в материальной среде имеют разные скорости и поэтому набегают друг на друга, интерферируют между собой и образуют пучности и узлы. Пучности, т. е. места максимальной амплитуды такой группы волн, перемещаются с некоторой групповой скоростью, отличной от фазовой скорости каждой отдельной волны. Де-Бройль показал, что если частоту фазовой волны задать указанным выше способом, то скорость и направление группы фазовых волн совпадают со скоростью и направлением движения самой частицы группа фазовых волн таким же самым образом определяет скорость и траекторию материальной частицы, как группа электромагнитных волн определяет скорость и распространение светового луча в материальной среде. [c.42]

Рис. 3,1. Зависимость амплитуд электромагнитных волн в металлическом полуограничен-ном теле от отношения г/Аэ.

Согласно представлениям физической оптики тонких слоев, при отражении световой волны от поверхности металла вследствие комбинированной падающей и отраженной волн наблюдается электромагнитная волна, которая в плоскости исследуемого слоя при нормальном падении света и при (й — толщина слоя, К — длина волны) в первом приближении имеет узел, т. е. равную нулю амплитуду, и, следовательно, незначительно взаимодействует со слоем. При наклонных углах падения для излучения, поляризованного перпендикулярно плоскости падения (х-компонента), изменение фазы световой волны при отражении также будет равно 180°, и взаимодействие наблюдаться не будет. Если же волна поляризована параллельно плоскости падения (р-компонснта), картина отражения меняется, поскольку изменение фазы отлично от 180°, и комбинация падающей и отрал<енной волн даст на поверхности стоячую волну с вектором электрического поля, отличным от 0. [c.149]

Рис. 2,2. Два различных взгляда на одну и ту же электромагнитную волну амплитуда как функция времени (временное представление) и амплитуда сак функция частоты (частотный слектр).

Плотность потока энергии пропорциональна квадрату амплитуды элекфического поля. Это общее и важное положение, на котором фактически основана возможность регистрации распространяющихся электромагнитных волн различными приемниками, так как из-за инерционности приемники энергии СВЧ регистрируют средние значения квадрата амплитуды Е. [c.423]

Заключение о наличии дефекта в объекте конфоля выносится по пороговой величине изменения интенсивности принимаемого результир)тощего сигнала. При ди-элекфической или иной анизофопии величина сигнала в приемной антенне зависит от угла между плоскостью поляризации излученной электромагнитной волны и направления главных осей тензора диэлектрической проницаемости в данной точке образца. После прохождения волной анизофопного слоя получаем в общем случае волну, поляризованную по эллипсу, которую представляем в виде суммы двух волн, поляризованных по кругу вправо и влево с разными амплитудами [c.439]

Флюктуации комплексной диэлектрической проницаемости газовой среды ячейки вызывают флюктуации амплитуды и фазы электромагнитной волны при распространении в волноводе. При помощи метода плавных возмущений 2] можно показать, что средний квадрат флюктуаций уровня мощности x и фазы в конце ячейки (на детекторе) равен [c.31]

Пока не решено, каким образом выразить волновой характер электрона, но есть уверенность в том, что это должно быть сделано с помощью волнового уравнения. Последнее делает необходимым использование волновой функции для описания свойств электрона. Для известных форм волнового движения можно дать вполне разумную и полезную физическую интерпретацию волновой функции. Однако какой смысл будет иметь волновая функция частицы, сказать не так легко. Эрвин Шредингер блестяще продемонстрировал возможности волновой механики в этом направлении еще до того, как появилось приемлемое толкование волновой функции. Сейчас может показаться, что волновая функция имеет только математический смысл и никакой физической интерпретации в действительности и не требуется. Это как будто бы подтверждается наличием умозрительных трудностей, связанных с дуализмом волна — частица. Такая точка зрения должна в особенности импонировать тем, кто любую попытку дать физическое описание всем природным процессам считает помехой для развития науки. Однако, безусловно, следует поддержать попытки описания природных процессов в рамках концепций, имеющих определенную связь с нашим физическим миром. Макс Борн, применив вероятностные идеи принципа неопределенности, дал общепринятую в настоящее время трактовку волновой функции 4. По Борну, волновая функция частицы — это не амплитудная функция, в обычном смысле используемая для описания волн, а, скорее, мера вероятности события. Когда волновая амплитуда велика, то велика и вероятность события, малая амплитуда отвечает столь же малой вероятности события. В этой интерпретации мы до некоторей степени упустили из виду физический мир, ибо это не то волновое движение, к которому мы привыкли. Однако такая концепция согласуется с приемлемой трактовкой квантовомеханических положений о движении электромагнитных волн. [c.44]

Как видно из уравнений (VIII, 3) и (VIU, 4), частоты колебаний зависят не только от самой природы отдельных связей, но и от всей молекулы и ее окружения. В случае системы шариков, связанных пружинками, происходит совершенно аналогичное явление — на колебание одной пружинки оказывает влияние вся система в целом. Если по такой системе произвести удар, амплитуды колебаний шариков возрастут. Аналогичное явление происходит и в молекуле вещества при воздействии на нее электромагнитных волн (инфракрасных лучей) амплитуды колебаний отдельных связей и вместе с ними колебаний электрических зарядов будут увеличиваться. [c.333]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология